作業(yè)06-第四章時(shí)變電磁場(chǎng)VIP

作業(yè)06_第四章時(shí)變電磁場(chǎng)作業(yè)06_第四章時(shí)變電磁場(chǎng)作業(yè)06_第四章時(shí)變電磁場(chǎng)作業(yè)06_第四章時(shí)變電磁場(chǎng)編制僅供參考審核批準(zhǔn)生效日期地址：電話：傳真:郵編:第四章時(shí)變電磁場(chǎng)1.在無(wú)源的自由空間中，已知磁場(chǎng)強(qiáng)度，求位移電流密度。2.在電導(dǎo)率、介電常數(shù)的導(dǎo)電媒質(zhì)中，已知電場(chǎng)強(qiáng)度，計(jì)算在時(shí)刻，媒質(zhì)中的傳導(dǎo)電流密度和位移電流密度。3.在無(wú)源區(qū)域，已知電磁場(chǎng)的電場(chǎng)強(qiáng)度，求空間任一點(diǎn)的磁場(chǎng)強(qiáng)度和磁感應(yīng)強(qiáng)度。4.一個(gè)同軸圓柱型電容器，其內(nèi)、外半徑分別為、，長(zhǎng)度，極板間介質(zhì)介電常數(shù)為，極板間接交流電源，電壓為。求極板間任意點(diǎn)的位移電流密度。5.一個(gè)球形電容器的內(nèi)、外半徑分別為和，內(nèi)、外導(dǎo)體間材料的介電常數(shù)為，電導(dǎo)率為，在內(nèi)、外導(dǎo)體間加低頻電壓。求內(nèi)、外導(dǎo)體間的全電流。6.已知自由空間中電磁波的兩個(gè)場(chǎng)量表達(dá)式為，式中，，。求(1)瞬時(shí)坡印亭矢量；(2)平均坡印亭矢量；(3)流入圖示的平行六面體（長(zhǎng)為2m，橫截面積為）中的凈瞬時(shí)功率。7.一個(gè)平行板電容器的極板為圓形，極板面積為，極板間距離為，介質(zhì)的介電常數(shù)和電導(dǎo)率分別為，，試問(wèn)：(1).當(dāng)極板間電壓為直流電壓時(shí)，求電容器內(nèi)任一點(diǎn)的坡印亭矢量；(2).如果電容器極板間的電壓為工頻交流電壓，求電容器內(nèi)任一點(diǎn)的坡印亭矢量及電容器的有功功率和無(wú)功功率。8.在時(shí)變電磁場(chǎng)中，已知矢量位函數(shù)，其中、和均是常數(shù)。試求電場(chǎng)強(qiáng)度和磁感應(yīng)強(qiáng)度。9.在均勻的非導(dǎo)電媒質(zhì)中（），已知時(shí)變電磁場(chǎng)分別為，且媒質(zhì)的，由麥克斯韋方程求出和。10.證明在無(wú)源空間（，）中，可引入一個(gè)矢量位和標(biāo)量位，定義為，，并在線性各向同性均勻媒質(zhì)條件下推導(dǎo)和滿足的微分方程。11.在某一區(qū)域中有和，給定推遲位函數(shù)為和，其中為常數(shù)。(1)證明；(2)求、、和；12.已知區(qū)域I（）的媒質(zhì)參數(shù)為、、；區(qū)域II（）的媒質(zhì)參數(shù)為、、。區(qū)域I中的電場(chǎng)強(qiáng)度為區(qū)域II中的電場(chǎng)強(qiáng)度為求：(1)常數(shù)；(2)磁場(chǎng)強(qiáng)度與；(3)證明在處與滿足邊界條件；13.在一個(gè)圓形平行平板電容器的極板間加上低頻電壓，設(shè)極板間距為，極板間絕緣材料的介電常數(shù)為，試求極板間的磁場(chǎng)強(qiáng)度。14.如圖所示，同軸線的內(nèi)導(dǎo)體半徑為，外導(dǎo)體的內(nèi)半徑為，其間填充均勻的理想介質(zhì)。設(shè)內(nèi)、外導(dǎo)體間外加緩變電壓，導(dǎo)體中流過(guò)緩變電流為。設(shè)電流方向?yàn)?，?dǎo)體徑向方向?yàn)椋ㄖ赶蛲鈧?cè)），與電流成右手螺旋方向?yàn)椤?1)