（建筑工程管理）工程熱力學(xué)復(fù)習(xí)題

1.狀態(tài)量（參數(shù)）與過(guò)程量有什么不同？常用的狀態(tài)參數(shù)哪內(nèi)能、熵、焓是狀態(tài)量，狀態(tài)量是對(duì)應(yīng)每一狀態(tài)的（狀態(tài)量是描 過(guò)程的物理量）溫度是可以直接測(cè)定的，壓強(qiáng)和體積是接測(cè)定的。2.寫出狀態(tài)參數(shù)中的一個(gè)直接測(cè)量量和一個(gè)不可測(cè)量量；寫可逆時(shí)這種功如何計(jì)算。4.定壓、定溫、絕熱和定容四種典型的熱力過(guò)程，其多變指5.試述膨脹功、技術(shù)功和流動(dòng)功的意義及關(guān)系，并將可逆過(guò)程的膨脹功和技術(shù)功表示在圖上。膨脹功是系統(tǒng)由于體積變化對(duì)外所作的功；軸膨脹功是系統(tǒng)由于體積變化對(duì)外所作的功；軸力設(shè)備（開口系統(tǒng)）時(shí)，熱力設(shè)備與外界交換的機(jī)械功(由于這個(gè)機(jī)械工通常是通過(guò)轉(zhuǎn)動(dòng)的軸輸入、輸出，所以功);流動(dòng)功是推動(dòng)工質(zhì)進(jìn)行宏觀位移所做的功。6.熱力學(xué)第一定律和第二定律的實(shí)質(zhì)分別是什么？寫出各自的數(shù)學(xué)表達(dá)式。簡(jiǎn)單可壓縮系統(tǒng)與外界只有準(zhǔn)靜容積變化功(膨脹功或壓縮功)的8.試述可逆過(guò)程的特征及實(shí)現(xiàn)可逆過(guò)程的條件。不留下任何痕跡，則這一過(guò)程稱為可逆過(guò)程。負(fù)號(hào)。對(duì)于一個(gè)開放系統(tǒng)，熵的變化可分為兩部分系統(tǒng)與外界交換熱量而引起的熵變，吸熱為正，部分則是熵產(chǎn)，表示由于過(guò)程中的不可逆因素引逆時(shí)為零，不可逆時(shí)為正，不能為負(fù)值。第一類永動(dòng)機(jī)是一種不需供給能量而能永遠(yuǎn)對(duì)外做功的機(jī)器。答：提高蒸汽初溫初壓、采用回?zé)嵫h(huán)、抽汽回?zé)嵫h(huán)、再熱循環(huán)和熱電聯(lián)供循環(huán)等。1.氣體吸熱后一定膨脹，熱力學(xué)能一定增加；(×)2.氣體膨脹時(shí)一定對(duì)外作功；(×)3.如果容器中氣體壓力保持不變，那么壓力表的讀數(shù)一定也4.壓力表讀值發(fā)生變化,說(shuō)明工質(zhì)的熱力狀態(tài)也發(fā)生了變化。5.由于準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程都是微小偏離平衡態(tài)的過(guò)程，故從6.第二類永動(dòng)機(jī)違反了熱力學(xué)第一和第二定律；(×)7.可逆過(guò)程一定是準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程,而準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程不一定是可逆過(guò)程。(√)8.混合氣體中容積成分較大的組分,則其摩爾成分也較大。(×)9.氣體常數(shù)與氣體的種類及所處的狀態(tài)均無(wú)關(guān)。(×)11.混合氣體中容積成分較大的組分,則其摩爾成分也較大。(√)逆(√)。14.可逆過(guò)程一定是準(zhǔn)靜態(tài)過(guò)程；(√)過(guò)程。(√)19.容器中氣體的壓力不變，則壓力表的讀數(shù)也絕對(duì)不會(huì)改變。20.水蒸氣在定溫過(guò)程前后溫度不變，則其熱力學(xué)能也不變。21.對(duì)所研究的各種熱力現(xiàn)象都可以按閉口系統(tǒng)、開孤立系統(tǒng)進(jìn)行分析，其結(jié)果與所取系統(tǒng)的形式無(wú)關(guān)。(√)22.工質(zhì)在相同的初、終態(tài)之間進(jìn)行可逆與不可逆過(guò)23.對(duì)于過(guò)熱水蒸氣，干度(×)24.