波光光的干涉

波光光的干涉第1頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月2

光學(xué)是研究光的傳播以及它和物質(zhì)相互作用問題的學(xué)科。光學(xué)通常分為以下三個部分：幾何光學(xué)：以光的直線傳播規(guī)律為基礎(chǔ)，波動光學(xué)：研究光的電磁性質(zhì)和傳播規(guī)律，量子光學(xué)：以光的量子理論為基礎(chǔ)，研究各種成象光學(xué)儀器的理論。是干涉、衍射、偏振的理論和應(yīng)用。物質(zhì)相互作用的規(guī)律。主要研究光與特別20世紀(jì)60年代激光問世后，光學(xué)有了飛速的發(fā)展，形成了非線性光學(xué)等現(xiàn)代光學(xué)。第2頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月3光的干涉（Interferenceoflight）第三章第3頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月4§3.1光源的相干性§3.2雙縫干涉及其他分波面干涉實驗§3.3時間相干性§3.4空間相干性§3.5光程§3.6薄膜干涉（一）—等厚條紋§3.7薄膜干涉（二）—等傾條紋§3.8邁克耳孫干涉儀本章目錄第4頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月5§3.1光源的相干性光的干涉現(xiàn)象“當(dāng)兩列(或幾列)滿足一定條件的光波在某區(qū)域同時傳播時,空間某些點的光振動始終加強；某些點的光振動始終減弱，在空間形成一幅穩(wěn)定的光強分布圖樣”，稱為光的干涉現(xiàn)象。要產(chǎn)生干涉現(xiàn)象，兩波必須滿足相干條件：(1)振動方向相同(2)頻率相同(3)有恒定的位相差要產(chǎn)生干涉現(xiàn)象，在波的疊加區(qū)中任一定點都應(yīng)滿足相干條件。第5頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月6光的干涉現(xiàn)象第6頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月7一.光源（lightsource）光源的最基本發(fā)光單元是分子、原子。

=(E2-E1)/hE1E2能級躍遷輻射波列波列長L=

c

第7頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月82.激光光源：受激輻射

=(E2-E1)/hE1

完全一樣

E21.普通光源：自發(fā)輻射··獨立（同一原子先后發(fā)的光）獨立（不同原子發(fā)的光）（傳播方向，頻率，相位，振動方向）發(fā)光頻率、振動方向、初位相以及傳播方向都可能不同第8頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月9三.光的單色性實際原子的發(fā)光:是一個有限長的波列，所以不是嚴格的余弦函數(shù)，只能說是準(zhǔn)單色光：在某個中心頻率（波長）附近有一定頻率（波長）范圍的光衡量單色性好壞的物理量是譜線寬度

理想的單色光：具有恒定單一頻率的簡諧光波，它是無限伸展的。例:普通單色光

:10-2

100A

激光：10-8

10-5

A

0

0II0I0

/2譜線寬度第9頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月10造成譜線寬度的主要原因：（1）自然增寬：由能級自然寬度形成。（2）多普勒增寬：分子、原子的熱運動引起。（3）碰撞增寬：碰撞也可增加原子能級寬度。由于譜線頻率的展寬，使單色性更差，一般波列的長度只有幾厘米或幾毫米。原子處在各激發(fā)態(tài)有一定的壽命

，

存在不確定關(guān)系：

Ei

EjEi

·Ej第10頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月11EHC光波是電磁波（只討論電振動，……稱為光矢量）第11頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月12三.光的相干性

1.兩列光波的疊加·P··12r1r2P：

1

2

E0E10E20干涉項（只討論電振動）第12頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月13

非相干光源：I=I1

+I2—非相干疊加

完全相干光源：▲相長干涉（明）（k=0,1,2…）▲相消干涉（暗）

(k=0,1,2…)第13頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月14I0

2

-2

4

-4

4I1襯比度差(V<1)襯比度好(V=1)振幅比，▲決定襯比度的因素：光源的寬度光源的單色性，IImaxImin0

2

-2

4

-4

干涉條紋可反映光的全部信息（強度，相位）。2.

