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1、第二章標題中國航天CZ1F本章內(nèi)容Contentschapter 2牛頓運動定律牛頓運動定律動量守恒定律動量守恒定律機械能守恒定律機械能守恒定律角動量守恒定律角動量守恒定律Newtons law of motionlaw of conservation of momentumprinciple of conservation of mechanical energylaw of conservation of angular momentum本章內(nèi)容動力學(xué)習(xí)題 練習(xí)36 其中 練習(xí)3.T三.2;練習(xí)5.T三.1填空第1節(jié)牛頓運動定律 Newtons law of motion2 - 1若物體
2、不受外力作用不受外力作用,其運動狀態(tài)不變。 a = 0物體所獲得的加速度 的大小與物體所受的a加速度的方向與合外力的方向相同。合外力合外力的大小成正比成正比, 與物體的質(zhì)量質(zhì)量成反反,a定律表達式定律表達式a兩物體間的相互作用力總是等值反向, 且在同一直線上。1221第1節(jié)應(yīng)用:運用牛頓運動定律時應(yīng)注意理解并掌握一些基本方法牛頓第二運動定律說明了力是產(chǎn)生加速度的原因牛頓第二運動定律說明了力是產(chǎn)生加速度的原因( a = F / m ) ,注意,注意1. 這個力是合外力,內(nèi)力不能產(chǎn)生加速度;這個力是合外力,內(nèi)力不能產(chǎn)生加速度;2. 力與加速度是瞬時關(guān)系,某時刻有力力與加速度是瞬時關(guān)系,某時刻有力.
3、 該時刻該時刻就一定有加速度。就一定有加速度。3. 力與加速度是矢量關(guān)系,有對應(yīng)的坐標投影式,力與加速度是矢量關(guān)系,有對應(yīng)的坐標投影式,,例如 直角坐標投影式xax自然坐標投影式 yayzazanan,動力學(xué)兩類問題求求已知已知或及時的和例如牛頓運動定律將質(zhì)點運動規(guī)律進一步與力聯(lián)系起來,牛頓運動定律將質(zhì)點運動規(guī)律進一步與力聯(lián)系起來,屬動力學(xué)問題。質(zhì)點動力學(xué)中也有兩類基本問題屬動力學(xué)問題。質(zhì)點動力學(xué)中也有兩類基本問題第一類第一類第二類第二類一般方法一般方法求得隨堂練習(xí)一常用的分析方法與步驟常用的分析方法與步驟定對象定對象 看運動看運動 查受力查受力 列方程列方程隨堂練習(xí)隨堂練習(xí)續(xù)練習(xí)一常用的分析
4、方法與步驟常用的分析方法與步驟定對象定對象 看運動看運動 查受力查受力 列方程列方程隨堂練習(xí)隨堂練習(xí)F 恒與恒與 r 反向反向勻角速橢圓運動勻角速橢圓運動1 1、解:、解:設(shè)阻力設(shè)阻力f = -kvf = -kv = ma = mdvdt由牛頓定律:由牛頓定律:練習(xí)練習(xí)3T3T三三1.21.2、牛頓定律及其應(yīng)用、牛頓定律及其應(yīng)用分離變量:分離變量:dv= - dtmkv vvt00vdvdtmk練習(xí)3tmkvvln0 tmk0evv 由由tmk0evdtdxv x0t0tmk0dtevdx)(tmk0e1vkmx kmvx0m t 得最大深度得最大深度 dvkdxvdxdvdtdxdxdvkv
