2023年流體力學(xué)知識點總結(jié)

流體力學(xué)知識點總結(jié)第一章緒論1液體和氣體統(tǒng)稱為流體,流體的基本特性是具有流動性,只要剪應(yīng)力存在流動就連續(xù)進行，流體在靜止時不能承受剪應(yīng)力。2流體連續(xù)介質(zhì)假設(shè)：把流體當做是由密集質(zhì)點構(gòu)成的,內(nèi)部無空隙的連續(xù)體來研究。３流體力學(xué)的研究方法:理論、數(shù)值、實驗。4作用于流體上面的力（１)表面力:通過直接接觸,作用于所取流體表面的力。ΔFΔPΔFΔPΔTAΔAVτ法向應(yīng)力pA周邊流體作用的表面力切向應(yīng)力作用于A上的平均壓應(yīng)力作用于A上的平均剪應(yīng)力應(yīng)力為A點壓應(yīng)力，即A點的壓強法向應(yīng)力為A點壓應(yīng)力，即A點的壓強為A點的剪應(yīng)力為A點的剪應(yīng)力切向應(yīng)力應(yīng)力的單位是帕斯卡（pa），1pa=1N/㎡應(yīng)力的單位是帕斯卡（pa），1pa=1N/㎡，表面力具有傳遞性。質(zhì)量力：作用在所取流體體積內(nèi)每個質(zhì)點上的力，力的大小與流體的質(zhì)量成比例。（常見的質(zhì)量力:重力、慣性力、非慣性力、離心力)單位為 5流體的重要物理性質(zhì)慣性：物體保持原有運動狀態(tài)的性質(zhì)。質(zhì)量越大，慣性越大,運動狀態(tài)越難改變。常見的密度（在一個標準大氣壓下):4℃時的水２0℃時的空氣粘性huu+duhuu+duUzydyx以應(yīng)力表達τ—粘性切應(yīng)力,是單位面積上的內(nèi)摩擦力。由圖可知——速度梯度,剪切應(yīng)變率(剪切變形速度)粘度μ是比例系數(shù),稱為動力黏度，單位“pa·s”。動力黏度是流體黏性大小的度量，μ值越大，流體越粘，流動性越差。運動粘度單位：m2/ｓ同加速度的單位說明:1）氣體的粘度不受壓強影響,液體的粘度受壓強影響也很小。2)液體T↑μ↓氣體Ｔ↑μ↑無黏性流體無粘性流體,是指無粘性即μ=0的液體。無粘性液體事實上是不存在的，它只是一種對物性簡化的力學(xué)模型。壓縮性和膨脹性壓縮性：流體受壓,體積縮小，密度增大,除去外力后能恢復(fù)原狀的性質(zhì)。T一定，dp增大,ｄｖ減小膨脹性：流體受熱,體積膨脹,密度減小，溫度下降后能恢復(fù)原狀的性質(zhì)。P一定，ｄT增大,dV增大Ａ液體的壓縮性和膨脹性液體的壓縮性用壓縮系數(shù)表達壓縮系數(shù):在一定的溫度下,壓強增長單位P，液體體積的相對減小值。由于液體受壓體積減小,dP與dV異號，加負號，以使к為正值；其值愈大，愈容易壓縮。к的單位是“1／Pａ”。(平方米每牛）體積彈性模量K是壓縮系數(shù)的倒數(shù)，用Ｋ表達,單位是“Pａ”液體的熱膨脹系數(shù):它表達在一定的壓強下，溫度增長1度，體積的相對增長率。單位為“1/K”或“1/℃”在一定壓強下，體積的變化速度與溫度成正比。水的壓縮系數(shù)和熱膨脹系數(shù)都很小。P增大水的壓縮系數(shù)K減?。陨咚呐蛎浵禂?shù)增大B氣體的壓縮性和膨脹性氣體具有顯著的可壓縮性，一般情況下，常用氣體（如空氣、氮、氧、CO2等）的密度、壓強和溫度三者之間符合完全氣體狀態(tài)方程，即抱負氣體狀態(tài)方程P——氣體的絕對壓強（Ｐa）；ρ——氣體的密度（Kｇ/cm3);T——氣體的熱力學(xué)溫度（K);R——氣體常數(shù)；在標準狀態(tài)下，M為氣體的分子量,空氣的氣體常數(shù)R=287J/Kg．Ｋ。合用范圍：當氣體在很高的壓強,很低溫度下,或接近于液態(tài)時,其不再合用。流體靜力學(xué)１靜止流體具有的特性（1)應(yīng)力方向沿作用面的內(nèi)發(fā)現(xiàn)方向。（2）靜壓強的大小與作用面的方位無關(guān)。流體平衡微分方程歐拉在靜止流體中,各點單位質(zhì)量流體所受表面力和質(zhì)量力相平衡。