第四章土體應(yīng)力和有效應(yīng)力原理

第四章土體應(yīng)力和有效應(yīng)力原理第一頁，共六十八頁，2022年，8月28日地基的強(qiáng)度問題地基的變形問題地基中的應(yīng)力狀態(tài)應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系應(yīng)力狀態(tài)及應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系自重應(yīng)力附加應(yīng)力基底壓力計(jì)算有效應(yīng)力原理建筑物修建以后，建筑物重量等外荷載在地基中引起的應(yīng)力，所謂的“附加”是指在原來自重應(yīng)力基礎(chǔ)上增加的壓力。建筑物修建以前，地基中由土體本身的有效重量所產(chǎn)生的應(yīng)力。4.1概述第二頁，共六十八頁，2022年，8月28日土的真實(shí)應(yīng)力—應(yīng)變關(guān)系是非常復(fù)雜的，實(shí)用中多對(duì)其進(jìn)行簡化處理。目前在計(jì)算地基中的附加應(yīng)力時(shí)，常把土當(dāng)成線彈性體，從而可直接應(yīng)用彈性理論得出應(yīng)力的解析解，盡管這種假定是對(duì)真實(shí)土體性質(zhì)的高度簡化，但在一定條件下，可滿足工程需要。4.1概述第三頁，共六十八頁，2022年，8月28日本章主要介紹彈性理論下的土體應(yīng)力解答，主要有如下假定：4.1概述1）連續(xù)性假定土是由三相物質(zhì)組成的碎散顆粒集合體，不是連續(xù)介質(zhì)。在研究土體內(nèi)部微觀受力情況時(shí)，必須把土當(dāng)成散粒狀的三相體來看待；但當(dāng)我們研究宏觀土體的受力問題時(shí)，土體的尺寸遠(yuǎn)大于土顆粒的尺寸，就可以把土體當(dāng)作連續(xù)體來對(duì)待。2）線彈性假定3）均質(zhì)各向同性假定均質(zhì)，是指受力體各點(diǎn)的性質(zhì)相同；各向同性則是指在同一點(diǎn)處的各個(gè)方向上性質(zhì)相同。土體應(yīng)力--應(yīng)變關(guān)系第四頁，共六十八頁，2022年，8月28日yzx∞∞∞∞∞o=地基：半無限空間4.2地基的應(yīng)力狀態(tài)剪應(yīng)力角標(biāo)前面一個(gè)符號(hào)表示剪應(yīng)力作用面的法線方向，后一個(gè)符號(hào)表示剪應(yīng)力的作用方向第五頁，共六十八頁，2022年，8月28日(1)土力學(xué)中應(yīng)力符號(hào)的規(guī)定在土力學(xué)中，土中很少出現(xiàn)拉應(yīng)力，為方便起見，規(guī)定法向應(yīng)力以壓應(yīng)力為正，拉應(yīng)力為負(fù)。剪應(yīng)力的正負(fù)號(hào)規(guī)定：1）當(dāng)剪應(yīng)力作用面上的法向應(yīng)力方向與坐標(biāo)軸的正方向一致時(shí)，則剪應(yīng)力的方向與坐標(biāo)軸正方向一致時(shí)為正，反之為負(fù)；2）若剪應(yīng)力作用面上的法向應(yīng)力方向與坐標(biāo)軸正方向相反時(shí)，則剪應(yīng)力的方向與坐標(biāo)軸正方向相反時(shí)為正，反之為負(fù)。圖中應(yīng)力狀態(tài)都為正值。第六頁，共六十八頁，2022年，8月28日yzxo1.三維應(yīng)力狀態(tài)(2)地基中典型應(yīng)力狀態(tài)在半空間無限體表面有局部荷載作用，則地基中的應(yīng)力狀態(tài)屬于三維應(yīng)力狀態(tài)。三維應(yīng)力狀態(tài)是建筑物地基中最普遍的一種應(yīng)力狀態(tài)第七頁，共六十八頁，2022年，8月28日2.平面應(yīng)變狀態(tài)yzxoz對(duì)于堤壩或擋土墻下地基中的應(yīng)力狀態(tài)，基礎(chǔ)的一個(gè)方向的尺寸比另一方向的尺寸大很多，且每個(gè)橫截面上的應(yīng)力大小和分布形式均一樣，地基中某點(diǎn)應(yīng)力狀態(tài)只與

x,z兩個(gè)坐標(biāo)軸有關(guān)，是平面應(yīng)變狀態(tài)。此時(shí)，沿長度方向切出的任一xOz截面均可認(rèn)為是對(duì)稱面，并且沿y方向的應(yīng)變

