傳熱學(xué)教學(xué)課件：導(dǎo)熱基本定律及穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱

第二章導(dǎo)熱基本定律及穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱2-1導(dǎo)熱基本定律2-2導(dǎo)熱微分方程式及定解條件2-3通過(guò)平壁、圓筒壁、球殼和其它變截面物體的導(dǎo)熱2-4通過(guò)肋片的導(dǎo)熱2-5具有內(nèi)熱源的導(dǎo)熱及多維導(dǎo)熱11/8/20221§2-1導(dǎo)熱基本定律(1)

溫度場(chǎng)：三維非穩(wěn)態(tài)溫度場(chǎng)：三維穩(wěn)態(tài)溫度場(chǎng)：一維穩(wěn)態(tài)溫度場(chǎng)：二維穩(wěn)態(tài)溫度場(chǎng)：1幾個(gè)基本概念:溫度場(chǎng)、等溫面、等溫線、溫度梯度、熱流密度矢量11/8/20222§2-1導(dǎo)熱基本定律（續(xù)）(2)等溫線(3)等溫面圖2-1溫度場(chǎng)的圖示(4)等溫面和等溫線的特點(diǎn)11/8/202232導(dǎo)熱基本定律——FourierLaw對(duì)于一維情況，對(duì)于三維直角坐標(biāo)系情況，有通用形式的FourierLaw圖2-2溫度梯度11/8/20224§2-1導(dǎo)熱基本定律（續(xù)）(1)物理意義：熱導(dǎo)率的數(shù)值就是物體中單位溫度梯度、單位時(shí)間、通過(guò)單位面積的導(dǎo)熱量。熱導(dǎo)率的數(shù)值表征物質(zhì)導(dǎo)熱能力大小，由實(shí)驗(yàn)測(cè)定。(2)影響因素：物質(zhì)的種類(lèi)、材料成分、溫度、濕度、壓力、密度等3導(dǎo)熱系數(shù)(熱導(dǎo)率)11/8/20225A氣體的導(dǎo)熱系數(shù)特點(diǎn)：(a)氣體的導(dǎo)熱系數(shù)基本不隨壓力的改變而變化

(b)隨溫度的升高而增大

(c)隨分子質(zhì)量減小而增大B液體的導(dǎo)熱系數(shù)特點(diǎn)：(a)隨壓力的升高而增大

(b)隨溫度的升高而減小11/8/20226特點(diǎn)：純金屬：

合金和非金屬：金屬的導(dǎo)熱系數(shù)與溫度的依變關(guān)系參見(jiàn)圖2-7C固體的導(dǎo)熱系數(shù)保溫材料：國(guó)家標(biāo)準(zhǔn)規(guī)定，溫度低于350度時(shí)導(dǎo)熱系數(shù)小于0.12W/(mK)的材料（絕熱材料）11/8/20227圖2-7導(dǎo)熱系數(shù)對(duì)溫度的依變關(guān)系11/8/20228第二章導(dǎo)熱基本定律及穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱2-1導(dǎo)熱基本定律2-2導(dǎo)熱微分方程式及定解條件2-3通過(guò)平壁、圓筒壁、球殼和其它變截面物體的導(dǎo)熱2-4通過(guò)肋片的導(dǎo)熱2-5具有內(nèi)熱源的導(dǎo)熱及多維導(dǎo)熱11/8/20229§2-2導(dǎo)熱微分方程式及定解條件1導(dǎo)熱微分方程式的推導(dǎo)為什么需要導(dǎo)熱微分方程？理論基礎(chǔ)：Fourier定律+能量守恒定律導(dǎo)熱微分方程式下面我們來(lái)考察一個(gè)矩形微元六面體，如下圖所示。xyzxx+dxdx11/8/202210假設(shè)：(1)所研究的物體是各向同性的連續(xù)介質(zhì)

