彈性力學(xué)基本概念和考點(diǎn)匯總

1、基本概念： （1）面力、體力與應(yīng)力、應(yīng)變、位移的概念及正負(fù)號(hào)規(guī)定 （2）切應(yīng)力互等定理： 作用在兩個(gè)互相垂直的面上，并且垂直于改兩面交線的切應(yīng)力是互等的（大 小相等，正負(fù)號(hào)也相同）。 （3）彈性力學(xué)的基本假定： 連續(xù)性、完全彈性、均勻性、各向同性和小變形。 （4）平面應(yīng)力與平面應(yīng)變； 設(shè)有很薄的等厚度薄板，只在板邊上受有平行于板面并且不沿厚度變化的 面力或約束。同時(shí)，體力也 平行與板 面并且不沿 厚度方向變化。這 時(shí)， z 0, zx 0, zy 0，由切應(yīng)力互等，z 0, xz 0, yz 0，這樣只剩下平行于 xy面的三個(gè)平面應(yīng)力分量，即x, y, xyyx，所以這種問(wèn)題稱(chēng)為平面應(yīng)力問(wèn)題。

2、 設(shè)有很長(zhǎng)的柱形體，它的橫截面不沿長(zhǎng)度變化，在柱面上受有平行于橫截 面且不沿長(zhǎng)度變化的面力或約束，同時(shí)，體力也平行于橫截面且不沿長(zhǎng)度變化， 由對(duì)稱(chēng)性可知，zx 0, zy 0，根據(jù)切應(yīng)力互等，xz 0, yz 0。由胡克定律， zx 0, zy 0，又由于z方向的位移w處處為零，即z 0。因此，只剩下平行 于xy面的三個(gè)應(yīng)變分量，即x, y, xy，所以這種問(wèn)題習(xí)慣上稱(chēng)為平面應(yīng)變問(wèn)題。 （5）一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)； 過(guò)一個(gè)點(diǎn)所有平面上應(yīng)力情況的集合，稱(chēng)為一點(diǎn)的應(yīng)力狀態(tài)。 （6）圣維南原理；（提邊界條件） 如果把物體的一小部分邊界上的面力，變換為分布不同但靜力等效的面力 （主失相同，主矩也相同），那么

3、，近處的應(yīng)力分布將有顯著的改變，但是遠(yuǎn)處 所受到的影響可以忽略不計(jì)。 （7）軸對(duì)稱(chēng)； 在空間問(wèn)題中，如果彈性體的幾何形狀、約束情況，以及所受的外力作用，都 是對(duì)稱(chēng)于某一軸（通過(guò)該軸的任一平面都是對(duì)稱(chēng)面），則所有的應(yīng)力、變形和位 移也就對(duì)稱(chēng)于這一軸。這種問(wèn)題稱(chēng)為空間軸對(duì)稱(chēng)問(wèn)題。 平衡微分方程: （1）平面問(wèn)題的平衡微分方程; x x xy X yx y y y 0 （記） fy0 （2）平面問(wèn)題的平衡微分方程（極坐標(biāo)）； f 0 1、平衡方程僅反映物體內(nèi)部的平衡，當(dāng)應(yīng)力分量滿(mǎn)足平衡方程，則物體內(nèi)部是 平衡的。 2、平衡方程也反映了應(yīng)力分量與體力（自重或慣性力）的關(guān)系。 二、幾何方程； （1）平面

4、問(wèn)題的幾何方程； u x x y V （記） y V u xy x y （2）平面問(wèn)題的幾何方程（極坐標(biāo)） u 1 2 u 1 V 1 2 v u V 1 2 1、幾何方程反映了位移和應(yīng)變之間的關(guān)系。 2、當(dāng)位移完全確定時(shí)，應(yīng)變也確定；反之，當(dāng)應(yīng)變完全確定時(shí)，位移并不能確 定。（剛體位移） 三、物理方程； （1）平面應(yīng)力的物理方程； 1 x E 1 y E 2 1 x (記) xy xy (2) 平面應(yīng)變的物理方程; 2 1 x 一 E 1 2 廠y 1 xy (3) 2 1 E 極坐標(biāo)的物理方程 xy (平面應(yīng)力)； 1( 1( 丄 G 2(1 ) E (4)極坐標(biāo)的物理方程 ( 1 2 w