膨脹功、流動(dòng)功和技術(shù)功都是與過(guò)程的路徑有關(guān)25.比體積v是廣延狀態(tài)參數(shù)。(√)27.工質(zhì)經(jīng)過(guò)一個(gè)不可逆循環(huán)后，其。(√)30.熵減少的過(guò)程是可以發(fā)生的；(√)31.孤立熱力系熵減少的過(guò)程是無(wú)法實(shí)現(xiàn)的；(√)33.工質(zhì)經(jīng)歷一個(gè)不可逆過(guò)程，它的熵不一定增大。(√)34.工質(zhì)經(jīng)歷一個(gè)絕熱不可逆過(guò)程，它的熵一定增大。(√)36.熱量不可能從低溫?zé)嵩磦飨蚋邷責(zé)嵩矗?×)38.理想氣體任意兩個(gè)狀態(tài)參數(shù)確定后，氣體的狀態(tài)40.活塞式壓氣機(jī)采用多級(jí)壓縮和級(jí)間冷卻方法可以提高它的容積效率。(√)41.濕空氣的相對(duì)濕度鹽越大，空氣中水蒸氣的含量就越大。42.濕空氣的相對(duì)濕度全愈大，其中水蒸氣分壓力也愈大。(√)43.未飽和濕空氣的干球溫度總大于濕球溫度。(√)44.兩種濕空氣的相對(duì)濕度相等，則吸收水蒸汽的能力也相等。47.理想氣體的、值與氣體的溫度有關(guān)，則它們的差值也與溫50.是熱力學(xué)第二定律表達(dá)式之一。(√)51.系統(tǒng)（工質(zhì)）進(jìn)行一膨脹過(guò)程，則該系統(tǒng)必然對(duì)外作功。53.絕熱節(jié)流的溫度效應(yīng)可用一個(gè)偏導(dǎo)數(shù)來(lái)表征，這個(gè)節(jié)流后溫度可能升高、降低或不變。(√)54.節(jié)流過(guò)程是一個(gè)不可逆過(guò)程；(√)55.絕熱加濕過(guò)程可近似地看成是濕空氣焓值不變的過(guò)程。57.飽和濕空氣中的水蒸氣處于飽和狀態(tài)，未飽和濕空58.混合氣體中的質(zhì)量成份較大的組分，其摩爾成分不大。(√)60.熱源與冷源的溫差愈大，熱效率愈高，制冷系數(shù)也愈大。62.對(duì)任意循環(huán)，它的熱效率可表示為，其中是工質(zhì)從源吸收的熱量，是工質(zhì)對(duì)低溫?zé)嵩捶懦龅臒崃俊?√)那么不可逆的必大于可逆的。(√)64.系統(tǒng)經(jīng)歷一個(gè)可逆定溫過(guò)程，由于溫度沒(méi)有變化65.工質(zhì)完成不可逆過(guò)程，其初、終態(tài)熵的變化無(wú)法計(jì)算。67.孤立系統(tǒng)熵增加，也就意味著作功能力損失。(√)68.壓縮機(jī)采用多級(jí)壓縮中間冷卻的優(yōu)點(diǎn)僅僅為了省功；(×)69.朗肯循環(huán)采用再熱后，其熱效率必定升高(×)70.提高新蒸汽的溫度、壓力和降低乏汽壓力理論上都朗肯循環(huán)的熱效率。(√)71.系統(tǒng)由某一初始狀態(tài)變化到某一終了狀態(tài)，在這72.理想氣體不論經(jīng)歷什么樣的過(guò)程，其焓的增量均可用計(jì)算。(√)73.工質(zhì)進(jìn)行一熵增大的過(guò)程之后，能夠采用絕熱過(guò)74.工質(zhì)經(jīng)歷了一個(gè)不可逆循環(huán)后，其熵改變量為零。(√)77.處于平衡狀態(tài)的熱力系，各處應(yīng)具有均勻一致的力。(√)78.穩(wěn)定流動(dòng)系統(tǒng)中，維持工質(zhì)流動(dòng)的流動(dòng)功和技術(shù)來(lái)的。(√)82.穩(wěn)定流動(dòng)系統(tǒng)與外界交換的功和熱量相等且不隨時(shí)間而變。84.由飽和水定壓加熱為干飽和蒸汽的過(guò)程，溫度不變。(√)85.要得到較高的壓力,不一定要采用多級(jí)壓縮。(×)87.有0℃以下的水蒸汽。(√)88.熱力系統(tǒng)的邊界可以是固定的，也可以是移動(dòng)的；可以是實(shí)際存在的，也可以是假想的。(√)89.多變過(guò)程即任意過(guò)程(×)。90.在相同溫度的高溫?zé)嵩春偷蜏責(zé)嵩粗g工作的卡諾92.在熱力循環(huán)中，如果工質(zhì)不向冷源放熱，則該循93.熱力學(xué)第一定律適用于任意的熱力過(guò)程，不管過(guò)逆。