固體中原子及分子運(yùn)動(dòng)

1、第4章固體中原子及分子的運(yùn)動(dòng)物質(zhì)的遷移可通過(guò)對(duì)流和擴(kuò)散兩種方式進(jìn)行。在氣體和液體中物質(zhì)的遷移一般是通過(guò)對(duì)流和擴(kuò)散來(lái)實(shí)現(xiàn)的。但在固體中不發(fā)生對(duì)流，擴(kuò)散是唯一的物質(zhì)遷移方式，其原子或分子由于熱運(yùn)動(dòng)不斷地從一個(gè)位置遷移到另一個(gè)位置。擴(kuò)散是固體材料中的一個(gè)重要現(xiàn)象，諸如金屬鑄件的凝固及均勻化退火，冷變形金屬的回復(fù)和再結(jié)晶，陶瓷或粉末冶金的燒結(jié)，材料的固態(tài)相變，高溫蠕變，以及各種表面處理等等，都與擴(kuò)散密切相關(guān)。要深入地了解和控制這些過(guò)程，就必須先掌握有關(guān)擴(kuò)散的基本規(guī)律。研究擴(kuò)散一般有兩種方法： 表象理論一根據(jù)所測(cè)量的參數(shù)描述物質(zhì)傳輸?shù)乃俾屎蛿?shù)量等； 原子理論一擴(kuò)散過(guò)程中原子是如何遷移的。中章主要討論固體

2、材料中擴(kuò)散的一般規(guī)律、擴(kuò)散的影響因素和擴(kuò)散機(jī)制等內(nèi)容。固體材料涉及金屬、陶瓷和高分子化合物三類；金屬中的原子結(jié)合是以金屬鍵方式；陶瓷中的原子結(jié)合主要是以離子鍵結(jié)合方式為主；而高分子化合物中的原子結(jié)合方式是共價(jià)鍵或氫鍵結(jié)合，并形成長(zhǎng)鏈結(jié)構(gòu)，這就導(dǎo)致了三種類型固體中原子或分子擴(kuò)散的方式不同，描述它們各自運(yùn)動(dòng)方式的特征也是本章的主要目的之一。4.1表象理論4.1.1菲克第一定律當(dāng)固體中存在著成分差異時(shí)，原子將從濃度高處向濃度低處擴(kuò)散。如何描述原子的遷移速率，阿道夫菲克(AdolfFick)對(duì)此進(jìn)行了研究，并在1855年就得出：擴(kuò)散中原子的通量與質(zhì)量濃度梯度成正比，即dx該方程稱為菲克第一定律或擴(kuò)散第

3、一定律。式中，J為擴(kuò)散通量，表示單位時(shí)間內(nèi)通過(guò)垂直于擴(kuò)散方向x的單位面積的擴(kuò)散物質(zhì)質(zhì)量，其單位為kg/(m2s)；D為擴(kuò)散系數(shù)，其單位為m'/s;而r是3擴(kuò)散物質(zhì)的質(zhì)量濃度，其單位為kg/m。式中的負(fù)號(hào)表示物質(zhì)的擴(kuò)散方向與質(zhì)量濃度梯度4.2擴(kuò)散的熱力學(xué)分析菲克第一定律描述了物質(zhì)從高濃度向低濃度擴(kuò)散的現(xiàn)象，擴(kuò)散的結(jié)果導(dǎo)致濃度梯度的減小，使成份趨于均勻。但實(shí)際上并非所有的擴(kuò)散過(guò)程都是如此，物質(zhì)也可能從低濃度區(qū)向高濃度區(qū)擴(kuò)散，擴(kuò)散的結(jié)果提高了濃度梯度。例如鋁銅合金時(shí)效早期形成的富銅偏聚區(qū)，以及某些合金固溶體的調(diào)幅分解形成的溶質(zhì)原子富集區(qū)等，這種擴(kuò)散稱為“上坡擴(kuò)散”或“逆向擴(kuò)散”。從熱力學(xué)分析

