北京理工大學應(yīng)用光學課件(大全)李林

第一章幾何光學基本原理第一章幾何光學基本原理對成像的要求本章要解決的問題：像與成像的概念光是怎么走的？－－光的傳播規(guī)律

光是什么？－－光的本性問題對成像的要求本章要解決的問題：像與成像的概念光是怎么走的？第一節(jié)

光波與光線

研究光的意義:90%信息由視覺獲得,光波是視覺的載體

光是什么？彈性粒子－彈性波－電磁波－波粒二象性1666年：牛頓提出微粒說，彈性粒子1678年：惠更斯提出波動說，以太中傳播的彈性波1873年：麥克斯韋提出電磁波解釋，電磁波1905年：愛因斯坦提出光子假設(shè)20世紀：人們認為光具有波粒二象性第一節(jié)光波與光線研究光的意義:9第一節(jié)

光波與光線

一般情況下,可以把光波作為電磁波看待，光波波長：λ第一節(jié)光波與光線一般情況下,可以光的本質(zhì)是電磁波光的傳播實際上是波動的傳播物理光學：

研究光的本性，并由此來研究各種光學現(xiàn)象幾何光學：

研究光的傳播規(guī)律和傳播現(xiàn)象光的本質(zhì)是電磁波物理光學：幾何光學：可見光：波長在400-760nm范圍

紅外波段：波長比可見光長

紫外波段：波長比可見光短可見光：波長在400-760nm范圍

紅外波段：波長比可見光

可見光：400-760nm

單色光：同一種波長

復(fù)色光：由不同波長的光波混合而成頻率和光速，波長的關(guān)系在透明介質(zhì)中，波長和光速同時改變，頻率不變

可見光：400-760nm

單色光：同幾何光學的研究對象和光線概念研究對象

不考慮光的本性研究光的傳播規(guī)律和傳播現(xiàn)象

特點不考慮光的本性，把光認為是光線幾何光學的研究對象和光線概念研究對象特點

光線的概念能夠傳輸能量的幾何線，具有方向光線概念的缺陷

2.絕大多數(shù)光學儀器都是采用光線的概念設(shè)計的采用光線概念的意義：

1.用光線的概念可以解釋絕大多數(shù)光學現(xiàn)象：影子、日食、月食

光線的概念能夠傳輸能量的幾何線，具有方向光線概念的缺陷光線是能夠傳輸能量的幾何線，具有方向光波的傳播問題就變成了幾何的問題所以稱之為幾何光學

當幾何光學不能解釋某些光學現(xiàn)象，例如干涉、衍射時，再采用物理光學的原理光線是能夠傳輸能量的幾何線，具有方向光波的傳播問題就變成了幾光線與波面之間的關(guān)系波面：波動在某一瞬間到達的各點組成的面At時刻t+Δt時刻光線與波面之間的關(guān)系波面：波動在某一瞬間到達的各點組成的面A

光線是波面的法線波面是所有光線的垂直曲面同心光束：由一點發(fā)出或交于一點的光束；對應(yīng)的波面為球面光線是波面的法線同心光束：由一點發(fā)出或交于一點的光束；像散光束：不嚴格交于一點，波面為非球面像散光束：不嚴格交于一點，波面為非球面平行光束波面為平面平行光束波面為平面一、光的傳播現(xiàn)象的分類第二節(jié)

幾何光線基本定律燈泡空氣玻璃一、光的傳播現(xiàn)象的分類第二節(jié)幾何光線基本定律燈泡空光的傳播可以分類為：1、光在同一種介質(zhì)中的傳播；2、光在兩種介質(zhì)分界面上的傳播。光的傳播可以分類為：二、幾何光學基本定律1、光線在同一種均勻透明介質(zhì)中時：直線傳播成分均勻透光2、光線在兩種均勻介質(zhì)分界面上傳播時:

反射定律，折射定律

二、幾何光學基本定律1、光線在同一種均勻透明介質(zhì)中時：直線傳AO:入射光線OB:反射光線OC:折射光線NN:過投射點所做的分界面法線I1:入射光線和分界面法線的夾角，入射角R1:反射光線和分界面法線的夾角，反射角I2:折射光線和分界面法線的夾角，折射角AO:入射光線入射面：入射光線和法線所構(gòu)成的平面反射定律：反射光線位在入射面內(nèi)；反射角等于入射角I1=R1。折射定律：折射光線位在入射面內(nèi)；入射角正弦和折射角正弦之比，對兩種一定介質(zhì)來說是一個和入射角無關(guān)的常數(shù)。

SinI1SinI2

n1,2稱為第二種介質(zhì)相對于第一種介質(zhì)的折射率=n1,2入射面：入射光線和法線所構(gòu)成的平面反射定律：反射光線位在入射對于不均勻介質(zhì)可看作由無限多的均勻介質(zhì)組合而成，光線的傳播，可看作是一個連續(xù)的折射直線傳播定律反射定律折射定律幾何光學的基本定律對于不均勻介質(zhì)可看作由無限多的均勻介質(zhì)組合而成，光線的傳播，第三節(jié)

折射率和光速一、折射定律和折射率的物理意義折射定律：折射光線在入射面內(nèi)SinI1SinI2＝n

1,2n1,2:第二種介質(zhì)相對于第一種介質(zhì)的折射率第三節(jié)折射率和光速一、折射定律和折射率的物理意義折QO′Q′QO′Q′SinI1

υ1SinI2υ2=n

1,2第二種介質(zhì)對第一種介質(zhì)折射率等于第一種介質(zhì)中的光速與第二種介質(zhì)中的光速之比。=

折射率的物理意義

折射率與光速之間的關(guān)系SinI1υ1=n1,2第二種介二、相對折射率與絕對折射率1、相對折射率：

一種介質(zhì)對另一種介質(zhì)的折射率2、絕對折射率介質(zhì)對真空或空氣的折射率二、相對折射率與絕對折射率1、相對折射率：2、絕對折射率介質(zhì)3、相對折射率與絕對折射率之間的關(guān)系相對折射率：

υ1

υ2n

1,2=第一種介質(zhì)的絕對折射率：第二種介質(zhì)的絕對折射率：Cυ1n

1=Cυ2n

2=所以

n

1,2=

n2

n13、相對折射率與絕對折射率之間的關(guān)系相對折射率：三、用絕對折射率表示的折射定律SinI1SinI2＝n

1,2由n

1,2=

n2

n1

有

SinI1SinI2

n2

n1=或

n1SinI1=n2SinI2三、用絕對折射率表示的折射定律SinI1＝n1,2由n課堂練習：判斷光線如何折射空氣n=1水n=1.33I1I2玻璃n=1.5空氣n=1I1課堂練習：判斷光線如何折射空氣n=1水n=1.33I1空氣n小玻璃n大cI1空氣n小玻璃n大空氣n小玻璃n大cI1空氣n小玻璃n大第四節(jié)

