激光干涉儀引力波探測器的基本光學(xué)結(jié)構(gòu)-文檔

1、激光干涉儀引力波探測器的基本光學(xué)結(jié)構(gòu)引力波；激光； 干涉儀；光學(xué)結(jié)構(gòu)： The existence of gravitational wave is the greatest predictions of Einstein s theory of general relativity.The detection of gravitational wave is one of the important frontier sciences of physics. The gravitational wave astronomy based on the detection of gravitat

2、ional wave isa new interdisciplinary science. It is a big complimentary and expanding of traditional electro-magnetic astronomy.As a high precision optical instrument and the key equipment of gravitational wave astronomy ， laser interferometer gravitational detectors are developingvery quickly in th

3、e world. It opened a new era of gravitational wave detection. The basic optical structure of laser interferometer gravitational detector and itsmain parameters have been discussed. The characteristics of mirrors and the measurement method for their parameters have been introduced.Keywords：gravitatio

4、nalwave； laser ； interferometer ； opticalstructure引言引力波是愛因斯坦廣義相對論最重要的預(yù)言，引力波探測是當(dāng)代物理學(xué)重要的前沿領(lǐng)域之一。以引力波探測為基礎(chǔ)的引力波天文學(xué)是一門正在崛起的新興交叉科學(xué)，由于引力輻射獨(dú)特的物理機(jī)制和特性，使得引力波天文學(xué)研究的范圍更廣泛?p 更全面，物理分析更精確?p 更深刻。它以全新的探測理念和探測方法揭示宇宙的奧秘，探尋未知的天體和物質(zhì)。它能提供其他天文觀測方法不可能獲得的信息，加深人們對宇宙中天體結(jié)構(gòu)的認(rèn)識，是繼以電磁輻射為探測手段的傳統(tǒng)天文學(xué)之后，人類觀測宇宙的一個新窗口，是對電磁輻射天文學(xué)巨大的拓展與補(bǔ)充。

5、作為一種大型的精密光學(xué)儀器并作為引力波天文學(xué)研究的關(guān)鍵設(shè)備，激光干涉儀引力波探測器已在世界各地蓬勃發(fā)展起來，開辟了引力波探測的新時代，為引力波天文學(xué)研究提供了銳利的武器。激光干涉儀引力波探測器的工作原理用干涉儀進(jìn)行科學(xué)探測的基本原理是比較光在其相互垂直的兩臂中度越時所用的時間。當(dāng)引力波在垂直于干涉儀所在的平面入射時，由于特殊的偏振特性，它會以四極矩的形式使空間畸變，也就是說，會以引力波的頻率，在一個方向上把空間拉伸，同時在與之垂直的方向上把空間壓縮，反之亦然。對于激光干涉儀來說， 當(dāng)引力波通過時，干涉儀相互垂直的兩臂所在的那部分空間自然也產(chǎn)生拉伸或壓縮效應(yīng)。也就是說，引力波會使干涉儀的一臂伸長

6、而同時又使另一臂縮短。比較光在相互垂直的兩臂中度越時所用的時間的變化，就能探測引力波產(chǎn)生的效應(yīng)，從而知道引力波是否存在。激光干涉儀引力波探測器的工作原理1 如 圖 1 所示。原則上講，激光干涉儀引力波探測器是一臺“變異”的邁克爾遜干涉儀，其相互垂直的兩臂各有一個法布里珀羅腔，并帶有光循環(huán)鏡和其他功能部件。如果不考慮法布里珀羅腔?p 循環(huán)鏡及其他部件的作用，激光干涉儀引力波探測器就可以簡化成一臺單次往返的邁克爾遜干涉儀。從激光器發(fā)出的一束單色?p 頻率穩(wěn)定的激光，在分光鏡上被分為強(qiáng)度相等的兩束，一束經(jīng)分光鏡反射進(jìn)入干涉儀的一臂（稱為 Y臂），另一束透過分光鏡進(jìn)入與其垂直的另一臂（稱為X臂），在經(jīng)