4、可知，擴(kuò)散的驅(qū)動(dòng)力并不是濃度梯度，而應(yīng)是化學(xué)勢(shì)梯度，由此不僅能解釋通常的擴(kuò)散現(xiàn)象，也能解釋“上坡擴(kuò)散”等反?，F(xiàn)象。決定組元擴(kuò)散的基本因素是化學(xué)勢(shì)梯度，不管是上坡擴(kuò)散還是下坡擴(kuò)散，其結(jié)果總是導(dǎo)致擴(kuò)散組元化學(xué)勢(shì)梯度的減小，直至化學(xué)勢(shì)梯度為零。引起上坡擴(kuò)散還可能有以下一些情況：1) .彈性應(yīng)力的作用。晶體中存在彈性應(yīng)力梯度時(shí)，它促使較大半徑的原子跑向點(diǎn)陣伸長(zhǎng)部分，較小半徑原子跑向受壓部分，造成固溶體中溶質(zhì)原子的不均勻分布。.晶界的內(nèi)吸附。晶界能量比晶內(nèi)高，原子規(guī)則排列較晶內(nèi)差，如果溶質(zhì)原子位于晶界上可降低體系總能量，它們會(huì)優(yōu)先向晶界擴(kuò)散，富集于晶界上，此時(shí)溶質(zhì)在晶界上的濃度就高于在晶內(nèi)的濃度。2)

5、.大的電場(chǎng)或溫度場(chǎng)也促使晶體中原子按一定方向擴(kuò)散，造成擴(kuò)散原子的不均勻性。4.3擴(kuò)散的原子理論4.3.1擴(kuò)散機(jī)制在晶體中，原子在其平衡位置作熱振動(dòng)，并會(huì)從一個(gè)平衡位置跳到另一個(gè)平衡位置，即發(fā)生擴(kuò)散，一些可能的擴(kuò)散機(jī)制總結(jié)在圖4.8中。圖4.8晶體中的擴(kuò)散機(jī)制交換機(jī)制相鄰原子的直接交換機(jī)制如圖4.8中a所示，即兩個(gè)相鄰原子互換了位置。4個(gè)原子同時(shí)交換，其所涉及到的能量遠(yuǎn)小于直接交換。間隙機(jī)制在間隙擴(kuò)散機(jī)制中(如圖4.8中d所示)，原子從一個(gè)晶格中間隙位置遷移到另一個(gè)間隙位置?？瘴粰C(jī)制晶體中存在著空位。這些空位的存在使原子遷移更容易，故大多數(shù)情況下，原子擴(kuò)散是借助空位機(jī)制，如圖4.8中c所示。4.

6、晶界擴(kuò)散及表面擴(kuò)散對(duì)于多晶材料，擴(kuò)散物質(zhì)可沿三種不同路徑進(jìn)行，即晶體內(nèi)擴(kuò)散(或稱體擴(kuò)散)，晶界擴(kuò)散和樣品自由表面擴(kuò)散，并分別用DL和DB和DS表示三者的擴(kuò)散系數(shù)。4.3.2原子跳躍和擴(kuò)散系數(shù)原子跳躍頻率以間隙固溶體為例，溶質(zhì)原子的擴(kuò)散一般是從一個(gè)間隙位置跳躍到其近鄰的另一個(gè)間隙位置。圖4.11面心立方結(jié)構(gòu)的八面體間隙及(100)晶面圖4.12原子的自由能與其位置的關(guān)系圖4.11(a)為面L、立方結(jié)構(gòu)的八面體間隙中心位置，圖4.11(b)為面L、立方結(jié)構(gòu)(100)晶面上的原子排列。圖中1代表間隙原子的原來(lái)位置，2代表跳躍后的位置。在跳躍時(shí)，必須把原子3與原子4或這個(gè)晶面上下兩側(cè)的相鄰原子推開，從

7、而使晶格發(fā)生局部的瞬時(shí)畸變，這部分畸變就構(gòu)成間隙原子跳躍的阻力，這就是間隙原子跳躍時(shí)所必須克服的能壘。如圖4.12所示，間隙原子從位置1跳到位置2的能壘DG=G2-G1,因此只有那些自由能超過(guò)G2W原子才能發(fā)生跳躍。擴(kuò)散系數(shù)對(duì)于間隙型擴(kuò)散，設(shè)原子的振動(dòng)頻率為V,溶質(zhì)原子最鄰近的間隙位置數(shù)為Z(即間隙配位數(shù))，則G應(yīng)是v,Z,以及具有跳躍條件的原子分?jǐn)?shù)eDG/”的乘積，即-G式中D0稱為擴(kuò)散常數(shù)；DU是間隙擴(kuò)散時(shí)溶質(zhì)原子跳躍所需額外的熱力學(xué)內(nèi)能，該遷移能等于間隙原子的擴(kuò)散激活能Q。上述式的擴(kuò)散系數(shù)都遵循阿累尼烏斯(Arrhenius)方程:D=Doexp-k的/式中，R為氣體常數(shù)，其值為8.31

