傳輸原理-第四章

1、傳輸原理-第四章第1頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日4.1 流體運(yùn)動(dòng)的兩種狀態(tài)雷諾試驗(yàn)十九世紀(jì)初期，人們就發(fā)現(xiàn)，在不同的條件下，流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)情況可能表現(xiàn)為兩種不同的狀態(tài)，一種是流體質(zhì)點(diǎn)作有規(guī)則的運(yùn)動(dòng)，在運(yùn)動(dòng)過(guò)程中質(zhì)點(diǎn)之間互不混雜，互不干擾；另一種是流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)是非?；靵y的。關(guān)于實(shí)際流體這樣兩種運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的存在，一直到1883年英國(guó)科學(xué)家雷諾(Reynold)作了著名的雷諾試驗(yàn)，才使這一問(wèn)題得到了科學(xué)的說(shuō)明。涇渭分明雷諾第2頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日2實(shí)驗(yàn)要點(diǎn)：實(shí)驗(yàn)中始終保持水箱中水位恒定不變及流體溫度不變。實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象：首先稍微開(kāi)啟閥

2、門(mén)K，流體便開(kāi)始緩慢的由水箱G中流出。然后將細(xì)管上的閥門(mén)P稍微開(kāi)啟，則有色液體由細(xì)管T1流入玻璃管T中，在T管中形成一條細(xì)直而又鮮明的染色流束。如圖4-2（a） 雷諾試驗(yàn)的裝置第3頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日3第4頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日4從細(xì)管中所流出的一條染色流束在T管中形成一條直線(xiàn)，且很穩(wěn)定。隨后若將閥門(mén)K再稍微開(kāi)大一些，則玻璃管中流體的速度隨之增大，但上述現(xiàn)象仍然不變，染色流束仍保持穩(wěn)定狀態(tài)。但當(dāng)K開(kāi)啟到一定程度時(shí)，即管中流速增加到某一數(shù)值時(shí)，我們就會(huì)發(fā)現(xiàn)染色流束不再是直線(xiàn)，而開(kāi)始彎曲，并不斷的擺動(dòng)，或稱(chēng)之為脈動(dòng)，而它

3、的曲線(xiàn)就成為彎曲的不規(guī)則的，如圖4-2(b)所示。隨著K進(jìn)一步開(kāi)大，管中流速繼續(xù)加快，染色流束開(kāi)始出現(xiàn)了破裂，并失去了原來(lái)清晰的形狀，最后被它周?chē)牧黧w所沖毀，使得玻璃管內(nèi)的流體都被染色了，如圖4-2(c)所示。此時(shí)流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)是非?；靵y的。第5頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日5實(shí)驗(yàn)結(jié)論 當(dāng)流體流動(dòng)速度不同時(shí)，流體質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)就可能存在兩種完全不同的情況層流運(yùn)動(dòng)：當(dāng)速度小于某一臨界值時(shí)，流體是作有規(guī)則的層狀運(yùn)動(dòng)，流體質(zhì)點(diǎn)互不干擾的前進(jìn)，質(zhì)點(diǎn)軌跡為平滑的隨時(shí)間變化較慢的曲線(xiàn)。湍流(或紊流)運(yùn)動(dòng)：當(dāng)速度大于該臨界值時(shí)，流體質(zhì)點(diǎn)有規(guī)則的運(yùn)動(dòng)受到破壞，流體質(zhì)點(diǎn)產(chǎn)生脈動(dòng)，即除

