電動(dòng)力學(xué)-選擇題填空題判斷題和問(wèn)答題2018

PAGEPAGE2《電動(dòng)力學(xué)1》隨教材復(fù)習(xí)題目一、章節(jié)內(nèi)容：第0章矢量分析第一章電磁現(xiàn)象的普遍規(guī)律第二章靜電場(chǎng)第三章靜磁場(chǎng)第四章電磁波的傳播第五章電磁波的輻射二、題型1.選擇題，填空題，判斷題、問(wèn)答題2.計(jì)算題（見(jiàn)教材例題和作業(yè)題）2018年5月第0章矢量分析一、選擇題0.1（C）A.B.C.D.0.2下列不是恒等式的為（C）A.B.C.D.0.3設(shè)為源點(diǎn)到場(chǎng)點(diǎn)的距離，的方向規(guī)定為從源點(diǎn)指向場(chǎng)點(diǎn)，則有（B）A.B.C.D.0.4位置矢量的散度等于（B）A．0B.3C.D.r0.5位置矢量的旋度等于（A）A.0B.3C.D.0.6位置矢量大小r的梯度等于（C）A.0B.C.D.0.7=？（B）A.0B.C.D.0.8=？（A）A.0B.C.D.0.9=？（其中r0）（A）A.0B.1C.rD.二、填空題0.1位置矢量的散度等于（3）。0.2位置矢量的旋度等于（0）。0.3位置矢量大小r的梯度等于（）。0.4無(wú)旋矢量場(chǎng)可以引入(標(biāo))勢(shì)來(lái)處理，無(wú)源矢量場(chǎng)可以引入(矢)勢(shì)來(lái)處理。0.5(無(wú)旋)矢量場(chǎng)可以引入標(biāo)勢(shì)來(lái)處理，(無(wú)源)矢量場(chǎng)可以引入矢勢(shì)來(lái)處理。0.6、及為常矢量，則（·▽）=（）,▽·=。三、判斷題0.1標(biāo)量場(chǎng)的梯度必為無(wú)旋場(chǎng)。（√）0.2矢量場(chǎng)的旋度不一定是無(wú)源場(chǎng)。(×)0.3無(wú)旋場(chǎng)必可表示為標(biāo)量場(chǎng)的梯度。(√)0.4無(wú)源場(chǎng)必可表示為另一矢量的旋度。(√)第一章電磁現(xiàn)象的普遍規(guī)律一、選擇題1.1對(duì)于感應(yīng)電場(chǎng)下面哪一個(gè)說(shuō)法正確（D）A感應(yīng)電場(chǎng)的旋度為零B感應(yīng)電場(chǎng)散度不等于零C感應(yīng)電場(chǎng)為無(wú)源無(wú)旋場(chǎng)D感應(yīng)電場(chǎng)由變化磁場(chǎng)激發(fā)1.2從麥克斯韋方程組可知變化電場(chǎng)是(B)A有源無(wú)旋場(chǎng)B有源有旋場(chǎng)C無(wú)源無(wú)旋場(chǎng)D無(wú)源有旋場(chǎng)1.3從麥克斯韋方程組可知變化磁場(chǎng)是（D）A有源無(wú)旋場(chǎng)B有源有旋場(chǎng)C無(wú)源無(wú)旋場(chǎng)D無(wú)源有旋場(chǎng)。1.4以下四個(gè)矢量函數(shù)中，能表示磁感應(yīng)強(qiáng)度的矢量函數(shù)是：(C)A．B.C．D.1.5下面函數(shù)中能描述靜電場(chǎng)強(qiáng)度的是(D)A．B.(球坐標(biāo)系)C．D.1.6在無(wú)電荷電流的空間中，變化的磁場(chǎng)激發(fā)的感應(yīng)電場(chǎng)滿足（D）A．B．C．D．1.7在穩(wěn)恒電流的電路中，電流線總是閉合的，電流滿足的方程為（C）ABCD1.8非穩(wěn)恒電流的電流線起自于（C）A.正點(diǎn)荷增加的地方； B.電源負(fù)極；C.正電荷減少的地方；D.電源正極。1.9在假定磁荷不存在的情況下，穩(wěn)恒電流磁場(chǎng)是（D）A無(wú)源無(wú)旋場(chǎng)B有源無(wú)旋場(chǎng)C有源有旋場(chǎng)D無(wú)源有旋場(chǎng)1.10與聯(lián)系的實(shí)驗(yàn)規(guī)律是（B）A庫(kù)侖定律

