聚合物加工原理橡塑機(jī)械工程研究中心

第一章 是指那些由緒論緒論高分子化合物的分子量一般>104緒論簡(jiǎn)寫成nCH2=CH2→CH2–CH2]n 緒緒論 任旋，稱鍵內(nèi)旋。內(nèi) 緒論 緒論 緒論成型以后就難以再重復(fù)利用，稱為熱固性材料，形狀，冷卻后定型。成一定形狀，在熱或PA、PC、POM、PET、PBT MMXMMMXMXW 緒論 緒論:無規(guī)共聚：A－ABABBBABBAAB接枝共聚：AAAAAAAAAAA|B－B－B－B－B－B－嵌段共聚：AAAAABBBBBAAA交替共聚：ABABABABABA 緒論緒論 fW fV緒論緒論 ↓、↓↓、↓↓--0緒論 其它性能：透氣性↓；密度↑；光學(xué)透明性↓型非晶態(tài)高聚的溫度-三、高分子材料的力學(xué)狀態(tài)緒論 緒 NP緒論緒論 緒 緒論 K1VVP1VVT1LLT 緒論CQTCQT 緒論q/ 聚胺、自滑性好， PSPEPPABS 聚砜熱穩(wěn)定性高其 劑等）， 。一擠出加工一擠出加工控制系螺桿式擠出機(jī)是借助螺桿與物料之間的摩擦力，將物料向前輸送并且壓縮，在外部熱源與摩擦生熱的作用下熔融，在965431-喂料2-固體輸送3-固體熔融4-熔體混合56-定型7-冷卻8-干燥除水9

二注塑加 加工方 優(yōu)點(diǎn)缺點(diǎn)優(yōu)點(diǎn)缺點(diǎn)全式 第四章流體流動(dòng)的基本知識(shí) Lagrange方法：r 要了的運(yùn)動(dòng)數(shù)及其變化。一般情況下，測(cè)得的運(yùn)動(dòng)r r 標(biāo)量矢量張量不僅用數(shù)值，而且要用兩種 F111n112n2F221n122n2F331n132n2F112F33123n2 或 000000000000 0 00 P0 0P P為球P M0vv 0 zr 0 xy zzzz g 2gg1 gg11 2ggxxxxxxx20xxxgg0xxx x0 e v v 11r2r00流體微團(tuán)繞0點(diǎn)的軸作類似于剛體的旋轉(zhuǎn)運(yùn)動(dòng)表示M點(diǎn)相對(duì)于0點(diǎn)的形變附加動(dòng) 0 0 02 000 Pe 和聚合物加工中一般屬于不可壓縮的粘性流體流動(dòng)。流體運(yùn)動(dòng)形式：分為有旋流動(dòng)和無旋流動(dòng) V =0的流動(dòng)稱為平面流動(dòng)?Z在柱坐標(biāo)球坐系下，滿足V0和θ=0的流動(dòng)稱為軸?(r，z，VrrV=Vr，φ[0，Vφ )]、任何連續(xù)介質(zhì)的運(yùn)動(dòng)都要遵守質(zhì)量守恒、動(dòng)量守恒和能量守恒定律，流體的運(yùn)動(dòng)也不例外。這三個(gè)物理守恒定律的數(shù)學(xué)表達(dá)式，稱為連續(xù)介質(zhì)力學(xué)方程組。在流體力學(xué)中，這些表達(dá)式分別稱為連續(xù)性方程、動(dòng)量方程和能量平衡方程。MVV 連續(xù)性方程是流體流動(dòng)時(shí)質(zhì)量守恒的數(shù)學(xué)表達(dá)式，質(zhì)量守恒表明：任一閉合系統(tǒng)的質(zhì)量在其流動(dòng)過不生不滅，即流體系統(tǒng)的質(zhì)量不會(huì)改變，或?qū)嶋H變化為零。 v vdydzvdydz 沿xv v dxv所以，沿x v dzdxdyvdxdy vy dydxdzvydxdz vy z體積內(nèi)質(zhì)量的積速率vvv v v vxiyjz張量表達(dá)式：D微元體積內(nèi)單位時(shí)間的質(zhì)量累積量等于單位時(shí)間內(nèi)沿x,y, vxvyvz vxvvzx 1rv1vvtr r 1 rtr1rsinv1rsinv 任何物體的運(yùn)動(dòng)，都遵循第二定律，流體的運(yùn)動(dòng)也不例FdFmvDDtdFdxdydz dF v x y dFv x yzdF v x y dFg dF dxdydz dydxdz dzdxdy z g vP z x dFxdFBx gv x 又因?yàn)椋篿jPij g yvP zzy vvvvvvvgP z x zP g Pg vvvvvvv P v g 動(dòng)量方程反映了壓力梯度、應(yīng)力散度和重力對(duì)動(dòng)量變化的影響。適用于所有流體。 