條紋襯比度（對比度，反襯度）(contrast)第14頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月153.普通光源獲得相干光的途徑

PS

*分波面法：分振幅法：·

P薄膜S*在

P

點處相干疊加第15頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月16§2雙縫干涉及其他分波面干涉實驗一.雙縫干涉r1

r2

xdxD0單色光入射d>>

，D>>d（d

10-4m，

D

m）波程差：相位差：P·（書3.1和3.2節(jié)）第16頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月17明紋

暗紋

條紋間距：x0xI

xr1

r2

xdxD0P·第17頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月18（1）一系列平行的明暗相間的條紋；

（3）中間級次低，兩邊級次高；明紋：

k

，k=1，2…（整數(shù)級）暗紋：

(2k+1)/2（半整數(shù)級）（4）

條紋特點：（2）

不太大時條紋等間距；白光入射時，0級明紋中心為白色（可用來定0級位置），其余級明紋構(gòu)成彩帶，第2級開始出現(xiàn)重疊（某條紋級次=該條紋相應(yīng)的

之值）第18頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月19因此從紫到紅可以看清楚光譜最多到正負一級第19頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月20白光入射的楊氏雙縫干涉照片紅光入射的楊氏雙縫干涉照片第20頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月21二.光強公式若I1=I2

=I0

，則光強曲線k012-1-2I0

2

-2

4

-4

4I0sin

0

/d-

/d-2

/d2

/dx0x1x2第21頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月22

三.干涉問題分析的要點：（1）搞清發(fā)生干涉的光束；

（2）計算波程差（光程差）；

（4）求出光強公式、畫出光強曲線。（3）搞清條紋特點：形狀、位置、級次分布、條紋移動等；第22頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月23△四.其他分波面干涉實驗勞埃德鏡實驗第23頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月24一.光的非單色性1.理想的單色光

、

2.準(zhǔn)單色光、譜線寬度有一定波長（頻率）范圍的光。譜線寬度：準(zhǔn)單色光：在某個中心波長（頻率）附近

0

0II0譜線寬度§3.3時間相干性（temporalcoherence）第24頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月25（1）自然寬度

EjEi

Ei

3.造成譜線寬度的原因：（2）多普勒增寬（3）碰撞增寬

·Ej第25頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月26二.非單色性對干涉條紋的影響設(shè)能產(chǎn)生干涉的最大級次為kM，

-(

/2)

+(

/2)合成光強123456012345x0I又則應(yīng)有：第26頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月27三.相干長度與相干時間1.相干長度（coherentlength）

兩列波能發(fā)生干涉的最大波程差叫相干長度。相干長度只有同一波列分成的兩部分，經(jīng)過不同的路程再相遇時，才能發(fā)生干涉。

：中心波長SS1S2c1c2b1b2a1a2Po干涉的最大波程差

max

的直觀理解：就是波列的長度第27頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月28普通單色光：激光：（實際上，一般為10

1101m）（理想情況）第28頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月29光通過相干長度所需時間叫相干時間。2.相干時間（coherentlength）的長短來衡量的。

光的單色性好，相干時間時間相干性也就好。時間相干性的好壞，就是用相干長度δM（波列長度）或相干時間

（波列延續(xù)時間）相干長度和相干時間就長，第29頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月30討論：a1SS1S2c1c2b1b2a2PodD單色光

光波的振動方向與傳播方向是不是一回事？當(dāng)P點離o點相當(dāng)遠時，干涉條紋會消失，你能否從相干長度（或波列長度）來解釋？當(dāng)兩縫間距d

增大時，能否解釋條紋間距的變化？當(dāng)S向下移動時，零級亮紋的位置變不變？如何變？當(dāng)S變寬時，干涉條紋有何變化？第30頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月31§3.4空間相干性（spatialcoherence）一.空間相干性的概念討論光源寬度對干涉條紋襯比度的影響。S1d/2S2RD光源寬度為bb/2L

MN

0M0N0LI非相干疊加+1L

1NxI合成光強Ix合成光強第31頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月32xI合成光強0N

x+1L0M0L-1NS1d/2S2RD光源寬度為b0b0/2L

MN

0M0N0LI非相干疊加+1L

1N二.極限寬度當(dāng)光源寬度b增大到某個寬度b0時，紋剛好消失：干涉條第32頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月33D>>d：R>>b0

、d：b0就稱為光源的極限寬度，△x/2+1Lr

1

d0

DR·

r2r1

r

2單色光源b0

/2xLM

其計算如下：此時L的一級明紋的極大在一級明紋：第33頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月34——光源的極限寬度時，才能觀察到干涉條紋。為觀察到較清晰的干涉條紋通常取有：由第34頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月35三.相干間隔和相干孔徑角1.相干間隔R一定時，d0越大，光場的空間相干性越好。由則要得到干涉條紋，必須。令——相干間隔d0bS1S2Rd若b

和R一定，相干間隔d0是光場中正對光源的平面上能夠產(chǎn)生干涉的兩個次波源間的最大距離。第35頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月362.相干孔徑角S1S2b