B．電磁感應(yīng)定律C．畢奧－薩伐爾定律D．歐姆定律1.11麥克斯韋方程組中的建立是依據(jù)哪一個(gè)實(shí)驗(yàn)定律（C）A電荷守恒定律B安培定律C電磁感應(yīng)定律D庫(kù)侖定律1.12對(duì)電場(chǎng)而言下列哪一個(gè)說(shuō)法正確（C）A．庫(kù)侖定律適用于變化電磁場(chǎng)B．電場(chǎng)不具備疊加性C．電場(chǎng)具有疊加性D．電場(chǎng)的散度恒為零1.13下面哪一個(gè)方程適用于變化電磁場(chǎng)（C）A．B．C．D．1.14下面哪一個(gè)方程不適用于變化電磁場(chǎng)（A）A．B．C．D．1.15位移電流（D）A是真實(shí)電流，按傳導(dǎo)電流的規(guī)律激發(fā)磁場(chǎng)B與傳導(dǎo)電流一樣，激發(fā)磁場(chǎng)和放出焦耳熱C與傳導(dǎo)電流一起構(gòu)成閉合環(huán)量，其散度恒不為零D實(shí)質(zhì)是電場(chǎng)隨時(shí)間的變化率1.16位移電流和傳導(dǎo)電流（A）A均是電子定向移動(dòng)的結(jié)果B均可以產(chǎn)生焦耳熱C均可以產(chǎn)生化學(xué)效應(yīng)D均可以產(chǎn)生磁場(chǎng)1.17下列哪種情況中的位移電流必然為零（B）A.非閉合回路B.當(dāng)電場(chǎng)不隨時(shí)間變化時(shí)C.在絕緣介質(zhì)中D.在導(dǎo)體中1.18在電路中負(fù)載消耗的能量是（C）A.通過(guò)導(dǎo)線內(nèi)的電磁場(chǎng)傳遞的；C.通過(guò)導(dǎo)線內(nèi)的載流子傳遞；B.通過(guò)導(dǎo)線內(nèi)外的電磁場(chǎng)共同作用沿導(dǎo)線外空間傳遞的；D.通過(guò)導(dǎo)線外周圍的電磁場(chǎng)傳遞的，且和導(dǎo)線內(nèi)電磁場(chǎng)無(wú)關(guān)。1.19在穩(wěn)恒電流或低頻交變電流情況下，電磁能是（B）A.通過(guò)導(dǎo)體中電子的定向移動(dòng)向負(fù)載傳遞的B.通過(guò)電磁場(chǎng)向負(fù)載傳遞的C.在導(dǎo)線中傳播D.現(xiàn)在理論還不能確定1.20（A）A適用于任何介質(zhì)B僅適用于均勻介質(zhì)C僅適用于鐵磁介質(zhì)D僅適用于各向同性介質(zhì)1.21（A）A適用于任何介質(zhì)B僅適用于均勻介質(zhì)C僅適用于鐵磁介質(zhì)D僅適用于各向同性介質(zhì)1.22（D）A適用于任何介質(zhì)B僅適用于各向同性介質(zhì)C僅適用于鐵磁介質(zhì)D僅適用于各向同性非鐵磁介質(zhì)1.23（A）A僅適用于各向同性線性介質(zhì)B僅適用于非均勻介質(zhì)C適用于任何介質(zhì)D僅適用于鐵磁介質(zhì)1.24對(duì)極化強(qiáng)度矢量有以下說(shuō)法,正確的是（D）A.極化強(qiáng)度矢量的源頭必是正電荷;B.極化強(qiáng)度矢量的源頭必是負(fù)電荷;C.極化強(qiáng)度矢量的源頭必是正束縛電荷;D.極化強(qiáng)度矢量的源頭必是負(fù)束縛電荷;1.25束縛電荷體密度等于（C）A.0B.C.D.1.26束縛電荷面密度等于（D）A.0B.C.D.1.27極化電流體密度等于（D）A.0B.C.D.1.28磁化電流體密度等于（A）A.B.C.D.1.29電場(chǎng)強(qiáng)度在介質(zhì)分界面上（D）A法線方向連續(xù)，切線方向不連續(xù)B法線方向不連續(xù)，切線方向不連續(xù)C法線方向連續(xù)，切線方向連續(xù)D法線方向不連續(xù)，切線方向連續(xù)1.30磁感應(yīng)強(qiáng)度在介質(zhì)分界面上（A）A．法線方向連續(xù)，切線方向不連續(xù)B.法線方向不連續(xù)，切線方向不連續(xù)C．法線方向連續(xù)，切線方向連續(xù)D.法線方向不連續(xù)，切線方向連續(xù)1.31關(guān)于靜電場(chǎng)的邊界條件,正確的表述是:（A）AEt連續(xù),Dn也連續(xù);BEt連續(xù),但Dn不連續(xù)CEt不連續(xù),但Dn連續(xù);DEt不連續(xù),Dn也不連續(xù).1.32在不同介質(zhì)分界面處,磁場(chǎng)邊值關(guān)系的正確表述是（B）A．磁感應(yīng)強(qiáng)度的切向分量是連續(xù)的；B．磁場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量是連續(xù)的；C．磁感應(yīng)強(qiáng)度的法向分量是連續(xù)的；D．磁場(chǎng)強(qiáng)度的法向分量是連續(xù)的。1.33以下方程中，哪一個(gè)說(shuō)明磁單極不存在。（A）A．

B.

