燃燒學復習資料整理 中國礦業(yè)大學課件

1、燃燒學復習提綱第一章1、燃燒的本質及燃燒的條件（充分條件及必要條件）、燃燒三角形；答：燃燒的本質：所謂燃燒是指可燃物與氧化劑作用發(fā)生的放熱反應，通常伴有火焰、發(fā)光或發(fā)煙的現(xiàn)象。 燃燒的條件：充分條件：可燃物和助燃物要有一定的數(shù)量和濃度，點火源要有一定的溫度和足夠的能量。 必要條件：可燃物、助燃物、點火源。 燃燒三角形：可燃物、氧氣、點火源。2、理論空氣量、理論煙氣量、過量空氣系數(shù)；答：理論空氣量：是指單位量的燃料完全燃燒所需要的最少的空氣量，通常也稱為理論空氣需要量。固體：氣體： 理論煙氣量：固體：氣體： 過量空氣系數(shù)：實際空氣需要量通常大于理論空氣需要量。過量空氣系數(shù)1時，燃料與空氣量比稱為

2、化學當（計）量比<1 時，實際供給的空氣量少于理論空氣量。燃燒不完全>1時，實際空氣量多于理論空氣量，才能保證完全燃燒氣態(tài)可燃物1.021.2；液態(tài)可燃物1.11.3；固態(tài)可燃物1.31.7。 原因：燃料與空氣的混合不均勻3、燃燒相關計算（燃燒空氣量、煙氣量及其組成的計算）。答：見習題合集。第三章1、可燃物的著火方式（自燃、點燃）、著火條件的定義答：自燃：可燃物在無外部火源作用下，因受熱或自身發(fā)熱并蓄熱而發(fā)生的燃燒的現(xiàn)象。 點燃：可燃物局部受到火花、熾熱物體等高溫熱源的強加熱作用而著火，然后依靠燃燒波傳播到真?zhèn)€可燃燒中。 著火條件：如果在一定的初始條件下，系統(tǒng)將不能在整個時間區(qū)段保

3、持低溫水平的緩慢反應態(tài)，而將出現(xiàn)一個劇烈的加速的過度過程，使系統(tǒng)在某個瞬間達到高溫反應態(tài)，即達到燃燒態(tài)，那么這個初始條件就是著火條件。正確理解著火條件：、達到著火條件只是具備了著火的可能；、著火條件指的是系統(tǒng)初始應具備的條件；、著火條件是多種因素的總和。2、謝苗諾夫著火理論的核心思想及臨界判據(jù)、如何應用謝苗諾夫理論提出的可燃物著滅火的技術措施；答：核心思想：某一反應體系在初始條件下，進行緩慢的氧化還原反應，反應產(chǎn)生的熱量，同時向環(huán)境散熱，當產(chǎn)生的熱量大于散熱時，體系的溫度升高，化學反應速度加快，產(chǎn)生更多的熱量，反應體系的溫度進一步升高，直至著火燃燒。 臨界判據(jù)：放熱大于散熱，熱量積聚，溫度上升

4、，反應速度上升，系統(tǒng)最終著火；放熱小于散熱，熱量散失，溫度下降，反應速度下降，系統(tǒng)最終不著火。 著滅火措施：著火：降低；增加P；提高T0; 滅火：減??；降低P；減小T0。3、卡門茨基著火理論及其臨界判據(jù)、鏈鎖反應理論的核心及其臨界判據(jù)，氫氧混合物的著火半島現(xiàn)象。答：卡門茨基著火理論及其臨界判據(jù)：理論：自熱體系能否著火，取決于該體系能否得到穩(wěn)態(tài)溫度分布。臨界判據(jù)：若能得到穩(wěn)態(tài)溫度分布，則系統(tǒng)不會著火；若不能得到穩(wěn)態(tài)溫度分布，則系統(tǒng)會著火。 鏈鎖反應理論的核心及其臨界判據(jù)：核心：鏈鏈鎖反應理論認為，反應的自動加速不一定要靠熱量的積累，也可以通過鏈鎖反應逐漸積累自由基的方法使得反應自動加速，直至著火

