儀器分析原子吸收分光光度法-課件

第12章原子吸收分光光度計食品質(zhì)量與安全專業(yè)第12章原子吸收分光光度計1概述原子吸收分光光度法，又稱原子吸收光譜法，是基于蒸汽相中待測元素的基態(tài)原子對其共振輻射的吸收來測定樣品中該元素含量的一種儀器分析方法。概述原子吸收分光光度法，又稱原子吸收光譜法，是基于蒸汽相中待2原子吸收分光光度法具有以下特點：（1）靈敏度高。常規(guī)分析中，大多數(shù)元素為10-6數(shù)量級，如采用特殊手段，可達(dá)10-9數(shù)量級。（2）選擇性好，元素間抗干擾能力強(qiáng)，可不經(jīng)分離而直接測定。（3）精密度高。在一般低含量測定中，RSD為1%~3%，如采用高精密度測量方法，RSD可低于1%。（4）適用范圍廣。目前可采用原子吸收分光光度法測定的元素已達(dá)70多種。（5）穩(wěn)定性好。（6）簡便快速。原子吸收分光光度法具有以下特點：（1）靈敏度高。常規(guī)分析中，3原子吸收分光光度法的局限性是：（1）標(biāo)準(zhǔn)曲線的線性范圍窄，一般僅為一個數(shù)量級。（2）每測一種元素通常要使用一種元素?zé)?，使用不方便。原子吸收分光光度法的局限性是：?）標(biāo)準(zhǔn)曲線的線性范圍窄，一4基本原理一、共振吸收線當(dāng)原子受外界能量激發(fā)時其外層電子由基態(tài)躍遷至激發(fā)態(tài)，從而產(chǎn)生原子吸收光譜。原子外層電子由基態(tài)躍遷到第一激發(fā)態(tài)時，吸收一定頻率的光而產(chǎn)生的吸收線稱為共振吸收線，簡稱共振線。因各種元素的結(jié)構(gòu)和外層電子排布不同，不同元素從基態(tài)躍遷到第一激發(fā)態(tài)時所吸收的能量不同，各元素的共振線各具其特征性，故又稱元素的特征譜線。基本原理一、共振吸收線5二、原子的量子能級和能級圖原子結(jié)構(gòu)示意圖原子由原子核及核外電子組成，電子繞核運(yùn)動二、原子的量子能級和能級圖原子結(jié)構(gòu)示意圖原子由原子核6每個核外電子的運(yùn)動狀態(tài)可由以下4個量子數(shù)描述：主量子數(shù)n：表示核外電子分布的層次（殼層）n取一系列正整數(shù)值即n=1,2,3,4····當(dāng)n=1時，核外電子離核最近角量子數(shù)l：表示同一殼層的電子有不同的軌道形狀（能量大小不同）l取正整數(shù)值，即l=0,1,2,3·····n-1。并由相應(yīng)的符號s,p,d,f`···表示不同形狀的軌道有n個。如：n=1時，l只有s一個軌道；n=3時，l有s，p，d三個軌道每個核外電子的運(yùn)動狀態(tài)可由以下4個量子數(shù)描述：主量子數(shù)n：表7自旋量子數(shù)s：表示電子的自旋狀態(tài)。只有正轉(zhuǎn)、反轉(zhuǎn)之別，故每個電子自旋只有兩個取值，即+1/2,-1/2。內(nèi)量子數(shù)j：表示核外電子在運(yùn)動過程中，軌道磁矩產(chǎn)生耦合作用形成的能級分裂。取值數(shù)目由l、s共同決定。當(dāng)l≥s時，j可取2s+1個數(shù)值。當(dāng)l＜s時，取2l+1個數(shù)值。J是l和s的矢量和，其加和規(guī)律為j=l+s，l+s-1，….，l-s。自旋量子數(shù)s：表示電子的自旋狀態(tài)。只有正轉(zhuǎn)、反轉(zhuǎn)之別，故每個8三、原子在各能級的分布正常情況下，原子以其最低能態(tài)即基態(tài)形式存在。即使在原子化的過程，也只有少數(shù)原子以較高能態(tài)存在。