8、4J/(molK);Q代表每摩爾原子的激活能，T為絕對(duì)溫度。由此表明，不同擴(kuò)散機(jī)制的擴(kuò)散系數(shù)表達(dá)形式相同，但。0和。值不同。4.4影響擴(kuò)散的因素溫度溫度是影響擴(kuò)散速率的最主要因素。溫度越高，原子熱激活能量越大，越易發(fā)生遷移，擴(kuò)散系數(shù)越大。固溶體類型不同類型的固溶體，原子的擴(kuò)散機(jī)制是不同的。間隙固溶體的擴(kuò)散激活能一般均較小，例如，C,N等溶質(zhì)原子在鐵中的間隙擴(kuò)散激活能比Cr,Al等溶質(zhì)原子在鐵中的置換擴(kuò)散激活能要小得多，因此，鋼件表面熱處理在獲得同樣滲層濃度時(shí)，滲C,N比滲Cr或Al等金屬的周期短。晶體結(jié)構(gòu)晶體結(jié)構(gòu)對(duì)擴(kuò)散有影響，有些金屬存在同素異構(gòu)轉(zhuǎn)變，當(dāng)它們的晶體結(jié)構(gòu)改變后，擴(kuò)散系數(shù)也隨之發(fā)生

9、較大的變化。例如鐵在912C時(shí)發(fā)生g-Fe?a-Fe轉(zhuǎn)變，a-Fe的自擴(kuò)散系數(shù)大約是g-Fe的240倍。所有元素在a-Fe中的擴(kuò)散系數(shù)都比在g-Fe中大，其原因是體心立方結(jié)構(gòu)的致密度比面心立方結(jié)構(gòu)的致密度小，原子較易遷移。晶體缺陷在實(shí)際使用中的絕大多數(shù)材料是多晶材料，對(duì)于多晶材料，正如前已述，擴(kuò)散物質(zhì)通?？梢匝厝N途徑擴(kuò)散，即晶內(nèi)擴(kuò)散、晶界擴(kuò)散和表面擴(kuò)散。若以Ql,QSIQB別表示晶內(nèi)、表面和晶界擴(kuò)散激活能；Dl,DS和DB分別表示晶內(nèi)、表面和晶界的擴(kuò)散系數(shù)，則一般規(guī)律是：Ql>Qb>QS，所以Ds>Db>Dl。晶界、表面和位錯(cuò)等對(duì)擴(kuò)散起著快速通道的作用，這是由于晶體缺

10、陷處點(diǎn)陣畸變較大，原子處于較高的能量狀態(tài)，易于跳躍，故各種缺陷處的擴(kuò)散激活能均比晶內(nèi)擴(kuò)散激活能小，加快了原子的擴(kuò)散。化學(xué)成分不同金屬的自擴(kuò)散激活能與其點(diǎn)陣的原子間結(jié)合力有關(guān)，因而與表征原子間結(jié)合力的宏觀參量，如熔點(diǎn)、熔化潛熱、體積膨脹或壓縮系數(shù)相關(guān)，熔點(diǎn)高的金屬的自擴(kuò)散激活能必然大。擴(kuò)散系數(shù)大小除了與上述的組元特性有關(guān)外，還與溶質(zhì)的濃度有關(guān)，無(wú)論是置換固溶體還是間隙固溶體均是如此。6.應(yīng)力的作用如果合金內(nèi)部存在著應(yīng)力梯度，那么，即使溶質(zhì)分布是均勻的，但也可能出現(xiàn)化學(xué)擴(kuò)散現(xiàn)象。4.5離子晶體中的擴(kuò)散在金屬和合金中，原子可以躍遷進(jìn)人鄰近的任何空位和間隙位置。但是在離子晶體中，擴(kuò)散離子只能進(jìn)人具有同

