工程熱力學(xué)基本概念及重要公式

1、第一章 基 本 概 念1.根本概念熱力系統(tǒng) ：用界面將所要研究的對象與周圍環(huán)境分隔開來， 這種人為分隔的研究對象，稱為熱力系統(tǒng)，簡稱系統(tǒng)。邊界：分隔系統(tǒng)與外界的分界面，稱為邊界。外界：邊界以外與系統(tǒng)相互作用的物體，稱為外界或環(huán)境。閉口系統(tǒng) ：沒有物質(zhì)穿過邊界的系統(tǒng)稱為閉口系統(tǒng)，也稱控制質(zhì)量。開口系統(tǒng) ：有物質(zhì)流穿過邊界的系統(tǒng)稱為開口系統(tǒng)，又稱控制體積，簡稱控制體，其界面稱為控制界面。絕熱系統(tǒng) ：系統(tǒng)與外界之間沒有熱量傳遞，稱為絕熱系統(tǒng)。孤立系統(tǒng) ：系統(tǒng)與外界之間不發(fā)生任何能量傳遞和物質(zhì)交換，稱為孤立系統(tǒng)。單相系 ：系統(tǒng)中工質(zhì)的物理、化學(xué)性質(zhì)都均勻一致的系統(tǒng)稱為單相系。復(fù)相系 ：由兩個相以上組成

2、的系統(tǒng)稱為復(fù)相系，如固、液、氣組成的三相系統(tǒng)。單元系 ：由一種化學(xué)成分組成的系統(tǒng)稱為單元系。多元系 ：由兩種以上不同化學(xué)成分組成的系統(tǒng)稱為多元系。均勻系 ：成分和相在整個系統(tǒng)空間呈均勻分布的為均勻系。非均勻系 ：成分和相在整個系統(tǒng)空間呈非均勻分布，稱非均勻系 熱力狀態(tài) ：系統(tǒng)中某瞬間表現(xiàn)的工質(zhì)熱力性質(zhì)的總狀況，稱為工質(zhì)的熱力狀態(tài)，簡稱 為狀態(tài)。平衡狀態(tài) ：系統(tǒng)在不受外界影響的條件下，如果宏觀熱力性質(zhì)不隨時間而變化，系統(tǒng) 內(nèi)外同時建立了熱的和力的平衡，這時系統(tǒng)的狀態(tài)稱為熱力平衡狀態(tài)，簡稱為平衡狀 態(tài)。狀態(tài)參數(shù) ：描述工質(zhì)狀態(tài)特性的各種物理量稱為工質(zhì)的狀態(tài)參數(shù)。如溫度 T 、壓力P、比容U或密度p

3、、內(nèi)能u、焓h、熵s、自由能f、自由焓g 等。根本狀態(tài)參數(shù) ：在工質(zhì)的狀態(tài)參數(shù)中，其中溫度、壓力、比容或密度可以直接或間接 地用儀表測量出來，稱為根本狀態(tài)參數(shù)。溫度：是描述系統(tǒng)熱力平衡狀況時冷熱程度的物理量，其物理實質(zhì)是物質(zhì)內(nèi)部大量微 觀分子熱運動的強弱程度的宏觀反映。熱力學(xué)第零定律 ：如兩個物體分別和第三個物體處于熱平衡，那么它們彼此之間也必然 處于熱平衡。壓力：垂直作用于器壁單位面積上的力，稱為壓力，也稱壓強。相對壓力 ：相對于大氣環(huán)境所測得的壓力。如工程上常用測壓儀表測定系統(tǒng)中工質(zhì)的 壓力即為相對壓力比容：單位質(zhì)量工質(zhì)所具有的容積，稱為工質(zhì)的比容密度：單位容積的工質(zhì)所具有的質(zhì)量，稱為工質(zhì)