C．

D.二、填空題1.1場(chǎng)方程在(時(shí)變場(chǎng))情況下不成立。1.2電荷系統(tǒng)單位體積所受電磁場(chǎng)作用的力密度為()。1.3已知電位移矢量，則電荷密度為()。1.4真空中一穩(wěn)恒磁場(chǎng)的磁感應(yīng)強(qiáng)度（柱坐標(biāo)系），產(chǎn)生該磁場(chǎng)的電流密度等于()。1.5位移電流與(傳導(dǎo)電流)電流按同一規(guī)律激發(fā)磁場(chǎng)。1.6位移電流的實(shí)質(zhì)是(變化的電場(chǎng))。1.7與靜電場(chǎng)、恒定磁場(chǎng)相比，體現(xiàn)變化電磁場(chǎng)的規(guī)律主要是：(渦旋電場(chǎng))，(位移電流)。1.8電場(chǎng)強(qiáng)度在切線方向滿足的邊值關(guān)系為()。在兩種導(dǎo)電介質(zhì)分界面上，有電荷分布，一般情況下，電流密度滿足的邊值關(guān)系是()。1.9已知某一區(qū)域在給定瞬間的的電流密度：，其中c是大于零的常量。此瞬間電荷密度的時(shí)間變化率等于()，若以原點(diǎn)為中心，a為半徑作一球面，球內(nèi)此刻的總電荷的時(shí)間變化率等于()。1.10已知真空中電場(chǎng)為（a，b為常數(shù)）,則其電荷分布為（）。1.11在兩絕緣介質(zhì)的界面處，電場(chǎng)的邊值關(guān)系應(yīng)采用()，()。在兩導(dǎo)電介質(zhì)的界面處，穩(wěn)恒電流的情況下，電流的邊值關(guān)系為()，()。1.12極化強(qiáng)度為P的均勻極化介質(zhì)球,半徑為R,設(shè)與球面法線夾角為q，則介質(zhì)球的電偶極矩等于()，球面上極化電荷面密度為()。1.13傳導(dǎo)電流與自由電荷之間的關(guān)系為:()，極化電流與束縛電荷之間的關(guān)系為:()，然而按分子電流觀點(diǎn)，磁化電流的散度為(0)。1.14真空中若一均勻電場(chǎng)的電場(chǎng)能量密度與一磁感強(qiáng)度為0.5T的均勻磁場(chǎng)中的磁場(chǎng)能量密度相等，該電場(chǎng)的電場(chǎng)強(qiáng)度為(CB)。1.15能量守恒定律的積分式是()，其物理意義為(單位時(shí)間內(nèi)通過(guò)區(qū)域v表面S流入的電磁能，等于V內(nèi)單位時(shí)間內(nèi)電磁能的增量與電磁場(chǎng)對(duì)V內(nèi)電荷做功的功率之和。)1.16真空中電磁場(chǎng)的能量密度w=()，能流密度=()。1.17坡印亭（Poynting）矢量的物理意義是(單位時(shí)間內(nèi)通過(guò)垂直于傳播方向上單位面積的能量)。三、判斷題1.1無(wú)論是穩(wěn)恒磁場(chǎng)還是變化的磁場(chǎng)，磁感應(yīng)強(qiáng)度總是無(wú)源的。(√)1.2無(wú)論是靜電場(chǎng)還是感應(yīng)電場(chǎng)，都是無(wú)旋的。(×)1.3在任何情況下電場(chǎng)總是有源無(wú)旋場(chǎng)。 (×)1.4在無(wú)電荷分布的區(qū)域內(nèi)電場(chǎng)強(qiáng)度的散度總為零。(√)1.5任何包圍電荷的曲面都有電通量，但是散度只存在于有電荷分布的區(qū)域內(nèi)。(√)1.6電荷只直接激發(fā)其臨近的場(chǎng)，而遠(yuǎn)處的場(chǎng)則是通過(guò)場(chǎng)本身的內(nèi)部作用傳遞出去的。(√)1.7穩(wěn)恒傳導(dǎo)電流的電流線總是閉合的。(√)1.8在任何情況下傳導(dǎo)電流總是閉合的。(×)1.9非穩(wěn)恒電流的電流線起自于正電荷減少的地方。(√)1.10極化強(qiáng)度矢量的矢量線起自于正的極化電荷，終止于負(fù)的極化電荷。(×)1.11均勻介質(zhì)內(nèi)部各點(diǎn)極化電荷為零，則該區(qū)域中無(wú)自由電荷分布。(√)1.12在兩介質(zhì)的界面處，電場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量總是連續(xù)的。(√)1.13在兩均勻介質(zhì)分界面上電場(chǎng)強(qiáng)度的法向分量總是連續(xù)的。(×)1.14在兩介質(zhì)的界面處，磁感應(yīng)強(qiáng)度的法向分量總是連續(xù)的。(√)1.15無(wú)論任何情況下，在兩導(dǎo)電介質(zhì)的界面處，電流線的法向分量總是連續(xù)的。(×)1.16兩不同介質(zhì)表面的面極化電荷密度同時(shí)使電場(chǎng)強(qiáng)度和電位移矢量沿界面的法向分量不連續(xù)。(×)1.17電介質(zhì)中，電位移矢量的散度僅由自由電荷密度決定，而電場(chǎng)的散度則由自由電荷密度和束縛電荷密度共同決定。(√)1.18兩不同介質(zhì)界面的面電流密度不改變磁場(chǎng)強(qiáng)度和磁感應(yīng)強(qiáng)度的連續(xù)性。(×)1.19關(guān)系式適用于各種介質(zhì)。(√)1.20在直流和低頻交變電流情況下，電磁能量是通過(guò)導(dǎo)線中電子定向移動(dòng)傳遞的。(×)1.21電磁場(chǎng)也是一種物質(zhì)，因此它具有能量、動(dòng)量，滿足能量動(dòng)量守恒定律。(√)1.22靜電場(chǎng)的能量密度為。(×)四、問(wèn)答題1.1寫(xiě)出真空中Maxewll方程組的微分形式和積分形式，并簡(jiǎn)述各個(gè)式子的物理意義。答電場(chǎng)是有源場(chǎng)，電荷是電場(chǎng)的源。變化的磁場(chǎng)產(chǎn)生渦旋電場(chǎng)。磁場(chǎng)是無(wú)源場(chǎng)。傳導(dǎo)電流和位移電流激發(fā)磁場(chǎng)。1.2寫(xiě)出線性均勻各向同性介質(zhì)中麥克斯韋方程微分形式和積分形式，其簡(jiǎn)述其物理意義。答：1.3寫(xiě)出介質(zhì)中的麥克斯韋方程組的積分形式。答：，，，1.4寫(xiě)出邊值關(guān)系的表達(dá)式。答：，，，。1.5什么是位移電流？位移電流與傳導(dǎo)電流有何本質(zhì)上的區(qū)別？答：位移電流是變化的電場(chǎng)，它和傳導(dǎo)電流一樣均可以產(chǎn)生磁場(chǎng)，但位移電流不會(huì)產(chǎn)生焦耳熱，這是位移電流與傳導(dǎo)電流的本質(zhì)區(qū)別。1.6若通過(guò)一個(gè)封閉曲面的電通量為零，是否表明曲面內(nèi)的電場(chǎng)強(qiáng)度的散度處處為零，為什么答：不是散度處處為零，因?yàn)橥ㄟ^(guò)一個(gè)封閉曲面的總的電通量等于封閉曲面內(nèi)各處散度的積分——即電荷密度的積分，故等于封閉曲面內(nèi)總電量的代數(shù)和，通過(guò)一個(gè)封閉曲面的電通量為零，只說(shuō)明其內(nèi)各處散度的代數(shù)和為零，而不是散度處處為零。1.7麥克斯韋方程租中的電場(chǎng)和磁場(chǎng)是否對(duì)稱？答：不對(duì)稱，因?yàn)殡妶?chǎng)是有源場(chǎng)，電荷是電場(chǎng)的源，而磁場(chǎng)是無(wú)源場(chǎng)，不存在磁荷。1.8寫(xiě)出靜電場(chǎng)的散度和旋度的表達(dá)式并簡(jiǎn)述其所反映的物理圖像。答：電荷是電場(chǎng)的源，電場(chǎng)線從正電荷發(fā)出而終止于負(fù)電荷，在自由空間中電場(chǎng)線連續(xù)通過(guò)；在靜電情形下電場(chǎng)沒(méi)有漩渦狀結(jié)構(gòu)。1.9寫(xiě)出能量守恒定律的積分形式，解釋其物理意義。答：?jiǎn)挝粫r(shí)間內(nèi)通過(guò)區(qū)域表面進(jìn)入的電磁能。電磁場(chǎng)對(duì)區(qū)域內(nèi)電荷做功的功率。單位時(shí)間內(nèi)區(qū)域內(nèi)電磁能的增量。單位時(shí)間內(nèi)通過(guò)區(qū)域表面進(jìn)入的電磁能等于單位時(shí)間內(nèi)區(qū)域內(nèi)電磁能的增量與電磁場(chǎng)對(duì)區(qū)域內(nèi)電荷做功的功率的和。第二章靜電場(chǎng)一、選擇題2.1靜電勢(shì)的梯度（C）A是無(wú)源場(chǎng)B等于電場(chǎng)強(qiáng)度C是無(wú)旋場(chǎng)D是一個(gè)常矢量2.2電場(chǎng)強(qiáng)度和電勢(shì)的關(guān)系是(C)A電場(chǎng)強(qiáng)度等于電勢(shì)的梯度；B電場(chǎng)強(qiáng)度等于電勢(shì)的旋度；C電場(chǎng)強(qiáng)度等于電勢(shì)的梯度的負(fù)值；D電場(chǎng)強(qiáng)度等于電勢(shì)的散度。2.3邊界上的電勢(shì)為零，區(qū)域內(nèi)無(wú)電荷分布，則該區(qū)域內(nèi)的電勢(shì)為（A）A零B任一常數(shù)C不能確定D2.4靜電場(chǎng)的能量密度等于（B）2.5電導(dǎo)率為s1和s2電容率為e1和e2的均勻介質(zhì)中有穩(wěn)恒電流，則在兩導(dǎo)電介質(zhì)分界面上電勢(shì)的法向微商滿足（C）2.6設(shè)區(qū)域內(nèi)給定自由電荷分布，S為V的邊界，欲使的電場(chǎng)唯一確定，則需要給定（A）A.或B.C.的切向分量D.以上都不對(duì)2.7設(shè)區(qū)域V內(nèi)給定自由電荷分布,在V的邊界S上給定電勢(shì)或電勢(shì)的法向?qū)?shù)，則V內(nèi)的電場(chǎng)（A）A．唯一確定B.可以確定但不唯一C.不能確定D.以上都不對(duì)2.8導(dǎo)體的靜電平衡條件歸結(jié)為以下幾條,其中錯(cuò)誤的是(C)A.導(dǎo)體內(nèi)部不帶電，電荷只能分布于導(dǎo)體表面B.導(dǎo)體內(nèi)部電場(chǎng)為零C.導(dǎo)體表面電場(chǎng)線沿切線方向D.整個(gè)導(dǎo)體的電勢(shì)相等2.9用鏡像法求解靜電場(chǎng)邊值問(wèn)題時(shí)，判斷鏡像電荷的選取是否正確的根據(jù)是（

