滑動(dòng)軸承動(dòng)力系數(shù)的確定

1、滑動(dòng)軸承動(dòng)力系數(shù)的計(jì)算1.偏導(dǎo)數(shù)法因?yàn)镽eynolds方程的解P（p,z）是而為連續(xù)函數(shù)，可.以將P近似表達(dá)成色iic（p-（px）（2j-l）（P2甲 12其中，氣是待求系數(shù)：01油膜的起始邊角位;甲2油膜的終止邊角位;混1一一軸向坐標(biāo)，L=軸承寬度。m,n是自己選取的，其值越大，B的精確度越高。這種假設(shè)的P滿(mǎn)足邊界條件，即平=甲1，平2時(shí)，P=0；入=1, 1時(shí)，P = 0寫(xiě)出Reynolds方程*（苗g） + （#冒（曜）=3脂將P的表達(dá)式代入上式，得到殘差R（p,z）。一匚&知xBsin竺4一匚&知xBsin竺42 L/甲2 甲】i=l j=l rz A（2j 一 1）ttA dH一2

2、3（2j 一 1）ttA dH一23杼HHz-zcos x cos（p2 - P1 d（p （p2 - P1其中，H=1 + scostp, e = e/c偏心率 用伽遼金法求P，要求殘差R（p,z）正交于每個(gè)基函數(shù)，Oisrc（p （pi） （2t l）nAR（p,z） x sincosd（pdA = 0, s = lm,t= ln-1P2-P12將R（p,z）的表達(dá)式代入上式踣 昌-（若+（s = lm, t = ln其中，跖=伸項(xiàng)】常*indpFg =sin n Mcos I 已d（pJ（P1 dcp P2-P1P2-P1lJ=t8jt =0J*t通過(guò)上面的方程組，可以解出,即求出壓力分

3、布P（p,z）,將壓力分布帶入下式，即可求出 擾動(dòng)壓力Rey(R) = 3sin(p -普河平籍 + 3Hx (cos(p+ sin(pH)房 + (/coscp 告簫;Rey(R) = 3cos(p-sin(p+ 3H x (sin(喘cos(pH)等 + (滬財(cái)篇簫；其中，Rey=i(H嘴) + (%()求出擾動(dòng)壓力后，帶入下式即可求出無(wú)量綱化的剛度Kee=-j*2Rcos(pd(pd 入阮=-仁 篇 Rsin(pd(pdAKe0 =-L1j12P0Cos(pd(pdAKe0 =-jj1 n： P0sin(pd(pdA用實(shí)驗(yàn)的方法測(cè)定油膜剛度我們定義油膜剛度系數(shù)為單位位移所引起的油膜力增量

4、 載荷增量法為使軸頸從平衡位置有一個(gè)水平位移Ax （而Ay = O）,則需要在軸頸上加力AFq AF”測(cè) 出其大小后，便可根據(jù)定義求出剛度系數(shù)。但是為了只使軸頸有Ax或Ay的位移，需調(diào)整 成和的比例，是比較困難的。所以采用影響系數(shù)的方法。在軸頸上作用一個(gè)靜載荷軸頸中心將移動(dòng)Ax和Ay,這樣就得到影響系數(shù)xAy心=低,可 =巫此MAFv=O, Ax = Ay = 0,又因?yàn)镕x = kAx + 蠣何 + cAx + AyFx = kyxx + kyVAy + 5 Ax + cyAy 代入便得，F(xiàn)x = KocAx + Ay0 = kjMx + kyyAy兩邊除以AFx，得到 TOC o 1-5 h z Kcxaxx + KcyAyx = 1(1)axx + kyyyx = 0(2)同理，根據(jù)加外載荷AFy,可以得到 JKoc