4、的密度。強度性參數(shù)：系統(tǒng)中單元體的參數(shù)值與整個系統(tǒng)的參數(shù)值相同，與質(zhì)量多少無關(guān)，沒 有可加性，如溫度、壓力等。在熱力過程中，強度性參數(shù)起著推動力作用，稱為廣義 力或勢。廣延性參數(shù)：整個系統(tǒng)的某廣延性參數(shù)值等于系統(tǒng)中各單元體該廣延性參數(shù)值之和， 如系統(tǒng)的容積、內(nèi)能、焓、熵等。在熱力過程中，廣延性參數(shù)的變化起著類似力學(xué)中 位移的作用，稱為廣義位移。準(zhǔn)靜態(tài)過程：過程進(jìn)行得非常緩慢，使過程中系統(tǒng)內(nèi)部被破壞了的平衡有足夠的時間 恢復(fù)到新的平衡態(tài)，從而使過程的每一瞬間系統(tǒng)內(nèi)部的狀態(tài)都非常接近平衡狀態(tài)，整 個過程可看作是由一系列非常接近平衡態(tài)的狀態(tài)所組成，并稱之為準(zhǔn)靜態(tài)過程。可逆過程：當(dāng)系統(tǒng)進(jìn)行正、反兩個過

5、程后，系統(tǒng)與外界均能完全回復(fù)到初始狀態(tài)，這 樣的過程稱為可逆過程。膨脹功：由于系統(tǒng)容積發(fā)生變化增大或縮小而通過界面向外界傳遞的機械功稱為 膨脹功，也稱容積功。熱量：通過熱力系邊界所傳遞的除功之外的能量。熱力循環(huán)：工質(zhì)從某一初態(tài)開始，經(jīng)歷一系列狀態(tài)變化，最后又回復(fù)到初始狀態(tài)的全部過程稱為熱力循環(huán)，簡稱循環(huán)1K (1C)時，物體和1K (1C)時，物體和1K (1C)時，物體和1K (1C)時，物體和第二章 氣體的熱力性質(zhì)1. 根本概念理想氣體 ：氣體分子是由一些彈性的、忽略分子之間相互作用力(引力和斥力) 、不占 有體積的質(zhì)點所構(gòu)成。比熱：單位物量的物體，溫度升高或降低1K (1C)所吸收或放出

6、的熱量，稱為該物體 的比熱。定容比熱：在定容情況下，單位物量的物體，溫度變化1K( 1C)所吸收或放出的熱量, 稱為該物體的定容比熱。定壓比熱：在定壓情況下，單位物量的物體，溫度變化1K (1C)所吸收或放出的熱量, 稱為該物體的定壓比熱。定壓質(zhì)量比熱 ：在定壓過程中，單位質(zhì)量的物體，當(dāng)其溫度變化外界交換的熱量，稱為該物體的定壓質(zhì)量比熱定壓容積比熱 ：在定壓過程中，單位容積的物體，當(dāng)其溫度變化外界交換的熱量，稱為該物體的定壓容積比熱定壓摩爾比熱 ：在定壓過程中，單位摩爾的物體，當(dāng)其溫度變化外界交換的熱量，稱為該物體的定壓摩爾比熱定容質(zhì)量比熱 ：在定容過程中，單位質(zhì)量的物體，當(dāng)其溫度變化外界交換

7、的熱量，稱為該物體的定容質(zhì)量比熱定容容積比熱：在定容過程中，單位容積的物體，當(dāng)其溫度變化 1K (C)時，物體和外界交換的熱量，稱為該物體的定容容積比熱。定容摩爾比熱：在定容過程中，單位摩爾的物體，當(dāng)其溫度變化 1K (1C)時，物體和外界交換的熱量，稱為該物體的定容摩爾比熱。混合氣體的分壓力 ：維持混合氣體的溫度和容積不變時，各組成氣體所具有的壓力。 道爾頓分壓定律 ：混合氣體的總壓力 P 等于各組成氣體分壓力 Pi 之和?；旌蠚怏w的分容積 ：維持混合氣體的溫度和壓力不變時，各組成氣體所具有的容積。阿密蓋特分容積定律：混合氣體的總?cè)莘eV等于各組成氣體分容積 Vi之和。 混合氣體的質(zhì)量成分 ：

