電磁場與電磁波試題整理.doc

1、電磁場與電磁波自測試題1.介電常數(shù)為的均勻線性介質(zhì)中，電荷的分布為，則空間任一點(diǎn) _, _。2. ； 1. 線電流與垂直穿過紙面，如圖所示。已知，試問_ _；若， 則_ _。2. ； 1A 1. 鏡像法是用等效的 代替原來場問題的邊界，該方法的理論依據(jù)是_。2. 鏡像電荷； 唯一性定理1. 在導(dǎo)電媒質(zhì)中， 電磁波的相速隨頻率改變的現(xiàn)象稱為_， 這樣的媒質(zhì)又稱為_ 。2. 色散； 色散媒質(zhì)1. 已知自由空間一均勻平面波， 其磁場強(qiáng)度為， 則電場強(qiáng)度的方向?yàn)開， 能流密度的方向?yàn)開。2. ； 1. 傳輸線的工作狀態(tài)有_ _、_ _、_三種，其中_ _狀態(tài)不傳遞電磁能量。2. 行波； 駐波； 混合波

2、；駐波1. 真空中有一邊長為的正六角 形，六個頂點(diǎn)都放有點(diǎn)電荷。則在圖示兩種情形 下，在六角形中心點(diǎn)處的場強(qiáng)大小為圖中_；圖中_。2. ； 1. 平行板空氣電容器中，電位(其中 a、b、c 與 d 為常數(shù))， 則電場強(qiáng)度_，電荷體密度_。2. ； 1. 在靜電場中，位于原點(diǎn)處的電荷場中的電場強(qiáng)度線是一族以原點(diǎn)為中心的_ 線， 等位線為一族_。2. 射； 同心圓1. 損耗媒質(zhì)中的平面波 , 其傳播系數(shù) 可表示為_的復(fù)數(shù)形式，其中表 示衰減的為_。2.； 1. 在無損耗傳輸線上， 任一點(diǎn)的輸入功率都 _，并且等于_ 所得到的 功率。2. 相同；負(fù)載 1. 在靜電場中，線性介質(zhì)是指介質(zhì)的參數(shù)不隨_

3、而改變， 各向 同性的線性介質(zhì)是指介質(zhì)的特性不隨_而變化的線性介質(zhì)。2. 場量的量值變化；場的方向變化1. 對于只有 個帶電導(dǎo)體的靜電場系統(tǒng)， 取其中的一個導(dǎo)體為參考點(diǎn)，其靜電能量可表示成 ， 這里 號導(dǎo)體上的電位 是指_的電荷在 號導(dǎo)體上引起的電位， 因此計算的結(jié)果表示的是靜電場的_ 能量的總和。2. 所有帶電導(dǎo)體；自有和互有1. 請用國際單位制填寫下列物理量的單位 磁場力_，磁導(dǎo)率 _。2. N； H/m1. 分離變量法在解三維偏微分方程 時， 其第一步是令_， 代入方程后將得到_ 個 _方 程。2. ；, 常微分。1. 用差分法時求解以位函數(shù)為待求量的邊值問題 , 用 _階有限差分近似表

4、示 處的， 設(shè)， 則正確的差分格式是 _。2. 一；1. 在電導(dǎo)率、介電常數(shù) 的導(dǎo)電媒質(zhì)中，已知電場強(qiáng)度， 則在 時刻， 媒質(zhì)中的傳導(dǎo)電流密度_ 、 位移電流密度_2. ；1. 終端開路的無損耗傳輸線上， 距離終端 _處為電流波的 波腹；距離終端_處為電流波的波節(jié)。2. ；1. 鏡像法的理論根據(jù)是_。 鏡像法的基本思想是用集中 的鏡像電荷代替_ 的分布。2. 場的唯一性定理；未知電荷1. 請采用國際單位制填寫下列物理量的單位 電感_, 磁通_。2. H；Wb1. 靜態(tài)場中第一類邊值問題是已知整個邊界上_，其數(shù)學(xué)表達(dá)式 為_。2. 位函數(shù)的值；1. 坡印廷矢量 ， 它的方向表示_ 的傳輸方向，

5、它的大 小 表示單位時間通過與能流方向相垂直的_電磁能量。2. 電磁能量；單位面積的1. 損耗媒質(zhì)中其電場強(qiáng)度振幅和磁場強(qiáng)度振幅以_，因子隨 增大而_。2. ；減小 1. 所謂均勻平面波是指等相位面為_，且在等相位面上各點(diǎn)的場強(qiáng)_的電磁波。2. 平面；相等1. 設(shè)媒質(zhì)1介電常數(shù) ）與媒質(zhì)2 （介電常數(shù)為 ）分界面上存在自由電荷面密度 ， 試用電位函數(shù)寫出其分界面上的邊界條件 _ 和_。2. ；1. 圖示填有兩層介質(zhì)的平行板電容器， 設(shè)兩極板上半部分的面積 為 ， 下半部分的面積為 ， 板間距離為 ， 兩層介質(zhì)的介電常數(shù)分別為 與。 介質(zhì)分界面垂直于兩極板。 若忽略端部的邊緣效應(yīng)， 則此平行板電

