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五章習(xí)題解答真空中直線(xiàn)長(zhǎng)電流I5.1的磁通。解根據(jù)安培環(huán)路定理,得到長(zhǎng)直導(dǎo)線(xiàn)的電流I產(chǎn)生的磁場(chǎng)0Be I0zbddSzbddS穿過(guò)三角形回路面積的磁通為dSIdSI0x S
db22[x
dz]dx00
Idb
zdxxd 05.1z(xdtan6
x
d3,故得到3題5.1圖
d2xddxII03b3b2d
I b 3[23
)]通過(guò)電流密度為J的均勻電流的長(zhǎng)圓柱導(dǎo)體中有一平行的圓柱形空腔,如題5.2示。計(jì)算各部分的磁感應(yīng)強(qiáng)度B,并證明腔內(nèi)的磁場(chǎng)是均勻的。解將空腔中視為同時(shí)存在J和J均勻的電流分布:一個(gè)電流密度為J、均勻分布在半徑為b的圓柱內(nèi),另一個(gè)電流密度為J、均勻分布在半徑為a疊加即可得到圓柱內(nèi)外的磁場(chǎng)。C
BdlrJ bdrJ bdraoaoabb0
I,可得到電流密度為J、均勻分布在半徑為b的圓柱內(nèi)的電 0Jr rbB2 b bB流產(chǎn)生的磁場(chǎng)為 b b20
Jrb
rb 2 r2 bb電流密度為J、均勻分布在半徑為a的圓柱內(nèi)的電流產(chǎn)生的磁場(chǎng)為 0B 2
Jra
raa
題5.2圖 a a J 0
ra 2 r2 a這里rra
分別是點(diǎn)o和oa
到場(chǎng)點(diǎn)P的位置矢量。BBa
疊加,可得到空間各區(qū)域的磁場(chǎng)為 b2 a2 B
0J r r
b)2 r2 bb
r2 a ba a2 B
0J
r (rb,
a)2 b
r2 a b aa空腔內(nèi):B 2
Jrb
ra
Jd (r02 0
a)式中d是點(diǎn)和o到點(diǎn)o的位置矢量。由此可見(jiàn),空腔內(nèi)的磁場(chǎng)是均勻的。b a下面的矢量函數(shù)中哪些可能是磁場(chǎng)?如果是,求其源變量J。Her
ar,B
H (圓柱坐標(biāo))0Hex
(ay)ey
ax,BH0Hex
ax
ay,BHy 0Hear,BH(球坐標(biāo)系) 0解根據(jù)恒定磁場(chǎng)的基本性質(zhì),滿(mǎn)足B0不是磁場(chǎng)的場(chǎng)矢量。若是磁場(chǎng)的場(chǎng)矢量,則可由JH求出源分布。1 1(1)在圓柱坐標(biāo)中B (rB) (ar2)2a0rr r rr該矢量不是磁場(chǎng)的場(chǎng)矢量。(2) B
(ay)(ax)0x yezezz0x y該矢量是磁場(chǎng)的矢量,其源分布為JH
x yay ax
e2az(3) B(ax)(ay)0x y
e e ex y z該矢量是磁場(chǎng)的場(chǎng)矢量,其源分布為JH
0axay01(4)在球坐標(biāo)系中B B 1 (ar)01rsin rsin該矢量是磁場(chǎng)的場(chǎng)矢量,其源分布為e1rr2sine1rr2sinr0 JH
e 0 ar2sin
actage2aA(r)
J(rd證明磁感應(yīng)強(qiáng)度的積分公式B(r)
R0J(r)Rd( )00并證明B( )00
R3解: B(r)A(r)
J(r)d
J(r)d
J(r) 1 4
R
R R0
J(r)(
R)dR3
J(r)Rd0 R30B[A(r)]0有一電流分布J(rerJz 0
(ra),求矢量位A(r)和磁感應(yīng)強(qiáng)度B(r)。解由于電流只有ez
分量,且僅為r的函數(shù),故A(r)也只有ez
分量,且僅為r的函數(shù),即A(r)ez
A(rAz
(r)滿(mǎn)足的一維微分方程和邊界條件,即可求解出A(r),然后由B(r)A(r)可求出B(r)。ra和raA(r
(r)。由于在ra時(shí)電流為零,所以1 21 2A(r) (r z1)Jr (ra)z1 r0 01 2A (r) (r z2)0 (ra)由此可解得
z2 r1A(r) z1 9
Jr3C0 0
lnrD1A (r)Cz2 2
lnrD2A(r)Az1 z
(r)滿(mǎn)足的邊界條件為①r0時(shí),Az1
(r)為有限值②raAz1
(a)Az2
(a),
ArArz1
raAArz2由條件①、②,有 C1
0, 9
Ja3C0 0
lnaD2
, 3
Ja2C0 0 2a1 1 1由此可解得 C2