8、混合氣體中某組元氣體的質(zhì)量與混合氣體總質(zhì)量的比值稱為混合氣體的質(zhì)量成分。混合氣體的容積成分 ：混合氣體中某組元氣體的容積與混合氣體總?cè)莘e的比值稱為混合氣體的容積成分。混合氣體的摩爾成分 ：混合氣體中某組元氣體的摩爾數(shù)與混合氣體總摩爾數(shù)的比值稱為混合氣體的摩爾成分。比照參數(shù) ：各狀態(tài)參數(shù)與臨界狀態(tài)的同名參數(shù)的比值。比照態(tài)定律 ：對于滿足同一比照態(tài)方程式的各種氣體，比照參數(shù)pr 、Tr 和 vr 中假設(shè)有兩個相等，那么第三個比照參數(shù)就一定相等，物質(zhì)也就處于對應(yīng)狀態(tài)中。第三章 熱力學(xué)第一定律1. 根本概念熱力學(xué)第一定律 :能量既不能被創(chuàng)造，也不能被消滅，它只能從一種形式轉(zhuǎn)換成另一種 形式，或從一個系

9、統(tǒng)轉(zhuǎn)移到另一個系統(tǒng)，而其總量保持恒定，這一自然界普遍規(guī)律稱 為能量守恒與轉(zhuǎn)換定律。把這一定律應(yīng)用于伴有熱現(xiàn)象的能量和轉(zhuǎn)移過程，即為熱力 學(xué)第一定律。第一類永動機 ：不消耗任何能量而能連續(xù)不斷作功的循環(huán)發(fā)動機， 稱為第一類永動機。熱力學(xué)能 ：熱力系處于宏觀靜止?fàn)顟B(tài)時系統(tǒng)內(nèi)所有微觀粒子所具有的能量之和。外儲存能 ：也是系統(tǒng)儲存能的一局部，取決于系統(tǒng)工質(zhì)與外力場的相互作用如重力 位能及以外界為參考坐標(biāo)的系統(tǒng)宏觀運動所具有的能量宏觀動能 。這兩種能量統(tǒng) 稱為外儲存能。軸功：系統(tǒng)通過機械軸與外界傳遞的機械功稱為軸功。流動功或推動功：當(dāng)工質(zhì)在流進(jìn)和流出控制體界面時，后面的流體推開前面的流體 而前進(jìn)，這樣后

10、面的流體對前面的流體必須作推動功。因此，流動功是為維持流體通 過控制體界面而傳遞的機械功，它是維持流體正常流動所必須傳遞的能量。焓：流開工質(zhì)向流動前方傳遞的總能量中取決于熱力狀態(tài)的那局部能量。對于流開工 質(zhì)，焓=內(nèi)能+ 流動功，即焓具有能量意義；對于不流開工質(zhì)，焓只是一個復(fù)合狀態(tài)參穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流工況：工質(zhì)以恒定的流量連續(xù)不斷地進(jìn)出系統(tǒng)，系統(tǒng)內(nèi)部及界面上各點工質(zhì)的狀態(tài)參數(shù)和宏觀運動參數(shù)都保持一定，不隨時間變化，稱穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流工況。技術(shù)功：在熱力過程中可被直接利用來作功的能量，稱為技術(shù)功。動力機：動力機是利用工質(zhì)在機器中膨脹獲得機械功的設(shè)備。壓氣機：消耗軸功使氣體壓縮以升高其壓力的設(shè)備稱為壓氣機。節(jié)流：流體

11、在管道內(nèi)流動，遇到突然變窄的斷面，由于存在阻力使流體壓力降低的現(xiàn)象。2. 常用公式外儲存能：1. 宏觀動能：2. 重力位能：式中g(shù)重力加速度。系統(tǒng)總儲存能：1. E U Ek Ep或 E U 丄 me2 mgz21 22. e u e gz3. E U或e u 沒有宏觀運動，并且高度為零熱力學(xué)能變化：21. du CvdT , u CvdTi適用于理想氣體一切過程或者實際氣體定容過程2. u CvT2 T1適用于理想氣體一切過程或者實際氣體定容過程用定值比熱計算3-boXL21LJto5適用于理想氣體一切過程或者實際氣體定容過程用平均比熱計算24.把Cv f T的經(jīng)驗公式代入 u CvdT積分

