注冊公用設備工程師暖通空調(diào)基礎考試下午(工程熱力學)歷年真題試卷匯編4

注冊公用設備工程師暖通空調(diào)基礎考試下午（工程熱力學）歷年真題試卷匯編4（總分：110.00，做題時間：90分鐘）面積efghe面積hgdchV面積efghe+面積hgdch面積achba+面積efghe解析：解析：在T一S圖上，面積代表熱量，矩形efghe的面積表示循環(huán)過程的凈熱量，矩形deecd的面積表示循環(huán)過程的放熱量，矩形hgach的面積表示循環(huán)過程的吸熱量也即制冷量。（2010）根據(jù)卡諾循環(huán)得出熱效率N =1-（T／T），下列結(jié)果中不能由卡諾循環(huán)得出的是（）。tc 2 1（分數(shù)：2.00）熱效率N <1tc單一熱源下做功為0熱效率N與工質(zhì)無關(guān)tc熱源溫差大則做功量多V解析：解析：根據(jù)卡諾循環(huán)熱效率N=1-（T ／T），該結(jié)果中可以得出：（1）熱效率取決于兩熱源溫tc 2 1度T和T，與工質(zhì)性質(zhì)無關(guān)。⑵由于T工8,T工0,因此熱效率不能為1。（3）若T=T,121212熱效率為零，即單一熱源，熱機不能實現(xiàn)做功。（2011）卡諾循環(huán)由兩個等溫過程和兩個絕熱過程組成，過程的條件是（）。（分數(shù)：2.00）絕熱過程必須可逆，而等溫過程可以任意所有過程均是可逆的V所有過程均可以是不可逆的等溫過程必須可逆，而絕熱過程可以任意解析：解析：卡諾循環(huán)由兩個可逆的等溫過程和兩個可逆的絕熱過程組成。（2012）進行逆卡諾循環(huán)時，制冷系數(shù)或供熱系數(shù)均可以大于1,即制冷量Q或供熱量Q都可以大于21輸入功W,下列說法正確的是（）。（分數(shù)：2.00）功中含有較多的熱量功的能量品位比熱量高V熱量或冷量可以由其溫度換算當溫差為零時可以得到無限多的熱量或冷量解析：解析：功的能量品位比熱量高，功全部可以轉(zhuǎn)變?yōu)橛杏媚?，而熱量是中低品位能，它轉(zhuǎn)變?yōu)橛杏媚艿牟糠秩Q于溫度的高低。（2013）熵是狀態(tài)參數(shù)，因此只要初終狀態(tài)確定，則熵變也確定，下列中錯誤的是（）。（分數(shù)：2.00）工質(zhì)循環(huán)過程0dS=O孤立系統(tǒng)熵變AS 是狀態(tài)參數(shù)Viso完成循環(huán)后，環(huán)境的熵變不一定為0同樣初終態(tài)，可逆與不可逆，工質(zhì)的熵變相同

解析：解析：狀態(tài)參數(shù)是指只要初終狀態(tài)確定，則狀態(tài)參數(shù)的變化也確定，與過程無關(guān)。而孤立系統(tǒng)進行可逆過程，熵變AS =0,孤立系統(tǒng)進行不可逆過程，熵變AS 〉0。isoiso(2014)進行逆卡諾循環(huán)制熱時，其供熱系數(shù)￡ '將隨著冷熱源溫差的減小而()。c(分數(shù)：2.00)減小增大丿不變大。大。(2014)關(guān)于孤立系統(tǒng)熵增原理，下述說法錯誤的是()。(分數(shù)：2.00)孤立系體中進行過程dS 三0iso自發(fā)過程一定是不可逆過程孤立系統(tǒng)中所有過程一定都是不可逆過程丿當達到最大值時系統(tǒng)達到平衡解析：解析：根據(jù)孤立系統(tǒng)熵增原理，dS三0,其中當系統(tǒng)中所進行的過程是不可逆過程時，dS〉0；isoiso系統(tǒng)中所進行的過程是可逆過程時，dS=0。iso(2016)某設備進行了做功30KJ熱力循環(huán)，其中600K的熱源放熱60kJ，300K的環(huán)境吸熱40kJ，則循環(huán)過程為()。