5、( 2(1 ) E 邊界條件； 四、 (1)幾何邊界條件; 平面問(wèn)題: 在 su上; (2)應(yīng)力邊界條件; l x m yx 平面問(wèn)題： l xym y xy fx -(記) fy （3）接觸條件; 光滑接觸：n n門(mén)為接觸面的法線方向 非光滑接觸：n n n為接觸面的法線方向 Un 山 （4）位移單值條件； U U 2 (5) 對(duì)稱(chēng)性條件: 在空間問(wèn)題中，如果彈性體的幾何形狀、約束情況，以及所受的外力作用, 都是對(duì)稱(chēng)于某一軸（通過(guò)該軸的任一平面都是對(duì)稱(chēng)面），則所有的應(yīng)力、變形和 位移也就對(duì)稱(chēng)于這一軸。這種問(wèn)題稱(chēng)為空間軸對(duì)稱(chēng)問(wèn)題 一、概念 1彈性力學(xué)，也稱(chēng)彈性理論，是固體力學(xué)學(xué)科的一個(gè)分支。

6、2固體力學(xué)包括理論力學(xué)、材料力學(xué)、結(jié)構(gòu)力學(xué)、塑性力學(xué)、振動(dòng)理論、斷裂力學(xué)、復(fù)合材 料力學(xué)。 3基本任務(wù)：研究由于受外力、邊界約束或溫度改變等原因，在彈性體內(nèi)部所產(chǎn)生的應(yīng)力、 形變和位移及其分布情況等。 4研究對(duì)象是完全彈性體，包括桿件、板和三維彈性體，比材料力學(xué)和結(jié)構(gòu)力學(xué)的研究范圍 更為廣泛 5彈性力學(xué)基本方法：差分法、變分法、有限元法、實(shí)驗(yàn)法 6彈性力學(xué)研究問(wèn)題，在彈性體內(nèi)嚴(yán)格考慮靜力學(xué)、幾何學(xué)和物理學(xué)三方面條件，在邊界 上考慮邊界條件，求解微分方程得出較精確的解答； 7彈性力學(xué)中的基本假定：連續(xù)性、完全彈性、均勻性、各向同性、小變形假定。 8幾何方程反映的是形變分量與位移分量之間的關(guān)系。

7、9物理方程反映的是應(yīng)力分量與形變分量之間的關(guān)系。 10平衡微分方程反映的是應(yīng)力分量與體力分量之間的關(guān)系。 11當(dāng)物體的位移分量完全確定時(shí)，形變分量即完全確定。反之，當(dāng)形變分量完全確定時(shí)， 位移分量卻不能完全確定。 12. 邊界條件表示在邊界上位移與約束、或應(yīng)力與面力之間的關(guān)系式。它可以分為位移邊界 條件、應(yīng)力邊界條件和混合邊界條件。 13. 圣維南原理主要內(nèi)容： 如果把物體表面一小部分邊界上作用的外力力系，變換為分布不 同但靜力等效的力系（主失量相同，對(duì)同一點(diǎn)的主矩也相同），那么只在作用邊界近處的應(yīng) 力有顯著的改變，而在距離外力作用點(diǎn)較遠(yuǎn)處，其影響可以忽略不計(jì)。 14. 圣維南原理的推廣：如果

8、物體一小部分邊界上的面力是一個(gè)平衡力系（主失量和主矩都 等于零），那么，這個(gè)面力就只會(huì)使近處產(chǎn)生顯著的應(yīng)力，而遠(yuǎn)處的應(yīng)力可以不計(jì)。這是因 為主失量和主矩都等于零的面力，與無(wú)面力狀態(tài)是靜力等效的， 只能在近處產(chǎn)生顯著的應(yīng)力。 15求解平面問(wèn)題的兩種基本方法：位移法、應(yīng)力法。 16.彈性力學(xué)的基本原理：解的唯一性原理、解的疊加原理、圣維南原理。 如果給出單位寬度上面力的主矢量和主矩，則三個(gè)積分邊界條件變?yōu)?h/2 h/2 ( x)x idy 1 Fn h/2 h/2 ( x)x iydy 1 M h/2 h/2 ( xy ) x idy 1 Fs 會(huì)推導(dǎo)兩種平衡微分方程 17逆解法步驟： (1)

