電磁場與電磁波選擇判斷題

第一章矢量分析1.1矢量的定義和加減法運算法則二知Ji二―2也十珂+5$訂百二耳+珂,—40,則務(wù)等于乩.-35tI6al-a7a.c十6a^+a_JL鼻x?匚:D.址-J己知：一2兔+3含—汝，B=ax-3ay-^izf^2-B等于Oa-—3$+65t+azb-3耳+9么c--ax+6ay+azD-?,-4下列哪％場是矢量場？aa.電場■B.磁場UC-溫度場SD.重力場」個不僅有大小而且有方向的捌理宣稱為矢量匚TOC\o"1-5"\h\zA.V*OB.X二知2二3耳+禺-2心?/二-代+3玄—斗C=4^-2d,.-6^則這三個矢量可以構(gòu)成三角形…A.7OB.X1.2矢量的乘法運算法則己矢口A二一2岔+3ay+5彳?B=ax+、則不冠等于QA.13>B-13OC.5OD.8-一2己知川一一2比十3玄十呂--f3ctv-4cjz則2x5等于°亠27心+13氏+9氏°B—27&-13Q—9兀?Cr—27at-3ay-9az°D'-27ax+3ay-9az標(biāo)量三重積ABxC等于OA?i—i由A.B.C三矢量構(gòu)成的平行六而體的體積由A,B,C三矢量構(gòu)成的平行六面體的表面積C由瓦公構(gòu)成的平行四邊形面積?D'i5?C枸成的平行四邊形面積.下工點積結(jié)果為1的有■A.a□B.■<BC.Aq□D.a「列義積結(jié)果為零的有A-玄扁’B-J嘰c*夭■見51-d仇xaz若A.B.C三矢量在同一平而內(nèi)，下列運算正確的是口A-AxBC^]L注j.^xC=lHc-AxBC=CD-A-BxC-Q-牛矢量和-個單位矢量的點積「其結(jié)果是該矢量在單位矢量方口丄的投影的丈小「>A.2QB.X兩個矢量的義積，其結(jié)果是這兩個矢量構(gòu)成的平行惻邊形的面積.eb.x1.3矢量微分元下列k適徴分線兀的義込式錯俁的尼-乩直帝坐標(biāo)系下十3認(rèn)十電■?吐柱坐標(biāo)系下山噸I遷卩氏I氐①''■球坐標(biāo)系下（U?氓+丘1刊恣+7?sin^d^cD柱坐標(biāo)系下<bar十閉加、一氐玄下列矢雖微分面兀的表達(dá)武正確的是■比直角坐標(biāo)系下dvdv^■莊柱坐標(biāo)系下向卩血玄I.I亡球坐標(biāo)系下sin<?d/?辻卩和H口球坐標(biāo)系下卜?捌做廿怵元附表達(dá)武匸確闈是■氐直角坐標(biāo)系下dvdj-dzB-柱坐標(biāo)系下閉閔爐上c-球坐折系下況％in燦°正壹坐標(biāo)垂下舛血九dw/Ljd叫

1.4矢量的坐標(biāo)變換將直角坐標(biāo)系下的矢量A=4ax十爲(wèi)轉(zhuǎn)換到圜柱坐新系下表達(dá)式為匸9ar-6az*礙+%在百角坐標(biāo)聚屮.二個坐標(biāo)力間的單心次量的方向足不變的，稱問常矢量.?扎70&■X在圓柱坐標(biāo)系中，除了Z釉方向的單位矢量生是常矢瑩.另外再牛方向的單位天童玄*￡隨著坐標(biāo)（輕）的取直不同，其方向是變化的：■4yOB.X在球坐和弟我三個坐柿方向的單世矢量缶&心的方向隨普坐標(biāo)（匕申、的恥值不同，其方向是變it的.OaX不同坐抵系下刖兩亍矢雖不能直接進(jìn)行求和運尊，需要變換到同-坐標(biāo)系I；進(jìn)折求和運算°■A.OB.X