(分數(shù)：2.00)可逆過程不可逆過程不可能過程丿D.一般實際過程解析：解析：逆卡諾循環(huán)的制冷系數(shù)程。9.(2005)濕空氣是由()。該循環(huán)的制冷系數(shù)D.一般實際過程解析：解析：逆卡諾循環(huán)的制冷系數(shù)程。9.(2005)濕空氣是由()。該循環(huán)的制冷系數(shù)2，￡〉￡c，所以為不可能過分數(shù)：2.00)濕飽和蒸汽與干空氣組成的混合物干空氣與過熱蒸汽組成的混合物干空氣與水蒸氣組成的混合物丿濕蒸汽與過熱蒸汽組成的混合物解析：解析：濕空氣是由干空氣和水蒸氣所組成的混合氣體。(2005)水在定壓下被加熱可從未飽和水變成過熱蒸汽，此過程可分為三個階段，其中包含的狀態(tài)有()種。分數(shù)：2.00)345丿6解析：解析：水在定壓下被加熱從未飽和水變成過熱蒸汽的過程分為三個階段、包括五種狀態(tài)，即未飽和水狀態(tài)、飽和水狀態(tài)、濕飽和蒸汽狀態(tài)、干飽和蒸汽狀態(tài)和過熱蒸汽狀態(tài)。(2006)濕飽和蒸汽是由飽和水和干飽和蒸汽組成的混合物，表示溫飽和蒸汽的成分用()。(分數(shù)：2.00)干度丿含濕量容積成分絕對濕度解析：解析：在濕飽和蒸汽區(qū)，用干度X表示濕飽和蒸汽的成分。(2006)4m3濕空氣的質(zhì)量是4.55kg,其中干空氣4.47kg,此時濕空氣的絕對濕度是()kg/m3。分數(shù)：2.00)A.1.14B.1.12C.0.02丿D.0.03解析：解析：濕空氣的絕對濕度為1m3濕空氣中所具有的水蒸氣的質(zhì)量，又稱為濕空氣的密度。所以濕空氣的絕對濕度=水蒸氣的質(zhì)量/濕空氣質(zhì)量，將數(shù)值代入，得濕空氣的絕對濕度=0.02kg/m3。(2007)水蒸氣的干度被定義為()。(分數(shù)：2.00)飽和水的質(zhì)量與濕蒸汽的質(zhì)量之比干蒸汽的質(zhì)量與濕蒸汽的質(zhì)量之比丿干蒸汽的質(zhì)量與飽和水的質(zhì)量之比(分數(shù)：2.00)lkg干空氣中所含有的水蒸氣質(zhì)量丿1m3干空氣中所含有的水蒸氣質(zhì)量lkg濕空氣中所含有的水蒸氣質(zhì)量lkg濕空氣中所含有的干空氣質(zhì)量解析：解析：濕空氣的含濕量是指在含有1kg干空氣的濕空氣中所含有的水蒸氣質(zhì)量。(2008)水蒸氣的干度為x：從水蒸氣表中查得飽和水的焓為h',濕飽和蒸汽的焓為h”，計算濕蒸汽焓的表達式是()。(分數(shù)：2.00)h=h'+x(h"-h')丿xh=x(h"—h')xh=h'一x(h"一h')xh=h"+x(h"一h')x解析：解析：濕蒸汽是干飽和蒸汽與飽和液的混合物。濕蒸汽干度為x,則每千克質(zhì)量的濕蒸汽中應有xkg的干飽和蒸汽和(1-x)kg的飽和液。其中h”為干飽和蒸汽焓，h'為飽和水的焓。所以濕蒸汽焓為hx=xh"+(l-x)h'=h'+x(h"—h')。(2008)濕空氣的焓可用H=1.01t+0.001d(2501+1.85t)來計算，其中給定數(shù)字1.85是()。(分數(shù)：2.00)干空氣的定壓平均質(zhì)量比熱容水蒸氣的定容平均質(zhì)量比熱容干空氣的定容平均質(zhì)量比熱容水蒸氣的定壓平均比熱容丿解析：解析：濕空氣焓H=1.01t+0.001d(2501+1.85t)，其中1.85為常溫下水蒸氣的平均比定壓熱容。(2009)濕空氣的焓可用H=1.01t+0.001d(2501+1.85t)來計算，其中溫度t是指()。(分數(shù)：2.00)濕球溫度干球溫度丿露點溫度任意給定的溫度

