彈性力學(xué)基礎(chǔ)：內(nèi)力計(jì)算：應(yīng)變能與卡氏第二定理

彈性力學(xué)基礎(chǔ)：內(nèi)力計(jì)算：應(yīng)變能與卡氏第二定理1彈性力學(xué)概述1.1彈性力學(xué)的基本概念彈性力學(xué)是固體力學(xué)的一個(gè)分支，主要研究彈性體在外力作用下的變形和應(yīng)力分布。它基于連續(xù)介質(zhì)力學(xué)的基本假設(shè)，即材料可以被視為連續(xù)的、無間隙的介質(zhì)，其內(nèi)部的物理性質(zhì)是連續(xù)變化的。彈性力學(xué)的核心在于理解和預(yù)測(cè)材料在不同載荷條件下的行為，這對(duì)于工程設(shè)計(jì)和材料科學(xué)至關(guān)重要。1.1.1彈性體彈性體是指在外力作用下能夠發(fā)生變形，當(dāng)外力去除后，能夠恢復(fù)到原來形狀的物體。這種恢復(fù)原狀的能力是由于材料內(nèi)部的彈性力，它試圖使物體回到其自然狀態(tài)。1.1.2應(yīng)力與應(yīng)變應(yīng)力（Stress）：?jiǎn)挝幻娣e上的內(nèi)力，通常用符號(hào)σ表示。在彈性力學(xué)中，應(yīng)力可以分為正應(yīng)力（σ）和切應(yīng)力（τ）。應(yīng)變（Strain）：物體在外力作用下發(fā)生的變形程度，通常用符號(hào)ε表示。應(yīng)變也有正應(yīng)變和切應(yīng)變之分。1.1.3彈性模量彈性模量是描述材料彈性性質(zhì)的重要參數(shù)，包括：-楊氏模量（Young’sModulus）：描述材料在拉伸或壓縮時(shí)的彈性性質(zhì)，定義為正應(yīng)力與正應(yīng)變的比值。-剪切模量（ShearModulus）：描述材料在剪切作用下的彈性性質(zhì)，定義為切應(yīng)力與切應(yīng)變的比值。-泊松比（Poisson’sRatio）：描述材料在橫向和縱向變形之間的關(guān)系，定義為橫向應(yīng)變與縱向應(yīng)變的絕對(duì)值比。1.2材料的彈性性質(zhì)材料的彈性性質(zhì)可以通過實(shí)驗(yàn)測(cè)定，其中最常見的是拉伸試驗(yàn)。在拉伸試驗(yàn)中，材料樣品被拉伸，同時(shí)測(cè)量其長(zhǎng)度變化和所施加的力。通過這些數(shù)據(jù)，可以繪制出應(yīng)力-應(yīng)變曲線，從而確定材料的彈性模量和泊松比。1.2.1應(yīng)力-應(yīng)變曲線應(yīng)力-應(yīng)變曲線是描述材料在受力時(shí)應(yīng)力與應(yīng)變之間關(guān)系的圖形。曲線的初始直線段表示材料的彈性范圍，在此范圍內(nèi)，應(yīng)力與應(yīng)變成正比，遵循胡克定律。曲線的斜率即為材料的楊氏模量。1.2.2胡克定律胡克定律是彈性力學(xué)中的基本定律，它指出，在彈性范圍內(nèi)，應(yīng)力與應(yīng)變成正比，即：σ其中，σ是應(yīng)力，ε是應(yīng)變，E是楊氏模量。1.2.3彈性極限與塑性變形彈性極限：材料在彈性范圍內(nèi)所能承受的最大應(yīng)力。超過彈性極限，材料將發(fā)生塑性變形，即變形不再完全可逆。塑性變形：當(dāng)應(yīng)力超過彈性極限時(shí)，材料發(fā)生的不可逆變形。這種變形會(huì)導(dǎo)致材料的永久性形狀改變。1.2.4彈性常數(shù)在多軸應(yīng)力狀態(tài)下，需要使用更復(fù)雜的彈性常數(shù)來描述材料的彈性行為，如彈性矩陣。彈性矩陣包含了材料在不同方向上的彈性模量和泊松比，用于計(jì)算多軸應(yīng)力狀態(tài)下的應(yīng)變。1.2.5實(shí)例：計(jì)算材料的楊氏模量假設(shè)在一次拉伸試驗(yàn)中，一個(gè)直徑為10mm、長(zhǎng)度為100mm的圓柱形材料樣品在受到1000N的拉力時(shí)，長(zhǎng)度增加了0.5mm。我們可以使用以下公式計(jì)算楊氏模量：E其中，F(xiàn)是施加的力，A是樣品的橫截面積，ΔL是長(zhǎng)度變化，L是樣品的原始長(zhǎng)度。#計(jì)算楊氏模量的Python代碼示例