5、dtdv2 2、解、解: :分析受力如圖,質(zhì)點受重力分析受力如圖,質(zhì)點受重力拉力拉力T,沿水平和豎直方向,沿水平和豎直方向mg ,錐面支持力,錐面支持力N 和繩的和繩的用牛頓定律列方程用牛頓定律列方程: :2nmrmacosNsinT 0mgsinNcosT sinlr HoNTmg解出解出: :cossinlmsinmgN2 22sinlmcosmgT 當(dāng)當(dāng)N=0 時(小球離開錐面的條件)由上式可求時(小球離開錐面的條件)由上式可求coslgc cosmgT 第2節(jié)動量守恒定律 law of conservation of momentum 2 - 2一一.質(zhì)點的質(zhì)點的動量與動動量與動能定理
6、能定理 物質(zhì)間物質(zhì)間相互作用相互作用 受到外部作用的質(zhì)點受到外部作用的質(zhì)點或系統(tǒng)的狀態(tài)變化率或系統(tǒng)的狀態(tài)變化率瞬時關(guān)系瞬時關(guān)系因因 果果dvFmdt質(zhì)點動量與動能定理癥結(jié):癥結(jié):牛頓定律是瞬時關(guān)系牛頓定律是瞬時關(guān)系狀態(tài)變化不是瞬時的,要經(jīng)歷一個過程狀態(tài)變化不是瞬時的,要經(jīng)歷一個過程相互作用也不是瞬時的相互作用也不是瞬時的持續(xù)作用持續(xù)作用理論目標:理論目標:持續(xù)作用持續(xù)作用定量關(guān)系定量關(guān)系狀態(tài)變化狀態(tài)變化尋找:尋找: 質(zhì)點運動狀態(tài)的改變是由于外部作用持續(xù)進行質(zhì)點運動狀態(tài)的改變是由于外部作用持續(xù)進行的結(jié)果。所謂持續(xù)就是說,作用施加的開始和結(jié)束的結(jié)果。所謂持續(xù)就是說,作用施加的開始和結(jié)束這兩個事件,
7、有一定的時空間隔。這兩個事件,有一定的時空間隔。 在牛頓力學(xué)體系中,空間和時間是兩個相互獨在牛頓力學(xué)體系中,空間和時間是兩個相互獨立的概念。立的概念。 那么,我們可以把持續(xù)作用分解為力的空間累那么,我們可以把持續(xù)作用分解為力的空間累積和時間累積兩個方面積和時間累積兩個方面相互作用在時間上的持續(xù)相互作用在時間上的持續(xù)力的時間累積力的時間累積相互作用在空間上的持續(xù)相互作用在空間上的持續(xù)力的空間累積力的空間累積FdtF dr dvFmdt由由Fdtmdv00tvtvFdtmdv0bvavF drmv dvdvF drmdrdt221122bamvmv1()2v dvd v v 21()2d v0mv
8、mv質(zhì)點動量定理質(zhì)點動量定理定義定義沖量:沖量:0ttIFdt力的時間累積力的時間累積動量:動量:pmv動力學(xué)狀態(tài)量動力學(xué)狀態(tài)量動量定理:動量定理:000ttFdtmvmvpp力的時間累積力的時間累積 導(dǎo)致質(zhì)點動力學(xué)狀態(tài)改變導(dǎo)致質(zhì)點動力學(xué)狀態(tài)改變質(zhì)點動能定理質(zhì)點動能定理定義定義功:功:baAF dr力的空間累積力的空間累積動能:動能:212kEmv動力學(xué)狀態(tài)量動力學(xué)狀態(tài)量動能定理:動能定理:力的空間累積導(dǎo)致質(zhì)點力的空間累積導(dǎo)致質(zhì)點 動力學(xué)狀態(tài)改變動力學(xué)狀態(tài)改變221122bbaaF drmvmv質(zhì)點動量定理質(zhì)點的動量定理 theorem of momentum of particlediffe