(2)導(dǎo)熱系數(shù)、比熱容和密度均為已知

(3)物體內(nèi)具有內(nèi)熱源；強(qiáng)度[W/m3];內(nèi)熱源均勻分布；11/8/202211dyyxodx§2-2導(dǎo)熱微分方程式及定解條件（續(xù)）根據(jù)能量守恒定律有：導(dǎo)入微元體的總熱流量in+微元體內(nèi)熱源的生成熱

g=導(dǎo)出微元體的總熱流量

out+微元體熱力學(xué)能的增量

sta導(dǎo)入微元體的總熱流量Ein

11/8/202212§2-2導(dǎo)熱微分方程式及定解條件（續(xù)）b

導(dǎo)出微元體的總熱流量Eout

采用Taylor級(jí)數(shù)展開(kāi)，并忽略高階項(xiàng)，則有dyyxodx11/8/202213§2-2導(dǎo)熱微分方程式及定解條件（續(xù)）c

內(nèi)熱源的生成熱

d

熱力學(xué)能的增量

？把Qin、Qout、Qg、Qst

帶入前面的能量守恒方程這就是三維、非穩(wěn)態(tài)、變物性、有內(nèi)熱源的導(dǎo)熱微分方程的一般形式。得：11/8/202214§2-2導(dǎo)熱微分方程式及定解條件（續(xù)）2幾種特殊情況(1)若物性參數(shù)、c和均為常數(shù)：(2)無(wú)內(nèi)熱源、常物性：(3)穩(wěn)態(tài)、常物性：(4)穩(wěn)態(tài)、常物性、無(wú)內(nèi)熱源：物理意義？友情提示：非直角坐標(biāo)系下的導(dǎo)熱微分方程式自己看11/8/202215非穩(wěn)態(tài)項(xiàng)擴(kuò)散項(xiàng)源項(xiàng)是不是有了導(dǎo)熱微分方程式，就可以獲得溫度分布呢？答案是否定的！定解條件(單值性條件)導(dǎo)熱微分方程+定解條件+求解方法=確定的溫度場(chǎng)定解條件包括四項(xiàng)：幾何、物理、時(shí)間、邊界下面詳細(xì)介紹邊界條件！11/8/202216§2-2導(dǎo)熱微分方程式及定解條件（續(xù)）邊界條件：規(guī)定了物體與外部環(huán)境之間的換熱條件，包括以下三類(lèi)：a第一類(lèi)邊界條件:已知任一瞬間導(dǎo)熱體邊界上的溫度值：最簡(jiǎn)單的情況為：11/8/202217b第二類(lèi)邊界條件:已知任一瞬間導(dǎo)熱體邊界上的熱流密度：§2-2導(dǎo)熱微分方程式及定解條件（續(xù)）對(duì)于非穩(wěn)態(tài)：最簡(jiǎn)單的情況為：第二類(lèi)邊界條件相當(dāng)于已知任何時(shí)刻物體邊界面法向的溫度梯度值qw特例：絕熱邊界面：11/8/202218§2-2導(dǎo)熱微分方程式及定解條件（續(xù)）c第三類(lèi)邊界條件:當(dāng)物體壁面與流體相接觸進(jìn)行對(duì)流換熱時(shí)，已知任一時(shí)刻邊界面周?chē)黧w的溫度和表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)Newton冷卻公式：Fourier定律：特例：tf,hx

h=0時(shí)，變?yōu)榻^熱邊界條件

h時(shí)，變?yōu)榈谝活?lèi)邊條11/8/202219在任意直角坐標(biāo)系下，對(duì)于以下兩種關(guān)于第三類(lèi)邊界條件的表達(dá)形式，你認(rèn)為哪個(gè)對(duì)？簡(jiǎn)述理由。In-ClassProblems11/8/202220QuickReview：1重要概念：溫度場(chǎng)、溫度梯度、導(dǎo)熱系數(shù)及其性質(zhì)、導(dǎo)溫系數(shù)（熱擴(kuò)散率）定義及性質(zhì)；2導(dǎo)熱微分方程式的理論基礎(chǔ)及推導(dǎo)過(guò)程3導(dǎo)熱微分方程式的一般形式、組成、及在推導(dǎo)給定條件下的具體形式；靈活運(yùn)用導(dǎo)熱微分方程，如溫度的空間分布通過(guò)導(dǎo)熱方程與時(shí)間分布建立聯(lián)系等定解條件？邊界條件？三類(lèi)邊界條件的數(shù)學(xué)表達(dá)式？11/8/202221第二章導(dǎo)熱基本定律及穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱2-1導(dǎo)熱基本定律2-2導(dǎo)熱微分方程式及定解條件2-3通過(guò)平壁、圓筒壁、球殼和其它變截面物體的導(dǎo)熱2-4通過(guò)肋片的導(dǎo)熱2-5具有內(nèi)熱源的導(dǎo)熱及多維導(dǎo)熱11/8/202222§2-3通過(guò)平壁，圓筒壁，球殼和其它變截面物體的導(dǎo)熱本節(jié)將針對(duì)一維、穩(wěn)態(tài)、常物性、無(wú)內(nèi)熱源情況，考察平板和圓柱內(nèi)的導(dǎo)熱。直角坐標(biāo)系：1單層平壁的導(dǎo)熱oxa幾何條件：?jiǎn)螌悠桨澹?/p>