6、容器的電容應(yīng)為_。2. 1. 用以處理不同的物理場的類比法， 是指當(dāng)描述場的數(shù)學(xué)方式具有相似的_ 和相似的_， 則它們的解答在形式上必完全相似， 因而在理論計算時， 可以把某一種場的分析計算結(jié)果 , 推廣到另一種場中去。2. 微分方程；邊界條件 1. 電荷分布在有限區(qū)域的無界靜電場問題中， 對場域無窮遠(yuǎn)處的邊界條件可表示為_， 即位函數(shù) 在無限遠(yuǎn)處的取值為_。2. 有限值；1. 損耗媒質(zhì)中的平面波， 其電場強(qiáng)度 ， 其中稱為_， 稱為_。2. 衰減系數(shù)；相位系數(shù) 1. 在自由空間中， 均勻平面波等相位面的傳播速度等于_， 電磁波能量傳播速度等于_ 。2. 光速；光速1. 均勻平面波的電場和磁場

7、除了與時間有關(guān)外， 對于空間的坐標(biāo)， 僅與_ 的坐標(biāo)有關(guān)。 均勻平面波的等相位面和_方向垂直。2. 傳播方向；傳播 1. 在無限大真空中，一個點(diǎn)電荷所受其余多個點(diǎn)電荷對它的作用力，可根據(jù)_ 定律和_ 原理求得。2. 庫侖；疊加1. 真空中一半徑為a 的圓球形空間內(nèi)，分布有體密度為的均勻電荷，則圓球內(nèi)任一點(diǎn)的電場強(qiáng)度_；圓球外任一點(diǎn)的電場強(qiáng)度_。2. ；1. 鏡像法的關(guān)鍵是要確定鏡像電荷的個數(shù)、_ 和_。2. 位置；大小1. 一均勻平面波由空氣垂直入射到良導(dǎo)體表面，則其場量衰減為表面值的時的傳播距離稱為該導(dǎo)體的_, 其值等于_，( 設(shè)傳播系數(shù))。2. 透入深度 ( 趨膚深度 )；1. 電磁波發(fā)生

8、全反射的條件是，波從_，且入射角應(yīng)不小于_。2. 光密媒質(zhì)進(jìn)入光疏媒質(zhì)； 臨界角 1. 若媒質(zhì)1為完純介質(zhì)，媒質(zhì)2 為理想導(dǎo)體。一平面波由媒質(zhì)1入射至媒質(zhì)2，在分界面上，電場強(qiáng)度的反射波分量和入射波分量的量值_；相位_，( 填相等或相反)。2. 相等；相反 1. 設(shè)空氣中傳播的均勻平面波，其磁場為，則該平面波的傳播方向?yàn)開，該波的頻率為_。2. ； 1. 已知銅的電導(dǎo)率，相對磁導(dǎo)率，相對介質(zhì)電常數(shù)，對于頻率為 的電磁波在銅中的透入深度為_，若頻率提高，則透入深度將變_。2. ；小 1. 一右旋圓極化波，電場振幅為，角頻率為 ，相位系數(shù)為，沿 傳播，則其電場強(qiáng)度的瞬時表示為_，磁場強(qiáng)度的瞬時表示

9、為_。 2. ； 1. 設(shè)一空氣中傳播的均勻平面波，已知其電場強(qiáng)度為，則該平面波的磁場強(qiáng)度_；波長為_。2. ； 1. 在電導(dǎo)率、介電常數(shù) 的導(dǎo)電媒質(zhì)中，已知電場強(qiáng)度，則在 時刻，媒質(zhì)中的傳導(dǎo)電流密度_ 、位移電流密度_ 2. ； 1. 在分別位于 和 處的兩塊無限大的理想導(dǎo)體平板之間的空氣中，時變電磁場的磁場強(qiáng)度 則兩導(dǎo)體表面上的電流密度分別為_ 和_。 2. ； 1. 麥克斯韋方程組中的 和表明不僅_ 要產(chǎn)生電場，而且隨時間變化的_也要產(chǎn)生電場。 2. 電荷；磁場 1. 時變電磁場中，根據(jù)方程_，可定義矢量位使，再根據(jù)方程_，可定義標(biāo)量位，使2. ； 1. 無源真空中，時變電磁場的磁場強(qiáng)度

10、 滿足的波動方程為_；正弦電磁場 ( 角頻率為 ) 的磁場強(qiáng)度復(fù)矢量 ( 即相量) 滿足的亥姆霍茲方程為_。 2. ； 1. 在介電常數(shù)為，磁導(dǎo)率為、電導(dǎo)率為零的無損耗均勻媒質(zhì)中，已知位移電流密度復(fù)矢量 ( 即相量)，那么媒質(zhì)中電場強(qiáng)度復(fù)矢量( 即相量) _；磁場強(qiáng)度復(fù)矢量( 即相量)_。2. ； 1. 在電導(dǎo)率 和介電常數(shù) 的均勻媒質(zhì)中，已知電磁場的電場強(qiáng)度，則當(dāng)頻率_ 且時間_，媒質(zhì)中位移電流密度的大小與傳導(dǎo)電流密度的大小相等。( 注: ) 2. ； 1. 半徑為 的圓形線圈放在磁感應(yīng)強(qiáng)度 的磁場中，且與線圈平面垂直，則線圈上的感應(yīng)電動勢_，感應(yīng)電場的方向?yàn)開。 2. ； 1. 真空中，正