9、rential form得將 力與作用時間的乘積 稱為 力的 沖量 impulse 用 I 表示質(zhì)點動量定理的微分形式為或質(zhì)點動量的元增量等于它獲得的元沖量。integral formt0t0p0p質(zhì)點動量的增量等于它獲得的沖量。質(zhì)點動量定理的積分形式為質(zhì)點系第 i 個質(zhì)點受系統(tǒng)內(nèi)其它質(zhì)點作用的合力:受系統(tǒng)外部作用的合力:第 i 個質(zhì)點對各質(zhì)點應(yīng)用質(zhì)點的動量定理考慮到系統(tǒng)內(nèi)質(zhì)點之間的作用力是作用力與反作用力可對對相消,最終:0質(zhì)點系動量定理第 i 個質(zhì)點受系統(tǒng)內(nèi)其它質(zhì)點作用的合力:受系統(tǒng)外部作用的合力:第 i 個質(zhì)點對各質(zhì)點應(yīng)用質(zhì)點的動量定理考慮到系統(tǒng)內(nèi)質(zhì)點之間的作用力是作用力與反作用力可對對
10、相消,最終:0得動量守恒定律由質(zhì)點系的動量定理微分形式積分形式或或若則定律說明隨堂練習(xí)二續(xù)練習(xí)二練習(xí)練習(xí)4T4T三三1 1、動量定理、動量定理 動量守恒動量守恒1 1、解:、解:以以M 和和m 為系統(tǒng),所受外力(重力、地面支持力)均為系統(tǒng),所受外力(重力、地面支持力)均沿豎直方向,故水平方向動量守恒,豎直方向不守恒。沿豎直方向,故水平方向動量守恒,豎直方向不守恒。豎直方向:應(yīng)用質(zhì)點的動量定理豎直方向:應(yīng)用質(zhì)點的動量定理系統(tǒng)動量增量:系統(tǒng)動量增量:2ymvP 合外力的沖量:合外力的沖量:tmgMgN)( ( (其中其中N 為地面對滑塊的支持力為地面對滑塊的支持力) )練習(xí)42ymvPtmgMgN
11、 )(gmMtmvN2)( 由牛頓第三定律可知,滑塊對地平均作用力:由牛頓第三定律可知,滑塊對地平均作用力:gmMtmvNN2)( 水平方向:應(yīng)用動量守恒定律水平方向:應(yīng)用動量守恒定律MvMvmv01 10vMmvvv ( ( v0 為為M 原速度,原速度,v 為碰后速度為碰后速度 ) )第3節(jié)機械能守恒定律 principle of conservation of mechanical energy principle of conservation of mechanical energy2 - 3一 功與功率,。變力的功 功率 VFdtrdFdtdAP變力的功cos()bbabaabxy
12、zaAF drFdsF dxF dyF dz dvFmdt由由0bvavF drmv dvdvF drmdrdt221122bamvmv1()2v dvd v v 21()2d v一、質(zhì)點系動能定理對單個質(zhì)點對單個質(zhì)點對質(zhì)點系而言對質(zhì)點系而言證明練習(xí)二 保守力做功的大小,只與運動物體的始 末位置有關(guān),與路徑無關(guān)。 非保守力做功的大小,不僅與物體的始 末位置有關(guān),而且還與物體的運動路徑有關(guān)。二、功能關(guān)系保守力的功:及其做功的共同特點及其做功的共同特點下面將進一步討論幾種常見的保守力下面將進一步討論幾種常見的保守力重力的功重力的功萬有引力的功萬有引力的功彈力的功彈力的功重力的功引力的功續(xù)引力功彈力
13、的功彈彈彈保守力功小結(jié)保守力的功小結(jié)pbpaabEEA0)0(210)(0)0(2ppppppEkxEErGMmEEmgzE彈性勢能:引力勢能:重力勢能:勢能概念初態(tài)初態(tài)勢能勢能末態(tài)末態(tài)勢能勢能保守力做正功,物體系的勢能減少;保守力做正功,物體系的勢能減少;保守力做負功,物體系的勢能增加。保守力做負功,物體系的勢能增加。通常寫成通常寫成初態(tài)初態(tài)勢能勢能末態(tài)末態(tài)勢能勢能勢能性質(zhì)勢能曲線為勢能零點為勢能零點選地面選地面:離地面高度離地面高度為勢能零點為勢能零點選選為勢能零點為勢能零點選無形變處選無形變處功能關(guān)系:隨堂小議衛(wèi)星在A,B兩點處(請點擊你要選擇的項目)的勢能差為上圖中,AB衛(wèi)星衛(wèi)星地球地
