地震勘探原理-第5章地震波處理

地震數(shù)據(jù)處理過程一般分三個(gè)階段:預(yù)處理、參數(shù)提取和分析、資料處理。處理的最終結(jié)果是得到供解釋用的水平疊加時(shí)間剖面或疊加偏移時(shí)間剖面。第一節(jié)預(yù)處理

一、數(shù)據(jù)解編野外磁帶記錄數(shù)據(jù)是按時(shí)序排列的，即依次記下每道的第一個(gè)采樣值，

第五章地震數(shù)據(jù)處理2/2/20231各道記完后，再依次記下各道的第二個(gè)采樣值，依此類推。在數(shù)據(jù)處理中，將按時(shí)序排列的形式轉(zhuǎn)換為按道序排列(即第一道的所有數(shù)據(jù)都排在第二道之前，使同一道數(shù)據(jù)都排放在一起)這種預(yù)處理稱為數(shù)據(jù)解編或重排。數(shù)據(jù)處理2/2/20232二、編輯在地震數(shù)據(jù)采集中，由于施工現(xiàn)場(chǎng)復(fù)雜，外界干擾大，難免出現(xiàn)一些不正常道和共炮點(diǎn)記錄，這些記錄信噪比低，如果參與疊加處理會(huì)嚴(yán)重影響處理效果。2/2/20233在正式處理之前，需要對(duì)這些不正常的記錄進(jìn)行編輯處理，例如對(duì)信噪比很低的不正常道進(jìn)行充零處理，發(fā)現(xiàn)極性反轉(zhuǎn)的工作道對(duì)它們進(jìn)行改正等。另外，還要顯示有代表性的記錄并觀察初至同相軸，以便進(jìn)行初至切除。2/2/20234

切除是為了消除包括噪聲的記錄開始部分所存在的高振幅，這樣做對(duì)避免以后處理時(shí)出現(xiàn)的疊加噪聲有好處。切除的方法就是用零乘需要切除的記錄段。

2/2/20235抽道集也叫共深度點(diǎn)選排，是把具有相同炮檢距點(diǎn)的記錄道排成一組，按共深度點(diǎn)號(hào)次序排在一起。抽道集處理后，磁帶上記錄的次序是以共深度點(diǎn)號(hào)（CDP)為次序的記錄，以后所有的處理都將方便地以共深度點(diǎn)格式進(jìn)行。

三,抽道集2/2/20236

在野外數(shù)據(jù)采集過程中，為了使來自不同深度信號(hào)的能量能夠以一定的水平記錄在磁帶上，數(shù)字地震儀采用了增益控制，對(duì)淺層信號(hào)放大倍數(shù)低，深層信號(hào)放大倍數(shù)高。對(duì)經(jīng)過增益控制的地震記錄恢復(fù)到地面檢波器接收到的振幅值的處理稱為增益恢復(fù)。四、真振幅恢復(fù)處理2/2/20237數(shù)字儀對(duì)信號(hào)進(jìn)行增益控制時(shí)的增益指數(shù)己記錄在記錄格式的階碼上，因此增益恢復(fù)的公式為A=A0/2n

其中A0為記錄到的采樣值，A為地面檢波器接收到的增益控制前的振幅值，n為階碼(即增益指數(shù))。2/2/20238

球面擴(kuò)散是當(dāng)波離開震源時(shí)由于波前擴(kuò)散造成的振幅衰減，能量發(fā)生擴(kuò)散，波的強(qiáng)度減小，而波場(chǎng)的總能量不變。如果介質(zhì)是各向同性的，則能量衰減與傳播距離的平方成反比。通常速度都是隨深度的增加而增加.非彈性衰減是彈性能量由于摩擦而耗散為熱的吸收的結(jié)果，波動(dòng)能量消失。

2/2/20239通常地震波振幅隨時(shí)間呈指數(shù)衰減。高頻衰減比低頻快。與震源強(qiáng)度和震源耦合有關(guān)的影響，檢波器靈敏度和檢波器耦合及偏移距的影響。對(duì)這類影響主要通過地表一致性振幅校正程序，類似于自動(dòng)剩余靜校正來完成。

2/2/202310參數(shù)提取與分析的目的是為尋找在常規(guī)處理或其他處理中常用的最佳處理參數(shù)，以及有用的地震信息，如頻譜分析、速度分析、相關(guān)分析等。這類數(shù)字處理還可為校正與偏移及各種濾波等處理提供速度和頻率信息，并可以自成系統(tǒng)處理出相應(yīng)的成果圖件，如頻譜、速度譜，通過相關(guān)分析進(jìn)行相關(guān)濾波等。