11、弦電磁場的電場強(qiáng)度 和磁場強(qiáng)度 分別為 那么，坡印廷矢量_.。平均坡印廷矢量_.。 2. ； 01. 兩個載流線圈的自感分別為 和，互感為，分別通有電流 和，則該系統(tǒng)的自有能為 ，互有能為 。 2. ； 1. 在恒定磁場中，若令磁矢位 的散度等于零，則可以得到所滿足的微分方程 。但若 的散度不為零，還能得到同樣的微分方程嗎？ 。 2. ； 不能1. 在平行平面場中， 線與等線相互_ _ ( 填寫垂直、重合或有一定的夾角) 1. 恒定磁場中不同媒質(zhì)分界面處， 與滿足的邊界條件是 , 或 , 。2. ； ； ； 7、 試題關(guān)鍵字鏡像法1. 圖示點(diǎn)電荷Q 與無限大接地導(dǎo)體平板的靜電場問題中，為了應(yīng)用

12、鏡像法求解區(qū)域A 中的電場，基于唯一性定理，在確定鏡像法求解時，是根據(jù)邊界條件（用電位表示） 和 。2. ； 1. 鏡像法的關(guān)鍵是要確定鏡像電荷的大小、 和 。 2. 位置； 個數(shù)1. 根據(jù)場的唯一性定理在靜態(tài)場的邊值問題中，只要滿足給定的_ _ 條件，則泊松方程或拉普拉斯方程的解是 。 2. 邊界；唯一的 1. 以位函數(shù) 為待求量的邊值問題中，設(shè) 為邊界點(diǎn) 的點(diǎn)函數(shù)，則所謂第一類邊值問題是指給定 。 2. ； 1. 分離變量法用于求解拉普拉斯方程時，具體步驟是1、先假定待求的_ 由 _ 的乘積所組成。2、把假定的函數(shù)代入 ，使原來的 _ 方程轉(zhuǎn)換為兩個或三個常微分方程。解這些方程，并利用給定

13、的邊界條件決定其中待定常數(shù)和函數(shù)后，最終即可解得待求的位函數(shù)。 2. 位函數(shù)；兩個或三個各自僅含有一個坐標(biāo)變量的；拉氏方程；偏微分； 1. 靜態(tài)場中第一類邊值問題是已知整個邊界上 _ ，其數(shù)學(xué)表達(dá)式為 。2. 位函數(shù)的值； 1. 以位函數(shù) 為待求量的邊值問題中，設(shè)為邊界點(diǎn) 的點(diǎn)函數(shù)，則所謂第二類邊值問題是指給定式 。2. 1. 鏡像法的理論根據(jù)是 _。鏡像法的基本思想是用集中的鏡像電荷代替 _ 的分布。 2. 場的唯一性定理；求知電荷 1. 電源以外恒定電流場基本方程的積分形式是_，它說明恒定電流場的傳導(dǎo)電流是_。 2. ；連續(xù)的1. 電通密度（電位移）矢量的定義式為 ；若在各向同性的線性電介

14、質(zhì) 中，則電通密度 與電場強(qiáng)度 的關(guān)系又可表示為 。 2. ； 1. 介電常數(shù)的電導(dǎo)率分別為及 的兩種導(dǎo)電媒質(zhì)的交界面，如已知媒質(zhì) 2中電流密度的法向分量，則分界面上的電荷面密度 ，要電荷面密度為零，必須滿足 條件。 2. ； 1. 寫出下列兩種情況下，介電常數(shù)為 的均勻無界媒質(zhì)中電場強(qiáng)度的量值隨距離的變化規(guī)律（1）帶電金屬球（帶電荷量為Q） ；（2）無限長線電荷（電荷線密度為） 。 2. ； 1. 真空中一半徑為a 的球殼，均勻分布電荷Q，殼內(nèi)任一點(diǎn)的電場強(qiáng)度_；殼外任一點(diǎn)的電場強(qiáng)度_ 。2. ； 1. 電偶極子是指_ ，寫出表征其特征的物理量電偶極矩的數(shù)學(xué)表達(dá)式_。 2. 兩個相距一定距離

15、的等量異號的電荷； 1. 矢量場中圍繞某一點(diǎn)P作一閉合曲面S，則矢量A穿過閉合曲面S的通量為 ； 若 0，則流出S面的通量 流入的通量， 即通量由S面內(nèi)向外 ，說明S面內(nèi)有 。 2. ；大于； 擴(kuò)散；正源1. 矢量場的散度在直角坐標(biāo)下的表示形式為 ，它的結(jié)果為一 場。 2. ； 標(biāo)量1. 散度定理的表達(dá)式為 ；斯托克斯定理的表達(dá)式為 。 2. ； 1. 標(biāo)量場的梯度是一 場，表示某一點(diǎn)處標(biāo)量場的 。 2. 矢量； 變化率1. 研究一個矢量場，必須研究它的 和 ，才能確定該矢量場的性質(zhì)，這即是 。 2. 散度；旋度； 亥姆霍茲定理 1. 標(biāo)量場的梯度的方向?yàn)?；數(shù)值為 。 2. 指向標(biāo)量增加率最