#定義變量

F=1000#施加的力，單位：牛頓

d=10#直徑，單位：毫米

L=100#長(zhǎng)度，單位：毫米

delta_L=0.5#長(zhǎng)度變化，單位：毫米

#計(jì)算橫截面積

A=(d/2)**2*3.14159

#計(jì)算應(yīng)變

epsilon=delta_L/L

#計(jì)算應(yīng)力

sigma=F/A

#計(jì)算楊氏模量

E=sigma/epsilon

#輸出結(jié)果

print(f"楊氏模量為：{E:.2f}GPa")這段代碼首先定義了試驗(yàn)中的關(guān)鍵參數(shù)，然后計(jì)算了橫截面積、應(yīng)變、應(yīng)力，并最終計(jì)算出了楊氏模量。通過這種方式，我們可以從實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)中提取材料的關(guān)鍵彈性性質(zhì)。1.3總結(jié)彈性力學(xué)是研究材料在外力作用下變形和應(yīng)力分布的科學(xué)，其核心概念包括彈性體、應(yīng)力、應(yīng)變、彈性模量和泊松比。通過拉伸試驗(yàn)和應(yīng)力-應(yīng)變曲線，可以測(cè)定材料的彈性極限和塑性變形點(diǎn)，而胡克定律則提供了在彈性范圍內(nèi)應(yīng)力與應(yīng)變之間的線性關(guān)系。理解和掌握這些基本概念對(duì)于工程師和材料科學(xué)家來說至關(guān)重要，它們是設(shè)計(jì)和分析結(jié)構(gòu)的基礎(chǔ)。2彈性力學(xué)基礎(chǔ)：內(nèi)力與應(yīng)力分析2.1內(nèi)力的定義與計(jì)算在彈性力學(xué)中，內(nèi)力是指物體內(nèi)部各部分之間相互作用的力，這些力是由于外力作用于物體上，導(dǎo)致物體內(nèi)部產(chǎn)生變形而產(chǎn)生的。內(nèi)力可以分為正應(yīng)力和剪應(yīng)力，它們分別對(duì)應(yīng)于拉伸或壓縮和剪切變形。2.1.1正應(yīng)力正應(yīng)力（σ）是垂直于截面的力，其計(jì)算公式為：σ其中，F(xiàn)是作用在截面上的力，A是截面的面積。2.1.2剪應(yīng)力剪應(yīng)力（τ）是平行于截面的力，其計(jì)算公式為：τ其中，V是作用在截面上的剪力，A是截面的面積。2.1.3示例假設(shè)有一個(gè)截面積為100?mm2的桿件，受到#定義變量

force=1000#拉力，單位：N

area=100#截面積，單位：mm^2

#將截面積轉(zhuǎn)換為m^2

area_m2=area*1e-6

#計(jì)算正應(yīng)力

normal_stress=force/area_m2

#輸出結(jié)果

print("正應(yīng)力為：",normal_stress,"Pa")2.2應(yīng)力張量與主應(yīng)力在三維空間中，應(yīng)力狀態(tài)可以用一個(gè)二階張量來描述，稱為應(yīng)力張量。應(yīng)力張量可以表示為：σ其中，σxx、σyy、σzz分別是x、y、z方向的正應(yīng)力，而σ主應(yīng)力是應(yīng)力張量的特征值，它們是在沒有剪應(yīng)力的方向上的應(yīng)力。主應(yīng)力可以通過求解應(yīng)力張量的特征值問題來獲得。2.2.1示例假設(shè)有一個(gè)應(yīng)力張量：σ我們可以通過求解其特征值來找到主應(yīng)力。importnumpyasnp

#定義應(yīng)力張量

stress_tensor=np.array([[100,50,0],

[50,150,0],

[0,0,0]])

#計(jì)算特征值，即主應(yīng)力

principal_stresses=np.linalg.eigvals(stress_tensor)