解析：解析：濕空氣的焓的計算式H=118.(2010)飽和濕空氣的露點溫度t 、d(分數(shù)解析：解析：濕空氣的焓的計算式H=118.(2010)飽和濕空氣的露點溫度t 、d(分數(shù)tttt解析：=t。2.00)<t=tw=tw〉t解析<tI=tV<t〉tI飽和濕空氣的露點溫度t01t+0．001d(2501+1．85t)中的溫度t是指干球溫度濕球溫度t及干球溫度t之間的關(guān)系為()。w度。、濕球溫度t及干球溫度t之間的關(guān)系為三者相等，即t=twd(2011)確定水蒸氣兩相區(qū)域焓、熵等熱力參數(shù)需要給定參數(shù)為()。(分數(shù)：2.00)xp和Tp和vp和xV解析：解析：確定水蒸氣兩相區(qū)域焓、熵等熱力參數(shù)需要兩個給定參數(shù)，即T、p和v中的任意一個以及干度x。(2012)夏季皮膚感覺潮濕時，可能因為空氣中()。(分數(shù)：2.00)空氣壓力低空氣壓力高相對濕度大V空氣濕度高解析：解析：相對濕度是濕空氣的絕對濕度與同溫度下飽和空氣的飽和絕對濕度的比值，它反映濕空氣中水蒸氣含量接近飽和的程度，即直接反映了濕空氣的干濕程度。相對濕度大，則表明空氣中水蒸氣數(shù)量多，空氣潮濕。(2013)濕空氣是干空氣和水蒸氣組成的混合氣體，工程應用中的水蒸氣()。(分數(shù)：2.00)是理想氣體是實際氣體，須按水蒸氣圖計算是實際氣體，可以近似當理想氣體有時作為理想氣體，有時作為實際氣體V解析：解析：水蒸氣是實際氣體，一般須按水蒸氣圖計算，但工程應用中的水蒸氣有時可作為理想氣體，如濕空氣是干空氣和水蒸氣組成的混合氣體，其中的水蒸氣分壓力很低，且遠離液態(tài)，可以視為理想氣體。(2014)確定濕空氣的熱力狀態(tài)需要的獨立參數(shù)個數(shù)為()。(分數(shù)：2.00)TOC\o"1-5"\h\z1個2個3個V4個解析：解析：濕空氣是干空氣和水蒸氣組成的混合氣體。其中干空氣含量不變，而水蒸氣含量會發(fā)生變化，它比簡單可壓縮系統(tǒng)多了一個狀態(tài)變化的自由度，因此確定濕空氣的熱力狀態(tài)需要3個獨立參數(shù)。(2016)水蒸氣在定壓發(fā)生過程中，當溫度超過臨界點后，由液體轉(zhuǎn)化為蒸汽的過程()。(分數(shù)：2.00)不存在瞬間完成V存在需要其他參數(shù)確定過程

解析：解析：臨界溫度是氣體能液化的最高溫度。水蒸氣在定壓發(fā)生過程中，當溫度超過臨界點后，就分不出氣液兩相了。（2005）流體節(jié)流前后其焓保持不變，其溫度將（）。（分數(shù)：2.00）減小不變增大不確定V解析：解析：液體屬于實際氣體，節(jié)流前后，焓值不變，但其溫度是可以升高或降低變化的，因此不確定。（2006）理想氣體流經(jīng)噴管后會使（）。（分數(shù)：2.00）流速增加、壓力增加、溫度降低、比熱容減小流速增加、壓力降低、溫度降低、比熱容增大 V流速增加、壓力降低、溫度升高、比熱容增大流速增加、壓力增加、溫度升高、比熱容增大解析：解析：噴管的作用是使流經(jīng)的氣體增速，通過壓力下降來實現(xiàn)，氣體在噴管中是絕熱過程，對于理想氣體，由等熵過程狀態(tài)量之間的關(guān)系可知，壓力下降則溫度降低、比熱容增加。（2007）理想氣體流經(jīng)一漸縮形噴管，若在入口截面上的參數(shù)為c、T、p，測得出口截面處的溫度和壓力分別為P（分數(shù)：2.00度和壓力分別為P（分數(shù)：2.00）2、T2,其流動速度C2等于（）。VB.C.空氣［c=1.001kJ/（kg.K）］的實際溫度是（）°C。