16、大的方向或是等值面的法線方向；該方向上標(biāo)量的增加率1. 圖示填有兩層介質(zhì)的平行板電容器， 設(shè)兩極板上半部分的面積 為 ， 下半部分的面積為 ， 板間距離為 ， 兩層介質(zhì)的介電常數(shù)分別為 與。 介質(zhì)分界面垂直于兩極板。 若忽略端部的邊緣效應(yīng)， 則此平行板電容器的電容應(yīng)為_。2. 1. 用以處理不同的物理場的類比法， 是指當(dāng)描述場的數(shù)學(xué)方式具有相似的_ 和相似的_， 則它們的解答在形式上必完全相似， 因而在理論計算時， 可以把某一種場的分析計算結(jié)果 , 推廣到另一種場中去。2. 微分方程；邊界條件 1. 電荷分布在有限區(qū)域的無界靜電場問題中， 對場域無窮遠(yuǎn)處的邊界條件可表示為_， 即位函數(shù) 在無限

17、遠(yuǎn)處的取值為_。2. 有限值；1. 損耗媒質(zhì)中的平面波， 其電場強(qiáng)度 ， 其中稱為_， 稱為_。2. 衰減系數(shù)；相位系數(shù) 1. 在自由空間中， 均勻平面波等相位面的傳播速度等于_， 電磁波能量傳播速度等于_ 。2. 光速；光速1. 均勻平面波的電場和磁場除了與時間有關(guān)外， 對于空間的坐標(biāo)， 僅與_ 的坐標(biāo)有關(guān)。 均勻平面波的等相位面和_方向垂直。2. 傳播方向；傳播 1. 在無限大真空中，一個點(diǎn)電荷所受其余多個點(diǎn)電荷對它的作用力，可根據(jù)_ 定律和_ 原理求得。2. 庫侖；疊加1. 真空中一半徑為a 的圓球形空間內(nèi)，分布有體密度為的均勻電荷，則圓球內(nèi)任一點(diǎn)的電場強(qiáng)度_；圓球外任一點(diǎn)的電場強(qiáng)度_。

18、2. ；1. 鏡像法的關(guān)鍵是要確定鏡像電荷的個數(shù)、_ 和_。2. 位置；大小1. 一均勻平面波由空氣垂直入射到良導(dǎo)體表面，則其場量衰減為表面值的時的傳播距離稱為該導(dǎo)體的_, 其值等于_，( 設(shè)傳播系數(shù))。2. 透入深度 ( 趨膚深度 )；1. 在傳播方向上有磁場分量，但沒有電場分量，這種模式的電磁波稱為_ 波，簡稱為_波。2. 橫電 ；TE1. 求解矩形波導(dǎo)中電磁波的各分量，是以_方程和波導(dǎo)壁理想導(dǎo)體表面上_ 所滿足的邊界條件為理論依據(jù)的。2. 麥克斯韋（或波動、亥姆霍茲）；電場或磁場1. 波導(dǎo)中，TM 波的波阻抗_；TE 波的波阻抗_。2. ； 1. 矩形波導(dǎo)中，波的分量應(yīng)滿足的邊界條件為在

19、和處_ ; 在和處_。2. ； 1. 矩形波導(dǎo)可以工作在多模狀態(tài)，也可以工作在單模狀態(tài)，而單模的傳輸模式通常是_模，這時要求波導(dǎo)尺寸a、b 滿足關(guān)系_。2. ； 1. 矩形波導(dǎo)的尺寸為，填充空氣，工作模式為 模，設(shè)頻率為，此時的波阻抗 的定義為_。計算公式為_。2. 橫向電場與橫向磁場之比； 1. 在矩形波導(dǎo)中，若，則波導(dǎo)中的主模是_ ；若，則波導(dǎo)中的主模是_。2. 和； 1. 電磁波發(fā)生全反射的條件是，波從_，且入射角應(yīng)不小于_。2. 光密媒質(zhì)進(jìn)入光疏媒質(zhì)； 臨界角 1. 若媒質(zhì)1為完純介質(zhì)，媒質(zhì)2 為理想導(dǎo)體。一平面波由媒質(zhì)1入射至媒質(zhì)2，在分界面上，電場強(qiáng)度的反射波分量和入射波分量的量值

20、_；相位_，( 填相等或相反)。2. 相等；相反 1. 已知兩種介質(zhì)的介電常數(shù)分別為、，磁導(dǎo)率為，當(dāng)電磁波垂直入射至該兩介質(zhì)分界面時，反射系數(shù)_，透射系數(shù)_。2. ； 1. 設(shè)空氣中傳播的均勻平面波，其磁場為，則該平面波的傳播方向?yàn)開，該波的頻率為_。2. ； 1. 已知銅的電導(dǎo)率，相對磁導(dǎo)率，相對介質(zhì)電常數(shù)，對于頻率為 的電磁波在銅中的透入深度為_，若頻率提高，則透入深度將變_。2. ；小 1. 一右旋圓極化波，電場振幅為，角頻率為 ，相位系數(shù)為，沿 傳播，則其電場強(qiáng)度的瞬時表示為_，磁場強(qiáng)度的瞬時表示為_。 2. ； 1. 設(shè)一空氣中傳播的均勻平面波，已知其電場強(qiáng)度為，則該平面波的磁場強(qiáng)度