1.5標(biāo)量場梯度的定義與計算已知標(biāo)量函數(shù)^=2x5y2z?則其梯度表達(dá)式為?AV^=6x2y2zax+4x3yzav+1xyy~a.B,^=3x2y2zax十4*'^&丁十2工弓丁V^=6x2y2zax十2x3yzas十2x3y2az°^<p^6x2y2zax-^-4x3yzay+x3y2az2F到株廈計算公式iE確的是"直角的系下咕執(zhí)十警廠軟"圓柱坐標(biāo)系不可婦理乞亠孚&十學(xué)乙dr§護(hù)比球坐標(biāo)系下啥裁+珞爲(wèi)十両驚^D圓柱坐標(biāo)系下％軟+簽L牛3對標(biāo)量場的梯度下列描述止隔的是■比標(biāo)量用也求梯度站果是一個矢量UB.某點梯度的大小和該點的方向?qū)?shù)大小相等。C.某點梯度的力向是該點所在竽值向的法線方向「0,某點梯哎的大小和該點最大方向?qū)?shù)的大小相等。標(biāo)屋函數(shù)的零值面起互不和童的°

1?61A,-2c,D.2z矢量場屮的帶箭頭的矢線稱為場線，下列描述正確的是A-場線上每…點的切線方向代表了該點場矢量的方向B-場線也表示了場強(qiáng)的大小G場線的疏密反映岀場強(qiáng)的強(qiáng)弱分布□矢量場的場線總是芾箭頭的閉合曲線下列散度計算公式正確的是A.沖dF直角坐標(biāo)系下口戸=竺+」+竺8xdydzB.圓柱坐標(biāo)系下/戸二丄辿2+丄￡+遲6rrQ(p8zc.球坐標(biāo)系下二丄"X人)+1?61A,-2c,D.2z矢量場屮的帶箭頭的矢線稱為場線，下列描述正確的是A-場線上每…點的切線方向代表了該點場矢量的方向B-場線也表示了場強(qiáng)的大小G場線的疏密反映岀場強(qiáng)的強(qiáng)弱分布□矢量場的場線總是芾箭頭的閉合曲線下列散度計算公式正確的是A.沖dF直角坐標(biāo)系下口戸=竺+」+竺8xdydzB.圓柱坐標(biāo)系下/戸二丄辿2+丄￡+遲6rrQ(p8zc.球坐標(biāo)系下二丄"X人)+1d（sin吧）1R2dRR拓？~80—RH扁石正交坐標(biāo)系下孫尸二丄hjh^6（認(rèn)FJ|附停?i越”九）

