第五章傳輸線理論

第五章傳輸線理論傳輸線的分類：

TEM波傳輸線——（雙導體）。

TE波和TM波傳輸線混合（表面）波傳輸線。微波傳輸線。橫電磁波頻率1GHz以上4/5/202325.1傳輸線方程和傳輸線的場分析方法5.1.1長線及分布參數(shù)等效電路:～在微波頻段(波長短),傳輸線均視為“長線”.即意味著其參數(shù)為“分布參數(shù)”.很小,即使是幾厘米長的傳輸線,其上各點的電壓與電流也是不同的,若激勵電壓是時變的,則沿導體的電壓和電流為和.而電路理論中，無論哪一點我們都認為電壓與電流只是時間的函數(shù)．分布參數(shù)集中（總）參數(shù)4/5/20233一、分布參數(shù)：電流流過傳輸線將使導體發(fā)熱分布電阻。電流流過導體其周圍將有磁場分布電感。導體間絕緣不完善而存在漏電流分布電導。導體間有電壓，其間便有電場分布電容。二、均勻傳輸線的分布參數(shù)及其等效電路：1、均勻傳輸線：指傳輸線的幾何尺寸、相對位置、導體材料及周圍媒質(zhì)特性沿電磁波傳輸方向均不改變?！?/5/202342、單位長度的分布參數(shù)：單位長度的分布電阻：歐每米單位長度的分布電感：亨每米單位長度的分布電導：西每米單位長度的分布電容：法每米3、雙線傳輸線的等效電路：考慮傳輸線的一小段書上１０７面給出了平行雙線與同軸線的分布參數(shù)的計算公式4/5/20235若激勵電壓為諧變穩(wěn)態(tài)場（角頻率為）：則5.1.２傳輸線方程及其解:為傳輸線上z處電壓和電流的復振幅值．一、均勻傳輸線的（電報）方程：其中（5.１）4/5/20236即從左邊式子可以看出，其中每一式中均有電流與電壓。（5.3）寫成復數(shù)形式單位長度的串聯(lián)阻抗單位長度的并聯(lián)導納（5.２）電報方程4/5/20237故對上式再次求導，將其化簡得：（5.4）則傳輸線方程變?yōu)椋捍朔匠坛１环Q為均勻傳輸線波動方程。兩個方程相似。二、均勻傳輸線方程的解：令（5.５）16474/5/202381、通解：（5.6）其中是由始端或末端的條件決定的待定常數(shù)?！?--+解方程得：（5.７）特性阻抗沿＋z方向傳播．沿－z方向傳播．214/5/20239２、特解：（１）、已知終端電壓和電流時的解：～+--+將代入（5.6）式：（5.8）則：也可改寫為：（5.9）（5.10）262733364/5/202310（2）、已知始端電壓和電流時的解：～+--+將代入（4.6）式：則特解為：（5.11）（5.12）334/5/202311（3）、已知電源電動勢和內(nèi)阻及負載阻抗時的解：～+--+將代入（5.6）式：則特解為：反射系數(shù)其中4/5/2023125.1.3用場的概念分析傳輸線：定性分析一、無耗、均勻、各向同性媒質(zhì)中TEM波時諧電磁場復數(shù)形式滿足的麥氏方程組：為縱向分量，而縱向分量不存在。4/5/202313則兩個旋度式可寫為：因標量函數(shù)的梯度的旋度恒等于零．則由后兩式可得到代入麥氏方程的后兩散度方程得到：由此可見:不管傳輸線的結(jié)構(gòu)是什么,ＴＥＭ波在橫截面內(nèi)的場結(jié)構(gòu)問題就是解二維拉普拉斯方程,與靜態(tài)場的解完全相同.1、橫截面方向：4/5/2023142、縱向（傳播方向）：則：根據(jù)：見書265面B2.2式令同理可得：4/5/202315將代入下式中：媒質(zhì)無耗時，此方程與根據(jù)“路”的理論推出的方程（5.４）完全一致８對比兩種方法:很顯然,“路”的理論我們比較容易接受,也很熟悉.4/5/202316例:應用復數(shù)坡印亭矢量計算同軸線的傳輸功率。解：采用圓柱坐標系，并使同軸線的軸線與軸重合。