化工傳遞過程復習資料

1、M 68下的水以上體平均流速1.2 fVs流過內徑為l5m的Eie.試確定水在管內的流It/-68T-(68-32)x5/9=20r2(rc水的物仏“TOO.5x10Par. p = 9982kg/m'n dUbP L5 X 2.54 xlO'-x 1.2x03048x9982p100.5x10'-l384x|0>10000流空為湍流1-3黏性流體在圓管內做i維也態(tài)流動設尸農示徑向宀衣示rti管唯指向中心的方向 己知溫度f和組分A的質雖濃度以的梯度與流速從的梯度方向相【叭 試川“通S"擴故系 數X濃度梯度”形成分別耳出r和y兩個方向動雖、熱®和

2、質®傳遞=肯的現線方程.解：山丁速度、溫叟和濃度梯度：dtl<0, >0 drdv故對干r/f向.現象方稈分別為：d(0/) , .d(/X2Odp入drdrdr對于y方向.現綠方程分別為：dvdv警，刃P畔，IdJcdvdi-Ml溫度為293K.壓力為l20xl0'Pa的空氣以05kg/s的質殳流率流入一內徑為100mm 體彳 的水平圓管-管內空氣做湍流流動-管外右汽加熱.熱流速率為IxIO'j/s.設熱ffl全部被 1：空氣吸收，在管的出口處空氣的壓力為l.01325xl(FPa。試求空氣在管出U處的溫度.假設空 現屮 氣町視為理想氣體，其平均比熱容為

3、1.005 kJZ (kg - K)o解：木題為穩(wěn)態(tài)過程，由總能磺衡算方程色!位+g山+Aa-H；2a式屮，無外功比=0；水= 0.湍流loQqg - lxl0-ZO.5-2>IO-J/kgIP比=竺RT，My嚴RT2、p( 0.5X& 314x10'2293 Yt()I325xl0M llJOxIod于是 試址解出29x-x0j'4)=0.0162k -994A/=Cp(7-7；) = l,OO5xIO7j-293)(0.01 邨-994) +1.005 X1 o'(7i - 293) = 2 x 107i=4S9Kc2-5圓簡形多孔管內不町丿k縮流體沿

4、彳鉗句的流動可川如卜速度分布描述：2-9某流場的速度向量M表述為ux,y = 5xi-5yj.試碼出該流場隨體加速度向星豈Dcr試證明此速的表達式。解:將速度分布Dm DD", =1 + -丿D6» DO D(9 C心cm".=+U. +”一 +" i +(加 * ex dy dz )= 25.vi + (-5y)C-5)y=25xi + 25j160 ex dy dz J滿足連續(xù)性萬任2J6己知某流體流動的速度分布和爪力分布對農示如卜：= ay * ity = bx. h, = 0. p = -l（3Z）p（x' +y-pg2其中，X, V朋標

5、為水半方向，z坐標垂H向上。試證明上述流動滿足連續(xù)性方和運動方榨。 解：將= ay. My = Ax t h. = 0代入連續(xù)性方程J” c/r. t?w + + = 0 + 0 + 0 = 0dx dy dz故恒満足連續(xù)竹九代入X方向的運動方程得'du, du'p W, +Wa +M. +-CXI ” dx ，dy 陽丿pay _0 + Z>-vDtr+ 0 + 0） = -abpx）上式兩端相等，即滿足運動方程。同理可證y, 2方向亦滿足運動方程。5-3流體在W塊無隔大平板間做維穩(wěn)態(tài)層流，試求截面I：零于主體速度地的點距舉 血的距離。乂如流體在圓管內做維穩(wěn)態(tài)層流時，該

6、點與管壁的距離為若干？解：W板無限人平板間的維穩(wěn)態(tài)層流的速度分布為： / 、2'2/ 、2M = %、1- 21UoJI- X 1兒丿W = Wb/ V解之得y _ I _ y/3即與主體流速Mb速度相零的點距板碇rfn的距離為 （Q"兒1-字=0 423兒I J ）對于圓管的一維穩(wěn)態(tài)流動冇:r百r 、21-二= 2Mb1-rId J"=%"r I即與主體流速坷速度ffl等的點距管壁的距離72=()293r；3-5如本題附圖所示兩平行的水半平板間冇兩層耳不相溶的不町壓縮流體這兩層流 體的密度、動力黏度和厚度分別為口、M、方I和4、“2、h,設W板靜止，流體