du{du26u3-個矢量的散度是，個標(biāo)量。A.B.X1.7矢量場旋度的含定義與計算矢量文二2x2yar+3xz2ay+4y2zaz在點P(1,1,1)的旋度為°A-2瓦+碼B'dx-f2av+az…2?+氏m心+2@一個矢量的旋度是一個新矢量，下列描述正確的是□A-某點旋度的大小為該點的環(huán)量密度B.某點旋度的大小為該點最大的壞量密度&某點旋度的方向為該點獲得最大環(huán)量密度的面元的法線方向6某點旋度的方向為該點茯得壞苛密度的而元的法線方向33下.列旋度i卜舉僉式iE確的是33下.列旋度i卜舉僉式iE確的是C.麗叭J?smOa^.球坐標(biāo)系下VxF=—!—C.麗叭J?smOa^.球坐標(biāo)系下VxF=—!—/?_sin0Rsin吧矢量場中的壞量是-個標(biāo)量，其大小和閉合曲線相對于場矢量的取向無關(guān)*qa.y?B.x單元測試判斷a分）空間某點梯度的大小是該點的最大的方向?qū)?shù).梯度的方向是該點等值面的法線方向。oB.x單選（2分）兩個非零矢量點積為零，說明這兩個矢量0A.平行B.垂直O(jiān)C.共面OD?相交單選（2分）兩個非零矢量叉積為零，說明這兩個矢量（）A.平行B.垂直O(jiān)C.共面OD?相交（單選（2分）矢量場中某點的散度是標(biāo)量.其大小是該點的0A.通量密度OB.環(huán)量密度?C.最大的環(huán)量密度CD.最大通雖密度8單選（2分）圓柱坐標(biāo)系中，a方向的面元￡的表達(dá)式為（）A.<1學(xué)1二6,B.d/xtaD.單選（2分）矢量場中某點的旋度是一個矢量其大小等于該點的0.其方向為（）A+最大環(huán)量，取得雖大環(huán)屋的環(huán)面的法線方向。B.環(huán)量密度，環(huán)面的法線方向。C+蚩大環(huán)量密度，取得壇大環(huán)量的環(huán)面的切線方向aD-最大環(huán)量密度，取得最大環(huán)晝的環(huán)面的法線方向"單選▽分）己知A-2^+^ar4-az4ax-2av-2az互*目垂直*則燈等于TOC\o"1-5"\h\zA.3-34-4第二章電磁學(xué)理論基礎(chǔ)電場的概念及點電荷電場強(qiáng)度的計算自由空間有一點電荷位于直角坐標(biāo)系中P'(3,4,0)點，其電量為2庫倫，則坐標(biāo)原點處的電場強(qiáng)度為TOC\o"1-5"\h\zA.3.2.axav250to0125佛0OB.3.2.ax+a25O^zro125^0〉Qc.2.3.axav\25tt￡q250亦0?OD.2~3axav125磚025O"￡0>存在于電荷周碉，能對其他電荷產(chǎn)牛作用力的特姝的物質(zhì)稱為電場?？梢婋姾墒钱a(chǎn)生電場的源。SA.QB.X單位正電荷在電場小某點受到的作用力稱為該點的電場強(qiáng)度?！鯝.7QB.X庫倫定律描述的是兩點電荷Z間的作用力的定量計算。A.7QB.X點電荷產(chǎn)生的電場強(qiáng)度的大小與點電荷的電量成正比，與電荷源到場點的距離的平方成反比。A.v*B.X塞個點電荷產(chǎn)生的電場中，臬點的電場強(qiáng)度為每?點電荷在譚點產(chǎn)譏的電場強(qiáng)度的矢量和.即電場服從疊加厲理°A.QBX連續(xù)分布的電荷源電場強(qiáng)度的計算位于才軸和，軸的兩條無限長帶電線，其線電荷密度為勺lOin則點P(Q0,4)的電場強(qiáng)度為A-105arV/mB-4陸V/m?C85(i.V/m'-D225反V/m.2位于蠱=1的無限大均勻帶電面，其面電荷密度為-8nC/mJ-則點尸(0A町的電場強(qiáng)度為A14.4^V/mB--144^V/m?I44^azV/mD--l.44/ra2V/m連續(xù)分布的線電荷.其單位長度匕所帶的電荷量稱為線電荷密度。A.QB.X連續(xù)分布的面電荷，其單位面積上所帶的電荷量稱為面電荷密度■:A.VQBX連續(xù)分布的體電荷*其單位休積上所帶的電荷G稱為體電荷密度。azQB.X電位的概念與計算已知某區(qū)域的電位函數(shù)0=璋4‘，則該區(qū)域的電場強(qiáng)度為AE=3置￡帖工+6xy^3ay4-9xy2s2nzEE=3xy2z3ar—6xz3ax—9xy2z2a_?亡￡=—3y2z3ax-6xy^ay—9xy2z2afQD?￡=-3y2ziax+3xyziay-9xy1z1az空間兩點的電位差不僅與兩點所在位置有關(guān)，而且Q積分路徑有關(guān)。QA.<TOC\o"1-5"\h\zB.XJ在電場中，外力將單位正電荷從P點移動到A點，該外力所做的功為這兩點之間的電位差。Av*QB.X外力將單位匸電荷從無努遠(yuǎn)處拿到場域中某點*該外力所做閭功為諄點的也位，丄7OB.X由某點電位為零可知該點的電場強(qiáng)度為零口B.X

由某點電場強(qiáng)度為窖可知該點的電位為零。A.v*B.X磁場的概念及線電流磁感應(yīng)強(qiáng)度的計算自由空間，位于芝軸的無限長載流線電流為1A.位于點F（0廠4,斗）處的磁感應(yīng)強(qiáng)度為此7.5x10^^B17,5xl0_7aO。，D?0.239ax-0.477^,存在于載流回路或永久磁鐵周圍空間，能對運動電荷施力的特殊物質(zhì)稱為磁場■:az°B.X磁感應(yīng)強(qiáng)度的方向和磁場對運動的正電荷的作用力的方向一致口A.7B.X磁場中一運動電荷受到的最大做場力的方向、運動方向相做感應(yīng)強(qiáng)度的方向二者之間相互垂直，旦滿足右手蟆旋法則。A.VQB.X

磁感應(yīng)強(qiáng)度服從吾加原理。?A?OB.X面電流和體電流磁感應(yīng)強(qiáng)度的計算下列磁感應(yīng)強(qiáng)度計算公式正確的杠"*■線電流：養(yǎng)豊J”警空面電流：直二訃l玉許曲‘體電流：B=LD'線電流’B=^\^伽hR~電流密度足矢量°A.OB.X面屯流密度的大小定文為與電流垂直的方向I:單位寬度流過的屯流大??！其方向與電流的流動方向-致CA.OB.X休電流密度的大小定文為。電流垂直的橫截面上單位面積流過的電流大小.其方向苛山流的流動方向-致。?A.V*QB.X