21、_；波長為_。2. ； 1. 在電導(dǎo)率、介電常數(shù) 的導(dǎo)電媒質(zhì)中，已知電場強(qiáng)度，則在 時刻，媒質(zhì)中的傳導(dǎo)電流密度_ 、位移電流密度_ 2. ； 1. 在分別位于 和 處的兩塊無限大的理想導(dǎo)體平板之間的空氣中，時變電磁場的磁場強(qiáng)度 則兩導(dǎo)體表面上的電流密度分別為_ 和_。 2. ； 1. 麥克斯韋方程組中的 和表明不僅_ 要產(chǎn)生電場，而且隨時間變化的_也要產(chǎn)生電場。 2. 電荷；磁場 1. 時變電磁場中，根據(jù)方程_，可定義矢量位使，再根據(jù)方程_，可定義標(biāo)量位，使2. ； 1. 無源真空中，時變電磁場的磁場強(qiáng)度 滿足的波動方程為_；正弦電磁場 ( 角頻率為 ) 的磁場強(qiáng)度復(fù)矢量 ( 即相量) 滿足的

22、亥姆霍茲方程為_。 2. ； 1. 如圖所示，導(dǎo)體桿 在磁感應(yīng)強(qiáng)度 的均勻磁場中，以速度 向右平移。設(shè) 時導(dǎo)體桿 與重合，則在時刻，導(dǎo)體桿上的感應(yīng)電動勢_，方向由_ 。2. ； 1. 在介電常數(shù)為，磁導(dǎo)率為、電導(dǎo)率為零的無損耗均勻媒質(zhì)中，已知位移電流密度復(fù)矢量 ( 即相量)，那么媒質(zhì)中電場強(qiáng)度復(fù)矢量( 即相量) _；磁場強(qiáng)度復(fù)矢量( 即相量)_。2. ； 1. 在電導(dǎo)率 和介電常數(shù) 的均勻媒質(zhì)中，已知電磁場的電場強(qiáng)度，則當(dāng)頻率_ 且時間_，媒質(zhì)中位移電流密度的大小與傳導(dǎo)電流密度的大小相等。( 注: ) 2. ； 1. 半徑為 的圓形線圈放在磁感應(yīng)強(qiáng)度 的磁場中，且與線圈平面垂直，則線圈上的感應(yīng)

23、電動勢_，感應(yīng)電場的方向?yàn)開。 2. ； 1. 真空中，正弦電磁場的電場強(qiáng)度 和磁場強(qiáng)度 分別為 那么，坡印廷矢量_.。平均坡印廷矢量_.。 2. ； 01. 長直導(dǎo)線通有電流，其周圍的等 (磁位) 線的是一系列 , 在 處放上一塊薄( 厚度0) 的鐵板( 板與導(dǎo)線不連) 對原磁場沒有影響。 2. 以電流軸線為中心的射線；等磁位面 1. 試用法拉弟觀點(diǎn)分析以下受力情況長直螺線管空腔軸線處放一圓形載流小線圈，線圈平面與螺線管軸線垂直。當(dāng)小線圈放在位置(1，2) 時受到的軸向力最大，方向 。 2. 2； 1. 兩個載流線圈的自感分別為 和，互感為，分別通有電流 和，則該系統(tǒng)的自有能為 ，互有能為

24、。 2. ； 1. 在均勻磁場 中有一鐵柱，柱中有一氣隙，對于圖, 氣隙與平行則_ ；_ _。對于圖b , 氣隙與垂直，則_；_ _ （以上空格內(nèi)填上大于或小于或等于) 2. 大于；等于； 等于；小于1. 在恒定磁場中，若令磁矢位 的散度等于零，則可以得到所滿足的微分方程 。但若 的散度不為零，還能得到同樣的微分方程嗎？ 。 2. ； 不能1. 在平行平面場中， 線與等線相互_ _ ( 填寫垂直、重合或有一定的夾角) 2. 垂直1. 導(dǎo)磁媒質(zhì)被磁化，除等效為磁化電流對外的效應(yīng)外，也可等效為磁荷對外的效應(yīng)。當(dāng)已知磁介質(zhì)內(nèi)的磁化強(qiáng)度 后，其束縛磁荷體密度為 ; 束縛磁荷面密度為 。2. ； 1.

25、下圖中圖 的互感最大。2. b 1. 恒定磁場中不同媒質(zhì)分界面處， 與滿足的邊界條件是 , 或 , 。2. ； ； ； 7、 試題關(guān)鍵字鏡像法1. 圖示點(diǎn)電荷Q 與無限大接地導(dǎo)體平板的靜電場問題中，為了應(yīng)用鏡像法求解區(qū)域A 中的電場，基于唯一性定理，在確定鏡像法求解時，是根據(jù)邊界條件（用電位表示） 和 。2. ； 1. 鏡像法的關(guān)鍵是要確定鏡像電荷的大小、 和 。 2. 位置； 個數(shù)1. 根據(jù)場的唯一性定理在靜態(tài)場的邊值問題中，只要滿足給定的_ _ 條件，則泊松方程或拉普拉斯方程的解是 。 2. 邊界；唯一的 1. 以位函數(shù) 為待求量的邊值問題中，設(shè) 為邊界點(diǎn) 的點(diǎn)函數(shù)，則所謂第一類邊值問題是