3
Ja3,D0 0
3
Ja3( lna)0 0 3故A(r)1z1 9
Jr3D0 0 1
(ra)1 1 1A (r) Ja3lnr Ja3( lna) (ra)z2 3 0 0 3 0 0 3式中常數(shù)D1
由參考點(diǎn)確定,若令r0時(shí),Az1
0D1
0。z P(x,y,z)
空間的磁感應(yīng)強(qiáng)度為1B(r)A(r)e Jr2 (ra)11 1 3 0 0 r
(r)
(r)e
Ja3 (ra)0 2 2 0 a b yIx
如題5.6圖所示,邊長(zhǎng)分別為a和b、載有電流I矩形回路。(1)求遠(yuǎn)處的任一點(diǎn)P(x,y,z)的矢量位A(r),并證明它5.6
可以寫(xiě)成A(r)
p r0 m
eIab;r3 m z(2)由A求磁感應(yīng)強(qiáng)度B,并證明B可以寫(xiě)成0zBI(d) 式中dabee 場(chǎng)點(diǎn)對(duì)小電流回路所張的立體角。0zrI 1I 1RC0dl解(1)電流回路的矢量位為 A(r)Rxx)2yy)2z22[r22rsin(xcosysinx2y22
dl
dS,有
1dldS1( )C S R RC S( )( 而 ( )( R RI 100所以 A(r)
dS( )RS對(duì)于遠(yuǎn)區(qū)場(chǎng),rx,ry,所以Rr,故10I10(r) 0
dS(1)00
[IdS](1)
Iab)( )4 r 4S
r z r
r p r 0p ( ) 0 m0(2)由于 A(r) p0
r)e
p sin0 m
m r3
r3mz
r3
r2故 BAer
1 rsin
(sinAcos
)e
1rre
(rA)e
p0 m4 r3
(e2coser
sin)又由于 er
2cose
sinr3( )r3(r2
z r)r2p ee 故 B 0 m(z r) 0
abee ( z r) 0
(d)r2 r2 半徑為a磁介質(zhì)球,具有磁化強(qiáng)度為Me(Az2B)z其中A和B為常數(shù),求磁化電流和等效磁荷。m解Jm
Mez
(Az2B)ez
e2Az0z等效磁荷體密度為 mMz(Az2B)2Az磁介質(zhì)球表面的磁化電流面密度為J MnzIzI1 02x
r
eez
(Aa2cos2B)等效磁荷面密度為
e(Aa2cos2B)sin nMm
r
eer
(Aa2cos2B)(Aa2cos2B)cos5.8所示圖,無(wú)限長(zhǎng)直線(xiàn)電流I垂直于磁導(dǎo)率分別為5.8圖
和1
(1)兩種磁介質(zhì)中的磁感應(yīng)強(qiáng)度B和B(2)磁化電流分布。1 2解(1)由安培環(huán)路定理,可得He I所以得到 BHe
2rI01 0B H
rI2(2)磁介質(zhì)在的磁化強(qiáng)度M
1B
H
()I0 2 0
2r0則磁化電流體密度 J
Me
1d(rM) e
(0
)I1
(r1)0m zrdr
z 0
rd rH(P)H(P)H(P)H(P)1 1 2 1lhH(P)H(P)1 21 22 22
r0處存在磁化線(xiàn)電流I 以z軸為中心r為半徑作一個(gè)圓形回路C由安培環(huán)路定理,110BdlIC0有 II m故得到
I m
1)I0題5.9圖JmS
在磁介質(zhì)的表面上,磁化電流面密度為M eeM ee()I2r0zz0r已知一個(gè)平面電流回路在真空中產(chǎn)生的磁場(chǎng)強(qiáng)度為H0
,若此平面電流回路位于磁導(dǎo)率分別為和1
的兩種均勻磁介質(zhì)的分界平面上,試求兩種磁介質(zhì)中的磁場(chǎng)強(qiáng)度HH。1 2解由于是平面電流回路,當(dāng)其位于兩種均勻磁介質(zhì)的分界平面上時(shí),分界面上的磁場(chǎng)只有法向分量,根據(jù)邊界條件,有BB1 2
B。在分界面兩側(cè)作一個(gè)小矩形回路,分別就真空和存在介質(zhì)兩種不同情況,應(yīng)用安培環(huán)路定律即可導(dǎo)出HHH的關(guān)系。1 2 05.92有HdlH(P)hH(P)hH(P)hH2有1 1 2 1 1 2
(P)hI (1)C因H垂直于分界面,所以積分式中Hl0。這里I為與小矩形回路交鏈的電流。對(duì)平面電流回路兩側(cè)為真空的情況,則有C2Hdl2H20 0C
(P)h2H1
(P)hI (2)由于P和P是分界面上任意兩點(diǎn),由式和可得到HH 2H1 2 1 2 0即 BB2H21 0212于是得到B 1 2 H 01 2故有 H
B 22 H
