氫原子的量子力學(xué)

氫原子的量子力學(xué)第1頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一18-5氫原子的量子力學(xué)處理方法一、氫原子的薛定諤方程氫原子帶電系統(tǒng)的勢能為：V=4πεre2o其定態(tài)薛定諤方程為：ψΔ22mhEe2++=()π4εroψ02代替直角坐標(biāo)（x,y,z)φr用球坐標(biāo)()θ,,第2頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一xyzθφ）r電子原子核第3頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一θφxyzθφ）r電子原子核x=rsincos(r：電子到核的距離）第4頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一θφxyzθφ）r電子原子核x=rsincosθy=rsinsinφ(r：電子到核的距離）第5頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一θφxyzθφ）r電子原子核cosxz==rsincosθy=rsinsinφθr(r：電子到核的距離）第6頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一θφxyzθφ）r電子原子核在球坐標(biāo)中的薛定諤方程為：cosxz==rsincosθy=rsinsinφθr(r：電子到核的距離）第7頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一εθφxyzθφ）r電子原子核在球坐標(biāo)中的薛定諤方程為：ψ4r2Eh2m+errr22221()ψψψ+++rrrsinθθsinsin11))((θθθφ2222π0=0cosxz==rsincosθy=rsinsinφθreeeeeeeeee(r：電子到核的距離）第8頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一用分離變量法解此方程，設(shè)解為：第9頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一r,用分離變量法解此方程，設(shè)解為：ψθφRΦ（）,=()((r)Θθ）φ第10頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一r,用分離變量法解此方程，設(shè)解為：ψθφRΦ（）,=()((r)Θθ）φ代入方程分別得三個微分方程：第11頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一r,用分離變量法解此方程，設(shè)解為：ψθφRΦ（）,=()((r)Θθ）φ代入方程分別得三個微分方程：dmt20Φd22+lΦ=（1）第12頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一r,用分離變量法解此方程，設(shè)解為：ψθφRΦ（）,=()((r)Θθ）φ代入方程分別得三個微分方程：dmt20Φd22+lΦ=Θd=()10lθsindθddθsinΘθ++[]l1()m2lθsin2（1）（2）第13頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一r,用分離變量法解此方程，設(shè)解為：ψθφRΦ（）,=()((r)Θθ）φ代入方程分別得三個微分方程：dmt20Φd22+lΦ=ΘERdreεπ=()1400lθsindθddθsinΘθ++[]l1()m2lθsin2222(ddrr2ddRr)1+2mh[+r22mhl+l1()r2]=0（1）（2）（3）第14頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一二、能量量子化第15頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一可以證明，在求解方程（1）及（2）時為了滿足波函數(shù)的標(biāo)準(zhǔn)條件，二、能量量子化第16頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一二、能量量子化可以證明，在求解方程（1）及（2）時為了滿足波函數(shù)的標(biāo)準(zhǔn)條件，ml只能取值ml0,1,2,...,+++=l第17頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一可以證明，在求解方程（1）及（2）時為了滿足波函數(shù)的標(biāo)準(zhǔn)條件，ml只能取值ml0,1,2,...,+++=ll只能取值l=0,1,2,...,二、能量量子化第18頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一可以證明，在求解方程（1）及（2）時為了滿足波函數(shù)的標(biāo)準(zhǔn)條件，ml只能取值ml0,1,2,...,+++=ll只能取值l=0,1,2,...,當(dāng)E<0時為了使?jié)M足標(biāo)準(zhǔn)條件，必須等于：R(r)求得E二、能量量子化第19頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一可以證明，在求解方程（1）及（2）時為了滿足波函數(shù)的標(biāo)準(zhǔn)條件，ml只能取值ml0,1,2,...,+++=ll只能取值l=0,1,2,...,當(dāng)E<0時為了使?jié)M足標(biāo)準(zhǔn)條件，必須等于：R(r)求得EEnhmeεπ=()21240n2()42二、能量量子化第20頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一可以證明，在求解方程（1）及（2）時為了滿足波函數(shù)的標(biāo)準(zhǔn)條件，l1ml只能取值ml0,1,2,...,+++=ll只能取值l=0,1,2,...,當(dāng)E<0時為了使?jié)M足標(biāo)準(zhǔn)條件，必須等于：R(r)求得EEnhmeεπ=()21240n2()42式中只能取n+的各正整數(shù)值。二、能量量子化第21頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一可以證明，在求解方程（1）及（2）時為了滿足波函數(shù)的標(biāo)準(zhǔn)條件，l1ml只能取值ml0,1,2,...,+++=ll只能取值l=0,1,2,...,當(dāng)E<0時為了使?jié)M足標(biāo)準(zhǔn)條件，必須等于：R(r)求得EEnhmeεπ=()21240n2()42式中只能取n+的各正整數(shù)值。n稱為主量子數(shù)。二、能量量子化第22頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一三、角動量量子化第23頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一可以證明，當(dāng)角動量為下式給出時，方程（2），（3）才有解三、角動量量子化第24頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一L可以證明，當(dāng)角動量為下式給出時，方程（2），（3）才有解l+l1()=l=0,1,2,...,n1()h三、角動量量子化第25頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一L可以證明，當(dāng)角動量為下式給出時，方程（2），（3）才有解l+l1()=l=0,1,2,...,n1()這說明角動量只能取由l決定的一系列分立值，即角動量也是量子化的。

