哈工大電磁場實驗報告要點

1、哈工大電磁場實驗報告電磁波波動特性的實驗研究1 .實驗?zāi)康臒o線電的使用頻率在不斷提高，微波（超高頻），由于它的波長短、頻率高、方向性 強，所以廣泛的應(yīng)用在雷達、遙控、電視、射電天文學(xué)、接力通訊和衛(wèi)星通訊等方面。微波通常指分米波、毫米波的電磁波，它的頻率極高，一般在 300300000兆赫，所以 有關(guān)微波的產(chǎn)生、放大、發(fā)射、接收、測量、傳輸?shù)群鸵话愕臒o線電波不盡相同。在微波技 術(shù)中，需要微波電子管、晶體管、波導(dǎo)、同軸線和一些諸如衰減器，諧振腔等特殊元件。從電磁波的本質(zhì)來說，微波也具有波動的共同特點，如反射、折射、衍射、干涉、偏振等。我們根據(jù)它們的這種共同的通性，以及微波波長接近光波波長的特點，模

2、仿光學(xué)實驗的方法，來做電磁波波動特性的實驗。我們的實驗?zāi)康氖?，以微波作波源，用模擬光學(xué)實驗的方法，來研究電磁波所具有的 傳遞能量和波動的特性。2 .微波實驗主要儀器簡介1）三厘米固態(tài)信號源三厘米固態(tài)信號源結(jié)構(gòu)簡單、體積小、重量輕、輸出功率大、性能穩(wěn)定、攜帶使用方便。主要技術(shù)指標：工作頻率范圍：9370 ± 50MHz在工作頻率范圍內(nèi)，輸出功率 >20mW工作模式：等幅波、方波輸入電源：220V_10%3 ）微波分度計其總體結(jié)構(gòu)如圖1-1所示，可分為三個部分。1、發(fā)射部分它是由固定臂及臂上的發(fā)射喇叭和可變衰減器組成，其微波信號是由三厘米固態(tài)信號發(fā)生器經(jīng)同軸電纜饋電送至發(fā)射天線。2

3、、接收部分它由可繞中心軸轉(zhuǎn)動的懸臂和臂上端的接收喇叭，檢波器組成。3、在兩喇叭之間的中心軸自由轉(zhuǎn)動的圓形小平臺，平臺被均分為 360等分。（一）電磁波的反射實驗1、實驗?zāi)康娜魏尾▌蝇F(xiàn)象（無論是機械波、光波、無線電波），在波前進的過程中如遇到障礙物,波就要發(fā)生反射。本實驗就是要研究微波在金屬平板上發(fā)生反射時所遵守的波的反射定律。2、實驗原理電磁波從某一入射角i射到兩種不同介質(zhì)的分界面上時，其反射波總是按照反射角等于 入射角的規(guī)律反射回來。如圖（1-2）所示，微波由發(fā)射喇叭發(fā)出，以入射角i設(shè)到金屬板 MM '，在反射方向的位置上，置一接U喇叭B,只有當(dāng)B處在反射角i '約等于入射角

4、i時，接收到的微波功率最大， 這就證明了反射定律的正確性。A圖1-23、實驗儀器本實驗儀器包括三厘米固態(tài)信號發(fā)生器，微波分度計，反射金屬鋁制平板，微安表頭。4 、 實驗步驟1）將發(fā)射喇叭的衰減器沿順時針方向旋轉(zhuǎn)，使它處于最大衰減位置；2）打開信號源的開關(guān)，工作狀態(tài)置于“等幅”旋轉(zhuǎn)衰減器看微安表是否有顯示，若有顯示，則有微波發(fā)射；3）將金屬反射板置于分度計的水平臺上，開始它的平面是與兩喇叭的平面平行。4）旋轉(zhuǎn)分度計上的小平臺，使金屬反射板的法線方向與發(fā)射喇叭成任意角度i ,然后將接收喇叭轉(zhuǎn)到反射角等于入射角的位置，緩慢的調(diào)節(jié)衰減器，使微安表顯示有足夠大的示數(shù)（50 MA）。5）熟悉入射角與反射角