光路可逆和全反射一、光路可逆AB1、現(xiàn)象第四節(jié)光路可逆和全反射一、光路可逆AB1、現(xiàn)象2、證明直線傳播：AB反射：I1=R1

R1=I1折射：n1SinI1=n2SinI2n2SinI2=n1SinI1I1R1ABI2C2、證明直線傳播：AB反射：I1=R1折射：I1R1ABI23、應(yīng)用光路可逆：

求焦點光學設(shè)計中，逆向計算：目鏡，顯微物鏡等3、應(yīng)用光路可逆：二、全反射1、現(xiàn)象水空氣AI1R1I2O1O2O3O4I0二、全反射1、現(xiàn)象水空氣AI1R1I2O1O2O3O4I02、發(fā)生全反射的條件

必要條件：n1>n2由光密介質(zhì)進入光疏介質(zhì)

充分條件：I1>I0入射角大于全反射角

1870年，英國科學家丁達爾全反射實驗2、發(fā)生全反射的條件必要條件：n1>n2由光密介質(zhì)當光線從玻璃射向與空氣接觸的表面時，玻璃的折射率不同、對應(yīng)的臨界角不同n1.51.521.541.561.581.601.621.641.66I041°48’41°8’40°30’39°52’39°16’38°41’37°7’37°7’37°3’當光線從玻璃射向與空氣接觸的表面時，玻璃的折射率不同、對應(yīng)的3、全反射的應(yīng)用

用棱鏡代替反射鏡：減少光能損失3、全反射的應(yīng)用用棱鏡代替反射鏡：減少光能損失

測量折射率待測樣品nB低nA高I0暗亮測量折射率待測樣品nB低nA高I0暗亮第六節(jié)光學系統(tǒng)類別和成像的概念

各種各樣的光學儀器顯微鏡:觀察細小的物體望遠鏡:觀察遠距離的物體各種光學零件——反射鏡、透鏡和棱鏡第六節(jié)光學系統(tǒng)類別和成像的概念

各種各樣的光學儀器光學系統(tǒng)：把各種光學零件按一定方式組合起來，滿足一定的要求光學系統(tǒng)：把各種光學零件按一定方式組合起來，滿足一定的要求

光學系統(tǒng)分類

按介質(zhì)分界面形狀分：

球面系統(tǒng)：系統(tǒng)中的光學零件均由球面構(gòu)成

非球面系統(tǒng)：系統(tǒng)中包含有非球面共軸球面系統(tǒng)：系統(tǒng)光學零件由球面構(gòu)成，并且具有一條對稱軸線

今后我們主要研究的是共軸球面系統(tǒng)和平面鏡、棱鏡系統(tǒng)

按有無對稱軸分：

共軸系統(tǒng)：系統(tǒng)具有一條對稱軸線，光軸非共軸系統(tǒng)：沒有對稱軸線

光學系統(tǒng)分類二、成像基本概念1、透鏡類型正透鏡：凸透鏡，中心厚，邊緣薄，使光線會聚,也叫會聚透鏡會聚：出射光線相對于入射光線向光軸方向折轉(zhuǎn)

負透鏡：凹透鏡，中心薄，邊緣厚，使光線發(fā)散，也叫發(fā)散透鏡發(fā)散：出射光線相對于入射光線向遠離光軸方向折轉(zhuǎn)二、成像基本概念1、透鏡類型正透鏡：凸透鏡，中心厚，邊緣薄，2、透鏡作用－－－成像AA’A’點稱為物體A通過透鏡所成的像點。而把A稱為物點A′為實際光線的相交點，如果在A′處放一屏幕，則可以在屏幕上看到一個亮點，這樣的像點稱為實像點。

A和A′稱為共軛點。A’與A互為物像關(guān)系，在幾何光學中稱為“共軛”。2、透鏡作用－－－成像AA’A’點稱為物體A通過透鏡所成的像3、透鏡成像原理正透鏡：正透鏡中心比邊緣厚，光束中心部分走的慢，邊緣走的快。AOPQPQO’A’P’Q’成實像3、透鏡成像原理AOPQPQO’A’P’Q’負透鏡:負透鏡邊緣比中心厚，所以和正透鏡相反，光束中心部分走得快，邊緣走得慢。AA’成虛像負透鏡:負透鏡邊緣比中心厚，所以和正透鏡相反，光束中心部思考：正透鏡是否一定成實像？負透鏡是否一定成虛像？思考：正透鏡是否一定成實像？負透鏡是否一定成虛像？名詞概念像：出射光線的交點

實像點：出射光線的實際交點虛像點：出射光線延長線的交點物：入射光線的交點

實物點：實際入射光線的交點虛物點：入射光線延長線的交點名詞概念物：入射光線的交點像空間：像所在的空間

實像空間：系統(tǒng)最后一面以后的空間虛像空間：系統(tǒng)最后一面以前的空間整個像空間包括實像和虛像空間物空間：物所的空間實物空間：系統(tǒng)第一面以前的空間虛物空間：系統(tǒng)第一面以后的空間整個物空間包括實物和虛物空間注意：虛物的產(chǎn)生虛像的檢測像空間：像所在的空間物空間：物所的空間注意：

物像空間折射率確定物空間折射率：

按實際入射光線所在的空間折射率計算像空間折射率

按實際出射光線所在的空間折射率計算物像空間折射率確定物空間折射率：像空間折射率第七節(jié)理想像和理想光學系統(tǒng)

為什么要定義理想像

如果要成像清晰，必須一個物點成像為一個像點

第七節(jié)理想像和理想光學系統(tǒng)如果要成像清晰，必須一個物點成如果一個物點對應(yīng)唯一的像點

則直線成像為直線直線OO為入射光線，其對應(yīng)的出射光線為QQ，需要證明QQ是OO的像。

在OO上任取一點A，OO可看作是A點發(fā)出的很多光線中的一條，A的唯一像點為A’，A’是所有出射光線的會聚點，A’當然在其中的一條QQ上。因為A點是在OO上任取的，即OO上所有點都成像在QQ上，所以QQ是OO的像

如果一個物點對應(yīng)唯一的像點直線OO為入射光線，其對應(yīng)的出射光如果一個物點對應(yīng)唯一的像點

則平面成像為平面如果一個物點對應(yīng)唯一的像點

符合點對應(yīng)點，直線對應(yīng)直線，平面對應(yīng)平面的像稱為理想像

能夠成理想像的光學系統(tǒng)稱為理想光學系統(tǒng)

符合點對應(yīng)點，直線對應(yīng)直線，平面對應(yīng)平面的像稱為理想

共軸理想光學系統(tǒng)的成像性質(zhì)1.軸上點成像在軸上.A1’A..A2’2.位在過光軸的某一截面內(nèi)的物點對應(yīng)的像點位在同一平面內(nèi)3.過光軸任一截面內(nèi)的成像性質(zhì)是相同的

空間的問題簡化為平面問題，系統(tǒng)可用過光軸的一個截面來代表2.位在過光軸的某一截面內(nèi)的物點對應(yīng)的像點位在同一平面內(nèi)3.

