動量守恒定律碰撞

動量守恒定律碰撞第1頁，共16頁，2023年，2月20日，星期一動量守恒定律動量定理所研究的是一個物體受力作用一段時間后，物體動量的變化，如果兩個物體發(fā)生相互作用時，二者發(fā)生相互作用前后各自的動量發(fā)生什么變化，整個物體系統(tǒng)的動量又將如何？第2頁，共16頁，2023年，2月20日，星期一

在冰面上靜止著一個大運動員和一個小運動員，他們相互推一下，會出現(xiàn)什么樣的情況？問題？？演示第3頁，共16頁，2023年，2月20日，星期一(V1>V2)解：取向右為正方向碰撞之前總動量：P=P1+P2=m1υ1+m2υ2碰撞之后總動量:P’=P’1+P’2=m1υ’1+m2υ’2理論推導(dǎo)第4頁，共16頁，2023年，2月20日，星期一理論分析

22222vmvmtF-￠=∵F1=–F2

即∴故

p=p'在碰撞過程中,11111vmvmtF-￠=第5頁，共16頁，2023年，2月20日，星期一1、內(nèi)容：一個系統(tǒng)不受外力或者所受外力之和為零，這個系統(tǒng)的總動量保持不變。2、公式：3、守恒條件為：a) F合=0（嚴(yán)格條件）c) 某方向上外力之和為零，在這個方向上成立b) F內(nèi)遠(yuǎn)大于F外（近似條件）P=P’動量守恒定律第6頁，共16頁，2023年，2月20日，星期一動量守恒定律

4、適用對象：A:正碰、斜碰和任何形式的相互作用B:由兩個或者多個物體組成的系統(tǒng)C:高速運動或低速運動D:宏觀物體或微觀物體第7頁，共16頁，2023年，2月20日，星期一

兩小車在運動過程中，相互排斥的磁力屬于內(nèi)力，整個系統(tǒng)的外力即重力和支持力的和為零，所以系統(tǒng)動量守恒。思考分析第8頁，共16頁，2023年，2月20日，星期一

系統(tǒng)所受的外力有：重力、地面對木塊支持力、豎直墻對彈簧的支持力，三者之和不為零，所以系統(tǒng)動量不守恒。

思考分析第9頁，共16頁，2023年，2月20日，星期一動量守恒定律項目公式內(nèi)容應(yīng)用對象動量守恒條件特點系統(tǒng)不受外力或所受外力的合力為零，這個系統(tǒng)的動量就保持不變。系統(tǒng)研究的系統(tǒng)不受外力或合外力為零，或滿足系統(tǒng)所受外力遠(yuǎn)小于系統(tǒng)內(nèi)力。動量是矢量，式中動量的確定一般取地球為參照物。小結(jié)第10頁，共16頁，2023年，2月20日，星期一課堂練習(xí):在光滑水平面上有甲、乙兩小球，它們的質(zhì)量分別為1kg和4kg，甲球以10m/s的速度向左運動，乙球以5m/s的速度向右運動，兩球發(fā)生正碰后，乙球以1m/s的速度繼續(xù)向右運動。求：（1）甲球碰撞后的速度（2）甲、乙兩球各自受到的沖量第11頁，共16頁，2023年，2月20日，星期一碰撞1、定義兩個或兩個以上作相對運動的物體，接觸并迅速改變其運動狀態(tài)的現(xiàn)象?？梢允呛暧^物體的碰撞，如打夯、鍛壓、擊球等，也可以是微觀粒子如原子、核和亞原子粒子間的碰撞。第12頁，共16頁，2023年，2月20日，星期一2、分類（1）彈性碰撞碰撞時相互作用時間短，相互作用強(qiáng)，兩物體都會產(chǎn)生形變，如果在彈力作用下形狀得以完全恢復(fù)，兩物體又彼此分離。如：兩個鋼球的碰撞第13頁，共16頁，2023年，2月20日，星期一（2）完全非彈性碰撞如果碰撞后形變沒有一點恢復(fù)，兩物體均以最大形變粘在一起，此時兩物體又共同的速度。（3）非彈性碰撞介于兩者之間的是碰撞后形變有恢復(fù)，但又未完全恢復(fù)。第14頁，共16頁，2023年，2月20日，星期一由于碰撞相互作用的時間短，相互作用力很大，系統(tǒng)所受外力一般可忽略，所以我們就可以用動量守恒定律來研究碰撞問題。以完全非彈性碰撞為例設(shè)兩個物體的質(zhì)量為m1和m2，碰撞前的速度為V1和V2，碰后粘在一起的速度為V，根據(jù)動量守恒定律：（m1+m2）V=m1V1+m2V2即：V=（m1V1+