根據(jù)對(duì)稱性有

，其應(yīng)力向量可表示為第八頁，共六十八頁，2022年，8月28日AByzxo3.側(cè)限應(yīng)力狀態(tài)側(cè)限應(yīng)力狀態(tài)是指?jìng)?cè)向應(yīng)變?yōu)?的一種應(yīng)力狀態(tài)。如果把地基土視為半無限彈性體，則地基同一深度z處土單元的受力條件均相同，土體無側(cè)向變形，而只有豎直向變形。此時(shí)，任何豎直面均可看作是對(duì)稱面；故在任何豎直面和水平面上的剪應(yīng)力均為0，即第九頁，共六十八頁，2022年，8月28日4.3地基中自重應(yīng)力定義：地基中由土體本身的有效重量而產(chǎn)生的應(yīng)力。根據(jù)方向的不同，可以分為豎向自重應(yīng)力和水平向自重應(yīng)力計(jì)算：地下水位以上用天然容重，地下水位以下用浮容重第十頁，共六十八頁，2022年，8月28日4.3.1豎直向自重應(yīng)力計(jì)算1．基本計(jì)算公式如圖4-3所示，假定土體為均質(zhì)的半無限彈性體，地基土重度為γ。土體在自身重力作用下，其任一豎直切面上均無剪應(yīng)力存在（τ=0），即為側(cè)限應(yīng)力狀態(tài)。取高度為z，截面積A=1的土柱為隔離體，假定土柱體重量為FW,底面上的應(yīng)力大小為σSZ，則由z方向力的平衡條件可得（4-4）可得土中自重應(yīng)力計(jì)算公式為（4-5）第十一頁，共六十八頁，2022年，8月28日4.3.1豎直向自重應(yīng)力計(jì)算2．土體成層時(shí)的計(jì)算公式地基土往往是成層的，不同的土層具有不同的重度。設(shè)各土層厚度及重度分別為和

。（4-6）第十二頁，共六十八頁，2022年，8月28日天然地面h1h2h33

2

1

水位面1h1

1h1+

2h2

1h1+

2h2+3h3

地下水位位于同一土層中，計(jì)算自重應(yīng)力時(shí)，地下水位面應(yīng)作為分層的界面，水面以下取浮容重注意：在地下水位以下，如埋藏有不透水層，由于不透水層中不存在水的浮力，則不透水層頂面及以下的自重應(yīng)力應(yīng)按上腹土層的水土總重計(jì)算。這樣上腹土層與不透水層交界處自重應(yīng)力將發(fā)生突變。3．有地下水存在時(shí)的計(jì)算公式第十三頁，共六十八頁，2022年，8月28日4.3.2水平向自重應(yīng)力計(jì)算根據(jù)廣義虎克定律，有式中，E為彈性模量，μ為泊松比（4-7）對(duì)于側(cè)限應(yīng)力狀態(tài)，有（4-8）代入式（4-7），得再利用

，可得土體水平向自重應(yīng)力為（4-9）式中，

為土的靜止側(cè)壓力系數(shù)或靜止土壓力系數(shù)。第十四頁，共六十八頁，2022年，8月28日4.3.2水平向自重應(yīng)力計(jì)算對(duì)于砂性土一般應(yīng)該考慮浮力的作用，而黏性土則視其物理狀態(tài)而定。1）當(dāng)水下黏性土的液性指數(shù)IL≥1時(shí)，土處于流動(dòng)狀態(tài)，土顆粒間有大量自由水存在，土體受到水的浮力作用；2）當(dāng)其液性指數(shù)IL＜0