4、了主要的縱向運(yùn)動(dòng)以外，還有附加的橫向運(yùn)動(dòng)，與周?chē)黧w混摻，隨機(jī)、非定常、三維有旋流。第6頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日6湍流由層流轉(zhuǎn)變?yōu)槲闪鲿r(shí)的平均流速，稱(chēng)之為上臨界速度，以u(píng)c表示。上述試驗(yàn)也可按相反的程序進(jìn)行，即首先開(kāi)足閥門(mén)K，然后再逐斷關(guān)小。這樣玻璃管的流體開(kāi)始為湍流，當(dāng)流速降低到某一數(shù)值時(shí)，則流體的運(yùn)動(dòng)由湍流轉(zhuǎn)變?yōu)閷恿?，以后繼續(xù)降低流速，流體將始終保持為層流狀態(tài)。此時(shí)由湍流轉(zhuǎn)變?yōu)閷恿鲿r(shí)的平均速度，稱(chēng)之為下臨界速度，并以u(píng)c表示。 試驗(yàn)結(jié)果表明：下臨界進(jìn)度總是小于上臨界速度，即 uc uc第7頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日7由此

5、可以得出判別管中流動(dòng)狀態(tài)的幾點(diǎn)結(jié)論：1)當(dāng)管中流速u(mài) uc時(shí)，則一定是紊流狀態(tài)。3)當(dāng)管中流速介于上、下臨界速度之間，即uc u慣性力作用，能夠削弱甚至消除由于慣性力引起的擾動(dòng)，使流體保持層流狀態(tài)。Re：慣性力粘性力作用，慣性力引起的擾動(dòng)強(qiáng)，使流體保持紊流狀態(tài)。第10頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日10（1）圓管流動(dòng) 上臨界雷諾度：Re=12000（或更大） 下臨界雷諾度：Re=2320 （2300） 上臨界雷諾度容易因試驗(yàn)條件而變動(dòng)，各人的試驗(yàn)結(jié)果不一樣，有的高達(dá)40000以上，在流體力學(xué)中，圓管內(nèi)里的流動(dòng)狀態(tài)判別標(biāo)準(zhǔn)為： Re2300流體是紊流流動(dòng) Re2300

6、流體是層流流動(dòng) 在實(shí)際工程中，下臨界雷諾數(shù)有的更小，取 Re=2000 第11頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日11（2）非圓形面積（過(guò)水?dāng)嗝妫┛捎闷渌W(xué)半徑作為特征長(zhǎng)度R=A/L，其臨界雷諾數(shù)Re=uR/為：Re500流體流動(dòng)為紊流； Re500流體流動(dòng)為層流；對(duì)工程中常見(jiàn)的明渠流動(dòng)，其判別標(biāo)準(zhǔn)為： Re300 流體流動(dòng)為紊流； Re300流體流動(dòng)為層流；（3）流體饒過(guò)固體物可用固體物的特征長(zhǎng)度L代替d，其臨界雷諾數(shù)Re=uL/為Re1流體流動(dòng)為紊流； Re1流體流動(dòng)為層流；第12頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日12第13頁(yè)，共102頁(yè)

7、，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日13二紊流流動(dòng)紊流是一種復(fù)雜的，但又是在工程實(shí)踐中經(jīng)常遇到的流動(dòng)狀態(tài)，從雷諾實(shí)驗(yàn)可知，當(dāng)Re2300時(shí)，管道中的流動(dòng)即為紊流狀態(tài)，1.紊流流動(dòng)的時(shí)均值和脈動(dòng)值紊流時(shí)，流體質(zhì)點(diǎn)在運(yùn)動(dòng)過(guò)程中不斷地互相摻混，因此，質(zhì)點(diǎn)的速度和壓強(qiáng)都不斷地隨時(shí)間而變化，發(fā)生不規(guī)則的脈動(dòng)現(xiàn)象。實(shí)質(zhì)上紊流是一種非穩(wěn)定流動(dòng)，如果在流場(chǎng)中通過(guò)空間某一固定點(diǎn)來(lái)測(cè)量流體質(zhì)點(diǎn)的速度，則可發(fā)現(xiàn)速度是隨時(shí)間而脈動(dòng)的，圖所示的是用熱線(xiàn)測(cè)速儀測(cè)出的管道中某點(diǎn)的流速與時(shí)間變化的曲線(xiàn)，通過(guò)大量對(duì)紊流狀態(tài)流速隨時(shí)間變化的測(cè)量，發(fā)現(xiàn)流速雖然是脈動(dòng)的隨機(jī)量，但卻是在某一平均值上下波動(dòng)變化，即具有一種規(guī)律