b物理?xiàng)l件：、c、

為常數(shù)并已知；無(wú)內(nèi)熱源

c時(shí)間條件：

d邊界條件：第一類(lèi)11/8/202223§2-3通過(guò)平壁，圓筒壁和其它變截面物體的導(dǎo)熱（續(xù)）xot1tt2直接積分，得：根據(jù)上面的條件可得：第一類(lèi)邊條：控制方程邊界條件求解方法帶入邊界條件：11/8/202224帶入Fourier定律§2-3通過(guò)平壁，圓筒壁和其它變截面物體的導(dǎo)熱（續(xù)）線性分布11/8/2022252多層平壁的導(dǎo)熱§2-3通過(guò)平壁，圓筒壁和其它變截面物體的導(dǎo)熱（續(xù)）t1t2t3t4t1t2t3t4三層平壁的穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱多層平壁：由幾層不同材料組成

邊界條件：

熱阻：11/8/202226§2-3通過(guò)平壁，圓筒壁和其它變截面物體的導(dǎo)熱（續(xù)）由熱阻分析法：?jiǎn)枺褐懒藂，如何計(jì)算其中第i層的右側(cè)壁溫？第一層：第二層：第i層：t1t2t3t4t1t2t3t411/8/202227§2-3通過(guò)平壁，圓筒壁和其它變截面物體的導(dǎo)熱（續(xù)）單位：t1t2t3t2三層平壁的穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱t(yī)f1t2t3tf2h1h2tf2tf1？？總傳熱系數(shù)？多層、第三類(lèi)邊條11/8/2022283單層圓筒壁的導(dǎo)熱§2-3通過(guò)平壁，圓筒壁和其它變截面物體的導(dǎo)熱（續(xù)）圓柱坐標(biāo)系：一維、穩(wěn)態(tài)、無(wú)內(nèi)熱源、常物性：第一類(lèi)邊界條件：(a)11/8/202229§2-3通過(guò)平壁，圓筒壁和其它變截面物體的導(dǎo)熱（續(xù)）對(duì)上述方程(a)積分兩次:第一次積分第二次積分應(yīng)用邊界條件獲得兩個(gè)系數(shù)將系數(shù)帶入第二次積分結(jié)果顯然，溫度呈對(duì)數(shù)曲線分布11/8/202230§2-3通過(guò)平壁，圓筒壁和其它變截面物體的導(dǎo)熱（續(xù)）下面來(lái)看一下圓筒壁內(nèi)部的熱流密度和熱流分布情況長(zhǎng)度為l的圓筒壁的導(dǎo)熱熱阻雖然是穩(wěn)態(tài)情況，但熱流密度q與半徑r成反比！11/8/2022314n層圓筒壁由不同材料構(gòu)成的多層圓筒壁，其導(dǎo)熱熱流量可按總溫差和總熱阻計(jì)算通過(guò)單位長(zhǎng)度圓筒壁的熱流量11/8/202232單層圓筒壁，第三類(lèi)邊條，穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱通過(guò)單位長(zhǎng)度圓筒壁傳熱過(guò)程的熱阻[mK/W]h1h211/8/202233(1)單層圓筒壁（續(xù)）h1h2思考：壁面溫度分布應(yīng)如何求出？(2)多層圓筒壁通過(guò)球殼的導(dǎo)熱自己看？11/8/202234§2-3通過(guò)平壁，圓筒壁和其它變截面物體的導(dǎo)熱（續(xù)）5其它變面積或變導(dǎo)熱系數(shù)問(wèn)題求解導(dǎo)熱問(wèn)題的主要途徑分兩步：求解導(dǎo)熱微分方程，獲得溫度場(chǎng)；根據(jù)Fourier定律和已獲得的溫度場(chǎng)計(jì)算熱流量。對(duì)于穩(wěn)態(tài)、無(wú)內(nèi)熱源、第一類(lèi)邊條下的一維導(dǎo)熱問(wèn)題，可以不通過(guò)溫度場(chǎng)而直接獲得熱流量。此時(shí)，一維Fourier定律：當(dāng)＝(t),A=A(x)時(shí)，11/8/202235分離變量后積分，并注意到熱流量Φ與x無(wú)關(guān)，得定義當(dāng)隨溫度呈線性分布時(shí)，即＝0＋at，則實(shí)際上，不論如何變化，只要能計(jì)算出平均導(dǎo)熱系數(shù)，就可以利用前面講過(guò)的所有定導(dǎo)熱系數(shù)公式，只是需要將換成平均導(dǎo)熱系數(shù)。11/8/202236作業(yè)：