#輸出主應(yīng)力

print("主應(yīng)力為：",principal_stresses,"Pa")在彈性力學(xué)中，理解和計(jì)算內(nèi)力與應(yīng)力是分析結(jié)構(gòu)響應(yīng)和設(shè)計(jì)安全結(jié)構(gòu)的基礎(chǔ)。通過上述示例，我們可以看到如何從基本原理出發(fā)，使用簡(jiǎn)單的數(shù)學(xué)工具來解決實(shí)際問題。在更復(fù)雜的情況下，可能需要使用數(shù)值方法或有限元分析來求解應(yīng)力分布。3應(yīng)變能的概念3.1應(yīng)變能的定義在彈性力學(xué)中，當(dāng)物體受到外力作用而發(fā)生變形時(shí)，物體內(nèi)部會(huì)產(chǎn)生一種能量，這種能量被稱為應(yīng)變能。應(yīng)變能是物體在變形過程中儲(chǔ)存的能量，它與物體的變形程度、材料性質(zhì)以及外力的大小和分布有關(guān)。應(yīng)變能的定義可以表述為：應(yīng)變能是物體在彈性變形過程中，外力對(duì)物體做功所轉(zhuǎn)換成的內(nèi)能，它儲(chǔ)存在物體的變形中，當(dāng)外力去除后，這部分能量可以轉(zhuǎn)化為動(dòng)能或做其他形式的能量釋放。應(yīng)變能的單位通常為焦耳（J），在國(guó)際單位制中，1焦耳等于1牛頓·米（N·m）。3.2應(yīng)變能的計(jì)算方法應(yīng)變能的計(jì)算可以通過多種方法進(jìn)行，其中最常用的是基于應(yīng)力-應(yīng)變關(guān)系的計(jì)算。在彈性范圍內(nèi)，應(yīng)力與應(yīng)變之間遵循胡克定律，即應(yīng)力與應(yīng)變成正比。對(duì)于一個(gè)一維的彈性桿件，其應(yīng)變能可以通過以下公式計(jì)算：U其中：-U是應(yīng)變能。-σ是應(yīng)力。-ε是應(yīng)變。-A是橫截面積。-dx是微元長(zhǎng)度。-L在三維情況下，應(yīng)變能的計(jì)算更為復(fù)雜，需要考慮所有方向上的應(yīng)力和應(yīng)變。對(duì)于一個(gè)體積為V的物體，其應(yīng)變能可以表示為：U其中：-σij是應(yīng)力張量的分量。-εij是應(yīng)變張量的分量。3.2.1示例：計(jì)算一維彈性桿的應(yīng)變能假設(shè)我們有一根長(zhǎng)度為1米、橫截面積為0.01平方米的彈性桿，材料的彈性模量為200GPa。當(dāng)桿兩端受到1000N的拉力時(shí)，計(jì)算其應(yīng)變能。3.2.1.1數(shù)據(jù)樣例材料的彈性模量E桿的長(zhǎng)度L桿的橫截面積A外力F3.2.1.2計(jì)算過程首先，根據(jù)胡克定律計(jì)算桿的應(yīng)變：ε然后，計(jì)算應(yīng)力：σ最后，根據(jù)應(yīng)變能的定義計(jì)算應(yīng)變能：U3.2.1.3Python代碼示例#定義變量

E=200e9#彈性模量，單位：N/m^2

L=1#桿的長(zhǎng)度，單位：m

A=0.01#橫截面積，單位：m^2

F=1000#外力，單位：N

#計(jì)算應(yīng)變

epsilon=F/(E*A)