5、；系統(tǒng)中自由基數(shù)目能否發(fā)生積累是鏈鎖反應的關鍵，是反應過程中自由基增長因素與消毀因素相互作用的結果。臨界判據(jù)：在的情況下，自由基數(shù)目不能積累，反應速率不會自動加速，反應速率隨著時間的增加只能趨勢某一微小的定值，因此，系統(tǒng)不會著火；在的情況下，自由基數(shù)目積累，隨著時間的增加，反應速率呈指數(shù)級加速，系統(tǒng)會發(fā)生著火；在的情況下，反應速率隨時間增加呈線性加速，系統(tǒng)處于臨界狀態(tài)。 氫氧混合物的著火半島現(xiàn)象：假設在第一、二極限之間的爆炸區(qū)內取一點P保持系統(tǒng)溫度不變而降低壓力，P點則向下垂直移動，由于壓力較低、自由基擴散速度加快，自由基器壁消毀速度加快，當壓力下降到某一數(shù)值后，。-第一極限保持系統(tǒng)溫度不變而

6、升高壓力，P點則向上垂直移動，由于壓力較高，增大了自由基擴散過程中與氣相穩(wěn)定分子的碰撞，自由基氣相消毀速度加快，當壓力增加到某一數(shù)值后，。-第二極限壓力再增高，將會引起新的鏈鎖反應：導致自由基增長速度增大，于是又能發(fā)生爆炸。-第三極限4、三種自燃理論的適用對象、條件及范圍，相互的異同點。答：適用于氣體混合物，可以認為體系內部溫度均一；對于比渥數(shù)Bi較小的堆積固體物質，也可認為物體內部溫度大致相等；不適用于比渥數(shù)Bi大的固體。適用于比渥數(shù)Bi大的固體（物質內部溫度分布的不均勻性）。反應中存在自由基。5、點燃與自燃的異同，常用的點燃方式的臨界判據(jù)。答：點燃與自燃的異同：自燃：可燃物在無外部火源作用

7、下，因受熱或自身發(fā)熱并蓄熱而發(fā)生的燃燒的現(xiàn)象。點燃：可燃物局部受到火花、熾熱物體等高溫熱源的強加熱作用而著火，然后依靠燃燒波傳播到真?zhèn)€可燃燒中。 常用的點燃方式的臨界判據(jù)：熾熱物點燃：電火花點燃：存在最小點火能。6、可燃系統(tǒng)滅火過程的S型特點。答：第四章1、氣體燃燒狀態(tài)圖及各區(qū)域的燃燒特點；答：（，1/）是初態(tài)通過（，1/）點，將平面分成四個區(qū)域。過程的終態(tài)只能發(fā)生在、區(qū)，不可能發(fā)生在、區(qū)交點A、B、C、D、E、F、G、H等是可能的終態(tài)。區(qū)域（）是爆震區(qū)，而區(qū)域（）是緩燃區(qū)。區(qū)域（），1/<1/,>，即經(jīng)過燃燒后氣體壓力增加、燃燒后氣體密度增加、燃燒以超音速傳播（M>1）。

8、區(qū)域（），1/>1/，<，即經(jīng)過燃燒后氣體壓力減小或接近不變、氣體密度減小、燃燒以亞音速進行（M<1）。2、火焰鋒面的結構及其特點、層流火焰鋒面的簡化計算；答：火焰鋒面的結構：一層一層的混合氣依次著火，薄薄的化學反應區(qū)開始由點燃的地方向未燃混合氣傳播，它使已燃區(qū)與未燃區(qū)之間形成了明顯的分界線，稱這層薄薄的化學反應發(fā)光區(qū)為火焰前沿（鋒面）；火焰前沿的厚度是很薄的，只有十分之幾毫米甚至百分之幾毫米，分析問題中可將其看作“幾何面”（鋒面）。 火焰鋒面的特點：火焰前沿可分為兩部分：預熱區(qū)和化學反應區(qū)；火焰前沿存在強烈的導熱和物質擴散。3、可燃氣體爆炸極限確定的幾個方法、混合氣體爆炸極