D）A．鏡像電荷是否對(duì)稱B．電勢(shì)所滿足的方程是否改變C．邊界條件是否改變D．同時(shí)選擇B和C2.10用鏡像法求解靜電場(chǎng)邊值問(wèn)題時(shí)，下面說(shuō)法正確的是（B）A鏡像電荷應(yīng)與原電荷對(duì)稱B鏡像電荷應(yīng)位于求解區(qū)域之外C鏡像電荷與原電荷電量相等D鏡像電荷只能有一個(gè)2.11電象法的理論基礎(chǔ)是（C）A.場(chǎng)方程的邊界條件B.麥克斯韋方程組C.唯一性定理

D.場(chǎng)的疊加原理2.12已知電勢(shì)，則電場(chǎng)強(qiáng)度為：（B）A.B．C．D．2.13半徑為R0的接地導(dǎo)體球系統(tǒng)中放置一個(gè)距球心為a的點(diǎn)電荷Q，其象電荷Q’位于球心與點(diǎn)電荷Q的連線上，距球心為b處有：（B）A．B.C．D.2.14對(duì)于均勻帶電的球體，有（C）。A.電偶極矩不為零，電四極矩也不為零B.電偶極矩為零，電四極矩不為零C.電偶極矩為零，電四極矩也為零D.電偶極矩不為零，電四極矩為零2.15對(duì)于均勻帶電的長(zhǎng)形旋轉(zhuǎn)橢球體，有（B）A.電偶極矩不為零，電四極矩也不為零B.電偶極矩為零，電四極矩不為零C.電偶極矩為零，電四極矩也為零D.電偶極矩不為零，電四極矩為零2.16對(duì)于均勻帶電的立方體，則（C）A.電偶極矩不為零，電四極矩為零B.電偶極矩為零，電四極矩不為零C.電偶極矩為零，電四極矩也為零D.電偶極矩不為零，電四極矩也不為零2.17電四極矩有幾個(gè)獨(dú)立分量？（C）A.9個(gè)B.6個(gè)C.5個(gè)D.4個(gè)2.18電偶極子在外電場(chǎng)中所受的力為（A）2.19一個(gè)處于點(diǎn)上的單位點(diǎn)電荷所激發(fā)的電勢(shì)滿足方程（C）A.B.C.D.2.20無(wú)限大導(dǎo)體板外距板處有一點(diǎn)電荷，它受到導(dǎo)體板對(duì)它作用力大小的絕對(duì)值為（C）A.B.C.D.二、填空題2.1導(dǎo)體板附近有點(diǎn)電荷Q，到導(dǎo)體板的距離為a，則真空中點(diǎn)電荷Q所受電場(chǎng)力的大小為（)。2.2一個(gè)半徑為a的帶電球，電荷在球內(nèi)均勻分布，總電荷為Q,則球內(nèi)電場(chǎng)滿足(),球外電場(chǎng)滿足(0)。2.3一個(gè)半徑為a的帶電球，電荷在球內(nèi)均勻分布，總電荷為Q,則球內(nèi)電場(chǎng)滿足(0),球外電場(chǎng)滿足(0)。2.4存在穩(wěn)恒電流的導(dǎo)體，電導(dǎo)率為，設(shè)導(dǎo)體中的電勢(shì)分布為，則▽=(),=()。2.5已知靜電場(chǎng)的電勢(shì)j=A(x2+y2)，則其電場(chǎng)強(qiáng)度為()。2.6半徑為R0的導(dǎo)體球的電勢(shì)，a、b為非零常數(shù)，球外為真空，則球面上電荷面密度等于（）。2.7在兩介質(zhì)的分界面處，靜電場(chǎng)的電勢(shì)滿足的邊值關(guān)系為()和()。2.8設(shè)某有限區(qū)域V內(nèi)有一種或幾種絕緣介質(zhì)，且V內(nèi)電荷分布已知，則當(dāng)V邊界上（）或（）已知時(shí)，V內(nèi)電場(chǎng)可唯一確定。2.9靜電勢(shì)在導(dǎo)體表面的邊界關(guān)系為(=常量)和()。2.10靜電場(chǎng)中導(dǎo)體的邊界條件有兩種給法，一種是給定(導(dǎo)體表面的電勢(shì))，另一種是給定(導(dǎo)體所帶的電量)。2.11當(dāng)某有限區(qū)域V內(nèi)有導(dǎo)體時(shí)，要確定其電場(chǎng)，必須給定每個(gè)導(dǎo)體上的（電勢(shì)）或每個(gè)導(dǎo)體上的（電量）。2.12靜電場(chǎng)中半徑為a導(dǎo)體球，若將它與電動(dòng)勢(shì)為U0的電池的正極相連，而電池的負(fù)極接地，則其邊界條件可表示為()；若近給定它的電量Q0，則其邊界條件可表示為()。2.13真空中平面z=0為帶電平面,電荷密度為σ,則在z=0處電勢(shì)應(yīng)滿足邊值關(guān)系()和（）。2.14在半徑為R的導(dǎo)體球上帶總電荷量為Q，則此電荷體系的電偶極矩為（0），電四極矩為（0）。2.15真空中有一半徑為的接地導(dǎo)體球，距球心為處有一點(diǎn)電荷，，則該點(diǎn)電荷的鏡像電荷的大小為()，位置為()。2.16真空中有一半徑為的接地導(dǎo)體球，距球心為處有一點(diǎn)電荷，則該點(diǎn)電荷的鏡像電荷的大小為，位置為。2.17長(zhǎng)為L(zhǎng)的均勻帶電導(dǎo)線，帶電量q，若以線段為z軸，以中點(diǎn)為原點(diǎn)，電四極矩分量=（）。2.18設(shè)兩個(gè)正電荷Q位于x=a,y=a和x=－a,y=－a，兩個(gè)負(fù)電荷－Q位于x=－a,y=a和x=a,y=－a，，則該電荷體系的非零電四級(jí)矩的分量為D12，大小為2.19a設(shè)正電荷位于，負(fù)電荷位于，，則該電荷體系的非零電四級(jí)矩的分量為，大小為。2.19b設(shè)正電荷位于，負(fù)電荷位于，，則該電荷體系的非零電四級(jí)矩的分量為，大小為。2.19c設(shè)正電荷位于，負(fù)電荷位于，，則該電荷體系的非零電四級(jí)矩的分量為，大小為。2.20半徑為R0，電勢(shì)為j0的導(dǎo)體球的靜電場(chǎng)的總能量等于()，球外空間的電場(chǎng)為()。2.21在無(wú)限大均勻介質(zhì)中，某區(qū)域存在自由電荷分布，它產(chǎn)生的靜電場(chǎng)的能量為（）。2.22電荷分布的電偶極矩=()。2.23電荷分布的電四極矩=()或()2.24極矩為的電偶極子在外電場(chǎng)中的能量W==()。2.25極矩為的電偶極子在外電場(chǎng)中受的力==()。2.26極矩為的電偶極子在外場(chǎng)中受的力矩==()。2.27電偶極矩產(chǎn)生的電勢(shì)為=()。以下填連續(xù)或不連續(xù)2.30在兩種不導(dǎo)電介質(zhì)的分界面上，電場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量（連續(xù)），法向分量(不連續(xù))。2.31在兩種不導(dǎo)電介質(zhì)的分界面上，電位移矢量的切向分量(不連續(xù))，法向分量（連續(xù)）。2.32在兩種導(dǎo)電介質(zhì)的分界面上，電場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量（連續(xù)），法向分量(不連續(xù))。2.33在兩種導(dǎo)電介質(zhì)的分界面上，電位移矢量的切向分量(不連續(xù))，法向分量(不連續(xù))。2.34在兩種磁介質(zhì)的分界面上，磁場(chǎng)強(qiáng)度的切向分量(不連續(xù))，法向分量(不連續(xù))。2.35在兩種磁介質(zhì)的分界面上，磁感應(yīng)強(qiáng)度的切向分量(不連續(xù))，法向分量(連續(xù))。三、判斷題2.1靜電場(chǎng)的總能量可表示為，其中表示能量密度。(×)2.2由電四級(jí)矩的定義式可知，當(dāng)電荷體系的分布具有球?qū)ΨQ性時(shí)，則此電荷系統(tǒng)沒(méi)有電四級(jí)矩。(√)2.3如果一個(gè)體系的電荷分布對(duì)原點(diǎn)對(duì)稱,它的電偶極矩為零。(√)2.4球?qū)ΨQ電荷分布沒(méi)有各極電多極矩。(√)2.5物體處于超導(dǎo)態(tài)時(shí)，除表面很薄的一層外，其內(nèi)部一定沒(méi)有磁場(chǎng)。(√)2.6電四極矩有兩個(gè)定義式和，由這兩種定義式算出的電四極矩?cái)?shù)值不同，但它們產(chǎn)生的電勢(shì)是相同的。(√)四、問(wèn)答題2.1.簡(jiǎn)要說(shuō)明靜電場(chǎng)的唯一性定理。答：（一）區(qū)域V中均為電介質(zhì)(無(wú)導(dǎo)體)時(shí)的唯一性定理：區(qū)域V可以分為若干個(gè)均勻區(qū)域Vi，每一均勻分區(qū)的電容率為ei。設(shè)①給定V內(nèi)的電荷分布rfi(x)②給定V的總邊界S上的電勢(shì)j?S或電勢(shì)的法向?qū)?shù)?j/?n?S，則V內(nèi)的電場(chǎng)唯一地確定。（二）區(qū)域V中導(dǎo)體與介質(zhì)并存時(shí)的唯一性定理：①給定V￠內(nèi)的自由電荷分布以及每個(gè)導(dǎo)體上的電勢(shì)（或電荷）②給定V的總邊界S上的電勢(shì)j?S或電勢(shì)的法向?qū)?shù)?j/?n?S，則V內(nèi)的電場(chǎng)唯一地確定。2.2說(shuō)明靜電場(chǎng)可以用電勢(shì)描述的原因，給出相應(yīng)的微分方程和電勢(shì)邊值關(guān)系。答：靜電場(chǎng)有（），由矢量分析知：，因而可令，即電勢(shì)。微分方程：在兩電介質(zhì)界面處的電勢(shì)邊值關(guān)系2.3鏡像法的理論依據(jù)是什么？答：唯一性定理。2.4.簡(jiǎn)述電像（鏡像）法的基本思想。答：在求區(qū)域V內(nèi)的電場(chǎng)分布時(shí)，在不改變V中電荷分布，不改變V的邊界S處的邊界條件的情況下，將鏡像電荷置于求解區(qū)域之外，以等效代替邊界處電荷（場(chǎng)）在V內(nèi)產(chǎn)生的電場(chǎng)，然后運(yùn)用疊加原理將其與V內(nèi)的電荷產(chǎn)生的電場(chǎng)疊加即的V內(nèi)的總電場(chǎng)。第三章靜磁場(chǎng)一、選擇題3.1對(duì)于變化電磁場(chǎng)引入矢勢(shì)的依據(jù)是（