矢量磁位的引入與計算矢竝融付/和磁感應(yīng)強(qiáng)度￡的關(guān)系是A”B.2?=VB.2?=V*D”A=VB閉合曲面r的磁通量大小閉合曲面r的磁通量大小q磁感應(yīng)強(qiáng)度人小有關(guān)?B.X矢量磁位的方向打電流元的方向?致。B?X2.7安培環(huán)路定律與位移電流2.7安培環(huán)路定律與位移電流1對于位移電流卜列描述止確的是■幾位移電流不是電荷的定向運動形成的，它是等效電流■氐當(dāng)空間電場隨時間發(fā)生變化時，相當(dāng)于存在位移電流■U位移電流和傳導(dǎo)電流-?樣可以產(chǎn)生磁場位移電流密度—對全電流定律下列描述正確的是A.全電流定律是指：在真空中*磯場強(qiáng)度日沿任意閉合回路的環(huán)量*等丁該回路所限定的曲面上穿過的位移電流總和。B.全屯流定律是指：在真空「山磁場強(qiáng)度H沿任意閉合回路的壞盧,等「該回路所限定的曲面上穿過的傳導(dǎo)肚流和位移電流的總和。?U全電流定律是麥克斯卞方程方程之-、d全電流定律表達(dá)式為jHdl=\pc+~）-ds位移電流是屯荷發(fā)生位移形成的°QA.TOC\o"1-5"\h\zB.X傳導(dǎo)電流足電荷的定向運動形成的。\o"CurrentDocument"A.>/B.X安培壞路定律是指；在真空中，磁場強(qiáng)度H沿任總閉合冋路的壞謹(jǐn),等于該回路所限d的曲面上穿過的傳導(dǎo)電流的總和?A.?b.X全電流定律的物理意義］表明磁場不僅由傳導(dǎo)電流產(chǎn)上，也-能由隨時間變化的電場（即位移電流）產(chǎn)生.A.OB,X2.8電磁感應(yīng)定律可能引起回路中磁通變化的情況有■扎閉合回路靜」I:,閉合回路中的磁場隨時間是變化的?！龀鲇鈭龊愣?，閉合回路打曉場發(fā)生和對運動Qc.不僅磁場是時變rrj：iij且閉含回路與破場發(fā)生相對運動。D-施場均勻恒定，面積恒定的閉合回路在磁場中平行于磁場方向運動D對法拉第電碩感應(yīng)定律下列抑述正確的有■幾磁場中閉合導(dǎo)體冋路的礴通量笈生變化時.回路中就產(chǎn)生了感應(yīng)電動勢°B.回路中感應(yīng)電流產(chǎn)主的碗場阻止回路中礒通量的變化“C.回路中感應(yīng)電動勢的大小正比于確通量對時間的變化率。5閉合回路中感應(yīng)電動熱的正方向和磁場線的止方向Z間滿足右手螺旋關(guān)系。對由電磁感應(yīng)定律推廣而來的麥克斯韋方程下列描述正確的是4該方程表達(dá)武護(hù)&二-曙應(yīng)■氐變化的磁場產(chǎn)生電場，即電場不僅由電荷源產(chǎn)生”也U由時變的盤場產(chǎn)生"C.變化的電場產(chǎn)主磁場?！?該方程中積分回路為方程右邊積分面的邊界.電磁場高斯定律及電流連續(xù)性方程對電場的高斯宦律卜‘列描述止確的是A電場髙斯定律表達(dá)式j(luò)>sD^dS=^prdV■艮穿過任何閉合曲面的電通量等于該閉合曲面所包圍的總電荷量一c.過某閉合曲面的電通量等于零，說明該閉合曲面所在處的電場必為零口D.穿過任何閉合曲面的電通盲都為冬。對磁場的髙斯定律下列描述正確的是A磁場高斯定律表達(dá)式'曲二。IPe適過任何閉合曲面的磁通量恒為零°g融場中的磯場統(tǒng)總是連續(xù)的。■比通過某閉合曲面的磴通董等尸零，但是俺感應(yīng)強(qiáng)度不…定対零。對電流連續(xù)性方程F列描述正確的是A'電流連續(xù)性方程表達(dá)式6鼻應(yīng)二J叫卩c.從封閉曲面流出的電流，必然等于封閉曲面內(nèi)正電荷的減少率,反之亦然。?D.該方程反映的是屯荷守恒定律「電場線起始于止電荷，終卍于負(fù)電荷a麥克斯韋方程的積分形式及其應(yīng)用卜列麥克斯韋方程表達(dá)式錯誤的是=^(Jc+~)dS^D^dS=D.>D.>sB-dS=OA.用麥克斯韋方程的積分畛式岬題時.常和用場的嘉種對稱性,下列結(jié)呆懈些楚正確的A.無限快均勻帶電踐.其線電苛密度為g該電場具有軸對稱性,利臣電場高廝定律求解粵到E=-^-2扛EpB.半徑為口的導(dǎo)體球，帶面電荷密變?yōu)樵撾妶鼍哂兄行膶ΨQ性.利用電場奇斯定律求辭得到丘牟■耳(r>o)—半徑為G的導(dǎo)枠柱中逍有電流幾該礎(chǔ)場具有軸對稱性,利用電磯感應(yīng)定律求桿得到忑=座￡(r>a)2耐D.-半徑為碟的導(dǎo)怵柱，通有電流兒該碗場具有軸對稱性,