12、。1適用于理想氣體一切過程或者實際氣體定容過程用真實比熱公式計算nn5. U U1 U2 Un Uimiuii 1i 1由理想氣體組成的混合氣體的熱力學(xué)能等于各組成氣體熱力學(xué)能之和，各組成氣體熱力學(xué)能又可表示為單位質(zhì)量熱力學(xué)能與其質(zhì)量的乘積26. u q pdvi適用于任何工質(zhì)，可逆過程適用于任何工質(zhì)，可逆定容過程28 u pdv1適用于任何工質(zhì)，可逆絕熱過程。9 U 0適用于閉口系統(tǒng)任何工質(zhì)絕熱、對外不作功的熱力過程等熱力學(xué)能或理想氣體定溫過程。10 U Q W適用于 mkg 質(zhì)量工質(zhì)，開口、閉口，任何工質(zhì)，可逆、不可逆過程。11. u q w適用于 1kg 質(zhì)量工質(zhì)，開口、閉口，任何工質(zhì)，

13、可逆、不可逆過程12.du q pdv適用于微元，任何工質(zhì)可逆過程13 u h pv 熱力學(xué)能的變化等于焓的變化與流動功的差值。焓的變化 ：適用于m千克工質(zhì)2. h u pv適用于1千克工質(zhì)3. h u RT f T適用于理想氣體24. dh CpdT , h CpdTi適用于理想氣體的一切熱力過程或者實際氣體的定壓過程5. h Cp(T2 Ti)適用于理想氣體的一切熱力過程或者實際氣體的定壓過程，用定值比熱計算6.t2t2t1th Cpdt Cpdt Cpdt Cpm 0 t?t100Cpmti0ti適用于理想氣體的一切熱力過程或者實際氣體的定壓過程用平均比熱計算27. 把Cp f T的經(jīng)驗

14、公式代入 h CpdT積分。1適用于理想氣體的一切熱力過程或者實際氣體的定壓過程，用真實比熱公式計算nn8. H Hi H2Hn Himt由理想氣體組成的混合氣體的焓等于各組成氣體焓之和，各組成氣體焓又可表示 為單位質(zhì)量焓與其質(zhì)量的乘積。9 熱力學(xué)第一定律能量方程適用于任何工質(zhì)，任何熱力過程。1 210. dh q -dc gdz ws適用于任何工質(zhì)，穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流熱力過程11. dh q ws適用于任何工質(zhì)穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流過程，忽略工質(zhì)動能和位能的變化。212. h q vdp1適用于任何工質(zhì)可逆、穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流過程，忽略工質(zhì)動能和位能的變化。213. h vdp1適用于任何工質(zhì)可逆、穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流絕熱過程，忽略工質(zhì)

15、動能和位能的變化14. h q適用于任何工質(zhì)可逆、穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流定壓過程，忽略工質(zhì)動能和位能的變化15. h 0適用于任何工質(zhì)等焓或理想氣體等溫過程。熵的變化:適用于任何氣體，可逆過程2. S Sf SgSf為熵流，其值可正、可負(fù)或為零；Sg為熵產(chǎn)，其值恒大于或等于零3. s sin二理想氣體、可逆定容過程Ti4. s cpl理想氣體、可逆定壓過程Ti5. s Rln生 RlnP 理想氣體、可逆定溫過程ViP26. s 0 定熵過程適用于理想氣體、任何過程功量：膨脹功容積功：、 21. w pdv 或 w pdv1適用于任何工質(zhì)、可逆過程2. w 0適用于任何工質(zhì)、可逆定容過程3. w p v2 v