2-1

2-6:

空氣的導(dǎo)熱系數(shù)從附錄8查詢(xún)，溫度取(-20+20)/2=0

2-9:平均導(dǎo)熱系數(shù)從附錄7查詢(xún)

2-13

2-15:不用求解，只需要列出微分方程和邊界條件11/8/202237In-ClassProblems某時(shí)刻，厚度為1m的平板內(nèi)的溫度分布為：式中t為溫度[C]；x沿厚度方向的位置坐標(biāo)[m]；a=900C，b=-300C/m，andc=-50C/m2。均勻內(nèi)熱源，平板面積A=10m2，其他物性為：=1600kg/m3，=40w/(m?K)，cp=4kJ/(kg?K)1確定在x=0m壁面進(jìn)入平板的熱量和x=1m壁面逸出的熱量；2確定平板內(nèi)熱力學(xué)能（內(nèi)能）的變化率st；3確定在x=0，0.25，and0.5m處溫度隨時(shí)間的變化率求解七步驟：Known,Find,Schematic,Assumptions,Properties,Analysis,Comments11/8/202238QuickReview：1第三類(lèi)邊界條件中兩個(gè)溫度的含義和先后順序的確定2通過(guò)微分方程獲得溫度分布的思路，以及在已知溫度分布的前提下，如何獲得熱流量/熱流密度？3平板導(dǎo)熱熱阻、圓筒壁導(dǎo)熱熱阻、對(duì)流換熱熱阻的含義和公式4一維、穩(wěn)態(tài)情況下，平板、圓筒壁內(nèi)溫度分布的特點(diǎn)和傳熱熱流量的計(jì)算5已知換熱量的情況下，如何計(jì)算邊界面溫度11/8/202239主要研究?jī)?nèi)容：2-1導(dǎo)熱基本定律2-2導(dǎo)熱微分方程式及定解條件2-3通過(guò)平壁、圓筒壁、球殼和其它變截面物體的導(dǎo)熱2-4通過(guò)肋片的導(dǎo)熱2-5具有內(nèi)熱源的導(dǎo)熱及多維導(dǎo)熱第二章導(dǎo)熱基本定律及穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱11/8/202240§2-4通過(guò)肋片的導(dǎo)熱第三類(lèi)邊界條件下通過(guò)平壁的一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱：為了增加傳熱量，可以采取哪些措施?（1）增大溫差（tf1-tf2），但受工藝條件限制（2）減小熱阻：

a)金屬壁一般很薄(很小)、熱導(dǎo)率很大，故導(dǎo)熱熱阻一般可忽略b)增大h1、h2，但提高h(yuǎn)1、h2并非任意的c)增大換熱面積A也能增加傳熱量11/8/202241在一些換熱設(shè)備中，在換熱面上加裝肋片是增大換熱量的重要手段,肋壁：直肋、環(huán)肋；等截面、變截面等§2-4通過(guò)肋片的導(dǎo)熱(續(xù))11/8/2022421通過(guò)等截面直肋的導(dǎo)熱§2-4通過(guò)肋片的導(dǎo)熱(續(xù))l已知：矩形直肋肋根溫度為t0，且t0>t肋片與環(huán)境的表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)為h.，h和Ac均保持不變求：溫度場(chǎng)t