h三、角動量量子化第26頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一L可以證明，當(dāng)角動量為下式給出時，方程（2），（3）才有解l+l1()=l=0,1,2,...,n1()這說明角動量只能取由l決定的一系列分立值，即角動量也是量子化的。稱l

為副量子數(shù)，或角量子數(shù)。h三、角動量量子化第27頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一氫原子內(nèi)電子的狀態(tài)n=1l=0l=0l=0l=0l=0l=0(s)(p)(h)(g)(f)(d)1s第28頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一氫原子內(nèi)電子的狀態(tài)n=1n=2l=0l=0l=0l=0l=0l=0(s)(p)(h)(g)(f)(d)1s2p2s第29頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一氫原子內(nèi)電子的狀態(tài)n=1n=2n=3l=0l=0l=0l=0l=0l=0(s)(p)(h)(g)(f)(d)1s3s3p3d2p2s第30頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一氫原子內(nèi)電子的狀態(tài)n=1n=2n=3n=4l=0l=0l=0l=0l=0l=0(s)(p)(h)(g)(f)(d)1s4s3s3p4f3d4p4d2p2s第31頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一氫原子內(nèi)電子的狀態(tài)n=1n=2n=3n=4n=5l=0l=0l=0l=0l=0l=0(s)(p)(h)(g)(f)(d)1s5f5d5p5s4s3s3p4f3d4p4d5g2p2s第32頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一氫原子內(nèi)電子的狀態(tài)n=1n=2n=3n=4n=5n=6l=0l=0l=0l=0l=0l=0(s)(p)(h)(g)(f)(d)1s5f5d5p5s6s6p6d6f6g6h4s3s3p4f3d4p4d5g2p2s第33頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一四、塞曼效應(yīng)及空間量子化第34頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一塞曼效應(yīng)：譜線在勻強(qiáng)磁場中發(fā)生分裂四、塞曼效應(yīng)及空間量子化第35頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一塞曼效應(yīng)：譜線在勻強(qiáng)磁場中發(fā)生分裂無磁場時的譜線四、塞曼效應(yīng)及空間量子化第36頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一塞曼效應(yīng)：譜線在勻強(qiáng)磁場中發(fā)生分裂無磁場時的譜線在磁場中譜線的分裂四、塞曼效應(yīng)及空間量子化第37頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一ν0νh0psl=1l=0E0lE0f無磁場第38頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一μ+BE0βν0νh0+Bμβμνh0BβBmeπ4νh0νh0psl=1l=0BE0μβE0lllE0lE0fE0fν0+Bmeπ4ν0ν0110ml無磁場弱磁場第39頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一μ+μhmeβ=2eBE0βν0νh0+Bμβμνh0BβBmeπ4νh0νh0psl=1l=0BE0μβE0lllE0lE0fE0fν0+Bmeπ4ν0ν0110ml無磁場弱磁場()玻爾磁子第40頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一索末菲用玻爾軌道模型對塞曼效應(yīng)的解釋第41頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一索末菲用玻爾軌道