7、歷了幾乎相同的度越時間之后，兩束光返回，并在分光鏡上重新相遇，并在那里產(chǎn)生干涉。若兩束光的度越時間相等 （或時間差為光振動周期的整數(shù)倍）則兩束光在光探測器上干涉減弱呈暗條紋，而返回激光器的那個合光束則是干涉加強(qiáng)呈亮條紋。 精心調(diào)節(jié)干涉儀的臂長使兩束光完全相干相減，則探測器探測不到光強(qiáng)，激光干涉儀引力波探測器的輸出信號為零。這是探測器的初始工作狀態(tài)。當(dāng)引力波到來時，由于它獨(dú)特的極化性質(zhì)，干涉儀兩個臂的長度做相反的變化，即一臂伸長時另一臂相應(yīng)縮短，從而使兩束相干光有了新的光程差，破壞了相干減弱的初始條件，有一定數(shù)量的光線進(jìn)入光探測器，使它有信號輸出，該信號的大小正比于引力波的無量綱振幅h， 探測到

8、這個信號即表明已探測到引力波。激光干涉儀引力波探測器的基本光學(xué)結(jié)構(gòu)激光干涉儀引力波探測器是一種大型綜合性實(shí)驗(yàn)裝置，由光學(xué)部分、 機(jī)械部分、信號轉(zhuǎn)換部分和控制部分等組成。本質(zhì)上講，它應(yīng)該是一臺超大型高精度的光學(xué)儀器，其光學(xué)部分的主體結(jié)構(gòu)如圖 2 所示，包括邁克爾遜干涉儀、法布里珀羅腔、光循環(huán)鏡、頻率調(diào)制器、光隔離器、波片、信號引出系統(tǒng)（后4 項(xiàng)圖中未繪出）等?，F(xiàn)就主要光學(xué)部分進(jìn)行介紹。激光器激光器是激光干涉儀引力波探測器的光源2 ，用于引力波探測的干涉儀對光源有如下要求：高輸出功率和好的功率穩(wěn)定性激光功率漲落產(chǎn)生的霰彈噪聲是影響激光干涉儀引力波探測器靈敏度的主要噪聲之一，其大小為式中： L 為干

9、涉儀臂長；h 為普朗克常量；c 為光速； 為波長； Pin 為輸入功率。增加激光Pin ，可使霰彈噪聲壓低。一般要求激光器的輸出功率為十幾瓦（初級探測器）到兩百瓦左右（高級探測器），輸出功率不但要大，還要有好的穩(wěn)定性，因?yàn)檩敵龉馐鴱?qiáng)度的漲落會影響暗紋工作點(diǎn)鎖定位置的剩余漲落，從而影響干涉儀的靈敏度，對于激光干涉儀引力波探測器來說要求功率穩(wěn)定性至少應(yīng)達(dá)到 P/P=10-7。2） 單一的振動頻率和高的頻率穩(wěn)定性為使激光干涉儀引力波探測器能夠穩(wěn)定地鎖定在需要的工作點(diǎn)上， 要求激光器輸出的光束具有單一的振動頻率。激光頻率漲落引起的噪聲是影響干涉儀靈敏度最嚴(yán)重的噪聲之一，我們稱此噪聲為干涉儀的頻率噪聲，

10、必須盡量減小。輸出光束光斑的橫截面是純凈的TEM00模式。線性偏振。內(nèi)在噪聲低。激光干涉儀引力波探測器所用的大功率穩(wěn)頻激光器大多數(shù)是注入鎖頻激光器。即用一個穩(wěn)定的低噪聲主激光器，注入、鎖定一個高功率從屬激光器。清模器激光干涉儀引力波探測器要求激光束的橫向剖面具有純凈的 TEM00模式，即應(yīng)該是基模厄米高斯模式。因?yàn)楦唠A模式與干涉儀的不對稱性相耦合，會使輸出信號的對比度變差，而且高階模式會使法布里珀羅腔鏡子表面光強(qiáng)分布改變，產(chǎn)生附加的熱噪聲。高階模式的振幅是不穩(wěn)定的，它會使鏡子不同部位受到的輻射壓力發(fā)生變化，產(chǎn)生附加的輻射壓力噪聲，嚴(yán)重時會使鏡子抖動引起干涉儀鎖定狀態(tài)的不穩(wěn)定。通過清模器可以清除