9、限計算；答：方法：通過1摩爾可燃氣在燃燒反應中所需氧原子的摩爾數(shù)（N）計算有機可燃氣爆炸極限（體積百分數(shù)）利用可燃氣體在空氣中完全燃燒時的化學計量濃度計算有機物爆炸極限注：該式適用于以飽和烴為主的有機可燃氣體，但不適用于無機可燃氣體。通過燃燒熱計算有機可燃氣的爆炸下限多種可燃氣體組成的混合物爆炸極限的計算（萊夏特爾公式）P1、P2、P3混合氣中各組分的體積百分數(shù)，%N1、N2、N3混合氣中各組分的爆炸極限，%注意：應用萊夏特爾公式時，組成混合氣體的各組分之間不得發(fā)生化學反應。含有惰性氣體的可燃混氣爆炸極限的計算方法如果可燃混氣中含有惰性氣體，如N2、CO2等，計算其爆炸極限時，仍然利用萊夏特爾

10、公式但需將每種惰性氣體與一種可燃氣編為一組，將該組氣體看成一種可燃氣體成分。該組在混合氣體中的體積百分含量為該組中惰性氣體和可燃氣體體積百分含量之和。而該組氣體的爆炸極限可先列出該組惰性氣體與可燃氣的組合比值，再從圖中查出該組氣體的爆炸極限，然后代入萊夏特爾公式進行計算。4、可燃氣體爆炸濃度極限三角坐標圖的應用；答：三角坐標表示方法：三角形的每條邊作為一種組分的坐標；三個頂點表示一種純組分；每邊上的任一點表示由該邊連接的兩種組分組成；三角形內任一點表示三元系統(tǒng)的任一組成；Q點的每一組分在系統(tǒng)中的濃度可通過該點作頂點；對邊的平行線，與該組分坐標線的交點表示。三角坐標性質性質1：直線MN上的任一點

11、所表示的混合物中的F組分含量相同。性質2：直線 FP 上的任一點所表示的混合物中 S 、I 組分的比值（S%/I%）相同。推論：在Q點所表示的混合物中加入 F 組分，則 Q 點沿 PF 直線向F點移動。F-S-I體系爆炸濃度極限圖，以可燃氣氧氣氮氣體系為例5、爆轟的形成機理、形成過程及條件。答：形成過程和機理：現(xiàn)有一根裝有可燃預混合氣的長管，管子一端封閉，在封閉端點燃混合氣，形成一燃燒波。開始的燃燒波是正?；鹧?zhèn)鞑ィ烧；鹧鎮(zhèn)鞑ギa(chǎn)生的已燃氣體，由于溫度升高，體積會膨脹。體積膨脹的已燃氣體就相當于一個活塞燃氣活塞，壓縮未燃混合氣，產(chǎn)生一系列的壓縮波，這些壓縮波向未燃混合氣傳播，各自使波前未燃混

12、合氣的、P、T發(fā)生一個微小增量，并使未燃混合氣獲得一個微小的向前的運動速度，因此，后面的壓縮波波速比前面的大。當管子足夠長時，后面的壓縮波就有可能一個趕上一個，最后重疊在一起，形成激波。激波一旦形成，激波后面的壓力非常高，使未燃混合氣著火，經(jīng)過一段時間后，正?；鹧?zhèn)鞑ゾ团c激波引起的燃燒合二為一，爆轟發(fā)生。激波后的已燃氣體又連續(xù)向前傳遞一系列壓縮波，并不斷提供能量以阻止激波強度的衰減，從而得到一穩(wěn)定的爆轟波。形成條件：1、初始正?；鹧?zhèn)鞑ツ苄纬蓧嚎s擾動2、管子要足夠長或自由空間的預混氣體積要足夠大：爆轟前期間距：正?；鹧娣迮c爆轟形成位置之間的距離稱爆轟前期間距。對于光滑的管子，該爆轟前期間距為管

13、徑的數(shù)十倍。對于表面粗糙的管子，爆轟前期間距為管徑的24倍。3可燃氣濃度要處于爆轟極限范圍內：爆轟極限范圍一般比爆炸極限范圍要窄4管子直徑大于爆轟臨界直徑：管子能形成爆轟的最小直徑稱爆轟臨界直徑，約為1215mm。6、常用氣體爆炸預防的技術措施。答：嚴格控制火源； 防止預混可燃氣的產(chǎn)生； 用惰性氣體預防氣體爆炸； 切斷爆炸傳播的途徑。第五章1、什么是閃燃？同系物閃點的變化規(guī)律？閃點的計算。答：閃燃：這種在可燃液體上方，蒸氣與空氣的混合氣體遇火源發(fā)生的一閃即滅的燃燒現(xiàn)象即稱之為閃燃。 同系物閃點變化規(guī)律：（1）同系物閃點隨 分子量 增加而升高；（2）同系物閃點隨 沸點 的升高而升高；（3）同系物

