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熱力學(xué)考慮均勻系,含有k
個(gè)組元,引入k個(gè)化學(xué)參量,選T,p,n1
,…,nk為狀態(tài)參量Euler定理:則此函數(shù)稱為的m
次齊函數(shù)一偏摩爾量本節(jié)要求:①理解偏摩爾量的概念;②掌握多元均勻開系的熱力學(xué)基本方程
體積、內(nèi)能和熵都是各組元摩爾數(shù)的一次齊函數(shù)其中分別為i組元的偏摩爾體積、偏摩爾內(nèi)能和偏摩爾熵.同理,可定義偏摩爾焓hi
、偏摩爾自由能fi
和偏摩爾吉布斯函數(shù)ui.ui也稱為i
組元的化學(xué)勢(shì)。討論:
(1)系統(tǒng)某一偏摩爾量的物理意義是:在保持溫度、壓強(qiáng)及其它摩爾數(shù)不變的條件下,增加1摩爾的i
組元物質(zhì)時(shí)系統(tǒng)該廣延量的增加量。(2)系統(tǒng)的所有偏摩爾量都是強(qiáng)度量,系統(tǒng)中第i個(gè)組元的某個(gè)偏摩爾量屬于本組元的性質(zhì)。(3)多元系中一個(gè)組元的偏摩爾量與該組元作為純物質(zhì)的摩爾量不同。摩爾量只是T,p
的函數(shù),偏摩爾量不僅是T,p,而且是各組元的濃度的函數(shù)。(4)在各偏摩爾量中,偏摩爾吉布斯函數(shù)即化學(xué)勢(shì)對(duì)研究相變和化學(xué)反應(yīng)有特別重要的作用。若是單元系,則有或單元系的化學(xué)勢(shì)等于1摩爾吉布斯函數(shù),它僅是溫度和壓強(qiáng)的函數(shù)。二多元均勻開系的熱力學(xué)基本方程
設(shè)有種組元,則,求其全微分得
偏摩爾數(shù)的下標(biāo)指全部組元,指除組元外的其余組元。所有組元的摩爾數(shù)不變即閉系時(shí)有
,考慮到
利用定義,可將上式分別化為:討論:(1)化學(xué)勢(shì)的其它表示方法(注意選用獨(dú)立變量的不同)(2)對(duì)求全微分得與比較,有此式稱為吉布斯關(guān)系,它指出在k+2
個(gè)強(qiáng)度量之間存在著一個(gè)關(guān)系,故只有k+1
個(gè)是獨(dú)立的.(3)由可知,當(dāng)選取為狀態(tài)參量時(shí),是特性函數(shù).(4)考慮αβ兩相,k
個(gè)組元,熱平衡和力學(xué)平衡條件已滿足,發(fā)生一個(gè)虛變動(dòng),以分別表示兩相中組元物質(zhì)的量的改變.多元系的相平衡條件若系統(tǒng)不滿足相平衡條件,則相變朝著使方向進(jìn)行.表征包含k個(gè)組元和φ
個(gè)相的多元復(fù)相系,在平衡態(tài)時(shí)有幾個(gè)獨(dú)立的狀態(tài)參量,即有幾個(gè)自由度.系統(tǒng)是否達(dá)到熱動(dòng)平衡是由強(qiáng)度量(T,p,)決定的描述每一相只要k+1個(gè)強(qiáng)度量變量,描述φ
相則需φ(
k+1)個(gè)f=(k+1)φ
-(k+2)(φ
-1)f=k+2–φ
吉布斯相律φ(
k+1)個(gè)變量并不獨(dú)立,滿足約束條件說明:(1)因,所以,即多元系共存的相數(shù)不能超過其組元數(shù)加2。(2)相律表達(dá)式中的2可認(rèn)為是代表溫度與壓強(qiáng)兩變量。對(duì)于更復(fù)雜情況,如有電磁現(xiàn)象,還要增加電磁變量等。(3)在上面的討論中,假定每一相都有k
個(gè)組元。如果某一相的組元少一個(gè),但是自由度不變。因而k
應(yīng)理解為系統(tǒng)的總組元數(shù),而不是每一相的組元數(shù)。舉例:(1)單元系
k
=1:
φ
=1,f
=2,單元單相系,兩個(gè)獨(dú)立變量;
φ
=2,f
=1,單元雙相系,兩相平衡時(shí),有一個(gè)參量可獨(dú)立變化;
φ
=3,f
=0,單元三相系,無狀態(tài)參量獨(dú)立變化,即三相點(diǎn)。(2)二元系k=2:
φ
=1,f=3,如鹽水,三個(gè)獨(dú)立變量,可選溫度、壓強(qiáng)和濃度;
φ
=2,f=2,鹽水和水的蒸氣處于平衡,兩個(gè)獨(dú)立變量;
φ
=3,f
=1,鹽水中冰的析出,一個(gè)狀態(tài)參量;
φ
=4,f=0,飽和蒸氣、鹽水、冰和結(jié)晶鹽共存,即四相點(diǎn)。隨低溫技術(shù)的發(fā)展,急需解決①是否可以無限制地降溫?低溫有無極限?②低溫物質(zhì)有哪些性質(zhì)?正是為了解決這些問題,需要一條獨(dú)立于第零、第一、二定律的新定律。一熱力學(xué)第三定律的文字?jǐn)⑹黾皵?shù)學(xué)表示:1能斯特定理:凝聚系的熵在等溫過程中的改變隨絕對(duì)溫度趨于零而趨于零,與系統(tǒng)的體積、壓強(qiáng)無關(guān),即2絕對(duì)零度不可達(dá)到原理:不可能使一個(gè)物體冷卻到絕對(duì)零度的溫度。兩種說法等效
等溫等壓過程中一個(gè)化學(xué)反應(yīng)的親和勢(shì)A:能斯特定理是通過對(duì)低溫化學(xué)反應(yīng)的分析引出的低溫下兩個(gè)判據(jù)等效的等溫過程
suppose應(yīng)用羅畢塔法則:TΔGΔH等溫等容過程:ΔH→ΔU;ΔG
→ΔF即可二級(jí)相變與愛倫費(fèi)斯特方程特征:相變時(shí)兩相的化學(xué)勢(shì)和化學(xué)勢(shì)的一階偏導(dǎo)數(shù)連續(xù),化學(xué)勢(shì)的二階偏導(dǎo)數(shù)存在突變.表現(xiàn)在相變點(diǎn)上兩相的定壓比熱,定壓膨脹系數(shù)和等溫壓縮系數(shù)均不相等。n級(jí)相變:相變時(shí)兩相的化學(xué)勢(shì)和化學(xué)勢(shì)的一階,二級(jí),直到
n-1級(jí)偏導(dǎo)數(shù)都連續(xù),但化學(xué)勢(shì)的n階偏導(dǎo)數(shù)存在突變.(突變?yōu)橛邢蓿┻B續(xù)相變:在
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