剛體的動量與角動量

剛體的動量與角動量2023/4/26鄭建洲1第1頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲2§5-1剛體的平動、轉(zhuǎn)動和定軸轉(zhuǎn)動

1.剛體rigidbody

剛體是一種特殊的質(zhì)點(diǎn)系統(tǒng)，無論它在多大外力作用下，系統(tǒng)內(nèi)任意兩質(zhì)點(diǎn)間的距離始終保持不變。2、剛體的平動：translationofarigidbody當(dāng)剛體運(yùn)動時(shí)，如果剛體內(nèi)任何一條給定的直線，在運(yùn)動中始終保持它的方向不變，這種運(yùn)動叫平動。第2頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一剛體的平動過程bca平動和轉(zhuǎn)動第3頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一剛體的平動過程bca平動和轉(zhuǎn)動第4頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一bcab剛體的平動過程平動和轉(zhuǎn)動第5頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一bca剛體的平動過程平動和轉(zhuǎn)動第6頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一bca剛體的平動過程平動和轉(zhuǎn)動第7頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一bca剛體的平動過程平動和轉(zhuǎn)動第8頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一bca剛體的平動過程平動和轉(zhuǎn)動第9頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一bca剛體的平動過程平動和轉(zhuǎn)動第10頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一bca剛體的平動過程平動和轉(zhuǎn)動第11頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲12

剛體在平動時(shí)，在任意一段時(shí)間內(nèi)，剛體中所質(zhì)點(diǎn)的位移都是相同的。而且在任何時(shí)刻，各個(gè)質(zhì)點(diǎn)的速度和加速度也都是相同的。所以剛體內(nèi)任何一個(gè)質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動，都可代表整個(gè)剛體的運(yùn)動。

剛體運(yùn)動時(shí)，如果剛體的各個(gè)質(zhì)點(diǎn)在運(yùn)動中都繞同一直線圓周運(yùn)動，這種運(yùn)動就叫做轉(zhuǎn)動，這一直線就叫做轉(zhuǎn)軸。平動和轉(zhuǎn)動第12頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一3.剛體的定軸轉(zhuǎn)動rotationofarigidbodyaroundafixaxis

定軸轉(zhuǎn)動：定軸轉(zhuǎn)動剛體上各點(diǎn)都繞同一轉(zhuǎn)軸作不同半徑的圓周運(yùn)動，且在相同時(shí)間內(nèi)轉(zhuǎn)過相同的角度。第13頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲14特點(diǎn)：角位移，角速度和角加速度均相同；質(zhì)點(diǎn)在垂直轉(zhuǎn)軸的平面內(nèi)運(yùn)動，且作圓周運(yùn)動。剛體的定軸轉(zhuǎn)動角位移角速度角加速度定軸轉(zhuǎn)動剛體運(yùn)動的角量描述:第14頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲154.角速度矢量

angularvelocityvector角速度角速度的方向：與剛體轉(zhuǎn)動方向呈右手螺旋關(guān)系。角速度矢量在定軸轉(zhuǎn)動中，角速度的方向沿轉(zhuǎn)軸方向。第15頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲165、角量與線量的關(guān)系:對時(shí)間微分方向?qū)τ趧蚣铀俎D(zhuǎn)動,有下面公式:第16頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲17(1)滑輪的角加速度。(2)開始上升后,5秒末滑輪的角速度(3)在這5秒內(nèi)滑輪轉(zhuǎn)過的圈數(shù)。(4)開始上升后,1秒末滑輪邊緣上一點(diǎn)的加速度(不打滑)。解:(1)輪緣上一點(diǎn)的切向加速度與物體的加速度相等ar例題5-1:一條纜索繞過一定滑論拉動一升降機(jī),滑論半徑為0.5m,如果升降機(jī)從靜止開始以a=0.4m/s2勻加速上升,求：第17頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲18(2)(3)(4)ar合加速度的方向與輪緣切線方向夾角已知at=a=0.4m/s2第18頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲19*例題5-2一飛輪轉(zhuǎn)速n=1500r/min，受到制動后均勻地減速，經(jīng)t=50s后靜止。（1）求角加速度a和飛輪從制動開始到靜止所轉(zhuǎn)過的轉(zhuǎn)數(shù)N；（2）求制動開始后t=25s時(shí)飛輪的加速度；（3）設(shè)飛輪的半徑r=1m，求在