時(shí)，土處于固體或半固體狀態(tài)，土中自由水受到土顆粒間結(jié)合水膜的阻礙而不能傳遞靜水壓力，此時(shí)土體不受水的浮力作用；3）當(dāng)0＜IL＜1時(shí)，土處于塑性狀態(tài)，此時(shí)很難確定土顆粒是否受到水的浮力的作用，在實(shí)踐中一般按不利狀態(tài)來考慮。第十五頁，共六十八頁，2022年，8月28日例題4-1第十六頁，共六十八頁，2022年，8月28日例題4-1土層自重應(yīng)力分布如例圖所示第十七頁，共六十八頁，2022年，8月28日基底壓力：建筑物上部結(jié)構(gòu)荷載和基礎(chǔ)自重通過基礎(chǔ)傳遞給地基，作用于基礎(chǔ)底面?zhèn)髦恋鼗膯挝幻娣e壓力。本節(jié)主要討論基底壓力分布的基本概念及簡化的計(jì)算方法4.4基底壓力第十八頁，共六十八頁，2022年，8月28日基底壓力的分布規(guī)律如圖4-5（a）所示若一個(gè)基礎(chǔ)的抗彎剛度EI=0，則這種基礎(chǔ)相當(dāng)于絕對(duì)柔性基礎(chǔ)，基礎(chǔ)底面的壓力分布圖形將與基礎(chǔ)上作用的荷載分布圖形相同。實(shí)際工程中可以把柔性較大（剛度較小）能適應(yīng)地基變形的基礎(chǔ)看作是柔性基礎(chǔ)。例如，如果近似假定土壩或路堤本身不傳遞剪應(yīng)力，則由其自身重力引起的基底壓力分布就與其斷面形狀相同，為梯形分布，如圖4-6(b)所示。第十九頁，共六十八頁，2022年，8月28日基底壓力的分布規(guī)律對(duì)于一些剛度很大，不能適應(yīng)地基變形的基礎(chǔ)可以視為剛性基礎(chǔ)。剛性基礎(chǔ)在中心荷載作用下，基底各點(diǎn)的沉降是相同的，這時(shí)基底壓力分布為馬鞍形分布，即呈現(xiàn)中央小而邊緣大的情形，如圖4-6(a)所示。隨著作用荷載的增大，基礎(chǔ)邊緣應(yīng)力也相應(yīng)增大，該處地基土將首先產(chǎn)生塑性變形，邊緣應(yīng)力不再增加，而中央部分則繼續(xù)增大，從而使基底壓力重新分布，呈拋物線分布，如圖4-6(b)所示。如果作用荷載繼續(xù)增大，則基底壓力會(huì)繼續(xù)發(fā)展為鐘形分布，如圖4-6(c)所示。第二十頁，共六十八頁，2022年，8月28日基底壓力基礎(chǔ)條件剛度形狀大小埋深大小方向分布土類密度土層結(jié)構(gòu)等荷載條件地基條件基底壓力分布影響因素第二十一頁，共六十八頁，2022年，8月28日抗彎剛度EI=∞→M≠0；反證法:假設(shè)基底壓力與荷載分布相同，則地基變形與柔性基礎(chǔ)情況必然一致；分布:中間小,兩端無窮大。彈性地基，絕對(duì)剛性基礎(chǔ)基礎(chǔ)抗彎剛度EI=0→M=0；基礎(chǔ)變形能完全適應(yīng)地基表面的變形;基礎(chǔ)上下壓力分布必須完全相同，若不同將會(huì)產(chǎn)生彎矩。條形基礎(chǔ)，豎直均布荷載彈性地基，完全柔性基礎(chǔ)基底壓力的分布規(guī)律第二十二頁，共六十八頁，2022年，8月28日彈塑性地基，有限剛度基礎(chǔ)—

荷載較小—

荷載較大砂性土地基粘性土地基—

接近彈性解—

馬鞍型—

拋物線型—

倒鐘型基底壓力的分布規(guī)律第二十三頁，共六十八頁，2022年，8月28日基底壓力的簡化計(jì)算1.中心荷載作用（4-10）式中，F(xiàn)—作用在基礎(chǔ)底面中心的豎直荷載；