#計(jì)算應(yīng)力

sigma=E*epsilon

#計(jì)算應(yīng)變能

U=0.5*sigma*epsilon*A*L

#輸出結(jié)果

print("應(yīng)變能U=",U,"J")3.2.2解釋在上述代碼中，我們首先定義了彈性模量、桿的長(zhǎng)度、橫截面積和外力的值。然后，根據(jù)胡克定律計(jì)算了應(yīng)變和應(yīng)力。最后，使用應(yīng)變能的公式計(jì)算了應(yīng)變能，并輸出了結(jié)果。這個(gè)例子展示了如何在給定材料和外力條件下，計(jì)算一個(gè)簡(jiǎn)單一維彈性桿的應(yīng)變能。以上內(nèi)容詳細(xì)介紹了應(yīng)變能的概念、計(jì)算方法，并通過一個(gè)具體的Python代碼示例展示了如何計(jì)算一維彈性桿的應(yīng)變能。這不僅加深了對(duì)應(yīng)變能理論的理解，也提供了實(shí)際計(jì)算的指導(dǎo)。4卡氏第二定理介紹4.1卡氏第二定理的數(shù)學(xué)表達(dá)卡氏第二定理，也稱為卡氏定理的第二部分，是彈性力學(xué)中用于計(jì)算結(jié)構(gòu)在給定載荷下的位移的重要工具。該定理的數(shù)學(xué)表達(dá)基于能量原理，具體表達(dá)如下：假設(shè)一個(gè)彈性體在載荷P作用下產(chǎn)生位移u，則在該載荷作用下的應(yīng)變能U可以通過以下積分表達(dá)：U其中，σij是應(yīng)力張量，εi卡氏第二定理指出，如果在結(jié)構(gòu)的某一點(diǎn)施加單位載荷，那么該點(diǎn)的位移u等于在相同載荷作用下，整個(gè)結(jié)構(gòu)的應(yīng)變能U對(duì)施加載荷P的偏導(dǎo)數(shù)：u4.1.1示例考慮一個(gè)簡(jiǎn)單的梁，長(zhǎng)度為L(zhǎng)，截面為矩形，寬度為b，高度為h。梁的一端固定，另一端自由，受到垂直于梁軸線的集中力P的作用。我們可以通過卡氏第二定理計(jì)算梁端部的垂直位移。首先，計(jì)算梁在集中力P作用下的應(yīng)變能U。對(duì)于梁的彎曲問題，應(yīng)變能可以簡(jiǎn)化為：U其中，E是彈性模量，I是截面慣性矩，u是梁的位移函數(shù)，x是沿梁長(zhǎng)度的坐標(biāo)。對(duì)于簡(jiǎn)單的梁?jiǎn)栴}，位移函數(shù)u可以通過歐拉-伯努利梁理論求解。假設(shè)梁的端部位移為uL，則應(yīng)變能U對(duì)集中力P?由于u是P的函數(shù)，我們可以通過求解梁的微分方程來找到u與P的關(guān)系，然后計(jì)算上述偏導(dǎo)數(shù)，從而得到梁端部的垂直位移。4.2卡氏第二定理的物理意義卡氏第二定理的物理意義在于，它提供了一種通過能量方法來計(jì)算結(jié)構(gòu)位移的途徑。在實(shí)際工程應(yīng)用中，直接計(jì)算結(jié)構(gòu)在復(fù)雜載荷下的位移可能非常困難，尤其是當(dāng)結(jié)構(gòu)的幾何形狀和材料屬性復(fù)雜時(shí)。卡氏第二定理提供了一種替代方法，通過計(jì)算結(jié)構(gòu)在給定載荷下的應(yīng)變能，然后對(duì)這個(gè)能量進(jìn)行微分，就可以得到結(jié)構(gòu)的位移。這種能量方法不僅適用于線性彈性材料，也適用于非線性材料和幾何非線性問題。因此，卡氏第二定理在結(jié)構(gòu)工程、機(jī)械工程和材料科學(xué)等領(lǐng)域有著廣泛的應(yīng)用。4.2.1示例考慮一個(gè)復(fù)雜的三維結(jié)構(gòu)，如橋梁或飛機(jī)機(jī)翼。直接計(jì)算結(jié)構(gòu)在風(fēng)載荷或重力作用下的位移可能非常復(fù)雜，需要大量的計(jì)算資源。然而，通過卡氏第二定理，我們可以通過計(jì)算結(jié)構(gòu)在這些載荷作用下的應(yīng)變能，然后對(duì)這個(gè)能量進(jìn)行微分，來間接計(jì)算結(jié)構(gòu)的位移。這種方法在有限元分析中尤為常見，因?yàn)樗梢院?jiǎn)化計(jì)算過程，提高計(jì)算效率。在實(shí)際應(yīng)用中，卡氏第二定理通常與數(shù)值方法結(jié)合使用，如有限元法或邊界元法，來求解復(fù)雜的結(jié)構(gòu)力學(xué)問題。通過將結(jié)構(gòu)離散成多個(gè)小單元，然后在每個(gè)單元上應(yīng)用卡氏第二定理，可以得到整個(gè)結(jié)構(gòu)的位移分布。這種方法不僅適用于靜態(tài)載荷，也適用于動(dòng)態(tài)載荷，如振動(dòng)或沖擊載荷。總之，卡氏第二定理是彈性力學(xué)中一個(gè)強(qiáng)大的工具，它通過能量方法提供了一種計(jì)算結(jié)構(gòu)位移的有效途徑，尤其適用于復(fù)雜結(jié)構(gòu)和非線性問題的分析。5應(yīng)變能與卡氏第二定理的應(yīng)用5.1利用應(yīng)變能求解內(nèi)力在彈性力學(xué)中，應(yīng)變能（StrainEnergy）是材料在受力作用下變形時(shí)所儲(chǔ)存的能量。當(dāng)外力作用于物體，使其發(fā)生變形，物體內(nèi)部會(huì)產(chǎn)生應(yīng)力和應(yīng)變，這些能量被儲(chǔ)存在物體內(nèi)部，形成應(yīng)變能。應(yīng)變能的計(jì)算對(duì)于理解結(jié)構(gòu)的穩(wěn)定性、預(yù)測(cè)材料的疲勞壽命以及在工程設(shè)計(jì)中優(yōu)化結(jié)構(gòu)至關(guān)重要。5.1.1應(yīng)變能的計(jì)算公式應(yīng)變能U可以通過以下公式計(jì)算：U其中，σ是應(yīng)力張量，ε是應(yīng)變張量，V是物體的體積。在簡(jiǎn)單的情況下，對(duì)于一維拉伸或壓縮，應(yīng)變能可以簡(jiǎn)化為：U其中，F(xiàn)是作用力，Δ是位移。5.1.2應(yīng)變能求解內(nèi)力的步驟確定外力和位移：首先，需要知道作用在結(jié)構(gòu)上的外力以及結(jié)構(gòu)的位移。計(jì)算應(yīng)變能：使用上述公式計(jì)算結(jié)構(gòu)在給定外力下的應(yīng)變能。應(yīng)用卡氏第二定理：卡氏第二定理（Castigliano’sSecondTheorem）指出，如果結(jié)構(gòu)的應(yīng)變能U是位移Δ的函數(shù)，那么對(duì)U關(guān)于Δ求偏導(dǎo)數(shù)，得到的結(jié)果就是作用在該位移方向上的力F。F5.1.3示例：計(jì)算一維桿件的內(nèi)力假設(shè)有一根長(zhǎng)度為L(zhǎng)，截面積為A，彈性模量為E的桿件，兩端分別受到拉力F和F′的作用，其中F′是已知的，而F是未知的。桿件的總伸長(zhǎng)量為5.1.3.1步驟1：確定外力和位移已知F′，Δ，L，A，E5.1.3.2步驟2：計(jì)算應(yīng)變能應(yīng)變能U可以通過以下公式計(jì)算：U5.1.3.3步驟3：應(yīng)用卡氏第二定理對(duì)U關(guān)于Δ求偏導(dǎo)數(shù)，但在這里，我們直接對(duì)U關(guān)于F求導(dǎo)，因?yàn)棣な荈的函數(shù)。得到的結(jié)果就是作用在桿件上的力F：F由于Δ=FLF5.1.4Python代碼示例#導(dǎo)入必要的庫

