流變學(xué)復(fù)習(xí)提綱市公開課金獎市賽課一等獎?wù)n件

流變學(xué)復(fù)習(xí)提綱材料科學(xué)與工程學(xué)院張麗葉第1頁第1頁基本概念理解“連續(xù)介質(zhì)模型”內(nèi)容，清楚分子與質(zhì)點(diǎn)區(qū)別。掌握內(nèi)力和應(yīng)力概念及兩者聯(lián)系。何謂一點(diǎn)處應(yīng)力？等第2頁第2頁歐拉法質(zhì)點(diǎn)導(dǎo)數(shù)定義：流體質(zhì)點(diǎn)物理參數(shù)對于時間改變率稱為該質(zhì)點(diǎn)物理參數(shù)導(dǎo)數(shù)，簡稱質(zhì)點(diǎn)導(dǎo)數(shù)。

流體質(zhì)點(diǎn)加速度任一物理參數(shù)B:隨流（體）導(dǎo)數(shù)局部導(dǎo)數(shù)對流導(dǎo)數(shù)第3頁第3頁歐拉法質(zhì)點(diǎn)導(dǎo)數(shù)局部加速度，表示同一位置上，流體速度對時間改變率，由場不穩(wěn)定性引起，若為穩(wěn)定流暢，該項(xiàng)為0.歐拉法中流體質(zhì)點(diǎn)加速度由兩部分構(gòu)成：對流加速度或遷移加速度，空間位置改變引起速度改變率，由場不均勻性所產(chǎn)生。各種條件下簡化第4頁第4頁三個張量：應(yīng)力張量應(yīng)變張量應(yīng)變速率張量第5頁第5頁應(yīng)力狀態(tài)描述－應(yīng)力張量九個分量構(gòu)成一個數(shù)組（直角坐標(biāo)系下）：

－－應(yīng)力張量，應(yīng)力張量是一個有大小、方向，且與作用面方位相關(guān)量。行：同一面不同方向應(yīng)力列：不同面同一方向應(yīng)力第6頁第6頁應(yīng)變張量——表示微元體變形第7頁第7頁應(yīng)變速率張量——

拉伸應(yīng)變速率、剪切應(yīng)變速率第8頁第8頁剪切：速度梯度張量、應(yīng)變速率張量XY第9頁第9頁沿流動方向速度梯度X方向拉伸流動Vx拉伸：速度梯度張量應(yīng)變速率張量？第10頁第10頁四個方程：連續(xù)性方程動量方程能量方程本構(gòu)方程第11頁第11頁流變學(xué)基礎(chǔ)方程和本構(gòu)方程流變學(xué)基礎(chǔ)方程流體運(yùn)動基礎(chǔ)方程流變本構(gòu)方程連續(xù)性方程運(yùn)動方程能量方程第12頁第12頁連續(xù)性方程1、全導(dǎo)數(shù)形式或2、偏微分形式第13頁第13頁

慣性力項(xiàng)靜壓項(xiàng)粘性力項(xiàng)重力項(xiàng)運(yùn)動方程數(shù)學(xué)表示式及物理意義第14頁第14頁能量方程數(shù)學(xué)表示式及物理意義第15頁第15頁各種特殊條件下方程（簡化）穩(wěn)定流場不可壓縮流體粘性很小等溫流場等第16頁第16頁牛頓流體本構(gòu)方程牛頓流體本構(gòu)方程綜合表示式：若K=K，表示式可寫為：第17頁第17頁不可壓縮流體牛頓流體本構(gòu)方程對于不可壓縮流體▽·V＝0，因此可得到下式：

如i=1,j=2,則