A—基礎(chǔ)底面積。第二十四頁，共六十八頁，2022年，8月28日基底壓力的簡化計(jì)算2.偏心荷載作用（4-11）式中，F(xiàn)、M—作用在基礎(chǔ)底面中心的豎直荷載及彎矩，M=Fe；e—荷載偏心距；W—基礎(chǔ)底面的抗彎矩截面系數(shù)，對(duì)矩形基礎(chǔ)W=bl2/6；B、l—基礎(chǔ)底面的寬度和長度。第二十五頁，共六十八頁，2022年，8月28日exeyblxyxyblFF矩形面積中心荷載矩形面積偏心荷載第二十六頁，共六十八頁，2022年，8月28日e<b/6:梯形e=b/6:三角形e>b/6:出現(xiàn)拉應(yīng)力區(qū)xybleexyblexyblFFF土不能承受拉力設(shè)計(jì)調(diào)整矩形面積單向偏心荷載第二十七頁，共六十八頁，2022年，8月28日FFvFh傾斜偏心荷載分解為豎直向和水平向荷載，水平荷載引起的基底水平應(yīng)力視為均勻分布?；讐毫Φ暮喕?jì)算3.水平荷載作用式中，ph—基底水平應(yīng)力；A—基礎(chǔ)底面積。（4-11）第二十八頁，共六十八頁，2022年，8月28日基底附加壓力的計(jì)算建筑物建造前，地基中的自重應(yīng)力已經(jīng)存在?；赘郊訅毫κ亲饔迷诨A(chǔ)底面的壓力與基礎(chǔ)底面處原來的土中自重應(yīng)力之差。它是引起地基土內(nèi)附加應(yīng)力及其變形的直接因素。（4-13）第二十九頁，共六十八頁，2022年，8月28日基底附加壓力的計(jì)算由式（4-13）還可以看出，增大基礎(chǔ)埋深d可以減小附加壓力p0。利用這一原理，在工程上可以通過增大埋置深度的方法來減小附加壓力，從而達(dá)到減小建筑物沉降的目的。當(dāng)基坑的平面尺寸較大或深度較大時(shí)，基坑地面將發(fā)生明顯的回彈，且中間的回彈量大于邊緣處的回彈量。在沉降計(jì)算中應(yīng)考慮這一因素，具體方法是：將σsz乘以一個(gè)系數(shù)α，即將式（4-13）中的σsz用ασsz代替，來修正基底附加壓力。一般可根據(jù)經(jīng)驗(yàn)取α=0~1。第三十頁，共六十八頁，2022年，8月28日4.5土中附加應(yīng)力豎向集中荷載作用1.Boussinesq布辛內(nèi)斯克解（表面豎向集中荷載）2.Mindlin解（土體內(nèi)豎向集中荷載）4.5.2豎向分布荷載作用（平面問題）1.豎向線布荷載2.條形面積豎向均布荷載3.三角形分布荷載4.5.3豎向分布荷載作用（空間問題）1.矩形面積上作用均布荷載2.矩形面積三角形分布荷載4.5.4水平荷載作用1.水平集中力2.矩形面積水平均布荷載本節(jié)內(nèi)容概要第三十一頁，共六十八頁，2022年，8月28日4.5土中附加應(yīng)力豎向集中荷載作用1.Boussinesq布辛內(nèi)斯克解（表面豎向集中荷載）假定在均勻的各向同性的半無限彈性體表面，作用一豎向集中荷載F，計(jì)算半無限體內(nèi)任一點(diǎn)M的應(yīng)力（不考慮彈性體的體積力）第三十二頁，共六十八頁，2022年，8月28日豎向集中荷載作用1.Boussinesq布辛內(nèi)斯克解（表面豎向集中荷載）第三十三頁，共六十八頁，2022年，8月28日豎向集中荷載作用1.Boussinesq布辛內(nèi)斯克解（表面豎向集中荷載）第三十四頁，共六十八頁，2022年，8月28日特點(diǎn)1.F作用線上，z=0,σz→∞，z→∞，σz=02.在某一水平面上z=const，r↑，σz減小3.在某一圓柱面上r=const，z=0,σz=0，z↑，σz先增加后減小4.σz等值線－應(yīng)力泡應(yīng)力泡FF0.1F0.05F0.02F0.01F豎向集中荷載作用1.Boussinesq布辛內(nèi)斯克解（表面豎向集中荷載）第三十五頁，共六十八頁，2022年，8月28日豎向集中荷載作用2.Mindlin解（土體內(nèi)豎向集中荷載）在半無限彈性土體內(nèi)作用有一豎向荷載，Mindlin給出了一種近似求解土中豎向應(yīng)力的方法。如圖所示，荷載F作用在深度L的O點(diǎn)，