共軸理想光學系統(tǒng)的成像性質(zhì)4.當物平面垂直于光軸時，像平面也垂直于光軸北京理工大學應(yīng)用光學課件(大全)李林

5.當物平面垂直于光軸時，像與物完全相似

像和物的比值叫放大率

所謂相似，就是物平面上無論什么部位成像，都是按同一放大率成像。即放大率是一個常數(shù)

5.當物平面垂直于光軸時，像與物完全相似

像和物的比值叫北京理工大學應(yīng)用光學課件(大全)李林

6.對于共軸光學系統(tǒng)，如果已知：或者

(2)一對共軛面的位置和放大率，以及軸上兩對共軛點的位置則其它任意物點的像均可求出基點，基面(1)兩對共軛面的位置和放大率或者則其它任意物點的像均可求出基點，基面(1)兩對共軛已知:兩對共軛面的位置和放大率

已知:一對共軛面的位置和放大率，和軸上兩對共軛點的位置已知:兩對共軛面的位置和放大率

已知:一對共軛面的位置和放大光程光線在介質(zhì)中所走過的幾何路程和折射率的乘積稱為光程。光程等于在相同的時間內(nèi)，光在真空中傳播的幾何路程。

兩個波面之間的所有光線的光程都相等。理想成像的條件：等光程物點和像點間的所有光線的光程都相等。光程兩個波面之間的所有光線的光程都相等。理想成像的條件雙曲面：到兩個定點距離之差為為常數(shù)的點的軌跡，是該兩點為焦點的雙曲面。對內(nèi)焦點和外焦點符合等光程條件。其中一個是實的，一個是虛的拋物面：到一條直線和一個定點的距離相等的點的軌跡，是以該點為焦點，該直線為準線的拋物面。對焦點和無限遠軸上點符合等光程。橢球面：對兩個定點距離之和為常數(shù)的點的軌跡，是以該兩點為焦點的橢圓。對兩個焦點符合等光程條件。等光程的反射面:二次曲面對于反射面，通常都是利用等光程的條件：等光程的折射面二次曲面雙曲面：到兩個定點距離之差為為常數(shù)的點的軌跡，是該兩點為焦兩鏡系統(tǒng)基本結(jié)構(gòu)形式兩鏡系統(tǒng)基本結(jié)構(gòu)形式北京理工大學應(yīng)用光學課件(大全)李林常用兩鏡系統(tǒng)1、

經(jīng)典卡塞格林系統(tǒng)主鏡為凹的拋物面，副鏡為凸的雙曲面，拋物面的焦點和雙曲面的的虛焦點重合，經(jīng)雙曲面后成像在其實焦點處。卡塞格林系統(tǒng)的長度較短，主鏡和副鏡的場曲符號相反，有利于擴大視場。2、

格里高里系統(tǒng)主鏡為凹的拋物面，副鏡為凹的橢球面，拋物面的焦點和橢球面的一個焦點重合，經(jīng)橢球面后成像在其另一個實焦點處。

3、R-C系統(tǒng)

主鏡副鏡均為雙曲面。

常用兩鏡系統(tǒng)4、

馬克蘇托夫系統(tǒng)主鏡副鏡均為橢球面。5、

庫特系統(tǒng)主鏡副鏡均為凹面。

6、

同心系統(tǒng)7、無焦系統(tǒng)

4、馬克蘇托夫系統(tǒng)第二章共軸球面系統(tǒng)的物像關(guān)系

本章內(nèi)容：共軸球面系統(tǒng)求像。由物的位置和大小求像的位置和大小

第二章共軸球面系統(tǒng)的物像關(guān)系本章內(nèi)容§2-1共軸球面系統(tǒng)中的光路計算公式

求一物點的像，即求所有出射光線位置，交點就是該物點的像點。因為所有的球面的特性是一樣的，只須導(dǎo)出光線經(jīng)過一個球面折射時由入射光線位置計算出射光線位置的公式,即球面折射的光路計算公式。

因為所有出射光線位置的求法是相同的，只須找出求一條出射光線的方法即可?！?-1共軸球面系統(tǒng)中的光路計算公式求一物點的像LrL’II’Q表示光線位置的坐標入射光線與光軸的焦點A到球面頂點的距離L入射光線與光軸的夾角U像方相應(yīng)地用L’、U’表示LrL’II’Q表示光線位置的坐標入射光線與光軸的焦點A到球球面半徑r折射率n、n’入射光線坐標L、u法線與光軸的夾角ψ已知

求折射光線坐標L’、U’

球面半徑r已知求折射光對△APC應(yīng)用正弦定理得到

由此得到

(2-1)

根據(jù)折射定律（1-5），可由入射角I求得折射角I'

（2-2）

對△APC應(yīng)用正弦定理得到由此得到對△APC和△A'PC應(yīng)用外角定理得到

ψ=U+I=U'+I'故U'=U+I-I'（2-3）求得折射光線的一個坐標U'對△APC和△A'PC應(yīng)用外角定理得到對△A'PC同樣應(yīng)用正弦定理

故（2-4）

L'即可求出。L'，U'順利求出對△A'PC同樣應(yīng)用

轉(zhuǎn)面公式計算完第一面以后,其折射光線就是第二面的入射光線轉(zhuǎn)面公式計算完第一面以后,其折射光線就是第二面的

§2-2符號規(guī)則實際光學系統(tǒng)中，光線和球面位置可能是各種各樣的。為了使公式普遍適用于各種情況，必須規(guī)定一套符號規(guī)則。符號規(guī)則直接影響公式的形式

5O105O10各參量的符號規(guī)則規(guī)定如下：1．線段：由左向右為正，由下向上為正，反之為負。規(guī)定線段的計算起點：

L、L'—由球面頂點算起到光線與光軸的交點

r—由球面頂點算起到球心

d—由前一面頂點算起到下一面頂點各參量的符號規(guī)則規(guī)定如下：1．線段：由左向右為正，由下向上為d—由前一面頂點算起到下一面頂點。d—由前一面頂點算起到下一面頂點。

2．角度：

一律以銳角度量，順時針轉(zhuǎn)為正，逆時針轉(zhuǎn)為負。角度也要規(guī)定起始軸：U、U'—由光軸起轉(zhuǎn)到光線；

I、I'—由光線起轉(zhuǎn)到法線；

ψ—由光軸起轉(zhuǎn)到法線，

2．角度：一律以銳角度量，順時針轉(zhuǎn)為正，逆時針應(yīng)用時，先確定參數(shù)的正負號，代入公式計算。算出的結(jié)果亦應(yīng)按照數(shù)值的正負來確定光線的相對位置。推導(dǎo)公式時，也要使用符號規(guī)則。注意為了使導(dǎo)出的公式具有普遍性，推導(dǎo)公式時，幾何圖形上各量一律標注其絕對值，永遠為正應(yīng)用時，先確定參數(shù)的正負號，代入公式計算。注意反射情形