D）ABCD3.2靜磁場(chǎng)中可以建立矢勢(shì)的理由是:（

C）A．靜磁場(chǎng)是保守場(chǎng)；B．靜磁場(chǎng)，即靜磁場(chǎng)是有旋場(chǎng)；C．靜磁場(chǎng)，即靜磁場(chǎng)是無(wú)源場(chǎng)；D．靜磁場(chǎng)與靜電場(chǎng)完全對(duì)應(yīng)。3.3穩(wěn)恒電流磁場(chǎng)能夠引入磁標(biāo)勢(shì)的充要條件（

C）A.的點(diǎn)B.所研究區(qū)域各點(diǎn)C.引入?yún)^(qū)任意閉合回路D.只存在鐵磁介質(zhì)3.4用磁標(biāo)勢(shì)jm解決靜磁場(chǎng)問(wèn)題的前提是（

B）A.該區(qū)域內(nèi)沒(méi)有自由電荷分布；B.該區(qū)域應(yīng)是沒(méi)有自由電流分布的單連通區(qū)域；C.該區(qū)域每一點(diǎn)滿足；D.該區(qū)域每一點(diǎn)滿足。3.5在某區(qū)域內(nèi)能夠引入磁標(biāo)勢(shì)的條件是（

D）A.磁場(chǎng)具有有旋性B.有電流穿過(guò)該區(qū)域C.該區(qū)域內(nèi)沒(méi)有自由電流D.該區(qū)域是沒(méi)有自由電流分布的單連通區(qū)域3.6在引入磁標(biāo)勢(shì)jm解決靜磁場(chǎng)問(wèn)題時(shí)，假想磁荷密度等于（

B）A.任意常數(shù)B.C.D.3.7下面哪一種

磁性物質(zhì)表面為等磁勢(shì)面。（

C）A.

B.均勻線性磁介質(zhì)球表面C.

D.無(wú)限大均勻線性磁介質(zhì)平面3.8靜磁場(chǎng)的能量密度為（

C）A.