8、統(tǒng)計(jì)學(xué)特征。為此，引進(jìn)時(shí)均速度、脈動(dòng)速度和瞬時(shí)速度的概念。第14頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日14由于脈動(dòng)的存在，空間任一點(diǎn)上的質(zhì)點(diǎn)速度均隨時(shí)間而變，某一時(shí)刻的速度稱(chēng)為瞬時(shí)速度，如圖(2-15-b)中的。瞬時(shí)速度在時(shí)間內(nèi)的平均值稱(chēng)為時(shí)均速度，如圖(2-15-b)中的ux。圖(2-15-b)中的ux稱(chēng)脈動(dòng)速度。圖示各速度的定義及相互關(guān)系為：第15頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日15第16頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日16第17頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日17第18頁(yè)，共102頁(yè)

9、，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日18（3）穩(wěn)定流動(dòng)和非穩(wěn)定流動(dòng)紊流流動(dòng)中各空間點(diǎn)上流動(dòng)參量的時(shí)均值不隨時(shí)間而變化，稱(chēng)這種流動(dòng)為穩(wěn)定紊流，否則，就稱(chēng)為非穩(wěn)定紊流。對(duì)穩(wěn)定紊流，前面所討論的有關(guān)穩(wěn)定流動(dòng)的規(guī)律都是適用的。第19頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日192.紊流附加應(yīng)力特別注意，引入時(shí)均值的概念會(huì)帶來(lái)方便，但在研究紊流流動(dòng)的阻力時(shí)，就不能簡(jiǎn)單地根據(jù)時(shí)均速度應(yīng)用牛頓粘性定律 ，因?yàn)槲闪髁鲃?dòng)時(shí)，由于脈動(dòng)速度引起的附加切應(yīng)力要比由牛頓粘性定律所描述的切應(yīng)力要大的多。第20頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日20第21頁(yè)，共102頁(yè)，

10、2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日21第22頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日22第23頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日23第24頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日24第25頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日25圖4-5第26頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日26第27頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日27第28頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日28由 （4-8）第29頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月2

11、0日，21點(diǎn)58分，星期日29第30頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日30第31頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日31三粘性流體圓管內(nèi)的流動(dòng)1層流流動(dòng)在層流狀態(tài)下，管內(nèi)流體質(zhì)點(diǎn)均按主流方向平行于管軸流動(dòng)。由于流體的粘性，在距管軸中心不同半徑上流體的運(yùn)動(dòng)速度不等?？拷鼙谔?，因流體粘性對(duì)壁面的吸附作用，速度為零；管軸心上的速度最大。由流層間的粘滯作用，速度隨半徑增大而減小，在整個(gè)管截面上呈現(xiàn)出不同速度的平行流層，如圖（2-17-a）所示。圖4-6 層流流動(dòng)速度分布 第32頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日32根據(jù)理論解

12、析(對(duì)層流流動(dòng))及理論與實(shí)驗(yàn)的綜合研究(對(duì)紊流流動(dòng))，對(duì)兩種流動(dòng)狀態(tài)提出了以下的速度分布數(shù)學(xué)表達(dá)式：在層流時(shí)，管道截面上的速度呈拋物線(xiàn)分布。以公式表達(dá)為（4-11） 式中：在半徑為r處的流速 ms； 流體的最大流速，即管軸上的速度 m/s；R管道半徑 m。第33頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日33第34頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日342 紊流流動(dòng)在紊流流動(dòng)時(shí)，對(duì)管內(nèi)整個(gè)流體來(lái)說(shuō)，粘性力的作用處于次要地位，紊流核心占據(jù)了管內(nèi)的大部空間。但在靠近壁面處；由流體對(duì)管壁表面的粘滯作用，仍保存著一個(gè)層流流動(dòng)的薄層，即層流底層。層流底層上的速度分