第二節(jié)參數(shù)提取與分析2/2/202311地震勘探所得到的記錄中包含有效波和干擾波，這些波之間在頻譜特征上存在很大差別。為了解有效波和干擾波的頻譜分布范圍，需要對(duì)隨時(shí)間變化的地震記錄訊號(hào)進(jìn)行傅里葉變換，得到隨頻率而變化的振幅和相位的函數(shù)，（地震記錄的頻譜—振幅譜和相位譜）。對(duì)地震波形函數(shù)進(jìn)行傅里葉變換求取頻譜的過程叫頻譜分析。一、頻譜分析2/2/202312（一）地震波的頻譜分析一個(gè)地震道所接收到的振動(dòng)圖形f(t)包含有效波s(t)和干擾波n(t)兩部分，即f(t)=s(t)+n(t)(4.2.1)要對(duì)信號(hào)進(jìn)行頻譜分析，只要對(duì)其進(jìn)行傅里葉變換求其頻譜F()

2/2/202313

對(duì)于地震訊號(hào)，可看作是非周期函數(shù)的連續(xù)譜。2/2/202314

具體計(jì)算時(shí)，需對(duì)地震訊號(hào)f(t)按t采樣間隔離散采樣，得到時(shí)間序列f(nt)，共有M個(gè)離散值。對(duì)F()按f的頻率間隔取樣，如果頻譜寬度有限，有N個(gè)離散值，則時(shí)間序列f(nt)的離散傅里葉變換公式為

2/2/202315式中n=0,1,2,…N-1,m=0,1,2,…M-1。由（4.2.4）和（4.2.5）可知，F(xiàn)(mf)的實(shí)部和虛部分別為:2/2/202316由此可得振幅譜2/2/202317相位譜為:

為更好了解有效信號(hào)和干擾噪聲的頻譜范圍，可分別選取信號(hào)和隨機(jī)噪聲時(shí)窗進(jìn)行頻譜分析。為分析淺層和中深層信號(hào)的頻譜，可從淺至深不同時(shí)間處選取時(shí)窗進(jìn)行頻譜分析。2/2/202318(二)地震波的頻譜特性:地震波的一般頻譜特征,如圖所示:2/2/2023191．面波頻譜的峰值低于有效波，聲波頻譜峰值偏高，與有效波的頻譜范圍有較寬的重疊;2．微震干擾波的頻帶較寬;3．有些規(guī)則干擾波與有效波頻譜差異不大，如淺層記錄中的外界相干干擾波和多次波4.橫波與縱波相比頻譜峰值低，頻帶窄;5高速薄層反射波頻譜相對(duì)厚層要偏高;2/2/202320

6．大炸藥量激發(fā)比小炸藥量激發(fā)頻譜要偏低，小炸藥量激發(fā)比錘擊頻譜要寬;7.反射波的頻率隨著低降速帶厚度的增加而降低。當(dāng)?shù)退賻л^薄或表層速度較高時(shí)，獲得的反射波頻率較高。

2/2/202321速度參數(shù)在淺層地震資料的數(shù)據(jù)處理和解釋中是非常重要的參數(shù)，例如校正、疊加和偏移都需要知道速度。

二、速度分析2/2/202322

圖4.6-36可控震源野外記錄的相關(guān)處理

2/2/202323

另外速度參數(shù)可提供關(guān)于構(gòu)造和巖、土性質(zhì)有價(jià)值的信息，例如構(gòu)造探查要了解地下反射界面的分布，實(shí)質(zhì)上是波阻抗參數(shù)的地下分布，巖性探查要得到地下巖性的分布，更與各種巖性參數(shù)(例如速度、吸收系數(shù)、泊松比等)的提取有關(guān)。2/2/202324由于地下介質(zhì)的復(fù)雜性，故參數(shù)提取是一個(gè)十分復(fù)雜而艱巨的任務(wù)，只能用一些簡(jiǎn)化的方法和近似的假設(shè)條件來求取。所用方法不同，可得到不同定義的速度參數(shù)。地震速度分析中普遍采用速度譜分析和速度掃描技術(shù)，得到平均速度、均方根速度、層速度等速度參數(shù)。

2/2/202325

設(shè)共反射點(diǎn)道集內(nèi)有N個(gè)記錄道，其炮檢距分別為x1，x2，…xn，各個(gè)記錄道對(duì)應(yīng)的正常時(shí)差分別為t1，t2，…tn，炮檢距為xi的第i個(gè)記錄道的正常時(shí)差為

