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第一章質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)學(xué)Chap.1Kinematics第二節(jié)質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的描述一、參考系坐標(biāo)系參考系(ReferenceFrame):確定一個(gè)物體的位置總是相對(duì)于某一物體或某一物體系來確定,那么這—物體或物體系就作為描述物體位置的基準(zhǔn),稱為參考系。坐標(biāo)系(Coordinates):確定了參考系后,為了能夠定量地描述一個(gè)物體的運(yùn)動(dòng),必需在選定的參考系上建立一個(gè)合適的坐標(biāo)系。常見的坐標(biāo)系有直角坐標(biāo)系、自然坐標(biāo)系、球坐標(biāo)系、柱坐標(biāo)系、極坐標(biāo)系等。參考系rzyxo二、質(zhì)點(diǎn)質(zhì)點(diǎn)系質(zhì)點(diǎn)(Particle):將宏觀物理抽象為只有質(zhì)量而不計(jì)大小、形狀的點(diǎn)(粒子),是力學(xué)中的一個(gè)重要的理想模型。質(zhì)點(diǎn)系(ParticleSystem):很多質(zhì)點(diǎn)按一定規(guī)律組成的一個(gè)質(zhì)點(diǎn)系統(tǒng)。通過描述質(zhì)點(diǎn)系中所有質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)情況,從而了解整個(gè)質(zhì)點(diǎn)系的運(yùn)動(dòng)(求和,積分)。地球的運(yùn)動(dòng):公轉(zhuǎn):質(zhì)點(diǎn)模型自轉(zhuǎn):質(zhì)點(diǎn)系模型三、位置矢量(PositionVector)位矢用坐標(biāo)值表示為:從坐標(biāo)原點(diǎn)o出發(fā),指向質(zhì)點(diǎn)所在位置P的一有向線段。
P(x,y,z)zyxo運(yùn)動(dòng)方程(MotionEquation):矢量形式:參數(shù)形式:軌道方程(TrackEquation):消去時(shí)間參數(shù)(t)例:第三節(jié)質(zhì)點(diǎn)的位移、速度、加速度一、位移(Displacement)zyxo設(shè)質(zhì)點(diǎn)作曲線運(yùn)動(dòng)t時(shí)刻位于A點(diǎn),位矢t+
t時(shí)刻位于B點(diǎn),位矢在
t時(shí)間內(nèi),位矢的變化量(即A到B的有向線段)稱為位移;而A到B路徑的長(zhǎng)度Ds稱為路程。r(t)r(t+Dt)DrABDs顯然:在直角坐標(biāo)系中二、速度(Velocity)平均速度:刻畫速度Dt時(shí)間內(nèi)平均變化率在
t時(shí)間內(nèi)發(fā)生位移則平均速度:瞬時(shí)速度:刻畫t時(shí)刻速度的即時(shí)變化率顯然,v和r(t)曲線的斜率有一一對(duì)應(yīng)關(guān)系!oABr(t)r(t+Dt)DrB'B''速度在直角坐標(biāo)系中的解析表示:速度的三個(gè)分量:速度的大?。豪?/p>
sBA在
t時(shí)間內(nèi),質(zhì)點(diǎn)所經(jīng)過路程
s對(duì)時(shí)間的變化率平均速率:瞬時(shí)速率:一般情況:當(dāng)
t0時(shí):o三、加速度(Acceleration)t1時(shí)刻,質(zhì)點(diǎn)位于A處,速度為v(t)t2時(shí)刻,質(zhì)點(diǎn)位于A處,速度為v(t+Dt)
t時(shí)間內(nèi),速度增量為:平均加速度:當(dāng)t0時(shí),平均加速度的極限即為瞬時(shí)加速度:ov(t)v(t+Dt)r(t)r(t+Dt)ABDv=v(t
Dt)v(t)
Dvv(t)v(t+Dt)加速度在直角坐標(biāo)系中的解析表示:例:第四節(jié)質(zhì)點(diǎn)的曲線運(yùn)動(dòng)一、平面自然坐標(biāo)系(NaturalSystemofCoordinates)soQ平面自然坐標(biāo)系“自然地”選取坐標(biāo)曲線上的切向和法向?yàn)榛?。切向基矢,它的方向是質(zhì)點(diǎn)所在處的軌道曲線的切向并沿質(zhì)點(diǎn)前進(jìn)的方向。另一個(gè)法向基矢,沿軌道曲線在該點(diǎn)處的法向并指向曲線凹的一側(cè)?!白匀蛔鴺?biāo)系”就是直接選取沿著軌道曲線的坐標(biāo)系。選定該曲線上一個(gè)定點(diǎn)為坐標(biāo)原點(diǎn)o,以曲線上某點(diǎn)到原點(diǎn)o之間的曲線長(zhǎng)度也即弧長(zhǎng)s為坐標(biāo)參量,并規(guī)定自原點(diǎn)向質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)方向的一側(cè)s為正,另一側(cè)s為負(fù)。P