p（分數(shù)：2.00）567059V45解析：解析：溫度計在管內(nèi)測得的溫度為定熵滯止溫度?？諝庠诠艿纼?nèi)流動可視為絕熱流動，由于空氣為，將數(shù)值代入，得實際溫度理想氣體，h=ct,利用絕熱穩(wěn)流能量方程可得滯止溫度，將數(shù)值代入，得實際溫度p（2009）壓力為9.807X105pa，溫度為30C的空氣，流經(jīng)閥門時產(chǎn)生的絕熱節(jié)流作用，使壓力降為6.865X105Pa，此時溫度值為（）°C。（分數(shù)：2.00）1030 V2778解析：解析：空氣視為理想氣體，節(jié)流前后焓不變，溫度也不變，所以此時流經(jīng)閥門絕熱節(jié)流空氣的溫度值仍為30C。

(2010)氣體和蒸汽在管內(nèi)穩(wěn)態(tài)流動中面積f與c關(guān)系式為df/f=(Ma2—l)dc/c,該式適用的條件為()。(分數(shù)：2.00)一維理想氣體可逆k為常數(shù)一維絕熱理想氣體常物流一維可逆絕熱理想氣體比熱容為常數(shù)丿一維可逆絕熱實際氣體解析：解析：此關(guān)系式df/f=(Ma2-1)dc/c的推導過程利用了理想氣體可逆絕熱的過程方程pvk=常數(shù)，該式適應于比熱容為常數(shù)的情況。(2011)理想氣體絕熱節(jié)流過程中節(jié)流熱效應為()。(分數(shù)：2.00)零丿熱效應冷效應熱效應和冷效應均可能有解析：解析：理想氣體絕熱節(jié)流前后溫度相等，節(jié)流為零效應。(2012)某噴管內(nèi)空氣初始流速20m/s和溫度115°C，出口溫度為85°C，空氣定壓比熱容c=1004.5Jp/(kg.K)，則出口流速為()m/s。(分數(shù)：2.00)TOC\o"1-5"\h\z238242246丿D.25232.(2013)過熱水蒸氣在噴管內(nèi)流動，其臨界壓力比D.25232.(2013)過熱水蒸氣在噴管內(nèi)流動，其臨界壓力比0的數(shù)值為()。解析：解析：工質(zhì)在噴管中流動時，臨界壓力比的計算公式為：。K解析：解析：工質(zhì)在噴管中流動時，臨界壓力比的計算公式為：。K為氣體的等熵指數(shù)，對過熱水蒸分數(shù)：2.00)A.0.48B.0.5C.0.52D.0.55V氣有經(jīng)驗數(shù)據(jù)k=1.3，代入公式得0=0.546。A.dc〉0,dp>0，dh<0，dv>0B.dc>0,dp<0,dh<0，dv<0C.dc〉0，dp<0,dh>0，dv>0D.dc>0，dp<0,dh<0，dv>0分數(shù)：2.00)(2014)對于噴管內(nèi)理想氣體的一維定熵流動，流速c、壓力p、比焓h及比體積v的變化，正確的是()分數(shù)：2.00)V解析：解析：氣體經(jīng)噴管內(nèi)流動，速度增加，壓力能轉(zhuǎn)變?yōu)樗俣饶?，故dc〉0,dp<0,又因氣體在噴管內(nèi)-=-dh，因此-=-dh，因此dh<0，再根據(jù)定熵過程方程pvk=const可知,壓力降低時比熱容增大，即dv〉0。(2016)氣體和蒸汽在管道內(nèi)的一維穩(wěn)態(tài)絕熱流動時連續(xù)性方程可以表示為如下()。(分數(shù)：2.00)A.B.C.（分數(shù)：2.00）既發(fā)電又供熱的動力循環(huán)丿靠消耗熱來發(fā)電的循環(huán)靠電爐作為熱源產(chǎn)生蒸汽的循環(huán)燃氣輪機裝置循環(huán)解析：解析：既發(fā)電又供熱的動力循環(huán)，稱為熱電循環(huán)。（2006）組成四沖程內(nèi)燃機定壓加熱循環(huán)的四個過程是（）。