0d0R相干孔徑角

0越大空間相干性越好。

在

0范圍內(nèi)的光場中，正對光源的平面上的任意兩點的光振動是相干的。不受以上限制。相干孔徑角來代替。相干間隔也可以用—d0對光源中心的張角。存在條紋亮度和襯比度的矛盾。而激光光源則★普通單色光源分波面干涉受到光源寬度的限制，第36頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月37四.相干間隔的應(yīng)用舉例bdR

星體測遙遠星體的角直徑

考慮到衍射的影響，有使d=d0

，則條紋消失。由，有利用空間相干性可以第37頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月38由此得到：

▲測星干涉儀：間的距離就是d0。M1M2M3M4屏邁克耳孫測星干涉儀反射鏡S1S21920年12月測得：利用干涉條紋消失測星體角直徑遙遠星體相應(yīng)的d0

幾至十幾米。邁克耳孫巧妙地用四塊反射鏡增大了雙縫的縫間距。屏上條紋消失時，M1M4獵戶座

星

nm（橙色），第38頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月39§3.5光程（opticalpath）一.光程真空中：

··rab

介質(zhì)中：··abnr

介質(zhì)

—

介質(zhì)中波長

—

真空中波長為方便計算光經(jīng)過不同介質(zhì)時引起的相差，引入光程的概念。第39頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月40為介質(zhì)中與路程r相應(yīng)的光程。這表明，光在介質(zhì)中傳播路程

r—真空中波長中傳播路程nr

引起的相位差相同。我們稱nr由此得到關(guān)系：[例]計算圖中光通過路程r1

和r2

在P點的相差。nS1S2r1r2dP·和在真空第40頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月41二.透鏡不會產(chǎn)生附加光程差

物點到象點（亮點）各S

acb··SFacb·ABCF

acb·ABCF在干涉和衍射裝置中經(jīng)常要用到透鏡，光線經(jīng)過透鏡后并不附加光程差。焦點F、F

都是亮點，說明各光線在此同相疊加。而A、B、C或a、b、c都在同相面上。光線之間的光程差為零。B

F，C

F說明A

F，各光線等光程。B

F

，C

F

或A

F

，第41頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月42厚度均勻薄膜在無窮遠處的等傾條紋。§3.6薄膜干涉（filminterference）（一）——等厚條紋（equalthicknessfringes）▲薄膜干涉是分振幅干涉?！粘Ｖ幸姷降谋∧じ缮妫悍试砼萆系牟噬⒂晏斓厣嫌湍さ牟噬?、昆蟲翅膀的彩色…?！楹我?？─光的相干長度所限。膜的薄、厚是相對的，與光的單色性好壞有關(guān)。▲普遍地討論薄膜干涉是個極為復(fù)雜的問題。實際意義最大的是厚度不均勻薄膜表面的等厚條紋和第42頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月43本節(jié)討論不均勻薄膜表面的等厚條紋。一.劈尖（wedgefilm）（劈形膜）夾角很小的兩個平面所構(gòu)成的薄膜叫劈尖。e

n

An

n

(設(shè)n>

n

)反射光2反射光1S*

單色平行光·121、2兩束反射光例如在膜面上（A點）來自同一束入射光，它們可以產(chǎn)生干涉。1、2兩束反射光相干疊加，就可行成明暗條紋。第43頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月44

反射光1

單色平行光垂直入射en

n

n·A反射光2(設(shè)n>

n

)所以反射光1、2的明紋：暗紋：同一厚度e對應(yīng)同一級條紋——等厚條紋實際應(yīng)用中大都是平行光垂直入射到劈尖上。程差可簡化計算?？紤]到劈尖夾角極小，反射光1、2在膜面的光光程差為在A點，反射光1有半波損失，第44頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月45條紋間距：又

∴

L

eekek+1明紋暗紋n

L第45頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月46等厚干涉條紋劈尖不規(guī)則表面第46頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月47白光入射單色光入射肥皂膜的等厚干涉條紋第47頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月48(1)暗環(huán)

erR·平晶平凸透鏡

o二.牛頓環(huán)

(2)暗環(huán)：∴

條紋間距

，內(nèi)圈的條紋級次低。（k=0，1，2…）(1)、(2)