7、在常壓力 梯度作用卜發(fā)宅層流運動試求流體的速度分布。/八/八/ / / / / / / /*-/</ / / / / /習老35附圖積分得解：捋直角朋標下的連續(xù)性方程和運動方程化簡，町紂 d'"* _ 1 Np dr* “ dx "診WW此，rt層流體的速度分布叮分別農示為g = J'字 ”2 +C|y + G 2/Z ex(2)rti卜列邊界條件確立枳分常數：(1) y = A“|=O; (2) $ =弋"廠°；(3) = 0,叫="；(4) y = 0,耳色=dv di'將以上4個邊界條件代入式(I)與式(2)

8、,得 丄葉+CM +G=0：2“1 dx! h + D =0 !2"2 ex -G = /?2 ；PC=g)dv解得域后得速度分布力程為2/A ox/ 、Z-1ht 也+1.心： (v+ 1 叢V為丿"血3-12溫度為orffj水，以2kg/h的質雖流率流過內徑為iOmm的水平圓管，試求流動充 分發(fā)展后：(I)流體在件蔽面中心點處的流速和列應力；(2)流體在墜面至中心半距離點 處的流速和剪應力：(3)壁面處的剪應力.己知0*C時水的黏度為“ = 1.79xlOPas , pH lOOOkg/m' o解：«, = = 2/(l(X)Ox-x0.oHx3600

9、) = 7.0SxI(rn/sn A4(，八斤/2人33= -Mb=-x 7.08 xlO'=I .06 xIO'' m/s孑=_“半=4“"</<dr2/«b2xL79xI0"x 7.08x10'，門*“/、= 5.07 X10 ' N/m'0,005(3)唯IB處:嘰=0r = q = 叭J % = 1 01X 10 J n/m*4-1常壓下溫度為2(rc的水以5m/s的流速流過一光滑半面表仙，試求山層流邊界層轉4-4常圧卜溫盛為30匸的空氣以lOm/s的流速流過一光滑平板農而，設臨界雷諾數 Rj =

10、3.2xl0試劌斷sn離平板前緣04m及O&n兩處的邊界層是層流邊界層還是湍流邊界人(2的范皿：2“(r3xi(r*由物性數據衣脊得，常壓下20匸水的物件p = 99&2kg/n?, “= 100.5x10 Ba s所以 的范圍為：03060m.層？求出層流邊界層相應點處的邊界層厚度解：由物性數據表杳W，3(rc的物性P = 1.165 kgm p = l,86xlO'Pa -sA 鼻從 n 兀如0 0.4x10x1 J65 f s nX =04m 處，R化=I ° = 2.505x10 < Re州 A1.86x10'4為層流邊界層坊=4.64舟

11、=4.64x0.4x(2505xl0y)心=3.7x10X, =0.8m 處，=2Re, - 2.98x 10' >/?e.*'2出為湍涼邊界層4.6 2(rc的水以InVs的流速流過寬度為Im的光滑平板表而.試求 (I)茨離平板前 緣x=015m及兀=03mW點處的邊界層的厚必(2)x=C03m 段平板衣面匕的總叟力。設恥.-5x|0解：rtl物性農件得，20£的水的物= 998.2kg/m a = 100.5x10''Pa-s(I) X, =0.15m：_ xMop 0.15x1x998.2 八nRs =丄叱=1.49x10 <Re,&

12、#39;“100.5x10$*為層流邊界層，山粘確解得/>, =5.0xi/?c；"- =5.0x0.15x(1.49x10)-*'- =l.94xl0-5m X = 0.30m：Rs =2Rs =298x10' </?©*2*1*c為c流邊界c,解得<2 =5.0工2尺0；：2 =5.0x03x(2.9XxlO-)'* =2.75xI0-n(2)q =1.328&J2 =2.43x10 '5-1答：(1)(2)r = r 叫hL = 2.43 x 1 (T、x 嘰"！ i x 0.3 = 0364 N d

13、 D 22湍流y層流仃何不同？湍流的iS特點是什么？試討論山層流轉變?yōu)橥牧鞯倪^程。 湍流和層流的不同點：E渝是在低臨界雷諾數F發(fā)生的，而湍流是在fJj雷諾數卜發(fā)生的：層渝時的流體足規(guī)則地層層向卜游流動層與層Z間的質點垃不混合：而湍流時流 體的質點是朵亂無*:地沿各個方向以人小不同的流速流動，發(fā)生強烈地混介；(3) Lu-流中僅存在粘性力和質戢力，而湍流中除上述力外，還存在祎山于流體質點脈動 所產生的雷諾應力；(4) 層流中速度分布里現拋物線形A, Ifu湍流時宙于流體質點在工流方向Z外存在的髙 頻脈動會使流體的速度分布遠較fcj流均勻；(5) 湍就時在瓏面附近處念rufs流內層和緩沖后兩問題案