9、先假設(shè)一滿(mǎn)足相容方程(2-25)的應(yīng)力函數(shù) (2) 由式(2-24)，根據(jù)應(yīng)力函數(shù)求得應(yīng)力分量 (3) 在確定的坐標(biāo)系下，考察具有確定的幾何尺寸和形狀的彈性體，根據(jù)主 要邊界上的面力邊界條件 (2-15)或次要邊界上的積分邊界條件，分析這 些應(yīng)力分量對(duì)應(yīng)于邊界上什么樣的面力，從而得知所選取的應(yīng)力函數(shù)可 以解決什么樣的問(wèn)題。(或者根據(jù)已知面力確定應(yīng)力函數(shù)或應(yīng)力分量表 達(dá)式中的待定系數(shù) 18半逆解法步驟: (1) 對(duì)于給定的彈性力學(xué)問(wèn)題，根據(jù)彈性體的幾何形狀、受力特征和變形 的特點(diǎn)或已知的一些簡(jiǎn)單結(jié)論，如材料力學(xué)得到的初等結(jié)論，假設(shè)部 分或全部應(yīng)力分量的函數(shù)形式 (2) 按式(2-24)，由應(yīng)力推

10、出應(yīng)力函數(shù)f的一般形式(含待定函數(shù)項(xiàng))； (3) 將應(yīng)力函數(shù)f代入相容方程進(jìn)行校核，進(jìn)而求得應(yīng)力函數(shù)f的具體表達(dá) 形式； (4) 將應(yīng)力函數(shù)f代入式(2-24)，由應(yīng)力函數(shù)求得應(yīng)力分量 (5)根據(jù)邊界條件確定未知函數(shù)中的待定系數(shù)；考察應(yīng)力分量是否滿(mǎn)足全 5平面問(wèn)題的應(yīng)力邊界條件為 (xl xym)s fx(s) 填空 (xyl ym)s fy(s) h/2 h/2- 計(jì) h/2 ( x )x idy 1 h/2 fx(y)dy 1 7圣維南原理的三個(gè)積分式 h/2 h/2 算 h/2 ( x )x i ydy 1 h/2 fx(y)ydy 1 理 h/2 h/2- h/2 ( xy )x id

11、y 1 fy(y)dy 1 h/2 y 解 8艾里應(yīng)力函數(shù) x 2 (x,y) 2 fxX,y 2 (x, y) 2 fy y，xy 2 (x,y) y x x y 計(jì)算 、單項(xiàng)選擇題（按題意將正確答案的編號(hào)填在括弧中， 每小題2分，共10分） 1、彈性力學(xué)建立的基本方程多是偏微分方程，還必須結(jié)合（C ）求 解這些微分方程，以求得具體問(wèn)題的應(yīng)力、應(yīng)變、位移。 A 相容方程B 近似方法C 邊界條件D 附加假定 2、 根據(jù)圣維南原理，作用在物體一小部分邊界上的力系可以用（B ） 的力系代替，則僅在近處應(yīng)力分布有改變，而在遠(yuǎn)處所受的影響可以不 計(jì)。 A. 幾何上等效B.靜力上等效C.平衡D .任意

12、3、彈性力學(xué)平面問(wèn)題的求解中，平面應(yīng)力問(wèn)題與平面應(yīng)變問(wèn)題的三類(lèi)基本 方程不完全相同，其比較關(guān)系為（B ）0 A. 平衡方程、幾何方程、物理方程完全相同 B. 平衡方程、幾何方程相同，物理方程不同 C. 平衡方程、物理方程相同，幾何方程不同 D. 平衡方程相同，物理方程、幾何方程不同 在研究方法方面：材力考慮有限體 V的平衡，結(jié)果是近似的；彈力考慮微 分體dV的平，結(jié)果比較精確。 4不4干4干 4、常體力情況下，用應(yīng)力函數(shù)表示的相容方程形式為肓2縣V 0， x x y y 2 qx 6設(shè)有函數(shù) 4 323 4卷3y 1藍(lán)2占丫 h3h5h3 h （1）判斷該函數(shù)可否作為應(yīng)力函數(shù)？ （3分） （2