5、的讀取方法，然后分別以入射角等于30、40、50、60、70度，測得相應(yīng)的反射角的大小。6）在反射板的另一側(cè)，測出相應(yīng)的反射角。5 .數(shù)據(jù)的記錄預(yù)處理記下相應(yīng)的反射角，并取平均值，平均值為最后的結(jié)果。入射角外20030040 050060070 0邛左19°293。36。49.5°59°68°邛右右20.5°33°43°52°62°70.5°華的平均值19.8°31.3°39.5°50.8°60.5°69.3°6.1可題討論為什么要在反

6、射板的左右兩側(cè)進行測量然后用其相應(yīng)的反射角來求平均值。答：由于實驗儀器存在回程差，故分別向左和向右測量以抵消回程差的影響，使測量結(jié)果更為精確。（2） 電磁波的偏振實驗1 .實驗?zāi)康耐ㄟ^實驗研究來進一步熟悉電磁波的偏振特性2 .實驗原理喇叭天線的增益大約是 20分貝，當(dāng)發(fā)射喇叭口面的寬邊與水平面平行時，發(fā)射信號電矢量 的偏振方向是垂直水平面的直線偏振波，假設(shè)該直線偏振波在接收喇叭處強度為2I = I。cos2 a其中a是I與Io之間的夾角，這就是光學(xué)中關(guān)于光強分布的馬呂斯定律。 本實驗所用接收喇叭是和一段旋轉(zhuǎn)短波導(dǎo)連在一起的，從而可在旋轉(zhuǎn)波導(dǎo)的軸承環(huán)的900范圍內(nèi)旋轉(zhuǎn)，當(dāng)接收喇叭與發(fā)射喇叭之間的

7、夾角為a ,則接收的信號強度是 2I =Io cos2c（。因此，轉(zhuǎn)動接收喇叭，就可得到轉(zhuǎn)角與微安表的一組數(shù)據(jù)，并可與馬呂斯 定律相比較。3 .實驗步驟1）首先把發(fā)射喇叭和接收喇叭調(diào)到一條直線上，旋轉(zhuǎn)平臺上的定位銷，使懸臂固定，此時，使波導(dǎo)的指示在零度處。2）調(diào)節(jié)衰減器，使微安表的指示足夠大（60 NA ）作為I o （ I 0 =74 % ）。3）然后旋轉(zhuǎn)接收喇叭，00 900每隔100記下相應(yīng)的電流強度。4）然后從900 00每隔100記下相應(yīng)的電流強度。5）數(shù)據(jù)的記錄與處理項目、.、0010020 030040050060070080090017450423020125210280766

8、85238209310I的平均值77635541291672.5102I = 10 cos a74.072.969.564.156.747.637.025.312.80（3） 電磁波的衍射實驗1 .微波單縫衍射實驗1）實驗?zāi)康氖煜る姶挪ň哂胁ǖ睦@射通性，測試微波的衍射強度隨衍射角的變化規(guī)律。2 ） 實驗原理微波的衍射原理與光波完全相同，當(dāng)一束平面波入射到一寬度和波長可以比擬的狹縫時，它就要發(fā)生衍射現(xiàn)象。設(shè)電磁波波長為九，如圖（1-3）所示，平面電磁波垂直入射到寬度為豆的夾縫上，當(dāng)衍射角符合如下條件時在狹縫后面出現(xiàn)衍射波的強度極小。a sin = k (A)a sin = (2k 1)-(B)（