三、原子在各能級的分布9理論研究和實驗觀測表明：在熱平衡狀態(tài)時，處于基態(tài)和激發(fā)態(tài)的原子數(shù)目N取決于該能態(tài)的能量E和體系的溫度T，遵循波爾茲曼分布律，即——激發(fā)態(tài)的原子數(shù)目——基態(tài)的原子數(shù)目、——統(tǒng)計權(quán)重T——熱力學(xué)溫度K——波爾茲曼常量＞式中，理論研究和實驗觀測表明：在熱平衡狀態(tài)時，處于基態(tài)和激發(fā)態(tài)的原10根據(jù)波爾茲曼分布律，比值隨溫度的指數(shù)律而變化，但由于基態(tài)原子數(shù)約占99%，在實驗范圍內(nèi)，溫度變化對比值的影響不是很大。故在通常的原子吸收分光光度法測定條件下（T=3000K），基態(tài)原子數(shù)可看作總原子數(shù)，即所有的吸收都是在基態(tài)進(jìn)行的，這就大大減少了可用于原子吸收測定的吸收線的數(shù)目。所以，在紫外光譜區(qū)，每種元素僅有三四個有用的吸收線。這也是原子吸收分光光度法靈敏度高、抗干擾能力強(qiáng)的重要原因。根據(jù)波爾茲曼分布律，比值隨溫度的指數(shù)律而變化，但由于基態(tài)原子11四、原子吸收線的形狀

當(dāng)輻射投射到原子蒸氣上時，如果輻射頻率相應(yīng)的能量等于原子由基態(tài)躍遷到激發(fā)態(tài)所需的能量，就會引起該原子對輻射的吸收，原子吸收線的頻率式中，△E——原子激發(fā)態(tài)和基態(tài)間的能量差h——普朗克常量四、原子吸收線的形狀當(dāng)輻射投射到原子蒸氣上時，如果輻射12原子吸收線的特點是由吸收線的頻率、半寬度、強(qiáng)度來表征的。取決于原子的能級分布特征。吸收線的頻率吸收線的半寬度△V是極大吸收系數(shù)一半處吸收線輪廓上兩點之間的頻率差，它受很多因素影響。吸收線的強(qiáng)度是由兩能級之間的躍遷概率決定的。原子吸收線的特點是由吸收線的頻率、半寬度、強(qiáng)度來表征的。取決13原子吸收譜線的輪廓：通常把吸收系數(shù)Kν隨頻率ν的變化曲線稱為原子吸收線的輪廓，以半寬度(△ν)表征吸收線的寬度，其值約為10－3~10－2nm。ν0為中心頻率；K0為中心吸收系數(shù)。原子吸收線并非如想象那樣是一條嚴(yán)格的幾何線，而是呈一定寬度的譜線輪廓，所謂的譜線輪廓是指譜線強(qiáng)度按波長有一分布值。原子吸收譜線的輪廓：通常把吸收系數(shù)Kν隨頻率ν的變化曲線稱為14

譜線變寬：從理論上講，原子吸收線應(yīng)該是一條幾何線，但由于處于同一狀態(tài)的原子，所具有的能量有小的差別，譜線有一定的寬度－稱為自然寬度；由于外界因素的影響，可使譜線變寬。在通常的原子吸收分光光度法測量條件下，影響譜線變寬的因素主要有：（1）Doppler線寬△νD（2）Lorentz線寬△vL（3）Holtsmark線寬△vR（4）自然寬度△νN。譜線變寬：從理論上講，原子吸收線應(yīng)該是一條幾何線，但由于處15吸收線的總半寬度△vT可用下式表示：吸收線的總半寬度△vT可用下式表示：16（1）、Doppler變寬：是運(yùn)動波源表現(xiàn)出來的頻率移位效應(yīng)。運(yùn)動波源“背向”檢測器運(yùn)動時——紅移運(yùn)動波源“向著”檢測器運(yùn)動時——紫移，即Doppler變寬。Doppler變寬由下式?jīng)Q定：T——熱力學(xué)溫度A——吸收原子的相對原子質(zhì)量（1）、Doppler變寬：是運(yùn)動波源表現(xiàn)出來的頻率移位效應(yīng)17由上式可以看出：相對原子質(zhì)量小的元素，Doppler線度較寬；溫度越高，線度越寬。通常Doppler線寬△vD為10^-3nm數(shù)量級由上式可以看出：通常Doppler線寬△vD為10^-3nm18Holtsmark變寬又稱共振變寬，是同種原子碰撞引起的發(fā)射或吸收光量子頻率改變而導(dǎo)致的譜線變寬，它隨原子蒸氣濃度的增加而增大。