11、樣電荷的位置，即不能進(jìn)人相鄰異類離子的位置。離子擴(kuò)散只能依靠空位來(lái)進(jìn)行，而且空位的分布也有其特殊性。由于分開一對(duì)異類離子將使靜電能大大增加，為了保持局部電荷平衡，需要同時(shí)形成不同電荷的兩種缺陷，如一個(gè)陽(yáng)離子空位和一個(gè)陰離子空位。形成等量的陽(yáng)離子和陰離子空位的無(wú)序分布稱為肖脫基(Schottky)型空位。在離子晶體中，由于離子鍵的結(jié)合能遠(yuǎn)大于金屬鍵的結(jié)合能，擴(kuò)散離子所需克服的能壘比金屬原子大得多，而且為了保持局部的電中勝，必須產(chǎn)生成對(duì)的缺陷，這就增加了額外的能量，再則擴(kuò)散離子只能進(jìn)人具有同樣電荷的位置，遷移的距離較長(zhǎng)，這些都導(dǎo)致了離子擴(kuò)散速率通常遠(yuǎn)小于金屬原子的擴(kuò)散速率。還應(yīng)指出，陽(yáng)離子的擴(kuò)散系

12、數(shù)通常比陰離子大。因?yàn)殛?yáng)離子失去了它們的價(jià)電子，它們的離子半徑比陰離子小，因而更易擴(kuò)散。例如，在NaCl中，氯離子的擴(kuò)散激活能約是鈉離子的2倍。4.6高分子的分子運(yùn)動(dòng)高分子是由分子鏈組成的。分子鏈中的原子之間、鏈節(jié)之間的相互作用是強(qiáng)的共價(jià)鍵結(jié)合。這種結(jié)合力為分子鏈的主價(jià)力，它的大小取決于鏈的化學(xué)組成。分子鏈之間的相互作用是弱的范德華力和氫鍵。這類結(jié)合力為次價(jià)力，約為主價(jià)力的1%10%。但因?yàn)榉肿渔溙貏e長(zhǎng)，故總的次價(jià)力常常超過(guò)主價(jià)力。由于高分子的結(jié)構(gòu)與金屬或陶瓷的結(jié)構(gòu)不同，因此，影響高分子力學(xué)行為是分子運(yùn)動(dòng)，而不像金屬或陶瓷中的原子或離子運(yùn)動(dòng)?？梢哉f(shuō)，分子運(yùn)動(dòng)是聯(lián)系高分子微觀結(jié)構(gòu)和各種宏觀性質(zhì)的

13、橋粱。4.6.1分子鏈運(yùn)動(dòng)的起因及其柔順性高分子的主鏈很長(zhǎng)，通常是蜷曲的，而不是伸直的。在外界的影響下，分子鏈從蜷曲變?yōu)樯熘笔峭ㄟ^(guò)分子運(yùn)動(dòng)來(lái)實(shí)現(xiàn)的，分子鏈的運(yùn)動(dòng)起因于主鏈中單鍵的內(nèi)旋轉(zhuǎn)。單鍵的s電子云分布是軸對(duì)稱的，因此高分子在運(yùn)動(dòng)時(shí)單鍵可以繞軸旋轉(zhuǎn)，稱為內(nèi)旋轉(zhuǎn)。鍵的鍵角為109°28'由于單鍵內(nèi)旋導(dǎo)致了原子排布方式的不斷變換，產(chǎn)生了分子在空間的不同形態(tài)，稱為構(gòu)象。高分子鏈的構(gòu)象是統(tǒng)計(jì)性的。由統(tǒng)計(jì)規(guī)律可知，分子鏈呈伸直構(gòu)象的幾率是極小的（即痼值?。?，而呈蜷曲構(gòu)象的幾率較大（即痼值大）。因此，分子鏈通常是呈蜷曲狀態(tài)的。由此可見，單鍵的內(nèi)旋轉(zhuǎn)是導(dǎo)致高分子鏈蜷曲構(gòu)象的原因，內(nèi)旋越自