H B 2 H1 11 1 21
2 02 1 2:A的切向分量是連續(xù)的。解由BA得 BdSAdSAdlC
(1)n媒質(zhì)①lA1h媒質(zhì)② CA2PP任作一個(gè)跨越分界面的狹小矩形回路Cn媒質(zhì)①lA1h媒質(zhì)② CA2式(1)應(yīng)用于回路C上,并令h趨于零,得到AdlA1
lA2
llimBdSh0 SCllA l02A由于矢量l
1平行于分界面,故有5.10圖
A A2t一根極細(xì)的圓鐵桿和一個(gè)很薄的圓鐵盤(pán)樣品放在磁場(chǎng)BB0
(鐵的磁導(dǎo)率為B和HB0
1T、50000
,求兩樣品內(nèi)的磁化強(qiáng)度M。解對(duì)于極細(xì)的圓鐵桿樣品,根據(jù)邊界條件H
H ,有2tHH0
B 0 0BHB 00MB
H
1(
1)B
4999 0 0 0 0 0對(duì)于很薄的圓鐵盤(pán)樣品,根據(jù)邊界條件B1n
B ,有2n0BB0HBB 0MBH(11)B
4999 0 50000 0 05.12r0
15ca2c,鉄芯的相對(duì)磁導(dǎo)率r
1400N1000匝線(xiàn)圈,通過(guò)電流IA。計(jì)算螺旋管的電感;在鉄芯上開(kāi)一個(gè)l0
的空氣隙,再計(jì)算電感(假設(shè)開(kāi)口后鉄芯的r
不變)求空氣隙和鉄芯內(nèi)的磁場(chǎng)能量的比值。解(1)由于ar0
,可認(rèn)為圓形截面上的磁場(chǎng)是均勻的,且等于截面的中心處的磁場(chǎng)。aor0l0I由安培環(huán)路定律,可得螺旋管內(nèi)的磁場(chǎng)為 aor0l0I2r0與螺線(xiàn)管鉸鏈的磁鏈為 NSH故螺線(xiàn)管的電感為
a2N2I2r0LI2
a2N22r0
140041070.0221000220.15
2.346H()當(dāng)鐵芯上開(kāi)有小空氣隙時(shí),由于可隙很小,可忽略邊緣
題5.12圖效應(yīng),則在空氣隙與鉄芯的分界面上,磁場(chǎng)只有法向分量。根據(jù)邊界條件,有B0
BB,但空氣隙中的磁場(chǎng)強(qiáng)度H 與鐵芯中的磁場(chǎng)強(qiáng)度H 不同。根據(jù)安培環(huán)路定律,有0Hl H00
(2r0
l)NI0
NI又由于B H 、B
H 及B B
B,于是可得 B 0 r0 0
0 r 0
l(2rr0
l)0 a2N2I所以螺線(xiàn)管得磁鏈為
NSBl
0 r(2
l)故螺線(xiàn)管得電感為
r0 0 0
a2N2 210714000.02210002rLI l r
r
0.944H(2r0
l) 14000.00120.150.00101(3)空氣隙中的磁場(chǎng)能量為 Wm0
H2Sl2 0 0 0鉄芯中的磁場(chǎng)能量為 W 1H2S(2rl)m 2 0 r 0 0W l 14000.001故 m0 r0 l
1.487W rm 0 0
0.150.001L0
1Rm
,RNI激勵(lì)下,m電感量為L(zhǎng)N2R
。磁路中單匝激勵(lì)下的磁場(chǎng)儲(chǔ)能W R2 2,則NI激勵(lì)下的mW N。m m0
m0 m 0I解在單匝線(xiàn)圈勵(lì)磁下,設(shè)線(xiàn)圈中的電流為I,有0N2I
LI0
R NI激勵(lì)下,磁路m的磁通為 N0 Rm故電感量為 L N2I Rm
I2 R在單匝線(xiàn)圈勵(lì)磁下,W LI2 m
NI激勵(lì)下,磁路的磁能為m0 2 0
2R 2 0m1 N2I2 N2RW LI2 m2Nm 2 2R 2 0 m0ml1I1①l1I1①w1rS②w2l2一平面上,長(zhǎng)度分別為l和
,寬度分別為w
,兩線(xiàn)1 2圈最近的邊相距為S
1 2I I。設(shè),兩線(xiàn)圈中分別載有電流和1 2ll1 2圈的互感是
l (Sw)(Sw)12M 02122
S(Sw1
w)2解由于ll1 25.14圖
圈②的回路中產(chǎn)生的磁場(chǎng)與兩根無(wú)限長(zhǎng)的平行直線(xiàn)電流產(chǎn)1生的磁場(chǎng)相同。線(xiàn)圈①中的電流I在線(xiàn)圈②的回路中產(chǎn)生的磁場(chǎng)為1I 1 1B 01( )12與線(xiàn)圈②交鏈的磁 12
r rw1
Sw2
(1
1 )ldr
Il
lnS
lnSww01
12
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