vxvvxvvxvvxPxxzx x x z vyvyvyv P x zz y z vvvv Pxz vvvvvvP1 1 rr rr r rrz r vvvvv v1P1 1 rr zrr rz z vv vP1 rr zr rz 1 vvv0v0y0gvvvxzyz0gg 0000vvyz 000 xvxvvxvvxvvxPxxz x z z y zvyvyvyP vvvvvvvP x z z 0P 0P0 變化率等于在變化過單位時(shí)間內(nèi)自外部給予流體的熱量與外力dUdQ CTvTvTvTtx qqqTPvvvvvvxyzTxy yvvvvvv yx zx yz qkqkqk CDTqTP:VT 對(duì)于不可壓縮流體ρ=C,Cp=CvC ) x)tx qqqvvvvvvvvvxy y yx z yy qkqkqk CTvTvTvT rr 1rq1qqv1vvv rz v1v1 rrrrz rqkqk1rqk 型流體，溫度場(chǎng)為：TTx,yCTvTvTvTtx qqqvvvvvvvxy y y zx yzCv qqxyvi(vvv)P xC(TvT)q(v) j 未知量：Tτijqiρ，CP物性參數(shù)：物性參數(shù)：ρ，CP, vi，Pτij,T,qi（未知三個(gè)方程，五個(gè)未知量——τij=-qk HyoxY=0時(shí)，vx=0Y=H時(shí)，vx=UbT2 Rzrvz zrr HyoxT2 Rz 1rv1vvtr r vvvv rr 動(dòng)P1r1rrrzvvvvvvvvv rr r 1P1rr rz 1vvvvvvv rr zr1 1rz CTvTvTvT rr 1 rz r V1qqv 1 vrv1v1vvvv r r rz zr qkqk1rqk 、 擠出脹大現(xiàn)象又稱口型膨脹效應(yīng)或aus效應(yīng)，是指高分子熔體被強(qiáng)迫擠出口模時(shí)，擠出物尺寸大于口模尺寸，截面形狀也發(fā)生變化的現(xiàn)象（圖6-12）。對(duì)園型口模，擠出脹大比Bd/D 1—理想彈性體23—交聯(lián)高分子4 21 012 12dG 的剪切流動(dòng) 型的不 剪切流動(dòng)下出現(xiàn)的彈性法向應(yīng)力 00 0 對(duì)對(duì)壓 數(shù)的影1×1048×105表觀黏度P4×103×101 AexpERT 交聯(lián)、等情況。 的可以求出剪切應(yīng)力、剪切速率 熔融指數(shù)（）就是在一定的條件下，單位時(shí)間流過某一孔洞的塑料質(zhì)量（體積）。測(cè)定方法是在規(guī)定溫度，荷重，及活塞于圓柱筒內(nèi)位置等條件下，以計(jì)時(shí)測(cè)量方法測(cè)定熔融塑膠擠過一規(guī)定長(zhǎng)度與直徑之細(xì)孔模之速率，用來判別制程當(dāng)中聚合物流率之均勻性。GB/T3682-2000、ASTMD1238-98標(biāo)準(zhǔn)，并參照、3 射成料筒中 一拖曳流：1 HYXL LX?LY,LZ?V=[vX(y) v1dpy2cy2邊界條件：yH時(shí)，v0；y時(shí)，2q2vdy (H12Q2wvdywq (wH3 Hvx2(s1) [H(dp)]s[1(2y)s1HHQqww2vdy [2wH2Hs02(s2)2m Q=K yHxu[xyy=H/2時(shí)，xu dvxC積 vu(12yx QwvdyH10x2 yHxuLx 1vx2y2cy vx8(dx)[1(H)]2(1HH2y 2QwH3(dP)u12 dx u r LLz?Lr, d r dVLLz?Lr, 幾何條件:LzLy,Lx?Hy1HxL, y 在主流動(dòng)z方向yxv vxyz簡(jiǎn)化 v(y),0,zx 。 距H(x的平行平板的充分發(fā)展流 H0.2,H 流場(chǎng)簡(jiǎn)化xz qxqz (H3P)(H3P)6uH6uxz xzv→q 例：一維流動(dòng)z忽略z向壓力變化，求yH2Px1LP2 解：根據(jù)雷諾方程：H3P)6u P6ux(HH2xH2(HHPPyPx1Lx 12,存在Pax且位于中點(diǎn)偏后一位置——增壓機(jī)理~，，摩擦力/分離力《1。所以，變厚度的粘性流體產(chǎn)生的分離力大于摩擦阻力——潤(rùn)滑性流動(dòng)的顯著特點(diǎn)之一。 dp dz2m2(S]s 應(yīng)相等。以及流道縫隙變化規(guī)律得到P--壓力降：(dP) PP 2n(HH) 22 2 1降12的關(guān)系。三、收斂流道中的流動(dòng)與潤(rùn)滑近似方法三、收斂流道中的流動(dòng)與潤(rùn)滑近似方法思考題：有一流道如圖所示，其中充滿熔體。壓力差P計(jì)算。(要求詳細(xì)推導(dǎo))。 uHyz 流場(chǎng)v0z（二維流動(dòng) 根據(jù)流場(chǎng)z動(dòng)量方程：x:Py:Pz:0 邊界條件：zz zsh(iyv(x,ysh sin(ix)w H Q v(x,y)dxdydHuwH20zdd為拖曳 壁正因子，（H/w）。對(duì)于 流體簡(jiǎn)單。實(shí)際上是無限平行平板拖曳量乘上拖 流 v=[0,0z Z221 x y z z 邊界條件zz 流體，應(yīng)用疊加原理將原方程轉(zhuǎn)化 zQPwH3P12LPp為壓力流側(cè)壁修正因子，隨流道高寬比變化?？刹镻d與H/W p側(cè)壁修正因子p，除隨流道變化外，還與流體的流動(dòng)指數(shù)n有關(guān)，p p 流場(chǎng)v=[0,0z速度v＝v拖曳流＋v壓力流d量p注意： 流體結(jié)果不能相加 vvxy,0,vzyp2vp2p