第10章 穩(wěn)恒磁場

1、第九章 穩(wěn)恒磁場靜止電荷在周圍只產(chǎn)生電場靜電場，而同一電荷在運動時周圍既產(chǎn)生電場又產(chǎn)生磁場。由于運動和靜止是相對的，所以關(guān)于電場和磁場的這種現(xiàn)象說明電場和磁場有相對性聯(lián)系。磁場的性質(zhì)用磁感應(yīng)強度這一物理量來描述，磁感應(yīng)強度通常隨時間而改變，若磁感應(yīng)強度不隨時間而改變，則稱為穩(wěn)恒磁場。本章將研究穩(wěn)恒電流產(chǎn)生的磁場，導(dǎo)出磁場中的高斯定理和安培環(huán)路定理，從而得到穩(wěn)恒磁場的場方程，并闡明穩(wěn)恒磁場的基本規(guī)律。最后，研究磁場對電流和帶電粒子的作用以及磁場及磁介質(zhì)的相互作用及影響。一、教學(xué)目標(biāo)1、熟練掌握畢奧-薩伐爾定律2、掌握安培環(huán)路定律3、掌握磁場疊加原理4、理解洛侖茲力和安培力的公式，了解磁矩的概念二

2、、教學(xué)重點安培環(huán)路定律的應(yīng)用三、教學(xué)難點畢奧-薩伐爾定律的應(yīng)用四、教學(xué)方法講授法、公式法、圖象法、類比法五、教學(xué)過程§9.1 磁場 磁感應(yīng)強度一、基本磁現(xiàn)象磁現(xiàn)象：1、天然磁體周圍有磁場；2、通電導(dǎo)線周圍有磁場；3、電子束周圍有磁場。 (這三條表現(xiàn)為磁場使小磁針發(fā)生偏轉(zhuǎn))4、通電線能使小磁針偏轉(zhuǎn)；5、磁體的磁場能給通電線以力的作用；6、通電導(dǎo)線之間有力的作用；7、磁體的磁場能給通電線圈以力矩作用；8、通電線圈之間有力的作用； 9、天然磁體能使電子束偏轉(zhuǎn)。（后面這幾條表現(xiàn)為相互吸引、排斥、偏轉(zhuǎn)等）1820年，奧斯特發(fā)現(xiàn)了電流的磁效應(yīng)。安培指出：天然磁性的產(chǎn)生也是由于磁體內(nèi)部有電流流動，

3、每個磁性分子內(nèi)部，都自然地包含一環(huán)形電流，稱為分子電流，每個分子電流相當(dāng)于一個極小的磁體，稱為分子磁距。電荷的運動是一切磁現(xiàn)象的根源，一方面，運動的電荷在其周圍激發(fā)磁場；另一方面，運動電荷在空間除了受到電場力的作用外，還受到磁場力的作用。二、磁感應(yīng)強度1、磁場1）磁力的傳遞者是磁場2）磁場對外的重要表現(xiàn)磁場對進入場中的運動電荷或載流導(dǎo)體有磁力的作用載流導(dǎo)體在磁場中移動時，磁場的作用力對載流導(dǎo)體作功，表明磁場具有能量磁場與電場一樣、是客觀存在的特殊形態(tài)的物質(zhì)。2、磁感應(yīng)強度帶電粒子在磁場中運動所受的力與運動方向有關(guān)，實驗發(fā)現(xiàn)，帶電粒子在磁場中沿某一特定方向運動時不受力，此方向與電荷無關(guān)。帶電粒子

4、在磁場中沿其他方向運動時，垂直于與特定直線所組成的平面. 當(dāng)帶電粒子在磁場中垂直于此特定直線運動時受力最大。，的大小與無關(guān)。 定義磁場強弱的物理量磁感應(yīng)強度。方向規(guī)定為小磁針N極所指的方向，單位為特斯拉T。，（高斯）運動電荷在磁場中受力三、磁通量1、磁力線磁場的分布可以用磁感應(yīng)線來直觀地描述，線上每點的切線方向代表該點的磁感應(yīng)強度的方向，垂直通過單位面積的磁感應(yīng)線數(shù)目，等于該點的大?。捍鸥袘?yīng)線的特點：1）、每一條磁力線都是環(huán)繞電流的閉合曲線，因此磁場是渦旋場。磁力線是無頭無尾的閉合回線。2)、任意兩條磁感應(yīng)線在空間不相交。3)、磁感應(yīng)線的環(huán)繞方向和電流方向之間可以用右手定則來表示。2、磁通量