14、閃點隨 比重 的增大而升高；（4）同系物閃點隨 蒸氣壓 的降低而升高；（5）同系物中 正構體比異構體 閃點高。閃點的計算：根據(jù)波道查的烴類閃點公式計算對于烴類可燃液體，其閃點服從波道查公式：其中：tf為閃點，tb為沸點。根據(jù)可燃液體碳原子數(shù)計算對于可燃液體，可按下式計算其閃點：其中：nc為可燃液體分子中碳原子數(shù)。根據(jù)道爾頓公式計算根據(jù)爆炸極限的經(jīng)驗公式，當液面上方的總壓為P時，可燃液體的閃點所對應的可燃液體的蒸氣壓Pf為:其中：N 為燃燒1摩爾可燃液體所需的氧原子數(shù)。根據(jù)布里諾夫公式計算其中：Pf為閃點溫度下可燃液體飽和蒸氣壓，Pa；P為可燃液體蒸氣和空氣混合氣體的總壓，通常等于1個大氣壓；A

15、為儀器常數(shù)，D0為可燃液體蒸氣在空氣中于標準狀態(tài)下的擴散系數(shù)；為燃燒 1mol可燃液體所需的氧分子摩爾數(shù)。利用可燃液體的爆炸下限計算閃點（溫度）時液體的蒸氣濃度就是該液體蒸氣的爆炸下限L液體的飽和蒸氣濃度和蒸氣壓的關系為:；若已知爆炸下限L，即可求出Pf，根據(jù)克勞修斯一克拉佩龍方程，求出該液體的閃點:例：5-1 已知癸烷的爆炸下限為0.75，環(huán)境壓力為1.01325×105Pa，試求其閃點。解:閃點對應的蒸氣壓為:Pf0.75%×1.01325 ×l05760（Pa）查表5-5，癸烷的Lv45612J/mol，C=10.3730。將已知值代入式（5-17b），得閃

16、點為：則：tf31827345（）2、爆炸溫度極限及其應用（判斷環(huán)境溫度變化范圍內可燃液體的危險狀態(tài)）；答：爆炸溫度極限：液面上方液體蒸氣濃度達到爆炸濃度極限，混合氣體遇火源就會發(fā)生爆炸；蒸氣濃度與溫度成一一對應關系；蒸氣爆炸濃度上、下限所對應的液體溫度稱為可燃液體的爆炸溫度上、下限，分別用t上、t下表示；液體溫度處于爆炸溫度極限范圍內時，液面上方的蒸氣與空氣的混合氣體遇火源會發(fā)生爆炸。 爆炸溫度極限的應用：（1）凡爆炸溫度下限（t下）小于最高室溫的可燃液體，其蒸氣與空氣混合物遇火源均能發(fā)生爆炸；（2）凡爆炸溫度下限（t下）大于最高室溫的可燃液體，其蒸氣與空氣混合物遇火源均不能發(fā)生爆炸； （3

17、）凡爆炸溫度上限（t上）小于最低室溫的可燃液體，其飽和蒸氣與空氣的混合物遇火源不發(fā)生爆炸，其非飽和蒸氣與空氣的混合物遇火源有可能發(fā)生爆炸。3、液體引燃的條件，高閃點液體燈芯點火的機理？答：引燃條件：蒸發(fā)速度或燃燒速度；燃燒熱中傳回到液面的百分數(shù)；單位面積的液面上，外界熱源的加熱速率；單位面積的液面上的熱損失的速率；液體的蒸發(fā)熱。高閃點液體燈芯點火的機理：由于毛細現(xiàn)象，燈芯將可燃液體吸附到燈芯中，由于燈芯比熱小，燈芯上液體的熱對流運動被限制，因此容易用小火焰加熱，使得燈芯上的可燃液體被加熱到燃點以上溫度而被點燃，同時燈芯周圍的液體被加熱，表面張力平衡被破壞，從而使得液體產(chǎn)生回流，即在液體表面上產(chǎn)

