第1章 靜力學(xué).ppt

1、1.1 靜力學(xué)的基礎(chǔ),1.2平面匯交力系,1.3 力矩和力偶,1.4 平面任意力系,1.1 靜力學(xué)的基礎(chǔ) 1.1.1 靜力學(xué)基本概念,1力的概念 力是物體間的相互作用，其效果是使物體的運動狀態(tài)發(fā)生變化，或使物體變形。 力使物體運動狀態(tài)發(fā)生變化的效應(yīng)稱為力的外效應(yīng)，使物體產(chǎn)生變形的效應(yīng)稱為力的內(nèi)效應(yīng)。力是物體間的相互機械作用，力不能脫離物體而存在。 2力的三要素 對物體作用效果取決于力的大小、方向和作用點三個要素。 力是矢量，具有大小和方向。力的單位以“牛頓”(N)或“千?！保╧N）表示。三要素中任何一個要素改變，都會使力的作用效果改變。,1.1.1 靜力學(xué)的基礎(chǔ),3力的圖示法 用有向線段能表示

2、力的三要素，如圖1.1所示，這種方法叫做力的圖示法。矢量的長度按一定的比例表示力的大小，箭頭的指向表示力的方向，線段的起點或終點表示力的作用點。通過作用點，沿著力的方向引出的直線，稱為力的作用線。例如：小車受到100N的推力，可用下圖的有向線段來表示。,力的3要素示意圖,1.1.2 靜力學(xué)基本公理,公理1：二力平衡公理 只受兩個力作用的剛體，使剛體保持平衡狀態(tài)的充要條件是：兩力等值、反向、共線，如圖所示。,剛體處于平衡狀態(tài)時的受力示意圖,公理2：加減平衡力系公理 在已知力系上加上或減去任一平衡力系，不會改變原力系對剛體的作用效應(yīng)。,1.1.2 靜力學(xué)基本公理,推論1：力的可傳遞原理 作用于剛體

3、上某一點的力可沿其作用線移至剛體上的任一點，而不會改變原力系對剛體的作用效應(yīng)。如圖所示,力作用在剛體上A點和作用在剛體上B點效果是一樣的。,力的可傳遞性,公理3：力的平行四邊形公理 作用于物體上某一點的兩個力的合力也作用于該點，合力的大小和方向由這兩個力為鄰邊所構(gòu)成平行四邊形的對角線來確定。,1.1.2 靜力學(xué)基本公理,推論2：三力平衡匯交定理 剛體上受同一平面內(nèi)互不平行的三力作用而且相互平衡時，則此三個力的作用線匯交于一點，并在同一平面內(nèi)。 公理4：作用與反作用公理 兩個物體間的作用力和反作用力總是同時存在，且大小相等、方向相反、沿著同一直線（簡稱等值、反向、共線），分別作用在這兩個物體上。

4、,作用力與反作用力,1.1.3 約束與約束力,1約束與約束力的基本概念 位移不受限制的物體稱為自由體，位移受限制的物體稱為非自由體。約束是指對非自由體的某些位移起限制作用的周圍物體。而約束限制物體運動的力稱為該物體的約束力。 能夠使物體產(chǎn)生運動趨勢或運動的力稱為主動力，如重力、拉力、推力。而阻礙物體運動或運動趨勢的力，稱為被動力。約束力是阻礙物體運動的力，屬被動力。 確定約束力有如下原則：(1)約束力的作用點就是約束與被約束物體的相互接觸點或相互連接點；(2)約束力的方向與該約束所阻礙的運動趨勢方向相反；(3)約束力的大小可采用平衡條件計算確定。,1.1.3 約束與約束力,2.常見約束類型 (