26、指給定 。 2. ； 1. 分離變量法用于求解拉普拉斯方程時，具體步驟是1、先假定待求的_ 由 _ 的乘積所組成。2、把假定的函數(shù)代入 ，使原來的 _ 方程轉(zhuǎn)換為兩個或三個常微分方程。解這些方程，并利用給定的邊界條件決定其中待定常數(shù)和函數(shù)后，最終即可解得待求的位函數(shù)。 2. 位函數(shù)；兩個或三個各自僅含有一個坐標(biāo)變量的；拉氏方程；偏微分； 1. 靜態(tài)場中第一類邊值問題是已知整個邊界上 _ ，其數(shù)學(xué)表達(dá)式為 。2. 位函數(shù)的值； 1. 以位函數(shù) 為待求量的邊值問題中，設(shè)為邊界點(diǎn) 的點(diǎn)函數(shù)，則所謂第二類邊值問題是指給定式 。2. 1. 鏡像法的理論根據(jù)是 _。鏡像法的基本思想是用集中的鏡像電荷代替

27、_ 的分布。 2. 場的唯一性定理；求知電荷 1. 電介質(zhì)的極性分子在無外電場作用下，所有正、負(fù)電荷的作用中心不相重合，而形成電偶極子，但由于電偶極矩方向不規(guī)則，電偶極矩的矢量和為零。在外電場作用下，極性分子的電矩發(fā)生_ _，使電偶極矩的矢量和不再為零，而產(chǎn)生_ _。 2. 轉(zhuǎn)向；極化 1. 圖示一長直圓柱形電容器， 內(nèi)、外圓柱導(dǎo)體間充滿介電常數(shù)為 的電介質(zhì)，當(dāng)內(nèi)圓柱導(dǎo)體充電到電壓 后，拆去電壓源，然后將 介質(zhì)換成 的介質(zhì)，則電容器單位長度的電容 將增加 倍。而兩導(dǎo)體間的電場強(qiáng)度將是原來電場強(qiáng)度的 倍。 2. ； 1. 電源以外恒定電流場基本方程的積分形式是_，它說明恒定電流場的傳導(dǎo)電流是_。

28、 2. ；連續(xù)的1. 電通密度（電位移）矢量的定義式為 ；若在各向同性的線性電介質(zhì) 中，則電通密度 與電場強(qiáng)度 的關(guān)系又可表示為 。 2. ； 1. 介電常數(shù)的電導(dǎo)率分別為及 的兩種導(dǎo)電媒質(zhì)的交界面，如已知媒質(zhì) 2中電流密度的法向分量，則分界面上的電荷面密度 ，要電荷面密度為零，必須滿足 條件。 2. ； 1. 寫出下列兩種情況下，介電常數(shù)為 的均勻無界媒質(zhì)中電場強(qiáng)度的量值隨距離的變化規(guī)律（1）帶電金屬球（帶電荷量為Q） ；（2）無限長線電荷（電荷線密度為） 。 2. ； 1. 真空中一半徑為a 的球殼，均勻分布電荷Q，殼內(nèi)任一點(diǎn)的電場強(qiáng)度_；殼外任一點(diǎn)的電場強(qiáng)度_ 。2. ； 1. 將一個由

29、一對等量異號電荷構(gòu)成的電偶極子放在非勻強(qiáng)電場中，不僅受一個_ _ 作用，發(fā)生轉(zhuǎn)動，還要受力的作用，使 _ _ 發(fā)生平動，移向電場強(qiáng)的方向。 2. 力矩；電偶極子中心 1. 電偶極子是指_ ，寫出表征其特征的物理量電偶極矩的數(shù)學(xué)表達(dá)式_。 2. 兩個相距一定距離的等量異號的電荷； 1. 矢量場中圍繞某一點(diǎn)P作一閉合曲面S，則矢量A穿過閉合曲面S的通量為 ； 若 0，則流出S面的通量 流入的通量， 即通量由S面內(nèi)向外 ，說明S面內(nèi)有 。 2. ；大于； 擴(kuò)散；正源1. 矢量場的散度在直角坐標(biāo)下的表示形式為 ，它的結(jié)果為一 場。 2. ； 標(biāo)量1. 散度定理的表達(dá)式為 ；斯托克斯定理的表達(dá)式為 。

30、2. ； 1. 標(biāo)量場的梯度是一 場，表示某一點(diǎn)處標(biāo)量場的 。 2. 矢量； 變化率1. 研究一個矢量場，必須研究它的 和 ，才能確定該矢量場的性質(zhì)，這即是 。 2. 散度；旋度； 亥姆霍茲定理 1. 標(biāo)量場的梯度的方向?yàn)?；數(shù)值為 。 2. 指向標(biāo)量增加率最大的方向或是等值面的法線方向；該方向上標(biāo)量的增加率1. 距離源r處t時刻的標(biāo)量位是由 時刻的電荷密度決定的，故把標(biāo)量位稱為 。 2. ,滯后位1. 描述天線的參數(shù)有 、 、 、 。2. 輻射場強(qiáng)、方向性、輻射功率、效率1. 對于是磁偶極子與開槽天線的輻射場，可以利用 和電磁學(xué)上的 原理來求解 。2. 電磁對偶；巴俾涅1. 如圖所示兩個載流