設在同軸線某一截面上的電流振幅為，內(nèi)外導體間電壓振幅為，內(nèi)外導體間電介質(zhì)中的場強為：而兩導體間的電位差：內(nèi)導體中的電流：4/5/202317如圖：設同軸線單位長度帶電根據(jù)高斯通量定理：分析：電荷只與r變量有關，所以，電場強度也只與r有關。做半徑為r高為的圓柱面為高斯面,則：在高斯面上為常數(shù)4/5/202318在截面上任一點處,因及為軸對稱而與無關，所以復數(shù)坡印亭矢量的平均值為：由上式可以看出，在內(nèi)外導體之間的媒質(zhì)中，有電磁功率從電源流向負載。安培環(huán)路定律4/5/202319穿過橫截面功率為：根據(jù)同軸線內(nèi)外導體間的電磁場計算出來的能量流動功率與電路理論中計算的結(jié)果一致。物理意義：傳輸線傳輸?shù)墓β适墙?jīng)過導線周圍的媒質(zhì)通過電磁場傳遞到負載的，而不是經(jīng)過導線內(nèi)部傳遞的。4/5/2023205.2傳輸線的基本特性參數(shù)～+--+5.2.1特性阻抗定義:入射波電壓與入射波電流之比.9對無耗或微波(f高）傳輸線而言純阻典型數(shù)值:平行雙導線:同軸線:4/5/2023215.2.2傳播常數(shù)一、無耗線：二、微波低耗線：對微波頻段（～），有＜＜＜＜4/5/202322123衰減常數(shù)相移常數(shù)介質(zhì)導體對于損耗較小的均勻傳輸線，其與和無耗線相同。44/5/202323三、相速度：定義:等相位面移動的速度.瞬時值:相位時刻：時刻：某些情況下可大于光速對于無耗線同軸線和平行雙線TEM傳輸線上波的相速度與自由空間中波的速度相等。4/5/202324四、衰減常數(shù)的兩個單位：1）、分貝（dB）:2）、奈培（NP）:1、相對大?。?、絕對大?。?）、分貝毫瓦（dBm）:功率dBm0dBm2）、分貝瓦（dBW）:功率dBW0dBW0dBW=30dBm4/5/2023255.2.3輸入阻抗：定義:傳輸線上任一點的（總）電壓與（總）電流之比。10========將（5.10）代入無耗線～+--+454/5/2023265.2.4反射系數(shù)：傳輸線上某點的反射電壓與入射電壓之比。～+--+10將（5.9）改寫為：1、定義:4/5/202327其中～無耗線無耗線上任意一點的反射系數(shù)的大小相等.無耗線上任意兩點之間的反射系數(shù)的相位相差.靠近負載超前,靠近信號源滯后.取值范圍[0，1]4/5/2023282、輸入阻抗與反射系數(shù)的關系：在終端（負載）：1）、時，為行波（匹配）工作狀態(tài)。其，無反射波。2）、為駐波工作狀態(tài)。全反射。3）、＜＜入射波信號部分被負載吸收，部分被反射，為行駐波工作狀態(tài)。4/5/2023293、駐波系數(shù)與行波系數(shù)反射系數(shù)一般情況下是復數(shù)，不便于測量。工程上為便于測量，引入駐波系數(shù)。定義：傳輸線上相鄰的波腹點與波谷點的電壓振幅之比。稱駐波比。用表示?！胁ㄏ禂?shù)與駐波系數(shù)互為倒數(shù)。用K表示。4/5/202330則：實數(shù)取值范圍：[1，）4/5/2023315.2.5傳輸功率：入射波功率反射波功率對于確定的傳輸線，是一定的，取決于介質(zhì)的擊穿電壓，在不發(fā)生擊穿的前提下，傳輸線允許傳輸?shù)淖畲蠊β蕿閭鬏斁€的功率容量。無耗線線上任意一點的功率是相同的。為簡便起見，在電壓波腹點（電流波節(jié)）計算。514/5/2023325.3均勻無耗傳輸線工作狀態(tài)分析工作狀態(tài)指沿線電壓、電流和阻抗的分布規(guī)律.5.3.1行波工作狀態(tài)10即無反射波的工作狀態(tài)根據(jù)上式得:傳輸線無限長.負載匹配.4/5/20233311特點：無反射波（只有入射波）。入射波的能量全部被負載吸收，傳輸效率最高。