5、穿過磁場中任一曲面的磁感線條數(shù)，稱為穿過該曲面的磁通量。穿過任一面元的磁通量為:穿過任一曲面S的磁通量為 穿過任一閉合曲面的磁通量為 四、磁場中的高斯定理規(guī)定閉合曲面有里向外為法線正方向，穿過閉合曲面的總磁通量為由于磁感應(yīng)線是無頭無尾的閉合曲線，因此穿入閉合曲面的磁感應(yīng)線數(shù)必然等于穿出該閉合曲面的磁感應(yīng)線條數(shù)，所以 磁場中的高斯定理。磁場中高斯定理的微分形式這說明磁場是無源場。練習(xí)：1、求均勻磁場中半球面的磁通量。 2、在均勻磁場中，過YOZ平面內(nèi)面積為S的磁通量。=3S五、畢奧-薩伐爾定律電流在其周圍產(chǎn)生磁場，其規(guī)律的基本形式是電流元產(chǎn)生的磁場和該電流元的關(guān)系。以表示恒定電流的一電流元，以表

6、示從此電流元指向某一場點P的徑矢，與間的夾角為。實驗指出，此電流元在P點產(chǎn)生的磁場由下式?jīng)Q定：式中叫真空磁導(dǎo)率。此公式是1820年首先由畢奧薩伐爾根據(jù)對電流的磁作用的實驗結(jié)果分析得出的，現(xiàn)在就叫畢奧薩伐爾定律。是矢量，的方向垂直于與所決定的平面，指向從的方向（與電流方向相同）經(jīng)（）轉(zhuǎn)向時右手螺旋前進的方向(右手螺旋定則)，的大小為：任意形狀的載流導(dǎo)線所產(chǎn)生的磁感強度為：六、畢奧-薩伐爾定律的應(yīng)用1、載流直導(dǎo)線的磁場【例1】求距長直導(dǎo)線為的任一點P的磁感強度。解：如圖1，根據(jù)畢奧-薩伐爾定律，電流元產(chǎn)生的元磁感強度的大小為： 方向垂直紙面向里。每一電流元產(chǎn)生的方向都相同，因此求總磁感應(yīng)強度B的大

7、小時，只需要求的代數(shù)和： 消去r得：，圖1式中和和分別是A1和A2兩端處角的數(shù)值。若導(dǎo)線為無限長，則有：上式表明，無限長的載流直導(dǎo)線周圍的磁感強度B與距離的一次方成反比。若導(dǎo)線為半無限長，則若在直導(dǎo)線的延長線上，B=02.圓形電流軸線上的磁場【例2】半徑為R的圓形載流導(dǎo)線在圓心O點的磁感應(yīng)強度。解：如圖2，在圓電流上任取一電流元，它在軸上P點產(chǎn)生的大小為圖2，每一對位置對稱的電流元在P點產(chǎn)生的抵消，可知P點的磁場只有沿x軸。若，；當(dāng)時則得圓心處的磁感應(yīng)強度為：；對于圓心角為度時圓心處的磁感應(yīng)強度為：。3.載流直螺線管內(nèi)部的磁場如圖所示，螺線管的半徑為R，總長度為L，單位長度內(nèi)的匝數(shù)為n. 計算

8、此螺線管軸線上任一場點P的磁感應(yīng)強度B.op+解 在距P點l處取一小段dl，則該小段上有ndl匝線圈，對點P而言，這一小段上的線圈等效于電流強度為Indl的一個圓形電流. 該圓形電流在P點所產(chǎn)生的磁感應(yīng)強度dB的大小為 討 論：（1）若 ，對無限長的螺線管 （2）對長直螺線管的端點 【例3】如圖3，載流線圈DABCD，其中CD段是以O(shè)C為半徑的圓弧，圓心角為，且。求線圈中通有電流I時在O點所產(chǎn)生的磁感應(yīng)強度。圖3解：可將線圈分為AB、BC、CD、DA四段來考慮，各段在O點產(chǎn)生的磁場分別為、。因為BC和DA的延長線通過O點，故它們在O點磁場為零。CD段電流的磁場等于一圓形電流在圓心處的，即。AB