看成是折射的一種特殊情形：n’=－n

把反射看成是n’=－n時的折射。往后推導(dǎo)公式時，只講折射的公式；對于反射情形，只需將n’用－n代入即可，無需另行推導(dǎo)。

反射情形看成是折射的一種特殊情形：n’-LrL’II’Q-LrL’II’Q§2-3球面近軸范圍內(nèi)成像性質(zhì)和近軸光路計算公式

本節(jié)我們研究光線通過球面后的成像規(guī)律和特性找出理想成像的范圍§2-3球面近軸范圍內(nèi)成像性質(zhì)和近軸光路計算公式本節(jié)我們研首先我們看一個例子

共軸球面系統(tǒng)中的光路計算舉例計算通過一個透鏡的三條光線的光路。

n1=1.0空氣

r1=10d1=5n1'=n2=1.5163玻璃（K9）

r2=-50n2'=1.0空氣

首先我們看一個例子

A距第一面頂點的距離為100，由A點計算三條和光軸的夾角分別為1、2、3度的光線：

A距第一面頂點的距離為100，由A點計算三條和光北京理工大學應(yīng)用光學課件(大全)李林上面計算了由軸上物點A發(fā)出的三條光線計算結(jié)果表明，三條光線通過第一個球面折射后，和光軸的交點到球面頂點的距離L1’隨著U1（絕對值）的增大而逐漸減小：上面計算了由軸上物點A發(fā)出的三條光線

這說明，由同一物點A發(fā)出的光線，經(jīng)球面折射后，不交于一點。球面成像不理想。

U1越小，L1’變化越慢。當U1相當小時，L1’幾乎不變?？拷廨S的光線聚交得較好。光線離光軸很近則，U、U'、I、I'都很小。這說明，由同一物點A發(fā)出的光線，經(jīng)球面折射后，不

正弦都展開成級數(shù)：

將展開式中θ以上的項略去，而用角度本身來代替角度的正弦，即令公式組中

sinU=usinU'=u'sinI=isinI'=i’得到新的公式組

正弦都展開成級數(shù)：轉(zhuǎn)面公式：上述公式稱為近軸光線的光路計算公式。

轉(zhuǎn)面公式：

靠近光軸的區(qū)域叫近軸區(qū)，近軸區(qū)域內(nèi)的光線叫近軸光線近軸光路計算公式有誤差相對誤差范圍問題：u=0的光線是不是近軸光線靠近光軸的區(qū)域叫近軸區(qū)，近軸區(qū)域內(nèi)的光線叫近軸光線近

近軸光線的成像性質(zhì)

1.軸上點由軸上同一物點發(fā)出的近軸光線，經(jīng)過球面折射以后聚交于軸上同一點

軸上物點用近軸光線成像時，符合理想

計算近軸像點位置時，u1可任取近軸光線的成像性質(zhì)假設(shè)B點位在近軸區(qū)，當用近軸光線成像時，也符合理想，像點B’位在B點和球心的連線上（輔助軸上）

軸外點

結(jié)論：位于近軸區(qū)域內(nèi)的物點，利用近軸光線成像時，符合（近似地）點對應(yīng)點的理想成像關(guān)系。假設(shè)B點位在近軸區(qū)，當用近軸光線成像時，也符合理想，像點B’

近軸光路計算的另一種形式

光線的位置:L,L',u,u'

在有些情況下，采用光線與球面的交點到光軸的距離h以及光線與光軸的夾角u,u‘表示比較方便,h的符號規(guī)則是：

h—以光軸為計算起點到光線在球面的投射點

近軸光路計算的另一種形式

將公式展開并移項得：

同樣可得：

顯然,代入上式，并在第一式兩邊同乘以n，第二式兩側(cè)同乘以n’

將以上二式相減，并考慮到得：

轉(zhuǎn)面公式第二公式兩側(cè)同乘以u1’,得：

這就是另一種形式的近軸光路計算公式。將以上二式相減，并考慮到

§2-4近軸光學的基本公式和它的實際意義

近軸區(qū)域內(nèi)成像近似的符合理想即每一個物點對應(yīng)一確定的像點。只要物距L確定，就可利用近軸光路計算公式得到，而與中間變量u，u’，i，i’，無關(guān)。可以將公式中的u，u’，i，i’消去，而把像點位置直接表示成物點位置L和球面半徑r以及介質(zhì)折射率n，n’的函數(shù)。

§2-4近軸光學的基本公式和它的實

一.物像位置關(guān)系式把公式（2-11）兩側(cè)同除以h，得：

將代入上式，即可得到以下常用的基本公式：

或者一.物像位置關(guān)系式把公式（2-11）兩側(cè)同除以

二.物像大小關(guān)系式

用y和y’表示物點和像點到光軸的距離。符號規(guī)則：位于光軸上方的y、y’為正，反之為負。y’/y稱為兩共軛面間的垂軸放大率，用β表示由圖得或把公式（2-13）進行移項并通分，得：

二.得

這就是物像大小的關(guān)系式。利用公式就可以由任意位置和大小的物體，求得單個折射球面所成的近軸像的大小和位置。

對由若干個透鏡組成的共軸球面系統(tǒng)，逐面應(yīng)用公式就可以求得任意共軸系統(tǒng)所成的近軸像的位置和大小。

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三.近軸光學基本公式的作用近軸光學公式只適于近軸區(qū)域，有什么用？第一，作為衡量實際光學系統(tǒng)成像質(zhì)量的標準。用近軸光學公式計算的像，稱為實際光學系統(tǒng)的理想像。第二，用它近以地表示實際光學系統(tǒng)所成像的位置和大小。今后把近軸光學公式擴大應(yīng)用到任意空間三.近軸光學基本公式的作用第一，作為衡量實際§2-5共軸理想光學系統(tǒng)的基點——主平面和焦點

近軸光學基本公式的缺點：物面位置改變時，需重新計算，若要求知道整個空間的物像對應(yīng)關(guān)系，勢必要計算許多不同的物平面。

已知兩對共軛面的位置和放大率，或者一對共軛面的位置和放大率，以及軸上的兩對共軛點的位置，則其任意物點的像點就可以根據(jù)這些已知的共軛面和共軛點來求得。光學系統(tǒng)的成像性質(zhì)可用這些基面和基點求得最常用的是一對共軛面和軸上的兩對共軛點?！?-5共軸理想光學系統(tǒng)的基點——主平面和焦點近軸一放大率β=1的一對共軛面——主平面不同位置的共軛面對應(yīng)著不同的放大率。