B.C.D.3.9動(dòng)量流密度張量分量的物理意義為（A）A.通過(guò)垂直于i軸的單位面積流過(guò)的動(dòng)量的j分量B.通過(guò)垂直于ij的單位面積流過(guò)的動(dòng)量C.通過(guò)垂直于j軸的單位面積流過(guò)的動(dòng)量的i分量D.通過(guò)ij的單位面積流過(guò)的動(dòng)量3.10Aharonov-Bohm效應(yīng)效應(yīng)說(shuō)明（D）A.電場(chǎng)強(qiáng)度和磁感應(yīng)強(qiáng)度可以完全描述電磁場(chǎng)B.電磁相互作用不一定是局域的C.管內(nèi)的直接作用到管外的電子上，從而引起干涉條紋移動(dòng)D.具有可觀測(cè)的物理效應(yīng)，它可以影響電子波束的相位，從而使干涉條紋發(fā)生移動(dòng)。3.11靜磁場(chǎng)中矢勢(shì)（

B）A.在場(chǎng)中每一點(diǎn)有確定的物理意義；B只有在場(chǎng)中沿一個(gè)閉合回路的積分才有確定的物理意義；C.只是一個(gè)輔助量，在任何情況下無(wú)物理意義；D.其值代表場(chǎng)中每一點(diǎn)磁場(chǎng)的渦旋程度。3.12關(guān)于矢勢(shì)下列說(shuō)法錯(cuò)誤的是（A）A.與對(duì)應(yīng)于同一個(gè)電磁場(chǎng)B.是不可觀測(cè)量，沒(méi)有對(duì)應(yīng)的物理效應(yīng)C.由磁場(chǎng)并不能唯一地確定矢勢(shì)D.只有的環(huán)量才有物理意義3.13已知矢勢(shì),則下列說(shuō)法錯(cuò)誤的是(D)A.與對(duì)應(yīng)于同一個(gè)磁場(chǎng)B.和是不可觀測(cè)量，沒(méi)有對(duì)應(yīng)的物理效應(yīng)C.只有的環(huán)量才有物理意義，而每點(diǎn)上的值沒(méi)有直接物理意義D.由磁場(chǎng)能唯一地確定矢勢(shì)3.14對(duì)于一個(gè)靜磁場(chǎng)，矢勢(shì)具有多種選擇性是因?yàn)椋海?/p>

B）A.定義時(shí)只確定了其旋度而沒(méi)有定義其梯度；C.的旋度的梯度始終為零B.定義時(shí)只確定了其旋度而沒(méi)有定義其散度；D.的散度始終為零。3.15在能夠引入磁標(biāo)勢(shì)的區(qū)域內(nèi)(D)A，B，C，D，二、填空題3.1靜磁場(chǎng)的場(chǎng)方程（，）。3.2在求解靜磁場(chǎng)問(wèn)題時(shí)，能用磁標(biāo)勢(shì)法的條件是無(wú)電流分布的單連通區(qū)。3.3.矢勢(shì)的定義式(0)矢勢(shì)的庫(kù)侖規(guī)范(0)。3.4通過(guò)曲面S的磁通量，用矢勢(shì)表示為()。3.5=▽,若確定，則不確定（填確定或不確定），的物理意義是矢勢(shì)沿一個(gè)閉合回路的積分等于該回路所圍曲面的磁通量。3.6矢勢(shì)滿足的微分方程為()。3.7給定電流在空間產(chǎn)生的矢勢(shì)為（）。3.8磁偶極矩的矢勢(shì)。3.9電流激發(fā)的靜磁場(chǎng)總能量用和矢勢(shì)可表示為()。3.10電流和外場(chǎng)的相互作用能W=()。3.11已知靜磁場(chǎng)的矢勢(shì)在直角坐標(biāo)系中表達(dá)式為，則其磁感應(yīng)強(qiáng)度（）3.12電流分布為的磁矩公式（）。3.13磁矩在外磁場(chǎng)中所受的力為（）。3.14磁矩在外磁場(chǎng)中所受的力矩為（）。3.15一根無(wú)限長(zhǎng)直圓柱形導(dǎo)體，橫截面半徑為a，沿軸向通有均勻分布的穩(wěn)恒電流，電流強(qiáng)度為，設(shè)導(dǎo)體的磁導(dǎo)率為,導(dǎo)體外為真空，則柱內(nèi)磁感應(yīng)強(qiáng)度的旋度為（），柱外磁感應(yīng)強(qiáng)度的旋度為（0）。柱內(nèi)磁感應(yīng)強(qiáng)度的散度為（0），柱外感應(yīng)強(qiáng)度的散度為（0）。三、判斷題3.1靜磁場(chǎng)的總能量可以表示為其中表示空間區(qū)域的能量密度。(×)3.2在庫(kù)侖規(guī)范下，任意兩介質(zhì)的界面處，矢勢(shì)是連續(xù)的。(√)3.3因?yàn)殡姶攀竸?shì)的散度可以任意取值，所以電磁場(chǎng)的規(guī)范有無(wú)窮多種。(√)3.4→∞的磁性介質(zhì)表面為等勢(shì)面。(√)3.5在電子雙縫衍射實(shí)驗(yàn)中，阿哈羅諾夫-玻姆效應(yīng)描述的是：磁場(chǎng)的矢勢(shì)具有可觀察的物理效應(yīng)，它可以影響電子波束的相位，從而使干涉條紋發(fā)生移動(dòng)。(√)3.6穩(wěn)恒電流磁場(chǎng)引入磁標(biāo)勢(shì)的充要條件是引入?yún)^(qū)各點(diǎn)。(×)3.7均勻磁化的鐵磁體的假想磁荷只能分布在表面上。(√)四、問(wèn)答題3.1說(shuō)明靜磁場(chǎng)用矢勢(shì)描述的原因和矢勢(shì)的意義。給出相應(yīng)的微分方程和邊值關(guān)系。答：靜磁場(chǎng)由矢量分析知：，因而可令，即矢勢(shì)。微分方程邊值關(guān)系。（線性介質(zhì)）3.2簡(jiǎn)述引入磁標(biāo)勢(shì)的基本條件，并寫(xiě)出磁標(biāo)勢(shì)所滿足的泊松方程。答：在無(wú)電流分布的單連通區(qū)，有，可令：再由：，，并令：→，再得：3.3假定從某球形電荷源有電荷球?qū)ΨQ地沿徑向射出，空間的磁感應(yīng)強(qiáng)度是多少？為什么？答：為零。3.4請(qǐng)簡(jiǎn)要回答超導(dǎo)體的電磁性質(zhì)的兩個(gè)方面。參考答案：（1）超導(dǎo)電性：當(dāng)溫度降低到臨界溫度TC以下的時(shí)候，超導(dǎo)體的電阻降低為零，在臨界溫度以上，物體處于正常狀態(tài)；（2）邁斯納效應(yīng)：超導(dǎo)體內(nèi)部的磁感應(yīng)強(qiáng)度B=0，與超導(dǎo)體所經(jīng)過(guò)的歷史無(wú)關(guān)。當(dāng)加上外磁場(chǎng)時(shí)，只要磁場(chǎng)強(qiáng)度不超過(guò)HC，則B不能進(jìn)入超導(dǎo)體內(nèi)。若把處于正常態(tài)的物體放置在磁場(chǎng)內(nèi)，當(dāng)溫度下降使物體轉(zhuǎn)變?yōu)槌瑢?dǎo)態(tài)時(shí)，B被排出超導(dǎo)體外。即在任何情況下，處于超導(dǎo)態(tài)的物體內(nèi)部有B=0.第四章電磁波的傳播一、選擇題4.1亥姆霍玆方程對(duì)下列哪種情況成立A.真空中一般電磁波B.自由空間中頻率一定的電磁波C.介質(zhì)中一般電磁波D.自由空間中頻率一定的簡(jiǎn)諧波4.2在一般非正弦變化電磁場(chǎng)情況下的均勻介質(zhì)內(nèi)的原因是（