對無耗線，沿線電壓和電流的振幅值不變。沿線電壓與電流的相位以的規(guī)律變化。瞬時值4/5/2023345.3.2駐波工作狀態(tài)1、終端短路則當時,有即4/5/20233510故根據(jù)(5.9)式:對無耗線有令則振幅值4/5/202336據(jù)此可畫出沿線電壓和電流分布，如圖所示，均為純駐波。討論：

電壓波節(jié)點：電壓波腹點：電壓與電流的相位差為。4/5/202337為純電抗。相當于串聯(lián)諧振。＜＜可等效于一電感。相當于并聯(lián)諧振。＜＜可等效于一電容。40107第六章384/5/202338２、終端開路根據(jù)則4/5/202339討論：電壓波腹：

電壓波節(jié)：３８4/5/202340

對比：短路線與開路線的電壓波節(jié)與波腹點距離終端位置錯開，即將短路線鋸掉，可得開路線的電壓與電流分布，反之，將開路線鋸掉，也可得短路線的電壓與電流分布。

電壓與電流相位差為，且波節(jié)點（電壓或電流值）均為零。無能量傳輸。，全反射。此時的駐波為純駐波。

的等效電路，可同樣由短路線鋸掉得到。4/5/202341３、終端接純電抗負載根據(jù)前面的分析不難知道：當終端接純電抗負載時，其相應的電壓與電流及輸入阻抗的關系式應該都可以由延長或鋸掉一段長度為的終端短路或開路傳輸線而得到。4/5/202342駐波的特點：1、沿線電壓和電流的振幅是位置的函數(shù)。具有波腹和波谷（為零）點。2、沿線各點電壓和電流在時間上相差，在空間上也相差，駐波既無能量損耗也無能量傳輸。3、沿線各點的阻抗為純電抗。每過，阻抗性質(zhì)改變一次；每過，阻抗性質(zhì)重復一次。4/5/202343短路線、開路線、純電抗性負載，其反射系數(shù)的模均為1。傳輸線上的電磁波均為純駐波。小結(jié)：短路線與開路線的電壓波節(jié)與波腹點距離終端位置錯開，即將短路線鋸掉，可得開路線的電壓與電流分布，反之，將開路線鋸掉，也可得短路線的電壓與電流分布。對純電抗性負載，其傳輸線上的電壓與電流分布也可由開路（短路）線鋸掉小于長而得。4/5/2023445.3.3行駐波工作狀態(tài)則此時，傳輸線的工作狀態(tài)為行駐波工作狀態(tài)。＜1.純駐波的最小值為零，行駐波的最小值大于零。含入射波與反射波當，行駐波出現(xiàn)電壓波腹和電流波節(jié)（谷）。輸入阻抗為純電阻。4/5/202345當，行駐波出現(xiàn)電壓波節(jié)（谷）和電流波腹。輸入阻抗為純電阻。電壓波腹電壓波節(jié)為第一個電壓波腹點的位置。為第一個電壓波節(jié)點的位置。任意位置的輸入阻抗：264/5/2023465.4有耗傳輸線因?qū)嶋H使用中的傳輸線都存在一定的損耗，所以下面簡單介紹一下有耗傳輸線。傳輸線的損耗包括：導體損耗、介質(zhì)損耗、輻射損耗（f高以后）。有耗傳輸線與無耗傳輸線的差別僅在于有耗傳輸線上的信號沿傳輸線的傳播方向上會有一定的衰減。故一般情況下，有耗傳輸線上應該也有入射波和反射波。無論入射波還是反射波都應該有衰減，其衰減的快慢程度取決于衰減常數(shù)。圖5.13有耗線上的入射波和反射波4/5/2023475.4.1有耗傳輸線的參數(shù)電壓、電流和阻抗分布1.有耗傳輸線的參數(shù)８展開得到：是頻率的函數(shù)，因頻率升高時，由于集膚效應使分布電阻增大。也是頻率的函數(shù)，又因，所以有耗傳輸線中的相速度也是頻率的函數(shù)（與無耗線不同，只與介質(zhì)有關）。我們把相速度是頻率的函數(shù)的這種特性，稱為色散特性。無耗線4/5/2023482.有耗傳輸線的電壓、電流和阻抗分布則4/5/202349討論:

由于,故線上的最大值是變化的.最小值也是變化的.那么,駐波比是不確定的。

終端反射系數(shù)為常數(shù)。整條傳輸線上的反射系數(shù)不為常數(shù)。離負載距離越遠，越小，4/5/202350當終端開路時，有4/5/2023515.4.2傳輸功率和效率1.傳輸功率～+--+假定信號源匹配傳輸線起始端沒反射（1）負載匹配無耗線32（2）負載失配無耗線（3）負載失配有耗線4/5/2023522.回波損耗——稱為反射波損耗負載匹配時回波損耗為負載全反射時回波損耗為定義回波損耗只能用于信號源匹配的情況。3.傳輸效率定義：負載吸收功率與傳輸線輸入功率之比。4/5/202353﹪﹪﹪～+--+4/5/2023545.5史密斯阻抗圓圖和導納圓圖輸入阻抗為：利用左邊這些公式，就可分別求出等。但其計算非常復雜，工程上一般用查圖的方法求4/5/2023555.5.1史密斯阻抗圓圖一、圓圖的構(gòu)成:復數(shù)實數(shù)1、基本公式：任意位置歸一化輸入阻抗：（1）（2）4/5/202356（3）同理，任意位置處：（4）（5）（6）454/5/202357平面中找到其對應點（映像）。2、阻抗圓圖的構(gòu)成：（1）由（4）發(fā)現(xiàn)，與存在一一對應關系，則在阻抗平面上的任一點，必可在（2）在平面上的等電阻與等電抗（線）圓：（7）4/5/202358將上式展開并整理得：（8）（9）614/5/202359等電阻圓（線）：由（8）與（9）兩式消去并整理得：（10）上式說明：當為定值時，由所確定的點的軌跡為一圓。如圖①。①4/5/202360②上式說明：當為定值時，由所確定的點的軌跡為一圓。如圖②。等電抗圓（線）：由（8）與（9）兩式消去并整理得：（11）∵，∴等電阻圓與等電抗圓由Z平面變換至平面上后，其等電阻圓與等電抗圓一定要位于的平面內(nèi)才有意義。594/5/202361

∵，∴等電阻圓與等電抗圓由Z平面變換至平面上后，其等電阻圓與等電抗圓一定要位于的平面內(nèi)才有意義。(3)等反射系數(shù)圓與等相位線：等反射系數(shù)圓與等相位線：∵4/5/202362（12）（14）由上式可見：（13）（15）4/5/202363在平面中，等反射系數(shù)模的軌跡是以坐標原點為圓心，為半徑的圓。不同的反射系數(shù)模對應不同大小的圓。又∵，故所有反射系數(shù)圓都應位于單位圓內(nèi)。

等反射系數(shù)圓：所以，等反射系數(shù)圓又稱為等駐波比圓。如圖③。③4/5/202364

等相位線：離終端（負載）處為的傳輸線的反射系數(shù)的相位為說明：在平面上，等相位線是由原點發(fā)出的一系列的射線。如圖④。④504/5/202365討論：

當已知時，負載端.對應于圓圖,則相位角順時針旋轉(zhuǎn)角度為

當已知時，信號源端.對應于圓圖,則相位角逆時針旋轉(zhuǎn)角度為求信號源端負載端求

l

2bjj2+=504/5/202366綜述:由負載端信號源端移動距離,其相位角在圓圖中順時針旋轉(zhuǎn)角度為.由信號源端負載端移動距離,其相位角在圓圖中逆時針旋轉(zhuǎn)角度為.