9、段電流的磁場由于與的方向相反，故O點的磁感應(yīng)強度為七、勻速運動點電荷的磁場由于電流是運動電荷形成的，所以可以從電流元的公式導(dǎo)出勻速運動電荷的磁磁場公式。設(shè)電流元的截面為S，其中載流子的數(shù)密度為n，每個載流子的電荷都是q，并且都可以漂移速度v運動，v的方向與的方向相同。整個電流元在P點產(chǎn)生的磁場可以認(rèn)為是這些以同樣速度v運動的載流子在P點產(chǎn)生的磁場的同向疊加。由于，而且此電流元內(nèi)共有個載流子，所以每個載流子在P點產(chǎn)生的磁場就應(yīng)該是由于和方向相同，所以，因而有的方向總是垂直于和，其大小為式中為和之間的夾角。當(dāng)時，即在運動點電荷的正前方和正后方，該電荷的磁場為零；當(dāng)時，即運動點電荷的兩側(cè)與其運動速度

10、垂直的平面內(nèi)，有最大值。一個靜止電荷的電場為，在電荷運動速度較小時，此式仍可近似地用來求運動電荷的電場。將此式與對比，并利用的關(guān)系，可得這就是在點電荷運動速度為的參考系內(nèi)該電荷的磁場與電場的關(guān)系。八、載流線圈的磁矩 對于通電平面載流線圈，引入磁矩的概念來描述其磁性。磁矩的定義為電流的磁矩的大小為電流與電流所環(huán)繞的面積的乘積，方向為線圈的法線方向。若線圈有N匝，則此線圈的磁矩為 練習(xí)：求圓心O點的B。（1） （2） （3） （4）（1） 向里 （2） 向外 （3） 向外（4） 向里 （這里的角度是）§9.2 安培環(huán)路定理一、安培環(huán)路定理研究真空中一無限長載流直導(dǎo)線的磁場，取一平面與載流

11、直導(dǎo)線垂直，并以這平面與導(dǎo)線的交點O為圓心，在平面上作一半徑為R的圓周，則在圓周上任意一點的磁感應(yīng)強度B的大小均為，若選定圓周的繞行方向為逆時針方向，則圓周上每一點的B的方向與線元的方向相同，B沿上述圓周的積分為：式中，積分回路L的繞行方向與電流方向呈右手螺旋關(guān)系，電流取正值，反之電流取負(fù)值。在恒定電流的磁場中，磁感強度B沿任何閉合環(huán)路L的線積分，等于路徑L所包圍的電流強度的0倍，這就是安培環(huán)路定理。式中電流的正負(fù)規(guī)定如下：右手四指沿回路L的繞行方向，穿過回路L的電流方向與伸直的拇指方向相同時I取正，相反時I取負(fù)，式中為B與回路L繞行方向之間的夾角。二、安培環(huán)路定理的應(yīng)用1.長直載流螺線管內(nèi)磁

12、場分布 【例4】無限長直螺線管的磁場解：如圖4，密繞著線圈的圓管稱為螺線管。螺線管無限長，單位長度的匝數(shù)為n，線圈內(nèi)通以電流I。圖4由于螺線管無限長，所以管外磁場為零，管內(nèi)磁場是均勻的，磁感強度B與管的軸線平行。2.環(huán)形載流螺線管內(nèi)磁場分布 【例】載流環(huán)形螺線管內(nèi)的磁場分布已知：I，N，R1，R2。其中N導(dǎo)線總匝數(shù)計算環(huán)流利用安培環(huán)路定理 則 且 則3.無限長載流圓柱導(dǎo)體內(nèi)外磁場分布 【例】無限長圓柱載流導(dǎo)體的磁場，已知I，R，電流沿軸向在截面上均勻分布。電流和磁場都是軸對稱分布，在圓柱外面r處沿磁感線方向作圓形積分環(huán)路L，利用安培環(huán)路定理 得 則若，利用安培環(huán)路定理 則 討論：若是長直載流圓

