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土力學(xué)與地基基礎(chǔ)項(xiàng)目五土壓力與擋土墻任務(wù)3朗肯土壓力理論主講人:黃世源案例怎么計(jì)算這種類型的土壓力呢?4WilliamJohnMaquornRankine(1820-1872)理論依據(jù):半空間體的應(yīng)力狀態(tài)和土的極限平衡理論朗肯土壓力計(jì)算應(yīng)用假設(shè):墻背豎直、光滑;墻后填土面水平(墻背與填土界面上的剪應(yīng)力為零)AOτσ朗肯主動(dòng)極限平衡狀態(tài)被動(dòng)極限平衡狀態(tài)σxmin=eaσx=K0σzσzσxmax=ep
大主應(yīng)力
σ1
=σy=γz
小主應(yīng)力
σ3=
σx主動(dòng)土壓力強(qiáng)度σa=
σx土的極限平衡條件朗肯主動(dòng)極限平衡狀態(tài)無(wú)粘性土主動(dòng)土壓力粘性土主動(dòng)土壓力h/3Ea
hKah當(dāng)c=0無(wú)黏性土主動(dòng)土壓力強(qiáng)度與z成正比,沿墻高呈三角形分布合力大小為分布圖形的面積,即三角形面積合力作用點(diǎn)在三角形形心,即作用在離墻底h/3處Ea(h-z0)/3hz0
hKa-2c√Ka當(dāng)c>0黏性土主動(dòng)土壓力強(qiáng)度存在負(fù)側(cè)壓力區(qū)(計(jì)算中不考慮)合力大小為分布圖形的面積(不計(jì)負(fù)側(cè)壓力部分)合力作用點(diǎn)在三角形形心,即作用在離墻底(h-z0)/3處2c√Ka朗肯被動(dòng)極限平衡狀態(tài)大主應(yīng)力
σ1
=σx
小主應(yīng)力
σ3=
σZ=γz被動(dòng)土壓力強(qiáng)度σp=
σX土的極限平衡條件無(wú)粘性土被動(dòng)土壓力粘性土被動(dòng)土壓力h
hKph/3Ep當(dāng)c=0無(wú)黏性土被動(dòng)土壓力強(qiáng)度與z成正比,沿墻高呈三角形分布合力大小為分布圖形的面積,即三角形面積合力作用點(diǎn)在三角形形心,即作用在離墻底h/3處hEp
hKp+2c√Kphp2c√Kp當(dāng)c>0合力大小為分布圖形的面積,即梯形分布圖形面積合力作用點(diǎn)在梯形形心課程小結(jié)
(1)朗肯土壓力理論
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