(√)。95.水蒸氣在定溫汽化過(guò)程前后溫度不變，其熱力96.對(duì)于不可逆過(guò)程，熱力學(xué)第一定律仍然適用。(√)。不可逆吸熱過(guò)程。后者的熵增必定大于前者的熵增?；氐皆瓲顟B(tài)其熵不變，不管循環(huán)是否可逆。(2)這種說(shuō)法有錯(cuò)誤。因?yàn)殚]口系增熵的原因有兩個(gè)，即吸熱和不可逆程未必都是不可逆過(guò)程，如等溫吸熱過(guò)程是增熵過(guò)程，同過(guò)程?？梢娫鲮匚幢夭豢赡妫豢赡嬉参幢卦鲮?。(3)這種說(shuō)法有錯(cuò)誤。熵只是狀態(tài)參數(shù)，只取決于狀態(tài)，而與如何達(dá)到程特性如何，熵的變化（）也就完全確定了。因此，在這種不可逆過(guò)程的熵增大于可逆過(guò)程的熵增。能源。2.狀態(tài)公理指出，對(duì)于簡(jiǎn)單可壓縮系，只要給定兩個(gè)相互獨(dú)立的狀態(tài)參數(shù)就可以確定它的平衡狀態(tài)。3.絕熱系是與外界無(wú)熱量交換的熱力系。熱力系。5.測(cè)得容器的表壓力，大氣壓力，則容器內(nèi)的絕對(duì)壓或壓力表）測(cè)壓計(jì)。7.熱力系在不受外界影響的條件下，系統(tǒng)的狀態(tài)能夠始終保持不變，這種狀態(tài)稱為(平衡狀態(tài))(平衡狀態(tài)還是穩(wěn)定狀態(tài))焓差為300J，則該熱力系對(duì)外界所作的技14.氧氣和氮?dú)獾幕旌蠚怏w2，壓力為0.1,其中氮?dú)獾姆秩莘e16.熵增加的過(guò)程不一定過(guò)程。多變壓縮到達(dá)同一終壓力，耗功最大的為壓縮過(guò)程，而耗功最小的為壓縮過(guò)程。19.水的定壓發(fā)生過(guò)程是由水的預(yù)熱過(guò)程,飽和水的氣化和蒸汽的過(guò)熱過(guò)程所組成。21.水在定壓加熱過(guò)程中吸收熱量成為過(guò)熱蒸汽必需種狀態(tài)的變化，即未飽和水、飽和水、濕蒸汽、及過(guò)熱蒸汽。23.露點(diǎn)是對(duì)應(yīng)于濕空氣中水蒸氣分壓力下的飽和溫度。25.水蒸氣的汽化潛熱在低溫時(shí)較小，在高溫時(shí)較作，該循環(huán)的最高制冷系數(shù)為5.06。28.如圖所示的容器，被一剛性壁分成兩部分，環(huán)。度。30.活塞式壓氣機(jī)由于存在余隙容積，壓31.熱的品位比機(jī)械能的品位(高還是低)。32.一兩級(jí)壓縮、中間冷卻壓氣機(jī)系統(tǒng)，工質(zhì)進(jìn)1.由理想氣體混合物分壓力和分容積定義可以得到D；（3.系統(tǒng)在可逆過(guò)程中與外界傳遞的熱量，其數(shù)值大小取決于；（6.對(duì)濕空氣，保持干球溫度不變的過(guò)程，若含濕量增加則為8.濕空氣在總壓力不變，干球溫度不變的條件下，濕球溫度A.愈大；B.愈??；C.不變。20.一絕熱剛體容器用隔板分成兩部分，左邊盛有高23.貯有空氣的絕熱剛性密閉容器中，安裝有電加熱24.一個(gè)橡皮氣球在太陽(yáng)下被照曬，氣球在吸熱過(guò)程26.不斷對(duì)剛性密閉容器中的汽水混合物加熱，其結(jié)1.請(qǐng)分別利用克勞休斯積分不等式、卡諾定理、孤立系統(tǒng)熵增原,不可能發(fā)生,不可能發(fā)生容質(zhì)量比熱kJ/(kg.k)，氣體常數(shù)R=0.297K壓過(guò)程中工質(zhì)內(nèi)能的改變量和對(duì)外所作的功。t1=150℃,經(jīng)可逆學(xué)能、焓及熵的變化量.（空氣作為理想氣體，其比熱容可取J/(kg.K)kJkJJ以及過(guò)程中內(nèi)能、焓、熵的變化量。圖對(duì)可逆絕熱過(guò)程1-2′,由可逆絕熱過(guò)程參數(shù)間關(guān)系可得或6.氣體在氣缸中被壓縮，氣體的熱力學(xué)能和熵的變化分別為所以該過(guò)程可以實(shí)現(xiàn)，是不可逆過(guò)程。；（；（(2)kJ(3)K(4)kJK：，，或或9.一臺(tái)活塞式壓氣機(jī)，其相對(duì)余隙容積為0.知空氣：，，。⑴或放熱.試求:1)該循環(huán)的熱效率2)該循環(huán)的放熱量3