14、參見救材96、97頁。5- 3在一風洞+ 川熱線風速儀測得某氣體在垂rt方向I：相距l(xiāng)Ocm兩點處的瞬時速度 如下（記數擁的時間間隔相等）：叫 /m.s *L021.041.010990.98LOlLO4L02LO30,98% /nU '0.9X1.011.03I.(U0.99l02l.(MI.(M1.020.97假定湍流各向同性，試計毎I：述W點處的時均速度和湍流強度。10解：心=工怙/10 = 1012計34«110W =yM /10 = L0l4m S厶5/=!則“；.m/"10、0.028-2x100.022-0.032-2x100.0280.018-0.0

15、32tJ叫.m 600344-100.0160.0260024GIO0.02600266】00.044Mx|0*7-84" 10470 J4.8410 41.024x107 孫 10 '645)324>10l024“0>（訃1JS6<IO '16“(P2.56,10 "676f*576J0"36106.76* 10 46.76*10°36叮 o'1.93670'f產返 =0.02052門= 1.7x10、30為湍流匸體區(qū)H* =2.51n/ +5.5 = 2.5xln(1.7xlO') + 5.5

16、 = 24J02x100.5x10 '5-8試應川習題57中的已知數擁.求r = rJ2處流體的流速、渦流黏度和混合K的值。 解：姬心37x99&2M = M* X « = 24J0x0J37 = 330 m/s/=兀= -xl8.75 = 9.375N/m同上題方法推導，uid" 2.5/9375=X998.225/一9.3少0.025/243xZ 點998.2x2.5x0.137沱d" e = r dv云廠b.43xl0 4x OO25/2 = 3 $4x,V2.5x03376- 1試根據傅里葉定律，推孚固體或靜止介質中三維不穩(wěn)態(tài)導熱的熱傳導方

17、程。設熱導 率為常數。/r! /* i(x,y-r>y5l/z 1 IZ.解：如本S附圖所示，將熱力學第一定律應用r此微元 體得（微元體內能的W長速率=（加入微元體的熱速率采用歐拉方法，上述文字方程町農述如下，即pdvdixt = p（kdvvb（I ）cOdO式中，"為微元體的密度，dtdvdr為微元體的體積，/?dvclv'dz為微元體的質量。加入流體微元的熱連率仃丄種：為山環(huán)境導入微元體的熱速率：二為微元體的發(fā)熱速率，川4表示，K單位為J/（n?b）：三為軸射傳熱速率，- 般溫麼下比值很小，可忽略不計.由壞境導入微兀體的熱速率，對確定如卜；如圖所示，設沿三個坐標方

18、向輸入微元體的導熱通吊分別為（qg、（gAOy和心， 由I：微元休沿備方向的熱導率相等，則沿X方向輸入微元體的熱速率為dixb .而沿X 方向輸出微元體的熱速率為+2dvLui r是，沿X方向凈輸入微元體的熱速率為 m +2他 1?/丿 r&刖 dixie -A人同理，沿y方向凈輸入微元體的熱速率為即LIQ匚 沿Z方向凈輸入微尤體的熱速率為ddx |_V aQ2fdvdxdz =Tdvditk- 仇 2cLvdvdz= drdi-dzaz uidrditb = k - dvdidz 1CZdxdvdzV丁是，以導熱方式凈輸入微元體的熱速率為、aJ ch'* >山r向微元體

19、中加入的熱速率為導熱速率與微元內部發(fā)熱速率§山©止Z和，故式（1） 右側可弓為一 7芮餡科）pdvdixL = R + +rde材切6,丿從而能就方程的形式為dV .P=ArdU/ *cO260 門叫a dek式（2）或式<3）即為W休或掙止介質中-維不穩(wěn)態(tài)S熱時的熱傳孑方程dvdtdz +</drd>%b>-/ 冋護八7 +7 +75+2(2)(3)64試由柱坐標系的能S方程式（631）出發(fā)，導出流體在關管內進行穩(wěn)態(tài)軸對稱對流 傳熱時的能雖方程，并說明簡化過程的依據。'&xQ ro解：能星方程式（631）為Dr二 a d( dt 1

