化工傳遞過程試題與解答二

1、一選擇填空，將正確答案的標(biāo)號填入括號內(nèi)。 （ 每空 2分 ）例： Re 數(shù)小于 2000 的管內(nèi)流動是（層流 ）。采用拉格朗日導(dǎo)數(shù)描述大氣壓力變化時，也 反映的應(yīng)是置于（氣球）上的氣壓計D9的測量值。進行流體微分能量衡算時，若采用隨動坐標(biāo)，可得到的結(jié)論是流體的（ 動能、位能） 變化為零。 小雷諾數(shù)蠕動流求解中，（慣性力）作用無關(guān)緊要，可以忽略。小直徑粒子自由沉降時，粒子所受流體總曳力中（ 以表面曳力為主 ）。5依據(jù)普蘭特混合長理論，湍流附加應(yīng)力可按（T=p 12 dU ）式計算。I dy丿26依據(jù)管內(nèi)極度湍流流動時摩擦曳力計算式f = 0 142 Umax - 1可知，隨雷諾數(shù)增加，摩擦I u

2、丿系數(shù) f 的數(shù)值應(yīng)該（ 趨于恒定）。采用數(shù)值解求解一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問題時，（絕熱）邊界n處節(jié)點溫度方程為：t= t 。n n-1管內(nèi)流動時，若摩擦系數(shù)與對流傳熱系數(shù)均趨于穩(wěn)定則表明邊界層內(nèi)速度與溫度分布 屬于（ 充分發(fā)展了的速度分布和溫度分布 ）。A 組分通過靜止的 B 組分穩(wěn)態(tài)單向擴散時，兩組份的分子擴散通量的關(guān)系應(yīng)該是：（J = J ）AB若流體與固體壁面之間發(fā)生對流傳質(zhì)時，溶質(zhì)從壁面進入流體將導(dǎo)致流動邊界層厚度 （ 增大 ）二.判斷，在每題后括號內(nèi)以“正”“誤”標(biāo)記。（每空 2 分）例：Re數(shù)小于2000的管內(nèi)流動是層流（正）馮-卡門邊界層動量積分方程不僅可以用于層流，也可用于湍流流動。

3、（ 正 ） 通過雷諾轉(zhuǎn)換可知時均速度滿足連續(xù)方程（ 正 ）畢渥準(zhǔn)數(shù)Bi的物理意義可以解釋為固體內(nèi)導(dǎo)熱熱阻與外表面對流傳熱熱阻之比。（正） 普蘭特數(shù)Pr等于1是動量傳遞與熱量傳遞可以簡單類比的必要條件。（正）依據(jù)希格比（Higbie）溶質(zhì)滲透模型，溶質(zhì)進入旋渦依賴不穩(wěn)態(tài)擴散。（正）1粘性是指流體受到剪切作用時抵抗變形的能力，其原因是（流體分子間存在吸引力）。2連續(xù)方程矢量式中哈密頓算符“V = i2連續(xù)方程矢量式中哈密頓算符“V = i + j + k dxdydz”的物理意義可以突然理解為計算質(zhì)量通量的（ 散度）。3描述流體運功的隨體導(dǎo)數(shù)中局部導(dǎo)數(shù)項_表示出了流場的（不確定） 3Q性。4分析流

4、體微元運動時，在直角坐標(biāo)x-y平面中，微元圍繞z軸的旋轉(zhuǎn) 角速度正比于特征量（吆旦）。zdx dy流體爬流流過球形固體時，流動阻力中形體阻力與表面阻力之比應(yīng)為 （ 1:2）。推導(dǎo)雷諾方程時，i方向的法向湍流附加應(yīng)力應(yīng)表示為（廠=_U2）。固體內(nèi)發(fā)生非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)時，若固體內(nèi)部存在明顯溫度梯度，則可斷定傳 熱畢渥準(zhǔn)數(shù) Bi 的數(shù)值（ 大于等于）0.1。8 依據(jù)普蘭特混合長理論，湍流傳熱時，渦流熱擴散系數(shù)a可表示為h（a = 12 dU）。h dy9.流體流入溶解擴散管后形成穩(wěn)定的湍流邊界層，溶質(zhì)溶解擴散進入流 體，則沿管長方向?qū)α鱾髻|(zhì)系數(shù)的變化規(guī)律應(yīng)是（ 先下降，后上升，最 終趨于穩(wěn)定）10利用雷諾類似求解湍流傳質(zhì)問題的前提是假定（Sc = 1）。二判斷，在每題后括號內(nèi)以“正”“誤”標(biāo)記。 （每空 2分）例： Re 數(shù)小于 2000 的管內(nèi)流動是層流（ 正 ）3流體流動中若滿足勢函數(shù)條件，渦旋運動分量必定為零。（ 正 ）4若流動滿足歐拉方程，則質(zhì)點所受表面粘滯力的作用可以不計。（ 正7采用數(shù)值法求解一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問題時，若取a_L,竺=2而得到p c aA0某邊界節(jié)點溫度方程為尸=,，則該邊界必為絕熱邊界。（正）n n-19若定義彼克列（Peelet）準(zhǔn)數(shù)描述流動對擴散的影響：-