第k個暗環(huán)半徑：光程差：第48頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月49明環(huán)半徑公式思考▲平凸透鏡向上移，條紋怎▲白光入射條紋情況如何？（自己推導(dǎo)）牛頓環(huán)裝置簡圖：平晶S分束鏡M顯微鏡0平凸透鏡.樣移動?▲透射光條紋情況如何？第49頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月50牛頓環(huán)照片第50頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月51三.等厚條紋的應(yīng)用1.劈尖的應(yīng)用：▲測波長：已知θ、n，測L可得

▲測折射率：已知θ、

，測L可得n

▲測細小直徑、

▲測表面不平度

h待測塊規(guī)

標(biāo)準(zhǔn)塊規(guī)平晶等厚條紋待測工件平晶待測樣品石英環(huán)

平晶干涉膨脹儀依據(jù)公式厚度、微小變化：（書P145例3.4）（書P146例3.5）（書P159習(xí)題3.19）第51頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月522.牛頓環(huán)的應(yīng)用：▲測透鏡球面的半徑R

▲

測波長

▲

檢驗透鏡球表面質(zhì)量標(biāo)準(zhǔn)驗規(guī)待測透鏡暗紋

已知

,測

m、rk+m、rk，可得R。已知R，測出m

、rk+m、rk，可得

。

依據(jù)公式若條紋如圖，說明待測透鏡球表面不規(guī)則，且半徑有誤差。一圈條紋對應(yīng)的球面誤差。第52頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月53暗紋

標(biāo)準(zhǔn)驗規(guī)待測透鏡暗紋

標(biāo)準(zhǔn)驗規(guī)待測透鏡如何區(qū)分如下兩種情況?思考第53頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月54一.點光源照明時的干涉條紋分析LfP0

r環(huán)en

n

n>n

rA

CD·21Siiii光束1、2的光程差：得·膜厚均勻（e不變）·又·B·§3.7薄膜干涉（二）—等傾條紋（equalinclinationfringes）第54頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月55Pifoen

n

n>n

面光源···用面光源照明時，觀察等傾干涉條紋更有利。即在n,

已定時，

=（i,e）或

=

（r,e）第55頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月56觀察等傾條紋的實驗裝置和光路inMLSf屏幕

對于觀察等傾條紋，沒有光源寬度和條紋襯比度的矛盾!第56頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月57等傾條紋照相第57頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月58亮紋：暗紋：1.明暗相間的同心圓三.當(dāng)薄膜厚度e不變時,條紋的規(guī)律：由圖看出，不管從光源哪點發(fā)的光，只要入射角i相同，都將匯聚在同一個半徑為R的圓環(huán)上（非相干疊加）。R=f×tgi各種傾角的光，形成明暗相間的同心園條紋

——等傾條紋。第58頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月59從里到外級次為kc、kc-1、kc-2、…即半徑越小，干涉條紋的級次越高。則有設(shè)中央亮斑(i=0)，級次為kc因為R=f×tgi2.條紋的級次‘內(nèi)高外低’Rkk+1第59頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月603.條紋的分布為‘內(nèi)疏外密’兩邊取微分：-2nesinr·

r

=

k·

由令

k=+1，即向內(nèi)移一個條紋,則折射角的減量為LfP0

Ren

n

n>n

rA

CD·21Siiii···B·第60頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月61當(dāng)r

時，即

i

、R

——相應(yīng)外圈當(dāng)r

時，sinr

、(rk-rk+1)

、(ik-ik+1)

(tgik-tgik+1)

(Rk-Rk+1)

——條紋更密LfP0

Ren

n

n>n

rA

CD·21Siiii···B·第61頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月624.當(dāng)薄膜厚度e變化時，條紋變化的規(guī)律：

由當(dāng)e變大時，若i,n,

都

不變，則R不變，但光程差

變大，R=f×tgi相應(yīng)的級次也就變大。也就是說，第k+1級條紋會向k級的位置移動。我們盯住屏上半徑為R的幾何圓看，假設(shè)那里有第k級條紋:等傾條紋照片Rkk+1當(dāng)i變小時，若其他都

不變，也有同樣的現(xiàn)象。第62頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月63我們盯住屏上某一個條紋看，即令當(dāng)式中e

時，應(yīng)，“膜厚變大的過程中，條紋要向外擴展”，還有沒有別的解釋法？即sini要，即i要。所以，條紋要向外擴展。若n,

都

不變，第63頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月64即膜厚變大的過程中，中間不斷有高一級條紋“冒”出來。設(shè)（i=0）中央亮紋原來是kc級：

中央亮紋依次變成

kc+1級,kc+2級，kc+3級……當(dāng)膜厚變大時，我們來看中央亮紋：第64頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月65中心處每“冒”出來一個亮圈，相應(yīng)的膜厚變大多少？第65頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月66

