最全轉(zhuǎn)動慣量計算

1、關(guān)于最全的轉(zhuǎn)動慣量的計算第一張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月例題1 求質(zhì)量為m，長為l的均勻細(xì)棒對下面轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動慣量：(1)轉(zhuǎn)軸通過棒的中心并和棒垂直；(2) 轉(zhuǎn)軸通過棒的一端并和棒垂直。有將代入上式，得：解：(1) 在棒上離軸x處，取一長度元dx（如圖所示），如果棒的質(zhì)量線密度為，則長度元的質(zhì)量為dm=dx，根據(jù)轉(zhuǎn)動慣量計算公式：第二張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月（2）當(dāng)轉(zhuǎn)軸通過棒的一端A并與棒垂直時OAldxx第三張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月例題2）半徑為R的質(zhì)量均勻分布的細(xì)圓環(huán)，質(zhì)量均為m，試分別求出對通過質(zhì)心并與環(huán)面垂直的轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動慣量。R第四張，P

2、PT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月例題3 求質(zhì)量為m、半徑為R、厚為h的均質(zhì)圓盤對通過盤心并與盤面垂直的軸的轉(zhuǎn)動慣量。dm為薄圓環(huán)的質(zhì)量。以 表示圓盤的質(zhì)量體密度解：如圖所示，將圓盤看成許多薄圓環(huán)組成。取任一半徑為r，寬度為dr的薄圓環(huán)，此薄圓環(huán)的轉(zhuǎn)動慣量為第五張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月代入得J與h無關(guān)一個質(zhì)量為m、半徑為R的實心圓柱體對其中心軸的轉(zhuǎn)動慣量也與上述結(jié)果相同。第六張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月例4）求一質(zhì)量為m的均勻?qū)嵭那驅(qū)ζ湟粭l直徑為軸的轉(zhuǎn)動慣量。解：一球繞Z軸旋轉(zhuǎn)，離球心Z高處切一厚為dz的薄圓盤。其半徑為其體積：其質(zhì)量：其轉(zhuǎn)動慣量：YXZORr

3、d ZZ第七張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月第八張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月（2）薄板的正交軸定理yxzo（1）平行軸定理dJCJDC第九張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月常見剛體的轉(zhuǎn)動慣量第十張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月解:受力分析取任一狀態(tài),由轉(zhuǎn)動定律例題1 一長為l,質(zhì)量為m的勻質(zhì)細(xì)桿豎直放置,其下端與一固定鉸鏈o相連,并可繞其轉(zhuǎn)動.當(dāng)其受到微小擾動時,細(xì)桿將在重力的作用下由靜止開始繞鉸鏈o轉(zhuǎn)動.試計算細(xì)桿轉(zhuǎn)到與鉛直線呈角時的角加速度和角速度. Po第十一張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月初始條件為：=0，=0 第十二張，PPT共二十

4、五頁，創(chuàng)作于2022年6月例題2 一個質(zhì)量為M，半徑為R的定滑輪（當(dāng)作均勻圓盤）上面繞有細(xì)繩。繩的一端固定在滑輪邊上，另一端掛一質(zhì)量為m的物體而下垂。忽略軸處摩擦，求物體m由靜止下落h高度時的速度和此時滑輪的角速度。 對物體m，由牛頓第二定律，滑輪和物體的運動學(xué)關(guān)系為解：對定滑輪M，由轉(zhuǎn)動定律，對于軸O，有第十三張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月物體下落高度h時的速度這時滑輪轉(zhuǎn)動的角速度以上三式聯(lián)立，可得物體下落的加速度為第十四張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月圓柱對質(zhì)心的轉(zhuǎn)動定律：純滾動條件為：圓柱對質(zhì)心的轉(zhuǎn)動慣量為：例題3 一質(zhì)量為m、半徑為R的均質(zhì)圓柱，在水平外力作用下，

5、在粗糙的水平面上作純滾動，力的作用線與圓柱中心軸線的垂直距離為l，如圖所示。求質(zhì)心的加速度和圓柱所受的靜摩擦力。lFacb f解：設(shè)靜摩擦力f的方向如圖所示，則由質(zhì)心運動方程第十五張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月聯(lián)立以上四式，解得：由此可見，靜摩擦力向前。時，當(dāng)02fRl，靜摩擦力向后；時，當(dāng)02fRl第十六張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月例一靜止剛體受到一等于M0（N.m)的不變力矩的作用,同時又引起一阻力矩M1， M1與剛體轉(zhuǎn)動的角速度成正比,即| M1 |= a(Nm),(a為常數(shù))。又已知剛體對轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動慣量為J,試求剛體角速度變化的規(guī)律。M+M0M1已知：M0M1

6、= aJ|t=0=0求：（t）=？解：1）以剛體為研究對象；2）分析受力矩3）建立軸的正方向；4）列方程：J第十七張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月M+M0M1=a解：4）列方程：分離變量：第十八張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月例）設(shè)一細(xì)桿的質(zhì)量為m，長為L，一端支以樞軸而能自由旋轉(zhuǎn)，設(shè)此桿自水平靜止釋放。求：1 ）當(dāng)桿與鉛直方向成角時的角加速度：2 ）當(dāng)桿過鉛直位置時的角速度： 3 ) 當(dāng)桿過鉛直位置時，軸作用于桿上的力。已知：m，L求：，N解：1）以桿為研究對象 受力：mg，N（不產(chǎn)生對軸的力矩）建立OXYZ坐標(biāo)系ZNmgYXOL第十九張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022

7、年6月建立OXYZ坐標(biāo)系（并以Z軸為轉(zhuǎn)動量的正方向）ZmgYXON故取正值。沿Z軸正向，L第二十張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月2）=？兩邊積分：ZmgYXON第二十一張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月2）=？3）求N=？軸對桿的力，不影響到桿的轉(zhuǎn)動，但影響質(zhì)心的運動，故考慮用質(zhì)心運動定理來解。ZmgYXON第二十二張，PPT共二十五頁，創(chuàng)作于2022年6月ZNmgmgNNYNX3）求N=？寫成分量式：CYXONC求N，就得求，即C點的加速度，現(xiàn)在C點作圓周運動，可分為切向加速度和法向加速度但對一點來說，只有一個加速度。故這時：.實際上正是質(zhì)心的轉(zhuǎn)動的切向加速度.實際上正是質(zhì)