20、 dt cy 勞丿+；莎+去穩(wěn)態(tài)= 0d3cOCt c古 dz他對稱,dr所以A=oJ'dr 6zr dr drD0導出單層平壁中進行維穩(wěn)態(tài)導熱時的溫度分布方程。已知71試由傅里葉定律出發(fā).x = 0. z = ri： x = hf t = t2 o解：傅巴葉定律為穩(wěn)態(tài)導熱時/=常數故d/ = -drk A/ = -v + Ck A邊界條件為X = 0, / = Z,; X = 1、t =4分別代入式中得：C = /,.丄=口'kA I所以 /=_Ux + f|人6二一 I K + /7- 4右一具右均勻內熱源的平板，氏體積發(fā)熱速率為4= 1.2xl0"j/（in D

21、s）,平板J?度（X方向）為0.4m«己知平板內只進行X方向上的維穩(wěn)態(tài)導熱，兩端面溫度維持70匸，平 均溫度卜的熱導率k=371 W/（mDK）o試求（I）此情況卜的溫度分布方程；（2）距離平板屮 心面0.1m處的溫度值。解：（1）此情況下的溫度分布方程選用血角坐標系的熱傳導方稈為A（7-1）,即1 dt 丹島島 q+ +7 Ha do dx* ey* 站 k 穩(wěn)態(tài)導熱，=0dO 一維導熱， = 0.r是式（7-1）變?yōu)槿≈行亩鵀锳=0.則邊界條件為 x = 0.2, Z, = 70 ； X = 0.2 » /| = 70 式（1）枳分兩次，町得Z = -x-+C,.r +

22、 C,Ik '2將邊界條件、及己知g、A，數據分別代入式（2）,可勻C, =0, 一 133.66于是此情況下的溫度分布方程為/ =-1591.51.,+133.66（2）距離平板中心面0-lm處的溫度值心廣一 159L51x0.1533.66 "17.74 匸7-6右一具右均勻發(fā)熱速率的球形固體.其半徑為/?球體沿徑向向外對稱導熱。球 農面的散熱速率等r球內部的發(fā)熱速率，球農面上維持恒定溫度&不變。試從一般化球坐標 系熱傳導方程出發(fā)，導出球心處的溫度表達式。解：球坐標系的熱傳導方程為式（73）,即1 d/ I df .Ct I 8 f c ）1 齊帀aOe / dr

23、 or） rsinOdO vO）尸sinT? k 球衣面的散熱速率等于球內部的發(fā)熱速率,球表IftI上維持ffi定溫度人不變，故為穩(wěn)態(tài) 導熱，診°。Af堆於向對稱導熱，昜=0,+足式（7-3）變?yōu)閬A2r dr川、二r'd/J k邊界條件為r = /?r二L；r = R式（1）枳分兩次，得W + G將邊界條件.分別代入式（2）可得丁是球體內的溫度分布方程為1=-丄 / +（+丄 r26k6kr=0令式C3）中的0,即得珠心處的溫度農達式，UP$ 6A8- 1試述層流邊界層和湍流邊界層流體與固體陳rfnZM的傳熱機理（不計自然對流的影 響，并分析兩種邊界層流體與堡面Z仙傳熱機理的

24、異同點.答：層流邊界層傳熱是分r傳熱，即導熱；湍流邊界層傳熱主耍是渦流傳熱，即山微團 旋渦運動引起的傳熱。共同點：湍流邊界耳小也存在一層流內層，該中的傳熱方式與流相同：不同點：層流邊界層不存在緩沖層和湍流核心，所以無渦流傳熱。S-3常爪和的窖氣以IIUniA的均勻流速流過一薄平板衣面.試用赭確解求沖平板 倒10cm處的邊界層驚度及1他"上16處的叫.叫,敢©、壁面周部反力系數G八 半購蟲力系數G的值.設臨界擊諾數化=510解：任物性常數衣得*常用和3(rc卒氣的物性為p = 1.165kg/TTi 何二 I.X6xl0Pas二竺厶小10x1性6 26 X W < %H

25、1,86x10人為層流邊界層6 = 5.tb說e'=5.0x0,! x(6.26xio' f''if=2.Ox 10 'm當巴 = "516 時，查龍 4“ 即心 d / (?;) - <).42032 . / *(7)-0.29667叫=0上 1&斤=0.516 X10 = 5. l6iiiAi竹山廣 5)-/5)】 10 .“一(L6x 0.5 16-0.42032)=X:2 76.26x10*= XJxl L m£如-如。門-廠竺三巴廠応dydyxX (),296676,26 X10 二 7422jL nj&quo

