6個粒子填充雙j殼和單j殼上的混沌行為

6個粒子填充雙j殼和單j殼上的混沌行為

1子研究中的單j殼和雙j殼根據(jù)不規(guī)則矩陣理論，經典系統(tǒng)的運動是一個規(guī)則的相應量系統(tǒng)。能譜統(tǒng)計（相鄰相鄰間隔的p（s）和譜測量3（l）的分布將分布在距離最近發(fā)生的方程（s）之間，而經典系統(tǒng)的運動是一個混沌的相應系統(tǒng)。能譜統(tǒng)計應基于高斯-繞射序列分布。相位譜的數(shù)量分布由相位系統(tǒng)哈密頓的時空對稱性決定。在用核模型解釋核系統(tǒng)時，哈密頓量的近似性通常被驗證。這種近似的目的是簡化計算，同時破壞了哈密頓量的對稱性，影響了揚子系統(tǒng)的混合行為。因此，不同的模型對于研究同一個揚子系統(tǒng)非常重要。推轉殼模型(CSM)和粒子-轉子模型(PRM)是最適合用來研究單粒子自由度與集體運動通過科氏力耦合的模型.目前已經有許多工作研究這兩種模型之間的區(qū)別.文獻對CSM和PRM從能譜統(tǒng)計的角度進行了比較,但這種比較是在單j殼的組態(tài)空間中進行的,然而,實際的情形下原子核中的核子應處在多j殼的組態(tài)空間,因而在這篇文章中我們將從更實際的角度去研究核的混沌行為.作為初步的改進,我們將單j殼的組態(tài)空間擴展到雙j殼.為了便于與文獻中單j殼(i13/2)的結論進行比較,我們將雙j殼分別取為(g7/2+d5/2)和(i13/2+g9/2).首先保持組態(tài)空間的大小不變,用雙j殼(g7/2+d5/2)替代單j殼(i13/2),然后將單j殼(i13/2)的組態(tài)空間擴大到雙j殼(i13/2+g9/2).2物質體系的拉格朗日模型考慮一軸對稱轉子與核心外一定數(shù)目價核子耦合的偶偶核體系,其哈密頓量為ΗΡRΜ=Ηintr+Ηcoll?(1)其中Ηintr=∑j′m′jm?j′m′|Ηsp|jm?a+j′m′ajm+14∑j′1m′1j′2m′2j1m1j2m2V(2)j′1m′1j′2m′2j1m1j2m2a+j′1m′1a+j′2m′2aj2m2aj1m1(2)描述內稟價核子的運動,Hsp是位于軸對稱諧振子勢阱中的單粒子哈密頓量.為了討論不同的兩體相互作用對系統(tǒng)混沌行為的影響,我們將兩體相互作用V(2)分別取為δ力-Gδ(r1-r2)和對力.在δ力情況下,Ηintr=∑j′m′jm?j′m′|Ηsp|jm?a+j′m′ajm-G4∑j′1m′1j′2m′2j1m1j2m2?j′1m′1j′2m′2|δ(r1-r2)|j1m1j2m2?a+j′1m′1a+j′2m′2aj2m2aj1m1.(3)對力情況下,Ηintr=∑j′m′jm?j′m′|Ηsp|jm?a+j′m′ajm-G∑j′m′jma+j′m′a+j′ˉm′aj?ˉmajm,(4)其中G為作用強度.在我們的計算中,單j情況下,粒子只占據(jù)單j軌道(如i13/2),而在雙j情況下,粒子可占據(jù)雙j軌道(如g7/2+d5/2,i13/2+g9/2等).本文中單j均指j=i13/2軌道.單j近似下∑j′m′jm?j′m′|Ηsp|jm?a+j′m′ajm=∑mκ3m2-j(j+1)j(j+1)a+jmajm?(5)其中κ在不同的單j殼中取不同的值.雙j情況下,式(5)中將有非對角元出現(xiàn),而文獻中沒有考慮這些非對角元.在這篇文章中我們將看到這些非對角元對系統(tǒng)的混沌程度有很大的影響.轉子部分的哈密頓量為Ηcoll=3∑i=1R2i2Ji=Ι2-Ι232J+j21+j222J-Ι1j1+Ι2j2J=Ηrot+Ηrec+Ηcor?