利用電魏感應(yīng)定律求醫(yī)得到直三甩*[r<a)D.2jT￡F麥克斯韋方程的枳分形式適用于-切宏觀的|丄磁規(guī)象■:麥克斯韋方程的微分形式及其應(yīng)用宇囘的體電荷密度為當(dāng)球坐標(biāo)系下的H=^—a宇囘的體電荷密度為當(dāng)球坐標(biāo)系下的H=^—agr空間一點叭2乍）sin^的體電流密度為A.0*日］為A/m’C'laeA/m2D'2兔A/mJ卜列麥克斯韋廳槨表達(dá)式i上珈的是■匕VQ=跖..■d75=0麥克斯書力程的懶分形宣只適用于媒質(zhì)的物fl性質(zhì)不發(fā)生突邏的醫(yī)第三章媒質(zhì)的電磁特性和邊界條件3.1微波爐的工作原理就肢爐中電魁波常川的工作頻率為QA.2.1GHz?B.2.45GHr2.86GHz3.15GH2腎物能亞帯濁加烈的原程A,囚為隹牧1中會目丈丘的可「仙莉動的帶壯粒譏莊吐毬!皺年用卩段牛"恃導(dǎo)現(xiàn)象.B.兇為仗物中含有大罐的育機(jī)分了*在電磁波作JI1T-發(fā)?！拱创^象.怦子龍電碰波的捉率高逮需端「C,因為世枸中含有大屍的可雄比物竝，在電褫范年用下，發(fā)牛.了腿化現(xiàn)彖"D.囚為仕物中含有大雖的水骨了-，在電曲被作用下.疫牛了攤化現(xiàn)瓠水刁卜子隨電磁波的煩車髙啦常蕩，可以在說滾爐內(nèi)噸川的器血有IB九紙杯B.鞄盤C.塑料盒D.鋁制飯盒

3.2導(dǎo)體的特性鼬電場中的導(dǎo)體達(dá)到靜電平衡狀態(tài)后，以下哪一牛ft質(zhì)是暗俁的A.導(dǎo)休為等時?B.導(dǎo)體內(nèi)部電場竝處不箱OG導(dǎo)體表血的電場址處與導(dǎo)悴表面垂直，切向電場為零；C：D.感應(yīng)電荷只井布在導(dǎo)體表面上’導(dǎo)體內(nèi)部感應(yīng)電荷為零■:i.'i尸（一2,44）R'J沖怵七伯I.-廿件外電場￡=4.?,-2環(huán)+3.1^V.ui.IHiJP丸白￡為3J^_V/ni日_8心+11.岔V/mc-0V/m匚013Aza:V/m導(dǎo)庫的電導(dǎo)率丈小七卜?列哪些兇素有關(guān)Ah電下的遷移率氐自由電子的密度C.外加電場的強(qiáng)憧6壞境溫度含有大量帶電粒子的物質(zhì)就是導(dǎo)體。OA.B.X導(dǎo)體材料在外電場作川|「可以發(fā)牛.傳導(dǎo)現(xiàn)獄.A.VQB.X3.3電介質(zhì)的特性電介質(zhì)根化后，介質(zhì)內(nèi)的電場強(qiáng)度會OA.增強(qiáng)B.減弱Oc.為零OD不變電介質(zhì)極化后，介質(zhì)內(nèi)的電位移矢量會增強(qiáng)減弱9c.為零D.不變電介質(zhì)在外電場作用飛’會發(fā)牛下列哪些變化A,電介戰(zhàn)中會出現(xiàn)有序禪列的電偶極TB.電仲質(zhì)表面和內(nèi)部出現(xiàn)束紳電荷U電介質(zhì)內(nèi)部的帶電粒了發(fā)生定向移或hD.電介質(zhì)中電場不發(fā)牛.變化卍介城芯一種絕緣村斜■:扎vX