11、高階橫向模式，清模器的主體部分是一個具有較高透射率的行波諧振腔，常采用由三面光學(xué)鏡組成的銳三角形結(jié)構(gòu)，其優(yōu)點(diǎn)是清模效果好，光束抖動噪聲小，能選擇偏振形式，具有高的頻率穩(wěn)定性，沒有光從清模器返回激光器。合理設(shè)計三面鏡子的反射和透射系數(shù)并適當(dāng)調(diào)節(jié)銳角上的鏡子，使載頻激光和兩個旁頻都能共振通過。功率循環(huán)鏡從 3.2 節(jié)中我們知道，在激光干涉儀引力波探測器中要盡可能地使用高激光功率，使用功率循環(huán)技術(shù)3 ?？梢杂行У刈龅竭@一點(diǎn)， 其基本的想法是把從干涉儀亮口射出來的光重新收集起來，再注入干涉儀中，進(jìn)行循環(huán)利用。因?yàn)榧す飧缮鎯x引力波探測器的工作點(diǎn)選擇在暗紋條件，如果干涉儀內(nèi)的光損耗很小，幾乎所有的入射光功

12、率都會經(jīng)載頻口射出，這是極大的浪費(fèi)。在激光器和分光鏡之間放上一面鏡子，就能實(shí)現(xiàn)光能的回收。這面鏡子稱為功率循環(huán)鏡，它把這部分漏出的光與從激光器來的新鮮光混合， 一起注入到干涉儀內(nèi)，則干涉儀內(nèi)的有效功率將大大增加。功率循環(huán)鏡的置入等于在干涉儀上又組成了一個法布里珀羅腔。 腔的一個端鏡是功率循環(huán)鏡，另一面端鏡是把整個干涉儀等效成的一個復(fù)合鏡。我們稱這個法布里珀羅腔為“功率循環(huán)腔”，設(shè)循環(huán)腔內(nèi)的功率增益為G，不考慮循環(huán)鏡的功率損耗時有法布里珀羅腔在邁克爾遜干涉儀中，引力波引起的相位變化與臂長L 成正比，臂長越大，相位變化越大。這種正比關(guān)系直到臂長增大到引力波波長的四分之一時都成立，此時光在臂中往返一

13、次的時間等于引力波的半個周期。例如，對于頻率為100 Hz的引力波來說，為了獲得最佳探測效果，根據(jù)計算，邁克爾遜干涉儀的臂長應(yīng)為75 km。在地球上建造這么大尺度的干涉儀是不可能的。能否把邁克爾遜干涉儀的臂折疊起來，使光在其中的行程達(dá)到對引力波的最佳探測效果，而折疊后的長度又合適，使我們有可能在地球上建造它，維修它？這種技術(shù)是有的，那就是在臂上使用法布里珀羅腔 4 。法布里珀羅腔由前后兩面鏡子組成，入射的激光束在腔內(nèi)多次來回反射，發(fā)生共正振。法布里珀羅腔光的輸入/ 輸出關(guān)系如圖 3 所示。圖中 L 為腔的長度，a0 表示入射光的電場振幅，a1 為透過輸入鏡進(jìn)入腔內(nèi)的光的電場振幅，a1是腔內(nèi)從輸

14、入鏡自由傳播到終端鏡后的電場振幅，a2 是腔內(nèi)光場透過終端鏡出射的光的電場振幅，a3 是 a1 經(jīng)終端鏡反射后的電場振幅，a3是反向自由傳播后輸入鏡的光的電場振幅，a4 是腔內(nèi)的光透過輸入鏡射出腔外的光的電場振幅。設(shè)輸入鏡的反射和透射系數(shù)分別為r1 和 t1 ，終端鏡的反射和透射系數(shù)分別為r2 和 t2 ，則光強(qiáng)的反射系數(shù)R和透射系數(shù)T是振幅反射透射系數(shù)的平方，即 R=r2 且 T=t2。在單獨(dú)考慮縱模時，若外部輸入激光波長 和腔長 L 滿足 =2L/n （ n 是任意正整數(shù)），激光會在腔內(nèi)發(fā)生諧振， 此時腔內(nèi)積累的光功率達(dá)到最高，從腔的后端鏡透射出來的光強(qiáng)也最強(qiáng)。當(dāng)頻率不滿足上述關(guān)系時，腔內(nèi)

