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文檔簡介

俁野方法；克根達(dá)耳效應(yīng)；分?jǐn)U散系數(shù)，達(dá)肯公式；擴(kuò)散的微觀理論與機(jī)理；1俁野方法D=D（C）測(cè)量方法：史密斯方法；俁野方法 穩(wěn)態(tài)擴(kuò)散 非穩(wěn)態(tài)擴(kuò)散初始條件，t=0邊界條件：2物理意義，實(shí)際應(yīng)用D(C)測(cè)量3克根達(dá)耳效應(yīng)間隙固溶體（Fe-C）、置換固溶體(Cu-Zn)置換固溶體(Cu-Zn) 互擴(kuò)散機(jī)理：空位機(jī)制（直接換位機(jī)制的否定）擴(kuò)散速度與熔點(diǎn)的關(guān)系應(yīng)用：缺陷控制（T D）4Ernest Kirkendall 5678910分?jǐn)U散系數(shù)，達(dá)肯公式固定坐標(biāo)x,y；運(yùn)動(dòng)坐標(biāo)x,yDA DB 本征擴(kuò)散系數(shù),分?jǐn)U散系數(shù)D綜合擴(kuò)散系數(shù)（表觀擴(kuò)散系數(shù)）相對(duì)于運(yùn)動(dòng)坐標(biāo)：11討論分?jǐn)U散系數(shù)的確定菲克定律：間隙、置換（DA=DB）擴(kuò)散的特征面：S0 原始焊接面SM俁野面SI克根達(dá)耳標(biāo)記面12擴(kuò)散的微觀機(jī)理原子的隨機(jī)行走13菲克定律的微觀形式一維二維三維對(duì)于不同的晶體結(jié)構(gòu)=對(duì)擴(kuò)散有直接貢獻(xiàn)的可跳位置數(shù)/總的可跳位置數(shù)14擴(kuò)散的微觀機(jī)制直接換位間隙機(jī)制空位機(jī)制15擴(kuò)散系數(shù)和擴(kuò)散激活能的計(jì)算16

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