放大率β=1的一對共軛面稱為主平面。

物平面稱為物方主平面，像平面稱為像方主平面兩主平面和光軸的交點分別稱為物方主點和像方主點，用H、H’表示，H和H’顯然也是一對共軛點。一放大率β=1的一對共軛面——主平面不同位置的共軛面對應(yīng)

主平面性質(zhì)：任意一條入射光線與物方主平面的交點高度和出射光線與像方主平面的交點高度相同問題物體位在二倍焦距處，像也位在二倍焦距處，大小相等，此物點和像點是不是主點?主平面性質(zhì)：問題

二.無限遠軸上物點和它所對應(yīng)的像點F’——像方焦點當軸上物點位于無限遠時，它的像點位于F’處。

F’稱為像方焦點通過像方焦點垂直于光軸的平面稱作像方焦平面

二.無限遠軸上物點和它所對應(yīng)的像點F’——像方焦點當軸上像方焦平面和垂直于光軸的無限遠的物平面共軛像方焦點和像方焦平面性質(zhì)：1、平行于光軸入射的任意一條光線，其共軛光線一定通過F'點2、和光軸成一定夾角的光線通過光學系統(tǒng)后，必交于像方焦平面上同一點像方焦平面和垂直于光軸的無限遠的物平面共軛1、

三.無限遠的軸上像點和它所對應(yīng)的物點F——物方焦點如果軸上某一物點F，和它共軛的像點位于軸上無限遠，則F稱為物方焦點。通過F垂直于光軸的平面稱為物方焦平面它和無限遠的垂直于光軸的像平面共軛。三.無限遠的軸上像點和它所對應(yīng)的物點F——物方焦點如果軸

物方焦點和物方焦平面性質(zhì)

1、過物方焦點入射的光線，通過光學系統(tǒng)后平行于光軸出射2、由物方焦平面上軸外任意一點下發(fā)出的所有光線，通過光學系統(tǒng)以后，對應(yīng)一束和光軸成一定夾角的平行光線。

物方焦點和物方焦平面性質(zhì)1、過物方

主平面和焦點之間的距離稱為焦距。

由像方主點H’到像方焦點F’的距離稱為像方焦距，用f’表示.

由物方主點H到物方焦點F的距離稱為物方焦距，用f表示。f、f'的符號規(guī)則

f'—以H'為起點，計算到F'，由左向右為正；

f—以H為起點，計算到F，由左向右為正。主平面和焦點之間的距離稱為焦距。由像方

一對主平面，加上無限遠軸上物點和像方焦點F‘，以及物方焦點F和無限遠軸上像點這兩對共軛點，就是最常用的共軸系統(tǒng)的基點。根據(jù)它們能找出物空間任意物點的像。

因此，如果已知一個共軸系統(tǒng)的一對主平面和兩個焦點位置，它的成像性質(zhì)就完全確定。所以，可用一對主平面和兩個焦點位置來代表一個光學系統(tǒng)：一對主平面，加上無限遠軸上物點和像方焦點F‘，問題物方主點H和像方主點H’是否是一對共軛點？物方焦點F和像方焦點F’是否是一對共軛點？物方焦距f和像方焦距f’是否是一對共軛線段？問題物方主點H和像方主點H’是否是一對共軛點？

§2-6單個折射球面的主平面和焦點

一.球面的主點位置主平面是垂軸放大率β=1的一對共軛面。

或者同時，由于它是一對共軛面，主點位置應(yīng)滿足

球面的兩個主點與球面頂點重合。其物方主平面和像方主平面即為過球面頂點的切平面?！?-6單個折射球面的主平面和焦點

二球面焦距公式

令：應(yīng)用公式

同樣物方焦點為

二球面焦距公式

二球面焦距公式

球面反射的情形反射看作是的折射結(jié)論:反射球面的焦點位于球心和頂點的中點二球面焦距公式結(jié)論:反射球面的焦點位于球心和頂點的中點§2-7共軸球面系統(tǒng)的主平面和焦點本節(jié)討論任意共軸球面系統(tǒng)的主平面和焦點位置焦點位置：平行于光軸入射的光線，通過光學系統(tǒng)后，與光軸的交點就是像方焦點F’

§2-7共軸球面系統(tǒng)的主平面和焦點本節(jié)討論任意共軸球面系統(tǒng)焦點位置計算利用近軸光路計算公式，計算

公式（2-1）和（2-6）無法應(yīng)用

焦點位置計算利用近軸光路計算公式，計算公式（2-1）和（2-焦點位置計算

把平行于光軸入射的近軸光線逐面計算，最后求得出射光線的坐標和，從而找出像方焦點F’

像方焦點F’離開最后一面頂點的距離稱為像方頂焦距

焦點位置計算把平行于光軸入射的近軸光線逐面計算，像方主平面位置

入射光線高度h1，出射光線延長線與像方主平面的交點高度也等于h1

延長入射光線和出射光線，其交點必定位在像方主平面上

焦距公式

像方主平面位置入射光線高度h1，出射光線延長線與物方焦點和物方主平面位置計算

將光學系統(tǒng)翻轉(zhuǎn)，按計算像方焦點和像方主平面同樣的方法，計算出的結(jié)果就是物方焦點和物方主平面的結(jié)果第一面頂點到物方焦點F的距離稱為物方頂焦距

物方焦點和物方主平面位置計算將光學系統(tǒng)翻轉(zhuǎn)，按計§2-3中的計算結(jié)果n1=1.0空氣

r1=10d1=5n1'=n2=1.5163玻璃（K9）

r2=-50n2'=1.0空氣§2-3中的計算結(jié)果

§2-8用作圖法求光學系統(tǒng)的理想像一對主平面和兩個焦點能夠表示共軸系統(tǒng)的成像性質(zhì)。

主平面和焦點的位置是用近軸光學公式計算出來的，它代表實際光學系統(tǒng)在近軸區(qū)域內(nèi)的成像性質(zhì)。如果把主平面和焦點的應(yīng)用范圍擴大到整個空間，則所求出來的像，就稱為實際光學系統(tǒng)的理想像。如何根據(jù)已知的主平面和焦點的位置，用作圖法求任意物點的理想像§2-8用作圖法求光學

已知兩對共軛面的位置和放大率，或者一對共軛面的位置和放大率，以及軸上的兩對共軛點的位置，則其任意物點的像點就可以根據(jù)這些已知的共軛面和共軛點來求得。光學系統(tǒng)的成像性質(zhì)可用這些基面和基點求得最常用的是一對共軛面和軸上的兩對共軛點。即

一對主平面和軸上的兩對共軛點軸上無限遠物點和像方焦點物方焦點和軸上無限遠像點已知兩對共軛面的位置和放大率，或者一對共軛面的位置求像：只須找出由物點發(fā)出的兩條光線的共軛光線，交點就是該物點的像。最常用的兩條特殊光線是:1.通過物點和物方焦點F入射的光線，共軛光線平行于光軸出射。

2.通過物點平行與光軸入射的光線，共軛光線通過像方焦點F'