B）A.介電常數(shù)是坐標(biāo)的函數(shù)B.介電常數(shù)是頻率的函數(shù)C.介電常數(shù)是時(shí)間的函數(shù)D.介電常數(shù)是坐標(biāo)和時(shí)間的函數(shù)4.3對(duì)于平面電磁波（D）A.電場(chǎng)能=磁場(chǎng)能=B.電場(chǎng)能=2倍的磁場(chǎng)能C.2倍的電場(chǎng)能=磁場(chǎng)能D.電場(chǎng)能=磁場(chǎng)能=4.5一平面電磁波在真空中傳播時(shí)，任一點(diǎn)的電能密度和磁能密度之比為：（

B）A.2:1；B.1:1；C.1:；D.:1。4.6電磁波斜入射到兩種介質(zhì)的界面時(shí)，其場(chǎng)強(qiáng)振幅的關(guān)系叫（D）A．麥克斯韋公式;B.亥姆霍茲公式;C.達(dá)朗貝爾公式;D.菲涅耳公式4.7對(duì)于平面電磁波，下列哪一個(gè)公式正確（

B）A.B.C.D.4.8在自由空間傳播的平面波，下列說(shuō)法錯(cuò)誤的是（C）A電場(chǎng)和磁場(chǎng)都與傳播方向垂直B電場(chǎng)能量和磁場(chǎng)能量相等C電磁場(chǎng)振幅正比于1/R（R為傳播距離）D電場(chǎng)和磁場(chǎng)振幅比為v4.9矩形波導(dǎo)中不可能傳播A.TEM型波;B.TE型波;C.TM型波;D.TEn0型波4.10關(guān)于全反射下列說(shuō)法正確的是（D）A.折射波的平均能流密度為零B.反射波與入射波的瞬時(shí)能流密度相等C.折射波的瞬時(shí)能流密度為零D.反射波與入射波的平均能流密度相等4.11有關(guān)復(fù)電容率的表達(dá)式為（A）。A.B.C.D.4.12有關(guān)復(fù)電容率的描述正確的是（D）。A.代表位移電流的貢獻(xiàn)，它能引起電磁波功率的耗散B.代表傳導(dǎo)電流的貢獻(xiàn)，它能引起電磁波功率的耗散C.代表位移電流的貢獻(xiàn)，它能引起電磁波功率的耗散D.代表傳導(dǎo)電流的貢獻(xiàn)，它能引起電磁波功率的耗散4.13有關(guān)復(fù)電容率的描述正確的是（A）A.實(shí)數(shù)部分代表位移電流的貢獻(xiàn)，它不能引起電磁波功率的耗散；虛數(shù)部分是傳導(dǎo)電流的貢獻(xiàn)，它引起能量耗散B.實(shí)數(shù)部分代表傳導(dǎo)電流的貢獻(xiàn)，它不能引起電磁波功率的耗散；虛數(shù)部分是位移電流的貢獻(xiàn)，它引起能量耗散C.實(shí)數(shù)部分代表位移電流的貢獻(xiàn)，它引起電磁波功率的耗散；虛數(shù)部分是傳導(dǎo)電流的貢獻(xiàn)，它不能引起能量耗散D.實(shí)數(shù)部分代表傳導(dǎo)電流的貢獻(xiàn)，它引起電磁波功率的耗散；虛數(shù)部分是位移電流的貢獻(xiàn)，它不能引起能量耗散4.14導(dǎo)體中波矢量，下列說(shuō)法正確的是（B）。A.為傳播因子B.為傳播因子C.為傳播因子D.為衰減因子4.15良導(dǎo)體條件為（C）A.1B.<<1C.>>1D.14.16金屬內(nèi)電磁波的能量主要是（B）A.電場(chǎng)能量B.磁場(chǎng)能量C.電場(chǎng)能量和磁場(chǎng)能量各一半D.一周期內(nèi)是電場(chǎng)能量，下一周期內(nèi)則是磁場(chǎng)能量，如此循環(huán)4.17諧振腔的本征頻率表達(dá)式為，若，則最低頻率的諧振波模為（B）A.(0,1,1)B.(1,1,0)C.(1,1,1)D.(1,0,0)4.18諧振腔的本征頻率表達(dá)式為，若，則最低頻率的諧振波模為（A）A.(0,1,1)B.(1,0,0)C.(1,1,1)D.(1,1,0)4.19可以傳播高頻電磁波的是（B）。A.諧振腔B.波導(dǎo)管C.電路系統(tǒng)D.同軸電纜4.20矩形波導(dǎo)管邊長(zhǎng)分別為a、b（已知），該波導(dǎo)管能傳播的最大波長(zhǎng)為（C）A.aB.bC.2aD.2b4.21頻率為Hz的微波，在0.7cm0.6cm的矩形波導(dǎo)管中，能以什么波模傳播？（C）A.B.C.及D.4.22波導(dǎo)管中電磁波傳輸?shù)奶攸c(diǎn)是（