13、柱面則 【例】同軸的兩筒狀導(dǎo)線通有等值反向的電流，內(nèi)外半徑分別為求B分布 【例】如圖11，有一個邊長為b的正方形線框，共繞2匝，通有電流I，求線框中心O處的磁感應(yīng)強度。解：線框每一邊電流在O點產(chǎn)生磁場的方向圖11均相同，故O點的磁場為每一邊線段所產(chǎn)生的磁場和。、，所以每一邊電流在O點的磁感應(yīng)強度為：§9.3 磁場對載流導(dǎo)線的作用一、安培定律安培力：電流元在磁場中所受到的力 大小 方向：應(yīng)用右手螺旋定則確定載流導(dǎo)線受到的磁力 直導(dǎo)線磁場對載流導(dǎo)線的作用力，其本質(zhì)是磁場對導(dǎo)線中形成電流的運動電荷的洛侖茲力。欲求磁場對載流導(dǎo)線的作用力，先分析一個電流元在磁場中受力。電流元中電荷數(shù)，所受洛侖

14、茲力整個導(dǎo)線受力（安培力）二、無限長兩平行載流直導(dǎo)線間的相互作用力 設(shè)有兩根平行長直導(dǎo)線，分別通有電流I1和I2，它們之間的距離為d，如圖10。導(dǎo)線直徑甚小于d。求每根導(dǎo)線單位長度段受另一電流的磁場的作用力。電流I1在電流I2處所產(chǎn)生的磁場為：載有電流I2的導(dǎo)線單位長度線段受的安培力為：同理，載流導(dǎo)線I1單位長度線段受電流I2的磁場的作用力也等于這一數(shù)值，即當(dāng)電流I1和I2方向相同時，兩導(dǎo)線相吸；相反時，則相斥。在國際單位中，電流的單位安就是根據(jù)上式規(guī)定的。三、磁場對載流線圈的作用平面載流矩形線圈在均勻磁場中，磁場對線圈的作用即磁場對線圈各邊作用的總效果；由，磁場對ab和cd邊的作用力分別為F

15、1、F1¢但此二力相互抵消，不會引起線圈轉(zhuǎn)動。磁場對ad和bc邊的作用力分別為F2、F2¢，方向如圖9，此二力形成的力矩為圖9此式用矢量積表示為如果定義：并稱之為載流線圈的磁偶極矩，簡稱磁矩則：對磁矩的說明：是線圈的法向(和線圈中的電流方向成右手螺旋關(guān)系)的單位矢量。磁矩單位：A×m2原子、電子、質(zhì)子等微觀粒子也有磁矩。在此力矩的作用下，線圈將發(fā)生轉(zhuǎn)動。注意：力矩的方向是沿軸的方向，不是指“順時針”或“反時針”方向。大?。簳r，(時線圈為穩(wěn)定平衡狀態(tài)；時為不穩(wěn)定平衡狀態(tài))時，【例9】求均勻磁場對圖中半圓形導(dǎo)線的作用力。解：在半圓形導(dǎo)線上任取電流元，受力大小為半圓形導(dǎo)

16、線兩分力大小(為所對的圓心角)考慮所有電流元的貢獻由電流分布的對稱形或計算均可知于是只有方向：向上············abcdIa/b/四、磁力的功1.載流導(dǎo)線在磁場中運動時磁力所做的功如圖，ab長為l，電流I，ab邊受力 方向向右。磁力F所做功為：在勻強磁場中當(dāng)電流不變時，磁力的功等于電流強度乘以回路所環(huán)繞面積內(nèi)磁通量的增量，即2、載流線圈在磁場中轉(zhuǎn)動時磁力矩所做的功設(shè)線圈在磁場中轉(zhuǎn)動微小角度dj時，使線圈法線n與B之間的夾角從j變?yōu)閖+ dj,線圈受磁力矩 則M作功，

17、使j減少，所以磁力矩的功為負(fù)值，即線圈從j1轉(zhuǎn)到j(luò)2時對于變化的電流或非勻強場 或§9.4 磁場對運動電荷的作用一、洛倫茲力產(chǎn)生磁力的場叫磁場。一個運動電荷在它的周圍除產(chǎn)生電場外，還產(chǎn)生磁場。另一個在它附近運動的電荷受到的磁力就是該磁場對它的作用。如圖5，在某一慣性參考系S中觀察一個運動電荷在另外的運動電荷周圍運動時，它受到的作用力F一般總可以表示為兩部分的矢量和。圖5其中：電場力，磁場力或磁力，洛倫茲力。式中矢量B是由此式定義的描述磁場本身性質(zhì)的矢量，叫磁感應(yīng)強度。單位是特斯拉，另外還常用高斯，其中。產(chǎn)生磁場的運動電荷或電流可稱為磁場源。在有若干個磁場源的情況下，它們產(chǎn)生的磁場服從