二共軛光線交點B'，即為B點的像。求像：只須找出由物點發(fā)出的兩條光線的共軛光線，交點就是該物點作圖法求像規(guī)則實物，實像，實際光線用實線；虛物，虛像，光線的延長線用虛線；按符號規(guī)則標準好物和像。作業(yè)：應(yīng)用光學教材第47頁第2，3，4，5題作圖法求像規(guī)則實物，實像，實際光線用實線；作圖法求像實例作圖法求像實例例例求軸上物點A的像注意：AM線段的像不是A’M’

當物點A沿著AM趨于B時，像點由A’趨于正無限遠當物點M沿著MA趨于B時，像點由M’趨于負無限遠AM線段的像由A’到正無限遠和由M’到負無限遠的兩條線段組成求軸上注意：AM線段的像不是A’M’當物點A沿著AM趨北京理工大學應(yīng)用光學課件(大全)李林

§2-9理想光學系統(tǒng)的物象關(guān)系式作圖法求像有缺陷，需準確確定像的位置一牛頓公式物點和像點位置的坐標：x——以物方焦點F為原點到物點AX’——以像方焦點F’為原點算到像點A'

§2-9理想光學系統(tǒng)的物象關(guān)由圖有：

將以上二式交叉相乘，得由圖有：將以上二式交叉相乘，得二.高斯公式表示物點和像點位置的坐標為：

——以物方主點H為原點算到物點A；

——以像方主點H'為原點算到像點A'。關(guān)系如下：

代入牛頓公式二.高斯公式表示物點和像點位置的坐標為：代入牛頓公式化簡，得

同理

這就是高斯公式。由物點位置和大小（）可求出像點位置和大?。ǎ?。化簡，得物像關(guān)系式的應(yīng)用---解應(yīng)用題步驟：1：寫出已知條件和要求解的問題2：盡可能畫出圖形3：正確標注圖形4：推導(dǎo)公式5：求解結(jié)果作業(yè)：應(yīng)用光學教材第47頁第6，7，8，9題第48頁第13，14，15，16，17題物像關(guān)系式的應(yīng)用---解應(yīng)用題步驟：1：寫出已知條件和要求解例題1.已知：求：例題1.已知：例題2.一直徑為200毫米的玻璃球，折射率n=1.53，球內(nèi)有一氣泡，從最近方向去看，在球面和球心的中間，求氣泡距球心的距離。例題2.一直徑為200毫米的玻璃球，折射率n=1.53，球例題3.

顯微鏡物鏡放大率為0.5，焦距f’=-f=200，試求：工作距離（物平面到物鏡的距離）以及物像之間的距離。例題3.顯微鏡物鏡放大率為0.5，焦距f’=-f=200，例題4.

天象儀太陽放映系統(tǒng)用改變可變光闌直徑大小的方法實現(xiàn)連續(xù)改變太陽的大小?？勺児怅@最小口徑為0.6毫米，要求在天幕上對應(yīng)的像直徑為19.4毫米，天幕離放映系統(tǒng)距離為15米，求放映系統(tǒng)的焦距和光闌位置。例題4.天象儀太陽放映系統(tǒng)用改變可變光闌直徑大小的方法實現(xiàn)例題5.

有一光源通過輔助正透鏡和被測負透鏡成像，當屏幕移動到距離負透鏡100毫米處時，獲得光源像，去掉負透鏡后，屏幕前移25毫米時，重新獲得光源像，求負透鏡焦距為多少？例題5.有一光源通過輔助正透鏡和被測負透鏡成像，當屏幕移動例題6.某照相機可拍攝最近距離為1米，裝上焦距f’=500毫米的近拍鏡后，能拍攝的最近距離為多少？（假設(shè)近拍鏡和照相鏡頭密接）。

例題6.某照相機可拍攝最近距離為1米，裝上焦距f’=50例題7.離水面1米處有一條魚，現(xiàn)用焦距f’=75毫米的照相物鏡拍攝，照相物鏡的物方焦點離水面1米，求（1）垂軸放大率為多少？（2）照相底片離照相物鏡像方焦點F’多遠？例題7.離水面1米處有一條魚，現(xiàn)用焦距f’=75毫米的照例題8.一個薄透鏡對一物體成像，物面到像面的距離為625毫米，垂軸放大率為-1/4，現(xiàn)在移動透鏡，使垂軸放大率為-4，但同時要求原有的物面和像面以及它們之間的距離不變，求：透鏡的焦距為多少？透鏡移動的距離為多少？以及移動的方向？例題8.一個薄透鏡對一物體成像，物面到像面的距離為625毫米例題9.

在一個生物芯片檢測系統(tǒng)中，直徑為1毫米的生物芯片位在一個焦距為13毫米數(shù)值孔徑為0.6的成像物鏡的物方焦平面處，在離此成像透鏡后面100毫米處放置一個中繼透鏡，生物芯片通過成像透鏡和中繼透鏡后成像在1/4英寸的CCD靶面上（一英寸等于25.4毫米，CCD探測器靶面長與寬之比為4:3），物體所成像在探測器靶面上為內(nèi)接圓。求此中繼透鏡的焦距為多少？相對孔徑為多少？（兩個透鏡均視為薄透鏡）例題9.在一個生物芯片檢測系統(tǒng)中，直徑為1毫米的生物芯例題10.為了將微小物體放大成像并在監(jiān)視器屏幕上觀察，可以將微小物體通過顯微物鏡所成的像再經(jīng)一中繼系統(tǒng)成像在電荷耦合器件CCD攝像系統(tǒng)的硅靶上，經(jīng)轉(zhuǎn)換將圖像傳到監(jiān)視器屏幕上。若已知微小物體長為0.5毫米，顯微物鏡的放大倍率為40×，CCD硅靶對角線長8毫米，微小物體通過顯微物鏡的像距硅靶的距離為210毫米，要求將上述微小物體經(jīng)兩次成像后充滿硅靶對角線，試求此中繼光學系統(tǒng)的焦距及離硅靶的距離。

例題10.為了將微小物體放大成像并在監(jiān)視器屏幕上觀察，可以例題11.