15、積累的光功率急劇下降，腔后基本沒有光透出來。腔內(nèi)能諧振的激光縱模頻率是 c/ （ 2L）的整數(shù)倍，這一縱模之間的頻率差又稱之為自由光譜范圍法布里珀羅腔的頻帶寬，它是諧振峰值的半高度處的全寬度， 即向低頻和高頻分別移動輸入光的頻率，當(dāng)腔內(nèi)光功率達(dá)到最大腔內(nèi)功率一半時，這兩個頻率之差。表示法布里珀羅腔損耗大小的量叫做腔的銳度，銳度的物理意義為：當(dāng)腔內(nèi)諧振功率達(dá)到最大時突然切斷輸入光源，原來積累在腔內(nèi)的光會慢慢透射出來。銳度表征這一過程的耗時長短。腔的銳度越高，所需要的時間越長，也就是說，腔內(nèi)能積累的功率也越高。3 光干涉儀引力波探測器中的光學(xué)鏡激光干涉儀引力波探測器對光學(xué)鏡特別是分光鏡，功率循環(huán)鏡

16、及兩臂上法布里珀羅腔所用的四面鏡子有十分嚴(yán)格甚至近于苛刻的要求，其材料的選取及制造工藝的高低直接影響干涉儀的靈敏度和穩(wěn)定性。測試質(zhì)量的結(jié)構(gòu)鏡子結(jié)構(gòu)激光干涉儀的測試質(zhì)量是由鏡子本身和反沖質(zhì)量組成的復(fù)合體。 這個復(fù)合體是將鏡子的一部分嵌在一個與其質(zhì)量相等的反沖質(zhì)量體內(nèi)做成的。鏡子和反沖質(zhì)量兩者的縱軸要重合，鏡體的背面分布著四個永磁體做成的針，而相應(yīng)的線圈固定在反沖質(zhì)量體與其相對的面上。針伸入對應(yīng)的線圈內(nèi)，組成磁鐵線圈驅(qū)動器。這四組磁鐵線圈驅(qū)動器用來調(diào)整和控制鏡體的方向和位置。光杠桿在激光干涉儀引力波探測器運(yùn)行過程中，需要使用光杠桿對 測試質(zhì)量的狀態(tài)進(jìn)行實(shí)時控制，使干涉儀穩(wěn)定地保持鎖定狀態(tài)。光杠桿的

17、工作原理如下：當(dāng)干涉儀調(diào)整到初始工作狀態(tài)并鎖定之后，從激光器來的一束光射到鏡子背面選定的一個靈敏點(diǎn)上，經(jīng)過反射后進(jìn)入到一個多單元光探測器內(nèi)，輸出一個確定的信號。當(dāng)鏡子的角度偶然發(fā)生變動時，反射光束就入射到多單元光探測器的不同位置上，輸出一個位置誤差信號。該位置誤差信號經(jīng)放大成形后輸入到一個自動控制系統(tǒng)，驅(qū)動設(shè)在鏡子背面相應(yīng)的驅(qū)動裝置，使鏡子復(fù)原。由于激光器到鏡子的距離遠(yuǎn)小于光探測器到鏡子的距離，在光探測器所處的位置上，反射光斑的位移會很大。因其作用類似于力學(xué)中的杠桿，故得其名。激光干涉儀引力波探測器對光學(xué)鏡的要求體積和重量激光干涉儀引力波探測器的臂長一般為千米量級，由于光束傳播過程中的發(fā)散，光