18、生一個凈的作用力，驅使熱流體離開受熱區(qū)，而液面以下臨近的冷流體則流向加熱區(qū)。燈芯點火引起的液體流動示意圖說明了以上這種回流的產(chǎn)生過程?；亓骷訜岬慕Y果會使液體的整體溫度提高，當燈芯附近的液體溫度達到燃點時，火焰就開始從燈芯向整個液面?zhèn)鞑ァ?、可燃液體穩(wěn)定燃燒火焰的特征？答：1、火焰的燃燒狀態(tài) 當液池直徑D<0.03時，火焰呈層流狀態(tài)。這時空氣向火焰面擴散，可燃液體蒸氣也向火焰面擴散，所以燃燒的主要方式是擴散燃燒；當直徑0.03<D<1.0m時，燃燒由層流向湍流轉變；當直徑D>1.0m時，火焰發(fā)展為湍流狀態(tài)，火焰的形狀由層流狀態(tài)的圓錐形變?yōu)樾螤畈灰?guī)則的湍流火焰。 大多數(shù)實際

19、液體火災為湍流火焰。在這種情況下，油面蒸發(fā)速度較大，火焰燃燒劇烈。由于火焰的浮力運動，在火焰底部與液面之間形成負壓區(qū)，結果大量的空氣被吸入形成激烈翻卷的上下氣流團，并使火焰產(chǎn)生脈動，煙柱產(chǎn)生蘑菇狀的卷吸運動，使大量的空氣被卷入。 2、火焰的傾斜度液池內油品的火焰大體上呈錐形，錐形底就等于燃燒的液池面積。錐形火焰受到風的作用而產(chǎn)生一定的傾斜角度，這個角度的大小與風速有直接的關系。當風速大于或等于4ms時，火焰會向下風方向傾斜約6070°。此外，試驗還表明；在無風的條件下，火焰會在不定的方向傾斜05°這也許是因為空氣在液池邊緣被吸入的不平衡或火焰卷入空氣不對稱所造成的。 3、火

20、焰的高度：通常指由可見光的碳微粒所組成的柱狀體的頂部高度，它取決于液池直徑和液體種類。 4、火焰的溫度特征火焰溫度主要取決于可燃液體種類，一般石油產(chǎn)品的火焰溫度在9001200之間。5、火焰內的氣流流速由于熱對流，火焰內的氣體向上作加速運動，因此，隨高度增加，氣體的流動速度加大。在火焰上方，由于卷入的冷空氣，使得溫度下降，氣流向上的流動速度 逐漸減慢。 6、火焰的輻射火焰通過輻射對液池周圍的物體傳熱計算火焰的輻射對確定油罐間的防火安全距離，設計消防灑水系統(tǒng)是十分必要的。計算方法：點源法、長方形面源法。點源法火焰高度：液池的熱釋放速率：Af液面面積，G單位面積的液面上的蒸發(fā)速率假定總熱量的30以

21、輻射能的方式向外傳遞，則輻射熱速率為：點源法是假定是從火焰中心軸上離液面高度為H/2處的點源發(fā)射出。離點源R距離處的輻射熱通量為：假定被輻射體與視線PT的夾角為，則投射到輻射接受體表面的輻射熱通量為：例1：油罐直徑為l0m，重量燃燒速度為0.058kg（m2·s）， 汽油的燃燒熱為Hc=45kJ/g，求輻射通量與距離的關系。解：發(fā)生火災時，火焰熱釋放速率為：火焰的總輻射速率為：5、點源法計算火焰的輻射規(guī)律？答：上題例題。6、什么是原油或重油的沸溢和噴濺？答：沸溢：乳化水與水墊在熱波向液體深層運動時，由于熱波溫度遠高于水的沸點，因而熱波會使油品中的乳化水氣化，形成油包氣的氣泡，即油的一

22、部分形成了含有大量蒸氣氣泡的泡沫，使液體體積膨脹，向外溢出，使液面猛烈沸騰起來，就象“跑鍋”一樣。這種現(xiàn)象叫沸溢。沸溢形成必須具備三個條件：（1）原油具有形成熱波的特性，即沸程寬，比重相差較大；（2）原油中含有乳化水，水遇熱波變成蒸氣；（3）原油粘度較大，使水蒸氣不容易從下向上穿過油層。如果原油粘度較低，水蒸氣很容易通過油層，就不容易形成沸溢。 噴濺：原油中的水以水墊形式存在。隨著燃燒的進行，熱波的溫度逐漸升高，熱波向下傳遞的距離也加大。當熱波達到水墊時，水墊的水大量蒸發(fā)，蒸氣體積迅速膨脹，以至把水墊上面的液體層拋向空中，向罐外噴射。這種現(xiàn)象叫噴濺。第六章1、可燃固體的燃燒形式？答：（1）蒸發(fā)