26、t;"dy«-6常壓和303K的空氣以2Dni/s的兇勻流邊流過寬度為1 m、K度為2 m的平板農 ffib板而溫度維持刖3© 試汁算整個板而少空氣之間的熱空換速率。設A%=5>d(f.303 + 373解：定性溫度為貯 ；=33富K杏物件ffi數花得，常爪和33« K下的窖氣物性為p = l45kg/iZ 2.035X10-'Pa 匚百"A 2.93x IO"-W/(m DK) Pr = 0.6952 X 20 X1.045 厲，“&ffr = = = 21()5 X 瀘 A Rjfi 2.035 X10*-嘰

27、沖身肩；h Ijs l_!式中，4 阻T 一1&.1 奇陀嚴=(5xlOy'*-l8.19x(5xlO-f=233767故 饑=003拆5X 2力3； 1°XO.hQf 口205x 1 爐訊* 一25376.7 =42.(1 Wf(m Zg = 心一和= 42.0x(1x2)x(373-303)=5S8OW第一章 第一節(jié) 流體流動導論 流體就是氣體與液體得統(tǒng)稱。流體由大量得彼此之間有一定間隙得分子組成 著無序得隨機運動。因此流體得物理量在空間與時間上得分布就是不連續(xù)得。 一、靜止流體得特性 流體靜止狀態(tài)就是流體運動得特定狀態(tài),及流體在外力作用下處于相對靜止或平衡狀態(tài)。

28、流體得密度 可壓縮流體與不可壓縮流體流體得壓力 流體平衡微分方程 流體靜力學方程,各個分子都做1、2、3、4、5、遞。傳遞 ;而當流體做湍流流動時 ,動量得傳遞既有分子傳遞又有渦流傳遞。 黏性得減速作用 ,湍流流動得流體在緊靠壁面外得流層中仍處于層流狀態(tài) 子傳遞。因此 ,在壁面處流體層中發(fā)生得動量傳遞機理為分子傳遞。 第三章 第一節(jié) 曳力系數與范寧摩擦因數 1、繞流流動 曳力系數又稱流體阻力系數。 流體作用于顆粒上得曳力對顆粒在其運動方向上得投影 面積與流體動壓力乘積得比值。2、封閉管道內得流動 范寧摩擦因數 f二 . 流體流動得基本概念1. 流速與流率 若流體流動與空間得 3 個方向有關 ,

29、稱為三維流動 ;與 2 個方向有關 ,稱為二維流動 ;僅與 1 個 方向有關 ,則稱為一維流動。在化學工程中 ,許多流動狀態(tài)可視為一維流動。 流率為單位時間內流體通過流動截面得量。2、穩(wěn)態(tài)流動與非穩(wěn)態(tài)流動 當流體流過任一截面時 ,流速、流率與其她有關得物理量不隨時間變化,稱為穩(wěn)態(tài)流動或定常流動。只要有一個隨時間變化 ,則稱為非穩(wěn)態(tài)流動或不定常流動。3、粘性定律與黏度4、粘性流體與理想流體5、非牛頓型流體6、流動形態(tài)與雷諾數7、動量傳遞現象 第二章 第一節(jié) 動量傳遞概論 按照機理不同 ,可將動量傳遞分為分子動量傳遞與渦流動量傳遞兩種。前者指層流流動中分 子得不規(guī)則熱運動引起得分子遷移過程;后者為

30、湍流運動中得微團脈動引起得渦流傳遞過程。二者統(tǒng)稱為動量得擴散傳遞。此外,流體發(fā)生宏觀運動引起得動量遷移過程稱為對流動量傳遞。一.動量得分子傳遞與渦流傳遞 1、分子動量傳遞與傳遞系數 分子動量傳遞 : 由微觀分子熱運動所產生得動量傳遞。2、渦流動量傳遞 當流體做湍流流動時 ,流體中充滿渦流得微團 ,大小不等得微團在各流層之間交換,因此湍流中除分子微觀運動引起得動量傳遞外, 更主要得就是由宏觀得流體微團脈動產生得渦流傳在層流流動得流體內部 ,流體質點無宏觀混合 ,各層流體中間得動量才傳遞主要靠分子 但研究發(fā)現 ,由于流體 ,其動量得傳遞為分,緊貼壁面得一層流體由于黏性作用;而由于流動得 Re 數很