13、布具有層流狀態(tài)的特征，即壁面處的速度為零，并向軸心方向按層流流動(dòng)的特征增加。在紊流核心區(qū)，流體除具有主流方向的分速度外，還具有橫向分速度，而且呈現(xiàn)不穩(wěn)定的脈動(dòng)現(xiàn)象。由流體質(zhì)點(diǎn)的橫向摻混，截面上的流速分布則較均勻，如圖(4-7)所示。圖4-7 層流流動(dòng)速度分布 第35頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日35第36頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日36四管內(nèi)流動(dòng)阻力損失計(jì)算1阻力損失表達(dá)式 伯努利方程：（m） （4-17-1） (N/m2) （4-17-2） 第37頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日37第38頁(yè)，共102頁(yè)

14、，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日38第39頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日39第40頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日40第41頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日41第42頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日42第43頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日43第44頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日442）紊流摩阻第45頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日45第五節(jié) 沿程阻力系數(shù)的確定圖4-8 尼古拉茲管流

15、摩阻實(shí)驗(yàn)圖 層流區(qū)過(guò)渡區(qū)水力光滑管區(qū)光滑-粗糙過(guò)渡區(qū)水力粗糙管區(qū)第46頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日46第47頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日47第48頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日48第49頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日49第50頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日50第51頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日51（2）莫迪圖第52頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日52層流層流區(qū)過(guò)渡區(qū)粗糙區(qū)過(guò)渡粗糙區(qū)光

16、滑管莫迪圖(用于計(jì)算新的工業(yè)管道 )第53頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日53 輸送石油的管道長(zhǎng)l= 5000m，直徑d=250mm的舊無(wú)縫鋼管，通過(guò)的質(zhì)量流量qm=100t/h，運(yùn)動(dòng)黏度在冬季冬 =1.0910-4m2/s，夏季夏 =0.3610-4m2/s，若取密度 885kg/m3，試求沿程水頭損失各為多少？例 沿程損失：已知管道和流量求沿程損失第54頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日544444.42000 為紊流夏季1467.92000 為層流冬季雷諾數(shù)0.64（m/s）平均流速112.99（m3/h）體積流量【解】 首先判別流動(dòng)

17、所處的區(qū)域第55頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日55冬季由于夏季石油在管道中流動(dòng)狀態(tài)處于紊流光滑管區(qū)，故沿程阻力系數(shù)用勃拉休斯公式計(jì)算，即夏季沿程水頭損失第56頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日56第57頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日57第58頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日58第59頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日593局部阻力損失計(jì)算管道流動(dòng)的局部阻力產(chǎn)生于流體流過(guò)彎頭、閘閥，三通以及變管徑區(qū)域。這種阻力損失可歸結(jié)為，由流體流向和速度的變化而引起的能量

18、損失，其中包括不等速流體的內(nèi)部沖擊，流體與器壁的碰撞，以及在流向和速度(管截面)變化時(shí)由附面層脫離現(xiàn)象產(chǎn)生的渦流而構(gòu)成。 對(duì)局部阻力損失，除個(gè)別情況可由理論解析確定外，一般均是以實(shí)驗(yàn)方法確定(41)式中的阻力系數(shù)K值。 第60頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日601）管道截面突然擴(kuò)大如圖(4-10)所示，流體自小截面流入突然擴(kuò)大的截面后，有速度不等的流體質(zhì)點(diǎn)相互碰撞，渦流流動(dòng)和流體與器壁的沖擊。圖4-10 突然擴(kuò)大管道 第61頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日61第62頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日62由連續(xù)性方

19、程，代入上式則有(4-e-2)將(4-e-2)式代入(4-e-1)式，則得突然擴(kuò)大阻力損失計(jì)算式： （4-29-1） 第63頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日63（4-29-2） （4-30） 第64頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日64（2）管道截面逐漸擴(kuò)大局部阻力第65頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日65（3）突然收縮局部阻力圖4-12. 突然收縮 第66頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日66（4）改變流向時(shí)的局部阻力系數(shù)（直角彎頭）流體改變流向時(shí)與管壁有正面沖擊，回流區(qū)擾動(dòng)及轉(zhuǎn)向收縮