隨著譜線變寬，吸收值相應(yīng)的減小，這種減少不是濃度的線性函數(shù)，結(jié)果將導(dǎo)致標(biāo)準(zhǔn)曲線彎向濃度坐標(biāo)軸Holtsmark變寬又稱共振變寬，是同種原子碰撞引起的發(fā)射19在通常的原子吸收分光光度法測定條件下，當(dāng)金屬原子蒸氣壓在133.3Pa以下時，Holtsmark變寬可忽略不計在通常的原子吸收分光光度法測定條件下，當(dāng)金屬原子蒸氣壓在1320Lorentz變寬是吸收原子與蒸氣中局外原子或分子等相互碰撞而引起的譜線變寬、譜線頻移與不對稱性變化。Lorentz變寬效應(yīng)的大小隨局外氣體壓力的提高而增大，也隨局外氣體性質(zhì)的不同而不同Lorentz變寬是吸收原子與蒸氣中局外原子或分子等相互碰撞21在通常的原子吸收分光光度法測定條件下，它的數(shù)量級為10^-3nm。Lorentz變寬效應(yīng)對氣體中所有原子都是均勻變寬，是按一定比例引起吸收值減少的固定因素，只降低分析靈敏度，不破壞吸收值與濃度間的線性關(guān)系。在通常的原子吸收分光光度法測定條件下，它的數(shù)量級為10^-322Holtsmark變寬和Lorentz變寬又統(tǒng)稱壓力變寬或碰撞變寬。對于工作在大氣壓下的吸收池，壓力變寬效應(yīng)比較大并伴有中心波長移位效應(yīng)Holtsmark變寬和Lorentz變寬又統(tǒng)稱壓力變寬或碰23吸收線的自然寬度與產(chǎn)生躍遷的激發(fā)態(tài)原子的壽命有關(guān)。根據(jù)量子學(xué)的測不準(zhǔn)原理，能級的能量具有不確定能量△E，其關(guān)系為：△E△t=h式中△t——測量所需的時間h——普朗克常量激發(fā)態(tài)的原子壽命越短，吸收線自然寬度越寬。自然寬度△νN＝10^-5nm數(shù)量級，相較于其他變寬因素顯得微不足道。吸收線的自然寬度與產(chǎn)生躍遷的激發(fā)態(tài)原子的壽命有關(guān)。根據(jù)量子學(xué)24在通常的原子吸收分光光度法測定條件下，吸收線線寬主要由Doppler變寬與Lorentz變寬控制。當(dāng)局外元素原子濃度很小時，吸吸收線線寬主要由Doppler變寬控制在通常的原子吸收分光光度法測定條件下，吸收線線寬主要由Dop25五、原子吸收值與原子濃度的關(guān)系從光源輻射出來的特征譜線的光（強(qiáng)度為。），經(jīng)過原子蒸氣(長度為l)從光源輻射出來的特征譜線的光（強(qiáng)度為I。），經(jīng)過原子蒸氣（長度為l）后，光強(qiáng)度減弱為I。光強(qiáng)度減弱的程度符合Lambert定律，即：I=I。exp(-Kvl)A=-lgI/I。=0.4343Kvl式中：Kv——吸收系數(shù)五、原子吸收值與原子濃度的關(guān)系從光源輻射出來的特征譜線的光（26原子吸收線輪廓是同種基態(tài)原子在吸收其共振輻射時被展寬了的吸收帶，原子吸收線輪廓上的任一個點都與相同的能級躍遷相聯(lián)系，所以基態(tài)原子濃度N。與吸收系數(shù)輪廓所包圍的面積（稱為積分吸收系數(shù)）成正比。原子吸收線輪廓是同種基態(tài)原子在吸收其共振輻射時被展寬了的吸收271955年，瓦爾什從理論上證明，在吸收池內(nèi)元素的原子濃度和溫度不太高且變化不大的條件下，峰值吸收系數(shù)K。與待測基態(tài)原子濃度存在線性關(guān)系，所以可用峰值吸收系數(shù)K。來代替積分吸收系數(shù)。而峰值的測定只要使用銳線光源，不必使用高分辨率的單色器就能做到。1955年，瓦爾什從理論上證明，在吸收池內(nèi)元素的原子濃度和溫28用比例常數(shù)代替吸收系數(shù)，并將N。近似地視為蒸氣原子的總濃度N，整理得：

