(最新整理)流體力學知識重點

1、(完整)流體力學知識重點(完整)流體力學知識重點 編輯整理：尊敬的讀者朋友們：這里是精品文檔編輯中心，本文檔內(nèi)容是由我和我的同事精心編輯整理后發(fā)布的，發(fā)布之前我們對文中內(nèi)容進行仔細校對，但是難免會有疏漏的地方，但是任然希望（(完整)流體力學知識重點）的內(nèi)容能夠給您的工作和學習帶來便利。同時也真誠的希望收到您的建議和反饋，這將是我們進步的源泉，前進的動力。本文可編輯可修改，如果覺得對您有幫助請收藏以便隨時查閱，最后祝您生活愉快 業(yè)績進步，以下為(完整)流體力學知識重點的全部內(nèi)容。流體連續(xù)介質(zhì)模型：可以認為流體內(nèi)的每一點都被確定的流體質(zhì)點所占據(jù)，其中并無間隙，于是流體的任一物理參數(shù)(）都可以表示為

2、空間坐標跟時間的連續(xù)函數(shù)（）,而且是連續(xù)可微函數(shù)，這就是流體連續(xù)介質(zhì)假說，即流體連續(xù)介質(zhì)模型。流體的力學特性1， 流動性：流體沒有固定的形狀，其形狀取決于限制它的固體邊界，流體在受到很小的切應力時，就要發(fā)生連續(xù)的變形，直到切應力消失為止。2， 可壓縮性：流體不僅形狀容易發(fā)生變化，而且在壓力作用下體積也會發(fā)生變化.3， 粘滯性:流體在受到外部剪切力作用發(fā)生連續(xù)變形,即流動的過程中，其內(nèi)部相應要發(fā)生對變形的抵抗，并以內(nèi)摩擦的形式表現(xiàn)出來，運動一單停止,內(nèi)摩擦即消失。牛頓剪切定律：流體層之間單位面積的內(nèi)摩擦力與流體變形速率(速度梯度）成正比（)無滑移條件:流體與固體壁面之間不存在相對滑動，即固體壁面

3、上的流體速度與固體壁面速度相同，在靜止的固體壁面上，流體速度為零。理想流體:及粘度（）的流體，或稱為無黏流體表面張力：對于與氣體接觸的液體表面，由于表面兩側(cè)分子引力作用的不平衡，會是液體表面處于張緊狀態(tài),即液體表面承受有拉伸力,液體表面承受的這種拉伸力稱為表面張力。表面張力系數(shù)：液體表面單位長度流體線上的拉伸力稱為表面張力系數(shù),通常用希臘字母（）表示,單位（）毛細現(xiàn)象:如果將直徑很小的兩只玻璃管分別插入水和水銀中，管內(nèi)外的液位將有明顯的高度差，這種現(xiàn)象稱為毛細現(xiàn)象，毛細現(xiàn)象是由液體對固體表面的潤濕效應和液體表面張力所決定的一種現(xiàn)象。毛細現(xiàn)象液面上升高度（）牛頓流體:有一大類流體，他們在平行層狀

4、流動條件下，其切應力(）與速度梯度（）表現(xiàn)出線性關系，這類流體被稱為牛頓型流體，簡稱牛頓流體。描述流體運動的兩種方法1， 拉格朗日法：通過研究流體場中單個質(zhì)點的運動規(guī)律，進而研究流體的整體運動規(guī)律，這一種方法稱為拉格朗日法2， 歐拉法：通過研究流體場中某一空間點的流體運動規(guī)律，進而研究流體的整體運動規(guī)律，這一種方法稱為歐拉法跡線:流體質(zhì)點的運動軌跡線曲線稱為跡線流線:流線是任意時刻流場中存在的一條曲線，該曲線上流體質(zhì)點的速度方向與其所在點處曲線的切線方向一致.流線的性質(zhì)1， 除了速度為零或者無窮大的特殊點外，經(jīng)過空間一點只有一條流線，即流線不能相交，因為每一時刻空間點只能被一個質(zhì)點所占據(jù)，只有