13、）選擇該函數(shù)為應(yīng)力函數(shù)時(shí)，考察其在圖中所示的矩形板和坐標(biāo)系 （見(jiàn) 題九圖）中能解決什么問(wèn)題（I h）。（15分） 解： 4不4干4干 （1）將代入相容方程 心歲0，顯然滿(mǎn)足。因此，該函數(shù)可以作為 x4x2 yy 應(yīng)力函數(shù)。 0 h/2 h/2 / (2)應(yīng)力分量的表達(dá)式: 6qx 2y4qy3 h3 h3 3qy 3h 3y h xy 6qx y2 考察邊界條件: 在主要邊界 y= h/2上，應(yīng)精確滿(mǎn)足應(yīng)力邊界條件 g y h2 2 q h2 q y h2 2 3y h xy 6qx h2 h 4 y h2 在次要邊界x= 0上，應(yīng)用圣維南原理，可列出三個(gè)積分的應(yīng)力邊界條件: h/2 h/2

14、ody h/2 h/2 4qy3 3qy h3 3h dy 0(奇函數(shù)) h/2 h/2 oydy h/2 h/2 4qy3 3qy h3 3h ydy 0 h/2 h/2 xy 0dy 在次要邊界x= I 上, 應(yīng)用圣維南原理，可列出三個(gè)積分的應(yīng)力邊界條件: h/2 h/2 h/2 idy h/2 6ql2y h3 4qy3 h3 3qy dy 0（奇函數(shù)） 3h h/2 h/2 h/2 Iydyh/2 6ql2y h3 2 h/2,h/2 6q|h 2, h/2xy x |dyh/2h34yql 對(duì)于如圖所示的矩形板和坐標(biāo)系，結(jié)合邊界上面力與應(yīng)力的關(guān)系，當(dāng)板內(nèi)發(fā) 生上述應(yīng)力時(shí)，由主邊界和次

15、邊界上的應(yīng)力邊界條件可知，左邊、下邊無(wú)面力； 而上邊界上受有向下的均布?jí)毫?；右邊界上有按線性變化的水平面力合成為一力 偶和鉛直面力。 所以，能夠解決右端為固定端約束的懸臂梁在上邊界受均布荷載q的問(wèn)題。 2009 2010 學(xué)年第二學(xué)期期末考試試卷（A ）卷 一.名詞解釋?zhuān)ü?0分，每小題5分） 1. 彈性力學(xué)：研究彈性體由于受外力作用或溫度改變等原因而發(fā)生的應(yīng)力、應(yīng)變和位移。 2. 圣維南原理：如果把物體的一小部分邊界上的面力，變換為分布不同但靜力等效的面力 （主矢量相同，對(duì)于同一點(diǎn)的主矩也相同），那么近處的應(yīng)力分布將有顯著的改變，但是遠(yuǎn) 處所受的影響可以不計(jì)。 應(yīng)力符號(hào)的規(guī)定為：正面正向、負(fù)

16、面負(fù)向?yàn)檎?，反之為?fù)。4.彈性力學(xué)中，正面 是指 外法向方向沿坐標(biāo)軸正向的面，負(fù)面是指外法向方向沿坐標(biāo)軸負(fù)向的 面。 1. （8分）彈性力學(xué)平面問(wèn)題包括哪兩類(lèi)問(wèn)題？分別對(duì)應(yīng)哪類(lèi)彈性體？?jī)深?lèi)平面問(wèn)題各有 哪些特征？ 答：彈性力學(xué)平面問(wèn)題包括平面應(yīng)力問(wèn)題和平面應(yīng)變問(wèn)題兩類(lèi)，兩類(lèi)問(wèn)題分別對(duì)應(yīng)的 彈性體和特征分別為： 平面應(yīng)力問(wèn)題：所對(duì)應(yīng)的彈性體主要為等厚薄板，其特征是：面力、體力的作用面平行 于xy平面，外力沿板厚均勻分布，只有平面應(yīng)力分量x, y , xy存在，且僅為x,y的函數(shù)。 平面應(yīng)變問(wèn)題：所對(duì)應(yīng)的彈性體主要為長(zhǎng)截面柱體，其特征為：面力、體力的作用面平 行于xy平面，外力沿z軸無(wú)變化，只有平