t=25s時(shí)邊緣上一點(diǎn)的速度和加速度。角速度0vanatarO解

（1）設(shè)初角度為0方向如圖所示，第19頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲20量值為0=21500/60=50rad/s，對于勻變速轉(zhuǎn)動，可以應(yīng)用以角量表示的運(yùn)動方程，在t=50S時(shí)刻=0，代入方程=0+at得角速度從開始制動到靜止，飛輪的角位移及轉(zhuǎn)數(shù)N分別為第20頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲21角速度（2）t=25s時(shí)飛輪的角速度為第21頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲22（3）t=25s時(shí)飛輪邊緣上一點(diǎn)P的速度。的方向與0相同；的方向垂直于和構(gòu)成的平面，如圖所示相應(yīng)的切向加速度和向心加速度分別為角速度由第22頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲23邊緣上該點(diǎn)的加速度其中

的方向與的方向相反，的方向指向軸心，的大小為

的方向幾乎和

相同。角速度第23頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲24例題5-3一飛輪在時(shí)間t內(nèi)轉(zhuǎn)過角度＝at+bt3-ct4,式中a、b、c都是常量。求它的角加速度。解：飛輪上某點(diǎn)角位置可用表示為＝at+bt3-ct4將此式對t求導(dǎo)數(shù)，即得飛輪角速度的表達(dá)式為角加速度是角速度對t的導(dǎo)數(shù)，因此得由此可見飛輪作的是變加速轉(zhuǎn)動。角速度第24頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲25§5-2轉(zhuǎn)動中的功和能

Workandenergyinthe

rotation

1.力矩的功workdonebytorque力矩的功：當(dāng)剛體在外力矩作用下繞定軸轉(zhuǎn)動而發(fā)生角位移時(shí)，就稱力矩對剛體做功。力對P點(diǎn)作功：0‘0第25頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲26因力矩作功：對于剛體定軸轉(zhuǎn)動情形，因質(zhì)點(diǎn)間無相對位移，任何一對內(nèi)力作功為零。力矩的功0‘0第26頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲27A、所謂力矩的功，實(shí)質(zhì)上還是力的功，并無任何關(guān)于力矩的功的新的定義，只是在剛體轉(zhuǎn)動中，用力矩和角位移的積來表示功更為方便而己。B、對于定軸轉(zhuǎn)動剛體，所有內(nèi)力的功總和在任何過程中均為零。（內(nèi)力成對，大小相等方向相反，一對內(nèi)力矩的代數(shù)和為零；∴內(nèi)力矩的功總和為零。另一角度，內(nèi)力的功相對位移為零.）C、功率：

當(dāng)M與ω同方向，A和P為正

當(dāng)M與ω反方向，A和P為負(fù)說明：第27頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲281).剛體的轉(zhuǎn)動動能:剛體是有許多質(zhì)點(diǎn)組成的,第i小塊質(zhì)點(diǎn)的動能總動能:質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動的動能2.剛體的轉(zhuǎn)動動能rotationalkineticenergyofarigidbody第28頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲292).轉(zhuǎn)動慣量:rotationalinertia(momentofinertia)如果剛體是連續(xù)分布的質(zhì)點(diǎn)系轉(zhuǎn)動慣量的物理意義平動：質(zhì)點(diǎn)平動動能動量剛體的轉(zhuǎn)動動能轉(zhuǎn)動：角動量可見，轉(zhuǎn)動慣量J是轉(zhuǎn)動中慣性大小的量度第29頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲30說明：A、轉(zhuǎn)動動能定理也與質(zhì)點(diǎn)動力學(xué)中講的動能定理相同，只是動能的表示形式不同而己，B、對剛體，內(nèi)力的功總和在任何過程中都為零。3、定軸轉(zhuǎn)動的動能定律rotationalkineticenergytheorem把質(zhì)點(diǎn)系的動能定理應(yīng)用到定軸轉(zhuǎn)動的剛體，由于剛體內(nèi)各個(gè)質(zhì)元間相互不作功，Ainr=0,而Aext=M·dθ.則剛體定軸轉(zhuǎn)動的動能定理：總外力矩對剛體所做的功等于剛體轉(zhuǎn)動動能的增量。第30頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲314、剛體的重力勢能:xyzoC第31頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲32—質(zhì)元的質(zhì)量—質(zhì)元到轉(zhuǎn)軸的距離轉(zhuǎn)動慣量的計(jì)算

剛體的質(zhì)量可認(rèn)為是連續(xù)分布的，所以上式可寫成積分形式§5.3轉(zhuǎn)動慣量的計(jì)算Calculationofmomentofinertia