18、疊加原理。以表示第個磁場源在某處產(chǎn)生的磁場，則在該處的總磁場B為 在說明磁場的規(guī)律時，類比電通量，也引入磁通量的概念。通過某一面積的磁通量的定義是：它等于通過該面積的磁感線的總條數(shù)。二、帶電粒子在磁場中的運動圖6設(shè)一個質(zhì)量為m帶電量為q的正離子，以速度v沿垂直于磁場方向進入一均勻磁場中，如圖6。受到的磁場力半徑R為：周期如圖7，如果一個帶電粒子進入磁場時的速度V的方向不與磁場垂直，則可將此入射速度分解為沿磁場方向的分速度和垂直于磁場方向的分速度，后者使粒子產(chǎn)生垂直于磁場方向的圓周運動，運動半徑，運動的周期。粒子平行于磁場方向的分速度不受磁場的影響，因而粒子將具有沿磁場方向的勻速分運動。兩種分運

19、動的合成是一個軸線沿磁場方向的螺旋運動，這一螺旋軌跡的螺距為圖7如果在均勻磁場中某點A處引入一發(fā)散角不太大的帶電粒子束，其中粒子的速度又大致相同，則這些粒子沿磁場方向的分速度大小就幾乎一樣，因而其軌跡有幾乎相同的螺距，這樣經(jīng)過一個周期后，這些粒子將重新會聚穿過另一個點。這種發(fā)散粒子束匯聚到一點的現(xiàn)象叫做磁聚焦。三、霍爾效應(yīng)如圖8，所示寬為b，厚度為d，載流子濃度為n金屬試樣，若在x方向通以電流Is，在z方向加磁場B，則在y方向即試樣A、A'電極兩側(cè)就開始聚積異號電荷而產(chǎn)生相應(yīng)的附加電場。電場的指向取決于試樣的導(dǎo)電類型。顯然，該電場是阻止載流子繼續(xù)向側(cè)面偏移，當(dāng)載流子所受的橫向電場力與洛

20、侖茲力相等時，樣品兩側(cè)電荷的積累就達到平衡，故有其中EH為霍爾電場，v是載流子在電流方向上的平均漂移速度。圖8§9.6 磁介質(zhì)一、磁介質(zhì)的分類 能與磁場產(chǎn)生產(chǎn)生相互作用的物質(zhì)稱為磁介質(zhì)。磁介質(zhì)在磁場作用下能發(fā)生的這種變化，成為磁化。描述不同磁介質(zhì)磁化后對原外磁場的影響的物理量為磁導(dǎo)率。磁介質(zhì)放入磁場后產(chǎn)生附加磁場，設(shè)無磁介質(zhì)時某處的磁感應(yīng)強度為，放入磁介質(zhì)后因磁化而產(chǎn)生的附加磁場為，那么該處的磁感應(yīng)強度為 而 根據(jù)的大小和方向，可將磁介質(zhì)分為四類1、順磁質(zhì) (鋁、氧、錳等)2、抗磁質(zhì) （銅，鉍，氫等）3、鐵磁質(zhì) （鐵、鈷、鎳等）其中，順磁質(zhì)和抗磁質(zhì)是弱磁質(zhì)，鐵磁質(zhì)是強磁質(zhì)。二、順磁質(zhì)

21、和抗磁質(zhì)的磁化 分子磁矩分為軌道磁矩和自旋磁矩，它們分別是由電子繞原子核的軌道運動和電子本身的自旋引起的。整個分子的磁矩，是它所包含的所有分子的軌道磁矩和自旋磁矩的矢量和。1、順磁質(zhì)及其磁化 分子的固有磁矩不為零，。無外磁場作用時，由于分子的熱運動，分子磁矩取向各不相同,整個介質(zhì)不顯磁性，。有外磁場時，分子磁矩要受到一個力矩的作用，使分子磁矩轉(zhuǎn)向外磁場的方向。分子磁矩產(chǎn)生的磁場方向和外磁場方向一致，順磁質(zhì)磁化結(jié)果，使介質(zhì)內(nèi)部磁場增強。2、抗磁質(zhì)及其磁化分子的固有磁矩為零，。在外磁場中，抗磁質(zhì)分子會產(chǎn)生附加磁矩。電子繞核的軌道運動和電子本身的磁矩構(gòu)成總磁矩，外磁場的作用下產(chǎn)生附加磁矩，附加磁矩總