（一）速度譜分析的原理和制作方法2/2/202326

可見對(duì)于給定的炮檢距，正常時(shí)差ti是垂直反射時(shí)間t0和疊加速度vs的函數(shù)，因而從反射波正常時(shí)差t的分析中可以提供均方根速度的信息，這就是速度分析的基礎(chǔ)。

2/2/202327

在速度分析中，常用的方法是速度譜和速度掃描。速度譜的概念是從頻譜的概念借用而來的，頻譜表示波的能量相對(duì)頻率的變化規(guī)律，人們就將地震波的能量相對(duì)速度的變化稱為速度譜。根據(jù)動(dòng)校正原理，選取一系列試驗(yàn)速度分別代入(4·2·16)求取正常時(shí)差ti，2/2/202328

波時(shí)距曲線進(jìn)行動(dòng)校正，看其校正以后雙曲線形狀的同相軸是否變成t=t0的水平同相軸，如果變成水平同相軸，則所采用的速度就是最佳疊加速度.

衡量同相軸是否被拉平，可以選擇不同的判別準(zhǔn)則，如果以共反射點(diǎn)波組疊加波形的能量來判別，則當(dāng)選用速度合適時(shí)，同相軸被拉平。速度譜分析2/2/202329

形成同相位疊加，疊加波形的能量為最大。按這一原理設(shè)計(jì)的速度譜稱為疊加速度譜。

為求取地震波的疊加速度，可以根據(jù)地區(qū)的地質(zhì)情況和有關(guān)資料，大致估計(jì)在某一t0時(shí)的速度變化范圍為v1,v2,…vm,將每一速度代入(4.2.16)式計(jì)算每道的正常時(shí)差ti,做動(dòng)校正，然后把動(dòng)校正后的各道記錄振幅按下式疊加，得相應(yīng)的平均振幅

2/2/202330其中，N為共深度點(diǎn)道集內(nèi)的道數(shù)，fi,j+r表示第i道中第j+ri個(gè)樣值。當(dāng)試驗(yàn)速度vk與地震反射波的疊加速度一致時(shí)，平均振幅A(vk)最大，此時(shí)各道是同相位疊加。當(dāng)試驗(yàn)速度大于或小于界面反射波速度時(shí)，由于各記錄道上反射波不能同相位疊加，因此平均振幅較小，2/2/202331如圖4.2-4所示。根據(jù)這個(gè)道理，就可以取最大平均振幅對(duì)應(yīng)的速度,做為該t0處反射波的疊加速度，由式(4.2.17)可知，平均振幅A(vk)隨速度而變化，每給定一個(gè)試驗(yàn)速度，可得到一個(gè)疊加振幅值，一系列速度就對(duì)應(yīng)著一條疊加振幅隨速度變化的曲線。該曲線稱之為速度譜線。速度譜2/2/202332

如圖4.2-4(c)所示。只要在速度譜線上找出最大值，即可確定該t0時(shí)刻的速度。如果改變t0值，重復(fù)上述求疊加速度的步驟，就可以把整張記錄上所有實(shí)際存在的同相軸所對(duì)應(yīng)的速度全部找出來，從而確定出速度隨t0時(shí)間的變化規(guī)律(圖4.2-4(d))。如果我們不僅計(jì)算出某一固定t0時(shí)間處對(duì)應(yīng)于不同速度的平均振幅值，同時(shí)對(duì)t0時(shí)間

2/2/202333進(jìn)行掃描，計(jì)算出所有t0

時(shí)間不同速度的平均振幅，就相當(dāng)于計(jì)算所有網(wǎng)格點(diǎn)(圖4.2-5)上的疊加振幅值。如果以橫軸表示速度，水平軸表示雙程運(yùn)行時(shí)t0

，垂直軸表示疊加振幅，則速度譜成果可顯示為圖4.2-6所示的三維圖形，其中的峰值稱為能量團(tuán)，每一個(gè)能量團(tuán)對(duì)應(yīng)著一個(gè)強(qiáng)的反射信息。速度分析2/2/202334圖4.2-4用多次覆蓋資料計(jì)算速度譜原理圖