模型對塞曼效應(yīng)的解釋根據(jù)電磁理論，繞核作軌道運(yùn)動的電子相當(dāng)一圓電流，μθBeLLz第42頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一索末菲用玻爾軌道模型對塞曼效應(yīng)的解釋根據(jù)電磁理論，繞核作軌道運(yùn)動的電子相當(dāng)一圓電流，它產(chǎn)生磁矩μ與角動量之間的關(guān)系為：μθBeLLz,第43頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一索末菲用玻爾軌道模型對塞曼效應(yīng)的解釋根據(jù)電磁理論，繞核作軌道運(yùn)動的電子相當(dāng)一圓電流，它產(chǎn)生磁矩μ與角動量之間的關(guān)系為：Lmeμ=2μθBeLLz,第44頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一在外磁場作用下，電子的角動作進(jìn)動。繞外磁場LBμθBeLLz量第45頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一在外磁場作用下，電子的角動作進(jìn)動。夾角繞外磁場LBθ保持不變，μθBeLLz量第46頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一在外磁場作用下，電子的角動作進(jìn)動。夾角繞外磁場LBθ保持不變，角動量在外磁場方向上的分量也保持不變，LLz=cosθμθBeLLz量第47頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一在外磁場作用下，電子的角動作進(jìn)動。夾角繞外磁場LBθ保持不變，角動量在外磁場方向上的分量也保持不變，索末菲認(rèn)為LLz=cosθLzθ和只能取量子化的值。μθBeLLz量第48頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一在外磁場作用下，電子的角動作進(jìn)動。夾角繞外磁場LBθ保持不變，角動量在外磁場方向上的分量也保持不變，索末菲認(rèn)為LLz=cosθLzθ和只能取量子化的值。μθBeLLz量即電子軌道平面只能取某些特定的方位，稱為空間量子化條件。第49頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一量子力學(xué)對塞曼效應(yīng)的解釋第50頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一dmt20Φd22+lΦ=（1）量子力學(xué)對塞曼效應(yīng)的解釋第51頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一dmt20Φd22+lΦ=（1）量子力學(xué)對塞曼效應(yīng)的解釋在求解方程（1）時，φΦ()必須滿足標(biāo)準(zhǔn)條件，第52頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一dmt20Φd22+lΦ=（1）量子力學(xué)對塞曼效應(yīng)的解釋在求解方程（1）時，φΦ()必須滿足標(biāo)準(zhǔn)條件，自然得到ml只能取0，或正負(fù)整數(shù)值。第53頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一Θd=()10lθsindθddθsinΘθ++[]l1()m2lθsin2dmt20Φd22+lΦ=（1）量子力學(xué)對塞曼效應(yīng)的解釋在求解方程（1）時，φΦ()必須滿足標(biāo)準(zhǔn)條件，自然得到ml只能取0，或正負(fù)整數(shù)值。第54頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一Θd=()10lθsindθddθsinΘθ++[]l1()m2lθsin2dmt20Φd22+lΦ=（1）量子力學(xué)對塞曼效應(yīng)的解釋在求解方程（1）時，φΦ()必須滿足標(biāo)準(zhǔn)條件，自然得到ml只能取0，或正負(fù)整數(shù)值。在求解上述方程時，得到的解要求mll第55頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一ml的取值決定電子角動量L