A=KNl（1）

K——比例常數(shù)實際工作中通常要求測定被測試樣中的某組分濃度，而當(dāng)被測試樣中被測組分濃度c與蒸氣相中總原子濃度N之間保持某種穩(wěn)定的比例關(guān)系時：

N=ac（2）式中a——比例系數(shù)用比例常數(shù)代替吸收系數(shù)，并將N。近似地視為蒸氣原子的總濃度N29合并（1）、（2）式，令K`=Kla，則得原子吸收分光光度法常用的公式：

A=K`c即吸光度與試樣中被測組分的濃度呈線性關(guān)系。合并（1）、（2）式，令K`=Kla，則得原子吸收分光光度法30應(yīng)用上式進(jìn)行測定，其前提條件是必須使用被測原子的共振發(fā)射線作為光源，即：（1）、光源必須是銳線光源，即發(fā)射譜線很強(qiáng)很窄，其寬度必須小于待測元素吸收線的寬度。（2）、發(fā)射線最大發(fā)射波長和吸收線最大吸收波長必須重疊。應(yīng)用上式進(jìn)行測定，其前提條件是必須使用被測原子的共振發(fā)射線作31TheEndTheEnd32第12章原子吸收分光光度計食品質(zhì)量與安全專業(yè)第12章原子吸收分光光度計33概述原子吸收分光光度法，又稱原子吸收光譜法，是基于蒸汽相中待測元素的基態(tài)原子對其共振輻射的吸收來測定樣品中該元素含量的一種儀器分析方法。概述原子吸收分光光度法，又稱原子吸收光譜法，是基于蒸汽相中待34原子吸收分光光度法具有以下特點：（1）靈敏度高。常規(guī)分析中，大多數(shù)元素為10-6數(shù)量級，如采用特殊手段，可達(dá)10-9數(shù)量級。（2）選擇性好，元素間抗干擾能力強(qiáng)，可不經(jīng)分離而直接測定。（3）精密度高。在一般低含量測定中，RSD為1%~3%，如采用高精密度測量方法，RSD可低于1%。（4）適用范圍廣。目前可采用原子吸收分光光度法測定的元素已達(dá)70多種。（5）穩(wěn)定性好。（6）簡便快速。原子吸收分光光度法具有以下特點：（1）靈敏度高。常規(guī)分析中，35原子吸收分光光度法的局限性是：（1）標(biāo)準(zhǔn)曲線的線性范圍窄，一般僅為一個數(shù)量級。（2）每測一種元素通常要使用一種元素?zé)?，使用不方便。原子吸收分光光度法的局限性是：?）標(biāo)準(zhǔn)曲線的線性范圍窄，一36基本原理一、共振吸收線當(dāng)原子受外界能量激發(fā)時其外層電子由基態(tài)躍遷至激發(fā)態(tài)，從而產(chǎn)生原子吸收光譜。原子外層電子由基態(tài)躍遷到第一激發(fā)態(tài)時，吸收一定頻率的光而產(chǎn)生的吸收線稱為共振吸收線，簡稱共振線。因各種元素的結(jié)構(gòu)和外層電子排布不同，不同元素從基態(tài)躍遷到第一激發(fā)態(tài)時所吸收的能量不同，各元素的共振線各具其特征性，故又稱元素的特征譜線?；驹硪?、共振吸收線37二、原子的量子能級和能級圖原子結(jié)構(gòu)示意圖原子由原子核及核外電子組成，電子繞核運(yùn)動二、原子的量子能級和能級圖原子結(jié)構(gòu)示意圖原子由原子核38每個核外電子的運(yùn)動狀態(tài)可由以下4個量子數(shù)描述：主量子數(shù)n：表示核外電子分布的層次（殼層）n取一系列正整數(shù)值即n=1,2,3,4····當(dāng)n=1時，核外電子離核最近角量子數(shù)l：表示同一殼層的電子有不同的軌道形狀（能量大小不同）l取正整數(shù)值，即l=0,1,2,3·····n-1。并由相應(yīng)的符號s,p,d,f`···表示不同形狀的軌道有n個。