2/2/202335圖4.2-5計(jì)算疊加速度譜的網(wǎng)絡(luò)2/2/202336圖4.2-6三維顯示形式的速度譜2/2/202337

速度掃描是用一組試驗(yàn)速度分別對(duì)單張(CDP)道集記錄或單次覆蓋共炮點(diǎn)記錄作速度掃描動(dòng)校正，即一次用一個(gè)試驗(yàn)速度對(duì)整張記錄上的所有波組進(jìn)行動(dòng)校正(恒速動(dòng)校正)，得到一張校正后的記錄。當(dāng)所用的某一試驗(yàn)速度正好與某一t0時(shí)間所對(duì)應(yīng)的真實(shí)速度一致時(shí)，此t0時(shí)刻的同相軸（二）速度掃描2/2/202338會(huì)變得平直，其他同相軸或者上彎(速度過高，校正不足)，或者下彎(速度過低，校正過量)。尋找各試驗(yàn)速度校正記錄上的平直同相軸，可以得到不同t0時(shí)間處反射波的速度。由速度掃描獲得的速度是疊加效果較好的速度.

它適用于地質(zhì)條件復(fù)雜得不到好速度譜的地區(qū)，但處理費(fèi)時(shí)長(zhǎng)，成本高。2/2/202339由于通過速度掃描或速度譜求出的速度反映了疊加效果的好壞，一般稱之為疊加速度vs

實(shí)質(zhì)上它表示用雙曲線擬合有效波時(shí)距曲線時(shí)，擬合效果最好的速度，故也稱之為雙曲線擬合速度。

2/2/202340

(三)各種速度之間的關(guān)系在水平層狀介質(zhì)中，波沿某一條射線傳播時(shí)，它傳播的總路徑與總時(shí)間之比就是射線速度vr,

2/2/202341式中hi

為第i層厚度，p為射線參數(shù)。這是沿一條射線取平均算出的速度。射線不同，vr

也不同。由于射線速度不僅考慮了波在界面的“偏折效應(yīng)”，同時(shí)也考慮了橫向不均勻的影響，

1.射線速度比其他速度更精確；

2.當(dāng)射線參數(shù)p為零(或炮檢為零)時(shí)的射線速度即平均速度，2/2/202342

因此射線速度大于等于平均速度;3.炮檢距為無(wú)窮大時(shí)的射線速度等于水平層狀介質(zhì)中最高速度層的速度。4.由于均方根速度是等效均勻?qū)拥淖罴焉渚€速度，它也考慮了射線在界面的“偏折效應(yīng)”，它總是大于平均速度。2/2/2023435.水平層狀介質(zhì)情況下，炮檢距不太大時(shí)的疊加速度就是均方根速度;6.對(duì)于單層均勻介質(zhì)，疊加速度就是介質(zhì)的真速度；在傾斜界面情況下，疊加速度是等效速度（均方根速度除以界面傾角之余炫）2/2/202344

1．迪克斯（Dix）公式水平層狀介質(zhì)情況下，疊加速度就是均方根速度，因此迪克斯（Dix）公式就是由均方根速度求層速度的公式。

（四）層速度的計(jì)算2/2/202345

對(duì)于傾斜地層，疊加速度就是等效速度，Dix公式寫為2/2/202346

由于野外數(shù)據(jù)采集過程中不可避免地存在許多干擾，地震有效信息被它們所掩蓋，因此必須對(duì)資料進(jìn)行提高信噪比的數(shù)字濾波處理。數(shù)字濾波是根據(jù)有效波和干擾波的頻譜特性和視速度特征方面的差異，利用頻率濾波和二維視速度濾波來區(qū)分它們。第三節(jié)數(shù)字濾波處理一、數(shù)字濾波概述2/2/202347由于頻率濾波只需對(duì)單道數(shù)據(jù)進(jìn)行運(yùn)算，故稱為一維頻率濾波。根據(jù)視速度差異設(shè)計(jì)的頻波域?yàn)V波需同時(shí)處理多道數(shù)據(jù)，故又稱為二維視速度濾波。

一個(gè)原始信號(hào)通過某一裝置后變?yōu)橐粋€(gè)新信號(hào)的過程稱為濾波。原始信號(hào)稱為輸入，新信號(hào)稱為輸出，該裝置則叫做濾波器。二、濾波器的一般特性2/2/202348