9、k =1、2、3 ）時，則在縫后面出現(xiàn)衍射波的強度極大。介于上述兩條件之間的衍射波,小值與極大值之間變化，其相對衍射強度與衍射角之間的變化規(guī)律如圖（衍射波的強度在極1-4）所示（縱坐標為相對衍射強度I ,橫坐標為衍射角中）圖1-44）實驗步驟1 .首先將發(fā)射喇叭與接收喇叭的中心和分度計上小平臺的中心三者調(diào)到同一個垂直平面 內(nèi)，并且保證發(fā)射喇叭和接收喇叭處于等高。3.4.5.2 .將鋁制板縫的寬度調(diào)為 7厘米，然后使狹縫平面與兩喇叭的連線成正交方向固定在分度 計的小平臺上 調(diào)節(jié)衰減器使微安表的顯示足夠大。從衍射角為零度開始在單縫的兩側(cè)，衍射角每改變1度去讀取一次示數(shù)，并添入數(shù)據(jù)表。根據(jù)公式（A）

10、和（B）,并由已給微波波長 3.2厘米，縫寬7.0厘米，計算出一級極小和一級極大的衍射角。級理論值衍射角測量值絕對誤差邛=<P用相對誤差 %一級極小 二級極小平，27.2°28.5°28.0°1.05°3.9%三級極小(p *66.0°61.5°64.2°3.15°4.8%(p-無一級極大 二級極大中'43.3°43.0°42.5°0.55°1.3%三級極大(p “無甲無（四）用微波的布拉格衍射實驗測定模擬晶體的晶格常數(shù)1）實驗?zāi)康姆抡誜射線入射真實晶體發(fā)生衍射

11、的基本原理，我們用制作的放大的晶體模型代替真實晶體，以微波代替X射線。讓微波向模擬晶體入射， 觀察波在“晶體”的不同晶面上反射時， 其反射波產(chǎn)生干涉所符合的條件與微波的波長，“晶體”的晶格常數(shù)以及掠射角之間的關(guān)系。2） 實驗原理如圖（1-5）所示，設(shè)原子之間的距離為d ,當(dāng)一束微波以 日角掠射到100晶面，一部分微波將為表面層的“原子”所散射，其余部分的微波將為“晶體”內(nèi)部的各“晶面”上的 原子所散射。各層晶面上“原子”散射的本質(zhì)是因“原子”在微波電磁場的作用下，做與微 波同頻率的受迫振動，然后向周圍發(fā)出微波，按反射定律的方向反射的微波強度最大。由圖（1-5）可知，波束1和波束2,是分別由表面

12、層和第二層所反射，其波程差為AC CB =2Dsini顯然，當(dāng)符合下列條件時2dsin日= K，u K=1, 2, 3反射的微波是干涉加強。上式就是晶體衍射的布拉格公式。本實驗使用的微波波長 九=3.2厘米；晶格常數(shù)d =4.00厘米。110圖1-53）實驗步驟1、首先將發(fā)射喇叭和接收喇叭置于等高度，然后調(diào)在同一垂直面內(nèi)。2、用以給的i和d用公式計算出k =1,2是對應(yīng)的掠射角。3、將“晶體”放在轉(zhuǎn)動的小平臺上，掠射角從零度測起，每改變2度測一讀數(shù)，然后記下電流表的數(shù)值，以電流表的值 I為縱坐標，以掠射角 9為橫坐標，做出I -e的關(guān)系曲線。掠射角0030323436384042444648I

13、 / NA3440825402894掠射角6050525456586062646668I / %8854422028掠射角9070I / 4A6I -9的關(guān)系曲線如下所示。020406030I/uA（五）麥克爾遜實驗（用介質(zhì)測波長）麥克爾遜實驗基本原理如圖1-6所示，在電磁波前進的方向放置45度半透射板，由于板的作用，將入射波分成兩束；一束向 A方向傳播，一束向 B方向傳播，由于 A、B兩處反 射作用，兩束波就再次發(fā)射到半透明板，并到達接收喇叭，由于接收喇叭接受兩束波同頻率， 振動方向一致的兩個波。如果兩個波相差為2n的整數(shù)倍時，則干涉加強，當(dāng)相位差為 n的奇數(shù)倍時，則干涉減弱。因此移動B處的