14、由，蜷曲的趨勢(shì)越大，表明高分子鏈的柔順性越好。4.6.2分子的運(yùn)動(dòng)方式及其結(jié)構(gòu)影響因素高分子的分子運(yùn)動(dòng)大致可分為兩種尺寸的運(yùn)動(dòng)單元，即大尺寸單元和小尺寸單元。前者是指整個(gè)高分子鏈，后者是指鏈段或鏈段以下的小運(yùn)動(dòng)單元。有時(shí)按低分子的習(xí)慣稱法，把整個(gè)高分子鏈的運(yùn)動(dòng)稱為布朗運(yùn)動(dòng)，各種小尺寸運(yùn)動(dòng)單元的運(yùn)動(dòng)則稱為微布朗運(yùn)動(dòng)。如果在較低溫度下，熱能不足以激活整個(gè)高分子鏈或鏈段的運(yùn)動(dòng)，則可能使比鏈段小的一些運(yùn)動(dòng)單元發(fā)生運(yùn)動(dòng)。若當(dāng)溫度升高，熱能可進(jìn)一步激活部分鏈段的運(yùn)動(dòng)，盡管整個(gè)高分子鏈仍被凍結(jié)，這時(shí)高分子鏈可產(chǎn)生各種構(gòu)象，以此對(duì)外界影響作出響應(yīng)，或擴(kuò)張伸直或蜷曲收縮。若溫度進(jìn)一步升高，分子的動(dòng)能更大，在外力

15、的影響下有可能實(shí)現(xiàn)整個(gè)分子的質(zhì)心位移一一流動(dòng)，高分子化合物流動(dòng)時(shí)不像低分子化合物那樣以整個(gè)分子為躍遷單元，而是像蛇那樣前進(jìn)，通過(guò)鏈段的逐步躍遷來(lái)實(shí)現(xiàn)整個(gè)大分子鏈的位移。單鍵內(nèi)旋或鏈段的柔順性取決于高分子的結(jié)構(gòu)和其所處的環(huán)境（溫度、壓力、介質(zhì)等）。影響分子鏈柔順性的結(jié)構(gòu)因素主要有以下三方面。主鏈結(jié)構(gòu)主鏈全由單鍵組成時(shí)，因單鍵可內(nèi)旋轉(zhuǎn)，使分子鏈顯示出很好的柔順性。主鏈結(jié)構(gòu)的不同會(huì)導(dǎo)致內(nèi)旋的難易差異。在常見的三大類主鏈結(jié)構(gòu)中，Si-O鍵的內(nèi)旋轉(zhuǎn)比C-O鍵容易，而C-O鍵的內(nèi)旋轉(zhuǎn)又比C-C鍵容易，這是因?yàn)檠踉又車麈溚鉀]有其他的原子或基因。C-O鍵的存在使非近鄰原子之間的距離比C-C鍵上非近鄰原子

16、間的距離大，內(nèi)旋轉(zhuǎn)容易。取代基的特性取代基極性的強(qiáng)弱對(duì)高分子鏈的柔順性影響很大。取代基的極性越強(qiáng)，其相互間的作用力越大,單鍵的內(nèi)旋越困難，因而高分子鏈的柔順性越差。取代基的對(duì)稱性對(duì)柔順性也有顯著影響。對(duì)稱分布使主鏈間的距離增大，鏈間作用力減弱，有利于內(nèi)旋，所以柔順性增大。鏈的長(zhǎng)度高分子鏈的長(zhǎng)度和分子量相關(guān)，分子量越大，分子鏈越長(zhǎng)。若分子鏈很短，可以內(nèi)旋轉(zhuǎn)的單鍵數(shù)目很少，分子的構(gòu)象很少，必然出現(xiàn)剛性，所以低分子物質(zhì)都沒有柔順性。如果鏈比較長(zhǎng)，單鍵數(shù)目較多，整個(gè)分子鏈可出現(xiàn)眾多的構(gòu)象，因而分子鏈顯示出柔順性。不過(guò)，當(dāng)分子量增大到一定數(shù)值（例如104）,也就是說(shuō)，當(dāng)分子的構(gòu)象數(shù)服從統(tǒng)計(jì)規(guī)律時(shí)，分子量