電長度

:定義:50564/5/2023674/5/202368(4)阻抗圓圖的構(gòu)成:將等電阻圓、等電抗圓、等反射系數(shù)圓、等相位線畫在同一平面上，即構(gòu)成了阻抗圓圖。如圖所示。直角坐標系的阻抗圓圖。4/5/202369極坐標系的阻抗圓圖。544/5/202370664/5/2023715.5.2阻抗圓圖的特點一、認識阻抗圓圖：外一層：電長度。外二層：的角度。4/5/202372外三層：電抗值。上半平面為正值；下半平面為負值。中直徑：電阻值。左：01.電壓波節(jié)點.右：1.電壓波腹點.則右半徑左半徑4/5/202373二、阻抗圓圖的特點：三個特殊點：三條特殊的線：704/5/202374

兩個特殊面：上半圓為感性半圓（正電抗）。下半圓為容性半圓（負電抗）

兩個旋轉(zhuǎn)方向：向負載方向移動逆時針方向旋轉(zhuǎn)角度為；或電長度減少。向信號源方向移動順時針方向旋轉(zhuǎn)角度為；或電長度增加。沿等反射系數(shù)圓沿等反射系數(shù)圓4/5/202375例1：無耗線的特性電阻，接至的負載。工作波長。求：（1）在離開負載25㎝處的阻抗；（2）線上的駐波比。。解：（1）.在離開負載25㎝處的阻抗求在圓圖上找出對應的點,記為“a”點,(稱為入圖點).如圖.644/5/202376

連接并延長交電長度圓于“b”點,其對應的電長度為.離開負載處,即向信號源方向移動25㎝,在圓圖上等相位線則沿等駐波比圓(等反射系數(shù)圓)順時針旋轉(zhuǎn)電長度增量為:或順時針旋轉(zhuǎn)角度為:

過“a”作等駐波比圓(等反射系數(shù)圓).等相位線順時針旋轉(zhuǎn)電長度增量(角度).對應圓圖中的“c”點.644/5/202377

讀“c”點的坐標,即為離開負載25㎝處的歸一化輸入阻抗.(2)線上的駐波比:因過“a”作的等駐波比圓(等反射系數(shù)圓),交于“c”點,其歸一化電阻數(shù)值為59644/5/2023786162634/5/202379小結(jié)求解步驟:(1):求.“a”點.(2):求“a”點對應的電長度或角度.(3):畫等反射系數(shù)圓(等駐波比圓).(4):注意旋轉(zhuǎn)方向.(5):求.4/5/202380例2：已知一傳輸線的特性阻抗。用測量線測得傳輸線上駐波電壓最大值為，最小值為，鄰近負載的第一個電壓節(jié)點到負載的距離為，求負載阻抗的值。解：要求負載阻抗，先求歸一化負載阻抗，若能先求出如圖所示的歸一化輸入阻抗，則負載阻抗可求。

作駐波比為的等駐波比圓。如圖。564/5/202381

為電壓波節(jié)線，故電壓波節(jié)點對應于圓圖中的“a”點。即對應于圓圖中的“a”點。

求。信號源負載逆時針方向旋轉(zhuǎn)電長度增量為故對應于圓圖中的“b”點.4/5/202382例3：已知一傳輸線的長度為。線上駐波電壓波腹為，電壓波節(jié)為，波腹距負載離，，求和。解：（1）：作駐波比為的等駐波比圓。（2）：“a”點。波腹距負載離4/5/202383逆時針方向旋轉(zhuǎn)電長度增量為信號源負載故對應于圓圖中的“b”點.