5、一個速度方向。2， 流場中每一點都有流線通過，所有流線形成流線譜。3， 流線的形狀和位置隨時間而變化,但穩(wěn)態(tài)流動時流線的形狀和位置不隨時間而變化。流線與跡線的區(qū)別：流線與跡線是兩個不同的概念，流線是同一時刻不同質(zhì)點構(gòu)成的一條流體線，跡線則是同一質(zhì)點在不同時刻經(jīng)過的空間點所構(gòu)成的軌跡線，但是穩(wěn)態(tài)流動條件下，流線與跡線是重合的。直角坐標系中的流線微分方程：（)流管的定義：在流場中做一條不與流線重合的封閉曲線，則通過此曲線的所有流線將構(gòu)成一個管狀曲面，該管狀曲面就稱為流管。流管的性質(zhì)：根據(jù)流線不能相交的性質(zhì)，流管表面不可能有流體穿過,其次,與流線相類似，流管的形狀一般是隨時間而變化的，單穩(wěn)態(tài)流動時，

6、流管的形狀是確定的，工程實際中管道是流管的特例，此時的流管表面即為管道內(nèi)壁面。流體區(qū)別于剛體運動的特點:流體運動時，除了想剛體那樣有平動和轉(zhuǎn)動外，同時還有連續(xù)不斷的變形，包括拉伸和剪切變形，而且由于變形連續(xù)不斷，其變形也不能像固體那樣用變形量的大小來度量，而必須用變形速率（單位時間的變形量）來度量。微元流體線的線變形速率：單位時間內(nèi)線段l的相對伸長率。微元流體線的轉(zhuǎn)動速率：流體微元線段在某一個平面內(nèi)單位時間所轉(zhuǎn)動的角度，即線段在該平面內(nèi)轉(zhuǎn)動的角速度，并約定在右手法則坐標系下，逆時針轉(zhuǎn)動的角速度為正。微元流體團的轉(zhuǎn)動速率;微元流體團在某一平面內(nèi)的轉(zhuǎn)動速率為該平面內(nèi)兩正交微元流體線各自轉(zhuǎn)動角速度的

7、平均值。微元流體團的剪切變形速率:微元流體團的剪切變形速率定義為平面內(nèi)兩正交微元流體線夾角對時間的變化率。微元流體團的體積膨脹速率-不可壓縮流體的連續(xù)性方程：微元流體團的體積膨脹速率定義為單位時間微元流體團的體積膨脹率。有旋流動：若流場中0,則（ ）三個分量中只要有一個不為零，則稱該流場中的流動為有旋流動，又稱為旋渦流動。無旋流動：若流場中的渦量處處為零，即流場中處處有（ ）則該流場內(nèi)的流動稱為無旋流動。強制渦與自由渦是兩種典型的平面旋轉(zhuǎn)運動。強制渦的特點：流場內(nèi)各點具有相同的角速度（ ），任意半徑（ ）處流體的切向速度( ）自由渦的特點:流場內(nèi)各點單位質(zhì)量流體具有能量相同,半徑 處流體的切向

8、速度（ ）其中（ ） 為常數(shù)。重力流動：流體因重力自發(fā)產(chǎn)生的流動。壓差流動:靠流體自身壓力差做功產(chǎn)生的流動.剪切流動或摩擦流動:僅對流體表面施加剪切力使流體獲得動能所產(chǎn)生的流動。層流流動的速度分布：層流時，各流體層之間僅靠分子動量擴散產(chǎn)生的相互作用,圓管中的速度分布成拋物線形.湍流流動的速度分布：湍流時，流體團大尺度的隨機脈動使流體間的相互混合大為增強，其速度分布趨于圓臺形，即管壁附近速度梯度很大，而中心區(qū)速度分布平緩，這意味著湍流時流體與管壁摩擦力顯著增加。湍流強度：對于湍流流動，除分子熱運動外，同時還存在流體微團在各個方向的隨機脈動,因此沿流動方向的切應力（ ）由這兩種運動的橫向動量擴散所

9、產(chǎn)生。脈動速度各項同性。流動邊界：一般指流場中的相界面，包括氣-液邊界，液-液邊界和流固邊界。固壁邊界對流動的影響：1、影響流體流動路徑;2、對流體流動產(chǎn)生流動阻力。定性尺寸：在流動力學中反映流場邊界幾何形狀，影響的特征尺寸稱為定性尺寸（用l泛指）。定性速度：反映流場運動速度影響的特征速度稱為定性速度（用v泛指)。根據(jù)流場定性速度v,定型尺寸l以及流場幾何尺度的不同,固壁邊界對流場的影響范圍是不同的，由此可將流動問題分為兩種類型:一：固壁邊界影響要傳遞到整個流場 二：固壁邊界影響僅局限于壁面附近.圓管中的流動：當流體以均勻速度（)（與平均速度相等）進入管口后,收管壁摩擦影響，流體首先在近壁區(qū)建