22、與外磁場的方向反向，電子的附加磁矩總是削弱外磁場的作用。需要指出的是：抗磁性是一切磁介質(zhì)共同具有的特性。三、磁場強度、磁介質(zhì)中的安培環(huán)路定理1、磁化強度和磁化電流 為了描述磁介質(zhì)在磁場中的磁化程度和磁化方向，我們引入磁化強度的概念，定義如下： 設(shè)一無限長直螺線管內(nèi)充滿各向同性的均勻順磁質(zhì)，線圈中通以電流后在螺線管內(nèi)產(chǎn)生均勻磁場，磁介質(zhì)被均勻磁化后磁化強度為。在磁介質(zhì)內(nèi)部任意位置處，分子電流成對出現(xiàn)，而且方向相反，結(jié)果互相抵消。只有在橫截面的邊緣處，分子電流為被抵消，形成與橫截面邊緣重合的圓電流，稱為磁化電流。設(shè)沿軸線單位長度上的磁化電流為磁化強度M在量值上等于磁化面電流密度。 磁化強度對閉合回

23、路L的線積分，等于穿過以L為周界的任意曲面的磁化電流的代數(shù)和。2、磁場強度、磁介質(zhì)中的安培環(huán)路定理分子磁矩（n表示單位體積分子磁矩數(shù)），定義磁場強度 則在穩(wěn)恒磁場中，磁場強度矢量沿任一閉合路徑的線積分（即環(huán)流）等于包圍在環(huán)路內(nèi)各傳導(dǎo)電流電流的代數(shù)和，而與磁化電流無關(guān)。，介質(zhì)的磁導(dǎo)率。 ，順磁質(zhì)；抗磁質(zhì)；鐵磁質(zhì)，非常數(shù)【例10】一環(huán)形螺線管，管內(nèi)充滿磁導(dǎo)率為，相對磁導(dǎo)率為r的順磁質(zhì)。環(huán)的橫截面半徑遠(yuǎn)小于環(huán)的半徑。單位長度上的導(dǎo)線匝數(shù)為n。求：環(huán)內(nèi)的磁場強度和磁感應(yīng)強度。解：由磁場的安培環(huán)路定理 則【例11】一無限長載流圓柱體，通有電流I ，設(shè)電流I均勻分布在整個橫截面上。柱體的磁導(dǎo)率為，柱外為真

24、空。求：柱內(nèi)外各區(qū)域的磁場強度和磁感應(yīng)強度。解：在區(qū)域，由安培環(huán)路定理 區(qū)域， ，在分界面上H 連續(xù), B 不連續(xù)四、鐵磁質(zhì)1、磁化曲線裝置：環(huán)形螺繞環(huán); 鐵磁質(zhì)Fe,Co,Ni及稀釷族元素的化合物，能被強烈地磁化。由安培環(huán)路定理，螺繞環(huán)內(nèi)的磁場強度為 實驗測量B,如用感應(yīng)電動勢測量或用小線圈在縫口處測量；由可以得出曲線，可以看出鐵磁質(zhì)的不是一個常數(shù)，它是H的函數(shù)。2、磁滯回線當(dāng)鐵磁材料的磁化達到飽和之后，如果將磁化場減小，則鐵磁材料內(nèi)部的和也隨之減小，但其減小的過程并不沿著磁化時的OS段退回。從圖可知當(dāng)磁化場撤消，時，磁感應(yīng)強度仍然保持一定數(shù)值稱為剩磁。若要使被磁化的鐵磁材料的磁感應(yīng)強度減小到，必須加上一個反向磁場并逐步增大。當(dāng)鐵磁材料內(nèi)部反向磁場強度增加到時（圖上的點），磁感應(yīng)強度才等于，達到退磁。圖中的段曲線稱作退磁曲線，為矯頑力。當(dāng)按的順序變化時，相應(yīng)沿順序變化。圖中的段曲線稱作起始磁化曲線，曲線段稱為退磁曲線。所形成的封閉曲線稱為磁滯回線。 實驗指出：鐵磁質(zhì)反復(fù)磁化時要發(fā)熱，這種耗散為熱量的能量損