3.4磁介質(zhì)的特性某-倂向同件材料的磁化率^=2.則該材料的蹴導(dǎo)率為A,D.1?AD.1?A0磁介質(zhì)在外碼場作川下.會陵生下列嘟些變化k磁介質(zhì)中原了磁矩會轉(zhuǎn)向和外磁場方向相反排列B.就介質(zhì)中原了遵虻會轉(zhuǎn)向和外磁場方問一致排列縫介質(zhì)中腿慝應(yīng)強(qiáng)度胡強(qiáng)D磁介質(zhì)中磁感應(yīng)強(qiáng)滾不變磁介質(zhì)是-種任外磁場作用下能產(chǎn)生磁化的物質(zhì)口B.X3.5電磁場的邊界條件3.5電磁場的邊界條件（一）理想介質(zhì)與理想導(dǎo)體分界面的電場満足的邊界條件有D*-PsB.EB.EU=Q%-Dln=p3D.

2-：'J.恐Q氐汕￡丄衛(wèi)！1界uT包右戲丄l：G-訂J"Dg=D.?…瓦=厶"°%-D嚴(yán)p,°瓦=￡產(chǎn)0理想介肪和理想介陸分界曲的電場満足的邊界糸件有B.C.以=比D.4作兩押材冏的分界面處電場強(qiáng)度的切冋分呈總叢連験的。?A.V"X5在兩種材料的分界面處電位總是連麵的.?A.V*QB,X

3.6電磁場的邊界條件（二）理想介質(zhì)與脛想導(dǎo)樣分界面的磁場滿足的邊界殺件有%"亓XT/】—J-理擔(dān)介質(zhì)和導(dǎo)電媒質(zhì)分界面的鮒場滿足的邊界塞件有A.5,九=Sln-00.理"和理想、介聞分界面的艇場沾足的邊界條件有%=禺%=%=0A/?=44在兩種材料的分界面處磁感應(yīng)強(qiáng)度的法向分雖總是連續(xù)的。B.X第四章靜態(tài)場分析靜態(tài)電磁場的應(yīng)用無靜態(tài)場的特性及方程電磁學(xué)中的靜態(tài)場包托久靜電場B,電磁披C.恒定電場D.恒定磁場靜態(tài)場的位函敖浦足的方程有A.無源區(qū)，滿足拉普拉斯方程□氐無源區(qū)，満足泊松右稈口C.有源區(qū)，滿足拉普拉斯方程6有源X,滿足泊松方程靜屯場是出靜止的屯荷源產(chǎn)牛的，是尤陡有散場?A.v*BX

4恒定電場是由忙i定屯漁產(chǎn)生的,是有旋有哉場口A.7TOC\o"1-5"\h\zB.X靜態(tài)場的重要原理1對偶驚珅的吉義是匸如果描述兩種物理鳳象的數(shù)學(xué)方祁.只有相同的號式*井貝有對應(yīng)的邊界糸件?那么方秤中貝有冋竽地位的雖的解的數(shù)學(xué)形式也將是相冋的■:女"QB.X在酷朮邊界耶件泊松方理戍拉晉拉斯方程的解是不惟-的aA-7B.X利用■*加原理「在求孵多個諒產(chǎn)生的場Rt.可以il算每個源單蝕春在時產(chǎn)生的場.熾扁把這些場進(jìn)行矢量柑肚：丸.VOB.X無限大導(dǎo)體平面的鏡像境像法的円:論俄據(jù)肖OA.對偶原理B.唯一性定理Oc.輕加原理OD.口易原理對于疑像法I；列捕if止踴的是扎銳像電荷愛規(guī)在待求炳域的邊界以外.B.實駅電荷和鏡像電荷柞用在邊界處保持原有邊界東件不變。C.將有邊界的不購勻空間赴理戎和彷求場城睢捕特杵一較的無限大溝勻空間.HD.持求場城的場由實赫電荷和所有說愎電荷產(chǎn)生的場柱加得劍-