14、球質(zhì)量m質(zhì)量M近近地地點點遠遠地地點點Or2r1(1)r2mMGr1r1r2(2)r2mMGr1r1r2(3)r2mMGr1r1(4)r2mMGr1r2選項1鏈接答案衛(wèi)星在A,B兩點處(請點擊你要選擇的項目)的勢能差為上圖中,AB衛(wèi)星衛(wèi)星地球地球質(zhì)量m質(zhì)量M近近地地點點遠遠地地點點Or2r1(1)r2mMGr1r1r2(2)r2mMGr1r1r2(3)r2mMGr1r1(4)r2mMGr1r2選項2鏈接答案衛(wèi)星在A,B兩點處(請點擊你要選擇的項目)的勢能差為上圖中,AB衛(wèi)星衛(wèi)星地球地球質(zhì)量m質(zhì)量M近近地地點點遠遠地地點點Or2r1(1)r2mMGr1r1r2(2)r2mMGr1r1r2(3)r
15、2mMGr1r1(4)r2mMGr1r2選項3鏈接答案衛(wèi)星在A,B兩點處(請點擊你要選擇的項目)的勢能差為上圖中,AB衛(wèi)星衛(wèi)星地球地球質(zhì)量m質(zhì)量M近近地地點點遠遠地地點點Or2r1(1)r2mMGr1r1r2(2)r2mMGr1r1r2(3)r2mMGr1r1(4)r2mMGr1r2選項4鏈接答案衛(wèi)星在A,B兩點處(請點擊你要選擇的項目)的勢能差為上圖中,AB衛(wèi)星衛(wèi)星地球地球質(zhì)量m質(zhì)量M近近地地點點遠遠地地點點Or2r1(1)r2mMGr1r1r2(2)r2mMGr1r1r2(3)r2mMGr1r1(4)r2mMGr1r2principle of conservation of mechani
16、cal energy某一力學(xué)系統(tǒng)的某一力學(xué)系統(tǒng)的 機械能機械能是該系統(tǒng)的是該系統(tǒng)的 動能動能 與與 勢能勢能 之之 和和系統(tǒng)的系統(tǒng)的機械能機械能系統(tǒng)的系統(tǒng)的動動 能能系統(tǒng)的系統(tǒng)的勢勢 能能即即在一般情況下,系統(tǒng)的機械能并不保持恒定。在一般情況下,系統(tǒng)的機械能并不保持恒定。系統(tǒng)機械能發(fā)生系統(tǒng)機械能發(fā)生變化的變化的外因外因:系統(tǒng)外各種形式的力對系統(tǒng)做功,系統(tǒng)外各種形式的力對系統(tǒng)做功,簡稱簡稱內(nèi)因內(nèi)因:系統(tǒng)內(nèi)存在非保守力做功(系統(tǒng)內(nèi)存在非保守力做功(如摩擦消耗如摩擦消耗),),簡稱簡稱只有在一定條件下,系統(tǒng)的機械能才能保持恒定。只有在一定條件下,系統(tǒng)的機械能才能保持恒定。三、機械能守恒定律守恒條件與
17、結(jié)果若若即即外力和非保守內(nèi)力不做功,或其總功為零時,外力和非保守內(nèi)力不做功,或其總功為零時,條條 件:件:結(jié)結(jié) 果:果:系統(tǒng)的機械能系統(tǒng)的機械能 保持恒定,保持恒定,若用若用 表示此過程中系統(tǒng)機的械能表示此過程中系統(tǒng)機的械能用用 表過程中某時刻系統(tǒng)的機械能表過程中某時刻系統(tǒng)的機械能0則則0或或0即即 系統(tǒng)機械能不變系統(tǒng)機械能不變此結(jié)果既是大量觀測的總結(jié)和歸納,還可從動能定理和勢能概念推演出來此結(jié)果既是大量觀測的總結(jié)和歸納,還可從動能定理和勢能概念推演出來 :守恒定律推演(推演及文字表述(推演及文字表述):續(xù)推演(推演及文字表述(推演及文字表述): 若某一過程中外力和非保守內(nèi)力都不對若某一過程中