31、線圈，所受的電流力使兩線圈間的距離（ ）擴(kuò)大； 縮??； 不變2. B1. 真空中兩個點(diǎn)電荷之間的作用力（ ）A. 若此兩個點(diǎn)電荷位置是固定的，則不受其他電荷的引入而改變B. 若此兩個點(diǎn)電荷位置是固定的，則受其他電荷的引入而改變C. 無論固定與不固定，都不受其他電荷的引入而改變2. A 1. 真空中有三個點(diǎn)電荷、。 帶電荷量 ， 帶電荷量，且。要使每個點(diǎn)電荷所受的電場力都為零，則（ ）A. 電荷位于、 電荷連線的延長線上，一定與 同號，且電荷量一定大于B. 電荷可位于連線的任何處，可正、可負(fù)，電荷量可為任意大小C. 電荷應(yīng)位于、 電荷連線的延長線上，電荷量可正、可負(fù)，且電荷量一定要大于2. A

32、1. 如圖所示兩個載流線圈，所受的電流力使兩線圈間的距離( )擴(kuò)大； 縮?。?不變2. A 1. 電流是電荷運(yùn)動形成的，面電流密度可以表示成（ ）； ； 2. B 1. 載有電流半徑為的圓環(huán)，置 于的均勻磁場中，線圈所在平面的法線方向，此時線圈（ ）受到方向的力； B. 不受力；C. 受到一轉(zhuǎn)矩 2. C1. 均勻直線式天線陣中，若最大輻射方向發(fā)生在與陣軸線相垂直的方向上，則稱為（ ）。 A側(cè)射陣； B端射陣； C直線陣 2. A1. 場點(diǎn)在t時刻對源點(diǎn)（ ）時刻發(fā)生的變化作出響應(yīng)。（其中r為源點(diǎn)與場點(diǎn)的距離。C為光速） A ； B； C 2. A1. 均勻直線式天線陣中，若最大輻射方向發(fā)生在

33、陣軸線的方向上，則稱為（ ）。 A側(cè)射陣； B端射陣； C直線陣 2. B1. 源點(diǎn)t時刻對場點(diǎn)在（ ）時刻發(fā)生的變化作出響應(yīng)。（其中r為源點(diǎn)與場點(diǎn)的距離。C為光速） A ； B； C 2. B1. 對于電偶極子遠(yuǎn)區(qū)場的特點(diǎn)，下述表述錯誤的是（ ） A只有 分量，TEM波； BE、H同頻率，同相位； C波阻抗等于媒質(zhì)的本征阻抗。D輻射功率與成正比。 2. D1. 下述關(guān)于理想點(diǎn)源天線的描述錯誤的是（ ）A是無方向性天線； B方向圖是一球面； C方向圖為不規(guī)則形狀的曲面。 2. C1. 偶極子遠(yuǎn)區(qū)場的輻射功率與（ ）成正比。A ； B； C 2. 1. 對于偶極子天線的遠(yuǎn)區(qū)場，表述正確的是（ ）

34、 A ； B； C 2. A1. 偶極子天線的遠(yuǎn)區(qū)場與（ ）成正比 A ； B； C 2. B1. 偶極子天線的的方向圖因子與（ ）成正比 A ； B； C 2. A1. 下列關(guān)于電磁對偶性的互換規(guī)則，正確的是（ ） A， ； B，； C，； D， 2. C1. 在導(dǎo)波系統(tǒng)中，存在TEM 波的條件是A. ； B. ； C. 2. C1. 矩形波導(dǎo)中的波導(dǎo)波長、工作波長 和截止波長 之間的關(guān)系為（ ）A. B. C. 2. C1. 在給定尺寸的矩形波導(dǎo)中，傳輸模式的階數(shù)越高，相應(yīng)的截止頻率（ ）A. 越高； B. 越低； C. 與階數(shù)無關(guān) 2. A1. 在傳輸TEM 波的導(dǎo)波系統(tǒng)中，波的相速度

35、與參數(shù)相同的無界媒質(zhì)中波的相速度 相比，是（ ）A. 更??； B. 相等 ； C. 更大2. B1. 在傳輸 模的矩形空波導(dǎo)管中，當(dāng)填充電介質(zhì) 后，設(shè)工作頻率不變，其波阻抗 將（ ） A. 變大； B. 變小； C. 不變2. B1. 對于給定寬邊 的矩形波導(dǎo)，當(dāng)窄邊 增大時，衰減將（ ）A. 變小； B. 變大； C. 不變 2. A1. 在選擇波導(dǎo)尺寸 時，為保證波導(dǎo)中能傳輸 波，應(yīng)滿足（ ）A. ； B. ； C. 2. A1. 矩形波導(dǎo)中傳輸 波，若提高工作頻率，則波阻抗將（ ）A. 變大； B. 變?。?C. 不變 2. B1. 矩形波導(dǎo) ( 尺寸為) 中傳輸 波，當(dāng)頻率一定時，若將