如：n=1時，l只有s一個軌道；n=3時，l有s，p，d三個軌道每個核外電子的運(yùn)動狀態(tài)可由以下4個量子數(shù)描述：主量子數(shù)n：表39自旋量子數(shù)s：表示電子的自旋狀態(tài)。只有正轉(zhuǎn)、反轉(zhuǎn)之別，故每個電子自旋只有兩個取值，即+1/2,-1/2。內(nèi)量子數(shù)j：表示核外電子在運(yùn)動過程中，軌道磁矩產(chǎn)生耦合作用形成的能級分裂。取值數(shù)目由l、s共同決定。當(dāng)l≥s時，j可取2s+1個數(shù)值。當(dāng)l＜s時，取2l+1個數(shù)值。J是l和s的矢量和，其加和規(guī)律為j=l+s，l+s-1，….，l-s。自旋量子數(shù)s：表示電子的自旋狀態(tài)。只有正轉(zhuǎn)、反轉(zhuǎn)之別，故每個40三、原子在各能級的分布正常情況下，原子以其最低能態(tài)即基態(tài)形式存在。即使在原子化的過程，也只有少數(shù)原子以較高能態(tài)存在。三、原子在各能級的分布41理論研究和實驗觀測表明：在熱平衡狀態(tài)時，處于基態(tài)和激發(fā)態(tài)的原子數(shù)目N取決于該能態(tài)的能量E和體系的溫度T，遵循波爾茲曼分布律，即——激發(fā)態(tài)的原子數(shù)目——基態(tài)的原子數(shù)目、——統(tǒng)計權(quán)重T——熱力學(xué)溫度K——波爾茲曼常量＞式中，理論研究和實驗觀測表明：在熱平衡狀態(tài)時，處于基態(tài)和激發(fā)態(tài)的原42根據(jù)波爾茲曼分布律，比值隨溫度的指數(shù)律而變化，但由于基態(tài)原子數(shù)約占99%，在實驗范圍內(nèi)，溫度變化對比值的影響不是很大。故在通常的原子吸收分光光度法測定條件下（T=3000K），基態(tài)原子數(shù)可看作總原子數(shù)，即所有的吸收都是在基態(tài)進(jìn)行的，這就大大減少了可用于原子吸收測定的吸收線的數(shù)目。所以，在紫外光譜區(qū)，每種元素僅有三四個有用的吸收線。這也是原子吸收分光光度法靈敏度高、抗干擾能力強(qiáng)的重要原因。根據(jù)波爾茲曼分布律，比值隨溫度的指數(shù)律而變化，但由于基態(tài)原子43四、原子吸收線的形狀

當(dāng)輻射投射到原子蒸氣上時，如果輻射頻率相應(yīng)的能量等于原子由基態(tài)躍遷到激發(fā)態(tài)所需的能量，就會引起該原子對輻射的吸收，原子吸收線的頻率式中，△E——原子激發(fā)態(tài)和基態(tài)間的能量差h——普朗克常量四、原子吸收線的形狀當(dāng)輻射投射到原子蒸氣上時，如果輻射44原子吸收線的特點是由吸收線的頻率、半寬度、強(qiáng)度來表征的。取決于原子的能級分布特征。吸收線的頻率吸收線的半寬度△V是極大吸收系數(shù)一半處吸收線輪廓上兩點之間的頻率差，它受很多因素影響。吸收線的強(qiáng)度是由兩能級之間的躍遷概率決定的。原子吸收線的特點是由吸收線的頻率、半寬度、強(qiáng)度來表征的。取決45原子吸收譜線的輪廓：通常把吸收系數(shù)Kν隨頻率ν的變化曲線稱為原子吸收線的輪廓，以半寬度(△ν)表征吸收線的寬度，其值約為10－3~10－2nm。ν0為中心頻率；K0為中心吸收系數(shù)。原子吸收線并非如想象那樣是一條嚴(yán)格的幾何線，而是呈一定寬度的譜線輪廓，所謂的譜線輪廓是指譜線強(qiáng)度按波長有一分布值。原子吸收譜線的輪廓：通常把吸收系數(shù)Kν隨頻率ν的變化曲線稱為46