無限大電介質(zhì)平面的鏡像1由于介質(zhì)q沒有訂由電荷■故沒有境愎電荷「O九W?B.X半無限大導(dǎo)體平面角域的鏡像1點電荷對尤限大接地導(dǎo)體角域的鍛像電荷數(shù)雖利箱域夬角的大小有關(guān)"A,QB,X4.7導(dǎo)體球面的鏡像點電荷對接地導(dǎo)體球面的鏡像電荷與源電荷電量大小和等,電性柑反OA.*/B,X點電荷對接地和不接地導(dǎo)體球面的鏡像電荷是柑同的匚A.7?B.X4.8導(dǎo)體圓柱面的鏡像4.9分離變量法：直角坐標(biāo)系下的分離變量法在直角坐標(biāo)系下，拉普拉斯方程的解中的本征函數(shù)有HA.常數(shù)或線性函數(shù)B.三角函數(shù).貝塞爾函數(shù)D.雙曲函數(shù)或指數(shù)函數(shù)"離變量法是通過變量分離，將偏微分方程轉(zhuǎn)換為常微分方程求懈的方法?A?2?B.X分離變量法的理論墾礎(chǔ)是唯?性定理第五章場論和路論的關(guān)系5.1場論和路論的統(tǒng)一關(guān)系場論和路論的關(guān)系是A.矛盾的B.統(tǒng)一的C.無關(guān)D.場論包含路論路論中基爾霍夫電流定律的物理含文是A.能量守恒團(tuán)B.電荷守恒C.電流在任一節(jié)點處是連續(xù)的D.電位是連續(xù)的路論中基爾霍未電壓定律的物理含義是A.能量守恒B.電荷守恒C.電流在任一節(jié)點處是連續(xù)的d電位是連續(xù)的場磁場理論和亡路理論之汕沒有任何聯(lián)系°TOC\o"1-5"\h\zOa?B.X電磁場理論是一切宏觀電磁現(xiàn)象所遵循的普遍規(guī)律■A.v*QB.X在電路尺寸遠(yuǎn)小于工作波長時，w路理論是由電嵐場理論導(dǎo)出的近似理論?A.CB.X5.2電阻的計算汁算導(dǎo)體的電阻關(guān)鍵是要il-算導(dǎo)體中的OA.磁場強(qiáng)度B.電場強(qiáng)度OC.電流密度oD.電位分布反映媒質(zhì)導(dǎo)電特性的參數(shù)是OA-介電常數(shù)￡B.電導(dǎo)率”C.磁導(dǎo)率"OD?無豈阻的大小與下列哪些因素有關(guān)A.電阻材料的電導(dǎo)率B.電阻兩端電壓C.電阻中電流D.電阻的幾何形狀和尺寸微分形式的歐姆定律反映r導(dǎo)電媒質(zhì)中每一點的電場和電流密度的關(guān)弟ob.x在導(dǎo)電媒體中，電流的力向總是和電場強(qiáng)度的方向相反$TOC\o"1-5"\h\zOA.VB.X電阻抬的是導(dǎo)體對電流的阻礙能力°A.B.X5.3電容的計算計算已容器的電容關(guān)鍵是要計算T容器中的?A.磁場悔度B電場強(qiáng)度Qc.電流密度電位分布電容器是儲心電荷的器件。TOC\o"1-5"\h\zAv*B.X電容是指電容器儲心電荷的能丿入具休指巴容器兩組間單位匚蟲時電荷的儲匸雖A.VoB.X電容的大小與電容器兩級間的電壓大小有關(guān)。A,?B.X電容的大小與電容器極板上所帶的電荷量大小有關(guān)?oA.?氐X匚容的大小勺電容器的站構(gòu)形狀、尺寸及填充的介質(zhì)材料參數(shù)有關(guān)A.OB,X電感的計算：自感的計算皂感的大小與飛列哪些因素有關(guān)A.線圈的幾何形狀和尺寸B.線圈中電流C.線圈周闔的介質(zhì)參數(shù)D.線圈中的磁通量電感器是把電能轉(zhuǎn)變成磁能儲存起來的器件■:A.v/OBX電感是線圈中磁通量與產(chǎn)生磁逋量的電流的比值DA.V*oB.X線圈上的電流產(chǎn)生的磁場在該線圈中的磁通量與該電流的比值稱為自感電感的計算：互感的計算互感的大小工下列哪些因素有關(guān)A.線圈的幾何形狀和尺寸B.線圈中電流C.兩線圈的相對位置D.線圈周圍的媒質(zhì)參數(shù)兩線圈之間的互感是互易的=?A.B.X第1個線圈I：的電流產(chǎn)生的磁場，在第2個線圈中的磁通豆與第1踐圈匕的電流的比值稱為互出第6章平面波傳播特性6.1電磁隱身技術(shù)均勻平面電磁波的概念和特性均角平面波的特點A.等相位面為半面B.滿足一維波動方程C.為橫電磁波ZD.電場不變空同隨時間變化的電場一定可以產(chǎn)生隨時間變化的隧場°TOC\o"1-5"\h\zA.OB.X空間隨時間變化的磁場不一走產(chǎn)生隨時間變化的電場。A.7B-X只套空間存在電磁場源，必定會產(chǎn)牛.離開波源以一定速度向外傳播的電磁波。CA.7B.X若電瞰波在半面等相位面匚毎點的電場強(qiáng)度均相冋，或者礒場強(qiáng)屣也和冋，這種電礒波稱対均勻半血'電礎(chǔ)波。?A.B.X對傳播方向而言，電場和磁場只有橫向分呈T沒有縱向分呈，弦種電謝披稱為橫電磁玻簡與為TEXT疲。A.v*QB.X