歐拉方程全微分形式:2等壓面：壓強相等的空間點構(gòu)成的面（平面或曲面)。等壓面的性質(zhì)：平衡流體等壓面上任一點的質(zhì)量力恒正交于等壓面。由等壓面的這一性質(zhì),便可根據(jù)質(zhì)量力的方向來判斷等壓面的形狀。質(zhì)量力只有重力時,因重力的方向鉛垂向下，可知等壓面是水平面。若重力之外尚有其它質(zhì)量力作用時,等壓面是與質(zhì)量力的合力正交的非水平面。3液體靜力學(xué)基本方程P0P1P2Z1P0P1P2Z1Z2h—該點到液面的距離，稱淹沒深度Z—該點在坐標平面以上的高度P0—液體表面壓強，對于液面通大氣的開口容器,視為大氣壓強并以Pa表達推論(1）靜壓強的大小與液體的體積無關(guān)(２)兩點的的壓強差等于兩點之間單位面積垂直液柱的重量（3)平衡狀態(tài)下，液體內(nèi)任意壓強的變化，等值的傳遞到其他各點。液體靜力學(xué)方程三大意義⑴.位置水頭z：任一點在基準面以上的位置高度，表達單位重量流體從某一基準面算起所具有的位置勢能，簡稱比位能,或單位位能或位置水頭。⑵.壓強水頭：表達單位重量流體從壓強為大氣壓算起所具有的壓強勢能,簡稱比壓能或單位壓能或壓強水頭。⑶.測壓管水頭（）：單位重量流體的比勢能,或單位勢能或測壓管水頭。４壓強的度量絕對壓強:以沒有氣體分子存在的完全真空為基準起算的壓強，以符號ｐaｂs表達。(大于0）相對壓強：以本地大氣壓為基準起算的壓強，以符號p表達。(可正可負可為０）真空:當流體中某點的絕對壓強小于大氣壓時，則該點為真空,其相對壓強必為負值。真空值與相對壓強大小相等，正負號相反（必小于0)相對壓強和絕對壓強的關(guān)系絕對壓強、相對壓強、真空度之間的關(guān)系壓強單位壓強單位PaN/m２ｋPakN/m2ｍH2OmmHgat換算關(guān)系980０0９8１0７361說明：計算時無特殊說明時液體均采用相對壓強計算，氣體一般選用絕對壓強。5測量壓強的儀器(金屬測壓表和液柱式測壓計）。金屬測壓計測量的是相對壓強（彈簧式壓力表、真空表)液柱式測壓計是根據(jù)流體靜力學(xué)基本原理、運用液柱高度來測量壓強（差）的儀器。測壓管A點相對壓強真空度U形管測壓計上式的圖形傾斜微壓計壓差計例8:在管道Ｍ上裝一復(fù)式U形水銀測壓計,已知測壓計上各液面及A點的標高為：1=1.8ｍ＝0.6ｍ，＝２.0m，=１．0m,＝=1.5m。試擬定管中Ａ點壓強。6作用在平面上的靜水總壓力圖算法壓強分布圖根據(jù)基本方程式:繪制靜水壓強大小；靜水壓強垂直于作用面且為壓應(yīng)力。圖算法的環(huán)節(jié)是：先繪出壓強分布圖，總壓力的大小等于壓強分布圖的面積Ｓ，乘以受壓面的寬度b，即P=bＳ總壓力的作用線通過壓強分布圖的形心，作用線與受壓面的交點，就是總壓力的作用點合用范圍：規(guī)則平面上的靜水總壓力及其作用點的求解。原理：靜水總壓力大小等于壓強分布圖的體積,其作用線通過壓強分布圖的形心,該作用線與受壓面的交點便是壓心Ｐ。經(jīng)典例題一鉛直矩形閘門，已知h1=1m,h2＝2m,寬ｂ=1.5ｍ，求總壓力及其作用點。梯形形心坐標:a上底,b下底

解：總壓力為壓強分布圖的體積：作用線通過壓強分布圖的重心：解析法總壓力=受壓平面形心點的壓強×受壓平面面積合力矩定理：合力對任一軸的力矩等于各分力對同一軸力矩之和平行移軸定理解：經(jīng)典例題一鉛直矩形閘門，已知h1=1m，h2=２ｍ，寬b=１.5m,求總壓力及其作用點。解：7作用在曲面上的靜水壓力二向曲面——具有平行母線的柱面水平分力作用在曲面上的水平分力等于受壓面形心處的相對壓強PC與其在垂直坐標面oyz的投影面積Ax的乘積。鉛垂分力合力的大小合力的方向ＰX=受壓平面形心點的壓強pc×受壓曲面在ｙoｚ軸上的投影AZPZ=液體的容重γ×壓力體的體積V注明:Ｐ的作用線必然通過Ｐx和Pz的交點,但這個交點不一定在曲面上,該作用線與曲面的交點即為總壓力的作用點壓力體壓力體分類：因Ｐz的方向(壓力體——壓力體和液面在曲面AＢ的同側(cè)，Pz方向向下虛壓力體——壓力體和液面在曲面AB的異側(cè)，Ｐｚ方向向上）壓力體疊加——對于水平投影重疊的曲面，分開界定壓力體,然后相疊加,虛、實壓力體重疊的部分相抵消。