14、反射板，當(dāng)表頭指示從一個極小值變到另一個極小 值時，則B處反射板移動 %波長的距離。實驗時通過移動讀數(shù)機的一端，使表頭出現(xiàn)N +1個極小值（極大值），并同時記下讀數(shù)機移動的相應(yīng)位移數(shù)， 從而求得反射板的移動距離 L,則波長為九=2L/N, NA零指示數(shù)N相當(dāng)于九/2的波長數(shù)。以零指示數(shù)（n十1）4= (3 + 1)n=3可移動板指示位置12.00,28.72,45.29,60.68可移動板位移L=（n-1）L=60.68-12.00=48.68 2L測得=' 3.25cm實驗三雙縫干涉1、實驗?zāi)康耐ㄟ^實驗觀察并測量雙縫干涉的現(xiàn)象及特性。2、實驗原理如圖3所示，在一塊金屬板上相隔b有兩個

15、寬度同為a的縫隙，當(dāng)電磁波垂直入射到該金屬板上時，在兩個縫上均產(chǎn)生感應(yīng)磁流，這兩個縫隙可以看成為兩個天線，金屬板背面的場是這兩個縫隙輻射場的疊加(干涉的結(jié)果)。當(dāng)b的值較大時，即忽略兩個縫隙之間的相互影響，則金屬背面的場為E E E其中Ei和8分別為兩個縫隙輻射的場，因為金屬板與入射線垂直，則兩個縫 隙上的感應(yīng)磁流相同，即E = e-jkri.Ee-jkr2=日"。-e_jk匕9b)sinE-jkri1 .一人ri -aab)sin |= 2jEe丑e.T4a b)sin引2sink(a b)sim I則總場的幅度為E =2E1 sink (a b)sin-.l因此當(dāng)sink (a

16、b)sinu / 2 = 1k (a + b)sin6 / 2 = (2n+1)兀 / 2 ,=sin2n 1 IL 2 a b時，總場(干涉場)出現(xiàn)加強)當(dāng)sin k ( a b)sin 1/ 2 = 0即k (a b )sim / 2 = n ：=sin,na b時，總場(干涉場)出現(xiàn)減弱。3、實驗系統(tǒng)構(gòu)建(1)發(fā)射、接收喇叭安裝同實驗一，取工作波長 3 3 32mm ;(2)調(diào)節(jié)雙縫鋁板，使縫的寬度為a = 40mm , b =130mm ;(3)將雙縫板安裝到支座上，使鋁板平面與小圓盤上的某一對刻度線一致，此刻度線應(yīng)與工作臺上的900刻度的一對線一致；(4)轉(zhuǎn)動小平臺使固定臂的指針指向

17、小平臺的1800處，此時小平臺的00就是 縫隙平面的法線方向；4、實驗步驟(1)按照信號源操作規(guī)程接通電源;(2)調(diào)節(jié)衰減器使微安表的讀數(shù)指到合適位置(80 1A);(3)從衍射角00開始，每改變10讀取一次表頭讀數(shù)，并記錄下來。做完實驗后關(guān)閉電源，將衰減器的衰減調(diào)至最大。(1)整理數(shù)據(jù)，繪出曲線雙縫干涉角度/°02468I/ uA70382830角度/°1012141618I/ uA3681210角度/°2022242628I/ uA2016161525角度/°3032343638I/ uA163114角度/°4042444648I/ uA2