5、1)柔性體約束 工程上常見的傳動帶、柔軟的繩索和鏈條等構(gòu)成的約束稱柔性體約束。繩索本身只能承受拉力，不能承受壓力。繩索給物體的約束力也只能是拉力。由圖所示，繩索對物體的約束力大小與重物相等，作用點為繩索和重物的接觸點，方向沿著繩索背離物體，通常用T表示這類約束力。,柔性體約束,1.1.3 約束與約束力,(2)光滑面約束 當(dāng)兩物體直接接觸，且表面光滑，接觸處摩擦力很小，可略去摩擦不計，這種光滑面構(gòu)成的約束稱為光滑面約束。這類約束不能限制物體沿約束表面切線的位移，只能阻礙物體沿接觸面法線并向約束內(nèi)部的位移。因此，光滑接觸面的約束力必通過接觸點，方向沿著接觸面在該點的公法線并指向受力物體。這類約束力

6、稱法向力，常用N表示，如圖所示。,光滑面約束,1.1.3 約束與約束力,(3)光滑鉸鏈約束 由鉸鏈構(gòu)成的約束稱鉸鏈約束。圓柱銷釘將兩個具有相同大小圓柱孔的構(gòu)件連接在一起，如圖a所示。物體B的運動受到圓柱銷釘C的限制，只能轉(zhuǎn)動，不能移動。圖b所示的連桿與曲柄用曲柄銷連接(A處)，連桿與活塞用活塞銷連接(B處)，它們都是鉸鏈連接。,鉸鏈約束,常見的鉸鏈支座約束有固定鉸鏈支座(構(gòu)件中其中一個固定在地面或機架上)和活動鉸鏈支座(支座中有幾個圓柱滾子可沿某一方向作滾動)兩種.,1.1.4 物體受力分析和受力圖,在工程實際中，為了求未知的約束力，需根據(jù)已知力，應(yīng)用平衡條件求解。為此需對構(gòu)件的受力個數(shù)、受力

7、方向和作用位置進行分析，這個分析過程稱物體的受力分析。 為研究物體的受力情況，需把研究的物體(稱受力體)從周圍的物體(稱施力體)中分離出來，單獨畫出它的簡圖，這個步驟叫做取研究對象或取分離體。然后畫出分離體上所受的力(包括主動力和約束力)，這種表示物體受力的簡明圖形，稱為受力圖。 小結(jié)：畫受力圖的步驟為 1.確定研究對象。畫出研究對象的簡單輪廓圖形； 2.進行受力分析。分析研究對象上的主動力和約束力。明確受力物體和施力物體。 3.畫出分離體上全部約束力和主動力，在分離體上被解除約束處，畫出相應(yīng)的約束力。,1.2 平面匯交力系,、,、,各力作用線均在同一平面內(nèi)的力系，稱為平面力系。若平面力系中的

8、各力作用線都匯交于一點，則稱平面匯交力系。平面匯交力系是力系中較簡單的一種。如圖所示起重機的掛鉤，受到T1、T2、T3的作用，三力的作用線在同一平面內(nèi)且匯交于一點。本節(jié)將采用幾何法和解析法研究平面匯交力系的合成和平衡問題。,1.2.1 平面匯交力系合成的幾何法,、,、,如圖a所示，剛體上有平面匯交力系F1、F2、F3，各力作用線匯交于A點，現(xiàn)用幾何法求力系的合力。為此，可連續(xù)應(yīng)用力的三角形法則，將這些力依次相加，便可求出合力的大小和方向。,在圖b中，先將F1與F2合成一合力R12，再將R12與F3合成R，R的作用線通過A點。從圖c中可見，中間矢量不必作出，而只需將已知力矢沿環(huán)繞多邊形邊界的同一

9、方向首尾相接。而合力則沿多邊形相反方向連接多邊形的缺口。,任意個共點力的合成,1.2.2 平面匯交力系平衡的幾何條件,、,、,因平面匯交力系可用其合力來代替，所以，平面匯交力系平衡的充分和必要條件是：該力系的合力等于零。用矢量式表示。即,平面匯交力系平衡的必要與充分幾何條件是：該力系的力多邊形是自行封閉的。 提示：用幾何圖解法求解平面匯交力系的平衡問題，應(yīng)在分析清楚物體上所受的力后，按比例畫出封閉的力多邊形，再用尺和量角器在圖上量出所要求的未知量。也可根據(jù)圖形的幾何關(guān)系，利用三角形公式計算出所需求的未知量。,R=F1+F2+Fn=F,1.2.3 平面匯交力系合成的解析法,、,、,用幾何法求解平