當(dāng)一個(gè)信號(hào)輸人濾波器后，輸入信號(hào)中的某些頻率成分受到較大損耗，這種輸出和輸入信號(hào)的相應(yīng)關(guān)系，就體現(xiàn)了濾波器的特性.頻率域?yàn)V波的表示方法是把地震信號(hào)分解成各種不同頻率成分的信號(hào)，讓它們通過濾波器，然后觀測(cè)各種不同頻率的信號(hào)在振幅和相位上的變化。信號(hào)振幅和相位隨頻率的變化關(guān)系稱為濾波器的"頻率特性"或"頻率響應(yīng)"。2/2/202349例如振幅隨頻率的變化關(guān)系，稱振幅頻率特性;相位隨頻率的變化關(guān)系，稱相位頻率特性。如圖4.3-1所示。時(shí)間域內(nèi)濾波特性的表示方法，是把一個(gè)單位脈沖通過濾波器，然后觀測(cè)濾波器對(duì)單位脈沖的影響。2/2/202350圖4.3-1頻率域內(nèi)濾波特性的表示法2/2/202351第五節(jié)校正和疊加處理一、野外靜校正包括井深校正、地形校正、低速帶校正。見圖

2/2/202352

靜校正示意圖2/2/202353進(jìn)行野外靜校正處理時(shí)，首先對(duì)共深度點(diǎn)道進(jìn)行選排，找出每一道的炮點(diǎn)和檢波點(diǎn)的位置，求出相應(yīng)炮點(diǎn)和檢波點(diǎn)的t靜校正值，可以從井口記錄道上直接讀出，稱為井口值。因波從O向下傳播少用了時(shí)間T，校正時(shí)要把此值加到波的旅行時(shí)間中.靜校正處理2/2/2023541．井深校正井深校正是將激發(fā)源0的位置由井底校正到地面0j(見上圖)，其方法有二:2/2/2023551)在井口埋置一井□檢波器，記錄直達(dá)波由0傳至地面0j的時(shí)間j，即井深校正值，又稱為井口時(shí)間。2)用已知的表層參數(shù)及井深數(shù)據(jù)，按下式計(jì)算井深校正量2/2/202356式中V0是低速帶波速，V為基巖波速，h0+hj為炮井中低速帶厚度，h是基巖中炸藥埋置深度。因?yàn)榫钚Ｕ偸窍驎r(shí)間增大的方向校正，故此式前面取負(fù)號(hào)。2/2/2023572．地形校正地形校正是將測(cè)線上位于不同地形處的炮點(diǎn)和檢波點(diǎn)校正到基準(zhǔn)面上。如圖6.4-5所示，炮點(diǎn)地形校正量為

地形校正2/2/202358

而檢波點(diǎn)地形校正量是此道(第j炮第l道)總的地形校正量為2/2/202359

地形校正量有正有負(fù)，通過h0、hs的正負(fù)體現(xiàn)出來。通常規(guī)定當(dāng)測(cè)點(diǎn)高于基準(zhǔn)面時(shí)為正，低于基準(zhǔn)面時(shí)為負(fù)

2/2/2023603．低速帶校正低速帶校正校正是將基準(zhǔn)面下的低速層速度用基巖速度代替。求取低速帶校正量的公式在炮點(diǎn)處為:

低速帶校正2/2/202361

在檢波點(diǎn)處為故此道總的低速帶校正量為2/2/202362

因?yàn)榛鶐r速度大于低速帶速度，低速帶校正量總是正的,第j炮第l道的總的校正量為2/2/202363(3)靜校正的實(shí)現(xiàn)由于靜校正值有正有負(fù)，校正時(shí)則使記錄道樣值可能向前(向小時(shí)間方向)或向后(向大時(shí)間方向)在計(jì)算機(jī)內(nèi)存中搬家。

2/2/202364如果記錄校正值為+4個(gè)采樣間隔，則該道記錄全部樣值要向前般動(dòng)四個(gè)單元，搬動(dòng)時(shí)要從小時(shí)間的樣值開始并依次搬，記錄道最前面的四個(gè)樣值校正后被沖掉，靜校正2/2/202365地震道的記錄樣式2/2/202366結(jié)果第一個(gè)樣值就是原記錄道上的第五個(gè)樣值，然后把尾部的四個(gè)單元沖零。當(dāng)靜校正值是-4個(gè)采樣間隔時(shí)，則該記錄道的全部樣值要依次向后面搬動(dòng)四個(gè)單元，2/2/202367開始搬時(shí)將倒數(shù)第五個(gè)樣值搬到最后，并倒序依次向后搬，結(jié)果原記錄上的最后四個(gè)樣值沖掉，把最前面的四個(gè)單元充零。對(duì)于不滿一個(gè)采樣間隔的校正量則由插值濾波實(shí)現(xiàn)校正。由于對(duì)于同一道地震記錄，靜校正值相同，這便是靜校正中“靜”的含義。