36、寬邊尺寸增大一倍, 其相位系數(shù) 將（ ）A. 變大； B. 變??； C. 不變2. A1. 矩形波導(dǎo)中，截止頻率最低的模是（ ）模 ； 模 ； 模 2. C1. 兩個載流線圈的自感分別為和，互感為。 分別通有電流和， 則系統(tǒng)的儲能為（ ）A. B.C. 2. C1. 用有限差分近似表示處的， 設(shè)， 則不正確的式子是（ ）； ； 2. C1. 損耗媒質(zhì)中的電磁波, 其傳播速度隨媒質(zhì)電導(dǎo)率的增大而（ ）A.不變； B. 減??； C. 增大2. B1. 矩形波導(dǎo) ( 尺寸為)中傳輸波，當(dāng)頻率一定時，若將寬邊尺寸增大一倍(變?yōu)?，其截止波長將（ ）A. 變大； B. 變?。?C. 不變2. A1. 在

37、無損耗媒質(zhì)中,電磁波的相速度與波的頻率( )A. 成正比； B. 成反比； C. 無關(guān)2. C1. 同軸線、傳輸線( ) A. 只能傳輸TEM波B. 只能傳輸TE波和TM 波C. 既能傳輸 TEM 波 ， 又能傳輸TE波和TM 波2. C7、 試題關(guān)鍵字自感、互感1. 兩線圈的自感分別為和， 互感為， 若在 線圈下方放置一無限大鐵磁平板，如圖所示，則（ )A. 、 增加，減小B. 、和 均增加C. 、不變，增加 2. B1. 在電阻性終端的無損耗傳輸線上，當(dāng)時(為終端負(fù)載電阻) , 在終端( )A. 電流最大值； B.電流最小值； C. 以上兩條都不是 2. A1. 矩形波導(dǎo)(尺寸為)中傳輸波

38、， 當(dāng)頻率一定時， 若將寬邊尺寸增大一 倍 ,其相位系數(shù)將( )A. 變大； B. 變小； C. 不變 2. A1. 損耗媒質(zhì)中的平面電磁波, 其波長 隨著媒質(zhì)電導(dǎo)率 的增大，將（ ）A. 變長； B. 變短； C. 不變 2. B1. 兩個極化方向相互垂直的線極化波疊加，當(dāng)振幅相等，相位差為或時，將形成（ ）A.線極化波； B.圓極化波； C. 橢圓極化波 2. B1. 均勻平面波由介質(zhì)垂直入射到理想導(dǎo)體表面時，產(chǎn)生全反射，入射波與反射波疊加將形成駐波，其電場強(qiáng)度和磁場的波節(jié)位置( )A. 相同； B. 相差； C. 相差2. B1. 已知一導(dǎo)電媒質(zhì)中平面電磁波的電場強(qiáng)度表示為，則該導(dǎo)電媒質(zhì)

39、可視為（ ）A. 良導(dǎo)體； B. 非良導(dǎo)體； C. 不能判定 2. A1. 一平面電磁波由無損耗媒質(zhì)垂直入射至無損耗媒質(zhì)的平面分界面上，分界面上的電場強(qiáng)度為最大值的條件是（ ）A.媒質(zhì)2的本征阻抗( 波阻抗)大于媒質(zhì)1的本征阻抗B.媒質(zhì)2的本征阻抗( 波阻抗)小于媒質(zhì)1的本征阻抗C.媒質(zhì)2的本征阻抗( 波阻抗)為純虛數(shù) 2. A1. 已知一均勻平面波以相位系數(shù)在空氣中沿 軸方向傳播，則該平面波的頻率為（ ）；2. C1. 已知電磁波的電場強(qiáng)度為，則該電磁波為（ ）A. 左旋圓極化波； B. 右旋圓極化波； C. 線橢圓極化波2. A1. 均勻平面波從一種本征阻抗 ( 波阻抗) 為 的無耗損媒質(zhì)

40、垂直入射至另一種本征阻抗為 的無耗媒質(zhì)的平面上，若 , 則兩種媒質(zhì)中功率的時間平均勻值 的關(guān)系為（ ） ； ； 2. A1. 已知一均勻平面波的電場強(qiáng)度振幅為，當(dāng) 時，原點(diǎn)處的達(dá)到最大值且取向?yàn)椋撈矫娌ㄒ韵辔幌禂?shù)在空氣中沿方向傳播，則其電場強(qiáng)度可表示為（ ） ；2. B1. 若介質(zhì)為完純介質(zhì)，其介電常數(shù)，磁導(dǎo)率，電導(dǎo)率；介質(zhì) 為空氣。平面電磁波由介質(zhì) 向分界平面上斜入射，入射波電場強(qiáng)度與入射面平行，若入射角 ，則介質(zhì)( 空氣) 中折射波的折射角為（ ） ； ； 2. B1. 一金屬圓線圈在均勻磁場中運(yùn)動，以下幾種情況中，能產(chǎn)生感應(yīng)電流的是（ ）線圈沿垂直于磁場的方向平行移動線圈以自身某一直徑為軸轉(zhuǎn)動，轉(zhuǎn)軸與磁場方向平行線圈以自身某一直徑為軸轉(zhuǎn)動，轉(zhuǎn)軸與磁場方向垂直2. C1. 如圖所示，半徑為 的圓線圈處于變化的均勻磁場中，線圈平面與垂直。已知，則線圈中感應(yīng)電場強(qiáng)度 的大小和方向?yàn)椋?）, 逆時針方向順時針方向逆時針方向2. C1. 已知正弦電磁場的電場強(qiáng)度矢量 則電場強(qiáng)度復(fù)矢量 ( 即相量) 為（