s二、速度和加速度在自然坐標(biāo)系中的解析表示
s
ABCr無限小位移dr沿曲線切向基矢的方向,故:在軌道上取非常接近的兩點(diǎn)A、B,這兩點(diǎn)間弧長(zhǎng)
s足夠小,以致可以看作是一段圓?。▽?shí)際為A處的曲率圓的一部分)。那么A、B兩點(diǎn)的法線的交點(diǎn)C就是這段圓弧的圓心。我們稱C為A點(diǎn)處曲線的曲率中心。C、A間的距離為r,稱為曲線在A點(diǎn)處的曲率半徑。的方向指向曲率中心。因此在自然坐標(biāo)系中,加速度可以表示為:r的倒數(shù)通常稱為曲線的曲率。如果平面曲線用方程y=y(tǒng)(x)來表示,由高等數(shù)學(xué)的知識(shí)可知,曲線上某點(diǎn)的曲率可以表示為:速度:速率:加速度:切向加速度
切向加速度反映速度大小的變化其方向沿軌道切線方向法向加速度
法向加速度反映速度方向的變化其方向沿法線方向,指向曲率中心總加速度的大?。嚎偧铀俣鹊姆较颍簣A周運(yùn)動(dòng)圓周運(yùn)動(dòng)是一般曲線運(yùn)動(dòng)的一個(gè)特例,曲率半徑恒為r。一般圓周運(yùn)動(dòng):勻速圓周運(yùn)動(dòng):設(shè):質(zhì)點(diǎn)作半徑為r的圓周運(yùn)動(dòng)
質(zhì)點(diǎn)所在的位矢與x軸的夾角角位移:角位置
:質(zhì)點(diǎn)從A到B位矢轉(zhuǎn)過的角度規(guī)定:逆時(shí)針轉(zhuǎn)向?yàn)檎槙r(shí)針轉(zhuǎn)向?yàn)樨?fù)角速度
:角加速度:RB
sxoA
角量表示勻加速圓周運(yùn)動(dòng)的基本公式角量和線量的關(guān)系:
運(yùn)動(dòng)學(xué)的兩類問題1、已知運(yùn)動(dòng)方程,求質(zhì)點(diǎn)任意時(shí)刻的位置、速度以及加速度2、已知運(yùn)動(dòng)質(zhì)點(diǎn)的速度函數(shù)(或加速度函數(shù))以及初始條件求質(zhì)點(diǎn)的運(yùn)動(dòng)方程第五節(jié)運(yùn)動(dòng)學(xué)的兩類問題一、運(yùn)動(dòng)學(xué)的第一類問題第一類問題是已知質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)方程r=r(t),求任意時(shí)刻質(zhì)點(diǎn)的位矢、速度和加速度,這主要是進(jìn)行微分運(yùn)算。例1一質(zhì)點(diǎn)在xy平面上運(yùn)動(dòng),運(yùn)動(dòng)方程為:x=t+5,y=t2+3t-4。式中,t的單位為秒(s),坐標(biāo)x、y的單位為米(m),求:(1)質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的軌跡力程;(2)t=2s時(shí)質(zhì)點(diǎn)的位置矢量;(3)質(zhì)點(diǎn)從t=1s到t=2s間的位移;(4)質(zhì)點(diǎn)的速度和加速度。(1)將參數(shù)形式的運(yùn)動(dòng)方程第一式t=x-5帶入第二式,消去時(shí)間即得軌跡方程:(2)(3)(4)例2如圖所示,湖中一小船,岸邊有人用繩子跨過離水面高h(yuǎn)處的滑輪拉船,人以恒定速率v0收繩,試求船離岸的距離為時(shí),船的速度和加速度。在運(yùn)動(dòng)學(xué)第一類問題中,有時(shí)沒有顯含時(shí)間的運(yùn)動(dòng)方程,這時(shí)需要通過一些幾何關(guān)系構(gòu)造等式,再通過對(duì)等式兩邊同時(shí)求導(dǎo)得到質(zhì)點(diǎn)運(yùn)動(dòng)的速度或加速度。v0hlv0hloxx解:建立如圖所示坐標(biāo)系,設(shè)小船位置為x,船到滑輪的距離為l,由于小船可看作質(zhì)點(diǎn)在水面上運(yùn)動(dòng),所以其速度和加速度均在x方向。由勾股定理得:二、運(yùn)動(dòng)學(xué)的第二類問題第二類問題是已知加速度a=a(t)及運(yùn)動(dòng)的初始條件(即t=0時(shí)的位矢r0及初速度v0),求任意時(shí)刻質(zhì)點(diǎn)的速度和位矢。這是第一類問題的逆運(yùn)算,需要用積分求解。例3一質(zhì)點(diǎn)
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