2/2/202368

1．動(dòng)校正處理就是把炮檢距不同的各道上來自同一界面、同一點(diǎn)的反射波到達(dá)時(shí)間，校正為共中心點(diǎn)處的回聲時(shí)間；動(dòng)校正就是正常時(shí)差校正，對(duì)于共炮點(diǎn)道集和共深度點(diǎn)道集均可進(jìn)行；

二、動(dòng)校正2/2/202369

2．目的：消除炮檢距變化的影響,實(shí)現(xiàn)同相位疊加；3．記錄道的動(dòng)校正量計(jì)算2/2/202370

式中tij表示第i個(gè)界面第j道的動(dòng)校正量，t0i為共中心點(diǎn)處第i個(gè)界面一次波的自激自收時(shí)間，tij是炮檢距為xj的第j道上第i個(gè)界面的一次反射波到達(dá)時(shí)間，v(t0i)是t0i時(shí)刻的波速，j=1,2,…N,N是共反射點(diǎn)道集的總道數(shù)

動(dòng)校正2/2/202371

4.對(duì)于任一道記錄來說，深淺層反射波的動(dòng)校正量不同，淺層波組的動(dòng)校正量大于深層波組的動(dòng)校正量。這就是動(dòng)校正中“動(dòng)”的含義。

5.動(dòng)校正方法是將一道中所有樣值分為若干組進(jìn)行“搬家”，組內(nèi)動(dòng)校正量具有相同的整數(shù)倍采樣間隔，不同組校正量不同。2/2/202372

6.合適的動(dòng)校正量取決于動(dòng)校正速度函數(shù)，當(dāng)動(dòng)校正量合適時(shí)，能夠把共反射點(diǎn)道集內(nèi)反射波旅行時(shí)間校正為雙程垂直旅行時(shí)間，實(shí)現(xiàn)同相位疊加。圖4.5-1表示了動(dòng)、靜校正對(duì)一個(gè)CDP道集的影響。7．動(dòng)校正引起波形拉伸，淺層波組拉伸現(xiàn)象比較嚴(yán)重。

2/2/202373圖4.5-1靜校正、動(dòng)校正對(duì)一個(gè)CDP道集的影響2/2/202374

圖4.5-2動(dòng)校正過程中的波形拉伸校正前波形由t1-t2

校正后被拉伸到t01-t02

2/2/202375

圖4.5-2中A(t)表示動(dòng)校正前的記錄，A(t)表示動(dòng)校正后的記錄。對(duì)比t1

和t2

時(shí)刻到達(dá)的兩個(gè)反射波，應(yīng)分別向前挪動(dòng)t1

和t2

，校正到t01

和t02

的位置。

動(dòng)校正2/2/202376顯然，校正后的波形被拉長(zhǎng)，因此動(dòng)校正總是將反射波形拉伸，使反射波的視頻率降低。這種情況稱動(dòng)校正的拉伸畸變，大炮檢距的淺層反射波拉伸畸變尤為嚴(yán)重。即（1）同一道波，淺層畸變大，深層畸變小；2/2/202377（2）不同道上同一層,炮檢距大的畸變大，炮檢距小的畸變小。即使使用速度參數(shù)正確，只要采用逐點(diǎn)計(jì)算的方法，就會(huì)產(chǎn)生畸變。（3）處理畸變的方法是切除，即將畸變大的那部分樣值沖零。動(dòng)校正2/2/202378

在資料處理中，水平疊加之前需要切除各種干擾波，例如切除強(qiáng)振幅的初至波，這些初至波一般是淺層折射波和直達(dá)波等干擾。應(yīng)切除因動(dòng)校正引起的拉伸畸變部分。這部分通常在動(dòng)校正程序內(nèi)切除;另外，還應(yīng)切除淺層寬角反射波，因?yàn)闇\層寬角反射常發(fā)生相位畸變。2/2/202379

有時(shí)對(duì)未濾凈的震源干擾波也采用內(nèi)切除的方法，以防止強(qiáng)振幅的相干干擾波參與水平疊加處理，影響疊加剖面質(zhì)量。三、剩余靜校正由于低、降速帶厚度往往測(cè)不準(zhǔn)，并有地震波在表層傳播時(shí)，射線路徑是垂直的假設(shè)等因素，使得野外一次靜校正后不能完全消除表層因素的影響，2/2/202380

仍殘存著剩余的靜校正量。提取表層影響的剩余靜校正量并加以校正