20、時(shí)的耗損等。90轉(zhuǎn)向?yàn)榈湫颓闆r，如圖(4-13)所示。 流向改變的局部阻力隨轉(zhuǎn)角( )減小而降低，亦與管壁的粗糙度和Re數(shù)有關(guān)。表（4-1）列出不同流向轉(zhuǎn)角和管壁表面狀態(tài)下的阻力系數(shù)值。也可用下式計(jì)算圖4-13 改變流向 （4-33） 第67頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日67（5）加圓彎頭局部阻力系數(shù)加圓彎頭局部阻力系數(shù)可用下式計(jì)算： （4-34） 該式僅適用于: D 2 r 5D D管道直徑，m；r 彎頭曲率半徑，m。 也可查表圖4-14 圓彎頭 第68頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日68(6)其它流動(dòng)情況的局部阻力特殊類(lèi)型的局部阻力

21、系數(shù)計(jì)算,書(shū)中都列出了相應(yīng)的表格,或經(jīng)驗(yàn)公式,都可以從手冊(cè)中查到.第69頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日69例. 設(shè)矩形截面的磚砌煙道，排除溫度600的煙氣量為35000m3/h，煙道長(zhǎng)L=10m，表面粗糙度=5，煙氣的運(yùn)動(dòng)粘度=0.910-4/s，煙氣在標(biāo)準(zhǔn)狀態(tài)下的密度0=1.29kg/m3，求摩擦阻力。解： 煙氣的平均流速：煙氣在600下的密度 煙道的水力學(xué)直徑第70頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日70第71頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日71第72頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期

22、日72第73頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日73五. 簡(jiǎn)單管流系統(tǒng)計(jì)算管流系統(tǒng)存在摩擦阻力和局部阻力，系統(tǒng)的總阻力損失為兩者之和。管流系統(tǒng)計(jì)算是按管路系統(tǒng)的聯(lián)通方式，通過(guò)系統(tǒng)的能量平衡，確定系統(tǒng)的阻力損失、流體的流速及流量等。 任何一種復(fù)雜的管路系統(tǒng)均由簡(jiǎn)單管路經(jīng)串聯(lián)和并聯(lián)組臺(tái)而成，串聯(lián)和并聯(lián)管路為管統(tǒng)系統(tǒng)的基本組成形式。第74頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日741 串聯(lián)管路計(jì)算 第75頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日75例. 設(shè)水自水面上壓力P1=19600Pa(N/m2)的水箱A經(jīng)串聯(lián)管路流向敞開(kāi)的容器B，

23、如圖，試確定水的流量（忽略摩擦阻力損失）。第76頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日76第77頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日77第78頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日78第79頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日792. 并聯(lián)管路的計(jì)算 各個(gè)支管路中流體的壓力損失相等，總質(zhì)量流量等于各個(gè)支管路內(nèi)質(zhì)量流量的和。 （4-38） （4-39）第80頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日80第81頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日81第82頁(yè)，共10

24、2頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日82第83頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日83第84頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日84六. 粘性流體孔口的流出對(duì)液體自盛桶孔口流出過(guò)程，常需確定兩種相關(guān)參數(shù),一是桶內(nèi)液面高度不變時(shí)的流出速度，另一是桶內(nèi)定量液體的流空時(shí)間。對(duì)于液體自盛桶底部孔口流出的解析，按圖(4-15)的條件應(yīng)用不可壓縮流體動(dòng)量平衡方程(伯努利方程)確定流出各參數(shù)的計(jì)算式 圖4-15 液體自桶底孔口流出第85頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日85 1液面高度不變時(shí)的流出速度第86頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日86第87頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日87第88頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日882 桶內(nèi)定量液體的流空時(shí)間第89頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，21點(diǎn)58分，星期日89第90頁(yè)，共102頁(yè)，2022年，5月20日，2