(6)其中Ηrot=Ι2-Ι232J描述核心的集體轉動.Ηrec=j21+j222J稱為反沖項,它是轉子的反沖能.Ηcor=-Ι1j1+Ι2j2J為科里奧利力的哈密頓量.粒子-轉子模型哈密頓量的本征態(tài)為φαΙΜ=∑ΚCαΚψαΙΜΚ?(7)其中,取ψαΙΜΚ的旋稱(Signature)為正:[ΗS2*3]ψαΙΜΚ=√2Ι+116π2(1+δΚ0){DΙ*ΜΚ(Ω)?(12?Ν)Κα+(-)Ι+ΚDΙ*Μ-Κ(Ω)?(12?Ν)ˉΚα}.(8)DΙΜΚ(Ω)是轉動波函數(shù),α為其他量子數(shù),?Κα(12?Ν)是價核子反對稱化的多體波函數(shù).按照文獻中的方法,我們在推轉殼模型中只簡單地考慮體系在轉動坐標系中的能量,其哈密頓量為Ηcr=Ηintr-ω∑j′m′jm?j′m′|j1|jm?aj′m′+ajm?(9)其中Hintr的形式與(2)式相同,ω為推轉頻率,j1是所有價核子在體坐標系中的角動量的第一分量.3能譜上的描述在討論能譜統(tǒng)計特征之前,為了消除能級密度的局部漲落對能級間距分布的影響,需要對能譜進行展平,即通過變換Xi=N(Ei)將能譜{Ei}變成{Xi}?{Xi}為展平后的能級.能譜的展平將按文獻中的方法進行:任取一系列能級Ei,…,Ei+n(例如n=7),計算它們的平均間距di=∑k=1nEi+k-Ei+k-1n=Ei+n-Ein,則展平后的能級為Xi=Eidi,重復上面的做法直到取遍所有的能級.展平后的能級間距定義為Si=Xi+1-Xi.(10)我們所討論的第一個能譜統(tǒng)計特征量是最近鄰能級間距分布函數(shù)(NND)P(s).從能譜上任取一對相鄰能級Xi+1和Xi,設能級間距Xi+1-Xi的值落在區(qū)間(S,S+dS)的幾率是P(S)dS,則P(S)就是能級間距分布函數(shù).它反映能級之間的短程關聯(lián).我們所討論的NND處在間隔S∈(0,2).對完全有序或完全混沌的系統(tǒng),能譜統(tǒng)計將呈Poisson或GOE分布.對混合系統(tǒng)來說,可將NND參數(shù)化成下面的形式,即Berry-Robnik分布:ΡBR(q,S)=qˉ2exp(-qˉS)erfc(12πqS)+(2qqˉ+12πq3S)exp(-qˉS-14πq2S2)?(11)其中q是標志混沌程度的參數(shù)(0≤q≤1)?qˉ=1-q.對完全混沌或有序的系統(tǒng),有q=1或q=0.同樣,也可采用Brody分布:ΡB(b,S)=(1+b)ASbexp(-AS1+b)?(12)其中A={Γ(2+b1+b)}1+b?(13)Γ是伽瑪函數(shù).對完全混沌或有序的系統(tǒng),有b=1或b=0.譜剛度Δˉ3(L)反應能譜之間的長程關聯(lián).它是階梯函數(shù)N(Xi)與它的最佳擬合直線之間的最小偏差:Δ3(α,L)=1LΜin∫αα+L[Ν(X)-(AX+B)]2dX?(14)其中,A和B是最佳似合參數(shù),α和α+L是展平能譜的能級序數(shù).由于Δ3(α,L)與所取的能級序列有關,我們將按文獻的方法獲得Δˉ3(L),即任取一系列能級,計算下列間隔內的Δ3(α,L):[α,α+L],[α+L2?α+3L2],[α+L,α+2L],[α+3L2,α+5L2]?,直至覆蓋區(qū)間[a,b],然后對α取平均,Δˉ3(L)=1Ν′∑iΔ3(α+i-12L,L)?(15)其中N′為在區(qū)間[a,b]內計算Δ3(α,L)的次數(shù).4第二,兩體相互作用系統(tǒng)的混沌程度分析在計算中,單j情況下,6個粒子分別填充在單j(j=13/2)軌道,雙j殼時,6個粒子占據(jù)雙j軌道(g7/2+d5/2或i13/2+g9/2).