譜線變寬：從理論上講，原子吸收線應(yīng)該是一條幾何線，但由于處于同一狀態(tài)的原子，所具有的能量有小的差別，譜線有一定的寬度－稱為自然寬度；由于外界因素的影響，可使譜線變寬。在通常的原子吸收分光光度法測量條件下，影響譜線變寬的因素主要有：（1）Doppler線寬△νD（2）Lorentz線寬△vL（3）Holtsmark線寬△vR（4）自然寬度△νN。譜線變寬：從理論上講，原子吸收線應(yīng)該是一條幾何線，但由于處47吸收線的總半寬度△vT可用下式表示：吸收線的總半寬度△vT可用下式表示：48（1）、Doppler變寬：是運(yùn)動波源表現(xiàn)出來的頻率移位效應(yīng)。運(yùn)動波源“背向”檢測器運(yùn)動時——紅移運(yùn)動波源“向著”檢測器運(yùn)動時——紫移，即Doppler變寬。Doppler變寬由下式?jīng)Q定：T——熱力學(xué)溫度A——吸收原子的相對原子質(zhì)量（1）、Doppler變寬：是運(yùn)動波源表現(xiàn)出來的頻率移位效應(yīng)49由上式可以看出：相對原子質(zhì)量小的元素，Doppler線度較寬；溫度越高，線度越寬。通常Doppler線寬△vD為10^-3nm數(shù)量級由上式可以看出：通常Doppler線寬△vD為10^-3nm50Holtsmark變寬又稱共振變寬，是同種原子碰撞引起的發(fā)射或吸收光量子頻率改變而導(dǎo)致的譜線變寬，它隨原子蒸氣濃度的增加而增大。隨著譜線變寬，吸收值相應(yīng)的減小，這種減少不是濃度的線性函數(shù)，結(jié)果將導(dǎo)致標(biāo)準(zhǔn)曲線彎向濃度坐標(biāo)軸Holtsmark變寬又稱共振變寬，是同種原子碰撞引起的發(fā)射51在通常的原子吸收分光光度法測定條件下，當(dāng)金屬原子蒸氣壓在133.3Pa以下時，Holtsmark變寬可忽略不計在通常的原子吸收分光光度法測定條件下，當(dāng)金屬原子蒸氣壓在1352Lorentz變寬是吸收原子與蒸氣中局外原子或分子等相互碰撞而引起的譜線變寬、譜線頻移與不對稱性變化。Lorentz變寬效應(yīng)的大小隨局外氣體壓力的提高而增大，也隨局外氣體性質(zhì)的不同而不同Lorentz變寬是吸收原子與蒸氣中局外原子或分子等相互碰撞53在通常的原子吸收分光光度法測定條件下，它的數(shù)量級為10^-3nm。Lorentz變寬效應(yīng)對氣體中所有原子都是均勻變寬，是按一定比例引起吸收值減少的固定因素，只降低分析靈敏度，不破壞吸收值與濃度間的線性關(guān)系。在通常的原子吸收分光光度法測定條件下，它的數(shù)量級為10^-354Holtsmark變寬和Lorentz變寬又統(tǒng)稱壓力變寬或碰撞變寬。對于工作在大氣壓下的吸收池，壓力變寬效應(yīng)比較大并伴有中心波長移位效應(yīng)Holtsmark變寬和Lorentz變寬又統(tǒng)稱壓力變寬或碰55吸收線的自然寬度與產(chǎn)生躍遷的激發(fā)態(tài)原子的壽命有關(guān)。根據(jù)量子學(xué)的測不準(zhǔn)原理，能級的能量具有不確定能量△E，其關(guān)系為：△E△t=h式中△t——測量所需的時間h——普朗克常量激發(fā)態(tài)的原子壽命越短，吸收線自然寬度越寬。自然寬度△νN＝10^-5nm數(shù)量級，相較于其他變寬因素顯得微不足道。吸收線的自然寬度與產(chǎn)生躍遷的激發(fā)態(tài)原子的壽命有關(guān)。根據(jù)量子學(xué)56在通常的原子吸收分光光度法測定條件下，吸收線線寬主要由Doppler變寬與Lorentz變寬控制。當(dāng)局外元素原子濃度很小時，吸吸收線線寬主要由Doppler變寬控制在通常的原子吸收分光光度法測定條件下，吸收線線寬主要由Dop57五、原子吸收值與原子濃度的關(guān)系從光源輻射出來的特征譜線的光（強(qiáng)度為。），經(jīng)過原子蒸氣(長度為