一個成像光學系統(tǒng)由相隔50毫米，焦距

=100毫米、=200毫米的兩個薄透鏡組成，直徑為5毫米的物體位在第一透鏡的物方焦平面上。求物體通過這兩個薄透鏡后所成像的大小為多少？如果要求保持兩個透鏡的間隔不變，所成的像平面與第二透鏡的距離即像距變?yōu)?50毫米，采用移動物平面的方法，問物平面距離第一透鏡的距離為多少？例題11.一個成像光學系統(tǒng)由相隔50毫米，焦距1、

例題12.某系統(tǒng)由兩個薄透鏡組成，第一透鏡焦距為－14毫米，第二透鏡焦距為42毫米，二者相距32毫米，若物點位于第一透鏡后方50毫米處，求⑴物點通過整個系統(tǒng)后距第二透鏡的距離；⑵此時系統(tǒng)總的垂軸放大率；⑶若第一透鏡右移5毫米，為保持像面不動，第二透鏡應(yīng)向哪個方向移動？移動多少距離？此時新的總垂軸放大率為多少？1、

例題12.某系統(tǒng)由兩個薄透鏡組成，第一透鏡焦距為－

§2-10光學系統(tǒng)的放大率

共軸理想光學系統(tǒng)只是對垂直于光軸的平面所成的像才和物相似，絕大多數(shù)光學系統(tǒng)都只是對垂直于光軸的某一確定的物平面成像。共軛面的成像性質(zhì)是用這對共軛面的放大率來表示的。

§2-10

一.垂軸放大率垂軸放大率代表共軛面像高和物高之比

二.軸向放大率

當物平面沿著光軸移動微小的距離dx時，像平面相應(yīng)地移動距離dx’，比例稱為光學系統(tǒng)的軸向放大率，用α表示。

二.軸向放大率當物平面沿著光軸移動微小的距

（1）高斯公式

根據(jù)公式

求上式對l和l’的微分，得

dx’/dx和dl’/dl相等，所以有

（1）高斯公式（2）牛頓公式根據(jù)公式

求上式對x和x'的微分，得

由此得到

（2）牛頓公式

三角放大率

角放大率是共軛面上的軸上點A發(fā)出的光線通過光學系統(tǒng)后，與光軸的夾角U’的正切和對應(yīng)的入射光線與光軸所成的夾角U的正切之比對近軸光線來說，U和U'趨近于零，這時tgU'和tgU趨近于u'和u。由此得到近軸范圍內(nèi)的角放大率公式

（1）高斯公式代入角放大率定義式，得

角放大率只和、有關(guān)。因此，其大小僅取決于共軛面的位置，而與光線的會聚角無關(guān)，所以它與近軸光線的角放大率相同。

（1）高斯公式代入角放大率定義式，得（2）牛頓公式

因為

由此得到進而有

（2）牛頓公式因為

四.三種放大率的關(guān)系

三種放大率并非彼此獨立，而是互相聯(lián)系的。由于所以同時比較，就得

四.三種放大率的關(guān)系§2-11物像空間不變式

物像空間不變式:拉格朗日一亥姆霍茲不變式代表實際光學系統(tǒng)在近軸范圍內(nèi)成像的一種普遍特性。

我們先考察單個折射球面的情形然后再考察共軸球面系統(tǒng)

§2-11物像空間不變式根據(jù)單個折射球面近軸范圍內(nèi)的放大率公式

當光線位在近軸范圍內(nèi)時：由以上二式得

由此得到

根據(jù)單個折射球面近軸范圍內(nèi)的放大率公式以上是單個折射球面物像空間存在的關(guān)系。對于由多個球面組成的共軸系統(tǒng)來說有由此得出對任意一個像空間來說，乘積n'u'y'總是一個常數(shù)，用J表示：

J=nuy=n'u'y'這就是物像空間不變式。J稱為物像空間不變量，或拉格朗日不變量。

以上是單個折射球面物像空間存在的關(guān)系。對于由多個球面組成的共把上述近軸范圍內(nèi)的物像空間不變式推廣到整個空間，就得到理想光學系統(tǒng)的物像空間不變式。角放大率等于：得這就是理想光學系統(tǒng)的物像關(guān)系不變式。當物像空間的介質(zhì)相同（如空氣）時，變成：

ytgU=y'tgU'反射時，每經(jīng)過一次反射，介質(zhì)的折射率的符號改變一次。奇數(shù)次反射，符號相反；偶數(shù)次反射，則符號相同。把上述近軸范圍內(nèi)的物像空間不變式推廣到整個空間，就得到理想光物像空間不變式的物理意義能量守恒當折射率一定時，輸入的總能量是nuy，輸出的總能量是n’u’y’，根據(jù)能量守恒，二者相等。若y’增大，則u’減小，即像增大，則變暗若u’增大，則y’減小，即要像變亮，則像需減小物像空間不變式的物理意義能量守恒若y’增大，則u’減小，即像

§2-12物方焦距和像方焦距的關(guān)系

本節(jié)是物像空間不變式的應(yīng)用共軸理想光學系統(tǒng)的像方焦距和物方焦距之間有一定的關(guān)系先考察單個折射球面的情形§2-1然后考察整個系統(tǒng)的情形由物像空間不變式得

根據(jù)理想光學系統(tǒng)的垂軸放大率公式

將以上二式比較，得到：由圖看到：或者將以上關(guān)系代入上式簡化后得到：

然后考察整個系統(tǒng)的情形根據(jù)理想光學系統(tǒng)的垂軸放大率公式將以上一個光學系統(tǒng)的像方焦距和物方焦距之比等于像空間和物空間介質(zhì)的折射率之比，但符號相反。

位在空氣中的光學系統(tǒng)，因n1=n'k=1，則上式變?yōu)椋?/p>

位于空氣中的光學系統(tǒng)，物方和像方焦距大小相等，符號相反。

絕大多數(shù)光學系統(tǒng)都位在空氣中，有關(guān)的物像關(guān)系公式都可以簡化。

一個光學系統(tǒng)的像方焦距和物方焦距之比等于像空間和物空間介質(zhì)的

一物像位置公式1.牛頓公式：

2.高斯公式：

二放大率公式1.垂軸放大率：

2.軸向放大率：

3.角放大率：公式形式不變。

一物像位置公式

三種放大率之間的關(guān)系

前面已經(jīng)得到，三種放大率之間存在以下關(guān)系：

由物像空間不變式還可以得到垂軸放大率和角放大率之間的下列關(guān)系或者三種放大

當物像空間介質(zhì)的折射率n，n'一定的時候，對某一對共軛面只要給定任意一個放大率，其它二個放大率便隨之確定。

當物像空間折射率相等時，得到

則可得到當物像空間介質(zhì)的折射率n，n'一定的時

§2-13節(jié)平面和節(jié)點

在理想光學系統(tǒng)中，除一對主平面H、H'和兩個焦點F、F'外，有時還用到另一對特殊的共軛面，即節(jié)平面。從公式

角放大率等于1的共軛面稱為節(jié)平面。

物方節(jié)平面,像方節(jié)平面物方節(jié)點，像方節(jié)點分別以J、J'表示

節(jié)點性質(zhì)：凡過物方節(jié)點J的光線，其出射光線必過像方節(jié)點J’，并且和入射光線相平行。

節(jié)點性質(zhì)：

節(jié)點位置根據(jù)角放大率公式，將γ=1代入，即可找到節(jié)點位置因此對節(jié)點J、J'有：如果物像空間介質(zhì)相等，有f'=-f，因此：這時J與H重合，J'與H'重合，即主平面也就是節(jié)平面節(jié)點位置根據(jù)角放大率公式，因此對節(jié)點J、J