在粒子-轉子模型中,對給定自旋和signature的能譜進行統(tǒng)計分析.推轉殼模型中,我們分析的能譜具有固定的角頻率和signature量子數(shù).參考文獻參數(shù)值的取法,計算中采用下面的參數(shù):G=0.45MeV,J=24?2MeV-1;對應于軌道i13/2,g9/2,g7/2和d5/2,κ分別取為2.5,2.4,2.2和2.0MeV.文獻研究了PRM和CSM中具有δ相互作用的6個粒子處在單j殼(j=13/2)上的混沌行為.我們現(xiàn)在不改變組態(tài)空間的大小,而用雙j殼(g7/2+d5/2)替換單j殼來做同樣的研究.PRM中當角動量較大時,單j殼情況下基矢維數(shù)為1519(signature為+);而當角動量I<24時,基矢維數(shù)將變小,如I=20時,基矢維數(shù)為1512;I=0時,只有93維.雙j殼(g7/2+d5/2)情況下,當I<12基矢維數(shù)變小,如I=10時,基矢維數(shù)為1513;I=0時,只有165維.CSM中,基矢維數(shù)與ω的大小無關,單j殼和雙j殼(g7/2+d5/2)情況下,基矢維數(shù)都是1519.我們做能譜統(tǒng)計分析時,所有的基矢都考慮在內.用公式(11)和(12)擬合計算出的單j殼和雙j殼(g7/2+d5/2)下的能譜的NND分布.圖1給出了兩體相互作用為δ力時最佳擬合的Berry-Robnik參數(shù)和Brody參數(shù)分別隨自旋及推轉頻率的變化.文獻曾指出用這兩種參數(shù)表示系統(tǒng)的混沌程度數(shù)值上有一定的區(qū)別,但其定性的行為是一樣的,從圖1(a)和(b)中也可看出這一點.在這篇文章的其余部分,將只給出Brody參數(shù)值.從圖1中不難看出Berry-Robnik參數(shù)和Brody參數(shù)在單j殼情況下比在雙j殼(g7/2+d5/2)情況下數(shù)值大,這說明系統(tǒng)在雙j殼(g7/2+d5/2)時變得更規(guī)則.這是由于單j殼時,系統(tǒng)的混沌程度由科里奧利力、δ相互作用和兩體反沖項決定,而只有當兩個態(tài)的量子數(shù)j相同時,這些引起混沌的非對角元才不為0.所以當組態(tài)空間從單j殼變到雙j殼(g7/2+d5/2)時,盡管方程(5)中的非對角元會出現(xiàn),但總的非對角元數(shù)目與單j殼情況相比減少了,而基矢大小沒變,因而系統(tǒng)的混沌程度降低了.雙j殼時,另外一個引起混沌的因素是方程(5)中的非對角元.圖1也給出了單j殼和雙j殼(g7/2+d5/2)情況下不考慮這些非對角元時系統(tǒng)的混沌程度參數(shù).可以看出這時系統(tǒng)變得更規(guī)則.當我們把單j殼擴大到雙j殼(i13/2+g9/2)組態(tài)空間時,從這節(jié)最后的圖7中也可同樣看到這種現(xiàn)象.為了比較不同的兩體相互作用對系統(tǒng)混沌行為的影響,我們分析了6個粒子的兩體相互作用分別取為對力和δ力時系統(tǒng)的混沌行為.鑒于文章篇幅的原因,這里只在圖2中給出PRM中雙j殼(g7/2+d5/2)情況下兩體相互作用為對相互作用的結果,下面所給出的所有結果都是兩體相互作用取為δ力的結果.將圖2與圖1(b)比較后不難發(fā)現(xiàn),在單j情況下,這兩種相互作用給出的系統(tǒng)的混沌程度相差不大,但在雙j殼(g7/2+d5/2)情況下,當角動量較小時,存在很大的區(qū)別,角動量較大時,兩種結果較接近,而在雙j殼(g7/2+d5/2)情況下不考慮方程(5)中的非對角元時,這兩種相互作用給出的系統(tǒng)的混沌程度相差更大.