23、燃燒 蠟燭、硫、磷、鉀、鈉、瀝青、樟腦，萘；（2）表面燃燒可燃固體（如木炭、焦炭、鐵、銅等）；（3）分解燃燒木材、煤、塑料、橡膠等；（4）熏煙燃燒（陰燃）只冒煙而無火焰的燃燒現(xiàn)象；（5）動力燃燒（爆炸）燃粉塵爆炸/炸藥爆炸/轟燃（回燃、回火）。2、可燃固體的引燃條件及引燃時間的確定？答：引燃條件：如果S<0，固體不能被引燃或只能發(fā)生閃燃；如果S>0，固體表面接受的熱量除了能維持持續(xù)燃燒，還有多余部分。這部分熱量可以使可燃氣的釋放速率進一步提高，為固體持續(xù)燃燒創(chuàng)造更好的條件；S=0固體能否被引燃的臨界條件。對于一定厚度無限大固體，可用下式估算：Gcr與有如下關系：h為火焰和固體間的對

24、流換熱系數(shù)，c為空氣熱容量。 引燃時間的確定：薄片狀固體（Bi=hL/K數(shù)較?。喝绱昂?、幕布之類估算薄物的引燃時間：假設一薄物體的厚度、密度、熱容和它與周圍環(huán)境間的對流換熱系數(shù)分別為、c、和 h；薄物體的燃點和環(huán)境溫度（或物體初溫）分別為Ti和T0。（1）當薄物體兩邊同時受溫度為T的熱氣流加熱積分：t=0到ti；T=T0到Ti（2）如果物體單面受熱，另一面絕熱，引燃時間為：（3）如果物體單面受熱，另一面不絕熱（4）當物體一面受熱通量為的輻射加熱，另一面絕熱時假設物體吸收率為，在時間間隔dt內，能量平衡方程可寫成：對該式從T0到Ti積分得引燃時間為：（5）如果一面受輻射熱，另一面不絕熱，則有：

25、3、典型固體的燃燒特點（高聚物、木材、煤）？答：高聚物燃燒的普遍性特點，可以概括為三個方面 （1）發(fā)熱量較高、燃燒速度較快（2）發(fā)煙量較大，影響能見度由于高聚物的分子結構中含碳量普遍較高，因此在其燃燒（包括熱分解）過程中發(fā)煙量較大。（3）燃燒（或分解）產(chǎn)物的危害性大高聚物在燃燒（或分解）過程中，會產(chǎn)生CO、氮氧化物、HCl、HF、HCN、SO2及COCl2（光氣）等有害氣體，加上缺氧窒息作用，對火場人員的生命安全構成極大的威脅。*（4）不同類型高聚物的燃燒有如下特點： 只含碳和氫的高聚物，如聚乙烯、聚丙烯、聚苯乙烯等，易燃但不猛烈，離開火焰后仍能持續(xù)燃燒，火焰呈藍色或黃色，燃燒時有溶滴，并產(chǎn)生

26、有毒的一氧化碳氣體。含有氧的高聚物，如有機玻璃、賽璐珞等，易燃且猛烈，火焰呈黃色，燃燒時變軟，無溶滴，并產(chǎn)生有毒的一氧化碳。含有氮的高聚物，燃燒情況比較復雜，如脲甲醛樹脂為難燃自熄；三聚氰胺樹脂為緩燃緩熄；尼龍為易燃以燼。它們在燃燒時都有溶滴，并產(chǎn)生一氧化碳、一氧化氮有毒氣體和氰化氫劇毒氣體。含有氯的高聚物，如聚氯乙烯等，硬的為難燃自熄，軟的為緩燃緩熄，火焰呈黃色，燃燒時無熔滴，有炭瘤，并產(chǎn)生氯化氫氣體，有毒且溶于水后有腐蝕性。含有氟的高聚物，實際不燃，但加強熱時，能放出腐蝕毒害性的氟化氫氣體。酚醛樹脂，無填料的為難燃自熄，有木粉填料的為緩燃緩熄，火焰呈黃色，冒黑煙，放出有毒的酚蒸氣。木材：在