（分數(shù)：2.00）絕熱壓縮、定壓吸熱、絕熱膨脹、定壓放熱絕熱壓縮、定壓吸熱、絕熱膨脹、定容放熱丿定溫壓縮、定壓吸熱、絕熱膨脹、定容放熱絕熱壓縮、定壓吸熱、定溫膨脹、定壓放熱解析：解析：內(nèi)燃機四沖程定壓加熱循環(huán)包括四個過程，即定熵（絕熱）壓縮、定壓吸熱、定熵（絕熱）膨脹和定容放熱。（2007）最基本的蒸汽動力循環(huán)是朗肯循環(huán)，組成該循環(huán)的四個熱力過程分別是（）。（分數(shù)：2.00）定溫吸熱、定熵膨脹、定溫放熱、定熵壓縮定壓吸熱、定熵膨脹、定壓放熱、定熵壓縮丿定壓吸熱、定溫膨脹、定壓放熱、定溫壓縮定溫吸熱、定熵膨脹、定壓發(fā)熱、定熵壓縮解析：解析：組成朗肯循環(huán)的四個熱力過程：水在蒸汽鍋爐中定壓吸熱、過熱水蒸氣在汽輪機內(nèi)定熵膨脹、濕蒸汽在凝汽器內(nèi)定壓放熱以及凝結(jié)水在水泵中的定熵壓縮。（2008）在內(nèi)燃機循環(huán)計算中，mkg氣體放熱量的計算式是（）。（分數(shù)：2.00）mc（T一T）p 2 1mc （T一T）丿V 2 1mc （T+T）p21mc （T一T）V12解析：解析：內(nèi)燃機循環(huán)的放熱過程為定容放熱，所以mkg氣體放熱量的計算公式為me（T一T）。v21（2009）理論上認為，水在工業(yè)鍋爐內(nèi)的吸熱過程是（）。（分數(shù)：2.00）定容過程定壓過程丿多變過程定溫過程解析：解析：理論上認為，水在工業(yè)鍋爐內(nèi)的吸熱過程是定壓過程。（2009）評價熱機的經(jīng)濟性能指標是循環(huán)熱效率，它可寫成（）。（分數(shù)：2.00）（循環(huán)中工質(zhì)吸熱量一循環(huán)中工質(zhì)放熱量）/循環(huán)中工質(zhì)吸熱量丿（循環(huán)中工質(zhì)吸熱量一循環(huán)中工質(zhì)放熱量）/循環(huán)中轉(zhuǎn)換為功的熱量循環(huán)中轉(zhuǎn)換為功的熱量/循環(huán)中工質(zhì)吸熱量循環(huán)中轉(zhuǎn)換為功的熱量/循環(huán)中工質(zhì)放熱量解析：解析：評價熱機經(jīng)濟性能指標的循環(huán)熱效率，它可寫成循環(huán)中工質(zhì)凈吸熱量/循環(huán)中工質(zhì)吸熱量。

(2010)朗肯循環(huán)提高效率現(xiàn)實中不容易實現(xiàn)的是()。(分數(shù)：2.00)提高蒸汽進氣溫度提高蒸汽吸氣壓力降低凝氣溫度丿減少散熱解析：解析：提高朗肯循環(huán)效率的途徑有提高蒸汽進氣溫度、提高蒸汽吸氣壓力及降低凝氣溫度，而降低凝氣溫度是受環(huán)境溫度限制的，因此現(xiàn)實中不容易實現(xiàn)。(2012)將蒸汽動力循環(huán)與熱能利用進行聯(lián)合工作組成熱電聯(lián)合循環(huán)，系統(tǒng)可以實現(xiàn)()。(分數(shù)：2.00)a.熱功效率nB.a.熱功效率nB.熱能利用率K熱功效率=1熱能利用率=1n熱功效率+K熱能利用率=1熱能利用率K不變解析：解析：熱功效率是循環(huán)中轉(zhuǎn)換的功量與循環(huán)中工質(zhì)吸熱量的比值，熱能利用率K是循環(huán)中所利用的能量與外熱源提供的總能量的比值。熱電聯(lián)合循環(huán)中的蒸汽動力循環(huán)得到的功量與乏汽的熱量均得到了利用，并且兩者之和可以等于循環(huán)中工質(zhì)的吸熱量，因此系統(tǒng)可能實現(xiàn)最高的熱能利用率K=1。(2014)組成蒸汽朗肯動力循環(huán)基本過程的是()。