但盡管它們在數(shù)值上存在一定的差別,圖2與圖1(b)給出的系統(tǒng)的混沌行為從單j到雙j殼(g7/2+d5/2)變化的定性特征是一致的,即當系統(tǒng)的組態(tài)空間從單j殼變到雙j殼(g7/2+d5/2)時,系統(tǒng)變得更規(guī)則,而在雙j殼(g7/2+d5/2)情況下不考慮方程(5)中的非對角元時,系統(tǒng)的混沌程度變得更低.圖3中給出了PRM中單j殼和雙j殼(g7/2+d5/2)情況下能譜的譜剛度隨自旋的變化.從中也可同樣得出系統(tǒng)在雙j殼(g7/2+d5/2)比在單j殼時規(guī)則,且方程(5)中非對角元的出現(xiàn)降低了系統(tǒng)的混沌程度.通過固定其他參數(shù),改變轉動慣量J的值,我們討論了轉動慣量對系統(tǒng)混沌程度的影響.文獻在單j殼空間中研究了這種影響,結果表明只有當轉動慣量較小時,隨自旋值增大,系統(tǒng)的混沌程度降低,而當轉動慣量較大時,這結論則不一定成立,甚至會出現(xiàn)相反的趨勢.在雙j殼(g7/2+d5/2)情況下,我們也分析了轉動慣量對系統(tǒng)混沌程度的影響,結果在圖4(a)中給出.從中可以看出,當轉動慣量J=8和24?2MeV-1,角動量較大時,系統(tǒng)的混沌程度隨自旋值的增大而降低,而當轉動慣量J=72和216?2MeV-1時,卻出現(xiàn)相反的趨勢.當把單j殼擴大到雙j殼(i13/2+g9/2)時,從圖4(b)中也可看出,只有當轉動慣量J=8?2MeV-1,系統(tǒng)的混沌程度隨自旋值的增大而降低;當轉動慣量J=24?2MeV-1時,系統(tǒng)的混沌程度隨自旋變化不明顯;而當轉動慣量J=72,216和648?2MeV-1時系統(tǒng)的混沌程度卻隨自旋值的增大而增大.圖5給出了雙j殼(g7/2+d5/2)情況下,對于不同的與形變有關的能量參數(shù)κ,系統(tǒng)的混沌程度隨自旋和推轉頻率的變化.從中不難看出當κ增大時,系統(tǒng)的混沌程度降低,隨自旋增大,系統(tǒng)的混沌程度出現(xiàn)收斂行為.而PRM中的這種收斂要比CSM中的快.在雙j殼(i13/2+g9/2)情況下,從圖6中也可看到這一點.與文獻中對應的單j情況的結果相比發(fā)現(xiàn),PRM中,圖5(a)與單j殼的結果在角動量較小時有很大的差別,而圖5(b)與單j殼的結果卻較接近.圖6(a)與(b)與單j殼情況下相比,其差別是很明顯的.我們現(xiàn)在把單j殼的組態(tài)空間擴大到雙j殼(i13/2+g9/2).在單j殼和雙j殼(g7/2+d5/2)情況下,PRM和CSM的能譜是通過方程(1)中哈密頓量的精確對角化獲得,而在雙j殼(i13/2+g9/2)情況下,對組態(tài)空間采取了能量截斷.在計算中,對應于價核子的組態(tài)能量E=18.5MeV和E=19.0MeV,當角動量較大時,基矢維數(shù)分別為1667和2047.CSM中,基矢維數(shù)與ω的大小無關,對應于兩種不同的能量截斷,基矢維數(shù)保持1667和2047不變.圖7給出了雙j殼(i13/2+g9/2)情況下Brody參數(shù)隨自旋和推轉頻率的變化.將圖1和圖7比較后不難發(fā)現(xiàn)當把單j殼(i13/2)的組態(tài)空間擴大到雙j殼(i13/2+g9/2)時,系統(tǒng)的混沌程度變化較小.這是由于在雙j殼(i13/2+g9/2)情況下,組態(tài)空間變大,而原來的單j殼(i13/2)的組態(tài)空間依然存在,同時方程(5)中的非對角元也會出現(xiàn),所有