在外磁場方向上的投影的大小，Lz第56頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一hml的取值決定電子角動量L

在外磁場方向上的投影的大小，即：LzLzml=ml0,1,2,...,+++=l()第57頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一hml的取值決定電子角動量L

在外磁場方向上的投影的大小，即：LzLzml=ml0,1,2,...,+++=l()ml稱為磁量子數(shù)第58頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一空間量子化示意圖.0Lzh=mll=0第59頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一空間量子化示意圖011=2Lzh=l+l1()Lzh=.0Lzh=mll=0l=12第60頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一空間量子化示意圖Lzh=ml01221011=l+l1()Lzh=6=2Lzh=6Lzh=l+l1()Lzh=2.0Lzh=mll=0l=1l=2第61頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一=空間量子化示意圖Lzh=ml012323101221011=12l+l1()LzhLzh=12=l+l1()Lzh=6=2LzhLzh=ml=6Lzh=l+l1()Lzh=2.0Lzh=mll=0l=1l=2l=3第62頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一五、氫原子的電子云第63頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一氫原子定態(tài)的波函數(shù)為：r,ψθφRΦ（）,=()((r)Θθφnlml,,nlml,lml,)五、氫原子的電子云第64頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一氫原子定態(tài)的波函數(shù)為：r,ψθφRΦ（）,=()((r)Θθφnlml,,nlml,lml,)決定的定態(tài)，電子出現(xiàn)的幾率對于由nlml,,密度為：五、氫原子的電子云第65頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一氫原子定態(tài)的波函數(shù)為：r,ψθφRΦ（）,=()((r)Θθφnlml,,nlml,lml,)決定的定態(tài)，電子出現(xiàn)的幾率r,ψθφ（）,nlml,,2對于由nlml,,密度為：五、氫原子的電子云第66頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一氫原子定態(tài)的波函數(shù)為：r,ψθφRΦ（）,=()((r)Θθφnlml,,nlml,lml,)決定的定態(tài)，電子出現(xiàn)的幾率r,ψθφ（）,nlml,,2其中R(r)nl,2給出不同處的幾率密度。r對于由nlml,,密度為：五、氫原子的電子云第67頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一氫原子定態(tài)的波函數(shù)為：r,ψθφRΦ（）,=()((r)Θθφnlml,,nlml,lml,)決定的定態(tài)，電子出現(xiàn)的幾率r,ψθφ（）,nlml,,2其中R(r)nl,2給出不同處的幾率密度。r()Θθlml,2給出不同處的幾率密度。θ對于由nlml,,密度為：五、氫原子的電子云第68頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一氫原子定態(tài)的波函數(shù)為：r,ψθφRΦ（）,=()((r)Θθφnlml,,nlml,lml,)決定的定態(tài)，電子出現(xiàn)的幾率r,ψθφ（）,nlml,,2其中R(r)nl,2給出不同處的幾率密度。r()Θθlml,Φ(φml)22給出不同給出不同處的幾率密度。處的幾率密度。θφ對于由nlml,,密度為：五、氫原子的電子云第69頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一電子的圖線R(r)nl,2~r第70頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一R(r)n2a02a0r01s電子的圖線R(r)nl,2~r第71頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一R(r)n2R(r)n2a02a03a06a09a0rr001s2s電子的圖線R(r)nl,2~r第72頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一R(r)n2R(r)n2R(r)n2a02a03a06a09a0a06a012a018rrr0001s2s3s電子的圖線R(r)nl,2~r第73頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一六、電子的自旋第74頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一

1921年，施忒恩（O.Stern）和蓋拉赫（W.Gerlach）發(fā)現(xiàn)一些處于S態(tài)的原子射線束，在非均勻磁場中一束分為兩束。

六、電子的自旋第75頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一

1921年，施忒恩（O.Stern）和蓋拉赫（W.Gerlach）發(fā)現(xiàn)一些處于S態(tài)的原子射線束，在非均勻磁場中一束分為兩束。

NS六、電子的自旋第76頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一

1921年，施忒恩（O.Stern）和蓋拉赫（W.Gerlach）發(fā)現(xiàn)一些處于S態(tài)的原子射線束，在非均勻磁場中一束分為兩束。

NS原子爐六、電子的自旋第77頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一

1921年，施忒恩（O.Stern）和蓋拉赫（W.Gerlach）發(fā)現(xiàn)一些處于S態(tài)的原子射線束，在非均勻磁場中一束分為兩束。

NS準(zhǔn)直屏原子爐六、電子的自旋第78頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一

1921年，施忒恩（O.Stern）和蓋拉赫（W.Gerlach）發(fā)現(xiàn)一些處于S態(tài)的原子射線束，在非均勻磁場中一束分為兩束。

NS準(zhǔn)直屏原子爐磁鐵六、電子的自旋第79頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一

1925年，烏侖貝克

(G.E.Uhlenbeck)和高德斯密特(S.A.Goudsmit)提出電子自旋假說。第80頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一

1925年，烏侖貝克

(G.E.Uhlenbeck)和高德斯密特(S.A.Goudsmit)提出電子自旋假說。把電子繞自身軸線的轉(zhuǎn)動稱為自旋。第81頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一

1925年，烏侖貝克

(G.E.Uhlenbeck)和高德斯密特(S.A.Goudsmit)提出電子自旋假說。把電子繞自身軸線的轉(zhuǎn)動稱為自旋。由自旋產(chǎn)生的磁矩稱為自旋磁矩,sm第82頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一

1925年，烏侖貝克

(G.E.Uhlenbeck)和高德斯密特(S.A.Goudsmit)提出電子自旋假說。把電子繞自身軸線的轉(zhuǎn)動稱為自旋。由自旋產(chǎn)生的磁矩稱為自旋磁矩生的角動量為sm,由自旋產(chǎn)，S第83頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一

1925年，烏侖貝克

(G.E.Uhlenbeck)和高德斯密特(S.A.Goudsmit)提出電子自旋假說。把電子繞自身軸線的轉(zhuǎn)動稱為自旋。由自旋產(chǎn)生的磁矩稱為自旋磁矩生的角動量為,由自旋產(chǎn)，其方向與磁矩方向相反。Ssm第84頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一