和熱流量

11/8/202243分析：將問(wèn)題簡(jiǎn)化為一維問(wèn)題?§2-4通過(guò)肋片的導(dǎo)熱(續(xù))簡(jiǎn)化：a長(zhǎng)度l>>andH

假設(shè)肋片長(zhǎng)度方向溫度均勻

b大、<<H，認(rèn)為溫度沿厚度方向均勻邊界：肋根：第一類(lèi)；肋端：絕熱；四周：對(duì)流換熱求解：這個(gè)問(wèn)題可以從兩個(gè)方面入手：

a導(dǎo)熱微分方程，例如書(shū)上第38頁(yè)

b能量守恒＋FourierLaw11/8/202244§2-4通過(guò)肋片的導(dǎo)熱(續(xù))能量守恒：Fourier定律：Newton冷卻公式：關(guān)于溫度的二階非齊次常微分方程11/8/202245§2-4通過(guò)肋片的導(dǎo)熱(續(xù))導(dǎo)熱微分方程：混合邊界條件：引入過(guò)余溫度。令則有：11/8/202246§2-4通過(guò)肋片的導(dǎo)熱(續(xù))方程的通解為：應(yīng)用邊界條件可得：最后可得等截面內(nèi)的溫度分布：雙曲余弦函數(shù)雙曲正切函數(shù)雙曲正弦函數(shù)11/8/202247§2-4通過(guò)肋片的導(dǎo)熱(續(xù))穩(wěn)態(tài)條件下肋片表面的散熱量=通過(guò)肋基導(dǎo)入肋片的熱量肋端過(guò)余溫度：即x

＝H11/8/202248兩點(diǎn)說(shuō)明：(1)

上述推導(dǎo)中忽略了肋端的散熱（認(rèn)為肋端絕熱）。對(duì)于一般工程計(jì)算，尤其高而薄的肋片，足夠精確。若必須考慮肋端散熱，?。篐c=H+/2(2)上述分析近似認(rèn)為肋片溫度場(chǎng)為一維。當(dāng)h/=Bi0.05時(shí)，誤差小于1%。對(duì)于短而厚的肋片，二維溫度場(chǎng)，上述算式不適用；實(shí)際上，肋片表面上表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)h不是均勻一致的—數(shù)值計(jì)算11/8/202249§2-4通過(guò)肋片的導(dǎo)熱(續(xù))2肋片效率為了從散熱的角度評(píng)價(jià)加裝肋片后換熱效果，引進(jìn)肋片效率11/8/202250肋片的縱截面積影響肋片效率的因素：肋片材料的熱導(dǎo)率、肋片表面與周?chē)橘|(zhì)之間的表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)h、肋片的幾何形狀和尺寸（P、A、H）可見(jiàn)，與參量有關(guān)，其關(guān)系曲線如圖2－14所示。這樣，矩形直肋的散熱量可以不用(2-38)計(jì)算，而直接用圖2－14查出然后，散熱量

ALAc11/8/202251肋片熱阻11/8/202252In-ClassProblems如右圖所示的等截面直肋，可以假設(shè)為一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱，問(wèn)：（1）是否肋片一定能增強(qiáng)換熱？（2）如果不能，依據(jù)是什么？換熱增強(qiáng)11/8/202253§2-4通過(guò)肋片的導(dǎo)熱(續(xù))3通過(guò)環(huán)肋及三角形截面直肋的導(dǎo)熱為了減輕肋片重量、節(jié)省材料，并保持散熱量基本不變，有時(shí)候需要采用變截面肋片，環(huán)肋及三角形截面直肋是其中的兩種。對(duì)于變截面肋片來(lái)講，由于從導(dǎo)熱微分方程求得的肋片散熱量計(jì)算公式相當(dāng)復(fù)雜，因此，人們仿照等截面直肋。利用肋片效率曲線來(lái)計(jì)算方便多了，書(shū)中圖2－14和2－15分別給出了三角形直肋和矩形剖面環(huán)肋的效率曲線。11/8/202254圖2－1411/8/202255圖2－1511/8/2022564.通過(guò)接觸面的導(dǎo)熱當(dāng)界面上的空隙中充滿導(dǎo)熱系數(shù)遠(yuǎn)小于固體的氣體時(shí)，接觸熱阻的影響更突出接觸熱阻的產(chǎn)生？當(dāng)兩固體壁具有溫差時(shí)，接合處的熱傳遞機(jī)理為接觸點(diǎn)間的固體導(dǎo)熱和間隙中的空氣導(dǎo)熱,對(duì)流和輻射的影響一般不大11/8/202257（1）當(dāng)熱流量不變時(shí)，接觸熱阻rc