例：增透(射)膜和增反(射)膜.（見書P150）哈勃望遠鏡

哈勃望遠鏡在軌道上飛行，為了使它的溫度改變量為最小，它的表面覆蓋了高反射率金屬膜。第66頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月67§9邁克耳孫干涉儀（Michelsoninterferometer）一.儀器結(jié)構(gòu)、光路二.工作原理光束2′和1′發(fā)生干涉

若M

1、M2平行

等傾條紋

若M

1、M2有小夾角

等厚條紋十字叉絲等厚條紋M

122

11

半透半反膜補償板反射鏡反射鏡光源觀測裝置薄膜則有：補償板可補償兩臂的附加光程差。若M1平移

d時，干涉條移過N條，SM2M1G1G2E第67頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月68第68頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月69邁克耳孫干涉儀第69頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月70邁克耳孫在工作

邁克耳孫（A.A.Michelson）因創(chuàng)造精密光學(xué)儀器，用以進行光譜學(xué)和度量學(xué)的研究，并精確測出光速，獲1907年諾貝爾物理獎。美籍德國人第70頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月71全息照相實驗、邁克耳孫干涉儀至今仍是許多光學(xué)儀器的核心。愛因斯坦贊譽道：“我總認為邁克耳孫是科學(xué)中的藝術(shù)家，最大樂趣似乎來自實驗本身的優(yōu)美的精湛，和所使用方法他從來不認為自己在科學(xué)上是個嚴格的‘專家’，事實上的確不是，他的但始終是個藝術(shù)家?！敝匾奈锢硭枷耄擅畹膶嶒灅?gòu)思＋精湛的實驗技術(shù)

科學(xué)中的藝術(shù)許多著名的實驗都堪稱科學(xué)中的藝術(shù)，如：吳健雄實驗等等第71頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月72三.邁克耳孫干涉儀的應(yīng)用▲測介質(zhì)折射率▲測量微小位移ln光路1中插入待測介質(zhì)，由此可測折射率n。以波長

為尺度，可精確到產(chǎn)生附加光程差：M11若相應(yīng)移過N個條紋，則應(yīng)有（書P161習(xí)題3.31）第72頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月73用邁克耳孫干涉儀測氣流第73頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月74

▲*光學(xué)相干CT－斷層掃描成像新技術(shù)（CT－ComputedTomography）第二代：

NMRCT－核磁共振成象第一代：

X射線CT

射線CT工業(yè)CT計算機斷層成象空間分辨率達微米的量級第三代：光學(xué)相干CT－OCT（OpticalCoherenceTomography，簡稱OCT）第74頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月751.原理的光脈沖延遲時間也不同：要實現(xiàn)微米量級的空間分辨率（即

dm），激光器的脈沖寬度要很小～10－15秒—飛秒樣品中不同位置處反射就要求能測量

t10-14

秒的時間延遲。數(shù)量級估計：樣品（1）樣品反射光脈沖的延遲時間第75頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月76時間延遲短至10－14～10－15s，電子設(shè)備難可利用邁克耳孫干涉儀原理測量。

當(dāng)參考光脈沖和信號光脈沖序列中的某一個脈沖同時到達探測器表面時，這種情形,只有當(dāng)參考光與信號光的這個脈沖經(jīng)過相等光程時才會產(chǎn)生。因為10－15秒的光脈沖大約只有一個波長。以直接測量，光源探測器參考鏡眼睛就會產(chǎn)生光學(xué)干涉現(xiàn)象。第76頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月77測量不同結(jié)構(gòu)層面返回的光延遲，只須移動參

參考臂掃描可得到樣品深度方向的一維測量數(shù)據(jù)。分別記錄下相應(yīng)的參考鏡的空間位置，光源探測器參考鏡眼睛考鏡，使參考光分別與不同的信號光產(chǎn)生干涉。這些位置便反映了眼球內(nèi)不同結(jié)構(gòu)的相對空間位置。便可得到樣品的立體斷層圖像。將得到的信號經(jīng)計算機處理，可得到橫向的數(shù)據(jù)。

光束在平行于樣品表面的方向進行掃描測量，第77頁，課件共87頁，創(chuàng)作于2023年2月78根據(jù)反射光信號的強弱，賦予其相應(yīng)的色彩，

圖象的斷層分辨率由光的脈寬決定

圖象的橫向分辨率由光束的直徑?jīng)Q定

對光程較長的多次反射光有極強的抑制作用。

不同材料或結(jié)構(gòu)的樣品