10、立速度梯度,近壁區(qū)速度分布發(fā)生變化，隨著流動向前發(fā)展，管壁的影響逐漸傳遞到管中心，遍及整個管道截面，此后速度分布形態(tài)不再改變。進口區(qū)：通常將管壁影響達到管中心之前的流動區(qū)稱為進口區(qū)發(fā)展中流動:進口區(qū)的流動稱為發(fā)展中流動從分發(fā)展區(qū)：進口區(qū)之后的流動區(qū)稱為充分發(fā)展區(qū)充分發(fā)展的流動：充分發(fā)展區(qū)對應的流動進口區(qū)與充分發(fā)展區(qū)的流動行為差異：進口區(qū)流動是二維的，而充分發(fā)展區(qū)是一維的。管內(nèi)流動雷諾數(shù):（）曳力：流體流動過程中沿流動方向作用于固體壁面的總力稱為曳力。流動阻力:固體壁面在流動方向?qū)α黧w的反作用力稱為流動阻力。（ ）形狀阻力：形狀阻力（）是固體壁面上正壓力分布不均勻所產(chǎn)生的，又稱為壓差阻力。摩擦阻

11、力：摩擦阻力（）是固體壁面上正壓力分布不均勻所產(chǎn)生的.原型管道的阻力系數(shù):質(zhì)量力:因質(zhì)量力場作用產(chǎn)生的力，屬于非接觸力或者成為遠程力。表面力：流體表面受到與之接觸的流體或者固體壁面的作用力,稱為近程力。附加正應力（）：反映粘性運動流體的線變形產(chǎn)生的表面力（法向）.切應力（）：反映黏性運動流體剪切變形產(chǎn)生的表面力（切向)對于理想流體或者對于靜止流體，(）（)均為零壓力p的大小與其表面取向是無關的。靜止流場中任意一點處的壓力值與流體表面取向無關壓力的方向總是指向所取表面(即沿表面外法線的負方向）慣性坐標系中任何物體處于靜止的必要條件：作用在物體上的外力總和及外力矩和均為零靜力學基本方程:質(zhì)量力指向

12、壓力增加的方向不可壓縮靜止流場中質(zhì)量力有勢，所以其流體分界面必然是等壓面和等勢面流體密度只是壓力的函數(shù)的流場稱為正壓流場重力場靜止流體的壓力微分方程:如果將坐標原點置于自由液面,并令自由液面壓力等于大氣壓力，即給定邊界條件（） 則對式( ）積分為（）等壓面方程:z=c對于連通管路或者容器系統(tǒng)中的同一種靜止流體，在同一水平位置具有相同的壓力重力場靜止液體之間的分界面是等壓面達朗貝爾原理：質(zhì)量為m的物體以加速度a運動時要受到加速度反方向的慣性力的作用,其慣性力為ma，即單位質(zhì)量慣性力為a，且慣性力與物體所受到的其他外力構(gòu)成平衡力系.系統(tǒng)：系統(tǒng)就是確定不變的物質(zhì)集合控制體:控制體就是根據(jù)需要所選擇的

13、具有確定位置和形狀的流場空間控制體的特點：邊界形狀不變而內(nèi)部的質(zhì)量可變通過一截面的質(zhì)量流量取決于此截面上流體的法向速度質(zhì)量通量：單位面積的質(zhì)量流量（）質(zhì)量守恒方程：穩(wěn)態(tài)系統(tǒng)的質(zhì)量守恒方程：穩(wěn)態(tài)流動時，控制體內(nèi)的總質(zhì)量與時間無關，即（）動量守恒方程：流體能量一般劃分為1， 儲存能:儲存能是流體因物質(zhì)內(nèi)部做微觀運動和物質(zhì)整體宏觀運動具有的能量，包括：內(nèi)能，動能，位能2， 遷移能：遷移能是流體系統(tǒng)與外界經(jīng)行熱，功交換過程中傳遞的能量,包括熱量q或功能w突擴管的壓頭變化由兩部分構(gòu)成1， 渦流耗散使壓力下降（壓力能損失)2， 流通面積擴大使流體動能轉(zhuǎn)化為壓力能，導致壓頭升高。突縮管壓力降由兩部分構(gòu)成1，