潛體——所有浸入液體中的物體稱為潛體，潛體表面是封閉曲曲。浮體——部分浸入液體中的物體稱為浮體。第三章流體動力學(xué)基礎(chǔ)１基本概念：(1)流體質(zhì)點(ｐaｒtiｃｌe)：體積很小的流體微團,流體就是由這種流體微團連續(xù)組成的。（2)空間點：空間點僅僅是表達空間位置的幾何點,并非實際的流體微團。（３）流場:充滿運動的連續(xù)流體的空間。在流場中，每個流體質(zhì)點均有擬定的運動要素。（4）本地加速度（時變加速度）:在某一空間位置上,流體質(zhì)點的速度隨時間的變化率。遷移加速度（位變加速度)：某一瞬時由于流體質(zhì)點所在的空間位置的變化而引起的速度變化率。（5）恒定流與非恒定流:一時間為標準，各空間點上的運動參數(shù)都不隨時間變化的流動是恒定流。否則是非恒定流。(6)一元流動:運動參數(shù)只是一個空間坐標和時間變量的函數(shù)。二元流動:運動參數(shù)只是兩個空間坐標和時間變量的函數(shù)。三元流動：以空間為標準,各空間點上的運動參數(shù)是三個空間坐標和時間的函數(shù)。（7)流線：某時刻流動方向的曲線，曲線上各質(zhì)點的速度矢量都與該曲線相切。流線性質(zhì)（1）流線上各點的切線方向所表達的是在同一時刻流場中這些點上的速度方向,因而流線形狀一般都隨時間而變。（2）流線一般不相交（特殊情況下亦相交：Ｖ＝０、速度=)(３）流線不轉(zhuǎn)折,為光滑曲線。(8）跡線：流體質(zhì)點在一段時間內(nèi)的運動軌跡。跡線與流線（1）恒定流中，流線與跡線幾何一致。異同（2）非恒定流中，兩者一般重合，個別情況(Ｖ=Ｃ)兩者仍可重合。(9)流管:某時刻，在流場內(nèi)任意做一封閉曲線,過曲線上各點做流線，所構(gòu)成的管狀曲面。流束:充滿流體的流管。（1０)過流斷面：在流束上作出的與所有的流線正交的橫斷面。過流斷面有平面也有曲面。（11)元流：過流斷面無限小的流束,幾何特性與流線相同?？偭鳎哼^流斷面有限大的流束,有無數(shù)的元流構(gòu)成，斷面上各點的運動參數(shù)不相同。（１２)體積流量：單位時間通過流束某一過流斷面的流量以體積計量。重量流量：單位時間通過流束某一過流斷面的流量以重量計量。質(zhì)量流量：單位時間通過流束某一過流斷面的流量以質(zhì)量計量。(１3）斷面平均流速：流經(jīng)有效截面的體積流量除以有效截面積而得到的商。(１４）均勻流與非均勻流：流線是平行直線的流動是均勻流,否則是非均勻流。均勻流的性質(zhì)1>流體的遷移加速度為零;2＞流線是平行的直線；3＞各過流斷面上流速分布沿程不變。4>動壓強分布規(guī)律=靜壓強分布規(guī)律。(15)非均勻漸變流和急變流:非均勻流中，流線曲率很小,流線近似與平行之線的流動是非均勻漸變流,否則是急變流。均勻流的各項性質(zhì)對漸變流均合用。２歐拉法(Eｕlｅｒmｅｔhｏd)速度場壓力場加速度全加速度＝本地加速度＋遷移加速度ABAB（2）若水箱有來水補充,水位Ｈ保持不變,A質(zhì)點出的時間不隨時間變化,本地加速度＝0,此時只有遷移加速度。3流量、斷面平均流速４流體連續(xù)性方程物理意義：單位時間內(nèi),流體流經(jīng)單位體積的流出與流入之差與其內(nèi)部質(zhì)量變化的代數(shù)和為零。對恒定流對不可壓縮流體【例】假設(shè)有一不可壓縮流體三維流動,其速度分布規(guī)律為:U=3（x+y３),V＝４y+z2，W=ｘ+y+2z。試分析該流動是否存在?！窘狻抗蚀肆鲃硬贿B續(xù)。不滿足連續(xù)性方程的流動是不存在的。5恒定總流連續(xù)性方程或物理意義:對于不可壓縮流體，斷面平均流速與過水斷面面積成反比，即流線密集的地方流速大

，而流線疏展的地方流速小。合用范圍：固定邊界內(nèi)的不可壓縮流體,涉及恒定流、非恒定流、抱負流體、實際流體。6流體的運動微分方程無粘性流體運動微分方程或粘性流體運動微分方程N—S方程拉普拉斯算子

7元流的伯努利方程伯努利方程公式說明:（1)合用條件①抱負