(Calculationofrotationalinertia)按轉(zhuǎn)動慣量的定義有第32頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲33轉(zhuǎn)動慣量是轉(zhuǎn)動中慣性大小的量度。質(zhì)量是平動中慣性大小的量度。轉(zhuǎn)動慣量的計(jì)算區(qū)別：平動：平動動能

線動量轉(zhuǎn)動：轉(zhuǎn)動動能角動量第33頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一例題5.4P146,均勻圓環(huán)：dmCR第34頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲35轉(zhuǎn)動慣量的計(jì)算例題5.5求圓盤對于通過中心并與盤面垂直的轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動慣量。設(shè)圓盤的半徑為R，質(zhì)量為m，密度均勻。rRdr解設(shè)圓盤的質(zhì)量面密度為，在圓盤上取一半徑為r、寬度為dr的圓環(huán)（如圖），環(huán)的面積為2rdr，環(huán)的質(zhì)量dm=2rdr。可得第35頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲36例5.5:計(jì)算質(zhì)量為m,半徑為R,厚為l的均勻圓盤的轉(zhuǎn)動慣量.軸與盤面垂直并通過盤心。l解:圓盤可以認(rèn)為由許多圓環(huán)組成。實(shí)心圓柱對軸的轉(zhuǎn)動慣量R0第36頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲37例題5.6求質(zhì)量為m、長為l的均勻細(xì)棒對下面三種轉(zhuǎn)軸的轉(zhuǎn)動慣量：（1）轉(zhuǎn)軸通過棒的中心并和棒垂直；（2）轉(zhuǎn)軸通過棒的一端并和棒垂直；*（3）轉(zhuǎn)軸通過棒上距中心為h的一點(diǎn)并和棒垂直。llOxdxlOxdxAlxdxAABh第37頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲38llOxdxA解如圖所示，在棒上離軸x處，取一長度元dx，如棒的質(zhì)量線密度為，這長度元的質(zhì)量為dm=dx。

（1）當(dāng)轉(zhuǎn)軸通過中心并和棒垂直時(shí)，我們有轉(zhuǎn)動慣量的計(jì)算第38頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲39因=m/l，代入得轉(zhuǎn)動慣量的計(jì)算（2）當(dāng)轉(zhuǎn)軸通過棒的一端A并和棒垂直時(shí)，我們有l(wèi)xdxA第39頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲40轉(zhuǎn)動慣量的計(jì)算（3）當(dāng)轉(zhuǎn)軸通過棒上距中心為h的B點(diǎn)并和棒垂直時(shí)，我們有這個(gè)例題表明，同一剛體對不同位置的轉(zhuǎn)軸，轉(zhuǎn)動慣量并不相同。lOxdxABh第40頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲41哪種握法轉(zhuǎn)動慣量大？第41頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲42轉(zhuǎn)動慣量與質(zhì)量分布有關(guān)轉(zhuǎn)動慣量與材料性質(zhì)有關(guān)平行軸定理:剛體對任一軸的轉(zhuǎn)動慣量J,等于對過中心的平行軸的轉(zhuǎn)動慣量、與二軸間的垂直距離d的平方和剛體質(zhì)量的乘積之和。證明略，見例題5.6（3）第42頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲43定軸（相當(dāng)于）剛體所受到的對于給定軸的總外力矩等于剛體對該軸的角動量的時(shí)間變化率由轉(zhuǎn)動的動能定律微分形式：§5.4剛體轉(zhuǎn)動定律lawofrotationofarigidbody兩邊除以dt:第43頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲44ammmRMh例題5.8.已知：M、R、m，繩質(zhì)量不計(jì)，求：物體由靜止開始下落h高度時(shí)的速度和滑輪的角速度。T1T2mgT1=T2=T