18、8382043角度/°5052545658I/ uA33242角度/°6062646668I/ uA44222角度/°70I/ uA2(2)標注一級極小，一級極大的角度。由圖像可知，一級極小的角度為 4。，一級極大的角度為10。(3)對實驗現(xiàn)象的分析和討論。從表中可以讀出一級極小的角度約為4° , 一級級大的角度約為10°。理論上 由公式推導(dǎo)出一級極小的角度為5.4。，以及極大的角度約為10.8° ,實驗結(jié) 果與理論值較符合。雙縫干涉實驗中，發(fā)射喇叭發(fā)射的能量經(jīng)過雙縫后，在空 間形成了干涉現(xiàn)象，隨著衍射角的變化，接收喇叭可以接收到各個

19、方向的能量， 通過能量的大小變化，就可以粗略獲知雙縫干涉圖樣，通過左右兩個方向的旋 轉(zhuǎn)觀察，也減小了單側(cè)觀察可能出現(xiàn)的誤差， 消除了離軸誤差，實驗結(jié)果具體 情況可見上圖，結(jié)果顯示，極小與極大角度實測值與理論值較符合。實驗六偏振（極化）（二）1、實驗?zāi)康耐ㄟ^實驗掌握利用極化柵產(chǎn)生圓極化的方法，掌握圓極化的特性及檢測技術(shù)。2、實驗原理如圖10所示，將發(fā)射喇叭旋轉(zhuǎn) 450,則發(fā)射喇叭輻射的電磁波可以分解為水平極化和垂直極化波。由實驗四已知，從發(fā)射喇叭發(fā)出的電磁波被介質(zhì)板 （此實 驗為玻璃板）分成兩束波，一束為反射波，這部分波到達柵板 1,柵板1只能將電 場與金屬絲平行的電磁波反射，而電場與金屬絲垂直

20、的電磁波則順利穿過極化 柵 板，被后面的吸波材料吸收，被柵板1反射回來的電磁波，部分透過介質(zhì)板到 達接 收喇叭，這部分電磁波為垂直極化波；同理，另一束從發(fā)射喇叭發(fā)出的電磁 波， 透過介質(zhì)板直接傳輸?shù)綎虐?2,電場與柵板2金屬絲平行的部分被反射，垂直的 部分透過金屬柵被其后面的吸波材料吸收， 反射回來的電磁波，部分被介質(zhì)板反 射到達接收喇叭，這部分電磁波為水平極化波，這樣接收喇叭接收到的電磁 波分 別為柵板1和柵板2反射的電磁波，它們的極化方向相互垂直，幅度相同， 再前 后移動?xùn)虐?或柵板1,可以使它們的相位差達到 90度，形成圓極化。圖10圓極化波的產(chǎn)生及檢測3、實驗系統(tǒng)構(gòu)建（1）安裝喇叭天線

21、，使發(fā)射喇叭（固定臂）和接收喇叭（旋轉(zhuǎn)臂）之間互成 90°,兩個喇叭極化方向一致；（2）安裝極化柵板，一個極化柵板（如板 1）為固定安裝，另一個則安裝于5、實驗報告讀數(shù)器上，讀數(shù)器安裝于分光儀的指定位置，使極化柵板面與兩個喇叭的軸線 分 別垂直，兩個極化柵板的金屬絲方向互相垂直；(3)安裝介質(zhì)板，使介質(zhì)板與兩個喇叭的軸線互成450圖11圓極化實驗系統(tǒng)4、實驗步驟(1)按照信號源操作規(guī)程接通電源；(2)調(diào)節(jié)衰減器的衰減量，使微安表的讀數(shù)合適(如 80微安)；(3)旋轉(zhuǎn)發(fā)射喇叭的極化方向為 45°(4)在0 0到900之間旋轉(zhuǎn)接收喇叭，將出現(xiàn)在任意角度下E &EE (或