importnumpyasnp

#定義參數(shù)

L=1.0#桿件長(zhǎng)度，單位：米

A=0.01#截面積，單位：平方米

E=200e9#彈性模量，單位：帕斯卡

Delta=0.001#伸長(zhǎng)量，單位：米

#計(jì)算內(nèi)力

F=(A*E*Delta)/L

#輸出結(jié)果

print(f"計(jì)算得到的內(nèi)力F為：{F}牛頓")5.2卡氏第二定理在工程問題中的應(yīng)用卡氏第二定理不僅適用于一維問題，也廣泛應(yīng)用于多維和復(fù)雜結(jié)構(gòu)的分析中。在工程設(shè)計(jì)中，它可以幫助工程師預(yù)測(cè)結(jié)構(gòu)在不同載荷下的響應(yīng)，優(yōu)化設(shè)計(jì)以減少應(yīng)力集中，提高結(jié)構(gòu)的效率和安全性。5.2.1應(yīng)用場(chǎng)景橋梁設(shè)計(jì)：通過計(jì)算不同載荷下橋梁的應(yīng)變能，可以預(yù)測(cè)橋梁的變形和內(nèi)力分布，從而優(yōu)化設(shè)計(jì)，確保橋梁的穩(wěn)定性和安全性。機(jī)械零件優(yōu)化：在設(shè)計(jì)機(jī)械零件時(shí)，通過分析零件在工作載荷下的應(yīng)變能，可以識(shí)別應(yīng)力集中的區(qū)域，進(jìn)行設(shè)計(jì)修改，以提高零件的壽命和性能。5.2.2示例：橋梁的內(nèi)力分析假設(shè)一座橋梁在某一載荷作用下，其應(yīng)變能U可以表示為橋梁中點(diǎn)位移Δ的函數(shù)：U其中，k是橋梁的剛度系數(shù)。5.2.2.1步驟1：確定應(yīng)變能函數(shù)已知UΔ5.2.2.2步驟2：應(yīng)用卡氏第二定理對(duì)UΔ關(guān)于Δ求偏導(dǎo)數(shù)，得到的結(jié)果就是作用在橋梁中點(diǎn)的力FF5.2.2.3Python代碼示例#導(dǎo)入必要的庫

