導(dǎo)體和電介質(zhì)35918課件

1同學(xué)們好！236-4靜電場(chǎng)中的導(dǎo)體和電介質(zhì)預(yù)習(xí)要點(diǎn)領(lǐng)會(huì)導(dǎo)體靜電平衡條件的場(chǎng)強(qiáng)表述和電勢(shì)表述.帶電導(dǎo)體靜電平衡時(shí)的電荷分布規(guī)律是怎樣的?帶電導(dǎo)體表面外附近的場(chǎng)強(qiáng)分布特點(diǎn)如何?什么是尖端放電現(xiàn)象?什么是靜電屏蔽?領(lǐng)會(huì)其原理.注意電介質(zhì)的極化現(xiàn)象及其對(duì)場(chǎng)強(qiáng)分布的影響.5

導(dǎo)體表面是等勢(shì)面

導(dǎo)體內(nèi)部電勢(shì)相等2.

靜電平衡條件條件的電勢(shì)表述對(duì)于帶電體和空腔導(dǎo)體，導(dǎo)體的靜電平衡條件也適用.處于靜電平衡的導(dǎo)體是等勢(shì)體，其表面是等勢(shì)面.6二帶電導(dǎo)體表面附近的場(chǎng)強(qiáng)及其電荷分布

帶電導(dǎo)體電荷分布在導(dǎo)體外表面上,內(nèi)部無(wú)靜電荷.

為表面某處電荷面密度，用高斯定理可以證明該處表面外附近點(diǎn)的場(chǎng)強(qiáng)

導(dǎo)體表面外附近空間的電場(chǎng)強(qiáng)度與該處導(dǎo)體電荷面密度成正比.

帶電導(dǎo)體尖端附近的電場(chǎng)特別大，可使尖端附近的空氣發(fā)生電離而產(chǎn)生放電現(xiàn)象，即尖端放電.7+++++++++++

為表面電荷面密度作錢幣形高斯面

S

導(dǎo)體表面電場(chǎng)強(qiáng)度與電荷面密度的關(guān)系

表面電場(chǎng)強(qiáng)度的大小與該表面電荷面密度成正比9四電介質(zhì)的極化1.

無(wú)極分子電介質(zhì):分子正、負(fù)電荷中心重合的電介質(zhì).2.

有極分子電介質(zhì):分子正、負(fù)電荷中心不重合的電介質(zhì).3.

位移極化：正負(fù)電荷中心拉開，形成電偶極子.4.

轉(zhuǎn)向極化：電偶極子在外場(chǎng)作用下發(fā)生轉(zhuǎn)向.10介質(zhì)內(nèi)電場(chǎng)強(qiáng)度外電場(chǎng)強(qiáng)度極化電荷電場(chǎng)強(qiáng)度

電介質(zhì)極化的過(guò)程，就是使分子偶極子的極矩增大或有一定的取向的過(guò)程.為電介質(zhì)的相對(duì)介電常數(shù)11*五電位移矢量介質(zhì)中的高斯定理電位移矢量在均勻各向同性介質(zhì)中++++++------+++++++++++-----------有介質(zhì)時(shí)的高斯定理定義:絕對(duì)介電常數(shù)均勻介質(zhì)13由(1)、(2)、(3)、(4)解得：即：相背面

等大同號(hào)，相對(duì)面

等大異號(hào)。14[16-5][例二]

內(nèi)半徑為

的導(dǎo)體球殼原來(lái)不帶電，在腔內(nèi)離球心距離為

處，固定一電量

的點(diǎn)電荷，用導(dǎo)線將球殼接地后再撤去地線，求球心處電勢(shì).解：〈1〉畫出未接地前的電荷分布圖.

腔內(nèi)壁非均勻分布的負(fù)電荷對(duì)外效應(yīng)等效于：在與同位置處置。15〈2〉外殼接地后電荷分布如何變化？〈3〉由疊加法求球心處電勢(shì)內(nèi)壁電荷分布不變17〈1〉作底面平行于地面，高h(yuǎn)=1500m

的直