點(diǎn)距離荷載F作用點(diǎn)的水平距離為r，深度為z＞L

，則A點(diǎn)的豎向應(yīng)力表示為：（4-24）式中，Iq為應(yīng)力系數(shù)第三十六頁，共六十八頁，2022年，8月28日豎向分布荷載作用（平面問題）當(dāng)一定寬度的無限長條面積承受荷載，而且荷載在各個(gè)截面上的分布都相同時(shí)，土中的應(yīng)力狀態(tài)即為平面應(yīng)變狀態(tài)，這時(shí)垂直于長度方向的任意截面內(nèi)附加應(yīng)力的大小及分布規(guī)律都是相同的，而與所取截面的位置無關(guān)。實(shí)際建筑中當(dāng)然沒有無限長的荷載面積，但研究表明，當(dāng)截面兩側(cè)荷載面積的延伸長度均≥5B時(shí),該截面內(nèi)的應(yīng)力分布與L/b=∞時(shí)土中應(yīng)力相差甚少。因此像墻基、路基、擋土墻及堤壩等條形基礎(chǔ)，均可按平面問題計(jì)算地基中的附加應(yīng)力。第三十七頁，共六十八頁，2022年，8月28日豎向分布荷載作用（平面問題）1．豎向線布荷載在地表面無限長直線上，作用有豎直均布線荷載p，如圖4-15所示，求在地基中任意點(diǎn)M引起的應(yīng)力。該課題的解答首先由弗拉曼(Flamant)得出，故又稱弗拉曼解。（4-26）以線布荷載為基礎(chǔ)，通過積分就可以推導(dǎo)出條形面積上作用著各種分布荷載時(shí)，地基土中的應(yīng)力計(jì)算公式。第三十八頁，共六十八頁，2022年，8月28日2.條形面積豎向均布荷載（4-30）1）土中任一點(diǎn)豎向應(yīng)力的計(jì)算第三十九頁，共六十八頁，2022年，8月28日2.條形面積豎向均布荷載1）土中任一點(diǎn)豎向應(yīng)力的計(jì)算第四十頁，共六十八頁，2022年，8月28日2.條形面積豎向均布荷載1）土中任一點(diǎn)豎向應(yīng)力的計(jì)算如圖4-17所示，當(dāng)采用極坐標(biāo)表示時(shí)，記M點(diǎn)到條形荷載邊緣的連線與豎直線之間的夾角分別為β1和β2。（4-31）（4-32）（4-33）第四十一頁，共六十八頁，2022年，8月28日2.條形面積豎向均布荷載（4-34）2）土中任一點(diǎn)主應(yīng)力計(jì)算如圖4-18所示，在地基土表面作用有均布條形荷載p，計(jì)算土中任一點(diǎn)M的最大、最小主應(yīng)力σ1和σ3。第四十二頁，共六十八頁，2022年，8月28日2.條形面積豎向均布荷載（4-38）2）土中任一點(diǎn)主應(yīng)力計(jì)算主應(yīng)力作用方向（4-35）將式（4-31）~（4-33）代入式（4-34）、（4-35），即可得到

點(diǎn)的主應(yīng)力表達(dá)式及其作用方向，即（4-36）（4-37）第四十三頁，共六十八頁，2022年，8月28日2.條形面積豎向均布荷載（4-39）2）土中任一點(diǎn)主應(yīng)力計(jì)算由圖4-18可知，假定M點(diǎn)到荷載寬度邊緣連線的夾角為β0（一般稱為視角），則β0=β1–β2，代入式（4-36），即可得到M點(diǎn)的主應(yīng)力為第四十四頁，共六十八頁，2022年，8月28日3.三角形分布荷載（4-40）三角形分布條形荷載在M點(diǎn)處引起的附加應(yīng)力σz為第四十五頁，共六十八頁，2022年，8月28日3.三角形分布荷載第四十六頁，共六十八頁，2022年，8月28日例題4-4第四十七頁，共六十八頁，2022年，8月28日例題4-4第四十八頁，共六十八頁，2022年，8月28日1）

角點(diǎn)處土中豎向應(yīng)力查表4-4pMn=l/b,m=z/b豎向分布荷載作用（空間問題）1.矩形面積上作用均布荷載（4-42）第四十九頁，共六十八頁，2022年，8月28日1.矩形面積上作用均布荷載1）