importnumpyasnp

#定義參數(shù)

k=1e6#剛度系數(shù)，單位：牛頓/米

Delta=0.005#位移，單位：米

#計(jì)算內(nèi)力

F=k*Delta

#輸出結(jié)果

print(f"計(jì)算得到的橋梁中點(diǎn)內(nèi)力F為：{F}牛頓")通過上述步驟和示例，我們可以看到應(yīng)變能與卡氏第二定理在工程問題中的應(yīng)用，它們?yōu)楣こ處熖峁┝艘环N有效的方法來分析和優(yōu)化結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)。6實(shí)例分析與計(jì)算6.1簡(jiǎn)單結(jié)構(gòu)的應(yīng)變能計(jì)算在彈性力學(xué)中，應(yīng)變能（StrainEnergy）是材料在受力作用下變形時(shí)所儲(chǔ)存的能量。對(duì)于簡(jiǎn)單結(jié)構(gòu)，如直桿、梁或圓柱，應(yīng)變能的計(jì)算可以通過基本的力學(xué)公式來完成。應(yīng)變能的計(jì)算對(duì)于理解結(jié)構(gòu)的穩(wěn)定性、預(yù)測(cè)結(jié)構(gòu)的響應(yīng)以及在設(shè)計(jì)中考慮能量吸收至關(guān)重要。6.1.1直桿的應(yīng)變能考慮一根長(zhǎng)度為L(zhǎng)，截面積為A，彈性模量為E的直桿，當(dāng)它受到軸向力P的作用時(shí)，其應(yīng)變能U可以通過以下公式計(jì)算：U其中，Δ是直桿的軸向變形量，可以通過胡克定律計(jì)算得到。6.1.2梁的應(yīng)變能對(duì)于梁的彎曲變形，應(yīng)變能可以通過以下公式計(jì)算：U其中，Mx是梁在位置x處的彎矩，wx是梁在位置x處的撓度，6.1.3示例：直桿的應(yīng)變能計(jì)算假設(shè)我們有一根鋼制直桿，其長(zhǎng)度L=2米，截面積A=100平方毫米，彈性模量#定義參數(shù)

L=2.0#直桿長(zhǎng)度，單位：米

A=100e-6#截面積，單位：平方米

E=200e9#彈性模量，單位：帕斯卡

P=1000#軸向力，單位：牛頓

#計(jì)算應(yīng)變能

U=0.5*(P**2*L)/(A*E)

print(f"直桿的應(yīng)變能為：{U:.6f}焦耳")6.1.4示例：梁的應(yīng)變能計(jì)算考慮一根簡(jiǎn)支梁，長(zhǎng)度為L(zhǎng)=4米，截面慣性矩I=1000平方毫米，彈性模量首先，我們需要計(jì)算梁在任意位置x處的彎矩Mx和撓度wMw然后，將彎矩和撓度的表達(dá)式代入應(yīng)變能的積分公式中進(jìn)行計(jì)算。importnumpyasnp

#定義參數(shù)

L=4.0#梁長(zhǎng)度，單位：米

I=1000e-8#截面慣性矩，單位：平方米

E=200e9#彈性模量，單位：帕斯卡

q=1000#均布荷載，單位：牛頓/米

#定義彎矩和撓度函數(shù)

defM(x):

return0.5*q*x*(L-x)

defw(x):

return(q*x**4)/(8*E*I)-(q*L*x**3)/(6*E*I)+(q*L**2*x**2)/(24*E*I)

#計(jì)算應(yīng)變能

U=0.5*np.trapz([M(x)*w(x)forxinnp.linspace(0,L,1000)],dx=0.004)

print(f"梁的應(yīng)變能為：{U:.6f}焦耳")6.2應(yīng)用卡氏第二定理解復(fù)雜問題卡氏第二定理（Castigliano’sSecondTheorem）