22、E/ ),這時改變金屬柵 2的位置，使得 Ea = E_l = E/ ,這樣就實現(xiàn)了兩個波的相位差 為士，得到圓極化波；(5)由于測試條件的限制，E”和£,、E/不能完全相等，當(dāng)接收喇叭在03600旋轉(zhuǎn)時，總會出現(xiàn)檢波電壓波動；但當(dāng) Emin / EmaxS «'| min/ I ma/ 0.9時，即橢圓度為0.93時，可以認為基本實現(xiàn)了圓極化波；(6)旋轉(zhuǎn)接收喇叭記下不同角度的檢波電流，求出圓極化波的橢圓度；(7)實驗結(jié)束，將衰減器調(diào)節(jié)至衰減最大，關(guān)閉電源。(1)整理數(shù)據(jù)，繪出曲線;角度0°10°20°30°40°

23、50°60°70°80°90°電流/ 3152565860566054525854(3)對實驗現(xiàn)象及現(xiàn)象的分析和討論，得出結(jié)論。在本次實驗中，當(dāng)接收喇叭旋轉(zhuǎn)時，檢波電流基本保持不變。發(fā)射喇叭儀器存 在系統(tǒng)誤差，得不到絕對的水平極化和垂直極化波；柵板也不是絕對的平面， 也影響入射角和反射角的大?。浑娏鞅淼葍x器靈敏度不高均影響檢波電流的測 量，在實驗條件允許的條件下，本實驗基本獲得了圓極化波。因此，可以得到 結(jié)論：同頻率正交場的兩個線極化波相位差為 90°,幅度相等時，合成場波為圓極 化波。實驗七、左旋/右旋圓極化波1、實驗?zāi)康耐ㄟ^實驗觀

24、察測試左旋/右旋圓極化電磁波的特性，掌握利用介質(zhì)片及圓波 導(dǎo)產(chǎn)生圓極化波的方法。2、實驗原理本實驗主要使用 DH30002型電磁波極化天線(如圖12)和DH926B型微 波分光儀圖13 DH30002型電磁波圓極化天線的工作原理電磁波極化天線 DH30002是由方圓波導(dǎo)轉(zhuǎn)換、介質(zhì)圓波導(dǎo)和圓錐喇叭組成。介質(zhì)圓波導(dǎo)可作360 o旋轉(zhuǎn)，并有刻度指示給出轉(zhuǎn)動的角度，當(dāng)矩形波導(dǎo)中的TE10波經(jīng)方圓波導(dǎo)轉(zhuǎn)換到圓波導(dǎo)口面時，就過渡為圓波導(dǎo)的TEii波，并可在介質(zhì)圓 波導(dǎo)內(nèi)分成兩個分量的波，即電場垂直于介質(zhì)片平面的波和電場平行于介質(zhì)面的波。本系統(tǒng)設(shè)計為頻率在 9370MHZ即32mm）左右，使兩個分量的波相位

25、差 90°,適當(dāng)調(diào)整介質(zhì)圓波導(dǎo)（亦可轉(zhuǎn)動介質(zhì)片）的角度 使兩個分量的幅度相等時則可得到圓極化波。當(dāng)圓極化波輻射裝置方變圓波導(dǎo) （如圖13）使TE10的Ey波過渡到TE11成為E波后，在 裝有介質(zhì)片的圓波導(dǎo)段內(nèi)分成 Et和5兩個分量的波，Et和5的傳 播速度不同，即M MV =Vc/當(dāng)介質(zhì)片的長度 L合適時，使En波的相位 超前t E波的相位90。，這就實現(xiàn) 了圓極化波相位條件的要求；為使 n E與t E的幅度相等，可使介質(zhì)片的 n?方向跟語由之間 夾角為4 45?,若介質(zhì)片的損耗略去不計，則有Emax EminJ2 Erm實現(xiàn)了圓極化波幅度相等條件的要求（實際 上有時需稍偏離45科實