18、外力和非保守內(nèi)力都不對系統(tǒng)做功,或這兩種力對系統(tǒng)做功的代數(shù)和系統(tǒng)做功,或這兩種力對系統(tǒng)做功的代數(shù)和為零,則系統(tǒng)的機械能在該過程中保持不變。為零,則系統(tǒng)的機械能在該過程中保持不變。隨堂練習(xí)一:機械能守恒定律的應(yīng)用機械能守恒定律的應(yīng)用用守恒定律求運動參量(用守恒定律求運動參量( x, v, a )和)和力(力(F ),一般較簡便,注意掌握。),一般較簡便,注意掌握。用守恒定律求解有條件用守恒定律求解有條件基本方法和步驟:基本方法和步驟:分析條件選系統(tǒng);分析條件選系統(tǒng);根據(jù)過程狀態(tài)算功能;根據(jù)過程狀態(tài)算功能;應(yīng)用定律列、解方程。應(yīng)用定律列、解方程。第二宇宙速度光光滑滑半半球球面面練習(xí)二球面任意點球面
19、任意點 P 處處由靜止開始釋放由靜止開始釋放證明:證明:滾至滾至 Q 點處開始點處開始切向脫離球面切向脫離球面續(xù)練習(xí)二光光滑滑半半球球面面球面任意點球面任意點 P 處處由靜止開始釋放由靜止開始釋放證明:證明:滾至滾至 Q 點處開始點處開始切向脫離球面切向脫離球面Rv光光半半滑滑球球面面球面任意點球面任意點 P 處處由靜止開始釋放由靜止開始釋放滾至滾至 Q 點處開始點處開始切向脫離球面切向脫離球面證證 明:明:取系統(tǒng):地球,質(zhì)點。取系統(tǒng):地球,質(zhì)點。內(nèi)力:重力。內(nèi)力:重力。外力:支撐力,但不做功。外力:支撐力,但不做功。故故 在在 P Q 過程中機械能守恒過程中機械能守恒 (1)在在 Q 點處脫
20、離球面時,質(zhì)點動力學(xué)方程為點處脫離球面時,質(zhì)點動力學(xué)方程為 (2) (4) (3)由由 (1) 得得由由 (2) 得得 (5)由由 (3) (4) 得得、即即 (6)由由 (5)、 (6) 得得.練習(xí)練習(xí)5T5T三三1.21.2、功與能、功與能 機械能守恒機械能守恒1 1、解:、解:由質(zhì)點的動能定理由質(zhì)點的動能定理 x02kkmv21EEFdxA02x0 xx400dxx400A9400098000 )(其中其中J90300100.221mv21E232k 90 xx400294000 m45.0 x 解得:解得:xFdxFxA0練習(xí)52 2、解、解: :設(shè)滑塊與彈簧分離時滑塊相對地的速度為設(shè)
21、滑塊與彈簧分離時滑塊相對地的速度為v(向(向右);小車速度為右);小車速度為V(向左)(向左)Vv則由動量守恒有:則由動量守恒有:)( MVmv0 由機械能守恒有:由機械能守恒有:222MV21mv21kx21 其中其中l(wèi)x 滑塊相對小車的速度滑塊相對小車的速度s/m55.0Vvv s255.01.1t 代入數(shù)據(jù)解得:代入數(shù)據(jù)解得:s/m5.0v s/m05.0V 第4節(jié)角動量角動量守恒定律 law of conservation of angular momentum2 - 4第四節(jié)rOmv速度位矢質(zhì)量角夾rv大量天文觀測表明大量天文觀測表明rmvsin常量常量大小:大?。篖rmvsin方向
