畢業(yè)論文英文文獻(xiàn)翻譯 之 中文翻譯

1、譯 文學(xué) 院： 土建學(xué)院 專 業(yè)： 土木工程 學(xué) 號(hào)： 064&&&&&&& 姓 名： &&&&&& 指導(dǎo)教師： &&&&&&教授 江 蘇 科 技 大 學(xué)2010年 03 月 28 日均布荷載作用下?lián)跬翂ι系耐翂毫?G. I. Shvetsov 在前一篇文章中，我們確定了在只考慮填土自重的試驗(yàn)條件下，作用在擋土墻上的壓力。這篇文章是第一篇文章的延續(xù)，致力于探索填土在外界均布荷載作用下，在擋土墻上產(chǎn)生的荷載問題，當(dāng)在使用到先前得到的巖土平衡微分方

2、程時(shí)，我們僅僅只改變邊界條件，因?yàn)樵谶@種情況下我們使用了與初始解決方案相同的原理。我們只提取那些與附加土壓力有關(guān)的新成果， 以及僅定義那些第一次出現(xiàn)的新符號(hào)。在設(shè)計(jì)中，我們通常把作用在擋土墻上的土壓力看作是呈三角形分布的，應(yīng)力也被假設(shè)為是沿著墻體均勻連續(xù)分布的，但是實(shí)驗(yàn)結(jié)果并沒有證實(shí)這一理論，試驗(yàn)表明表面的附加應(yīng)力隨墻的高度變化并不均勻，而是從回填土頂部的最大值開始一直減小到其底部的最小值。因而，在M.C.瓦爾跟實(shí)驗(yàn)圖的縱坐標(biāo)的最大值超出理論計(jì)算值近兩倍，最小值達(dá)到理論計(jì)算值的0.65倍，因?yàn)橥翂毫Φ脑黾又饕窃趬Φ纳喜?，由此所得出的作用點(diǎn)比計(jì)算所得出的要高很多。F.M.shikhiev的理論

3、里包含了關(guān)于擋土墻均布荷載作用下的二維應(yīng)力折減問題，但是， 附加應(yīng)力的分布對(duì)擋土墻受超荷載作用的效果問題的影響，并沒有經(jīng)過合適的理論研究。 雖然，不同研究人員所做的無(wú)數(shù)次試驗(yàn)已經(jīng)確定，側(cè)壁的扭曲效應(yīng)更大，隨著表面的粗糙程度而變大，隨擋土墻的寬度和高度之比。在這篇文章里，我們將盡可能的填補(bǔ)這方面的空白。在邊界條件的基礎(chǔ)上，我們可以確定試驗(yàn)中作用在有側(cè)向限制的填土上沒有超荷的垂直應(yīng)力。如果一個(gè)外附加應(yīng)力作用在楔塊表面上的強(qiáng)度為，則在這種情況下，我們可以從已知條件得出，當(dāng)y=0時(shí)，= ，既可以得出方程 （1） 其中 ，荷載分配的不均勻系數(shù)A和土的深度有關(guān)： （2）方程一是通用的，因?yàn)閷?duì)于任意一種荷載

4、分布它都可以計(jì)算出任意土層中某一點(diǎn)的應(yīng)力，因此便足以表明應(yīng)力在X軸方向的分布規(guī)律。當(dāng)時(shí)，方程便簡(jiǎn)化成相應(yīng)的沒有附加應(yīng)力的形式，并且，當(dāng)而且時(shí)，它反映了在考慮了附加應(yīng)力條件時(shí)的二維問題，即： （3）滿布在滑動(dòng)楔上的均布荷載對(duì)我們已經(jīng)知道的設(shè)計(jì)系數(shù)k，n,和w的值并沒有影響，所以，計(jì)算作用在擋土墻上的正應(yīng)力，切應(yīng)力和總應(yīng)力的表達(dá)式如下： （4）作用在實(shí)驗(yàn)環(huán)節(jié)中的側(cè)墻的應(yīng)力由以下的方程解得： （5）而回填土上靜態(tài)部分產(chǎn)生的應(yīng)力這樣計(jì)算： （6）這里，就靜態(tài)回填土而言，是荷載效應(yīng)的系數(shù)： （7）在回填土表面作用一個(gè)均布荷載，荷載強(qiáng)度用下面這個(gè)方程來(lái)描述： （8）這個(gè)方程中，是作用在滑動(dòng)體水平表面的土壤

5、容重，噸/立方米; ho是水平面的土壤層厚度，米; 當(dāng)=常量時(shí)，僅與回填土層厚度有關(guān)。對(duì)于有水平力作用的土層背面有著垂直（w=0）且非常光滑（=0）的擋土墻，當(dāng)=r時(shí)，墻上的應(yīng)力是： （9）并且根據(jù)直線理論知道其值隨著深度增加遞增（見圖1）。在任意點(diǎn)上，與沒有超載的擋土墻的應(yīng)力平衡，并且引入了恒量,它取決于超載層厚度h0。 擋土墻（f0）上的回填土的摩擦力定性地改變了應(yīng)力曲線：作用在滑動(dòng)體的超載表明應(yīng)力沿墻高度的不一致性，并且隨著深度遞減，從滑動(dòng)體表面的最大值減少到墻基底的零。在沒有外載時(shí)，最大值從它原始的位置上升到回填土的表面，值的增長(zhǎng)也是如此。在數(shù)據(jù)表1中的圖表，探討了起源于墻基底的三角形