18、斑變大。為了避免邊緣效應(yīng)光學(xué)鏡的直徑都比較大，如LIGO鏡子的直徑是25 cm。由于輻射壓力噪聲與鏡子的質(zhì)量成反比，為了降低這種噪聲提高干涉儀的靈敏度，鏡子的質(zhì)量一般為20 kg 左右。（ 2）熱傳導(dǎo)及熱噪聲當(dāng)激光干涉儀引力波探測器運(yùn)行時，臂上法布里珀羅腔內(nèi)的激光功率非常強(qiáng)，例如高級LIGO達(dá)到800 kW以上，因此，鏡子要有很好的散熱性，而且鏡子內(nèi)部不能有結(jié)構(gòu)上的缺陷。為減小由于局部發(fā)熱而產(chǎn)生的熱噪聲和避免鏡面的熱損傷，鏡子材料一般為熔硅。鍍膜鍍膜對激光干涉儀引力波探測器的光學(xué)鏡來說至關(guān)重要。分光鏡要把入射光分成強(qiáng)度嚴(yán)格相等的兩束，功率循環(huán)鏡的反射系數(shù)要與等效復(fù)合鏡的反射系數(shù)相匹配，臂上法布

19、里珀羅腔總反射和總透射系數(shù)，腔的銳度，頻帶寬度，光貯存時間等參數(shù)無一不與鍍膜息息相關(guān)。為了達(dá)到需要的數(shù)值，需要使用不同材料進(jìn)行多層鍍膜。由于膜的厚度要均勻，膜材料的導(dǎo)熱性能要好，因此鍍膜工藝及膜厚度測量非常復(fù)雜和困難。3.3 鏡子參數(shù)測量引力波探測工程中對光學(xué)元件的要求極為嚴(yán)格，因此常規(guī)的檢測方法難以對其測量。光學(xué)元件的主要測量指標(biāo)為面形精度和曲率半徑，一般使用激光干涉儀檢測，主流的激光干涉儀對面型的檢測精度為PV值小于 /20 ，并且曲率半徑的測量范圍有限。而 LIGO中的光學(xué)元件面型精度要求到達(dá)PV值小于 /100 ， RMS值小于 /1 000 ，曲率半徑估算為6 km，要求測量的半徑誤

20、差小于3%。 針對極其苛刻的測量指標(biāo)，Vecoo 公司專門設(shè)計了1.064 m干涉儀，測量半徑范圍5.5 14.5 km， 有效口徑大于150 mm，光學(xué)元件的反射率范圍為4% 99.9%。為了精確測量光學(xué)元件的曲率半徑，離焦和象散的殘差PV值必需精確到 /100 ，它們的大小由全口徑測量的澤尼克系數(shù)決定，去除離焦和象散項(xiàng)，RMS殘留誤差必須小于 /1 000?；爻陶`差是指沒有條紋和n 個條紋的光程差，LIGO干涉臂中的共振腔內(nèi)光學(xué)平板在4 個傾斜條紋下PV值小于6 nm。在測試光學(xué)平板表面時需要排除零條紋模式，通過軟件進(jìn)行光線追跡可以對回程誤差建模，但必要時需對回程誤差進(jìn)行測量并去除。干涉儀

21、對面型精度的測量是使用精度很高參考鏡對樣品測量，測量精度取決于參考鏡的精度，但參考鏡的精度很難達(dá)到PV值 /100 。為了達(dá)到測量精度，使用三平板絕對測量法，使用一個平板作為一個測試面，使用偶次和奇數(shù)函數(shù)的辦法測量三個未知和一個已知的參考鏡，進(jìn)行兩次獨(dú)立的三平板測量，其中一個平板在兩次測量中都使用。在兩次測量之間比較通用表面的計算結(jié)果。面型的PV值可由澤尼克系數(shù)表示，相同表面的獨(dú)立測量，離焦系數(shù)PV值差異小于10 nm，象散系數(shù)使用相同的步驟，除去離焦和象散后，剩余RMS值小于1 nm。LIGO工程中大曲率半徑光學(xué)元件的曲率半徑最終測量結(jié)果為 5.84 km ， 5.85 km ， 5.87 km ，與預(yù)期值6