31、大 ,流體得流速,并在很短得距離內趨于一定值。換言 ,在該層流體中與流動相垂直方向上得速度梯度很 ,絕不能忽略粘性力得作用。而在邊界層以外,幾乎可以視為零 ,因此在該區(qū)域中完全可以忽略黏性力得作第四章 第一節(jié) 邊界層得概念 普朗特邊界層理論得要點 :當實際流體沿固體壁面流動時 將粘附在壁面上而不“滑脫” ,即在壁面上得流速為零 將由壁面處得零值沿著與流動相垂直得方向迅速增大 之,在壁面附近區(qū)域存在這一薄得流體層 大。這樣得一層流體稱為邊界層。在邊界層內 得區(qū)域 ,流體得速度梯度則很小 用,將其視為理想流體得流動。邊界層厚度 :當流體得流速沿壁面得法向達到外部流速得99%時得距離為邊界層厚度 ,

32、通常以c、由于質點得高頻脈5表示。 邊界層厚度5隨流體得性質 （如密度與黏度）、來流速度以及流動距離而變化。 第五章 第一節(jié) 湍流得特點 ,起因及表征 湍流得特點：a質點得脈動b、湍流流動阻力要遠遠得大于層流阻力 動與混合 ,在于流動垂直得方向上流體得速度分布較層流均勻。;2、漩渦形成后脫:流體得黏性、流,同時它又會對旋渦得運動加以阻撓。因此黏性,微小得波動就是形成旋渦得重要條件,同時也與外界因素有關。湍流得起因 ：流體由層流轉變?yōu)橥牧?,需具備以下兩個條件 ;1、漩渦得形成 離原來得流層或流束 ,進入鄰近得流層或流束。漩渦得形成取決于以下因素 層得波動 ,邊界層得分離與當流體流過某些尖緣處時

33、,也促成漩渦得形成。流體得黏性即就是形成旋渦得一個重要因素對流體得湍動既起著促進作用又起著制約作用。此外 之一 ,所以湍流現象得產生不僅與流動得內在因素有關 湍流得表征 1 時均量與脈動量 2、湍流強度 第六章 第一節(jié) 熱量傳遞得基本方式 一 熱傳導 （導熱 ） 傅里葉定律 熱導率 ：數值上等于單位溫度梯度下得熱通量,其表征了物質導熱能力得大小。二 對流傳熱對流傳熱就是由于流體得宏觀運動,流體各部分之間發(fā)生相對位移 ,冷熱流體相互摻混所引起得熱量傳遞過程。對流傳熱只能發(fā)生在有流體流動得場合,而且由于流體中得分子同時在進行著不規(guī)則得熱運動 ,因而對流傳熱必然伴隨著導熱現象。工程上比較感興趣得就是

34、固體壁 面與其鄰近得運動流體之間得熱交換過程。 在化工生產中經常見到對流傳熱過程有熱能由流 體傳到固體壁面或由固體壁面?zhèn)魅胫車黧w兩種。三 輻射傳熱 輻射傳熱 ：由于溫度差而產生得電磁波在空間得傳熱過程。輻射傳熱得機理與導熱與對流傳 熱不同 ,后兩者需在介質中進行 ,而輻射傳熱無需任何介質 ,只要物體得絕對溫度高于絕對零 度,它就可以發(fā)射能量 ,這種能量以電磁波得形式向空間傳播。 描述熱輻射得基本定律為斯蒂芬 -玻爾茲曼定律 ：理想輻射體 （黑體）向外發(fā)射能量得速率與物 體熱力學溫度得四次方成正比。在工程實際中 ,大多數常見得固體材料均可視為灰體?；殷w就是指能夠以相等得吸收率吸收 所有波長輻射能得物體?；殷w也就是理想物體。四 .同時進行導熱、對流傳熱及輻射傳熱得過程。 第七章 第一節(jié) 穩(wěn)態(tài)熱傳導 一 無內熱源得一維穩(wěn)態(tài)熱傳導 1、單層平壁一維穩(wěn)態(tài)熱傳導2、單層筒壁得穩(wěn)態(tài)熱傳導二 有內熱源得一維穩(wěn)態(tài)熱傳導三 二維穩(wěn)態(tài)熱傳導 1、物體內部得結點溫度方程2 物體邊界上得結點溫度方程3 二維穩(wěn)態(tài)溫度場得結點溫度方