14、 因局部阻力損失產(chǎn)生的壓力降2， 因流通面積縮?。?，流體壓力能轉(zhuǎn)換為動能產(chǎn)生的壓力降常見邊界條件：1， 固壁液體邊界（）2， 液體-液體邊界()3， 氣體-液體邊界（)穩(wěn)態(tài)：意味著流動過程與時間無關一維流動:流體只在一個坐標方向上流動，且流體速度的變化也只與一個空間坐標有關.不可壓縮流體的的一維穩(wěn)態(tài)流動，流體速度沿流動方向的變化必然為零，即（）由于流體速度沿流動方向沒有變化的流動稱為充分發(fā)展的流動，因此，不可壓縮流體的一維流動必然屬于充分發(fā)展的流動。壓差流：由進出口兩端的壓力差產(chǎn)生的流動剪切流：由于兩壁面的相對運動產(chǎn)生的流動這兩種因素也可能同時存在，對于非水平平壁間的狹縫流動，還將受到重力的

15、影響狹縫流動的邊界條件：（）管內(nèi)的切應力與速度分布：對于圓管內(nèi)的流動，壁面速度為零，且由于對稱性，管中心線上速度梯度也必然為零，故邊界條件為（)圓形套管內(nèi)流動的邊界條件：降膜流動是靠重力產(chǎn)生的，與管內(nèi)流動和狹縫流動相比，其特點是：液膜的一側(cè)與大氣接觸,為典型的液-氣邊界條件，由于液膜的一側(cè)與大氣接觸，故沿流動方向沒有壓力差。液膜兩側(cè)分別與固壁和大氣接觸,其邊界條件是:（）不可壓縮流體的連續(xù)性方程：速度的散度(體變形率）：單位體積的流體,單位時間內(nèi)的體積增量。對于不可壓縮流體沿力方向的一維流動，其連續(xù)性方程為(）體積力：體積力是由于外力場的作用在微元體整個體積上所產(chǎn)生的力，又稱徹體力或者質(zhì)量力.

16、表面力：作用于流體表面的力.動量通量:單位時間單位面積輸入輸出的動量動量通量=質(zhì)量通量流體速度質(zhì)量流量=質(zhì)量通量*流通面積斯托克斯三個假設：1， 應力與變形速率成線性關系2， 應力與變形速率的關系各項同性3， 靜止流場中，切應力為零，各正應力均等于靜壓力，即（0正應力與線變形率 ：流體正應力由兩部分構(gòu)成；一部分是流體靜壓力產(chǎn)生的正應力；另一部分是粘性流體運動變形產(chǎn)生的正應力（拉伸或壓縮應力），且僅與流體變形速率即（）正應力與靜壓力；精致條件下流體的正應力數(shù)值上等于流體靜壓力p，且為正應力為（0p=雖然運動流體的三個正應力在數(shù)值上一般不等于壓力值，但他們的平均值總是和靜壓力大小相等的一維流動是,

17、其流場中任一點的正應力與靜止流體的情況一樣，都等于流體靜壓產(chǎn)生的正應力-pn-s方程只是用與牛頓流體應用條件只適用于牛頓流體 層流流動,湍流流動 必考必考平面流動是指整個流場中流體速度都平行于某一平面，且流體各物理量在于該平面垂直的方向上沒有變化的流動流體運動區(qū)別于剛體運動的特點;流體微元團在運動過程中除了有平移運動和旋轉(zhuǎn)運動外，還有連續(xù)不斷打的變形，包括線變形和角變形。有旋和無旋；根據(jù)流體微元團本身是否旋轉(zhuǎn)，流體運動可分為有旋流動和無旋流動,如果流體微元團的角速度w 在流場中處處為零，則稱為無旋流動,否則為有旋流動。（0對于自由渦，(）顧流動是無旋的，對于強制渦，（0 故流動為有旋線流量 線

18、流量就是線段與通過線段的法向速度的乘機速度環(huán)量 速度環(huán)量就是封閉曲線上的切向速度（）沿封閉曲線的積分等流函數(shù)線為流線必考 7-13a等勢線 令速度勢函數(shù)等于曲線簇就是等勢線流網(wǎng) 流線與等勢線相交所組成的表示流動特性的網(wǎng)線稱為流網(wǎng)必考 eg7-3理想流體繞固定圓柱體的流動 流動可視為由x方向的平行直線等流速 與偶極流疊加而成可見駐點處壓力最大p=1,在三十度是p=0,在上下頂點處壓力最小，為負壓,p=3勢函數(shù)和流函數(shù) 一流動可視為由x方向的平行直線等速流,偶極流和順時針點渦的疊加合成馬格努斯效應 轉(zhuǎn)動圓柱體平行流中要受到垂直于平行流動方向上的作用力，類似條件下的球體或者其他物體也會受到這樣的力，