10、面匯交力系平衡問題，作圖很難做到精確，若作圖后用幾何關(guān)系計算，則當(dāng)力系中力較多時，運算比較繁瑣。因此在工程實踐中，應(yīng)用較多的是解析法。平面匯交力系合成的解析法是以力在坐標(biāo)軸上的投影為基礎(chǔ)建立起來的。,1力在坐標(biāo)軸上的投影,力在坐標(biāo)軸上的投影,1.2.3 平面匯交力系合成的解析法,2合力投影定理 合力在任一坐標(biāo)軸上的投影等于所有分力在該軸上投影的代數(shù)和。 3平面匯交力系合成的解析法,1.2.4 平面匯交力系平衡方程及其應(yīng)用,平面匯交力系平衡的必要與充分條件是力系的合力等于零。 平面匯交力系平衡的解析條件：力系中各力在兩直角坐標(biāo)軸上投影的代數(shù)和分別等于零。 小結(jié)：求解平面匯交力系平衡的步驟： 1選

11、取適當(dāng)?shù)钠胶馕餅檠芯繉ο螅嫵龊唸D。 2進行受力分析。畫出研究對象的全部已知力和未知力，并設(shè)定未知力的方向。 3選取合適的坐標(biāo)系，計算各力的投影。 4列平衡方程解出未知量。,1.3 力矩和力偶1.3.1 力對點的矩及合力矩定理,1力對點的矩 人用扳手轉(zhuǎn)動螺母，會感到加在扳手上的力越大，或者力的作用線離中心越遠，就越容易轉(zhuǎn)動螺母，如圖所示。力使剛體繞某點O轉(zhuǎn)動的效應(yīng)，不僅與力的大小成正比，而且與O至力作用線的垂直距離成正比。乘積加上適當(dāng)?shù)恼撎?，稱為力對O點的矩，簡稱力矩，記作,M(F)=F.d,力矩,1.3.1 力對點的矩及合力矩定理,注意：力矩在下列兩種情況下為零： 1力等于零； 2力臂等

12、于零，即力的作用線通過矩心。,2合力矩定理 定理：平面匯交力系的合力對平面任一點的矩，等于力系中所有各分力對于該點力矩的代數(shù)和，即：,1.3.2 力矩的平衡條件,在日常生活中，常遇到力矩平衡的情況。以桿秤為例，不計桿秤自重，重物對O點的力矩大小為，秤砣對O點力矩大小為。力P與對O點的矩必定大小相等，轉(zhuǎn)向相反，使桿秤處于平衡情況，即,各力對轉(zhuǎn)動中心O點的矩的代數(shù)和等于零，即合力矩等于零。用公式表示：,力矩的平衡,1.3.3 力偶和力偶矩,1力偶 作用在一物體上大小相等、方向相反、作用線平行而不重合的兩個力稱為力偶。如圖所示，用雙手轉(zhuǎn)動方向盤、用兩手指旋轉(zhuǎn)水龍頭、鉗工用板牙攻螺紋等，都是施加力偶的

13、例子。力偶用符號表示。力偶的兩力之間的垂直距離d稱為力偶臂。力偶中兩力所在平面稱力偶作用面。,2.力偶矩 實踐可得，力偶對物體作用效果的大小，與力F的大小成正比，又與力偶臂d的大小成正比，由此，可用Fd來度量力偶作用效果的大小。,1.3.3 力偶和力偶矩,力偶,力偶矩的大小等于力的大小與力偶臂的乘積，正、負號表示力偶的轉(zhuǎn)向，并規(guī)定逆時針轉(zhuǎn)向為正，順時針轉(zhuǎn)向為負。力偶的單位與力矩的單位相同。 如果力偶對物體的作用，可以用另一力偶來代替，則這兩個力偶稱為等效力偶。若兩個在同平面內(nèi)的力偶，力偶矩相等，則這兩個力偶彼此等效。,1.3.4 平面力偶系的合成和平衡條件,1平面力偶系的合成 作用在物體同一平