角點(diǎn)處土中豎向應(yīng)力第五十頁，共六十八頁，2022年，8月28日a.點(diǎn)在矩形面積內(nèi)b.點(diǎn)在矩形面積外兩種情況

：荷載與應(yīng)力間滿足線性關(guān)系疊加原理角點(diǎn)下垂直附加應(yīng)力的計(jì)算公式地基中任意點(diǎn)的附加應(yīng)力角點(diǎn)法2.矩形面積上作用均布荷載2）

土中任意點(diǎn)豎向應(yīng)力第五十一頁，共六十八頁，2022年，8月28日例題4-5第五十二頁，共六十八頁，2022年，8月28日例題4-5第五十三頁，共六十八頁，2022年，8月28日矩形面積豎直三角分布荷載角點(diǎn)下的應(yīng)力分布系數(shù)查表4-5pM2.矩形面積三角形分布荷載

角點(diǎn)處土中豎向應(yīng)力第五十四頁，共六十八頁，2022年，8月28日2.矩形面積三角形分布荷載

角點(diǎn)處土中豎向應(yīng)力第五十五頁，共六十八頁，2022年，8月28日例題4-6（自學(xué)）請(qǐng)大家參考講義，自學(xué)例題4-6。第五十六頁，共六十八頁，2022年，8月28日水平荷載作用1.水平集中力如果地基表面作用有平行于xoy面的水平集中力Ph時(shí)，求解在地基中任意點(diǎn)M所引起的應(yīng)力問題，是彈性體內(nèi)應(yīng)力計(jì)算的另一個(gè)基本課題，已由西羅提（V.Cerruti）用彈性理論解出。（4-46）第五十七頁，共六十八頁，2022年，8月28日矩形面積作用水平均布荷載時(shí)角點(diǎn)下的應(yīng)力分布系數(shù)ph查表4-61.矩形面積水平均布荷載水平荷載作用第五十八頁，共六十八頁，2022年，8月28日1.矩形面積水平均布荷載水平荷載作用第五十九頁，共六十八頁，2022年，8月28日1．地基附加應(yīng)力的影響范圍影響土中應(yīng)力分布因素第六十頁，共六十八頁，2022年，8月28日(1)上層軟弱，下層堅(jiān)硬的成層地基2.非均勻性—成層地基中軸線附近σz比均質(zhì)時(shí)明顯增大的現(xiàn)象

—應(yīng)力集中；應(yīng)力集中程度與土層剛度和厚度有關(guān)；隨H/B增大，應(yīng)力集中現(xiàn)象逐漸減弱。(2)上層堅(jiān)硬，下層軟弱的成層地基中軸線附近σz比均質(zhì)時(shí)明顯減小的現(xiàn)象

—應(yīng)力擴(kuò)散；應(yīng)力擴(kuò)散程度，與土層剛度和厚度有關(guān)；隨H/B的增大，應(yīng)力擴(kuò)散現(xiàn)象逐漸減弱。H均勻成層E1E2>E1H均勻成層E1E2<E1影響土中應(yīng)力分布因素第六十一頁，共六十八頁，2022年，8月28日4．各向異性的影響在泊松比為常數(shù)的情況下，水平方向模量EH與豎直方向模量EV1）當(dāng)EH/EV<1時(shí)，應(yīng)力集中——EH相對(duì)較小，不利于應(yīng)力擴(kuò)散2）當(dāng)EH/EV>1時(shí)，應(yīng)力擴(kuò)散——EH相對(duì)較大，有利于應(yīng)力擴(kuò)散3.土的變形模量隨深度增大的地基—出現(xiàn)應(yīng)力集中現(xiàn)象影響土中應(yīng)力分布因素第六十二頁，共六十八頁，2022年，8月28日土＝孔隙水固體顆粒骨架+三相體系對(duì)所受總應(yīng)力，骨架和孔隙流體如何分擔(dān)？孔隙氣體+總應(yīng)力總應(yīng)力由土骨架和孔隙流體共同承受它們?nèi)绾蝹鬟f和相互轉(zhuǎn)化？它們對(duì)土的變形和強(qiáng)度有何影響？受外荷載作用Terzaghi（1923）有效應(yīng)力原理固結(jié)理論土力學(xué)成為獨(dú)立的學(xué)科孔隙流體4.6有效應(yīng)力原理第六十三頁，共六十八頁，2022年，8月28日NN’aaNA：Aw：