17、面應(yīng)變分量x , y, xy存在，且僅為x,y的函數(shù)。 2. （8分）常體力情況下，按應(yīng)力求解平面問(wèn)題可進(jìn)一步簡(jiǎn)化為按應(yīng)力函數(shù)求解，應(yīng)力 函數(shù) 必須滿(mǎn)足哪些條件？ 答：（1）相容方程：40 （2 ）應(yīng)力邊界條件（假定全部為應(yīng)力邊界條件，S S ）： 1 x m yx sfx 一 在s s上 m y 1 xy sf y （3）若為多連體，還須滿(mǎn)足位移單值條件。 二.問(wèn)答題（36） 1. （12分）試列出圖5-1的全部邊界條件， 在其端部邊界上，應(yīng)用圣維南原理列出三個(gè)積 分的應(yīng)力邊界條件。（板厚 1） 解：在主要邊界y 在次要邊界 時(shí)， h 2上，應(yīng)精確滿(mǎn)足下列邊界條件: qx i, yx y h

18、 2 圖5-1 0上，應(yīng)用圣維南原理列出三個(gè)積分的應(yīng)力邊界條件, x x ody x x o ydy h2 M， h2 xy xody yx y h 2q1 當(dāng)板厚 1 在次要邊界x l上，有位移邊界條件: 件可以改用三個(gè)積分的應(yīng)力邊界條件代替： 0。這兩個(gè)位移邊界條 x xody h 2 h 2 xy x 0dy qi qi_ 2 h 2 h2 xxydy MFsl ql2qlh 6 2 3 2. （ 10分）試考察應(yīng)力函數(shù)cxy，c 0,能滿(mǎn)足相容方程，并求出應(yīng)力分量（不計(jì) 體力），畫(huà)出圖5-2所示矩形體邊界上的面力分布，并在次要邊界上表示出面力的主矢 和主矩。 （2）應(yīng)力分量表達(dá)式: 解

19、:（ 1）相容條件：將 0，顯然滿(mǎn)足。 y y x 審 6cxy，y 0 xy 3cy2 2 22 1 (3)邊界條件：在主要邊界y 2上，即上下邊，面力為yyh2 3chx , 3 2 xy y h 2 ch 4 在次要邊界 x 0,x l上，面力的主失和主矩為 h 2 h2 x x ody 0 h 2 h2 x x oydy 0 h 2 h 2 2 c 3 h 2 xy x ody 3cy dy h 2 -h3 4 h2 h;2 h 2 x x idyh26clydy 0 h 2 h 22 clh3 h 2 x x i ydy h26cly dy 2 h 2 h2 2 c 3 h 2 x

20、x dy h23cy dy h 4 彈性體邊界上的面力分布及在次要邊界x 0,x l上面力的主失量和主矩如解圖所示。 3. ( 14分)設(shè)有矩形截面的長(zhǎng)豎柱，密度為，在一邊側(cè)面上受均布剪力q,如圖5-3 所示，試求應(yīng)力分量。(提示：采用半逆解法，因?yàn)樵诓牧狭W(xué)彎曲的基本公式中，假 設(shè)材料符合簡(jiǎn)單的胡克定律，故可認(rèn)為矩形截面豎柱的縱向纖維間無(wú)擠壓，即可設(shè)應(yīng)力 分量X 0 ) 解：采用半逆解法，因?yàn)樵诓牧狭W(xué)彎曲的基本公式中，假設(shè)材料符合簡(jiǎn)單的胡克定 律，故可認(rèn)為矩形截面豎柱的縱向纖維間無(wú)擠壓，即可設(shè)應(yīng)力分量X 0， (1) 假設(shè)應(yīng)力分量的函數(shù)形式。X 0 (2) 推求應(yīng)力函數(shù)的形式。此時(shí)，體力分

21、量為fx 0, fy g。將x 0代入應(yīng) 由（h） （ i） 得B 2;(j) 其中 力公式 (a) x都是x的待定函數(shù)。 由相容方程求解應(yīng)力函數(shù)。將式（ d4f x d4 f1 x dx40 0對(duì)x積分，得 y yf xf1 x。 (b) b）代入相容方程4 這是y的一次方程，相容方程要求它有無(wú)數(shù)多的根（全部豎柱內(nèi)的 d4f x y值都應(yīng)該滿(mǎn) 足），可見(jiàn)它的系數(shù)和自由項(xiàng)都必須等于零。 dx4 0, d4fix dx4 0，兩個(gè)方 程要求 32 f x Ax Bx Cx， fi x Dx3 Ex2 (c) f x中的常數(shù)項(xiàng)，f1 x中的一次和常數(shù)項(xiàng)已被略去，因?yàn)檫@三項(xiàng)在 中成為y的一次和常數(shù)項(xiàng)