作圖法求理想像時，可用來作第三條特殊光線。

由于節(jié)點具有入射和出射光線彼此平行的特性，所以經(jīng)常用它來測定光學系統(tǒng)的基點位置。

假定將一束平行光射入光學系統(tǒng)，并使光學系統(tǒng)繞通過像方節(jié)點J’的軸線左右擺動，根據(jù)節(jié)點的性質(zhì)，出射光線J’P’的方向和位置不會因光學系統(tǒng)的擺動而發(fā)生改變。

利用這種性質(zhì)，一邊擺動光學系統(tǒng)，同時連續(xù)改變轉(zhuǎn)軸位置，當像點不動時，轉(zhuǎn)軸的位置便是像方節(jié)點的位置。顛倒光學系統(tǒng)，重復(fù)上述操作，便可得到物方節(jié)點的位置。假定將一束平行光射入光學系統(tǒng)，并使光學系統(tǒng)繞通

周視照相機通常用來拍攝大型團體照片的周視照相機也是應(yīng)用節(jié)點的性質(zhì)構(gòu)成的。

例：求單個折射球面的節(jié)點位置已知：r=-50,n=1.5,n’=1求：J，J’的位置解：因為xJ=f’,xJ’=f，又H，H’和球面頂點O重合，所以應(yīng)先求f，f’，找到F，F(xiàn)’位置，再求J，J’位置物方和像方節(jié)點均與球心重合例：求單個折射球面的節(jié)點位置已知：r=-50

§2-14無限遠物體理想像高的計算公式問題：如何求像高？但是，當物體位于無限遠時，這些方法都不能采用當物體位在有限遠時，有兩種方法：1.如果已知主面，焦點和焦距，則可利用高斯公式和牛頓公式：2.如果已知具體的結(jié)構(gòu)參數(shù)，半徑，厚度，折射率，則可追跡軸上的近軸光線§2-14無限遠物體理想像高

物體位于無限遠時，無限遠的物平面所成的像為像方焦平面，物平面上每一點對應(yīng)的光束都是一束平行光線，過物方焦點F并與光軸成ω夾角入射的光線FI，射出后平行于光軸。與像方焦面的交點是無限遠軸外物點B的像點。

如位于空氣中，f’=-f：

這就是無限遠物體理想像高計算公式。物體位于無限遠時，無限遠的物平面所成的像為像方

應(yīng)用：計算分劃板刻度某望遠鏡物鏡焦距為375毫米，半視場角為2.5°，分劃板上間隔按10密位刻制，求分劃板刻線間隔和最大直徑。解：

1密位=360o/6000=0.06o，10密位=0.6o分劃板直徑為：應(yīng)用：計算分劃板刻度某望遠鏡物鏡焦距為375毫米，半

無限遠的像所對應(yīng)的物高計算公式無限遠的軸外像點對應(yīng)一束與光軸有一定夾角的平行光線，我們用光束與光軸的夾角ω'來表示無限遠軸外像點的位置。ω'的符號規(guī)則同ω。根據(jù)光路可逆定理，很容易得到

此公式常用于視場儀分劃刻度的計算。無限遠的像所對應(yīng)的物高計算公式無限遠的軸外像點對應(yīng)一束與

例：某視場儀焦距為250毫米，計算與5°相對應(yīng)的刻線離中心的距離，若視場儀最大視場角為±26.5°，問分劃板直徑為多少？

分劃板直徑為解：例：某視場儀焦距為250毫米，計算與5°相對應(yīng)的刻線

平行光管：能夠產(chǎn)生人造無限遠目標的儀器例：一平行光管焦距為550毫米，分劃板上一對間隔為13.75毫米的刻線經(jīng)被測透鏡后，所成像的大小為2.4毫米，求被測透鏡的焦距。解：平行光管：能夠產(chǎn)生人造無限遠目標的儀器例：一平行光管

§2-15理想光學系統(tǒng)的組合例如望遠系統(tǒng)顯微系統(tǒng)變焦距系統(tǒng)由兩個已知的光學系統(tǒng)，求它們的組合系統(tǒng)的成像性質(zhì)。

在光學系統(tǒng)的應(yīng)用中，經(jīng)常把兩個或兩個以上的光學系統(tǒng)組合在一起使用。在計算和分析一個復(fù)雜的光學系統(tǒng)時，為了方便起見，通常將一個光學系統(tǒng)分成若干部分，分別進行計算，最后再把它們組合在一起?！?-

一個共軸理想光學系統(tǒng)的成像性質(zhì)，可以用主平面和焦點來代表。根據(jù)兩個已知系統(tǒng)的主平面和焦點位置，求組合系統(tǒng)的主平面和焦點的位置。

一個共軸理想光學系統(tǒng)的成像性質(zhì)，可以用主平面和焦點來

一.焦點位置公式

Δ的符號規(guī)則為：Δ——以F'1為起點，計算到F2，由左向右為正組合系統(tǒng)的焦距為f和f'，焦點為F和F'。

假定:兩分系統(tǒng)的焦距分別為f'1、f1和f'2，f2

兩分系統(tǒng)間的相對位置用第一系統(tǒng)的像方焦點F'1

到第二系統(tǒng)的物方焦點F2的距離Δ表示.

一.

像方焦點F’的位置焦點的性質(zhì)：平行于光軸入射的光線，通過第一個系統(tǒng)后，一定通過F’1

；然后再通過第二個光學系統(tǒng)，出射光線與光軸的交點F’，就是組合系統(tǒng)的像方焦點。對于第二個光學系統(tǒng)，F(xiàn)’1和F’是一對共軛點應(yīng)用牛頓公式，即可求出像方焦點F’像方焦點F’的位置焦點的性質(zhì)：平行于光軸入射的光線，通過第x符號規(guī)則：以F2為起點計算到F'1

Δ符號規(guī)則：以F'1

為起點計算到F2，所以x=-Δx'：由F'2到F'的距離。為了區(qū)別，用x'F表示。符號規(guī)則為：以F'2為起點計算到F'將以上關(guān)系代入上式，得利用上式就可求得F'的位置

牛頓公式x符號規(guī)則：以F2為起點計算到F'1將以上關(guān)系代入上式，

物方焦點F的位置通過物方焦點F的光線經(jīng)過整個系統(tǒng)后平行于光軸射出,所以它一定通過F2。因此，組合系統(tǒng)的物方焦點F和第二個系統(tǒng)的F2對第一個系統(tǒng)共軛，可應(yīng)用牛頓公式xx'=f1f1'按照符號規(guī)則，從圖得知x’=Δ

物方焦點F的位置按照符號規(guī)則，x’=Δx就是由F1到F的距離，用xF表示，它的符號規(guī)則為：以F1為起點計算到F，由左向右為正。因此有

利用上式即可求得組合系統(tǒng)的物方焦點F的位置。

北京理工大學應(yīng)用光學課件(大全)李林

二.焦距公式