傳輸線的長度為∵已知歸一化負載。4/5/202384順時針方向旋轉(zhuǎn)電長度增量為負載信號源“c”點。4/5/202385例4：用測量線測得傳輸線上駐波比為，終端駐波相位為。用圓圖求終端電壓反射系數(shù)和終端負載阻抗。傳輸線的特性阻抗為。作的等駐波比圓。

解：

終端駐波相位最小值表示波節(jié)為波節(jié)線，∴位于圓圖中的“b”點。逆時針方向旋轉(zhuǎn)電長度增量為信號源負載4/5/2023864/5/202387“c”點。

4/5/202388例5：已知同軸線的特性阻抗為，工作波長，負載阻抗，求：（1）負載在阻抗圓圖上的位置；（2）駐波比；（3）反射系數(shù)的模和相位；（4）距終端截面處的輸入阻抗。解：（1）（2）對應于圓圖中的“a”點。過“a”點作等駐波比圓，交線段于“b”點。讀“b”點的電阻值，即為駐波比而“b”點的電阻值為774/5/202389（3）過“a”點作等相位線，得（4）774/5/202390讀“c”點的歸一化電阻值與歸一化電抗值，即為4/5/20239174754/5/2023925.5.2導納圓圖例：如圖所示，求若用阻抗直接來求，則較復雜4/5/202393∴歸一化導納∵歸一化阻抗（5-5-16）對比（5-5-4）42發(fā)現(xiàn)二者只相差一個負號，即阻抗與反射系數(shù)構(gòu)成的圓圖和導納與反射系數(shù)構(gòu)成的圓圖在形式上完全一樣，若將導納圓圖中的反射系數(shù)當作是電流反射系數(shù)（或者是），則導納圓圖即可沿用阻抗圓圖。其對應關系為：4/5/202394傳輸線一、匹配概念及匹配種類：1、匹配：信號源負載行波狀態(tài)。即消除反射波（信號源傳輸線負載）2、不匹配的危害：、傳輸線與負載之間不匹配，傳輸線上將有反射波存在。則，其波腹從而使，且傳輸線的衰減增大。5.6傳輸線的阻抗匹配4/5/2023955.6.1信號源與傳輸線的阻抗匹配1、信號源的共軛匹配傳輸線的輸入阻抗與信號源的內(nèi)阻互為共軛復數(shù)，此時信號源輸出最大的功率。等效電路、信號源與傳輸線不匹配，則會影響信號源的頻率及輸出功率的穩(wěn)定，同時使信號源不能給出最大功率，負載又不能得到全部的入射功率?！梗贰?/5/202396又∵信號源輸出的功率為：即①：4/5/202397綜合①與②，信號源輸出最大功率的條件為：②：4/5/202398～信號源共軛匹配時：∴傳輸線上有反射波．信號源輸出最大功率的條件為：信號源輸出功率最大并不代表負載吸收功率最大．4/5/202399２、信號源的阻抗匹配～無耗線①、信號源與傳輸線之間的阻抗匹配：滿足信號源稱匹配信號源，此時傳輸線的始端匹配信號源的優(yōu)點：即使，傳輸線上的反射波也會被匹配信號源吸收掉，不會產(chǎn)生新的反射。4/5/2023100②傳輸線與負載之間的阻抗匹配：～終端將不會產(chǎn)生反射波。其實際上，的條件很難自然滿足，一般都要加阻抗匹配網(wǎng)絡來實現(xiàn)阻抗匹配?！ヅ渚W(wǎng)絡匹配網(wǎng)絡隔離器實現(xiàn)4/5/2023101abⅠⅡⅢ4/5/2023102純電阻負載：5.6.1負載與傳輸線的阻抗匹配方法：在傳輸線和終端負載之間加一匹配網(wǎng)絡，要求匹配網(wǎng)絡由電抗元件組成，損耗盡可能的小，且通過調(diào)節(jié)可以對各種負載匹配。其原理是產(chǎn)生一種新的反射來抵消原來的反射波?！?、阻抗變換器：（串聯(lián)）阻抗變換器是由的傳輸線組成，一段長度為它串聯(lián)在傳輸線與負載之間。