22、，不影響應(yīng)力分量。得應(yīng)力函數(shù) 的表達(dá)式 32 y Ax Bx Cx Dx3 Ex2 (d) （4）由應(yīng)力函數(shù)求應(yīng)力分量。 Xfx (e) yx2 yfy 6Axy 2By 6Dx 2E gy， (f) xy 3Ax2 2Bx C . (g) （5）考察邊界條件。 先來(lái)考慮左右兩邊 利用邊界條件確定待定系數(shù) x b 2的主要邊界條件: xxb2 0，xy x b2 0，xy x b2 將應(yīng)力分量式（e）和（g）代入，這些邊界條件要求: 然滿(mǎn)足； xy x b 2 xy x b 2 3 Ab2 Bb 4 (i) 考察次要邊界y 0的邊界條件，應(yīng)用圣維南原理，三個(gè)積分的應(yīng)力邊界條 件為 6吝xy b

23、y gy， b b xy b 2b 2 b2 ydX y 0 6 b2 5Dx 2Edx 2Eb 0 ； 得 E 0 b2 b2 Db3 yxdx 6Dx 2E xdx 0 得 D 0 b 2 y 0 b 2 2 b 2 b 2 2 q Ab3 xv dx 3Ax x C dx bC 0 (k) b2 xy y 0 b2 b 4 由（h） (j) ( k) 得 A耳 C q b 平衡微分幾何 物理 應(yīng)力 位移 2連續(xù) 均勻各向同性完全彈性小變形 、單項(xiàng)選擇題（每個(gè) 2分，共5X 2=10分）。 1. 關(guān)于彈性力學(xué)的正確認(rèn)識(shí)是 A_。 A. 彈性力學(xué)在工程結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)中的作用日益重要。 B. 彈性力

24、學(xué)從微分單元體入手分析彈性體，因此與材料力學(xué)不同，不需要對(duì)問(wèn)題 作假設(shè)。 C. 任何彈性變形材料都是彈性力學(xué)的研究對(duì)象。 D. 彈性力學(xué)理論像材料力學(xué)一樣，可以沒(méi)有困難的應(yīng)用于工程結(jié)構(gòu)分析。 2. 所謂完全彈性體”是指B。 A. 材料應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系滿(mǎn)足胡克定律。 B. 材料的應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系與加載時(shí)間歷史無(wú)關(guān)。 C. 本構(gòu)關(guān)系為非線性彈性關(guān)系。 D. 應(yīng)力應(yīng)變關(guān)系滿(mǎn)足線性彈性關(guān)系。 3. 所謂應(yīng)力狀態(tài)”是指_B_。 A. 斜截面應(yīng)力矢量與橫截面應(yīng)力矢量不同。 B. 一點(diǎn)不同截面的應(yīng)力隨著截面方位變化而改變。 C. 3個(gè)主應(yīng)力作用平面相互垂直。 D. 不同截面的應(yīng)力不同，因此應(yīng)力矢量是不可確定的。 彈

25、性力學(xué)的基本未知量沒(méi)有C。 A.應(yīng)變分量。 4 將所得A、 B、C、D 、E代入式（e） (f) （g ）得應(yīng)力分量為: 填空題（每個(gè)1分，共10X仁10分）。 1. 彈性力學(xué)的研究方法是在彈性區(qū)域內(nèi)部，考慮靜力學(xué)、幾何學(xué)和物理學(xué)方面建立三套 方程，即方程、方程以及方程；在彈性體的邊界上， 還 要建立邊界條件，即邊界條件和邊界條件。 2 彈性力學(xué)基本假定包括 假定、假定、假定、 假定和假定。 B. 位移分量。 C. 面力分量。 D. 應(yīng)力分量。 5 下列關(guān)于圣維南原理的正確敘述是D。 A. 邊界等效力系替換不影響彈性體內(nèi)部的應(yīng)力分布。 B. 等效力系替換將不影響彈性體的變形。 C. 圣維南原理說(shuō)明彈性體的作用載荷可以任意 平移。 D. 等效力系替換主要影響載荷作用區(qū)附近的應(yīng) 力分布，對(duì)于遠(yuǎn)離邊界的彈性體內(nèi)部的