27、木材被加熱過程中，若遇火源，會出現(xiàn)閃燃、引燃。若無火源，只要加熱溫度足夠高，也會發(fā)生自燃木材燃燒大體分為有焰燃燒和無焰燃燒兩個階段。木材有焰燃燒：木材熱分解出的可燃氣燃燒，它的特點是燃燒速度快；燃燒量大，約占整個木材重量的70；火焰溫度高，燃燒時間短，火災發(fā)展速度猛烈。在有焰燃燒階段，木材的絕大部分可燃成分已充分燃燒，燃燒溫度達到最大值，在轉為無焰燃燒后，可燃成分非常少，燃燒的火焰對周圍可燃物質的影響也逐漸減少，所以有焰燃燒是木材火災發(fā)展中有決定性意義的階段。木材有焰燃燒+無焰燃燒在木材的有焰燃燒階段，木材表面上生成的碳，雖然處在灼熱的狀態(tài)，但不燃燒。因為此時，分解產(chǎn)物的燃燒阻礙了氧氣擴散到碳

28、的表面上去。當析出的氣體產(chǎn)物很少時，氧擴散到碳的表面，即有焰燃燒接近尾聲時，碳才開始燃燒。木材無焰燃燒兩種形式燃燒同時進行若干時期以后，完全不析出可燃氣時，才出現(xiàn)僅有碳的無火焰燃燒。煤：碳在空氣中燃燒是一多相燃燒過程，分為五個階段：氧氣擴散到固體燃料表面；擴散到固體表面的氣體（或氧氣）須被固體表面所吸附；吸附的氣體和固體表面進行化學反應，形成吸附后的生成物；吸附后的生成物從固體表面上解吸；解吸后的氣體生成物擴散離開固體表面。4、什么是可燃固體陰燃？其發(fā)生的條件是什么？可燃固體陰燃傳播的條件及各劃分區(qū)域的特點？答：可燃固體陰燃：固體物質無可見光的緩慢燃燒，通常產(chǎn)生煙和伴有溫度升高。 陰燃條件：陰

29、燃能否發(fā)生，取決于固體材料自身的理化性質及其所處的外部環(huán)境。 固體材料的理化性質：受熱分解后能產(chǎn)生剛性結構的多孔炭，從而具備多孔蓄熱并使燃燒持續(xù)下去的條件 如：紙張、鋸末、纖維織物、纖維板、膠乳橡膠及其某些多孔熱固性塑料。外部環(huán)境：空氣不流通：如固體堆垛內部的陰燃，處于密封性較好的室內的固體陰燃。一個供熱強度適宜的熱源：供熱強度過小，固體無法著火；供熱強度過大，固體將發(fā)生有焰燃燒。引起陰燃的熱源包括：自燃熱源；陰燃本身成為熱源，如香煙的陰燃引起地毯陰燃；有焰燃燒火焰熄滅后的陰燃。 可燃固體陰燃傳播的條件及各劃分區(qū)域的特點：熱解區(qū)I溫度急劇上升，并且從原材料中將揮發(fā)出大量的煙，陰燃產(chǎn)生的煙與有焰燃燒產(chǎn)生的煙不大相同，其具有較強的可燃性。 碳化區(qū)II該區(qū)域內碳發(fā)生氧化放熱，溫度上升至最大值，放出的熱量一部分進入原始材料，使其溫度上升并分解。 殘余灰/炭區(qū)III該區(qū)域內不再發(fā)生灼熱的燃燒，溫度緩慢下降。陰燃的傳播是連續(xù)的，各區(qū)域間的劃分并無明顯的界限，其間存在逐漸變化的過渡階段，陰燃能否傳播及傳播速度快慢主要取決于區(qū)域II的穩(wěn)定及其向前的熱傳遞情況。5、粉塵爆炸的條件？粉塵爆炸與可燃氣體爆炸的異同點？答：條件：粉塵本身必須是可燃的；粉塵以一定的濃度懸浮于空氣中；存在足夠的引起粉塵爆炸的火源。異同點：粉塵爆炸的特點