26、現(xiàn)幅度相位的要求）。圓極化波是右旋還是左旋特性的確定：電場旋轉(zhuǎn)方向和波的傳播方向符合 右手螺旋規(guī)則的波， 定為右旋圓極化波， 反之定為左旋圓極化波。本組件中介質(zhì)片長度 L已定在適合于9370MHz50MHz的帶寬范圍內(nèi)工作，其橢圓度0.93。圓極化天線除作為圓極化波工作外，也可作線極化波、橢圓極化波工作使用。作為線極化波工作時，介質(zhì) 片n 與y軸相垂直（或平行）。作為橢圓極化波 工作時，介質(zhì)片n 與y軸夾角可在 a =045之間。3、系統(tǒng)構(gòu)建將發(fā)射端喇叭換成 DH30002型電磁波極化天線，即如圖 12所示的圓錐 喇 叭，并使圓錐喇叭連接方式同原矩形發(fā)射喇叭連接(圓錐喇叭的方圓波導(dǎo)轉(zhuǎn)換仍連接微

27、波分光儀的衰減器和 DH1121B型三厘米固態(tài)信號源的振蕩器)；DH926B型微波分光儀的接收喇叭(矩形喇叭)口面應(yīng)與 DH30002型 電磁 波極化天線(圓錐喇叭)口面互相對正，它們各自的軸線應(yīng)在一條直線上，指示兩喇叭位置的指針分別指于工作平臺的90?？潭然? -180°刻度處。4、實驗步驟(1)按照信號源操作規(guī)程接通電源；(2)調(diào)節(jié)信號源的頻率到 9370MHz 士 50MHz范圍(注：一般已調(diào)好)； 旋轉(zhuǎn)發(fā)射喇叭的極化方向為，其內(nèi)部介質(zhì)片也隨之旋轉(zhuǎn)，內(nèi)部介質(zhì)片應(yīng)與矩形波導(dǎo)的寬邊成450,理論上實現(xiàn)了圓極化波幅度相等條件的要求；由于測試條件的限制，當(dāng)接收喇叭在0。36(f旋轉(zhuǎn)時，

28、總會出現(xiàn)檢波電流波動；但當(dāng)E min / Emax如'l min / I max之0.93時，即橢圓度為 0.93時，可以認 為基本實現(xiàn)了圓極化波；(5)旋轉(zhuǎn)接收喇叭記下不同角度的檢波電流，求出圓極化波的橢圓度。(6)實驗結(jié)束，將衰減器調(diào)節(jié)至衰減最大，關(guān)閉電源。5、實驗報告(1)整理數(shù)據(jù)，繪出曲線電流/uA302010 0 H111r11111CT 10" 如口40”50060070°8O090D(2)分析實驗數(shù)據(jù)，并對實驗現(xiàn)象分析和討論，得出結(jié)論。實驗中從轉(zhuǎn)盤中央向一側(cè)轉(zhuǎn)動接受裝置時， 發(fā)現(xiàn)微電流計的示數(shù)發(fā)生波動。 由于連接接收裝置的微電流計測得的電流與接收裝置接

29、收到的電磁波的能量成 正相關(guān)，因此從實驗數(shù)據(jù)可以得出大致結(jié)論：波長為3.2厘米的微波通過與豎直方向成45度角的圓極化波輻射裝置后成為圓極化波，在某兩個角度可以接收到 該圓極化波能量的最大值和最小值(54uA/48uA),求得該圓極化波的橢圓度約 為0.94,符合圓極化波的要求，說明產(chǎn)生圓極化波的輻射裝置角度調(diào)節(jié)較為適 當(dāng)。實驗八、圓極化波的反射/折射1、實驗?zāi)康耐ㄟ^實驗驗證圓極化波的接收性能。2、實驗原理如圖14所示，如果發(fā)射圓極化天線發(fā)射的電磁波為右旋圓極化波，該波經(jīng) 過 介質(zhì)板(此實驗為玻璃板，電磁波傳播方向成450夾角),一部分反射，另一部 分透過介質(zhì)板繼續(xù)向前傳播(極化方向不變)仍為右旋圓極化波。輻射的 右旋圓極化波必須用右旋圓極化天線接收。若用左旋圓極化波天線接收時，理 論上接收 信號為零。反之