電磁現象的普遍規(guī)律

1、電磁現象的普遍規(guī)律，第一章，華東交通大學，本章的重點、難點、主要內容介紹，本章的重點：從特殊到一般，用幾個重要的實驗規(guī)律和一些假說總結麥克斯韋方程。主要內容：討論了靜電場、靜態(tài)磁場方程的幾種規(guī)律。找出問題，提出假說，總結真空中的麥氏方程。討論了介質的電磁特性，得到了介質的麥氏方程。給出了求解麥克斯韋方程的邊值關系。討論電磁場能量引入、能量流和電磁能量傳輸。本章的難點：電磁場的邊值關系，電磁場能量。1 .電荷和靜電，1，庫侖定律和電場強度描述了一個停止點電荷作用于另一個停止點電荷的作用力。1.庫侖定律，靜電的基本實驗定律；q的力為：兩種物理解釋：超距離作用：一點電荷不需要中間介質直接施加力和其他

2、點電荷。字段傳遞：交互通過字段傳遞。2 .點電荷電場強度，其方向跟隨試驗電荷力的方向，大小與試驗點電荷無關。給定的Q只是空間點函數，所以靜電場是向量場。電荷周圍的空間有電場。也就是說，所有電荷在自身周圍空間中刺激電場。第三章的疊加原理(實驗定律)，電荷系在空間某一點產生的電場強度等于構成電荷系的每個點電荷單獨存在時在該點產生的電場強度的矢量之和。解決方案：是。求電偶極子垂直面上的電場。R，電偶極矩(電矩)，4電荷密度分布(連續(xù)分布電荷)，電荷，面電荷，如果不能進行深圳積分，則可以進行近似或數值積分。但是在很多實際情況下，并不總是已知的。例如，空間中有導體介質，導體上出現劉濤電荷分布，介質上出現

3、束縛電荷分布。這種電荷分布通常是未知或不可預測的，產生附加場，總場為：因此，要確定空間電場，很多情況下不能使用常識，必須使用其他方法。范例1。求均勻帶電細棒延長線上的點的場強。已知Q，L，A，2)選擇電荷源，1)設置坐標系，3)確定磁場的方向，4)確定磁場的大小，故障排除步驟，2。電荷源選擇，1。坐標系設置，3 .磁場方向的確定，4 .磁場的大小確定，5。投影到坐標軸，6 .積分變量選擇，同樣，最后：討論，解釋:設定電q，環(huán)半徑為a，場點在中心y對稱地知道，因為總電場沿y方向，所以總電場，電荷元件，場強，電荷線密度，討論電荷分布和電場強度反映了給定區(qū)域內的關系，反映了不反映電場的點和點之間的關

4、系。電場是有源的，源是電荷。2 .也稱為靜電場的發(fā)散方程，靜電場高斯定理的微分形式?？臻g中一點的電場強度的發(fā)散表明，它只與該點的帶電體密度相關，與其他點無關。(反應點與點的關系)雕刻靜電場在空間各點分布和收斂的情況。僅適用于連續(xù)分布的區(qū)域，在界面上電場強度通常是不連續(xù)的，不能使用。(邊值關系)電場強度有三個分量，所以這個方程不確定，還需要知道靜電場的旋轉方程。3，靜電場的環(huán)定理和旋轉方程，說明：靜電場是任意閉環(huán)的環(huán)楊怡0。說明環(huán)路內沒有渦流，靜電場不閉。，1 .循環(huán)定理，證明：DR，2，也稱為旋轉方程，循環(huán)定理的微分形式，只適用于靜電場。靜電場顯示沒有旋轉場，電力線路絕對關不上。在分界面上，電場強度一般是不連續(xù)的，旋轉度方程不適用，只能使用回路定理。(邊值關系)，4，靜電場的基本方程，微分形式，積分形式，示例1。均勻帶電球體內外的電場，球體半徑為R，電為q。電場分布還應具有沿徑向的球面對稱。同心半徑為R的高斯面。1)r R，解析：2)r R，Er關系曲線，范例2球半徑為R，電為q。電場分布還應具有沿徑向的球面對稱。同心且半徑為R的高斯面，解析：1)r R，Er關系曲線，2)r R，示例3已知均勻填充無限平面中的電場。電場分布還應具有沿垂直方向的表面對稱性。解析：軸線互垂于平面的圓柱高斯面，底部面積為S，兩個底面到帶電平面的距離相等。圓柱高斯面內電荷，高斯定理，示例4無限長的均勻