16、1適用于任何工質(zhì)、可逆定壓過程v24. w RTIn 2Vi適用于理想氣體、可逆定溫過程5. w q u適用于任何系統(tǒng)，任何工質(zhì)，任何過程6. w q適用于理想氣體定溫過程。7. w u適用于任何氣體絕熱過程。28. wCVdT1適用于理想氣體、絕熱過程9.適用于理想氣體、可逆絕熱過程10.適用于理想氣體、可逆多變過程流動功：推動1kg工質(zhì)進(jìn)、出控制體所必須的功。技術(shù)功：A121 . w- c g z ws熱力過程中可被直接利用來作功的能量，統(tǒng)稱為技術(shù)功。2. wt dc2 gdz ws2適用于穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流、微元熱力過程3. wt w p1v1 p2v2技術(shù)功等于膨脹功與流動功的代數(shù)和4. wtv

17、dp適用于穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流、微元可逆熱力過程25. Wt vdp1適用于穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流、可逆過程熱量:1. q TdS適用于任何工質(zhì)、微元可逆過程22. q Tdsi適用于任何工質(zhì)、可逆過程3. Q U W不可逆過程適用于mkg質(zhì)量任何工質(zhì)，開口、閉口，可逆、4. q u w不可逆過程適用于1kg質(zhì)量任何工質(zhì)，開口、閉口，可逆、5. q du pdv適用于微元，任何工質(zhì)可逆過程26. q u pdv1適用于任何工質(zhì)可逆過程。1 2h)2-C2 gZ2 m)2h11 22C1WSdECV適用于任何工質(zhì)，任何系統(tǒng)，任何過程8. q dh 1dc2 gdz ws適用于微元穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流過程9. q h wt適用于穩(wěn)態(tài)穩(wěn)

18、流過程10. q u適用于任何工質(zhì)定容過程11. q Cv T2 Ti適用于理想氣體定容過程。12. q h適用于任何工質(zhì)定壓過程13. q Cp T2 Ti適用于理想氣體、定壓過程14. q 0適用于任何工質(zhì)、絕熱過程15.適用于理想氣體、多變過程第四章 理想氣體的熱力過程及氣體壓縮1.根本概念分析熱力過程的一般步驟：1依據(jù)熱力過程特性建立過程方程式，p=f(v)；2.確定初、終狀態(tài)的根本狀態(tài)參數(shù)；3.將過程線表示在p-v圖及T s圖上，使過程直觀，便于分析討論4. 計算過程中傳遞的熱量和功量。絕熱過程：系統(tǒng)與外界沒有熱量交換情況下所進(jìn)行的狀態(tài)變化過程，即q 0或q 0稱為絕熱過程。定熵過程

19、：系統(tǒng)與外界沒有熱量交換情況下所進(jìn)行的可逆熱力過程，稱為定熵過程。多變過程：凡過程方程為pvn常數(shù)的過程，稱為多變過程。定容過程：定量工質(zhì)容積保持不變時的熱力過程稱為定容過程。定壓過程：定量工質(zhì)壓力保持不變時的熱力過程稱為定壓過程。定溫過程：定量工質(zhì)溫度保持不變時的熱力過程稱為定溫過程。單級活塞式壓氣機工作原理： 吸氣過程、壓縮過程、排氣過程，活塞每往返一次，完成以上三個過程?；钊綁簹鈾C的容積效率：活塞式壓氣機的有效容積和活塞排量之比，稱為容積效率 活塞式壓氣機的余隙：為了安置進(jìn)、排氣閥以及防止活塞與汽缸端蓋間的碰撞，在汽缸端蓋與活塞行程終點間留有一定的余隙，稱為余隙容積，簡稱余隙。最正確增

20、壓比：使多級壓縮中間冷卻壓氣機耗功最小時， 各級的增壓比稱為最正確增壓比。壓氣機的效率：在相同的初態(tài)及增壓比條件下，可逆壓縮過程中壓氣機所消耗的功與實際不可逆壓縮過程中壓氣機所消耗的功之比，稱為壓氣機的效率。熱機循環(huán)：假設(shè)循環(huán)的結(jié)果是工質(zhì)將外界的熱能在一定條件下連續(xù)不斷地轉(zhuǎn)變?yōu)闄C械能，那么此循環(huán)稱為熱機循環(huán)。2常用公式氣體主要熱力過程的根本公式過程定容過程定壓過程定溫過程定熵過程多變過程過程指數(shù)nOO01Kn過程方程v=常數(shù)p=常數(shù)pv=常數(shù)pv =常數(shù)pv =常數(shù)P、v、T關(guān)系膨脹功w=0熱量比熱容0備注表中比熱容為定值比熱容多變指數(shù)n：z級壓氣機，最正確級間升壓比:3.重要圖表圖4 3多變