19、流體力學實驗的研究方法：1 實物實驗 2 比擬實驗 3 模型試驗流體相似包括：1 幾何相似 2 運動相似 3 動力相似幾何相似：模型流動的邊界形狀和原型相似,即在流場中模型與原型流動邊界的對應邊要成一定比例。運動相似：幾何相似的兩個流動系統(tǒng)中的對應流線形狀也相似.動力相似:在兩個幾何相似，運動相似的運動系統(tǒng)中，對應點處作用的相同性質(zhì)力f的方向相同大小成一定比例。相似準則是流動相似的充分必要條件，建立相似準則一般有兩種途徑：對于已有流動微分方程描述的問題,可直接根據(jù)微分方程和相似條件導出相似準則,對于還沒能建立微分的問題，只要知道影響流動過程的物理參數(shù),則可通過量綱分析方法導出相似準則。雷諾數(shù)r

20、e：雷諾數(shù)是與流體性質(zhì)有關的相似數(shù)，表示慣性力與黏性力之比。即（）歐拉數(shù)eu；是與壓力有關的相似數(shù)，因此也稱為壓力相似數(shù)，表示壓力與慣性力之比.佛魯?shù)聰?shù)fr：佛魯?shù)聰?shù)是與重力有關的相似數(shù),亦稱為重力相似數(shù)，表示慣性力與重力之比流體力學中最基本的物理量有長度，質(zhì)量，時間，熱力學溫度量綱和諧原理：只有量綱相同的物理量才能相加減,所以正確的物理關系式中各加和項的量綱必須是相同的，等式兩邊的量綱也必須是相同的,這就是量綱和諧原理。量綱分許方法包括：瑞利方法和白金漢姆方法白金漢姆法（pai定理)基本原理：若某一物理過程需要幾個物理參數(shù)來描述,且這些物理參數(shù)涉及r 個基本量綱，則此物理過程可用nr個無量綱

21、特征數(shù)來描述，這些無量綱特征數(shù)稱為pai 項。模型應與原型相似，這種模型稱為正太模型臨界雷諾數(shù)：從層流過渡到湍流所對應的雷諾數(shù)影響條件;進口處的擾動，管道入口的形狀，管壁粗糙度等因數(shù)湍流強度：用脈動量的均方根值來反映湍流脈動的強烈程度（)流體做湍流流動時，流體層之間除了存在切應力之外，還存在著湍流脈動引起的附加切應力（雷諾應力）普朗特混合長度理論:湍流中流體為微團的不規(guī)則運動與氣體分子的熱運動相似,因此，可借用分子運動論中建立黏性應力與速度梯度之間關系的方法來研究湍流中雷諾應力與時均速度之間的關系。壁面附近的湍流可分成近壁黏性底層，過渡區(qū)，湍流核心區(qū)三個區(qū)域。在靠近壁面的黏性底層中,雷諾應力遠

22、小于黏性應力在黏性底層區(qū)，速度分布是線性的在湍流核心區(qū)雷諾應力遠大于黏性應力湍流核心區(qū)速度呈半對數(shù)分布黏性應力與雷諾應力有相同的量級通常采用e表示管內(nèi)表面粗糙峰的平均高度，稱為絕對粗糙度,e/d稱為相對粗糙度，其中d為管內(nèi)徑。對于湍流流動，粗糙度對速度和阻力有顯著影響，并且可將粗糙管湍流分為三種不同的情況，即水力光滑管，過渡型圓管和水力粗糙管。沿程阻力，沿程阻力損失,管道沿程壓力降：壓降由摩擦耗散而產(chǎn)生,通常將因為管道壁面產(chǎn)生的阻力稱為沿程阻力,由此產(chǎn)生的壓頭損失稱為沿程壓力損失對應的壓降稱為管道沿程壓降。局部阻力，局部阻力損失，局部壓降：將流動方向突然改變產(chǎn)生的阻力稱為局部阻力，由此產(chǎn)生的壓