22、:方向:rmv()rvL定義:定義:rpLrmv運動質(zhì)點運動質(zhì)點mO對對 點的點的 角動量角動量 為為問題的提出地球上的單擺大小會變變太陽系中的行星大小未必會變??渴裁磁袛啵孔冏冏兇笮≠|(zhì)點 對 的角動量問題的提出問題的提出質(zhì)點角動量定理導(dǎo)致角動量 隨時間變化的根本原因是什么?思路: 分析與什么有關(guān)?由則兩平行矢量的叉乘積為零得角動量的時間變化率質(zhì)點 對參考點 的位置矢量所受的合外力等于叉乘微分形式是力矩的矢量表達:而即力矩大小方向垂直于所決定的平面,由右螺旋法則定指向。得質(zhì)點 對給定參考點 的角動量的時間變化率所受的合外力矩稱為質(zhì)點的 角動量定理 的微分形式 如果各分力與O點共面,力矩只含正、
23、反兩種方向??稍O(shè)順時針為正向,用代數(shù)法求合力矩。積分形式質(zhì)點的角動量定理也可用積分形式表達由稱為 沖量矩角動量的增量這就是質(zhì)點的 角動量定理 的積分形式例如, 單擺的角動量大小為 L = = mv r, v為變量。 在 t = 0 時從水平位置靜止釋放,初角動量大小為 L0= m v0 r = =0; 時刻 t 下擺至鉛垂位置, 角動量大小為 L = = m v r 。則此過程單擺所受的沖量矩大小等于 L-L0= m v r = = m r 2gr 。歸納歸納歸納質(zhì)點的 角動量定理角動量的時間變化率所受的合外力矩沖量矩角動量的增量當(dāng)0時,有0即物理意義:當(dāng)質(zhì)點不受外力矩或合外力矩為零物理意義:
24、當(dāng)質(zhì)點不受外力矩或合外力矩為零(如有心力作用)時,質(zhì)點的角動量(如有心力作用)時,質(zhì)點的角動量前后不改變。前后不改變。(后面再以定律的形式表述這一重要結(jié)論)質(zhì)點角動量守恒根據(jù)質(zhì)點的 角動量定理 若則即常矢量當(dāng)質(zhì)點 所受的合外力對某參考點 的力矩 為零時,質(zhì)點對該點的角動量的時間變化率 為零,即質(zhì)點對該點的角動量 守恒。稱為 若質(zhì)點所受的合外力的方向始終通過參考點,其角動量守恒。如行星繞太陽運動,以及微觀粒子中與此類似的運動模型,服從角動量守恒定律。質(zhì)點系角動量慣性系中某給定參考點質(zhì)點系角動量定理將對時間求導(dǎo) 內(nèi)力矩在求矢量和時成對相消內(nèi)內(nèi)外外某給定參考點內(nèi)外外內(nèi)外得外質(zhì)點系的角動量的時間變化率
25、質(zhì)點受外力矩的矢量和稱為微分形式微、積分形式將對時間求導(dǎo) 內(nèi)力矩在求矢量和時成對相消內(nèi)內(nèi)外外某給定參考點內(nèi)外外內(nèi)外得外質(zhì)點系的角動量的時間變化率質(zhì)點受外力矩的矢量和稱為微分形式外質(zhì)點系的角動量的時間變化率質(zhì)點受外力矩的矢量和的微分形式質(zhì)點系所受的質(zhì)點系的沖量矩角動量增量的積分形式 若各質(zhì)點的速度或所受外力與參考點共面,則其角動量或力矩只含正反兩種方向,可設(shè)順時針為正向,用代數(shù)和代替矢量和。質(zhì)點系角動量守恒外由若則或恒矢量當(dāng)質(zhì)點系所受的合外力矩為零時,其角動量守恒。隨堂小議(1)(2)(3)(4)兩人同時到達;兩人同時到達;用力上爬者先到;用力上爬者先到;握繩不動者先到;握繩不動者先到;以上結(jié)果
26、都不對。以上結(jié)果都不對。(請點擊你要選擇的項目)兩人質(zhì)量相等兩人質(zhì)量相等一一人人握握繩繩不不動動一一人人用用力力上上爬爬可能出現(xiàn)的情況是可能出現(xiàn)的情況是終點線終點線滑輪質(zhì)量既忽略輪繩摩擦又忽略小議鏈接1(請點擊你要選擇的項目)兩人質(zhì)量相等兩人質(zhì)量相等一一人人握握繩繩不不動動一一人人用用力力上上爬爬可能出現(xiàn)的情況是可能出現(xiàn)的情況是終點線終點線滑輪質(zhì)量既忽略輪繩摩擦又忽略(1)(2)(3)(4)兩人同時到達;兩人同時到達;用力上爬者先到;用力上爬者先到;握繩不動者先到;握繩不動者先到;以上結(jié)果都不對。以上結(jié)果都不對。小議鏈接2(請點擊你要選擇的項目)兩人質(zhì)量相等兩人質(zhì)量相等一一人人握握繩繩不不動動