4/5/2023103例：如圖，求解：①.對應于圓圖中的“a”點。其相應電長度為②.負載信號源順時針方向旋轉(zhuǎn)電長度增量為過“a”點作等駐波比圓。順時針方向旋轉(zhuǎn)電長度增量為，即相應電長度為處，對應圓圖中的“b”點。即為1034/5/2023104③.∵數(shù)值上相等討論④.再回來看圓圖,發(fā)現(xiàn)“a”點,“b”點,故利用圓圖可以很方便地進行阻抗與導納間的互換,或者說是求復數(shù)的倒數(shù).⑤.利用它就可以進行阻抗匹配4/5/2023105例:傳輸線特性阻抗為,負載阻抗為為了使主線上不出現(xiàn)駐波,在主線與負載之間接一匹配線.求匹配線的特性阻抗.解：在特性阻抗為的傳輸線與負載之間插入一特性阻抗為、長為的傳輸線實現(xiàn)匹配。101串聯(lián)阻抗匹配器4/5/2023106～長的無耗傳輸線的特性阻抗為當為復數(shù)時，上式將不能成立。

一般負載：解決的辦法：將傳輸線接在電壓波腹或波節(jié)（）處。4/5/2023107

阻抗變換器的局限（缺點）：的推導是基于而得，阻抗變換器的頻帶窄，原則上只能對阻抗變換器或漸變阻抗變換器。一個頻率匹配，為加寬頻帶，可采用多級1054/5/2023108定義:其分布參量隨著線的長度而逐漸改變,也常稱漸變線.如圖為雙線漸變線.其分布參數(shù)是坐標變量的函數(shù).4/5/2023109并聯(lián)支節(jié)匹配器：結(jié)果：消除支節(jié)左方主線上的反射波。手段：調(diào)整、的長度。匹配原理：用導納圓圖來分析比較方便。反推法：要實現(xiàn)匹配，則為并聯(lián)單支節(jié)提供的導納（為純電納）終端短路。利用短路或開路短截線（支節(jié)）的電納來抵消其接入處傳輸線上的電納來達到匹配目的。原理圖（１）單支節(jié)匹配器：384/5/20231105.18（1、3、5）；5.22；5.29（3）。4/5/2023111例：傳輸線的特性阻抗為，負載工作波長。用單跨線來消除主線上的駐波，使主線上不發(fā)生駐波。1.求跨接線的長度和距負載的距離；2.求在主線和跨接線接點處向負載端看去所得的阻抗和導納；3.求跨線的阻抗和導納。解:1.（1）“a”點。（2）.而與都是主線上的導納，駐波比相等。故過“a”點作等駐波比圓，交的圓于“b、c”兩點。1124/5/2023112讀“b”點的坐標為,其相應的電長度為順時針旋轉(zhuǎn)電長度（３）.負載“a”信號源“b”增量為(4).單跨短路線的“d”點。其相應的電長度為而信號源“d”點負載端“A”點逆時針旋轉(zhuǎn)電長度增量為1124/5/20231132.主線和跨接線接點處向負載端看去所得的導納為108其歸一化阻抗為:“e”點。其相應的電長度為讀“e”點的坐標為1124/5/20231143.跨線的阻抗和導納108跨線的導納跨線的歸一化阻抗為:“f”點。其相應的電長度為讀“f”點的坐標為4/5/20231151081091104/5/2023116

雙支節(jié)匹配器：∵對單跨線匹配器，、同時要調(diào)，對同軸線傳輸線而言，調(diào)很麻煩。故引入雙跨線匹配器。①.原理電路:4/5/2023117②.等效電路:③.匹配原理:匹配源負載逆時針旋轉(zhuǎn)角度為4/5/2023118則必位于的輔助圓上,的圓逆時針旋轉(zhuǎn)的圓.輔助圓4/5/2023119雙支節(jié)的接入位置為，求例：已知負載的歸一化導納，、1131144/5/2023120

將點沿等圓（）移動到輔助圓上點，點對應的歸一化導納即為解：入圖點的坐標為將點沿等圓順時針轉(zhuǎn)電長度到達點，點對應的歸一化導納即為與實部相等則第一支節(jié)的歸一化輸入導納為：1154/5/2023121

在的圓上找到與對應的點，將