1925年，烏侖貝克

(G.E.Uhlenbeck)和高德斯密特(S.A.Goudsmit)提出電子自旋假說。把電子繞自身軸線的轉(zhuǎn)動稱為自旋。由自旋產(chǎn)生的磁矩稱為自旋磁矩生的角動量為,由自旋產(chǎn)，其方向與磁矩方向相反。S根據(jù)量子力學(xué)的計算sm第85頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一

1925年，烏侖貝克

(G.E.Uhlenbeck)和高德斯密特(S.A.Goudsmit)提出電子自旋假說。把電子繞自身軸線的轉(zhuǎn)動稱為自旋。由自旋產(chǎn)生的磁矩稱為自旋磁矩生的角動量為,由自旋產(chǎn)，其方向與磁矩方向相反。S根據(jù)量子力學(xué)的計算=s+s1()Shsm第86頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一=

1925年，烏侖貝克

(G.E.Uhlenbeck)和高德斯密特(S.A.Goudsmit)提出電子自旋假說。把電子繞自身軸線的轉(zhuǎn)動稱為自旋。由自旋產(chǎn)生的磁矩稱為自旋磁矩生的角動量為,由自旋產(chǎn)，其方向與磁矩方向相反。S根據(jù)量子力學(xué)的計算=s+s1()Sh+1()2121hsm第87頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一=

1925年，烏侖貝克

(G.E.Uhlenbeck)和高德斯密特(S.A.Goudsmit)提出電子自旋假說。把電子繞自身軸線的轉(zhuǎn)動稱為自旋。由自旋產(chǎn)生的磁矩稱為自旋磁矩生的角動量為,由自旋產(chǎn)，其方向與磁矩方向相反。S根據(jù)量子力學(xué)的計算=s+s1()Sh+1()2121h32h=sm第88頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一=

1925年，烏侖貝克

(G.E.Uhlenbeck)和高德斯密特(S.A.Goudsmit)提出電子自旋假說。把電子繞自身軸線的轉(zhuǎn)動稱為自旋。由自旋產(chǎn)生的磁矩稱為自旋磁矩生的角動量為,由自旋產(chǎn)，其方向與磁矩方向相反。S根據(jù)量子力學(xué)的計算=s+s1()Sh+1()2121h32h=在外磁場中自旋角動量在外磁場上的投影只能有兩種取值，即:SSzsm第89頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一=

1925年，烏侖貝克

(G.E.Uhlenbeck)和高德斯密特(S.A.Goudsmit)提出電子自旋假說。把電子繞自身軸線的轉(zhuǎn)動稱為自旋。由自旋產(chǎn)生的磁矩稱為自旋磁矩生的角動量為,由自旋產(chǎn)，其方向與磁矩方向相反。S根據(jù)量子力學(xué)的計算=s+s1()Sh+1()2121h32h=在外磁場中自旋角動量在外磁場上的投影只能有兩種取值，即:SSzSz=msh,sm第90頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一=

1925年，烏侖貝克

(G.E.Uhlenbeck)和高德斯密特(S.A.Goudsmit)提出電子自旋假說。把電子繞自身軸線的轉(zhuǎn)動稱為自旋。由自旋產(chǎn)生的磁矩稱為自旋磁矩生的角動量為,由自旋產(chǎn)，其方向與磁矩方向相反。S根據(jù)量子力學(xué)的計算=s+s1()Sh+1()2121h32h=在外磁場中自旋角動量在外磁場上的投影只能有兩種取值，即:SSzSz=mshms=+12,sm第91頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一=

1925年，烏侖貝克

(G.E.Uhlenbeck)和高德斯密特(S.A.Goudsmit)提出電子自旋假說。把電子繞自身軸線的轉(zhuǎn)動稱為自旋。由自旋產(chǎn)生的磁矩稱為自旋磁矩生的角動量為,由自旋產(chǎn)，其方向與磁矩方向相反。S根據(jù)量子力學(xué)的計算=s+s1()Sh+1()2121h32h=在外磁場中自旋角動量在外磁場上的投影只能有兩種取值，即:SSzSz=mshms=+12,ms自旋磁量子數(shù)sm第92頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一電子自旋及空間量子化第93頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一S電子自旋及空間量子化第94頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一SSz=msh12+12Szhz電子自旋及空間量子化第95頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一SSz=msh12+12Szh=s+s1()Sh32h=z電子自旋及空間量子化第96頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一氫原子核外電子的狀態(tài)第97頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一n氫原子核外電子的狀態(tài)=1,2,3,...1.主量子數(shù)第98頁，共106頁，2023年，2月20日，星期一n氫原子核外電子的狀態(tài)=1,2,3,...決定電子在