27、一一人人用用力力上上爬爬可能出現(xiàn)的情況是可能出現(xiàn)的情況是終點線終點線滑輪質(zhì)量既忽略輪繩摩擦又忽略(1)(2)(3)(4)兩人同時到達;兩人同時到達;用力上爬者先到;用力上爬者先到;握繩不動者先到;握繩不動者先到;以上結(jié)果都不對。以上結(jié)果都不對。小議鏈接3(請點擊你要選擇的項目)兩人質(zhì)量相等兩人質(zhì)量相等一一人人握握繩繩不不動動一一人人用用力力上上爬爬可能出現(xiàn)的情況是可能出現(xiàn)的情況是終點線終點線滑輪質(zhì)量既忽略輪繩摩擦又忽略(1)(2)(3)(4)兩人同時到達;兩人同時到達;用力上爬者先到;用力上爬者先到;握繩不動者先到;握繩不動者先到;以上結(jié)果都不對。以上結(jié)果都不對。小議鏈接4(請點擊你要選擇的項
28、目)兩人質(zhì)量相等兩人質(zhì)量相等一一人人握握繩繩不不動動一一人人用用力力上上爬爬可能出現(xiàn)的情況是可能出現(xiàn)的情況是終點線終點線滑輪質(zhì)量既忽略輪繩摩擦又忽略(1)(2)(3)(4)兩人同時到達;兩人同時到達;用力上爬者先到;用力上爬者先到;握繩不動者先到;握繩不動者先到;以上結(jié)果都不對。以上結(jié)果都不對。小議分析同高從靜態(tài)開始往上爬忽略輪、繩質(zhì)量及軸摩擦質(zhì)點系若系統(tǒng)受合外力矩為零,角動量守恒。系統(tǒng)的初態(tài)角動量系統(tǒng)的末態(tài)角動量得不論體力強弱,兩人等速上升。若系統(tǒng)受合外力矩不為零,角動量不守恒??蓱?yīng)用質(zhì)點系角動量定理進行具體分析討論。練習(xí)練習(xí)6T6T三三1 1、角動量和角動量守恒、角動量和角動量守恒1 1、
29、解:、解:j8i3r )()(j6i5j8i33mvrL )(s/mkgk1742 )(sNk56 )()(i7j8i3FrM sinmrvvmrLLrFMFrMFrM動力學(xué)習(xí)題 運動學(xué)習(xí)題練習(xí)36 下次交備用隨堂練習(xí)二隨堂練習(xí)三需要將速度是時間的函數(shù)轉(zhuǎn)換成速度是坐標的函數(shù)去求解需要將速度是時間的函數(shù)轉(zhuǎn)換成速度是坐標的函數(shù)去求解d ( 0. 5 v )dxdvdtdxdtdvdxvdvdxd (2. 5 + 0. 5 v )dx即d (2. 5 + 0. 5 v )dxd (2. 5 + 0. 5 v )dxx02510積分得x 102ln(2.5+0.5v2)2510179 (m)dvdt設(shè)設(shè) 列車質(zhì)量為列車質(zhì)量為總則總阻力則總阻力dvdt單位質(zhì)量受總阻力單位質(zhì)量受總阻力總v = 25 m/s ;關(guān)電門時x = 0,00v = 10 m/s 時x = ?,當(dāng)車速達當(dāng)車速達 25 m/s 時時運行多遠,車速減至運行多遠,車速減至 10 m/s關(guān)電門,關(guān)電門,F(xiàn)隨堂練習(xí)四隨堂小議 在慣性參考在慣性參考系中,若物體系中,若物體受到的合外力受到的合外力為零,則物體為零,則物體(請點擊你要選擇的項目) (1)一定處于靜)一定處于靜止?fàn)顟B(tài),因為其加止?fàn)顟B(tài),因為其加速度為零;速度為零; (2)不一定
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