6、應(yīng)力；圖表表達(dá)了分布在傾斜（w>0）和理想光滑（=0）的擋土墻上的應(yīng)力與高度成二次方比例。通道邊上的土壤的摩擦力反過來(lái)對(duì)應(yīng)力分布特征進(jìn)行了修正，對(duì)于處在限制空間條件下的垂直、理想光滑的擋土墻，它用方程式表達(dá)：圖一 擋土墻上正常土壓力。圖中曲線組合的參數(shù)顯示在下表中曲線編號(hào)h，米f，天fm，米10，1，200020，3，7，100.60030，1，2，3，4，5027040，2，4，5，8，10000.6150，3，6，100.600.61 （10）第一項(xiàng)表示的是沒有附加應(yīng)力時(shí)的壓力，而第二項(xiàng)表示的是壓力隨著墻高度的增高而增大是由附加應(yīng)力引起的。和組圖一中有關(guān)二維問題（圖一）不同的是，組圖

7、四中表示的是在時(shí)附加應(yīng)力非均勻的分布在豎直（）和完全光滑（）的擋土墻上。壓力增加的最大值僅在填土的表面取得，隨著深度的增加，壓力增量呈漸近線式遞減。擋土墻底部的壓力在不斷增長(zhǎng)，但是增長(zhǎng)很緩慢。從圖表五中可以看出，在有摩擦力作用于擋土墻時(shí)，壓力會(huì)進(jìn)行重新分布。壓力的增量從上部結(jié)構(gòu)的最大值遞減到底部結(jié)構(gòu)的零。和組圖二的單一形式相比，壓力線呈復(fù)雜的鞍形，這是大部分平面應(yīng)力所具有的特征。當(dāng)所有其他條件相同時(shí)，壓力線V的曲率取決于擋土墻側(cè)壁表面粗糙程度。隨著回填土對(duì)擋土墻側(cè)壁摩擦力的不斷減少，壓力線圖V將會(huì)變直，從而對(duì)于二維問題在性質(zhì)和數(shù)量上都比較接近于壓力線II。隨著擋土墻長(zhǎng)度的增加在收斂的圖表中也會(huì)

8、發(fā)現(xiàn)類似的規(guī)律。因此，當(dāng)回填土水平表面受到一個(gè)均布荷載作用時(shí)擋土墻所受的壓力會(huì)重新分布，而這會(huì)隨著用來(lái)抵消附加壓力對(duì)回填土底層的影響的摩擦力的作用效果的不同而不同。實(shí)踐當(dāng)中應(yīng)用的三角形壓力線圖也只在擋土墻是豎直并且完全光滑同時(shí)回填土墻是處于一種平面應(yīng)力狀態(tài)下這一特別有限的條件下才是正確的。因?yàn)楣饣谋砻娌荒鼙唤ㄔ?，根?jù)線性定律壓力也就不能被分布。在回填土不是處于其自然顆粒狀態(tài)而是處于固化的楔形的假設(shè)的基礎(chǔ)上，再根據(jù)Coulomb的理論才能得出真正的擋土墻三角形應(yīng)力線圖。從而這導(dǎo)致保留面的平均摩擦力人為平均化。事實(shí)上，顆粒材料的摩擦力是不一致分布的，反而隨著從回填土表面起深度的增加而增加。這種情

9、況導(dǎo)致結(jié)構(gòu)高度上負(fù)荷非線性分布的特征。我們從理論上得到的為了真實(shí)條件的壓力線圖和模擬擋土墻在有限尺寸實(shí)驗(yàn)渠道中獲得的實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)非常一致。為確定垂直壓力Qx在顆粒材料中的作用，起積分關(guān)系表示如下： 很容易得到下式方程： （11）Ux系由于超負(fù)荷回填土壓力增加系數(shù) （12）在缺乏超負(fù)荷qx=0和系數(shù)ux=1，將方程(4)中Qx替換為qx,我們可以發(fā)現(xiàn)正常情況造成的壓力的表達(dá)，摩擦力，和在超負(fù)荷存在條件下傳遞到擋土墻的總壓力： （13）作用于渠道側(cè)墻的resultang負(fù)載的組分可表示為： （14）和材料靜止部分的壓力： （15）方程11，13，14和15給出了每單位長(zhǎng)度擋土墻的負(fù)荷連續(xù)均勻分布的荷載

10、并不依賴坐標(biāo)軸X并和所有可能滑動(dòng)面保持一致，因此，擋土墻上危險(xiǎn)壓力無(wú)論在有超負(fù)荷還是沒有超負(fù)荷的情況下都將對(duì)應(yīng)于同樣的表面滑動(dòng)。我們將會(huì)從墻底部開始確定壓力中心位置，如果壓力線圖的靜力矩(相對(duì)于采取基地)除整個(gè)線圖的面積，我們會(huì)得到方程： （16）Kx系數(shù)考慮了超負(fù)荷對(duì)壓力中心位置的影響： （17）但Dx>0,系數(shù)Kx>1,超負(fù)荷提高了壓力中心的位置，這個(gè)從圖1也可以看出。而在沒有超負(fù)荷情況下，壓力中心在墻高一半處，在有超負(fù)荷情況下，壓力中心可以到達(dá)在墻的上半部分。參考文獻(xiàn)1，“均布荷載對(duì)擋土墻的影響” ，Osnovaniya, Fundamenty i Mekhan. Grunt

11、ov, No. 3 (1968). 2.R.V. Lubenov,“作用在土體中的力，形成的作用在垂直擋土墻上的土壓力繞上軸分布”，OUZ M/VlF SSSR, Nauchnye Trudy, Gidrotekhnika, No. III Transport, Moscow (1964).3.R.V. Lubenov and P. I. Yakovlev, "直立墻的平行移動(dòng)對(duì)土中推力和壓力大小的影響" ，OUZ MMF SSSR, Nauchnye Trudy, Gidrotekhnika, No. III, Transport, Moscow 4G.I. Shvetsov