21、過程p-v圖圖4 3多變過程T-s圖第五章熱力學(xué)第二定律1.根本概念熱力學(xué)第二定律：開爾文說法：只冷卻一個熱源而連續(xù)不斷作功的循環(huán)發(fā)動機是造不成功的?？藙谛匏拐f法：熱不可能自發(fā)地、不付代價地從低溫物體傳到高溫物體。第二類永動機：從單一熱源取得熱量，并使之完全轉(zhuǎn)變?yōu)闄C械能而不引起其他變化的 循環(huán)發(fā)動機，稱為第二類永動機。孤立系統(tǒng)：系統(tǒng)與外界之間不發(fā)生任何能量傳遞和物質(zhì)交換，稱為孤立系統(tǒng)。孤立系統(tǒng)熵增原理：任何實際過程都是不可逆過程，只能沿著使孤立系統(tǒng)熵增加的方 向進(jìn)行。定熵過程：系統(tǒng)與外界沒有熱量交換情況下所進(jìn)行的可逆熱力過程，稱為定熵過程。熱機循環(huán)：假設(shè)循環(huán)的結(jié)果是工質(zhì)將外界的熱能在一定條件下

22、連續(xù)不斷地轉(zhuǎn)變?yōu)闄C械能, 那么此循環(huán)稱為熱機循環(huán)。制冷：對物體進(jìn)行冷卻，使其溫度低于周圍環(huán)境溫度，并維持這個低溫稱為制冷。制冷機：從低溫冷藏室吸取熱量排向大氣所用的機械稱為制冷機。熱泵：將從低溫?zé)嵩次〉臒崃總魉椭粮邷嘏宜玫臋C械裝置稱為熱泵理想熱機 ：熱機內(nèi)發(fā)生的一切熱力過程都是可逆過程，那么該熱機稱為理想熱機。 卡諾循環(huán)：在兩個恒溫?zé)嵩撮g， 由兩個可逆定溫過程和兩個可逆絕熱過程組成的循環(huán)，稱為卡諾循環(huán)?？ㄖZ定理 ： 1所有工作于同溫?zé)嵩磁c同溫冷源之間的一切可逆循環(huán)，其熱效率都相等，與采用哪種工質(zhì)無關(guān)。2在同溫?zé)嵩磁c同溫冷源之間的一切不可逆循環(huán)，其熱效率必小于可逆循環(huán)。自由膨脹 ：氣體向沒

23、有阻力空間的膨脹過程，稱為自由膨脹過程。第七章 水蒸氣1根本概念未飽和水 : 水溫低于飽和溫度的水稱為未飽和水也稱過冷水 .飽和水：當(dāng)水溫到達(dá)壓力P所對應(yīng)的飽和溫度ts時，水將開始沸騰，這時的水稱為飽和水。濕飽和蒸汽：把預(yù)熱到ts的飽和水繼續(xù)加熱，飽和水開始沸騰，在定溫下產(chǎn)生蒸汽而形成飽和液體和飽和蒸汽的混合物，這種混合物稱為濕飽和蒸汽，簡稱濕蒸汽。干飽和蒸汽： 濕蒸汽的體積隨著蒸汽的不斷產(chǎn)生而逐漸加大，直至水全部變?yōu)檎羝@時的蒸汽稱為干飽和蒸汽即不含飽和水的飽和蒸汽2常用公式干度：濕蒸汽的參數(shù)：vx xv 當(dāng) p 不太大， x 不太小時過熱蒸汽的焓：其中Cpmt ts是過熱熱量，t為過熱蒸