B）A．頻率必須大于截止頻率B．頻率不連續(xù)，只能取離散值C．以TEM波形式傳播D．振幅沿傳播方向衰減4.23電磁波在金屬中的穿透深度（C）A、電磁波頻率越高，穿透越深；B、導(dǎo)體導(dǎo)電性越好，穿透越深；C、電磁波頻率越高，穿透越淺；D、穿透深度與頻率無(wú)關(guān)。4.24能夠在理想波導(dǎo)中傳播的電磁波具有以下特征（A）A、有一個(gè)由波導(dǎo)尺寸所決定的頻率，只有高于此頻率的電磁波才能在波導(dǎo)中傳播；B、任意頻率的電磁波都可以在波導(dǎo)中傳播；C、最終會(huì)衰減為零；D、低于截止頻率的波才能通過(guò)。4.25下列不是超導(dǎo)體的電磁性質(zhì)的為（D）A.超導(dǎo)電性B.邁斯納效應(yīng)C.趨膚效應(yīng)D.阿哈諾夫—玻姆效應(yīng)二、填空題4.1真空中光速c與e0、m0的關(guān)系為（）。4.2介質(zhì)色散用介質(zhì)的e、m來(lái)描述是（）。4.3平面電磁波的能流密度和能量密度的關(guān)系為（）。4.4波矢量,其中相位常數(shù)是（），衰減常數(shù)是（）。4.5電容率，其中實(shí)數(shù)部分代表（位移）電流的貢獻(xiàn)，它不能引起電磁波功率的耗散，而虛數(shù)部分是（傳導(dǎo)）電流的貢獻(xiàn)，它引起能量耗散。4.6導(dǎo)體中的電磁波可引入復(fù)波矢量，則實(shí)部和虛部的關(guān)系式為（，）。4.7諧振腔的本征頻率表達(dá)式為（）。若，則最低頻率的諧振波模為（）。4.8在矩形波導(dǎo)管（a,b）內(nèi)，且（a<b），能夠傳播TE型波的最長(zhǎng)波長(zhǎng)為（2b）；能夠傳播TE型波的最低波模為（TE01）4.9尺寸為a、b（a>b）的真空矩形波導(dǎo)能傳播的電磁波最大波長(zhǎng)為（），能傳播的TM波最大波長(zhǎng)為()。4.10若一平面電磁波入射到理想導(dǎo)體表面上，則該電磁波的穿透深度δ為（0）。4.11平面時(shí)諧電磁波，則=()，=()。4.12真空中平面電磁波，則=()，=()。4.13平面電磁波的特性為：①（電磁波為橫波，和都與傳播方向垂直；）；②（和互相垂直，沿波矢的方向；）；③（和同相，振幅比為v）。4.14真空中平面電磁波的電場(chǎng)和磁場(chǎng)幅值分別為和，則其平均能量密度為()，平均能流密度為()。4.15平面電磁波的能流密度表達(dá)式為（），動(dòng)量流密度表達(dá)式為（）。4.16在理想導(dǎo)體與介質(zhì)的交界面處，(介質(zhì)一側(cè))電場(chǎng)線滿足()，磁感應(yīng)線滿足()。4.17在理想導(dǎo)體與介質(zhì)的分界面處，的邊值關(guān)系為()，的邊值關(guān)系為()。4.18對(duì)于理想導(dǎo)體而言，在邊界面上，若取x.y軸在切面上,z軸沿法線方向，則有邊界條件為（，）。4.1理想導(dǎo)體界面的邊界條件為：①（）；②（）。4.19理想介質(zhì)界面的邊值條為（）、（）。4.20以理想導(dǎo)體為邊界的有界空間中傳播的時(shí)諧電磁波，如由亥姆霍玆方程先求解電場(chǎng)，那么解方程時(shí)所采用的有關(guān)電場(chǎng)的邊界條件為()。4.21電磁波在良導(dǎo)體中的穿透深度為()。4.22良導(dǎo)體的條件是()，理想導(dǎo)體的條件是()。4.23電磁波入射到導(dǎo)體表面時(shí),透入深度隨頻率增大而（減?。?。4.24金屬內(nèi)電磁波的能量主要是(磁場(chǎng)能量)。4.25電磁波若是高頻的，電磁場(chǎng)以及和它相互作用的高頻電流僅集中于導(dǎo)體表面很薄的一層內(nèi)，這種現(xiàn)象稱(趨膚效應(yīng))。三、判斷題4.1亥姆霍茲方程對(duì)所有形式的電磁波均成立。(×)4.2平面電磁波的電場(chǎng)和磁場(chǎng)振幅分別為E0和B0，那么電磁波在真空中的能量密度的平均值為.(√)4.3真空中，各種頻率的電磁波均以相同的速度傳播。(√)4.4在均勻介質(zhì)中傳播的時(shí)諧平面波的電場(chǎng)和磁場(chǎng)的振幅比為電磁波的傳播速度。（√）4.5無(wú)限長(zhǎng)矩形波導(dǎo)中，既可以傳播TE10波，也可以傳播TM10波。(×)4.6矩形波導(dǎo)內(nèi)傳播的電磁波，其電場(chǎng)和磁場(chǎng)不能同時(shí)為橫波。(√)4.7兩平行無(wú)窮大導(dǎo)體平面之間能夠傳播TEM電磁波。(√)4.8線性介質(zhì)中平面簡(jiǎn)諧波的電場(chǎng)能量與磁場(chǎng)能量相等。(√)4.9在均勻介質(zhì)內(nèi)傳播的平面電磁波電場(chǎng)能等于磁場(chǎng)能。(√)4.10電磁波的反射折射問(wèn)題的基礎(chǔ)是電磁場(chǎng)在兩個(gè)不同介質(zhì)界面上的邊值關(guān)系。(√)4.11對(duì)于高頻電磁波，電磁場(chǎng)以及和它相互作用的高頻電流僅集中于導(dǎo)體表面很薄的一層內(nèi)，這就是趨膚效應(yīng)。(√)4.12趨膚效應(yīng)的實(shí)質(zhì)是電磁波與導(dǎo)體中自由電荷相互作用的結(jié)果。相互作用引起表層電流。這個(gè)表層電流使電磁波向空間反射，一部分能量透入導(dǎo)體內(nèi)，形成導(dǎo)體表面薄層電流，最后通過(guò)傳導(dǎo)電流把這部分能量耗散為焦耳熱。(√)四、問(wèn)答題4.1簡(jiǎn)述復(fù)電容率的定義式及其物理意義。答：實(shí)數(shù)部分e代表唯一電流的貢獻(xiàn)，它不引起電磁波功率的耗散，而虛數(shù)部分是傳導(dǎo)電流的貢獻(xiàn)，它引起能量耗散。4.2說(shuō)明兩平行無(wú)窮大導(dǎo)體平面之間只能傳播一種偏振的TEM電磁波。答：設(shè)兩導(dǎo)體板與y軸垂直。邊界條件為在兩導(dǎo)體平面上：，若沿z軸傳播的平面電磁波的電場(chǎng)沿y軸方向偏振，則此平面波滿足導(dǎo)體板上的邊界條件，因此可以在導(dǎo)體板之間傳播。另一種偏振的平面電磁波E與導(dǎo)體面相切，不滿足邊界條件，因而不能在導(dǎo)體面間存在。所以兩平行無(wú)窮大導(dǎo)體平面之間只能傳播一種偏振TEM電磁波。4.3用磁感應(yīng)強(qiáng)度給出時(shí)諧電磁波下，介質(zhì)中的麥克斯韋方程組。答：麥克斯韋方程組用磁感應(yīng)強(qiáng)度來(lái)給出可有方程，，。4.4寫(xiě)出時(shí)諧電磁波的電場(chǎng)所滿足的亥姆霍茲方程及其附加條件。答：，，。第五章電磁波的輻射一、選擇題5.1對(duì)于變化電磁場(chǎng)能夠引入標(biāo)量勢(shì)函數(shù)的依據(jù)是（

B）ABCD5.2下列論述中正確的是:（C）A.達(dá)朗伯方程和麥克斯韋方程組是等效的B.達(dá)朗伯方程的解一定滿足麥克斯韋方程組;C.達(dá)朗伯方程加上洛倫茲條件才與麥克斯韋方程組等效;D.達(dá)朗伯方程就是齊次的波動(dòng)方程5.3電磁場(chǎng)的規(guī)范變換為