17、對(duì)柔順性的影響就不存在了。4.6.3高分子不同力學(xué)狀態(tài)的分子運(yùn)動(dòng)解說(shuō)高分子鏈的幾何形狀主要有線型、支化型和體型（三維網(wǎng)狀）等三類。高分子的聚集態(tài)結(jié)構(gòu)主要有晶態(tài)結(jié)構(gòu)、非晶體結(jié)構(gòu)、取向態(tài)結(jié)構(gòu)、液晶態(tài)結(jié)構(gòu)，以及織態(tài)結(jié)構(gòu)。本節(jié)主要描述非晶態(tài)和晶態(tài)高分子中，具有不同幾何形狀鏈的高分子力學(xué)狀態(tài)，并給予相應(yīng)的分子運(yùn)動(dòng)解釋。線型非晶態(tài)高分子的三種力學(xué)狀態(tài)如圖4.25所示的曲線，通常稱為形變一溫度曲線或熱機(jī)械曲線。TuTgTpTo溫度/TC圖4.25線形非晶態(tài)高分子形變一溫度曲線由圖4.25可知，當(dāng)溫度較低時(shí)，在外力作用下只發(fā)生很小的形變，試樣呈現(xiàn)剛性。隨著溫度于高到某一范圍后，試樣的形變明顯地增加，并在隨后的

18、溫度區(qū)間保持相對(duì)穩(wěn)定的形變，此時(shí)試樣變成柔軟的彈性體。溫度繼續(xù)升高，形變量又快速增加，試樣最后完全變成粘性的流體。根據(jù)試樣的力學(xué)性質(zhì)隨溫度變化的特征，可把線型非晶態(tài)高分子按溫度區(qū)域劃分為三種不同的力學(xué)狀態(tài)：玻璃態(tài)、高彈態(tài)和粘流態(tài)。玻璃態(tài)與高彈態(tài)之間的轉(zhuǎn)變溫度稱為玻璃化轉(zhuǎn)變溫度或玻璃化溫度，用Tg表示；而高彈態(tài)與粘流態(tài)之間的轉(zhuǎn)變溫度稱為粘流溫度或軟化溫度，用Tf表示。線型非晶態(tài)高分子的三種力學(xué)狀態(tài)是內(nèi)部分子在不同溫度下處于不同運(yùn)動(dòng)狀態(tài)的宏觀表現(xiàn)。a. 玻璃態(tài)在Tg溫度以下，分子的動(dòng)能較小，不足以克服主鏈內(nèi)旋的能壘，因此不足以激發(fā)起鏈段的運(yùn)動(dòng)，鏈段被“凍結(jié)”。此時(shí)，只有比鏈段更小的運(yùn)動(dòng)單元，如小鏈

19、節(jié)、側(cè)基等能運(yùn)動(dòng)。高彈態(tài)溫度提高到Tg以上時(shí)，分子本身的動(dòng)能增加，額外的膨脹使自由體積增多，鏈段的自由旋轉(zhuǎn)成為可能，鏈段可以通過(guò)主鏈中單鍵內(nèi)旋不斷改變構(gòu)象，正如圖4.25所示。然而，此時(shí)的分子動(dòng)能尚不足以使高分子鏈發(fā)生整體運(yùn)動(dòng)，不能產(chǎn)生分子鏈間的相對(duì)滑動(dòng)。在高彈態(tài)下，高分子受到外力時(shí)，分子鏈通過(guò)單鍵內(nèi)旋和鏈段的改變構(gòu)象以對(duì)外力作出響應(yīng)：當(dāng)受控時(shí)，分子鏈可從蟋曲變到伸展?fàn)顟B(tài)，在宏觀上表現(xiàn)出很大的形變。一旦外力去除，分子鏈又通過(guò)單鍵內(nèi)旋運(yùn)動(dòng)回復(fù)到原來(lái)的蜷曲狀態(tài)，在宏觀上表現(xiàn)為彈性回縮。顯然，由于鏈段的運(yùn)動(dòng)與時(shí)間有關(guān)，這種彈性變形具有明顯的時(shí)間依賴性（即松弛現(xiàn)象），而且這種彈性變形是外力的作用促使高分子主鏈發(fā)生內(nèi)旋的過(guò)程，它所需要的外力比高分子在玻璃態(tài)時(shí)變形所需要的外力要小得多，而變形量大得多，高達(dá)100%1000%，其彈性模量下降為105107Pa,高分子所具有的這種力學(xué)性質(zhì)稱為高彈性。粘流態(tài)當(dāng)溫度超過(guò)Tf時(shí)，分子的動(dòng)能繼續(xù)增大，有可能實(shí)現(xiàn)許多鏈段同時(shí)或相繼向一定方向的移動(dòng)，整個(gè)大分子鏈質(zhì)心發(fā)生相對(duì)位移，因此，受力時(shí)極易發(fā)生分子鏈間的相對(duì)滑動(dòng)，如圖4.25所示，將產(chǎn)生很大