14、面內(nèi)的多個力偶，稱為平面力偶系。平面力偶系可以合成一個合力偶，設(shè) 為平面力偶系中各力偶的力偶矩，M為合力的合力偶矩，它等于各力偶矩的代數(shù)和，即,2平面力偶系的平衡條件 當(dāng)合力偶矩等于零時，說明物體順時針方向轉(zhuǎn)動的力偶矩和物體逆時針方向轉(zhuǎn)動的力偶矩相等，物體保持平衡狀態(tài)。因此，平面力偶系平衡的條件是所有各力偶矩的代數(shù)和等于零，即：,1.3.5 力的平移,如圖所示，力作用于剛體上A點，根據(jù)加減平衡力系公理，可平行移到剛體上任一點O，可在O點加上一對大小相等，方向相反，與F等值的平行力F、F，作用于A點的力F與力F構(gòu)成了一力偶即作用在A點的力F平移到O點后，應(yīng)同時在O點加上一力偶，這個力偶稱為附加力

15、偶。附加力偶矩的大小及轉(zhuǎn)向與原力F對O點的力矩相同。即,力的平移,小結(jié)：作用于剛體的力的作用線可等效地平移到任一點O，但須加一附加力偶。此附加力偶矩等于原力對O點的矩。,1.4 平面任意力系1.4.1 平面任意力系的平衡,1平面任意力系的平衡條件和平衡方程 如圖所示一懸臂梁吊車，現(xiàn)以水平梁AB的受力情況來分析平面任意力系的平衡問題。水平梁AB受力為梁自重G，載荷重P，固定鉸鏈支座反力，拉桿BC拉力T，各力作用在同一平面內(nèi)，處于平衡狀態(tài)。所以水平梁不能沿x軸、y軸方向移動，也不能繞力系中任意一點作轉(zhuǎn)動。由此得到平面任意力系的平衡條件：力系中所有各力，在兩個互相垂直的坐標(biāo)軸上投影的代數(shù)和等于零，力

16、系中所有各力對力系所在平面內(nèi)任意點的合力矩等于零。即：,上式是平面任意力系平衡方程的基本形式，這三個公式都是獨立的方程，可以求解三個未知數(shù)。,1.4.1 平面任意力系的平衡,2固定端約束 固定端約束不但限制物體沿任意方向的移動，而且能限制物體沿圖示平面內(nèi)轉(zhuǎn)動，這類約束可用約束力 的分力 和 ，及約束力偶 來代替。其大小可通過平面任意力系的平衡方程來確定。,固定端約束,1.4.2 平面平行力系的平衡方程及應(yīng)用,在平面力系中各力的作用線互相平行，這種力系稱平面平行力系。平面平行力系是平面任意力系的特殊情況，它的平衡方程由平面任意力系平衡方程導(dǎo)出。 如選 坐標(biāo)軸與各力垂直，各力在 軸上的投影為零。即

17、滿足 ，所以平面平行力系獨立的平衡方程數(shù)目只有兩個，即：,另一種形式為,上式的使用條件是：A、B兩點連線不能與力系中的各力平行。,本章小結(jié),1靜力學(xué)的基本概念：力是物體間的相互機械作用。力對物體作用的效果，決定于力的三要素大小、方向和作用點。 2靜力學(xué)公理是力學(xué)中最基本、最普遍的客觀規(guī)律。包括二力平衡公理，加減的平衡力系公理，力的平行四邊形公理和作用與反作用公理。 3畫受力圖的步驟為：確定研究對象，畫出研究對象的簡單輪廓圖形；進行受力分析，分析研究對象上的主動力和約束力，明確受力物體和施力物體。畫出分離體上全部約束力和主動力，在分離體上被解除約束處，畫出相應(yīng)的約束力。 4力矩是使物體繞某點轉(zhuǎn)動效應(yīng)的量度，其表達式為 。力對點的矩與矩心位置有關(guān)。而力偶矩,本章小結(jié),是力偶使物體轉(zhuǎn)動效應(yīng)的量度，表