0+）第44頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲45m1Rm2*例5.9.物體m1>m2，滑輪（R，m）。阻力矩Mf，繩子質(zhì)量忽略，不伸長、不打滑。求重物的加速度及繩中張力解：m1gT1T2m2ga1a2T2T1Mf第45頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲461.不計(jì)軸上摩擦Mf=0第46頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲473.不計(jì)軸上摩擦、不計(jì)滑輪質(zhì)量(Mf=0,m=0)2.不計(jì)滑輪質(zhì)量m=0第47頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲48解：外力：重力、軸的作用力重力勢能的減少1)、例5.9：一勻質(zhì)細(xì)桿（l，m）繞光滑水平軸在豎直面內(nèi)轉(zhuǎn)動,初始時(shí)在水平位置，靜止釋放，求:1)、豎直位置時(shí)重力所作的功;2)、下落θ角時(shí)的角加速度、角速度;*3)、豎直位置時(shí)軸端所受的力。mgθ2）、由轉(zhuǎn)動定律：第48頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲49l2l2lll2l2由轉(zhuǎn)動定律：細(xì)棒在豎直位置時(shí)，端點(diǎn)A和中心點(diǎn)C的速度分別為第49頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲50*3>、轉(zhuǎn)動mgNC質(zhì)心運(yùn)動mgllllθ第50頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲51質(zhì)點(diǎn)Δmi對O點(diǎn)的角動量為：因vi垂直于Ri,，所以ΔLi的大小為剛體對O點(diǎn)的角動量，等于各質(zhì)點(diǎn)角動量的矢量和。L并不和OZ方向一致。感興趣的OZ的分量Lz,叫做剛體繞定軸的角動量，即轉(zhuǎn)動慣量J一、剛體的角動量angularmomentumofarigidbody§5.5剛體定軸轉(zhuǎn)動的角動量守恒lawofconservationofangularmomentumofarotationalrigidbodyaroundafixaxis第51頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一二、定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量定理

angularmomentumtheoremofarotationalrigidbodyaroundafixaxis

轉(zhuǎn)動物體所受合外力矩的沖量矩等于在這段時(shí)間內(nèi)轉(zhuǎn)動物體角動量的增量------角動量定理。所以由轉(zhuǎn)動定律第52頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一

當(dāng)物體所受合外力矩等于零時(shí)，物體的角動量保持不變。-------角動量守恒定律若則由角動量定理三、定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律lawofconservationofangularmomentumofarotationalrigidbodyaroundafixaxis角動量守恒定律：第53頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲54討論：a.對于繞固定轉(zhuǎn)軸轉(zhuǎn)動的剛體，因J保持不變，當(dāng)合外力矩為零時(shí)，其角速度恒定。J=恒量第54頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲55b.若系統(tǒng)由若干個(gè)剛體構(gòu)成,當(dāng)合外力矩為零時(shí),系統(tǒng)的角動量依然守恒。J大→

小,J小→大。c.若系統(tǒng)內(nèi)既有平動也有轉(zhuǎn)動現(xiàn)象發(fā)生，若對某一定軸的合外力矩為零,則系統(tǒng)對該軸的角動量守恒。定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律第55頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲56LABABCC常平架上的回轉(zhuǎn)儀應(yīng)用事例：定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律精確制導(dǎo)第56頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲57應(yīng)用事例：定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律直升飛機(jī)第57頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲58直線運(yùn)動與定軸轉(zhuǎn)動規(guī)律對照質(zhì)點(diǎn)的直線運(yùn)動剛體的定軸轉(zhuǎn)動定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律第58頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲59例5.10一長為l、質(zhì)量為m的勻質(zhì)細(xì)桿，可繞光滑軸O在鉛直面內(nèi)擺動。當(dāng)桿靜止時(shí)，一顆質(zhì)量為m0的子彈水平射入與軸相距為a處的桿內(nèi)，并留在桿中，使桿能偏轉(zhuǎn)到q=300，求子彈的初速v0。解：分兩個(gè)階段進(jìn)行考慮其中(1)子彈射入細(xì)桿,使細(xì)桿獲得初速度。因這一過程進(jìn)行得很快,細(xì)桿發(fā)生偏轉(zhuǎn)極小,可認(rèn)為桿仍處于豎直狀態(tài)。子彈和細(xì)桿組成待分析的系統(tǒng),無外力矩,滿足角動量守恒條件。子彈射入細(xì)桿前、后的一瞬間,系統(tǒng)角動量分別為定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律第59頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲60(2)子彈隨桿一起繞軸O轉(zhuǎn)動。以子彈、細(xì)桿及地球構(gòu)成一系統(tǒng)，只有保守內(nèi)力作功，機(jī)械能守恒。選取細(xì)桿處于豎直位置時(shí)子彈的位置為重力勢能零點(diǎn)，系統(tǒng)在始末狀態(tài)的機(jī)械能為：由角動量守恒，得：(1)勢能零點(diǎn)定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律第60頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲61由機(jī)械能守恒，E=E0,代入q=300，得：將上式與聯(lián)立，并代入J