均勻平面波在無耗介質(zhì)中的傳播規(guī)律也礒波的柑位與下列哪些因素有關(guān)A.時間B.相位常數(shù)C.頻率0.空間位置均勻平面波住尤限大血勻媒質(zhì)屮傳播時，波速和相邊扌H竽°TOC\o"1-5"\h\zA.OBX均勻平面波的電場、磁場和傳播方向相互垂直，且滿足右手燃旋法則。A.OB.X均勻半面液在無限大血勻娩質(zhì)中慢播時.電場和磁場的幅直之比只和娩質(zhì)的本質(zhì)忸抗有關(guān)047oX平面電磁波的能量傳遞電磁波的能量是電場能量和磁場能量的總和。A.OB.X

電磁波在無耗媒質(zhì)中傳播時役育能吊的損卡氐只育電能和磁能的柑斥轉(zhuǎn)換。TOC\o"1-5"\h\zA.O8.X坡印薙矢量表示的是單位時間流岀單位面積的電磁能量口A.7OB.X坡印廷定理的實質(zhì)是能量守恆宦律。A.VOB.X平面波在有耗媒質(zhì)中的傳播規(guī)律在有耗媒質(zhì)中，色散現(xiàn)象指的是不同頻率的電磁波傳播方向不同B.不同頻率的電磁波傳播速度不同Oc.不同頻率的電磁波衰減大小不同■.D.不同頻率的電磁浪表面阻抗不同電磁波住有耗媒質(zhì)屮傳播時，只有什么特點A.會發(fā)生能量損耗B.電場和磁場的幅值會衰減C電場和磁場會產(chǎn)生相位差D.傳播速度會變慢在有耗媒質(zhì)中存在伎導(dǎo)巳流，因此有耗媒質(zhì)也稱為導(dǎo)電媒廉TOC\o"1-5"\h\zA.OB.X在髙損耗媒質(zhì)中；電磁波頻率越髙，趨肽深度越大°OA.5/B.X電磁波不能進(jìn)入理想導(dǎo)體中傳播。A.VB.X均勻平面波的極化特性常見的極化類型有A拋物線極化[■B.線極化C.圓極化Q橢圓極化兩列相互垂u的同頻線極化波盤丿川形成新的線極化波的條件相互垂直的線極化波電場振幅相等B.相互垂直的線極化波電場相位相等C.相互垂直的線極化波電場相位相反LID.相互垂直的線極化波電場相位差為90度兩刃相互垂直的同頻線極化波疊丿川形成岡極化波的條件A.相互垂直的線極化波電場振幅相等相互垂亙的線極化波電場相位相等相互垂直的線極化波電場相位相反D.相互垂立的純極化波電場相位差為90度兩列相互垂直的I司頻線極化波盛血形成橢園極化波的條件A.相互垂直的線極化波電場振幅相等B.相互垂直的線極化波電場振幅不相等□C.相互垂直的線極化波電場相位相反D.相互垂直的線極化波電場相位差為90度電磁波的極化是扌旨空間某止電場強(qiáng)度矢量的端山:隨時間變化的軌跡a?仇wOB.X平面波對理想導(dǎo)體平面的垂直