23、頭損失稱為局部阻力損失，對應的壓降稱為局部壓降。阻力損失是管道設計所考慮的主要問題。進口段長度：1，速度分布充分發(fā)展所需的長度2，壁面上切應力值達到充分發(fā)展所需的進口段長度進口段阻力：1， 黏性應力（對于湍流，還包括雷諾應力），引起的阻力損失2， 核心區(qū)流體被加速引起的阻力損失層流進口段阻力:最大-減小-確定值湍流進口段阻力：最大減小回升減小-確定值主流與次流：為什么彎管比直管傳熱效率大：流動分離現(xiàn)象：流體流經(jīng)彎頭等管件時主法方向發(fā)生改變，所產(chǎn)生的離心力將使流體壁面的壓力分布發(fā)生變化，從而引起的流體的渦旋運動。彎管的阻力：彎管的壓頭損失是由壁面摩擦，流動分離和次流因素造成的，管道彎曲程度越大，

24、壓頭損失也越大。普朗特邊界層理論(繞物體的大雷諾數(shù)流動可分為兩個區(qū)域）1， 壁面很薄的流體層區(qū)域，稱為邊界層，邊界層內(nèi)流體黏性作用極為重要，不可以忽略。2， 邊界層以外的區(qū)域，稱為外流區(qū)，該流區(qū)內(nèi)的流動可看成是理想流體的流動。將流體速度從u=0到u=0.99u0對應的流體層厚度為邊界層厚度，用(）表示,u=0處(即固體壁面）為邊界層內(nèi)邊界,u=0。99（）處就是邊界層的外邊界.邊界層的引入,從動力學的角度將繞流流動劃分為兩個區(qū)域：1， 黏性力占主導的邊界層區(qū)2， 慣性力作用占主導的外流區(qū)普朗特邊界層方程的邊界條件：流體沿彎曲壁面的繞流中，邊界層內(nèi)會伴隨產(chǎn)生壓差,從而可能導致邊界層脫離物體表面,

25、產(chǎn)生邊界層分離現(xiàn)象，其次，由于彎曲壁面不再平行于來流且壓力分布不均，因而壁面總阻力通常就包括摩擦阻力和壓差阻力，形狀阻力連個部分。發(fā)生邊界層分離后，在物體后部形成分離區(qū)，分離區(qū)將嚴重影響外流區(qū)的邊界，因此，這時已經(jīng)不能認為黏性起作用的區(qū)域只是限制在固體物面附近一層很薄的流體中，邊界層理論不在適用。黏性流體在順壓力梯度和零壓力梯度的條件下，不可能出現(xiàn)邊界層分離，所以邊界層分離只可能在逆壓力梯度的條件下發(fā)生。繞流流動中，固體對流體的作用總力分為兩部分：平行于流動方向的作用力即繞流總阻力fd，垂直于流動方向的作用力ft。影響顆粒沉降速度的因素：1 濃度的影響 2 器壁效應 3 非球形度的影響葉輪機械

26、又稱為透平機械根據(jù)流體的流動方式，葉輪機械分成徑流式和軸流式兩種類型。流體力學模型假設：1， 在控制體的進出口，流體均為一維流動，且方向任意。2， 控制體內(nèi)為穩(wěn)態(tài)流動3， 控制體與外界無熱交換4， 控制體內(nèi)無化學反映流體旋轉(zhuǎn)運動一般分為三種形式：1,自由渦運動 2,強制渦運動 3，組合渦運動旋流器中氣體流動過程的描述：工業(yè)中產(chǎn)生過濾壓力的四種方法：1, 重力 2,抽真空 3,加壓 4 ，離心力過濾壓力dpc由兩部分組成:微元濾餅兩面的壓力差dp，微元內(nèi)液體的離心力。流體在轉(zhuǎn)鼓內(nèi)的流動三種理論:活塞流動理論，層流流動理論 流線流動理論液體和氣體的粘性有何區(qū)別？原因是什么？答: 答:(1）溫度升高時液體的粘滯系數(shù)降低，流動性增加。這是因為液體的粘性主要是由分子間的內(nèi)聚力造成的。溫度升高時，分子間的內(nèi)聚力減小，粘滯系數(shù)就要降低。（2）溫度升高時，氣體的粘滯系數(shù)增大.造成氣體粘性的主要原因時氣體內(nèi)部分子的熱運動。當溫度升高時，氣體分子的熱運動的速度加大，速度不同的相鄰氣體層之間的質(zhì)量和動量交換隨之加劇，所以，氣體的粘性將增大。作用在流體上的力，包括哪些力?答：作用在流體上的力，按力的表現(xiàn)形式分為質(zhì)量力和表面力兩類。質(zhì)量力包括重力、直線慣性力和離心慣性力；表面力包括壓力和切力.流體靜壓力有哪些特性？答:（1）靜壓力方向永遠沿著作用面的內(nèi)法線方向；(2）靜