值，得定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律第61頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲62例5.11：圓盤（R，M），人（m）開始靜止，人走一周，求盤相對地轉(zhuǎn)動的角度解：系統(tǒng)對轉(zhuǎn)軸角動量守恒人—，盤—第62頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲63例題5-12*圖中的宇宙飛船對其中心軸的轉(zhuǎn)動慣量為J=2103kgm2，它以=0.2rad/s的角速度繞中心軸旋轉(zhuǎn)。宇航員用兩個(gè)切向的控制噴管使飛船停止旋轉(zhuǎn)。每個(gè)噴管的位置與軸線距離都是r=1.5m。兩噴管的噴氣流量恒定，共是=2kg/s。廢氣的噴射速率（相對于飛船周邊）u=50m/s，并且恒定。問噴管應(yīng)噴射多長時(shí)間才能使飛船停止旋轉(zhuǎn)。rdm/2dm/2u-uL0Lg解把飛船和排出的廢氣看作一個(gè)系統(tǒng)，廢氣質(zhì)量為m。可以認(rèn)為廢氣質(zhì)量遠(yuǎn)小于飛船的質(zhì)量，定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律第63頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲64所以原來系統(tǒng)對于飛船中心軸的角動量近似地等于飛船自身的角動量，即在噴氣過程中，以dm表示dt時(shí)間內(nèi)噴出的氣體，這些氣體對中心軸的角動量為dmr(u+v)，方向與飛船的角動量相同。因u=50m/s遠(yuǎn)大于飛船的速率v(=r)，所以此角動量近似地等于dm

ru。在整個(gè)噴氣過程中噴出廢氣的總的角動量Lg應(yīng)為定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律第64頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲65當(dāng)宇宙飛船停止旋轉(zhuǎn)時(shí)，其角動量為零。系統(tǒng)這時(shí)的總角動量L1就是全部排出的廢氣的總角動量，即為在整個(gè)噴射過程中，系統(tǒng)所受的對于飛船中心軸的外力矩為零，所以系統(tǒng)對于此軸的角動量守恒，即L0=L1，由此得即定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律第65頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲66于是所需的時(shí)間為定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律第66頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲67例題5-13*一勻質(zhì)細(xì)棒長為l，質(zhì)量為m，可繞通過其端點(diǎn)O的水平軸轉(zhuǎn)動，如圖所示。當(dāng)棒從水平位置自由釋放后，它在豎直位置上與放在地面上的物體相撞。該物體的質(zhì)量也為m，它與地面的摩擦系數(shù)為。相撞后物體沿地面滑行一距離s而停止。求相撞后棒的質(zhì)心C離地面的最大高度h，并說明棒在碰撞后將向左擺或向右擺的條件。解：這個(gè)問題可分為三個(gè)階段進(jìn)行分析。第一階段是棒自由擺落的過程。這時(shí)除重力外，其余內(nèi)力與外力都不作功，所以機(jī)械能守恒。我們把棒在豎直位置時(shí)質(zhì)心所在處取為勢能CO定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律第67頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲68零點(diǎn)，用表示棒這時(shí)的角速度,則（1）第二階段是碰撞過程。因碰撞時(shí)間極短，自由的沖力極大，物體雖然受到地面的摩擦力，但可以忽略。這樣，棒與物體相撞時(shí)，它們組成的系統(tǒng)所受的對轉(zhuǎn)軸O的外力矩為零，所以，這個(gè)系統(tǒng)的對O軸的角動量守恒。我們用v表示物體碰撞后的速度，則（2）式中棒在碰撞后的角速度，它可正可負(fù)。取正值，表示碰后棒向左擺；反之，表示向右擺。定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律第68頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲69第三階段是物體在碰撞后的滑行過程。物體作勻減速直線運(yùn)動，加速度由牛頓第二定律求得為（3）由勻減速直線運(yùn)動的公式得（4）亦即由式（1）、（2）與（4）聯(lián)合求解，即得（5）定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律第69頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲70亦即l>6s；當(dāng)取負(fù)值，則棒向右擺，其條件為亦即l<6s棒的質(zhì)心C上升的最大高度，與第一階段情況相似，也可由機(jī)械能守恒定律求得：把式（5）代入上式，所求結(jié)果為當(dāng)取正值，則棒向左擺，其條件為(6)定軸轉(zhuǎn)動剛體的角動量守恒定律第70頁，共76頁，2023年，2月20日，星期一2023/4/26鄭建洲71例題4-14工程上，兩飛輪常用摩擦嚙合器使它們以相同的轉(zhuǎn)速一起轉(zhuǎn)動。如圖所示，A和B兩飛輪的軸桿在同一中心線上，A輪的轉(zhuǎn)動慣量為JA=10kgm2，B的轉(zhuǎn)動慣量為JB=20