分數(shù)：2.00)等溫加熱，絕熱膨脹，定溫凝結(jié)，定熵壓縮等溫加熱，絕熱膨脹，定溫凝結(jié)，絕熱壓縮定壓加熱，絕熱膨脹，定溫凝結(jié)，定溫壓縮定壓加熱，絕熱膨脹，定壓凝結(jié)，定熵壓縮v解析：解析：蒸汽朗肯循環(huán)基本過程是由定壓加熱、絕熱膨脹、定壓凝結(jié)和定熵壓縮組成。(2016)對于四沖程汽油機的內(nèi)燃機循環(huán)，提高其循環(huán)熱效率的常用方法可以是()。分數(shù)：2.00)增加噴入燃油量提高壓縮比v降低排氣壓力增加壓縮頻率解析：解析：對于四沖程汽油機的內(nèi)燃機循環(huán)，提高壓縮比可以提高其循環(huán)的熱效率。(2005)評價制冷循環(huán)優(yōu)劣的經(jīng)濟性能指標用制冷系數(shù)，它可以表示()。分數(shù)：2.00)耗凈功／制冷量壓縮機耗功／向環(huán)境放出的熱量制冷量／耗凈功v向環(huán)境放出的熱量／從冷藏室吸收的熱量解析：解析：制冷系數(shù)定義為制冷量與消耗的凈功量之比。(2005)有一熱泵用來冬季采暖和夏季降溫，室內(nèi)要求保持20°C,室內(nèi)外溫度每相差1°C每小時通過房屋圍護結(jié)構(gòu)的熱損失是1200KJ，熱泵按逆向卡諾循環(huán)工作，當冬季室外溫度為0C時，帶動該熱泵所需的功率是()kW。解析：解析：該熱泵循環(huán)按逆卡諾循環(huán)工作，供熱系數(shù)為則所需功率為解析：解析：該熱泵循環(huán)按逆卡諾循環(huán)工作，供熱系數(shù)為則所需功率為分數(shù)：2.00)A.4．55B.0．455vC.5．55D.6．42

(2006)熱泵與制冷機的工作原理相同，但是()。(分數(shù)：2.00)它們工作的溫度范圍和要求的效果不同丿它們采用的工作物質(zhì)和壓縮機的形式不同它們消耗能量的方式不同它們吸收熱量的多少不同解析：解析：熱泵的工作原理與制冷機相同，都按逆循環(huán)工作，所不同的是它們工作的溫度范圍和要求的效果不同。(2007)靠消耗功來實現(xiàn)制冷的循環(huán)有()。(分數(shù)：2.00)蒸汽壓縮式制冷和空氣壓縮式制冷丿吸收式制冷和空氣壓縮式制冷蒸汽壓縮式制冷和吸收式制冷所有的制冷循環(huán)都是靠消耗功來實現(xiàn)的解析：解析：制冷是以消耗能量(功量或熱量)為代價來實現(xiàn)的，靠消耗功實現(xiàn)制冷的循環(huán)有空氣壓縮制冷循環(huán)和蒸汽壓縮制冷循環(huán)。(2008)制冷循環(huán)中的制冷量是指()。(分數(shù)：2.00)制冷劑從冷藏室中吸收的熱量丿制冷劑向環(huán)境放出的熱量制冷劑從冷藏室中吸收的熱量一制冷劑向環(huán)境放出的熱量制冷劑從冷藏室中吸收的熱量+制冷劑向環(huán)境放出的熱量解析：解析：制冷循環(huán)中的制冷量是指制冷劑從冷藏室中吸收的熱量。(2009)冬天用一熱泵向室內(nèi)供熱，使室內(nèi)溫度保持在20°C左右。已知房屋的散熱損失是120000kJ/h,室外環(huán)境溫度為一10C，則帶動該熱泵所需的最小功率是()kW。(分數(shù)：2.00)8．243.41丿3．1410.67，所以,解析：解析：帶動該熱泵所需的最小功率是通過卡諾逆循環(huán)實現(xiàn)的，卡諾熱泵供熱系數(shù)為，將數(shù)值代入，得帶動該熱泵所需的最小功率是3.41kw。，所以,(2010)蒸汽制冷循環(huán)中，若要提高制冷系數(shù)大小，則采用()的措施。(分數(shù)：2.00)提高冷凝溫度提高過冷度丿降低蒸發(fā)溫度增大壓縮機功率解析：解析：提高制冷系數(shù)可采用的措施有提高