24、汽的溫度，Cpm為過熱蒸汽由t到ts的平均比定壓熱容過熱蒸汽的熱力學(xué)能：過熱蒸汽的熵：水蒸氣定壓過程：w q u 或 w pv2 v1 水蒸氣定容過程：水蒸氣定溫過程：水蒸氣絕熱過程：3重要圖表7-1凝固時體積膨脹的物質(zhì)的p-t圖圖7-2凝固時體積縮小的物質(zhì)的p-t圖圖7-5水蒸氣的p-v圖圖7-6水蒸氣的T-s圖圖7-9水蒸氣的定壓過程圖7-10水蒸氣的定容過程圖7-11水蒸氣的定溫過程圖7-12水蒸氣的定熵過程第八章濕空氣1.根本概念濕空氣：干空氣和水蒸氣所組成的混合氣體。飽和空氣：干空氣和飽和水蒸氣所組成的混合氣體。未飽和空氣：干空氣和過熱水蒸氣所組成的混合氣體。絕對濕度：每立方米濕空氣

25、中所含有的水蒸氣質(zhì)量。飽和絕對濕度：在一定溫度下飽和空氣的絕對濕度到達(dá)最大值，稱為飽和絕對濕度相對濕度：濕空氣的絕對濕度 v與同溫度下飽和空氣的飽和絕對濕度s的比值含濕量比濕度:在含有1kg干空氣的濕空氣中，所混有的水蒸氣質(zhì)量 飽和度：濕空氣的含濕量d與同溫下飽和空氣的含濕量ds的比值 濕空氣的比體積：在一定溫度 T和總壓力p下，1kg干空氣和O.OOId水蒸氣所占有的體積 濕空氣的焓：1kg干空氣的焓和O.OOIdkg水蒸氣的焓的總和第九章 氣體和蒸汽的流動1 根本概念穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流： 穩(wěn)態(tài)穩(wěn)流是指開口系統(tǒng)內(nèi)每一點的熱力學(xué)和力學(xué)參數(shù)都不隨時間而變化的流動，但在系統(tǒng)內(nèi)不同點上，參數(shù)值可以不同。為了簡

26、化起見，可認(rèn)為管道內(nèi)垂直于軸向 的任一截面上的各種參數(shù)都均勻一致，流體參數(shù)只沿管道軸向或流動方向發(fā)生變化。定熵滯止參數(shù)： 將具有一定速度的流體在定熵條件下擴壓，使其流速降低為零，這時 氣體的參數(shù)稱為定熵滯止參數(shù)。減縮噴管： 當(dāng)進(jìn)入噴管的氣體是 M < 1 的亞音速氣流時，這種沿著氣體流動方向噴管 截面積逐漸縮小的噴管稱為漸縮噴管。漸擴噴管： 當(dāng)進(jìn)入噴管的氣體是 M > 1 的超音速氣流時，這種沿氣流方向噴管截面積 逐漸擴大的噴管稱為漸擴噴管?？s放噴管： 如需要將 M < 1 的亞音速氣流增大到 M > 1 的超音速氣流，那么噴管截面積 應(yīng)由df < O逐漸轉(zhuǎn)變?yōu)閐f > O,即噴管截面積應(yīng)由逐漸縮小轉(zhuǎn)變?yōu)橹饾u擴大， 這種噴管稱為 漸縮漸擴噴管，或簡稱縮放噴管，也稱拉伐爾Laval噴管。節(jié)流： 節(jié)流過程是指流體液體、氣體在管道中流經(jīng)閥門、孔板或多孔堵塞物等設(shè)備時，由于局部阻力，使流體壓力降低的一種特殊流動過程。這些閥門、孔板或多孔堵塞 物稱為節(jié)流元件。假設(shè)節(jié)流過程中流體與外界沒有熱量交換，稱為絕熱節(jié)流，常常簡稱為節(jié)流。在熱力設(shè)備中，壓力調(diào)節(jié)、流量調(diào)節(jié)或測量流量以及獲得低溫流體等領(lǐng)域經(jīng)常利用