較大時(shí)，必然在界面上產(chǎn)生較大溫差（2）當(dāng)溫差不變時(shí)，熱流量必然隨著接觸熱阻rc

的增大而下降（3）即使接觸熱阻rc

不是很大，若熱流量很大，界面上的溫差仍是不容忽視的11/8/202258接觸熱阻的影響因素：（1）固體表面的粗糙度（3）接觸面上的擠壓壓力（2）接觸表面的硬度匹配（4）空隙中的介質(zhì)的性質(zhì)在實(shí)驗(yàn)研究與工程應(yīng)用中，消除接觸熱阻很重要如何消除或減小接觸熱阻？11/8/2022591具有內(nèi)熱源的導(dǎo)熱§2-5具有內(nèi)熱源的導(dǎo)熱及多維導(dǎo)熱如圖所示，一無(wú)限大平板中具有均勻的內(nèi)熱源，其兩側(cè)同時(shí)與溫度為tf

的流體對(duì)流換熱，表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)h，現(xiàn)在要確定平板中任一x

處的溫度及通過(guò)該截面的熱流密度。對(duì)稱(chēng)邊界的處理？tfhtfhxt0tfhxt011/8/202260tfhxt0xdx§2-5具有內(nèi)熱源的導(dǎo)熱及多維導(dǎo)熱（續(xù)）控制方程:邊界條件:第幾類(lèi)？第幾類(lèi)？積分兩次：應(yīng)用邊界條件：11/8/202261§2-5具有內(nèi)熱源的導(dǎo)熱及多維導(dǎo)熱（續(xù)）與無(wú)內(nèi)熱源的一維穩(wěn)態(tài)平板導(dǎo)熱相比，熱流密度不是常數(shù)，溫度呈二次曲線分布11/8/2022622

二維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱§2-5具有內(nèi)熱源的導(dǎo)熱及多維導(dǎo)熱（續(xù)）工程上經(jīng)常遇到二維和三維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問(wèn)題，如？導(dǎo)熱微分方程式：二維、常物性、無(wú)內(nèi)熱源上面方程求解方法：（1）分析解法（簡(jiǎn)單形狀、線性邊界條件），常用分離變量法（2）數(shù)值計(jì)算（復(fù)雜形狀、復(fù)雜邊界條件）（3）利用導(dǎo)熱形狀因子（工程計(jì)算、兩個(gè)邊界的溫度恒定）11/8/202263§2-5具有內(nèi)熱源的導(dǎo)熱及多維導(dǎo)熱（續(xù)）1.分析解法（簡(jiǎn)單形狀、線性邊界條件)分離變量法：這是個(gè)關(guān)于溫度的齊次方程，為能采用分離變量法，需要將其邊界條件表達(dá)式也齊次化（最多只能包含一個(gè)非齊次邊界條件）。為此，引進(jìn)以下無(wú)量綱過(guò)余溫度作為求解變量11/8/202264§2-5具有內(nèi)熱源的導(dǎo)熱及多維導(dǎo)熱（續(xù)）于是上述方程變?yōu)椴捎梅蛛x變量法，令通解：11/8/202265帶入邊界條件，并利用傅立葉級(jí)數(shù)，可得出溫度場(chǎng)的分析解二維溫度分布示意圖11/8/202266§2-5具有內(nèi)熱源的導(dǎo)熱及多維導(dǎo)熱（續(xù)）2.形狀因子法看一下如下幾個(gè)公式：(2-19)p.29一維、穩(wěn)態(tài)、常物性、無(wú)內(nèi)熱源的平板導(dǎo)熱一維、穩(wěn)態(tài)、常物性、無(wú)內(nèi)熱源的圓筒壁導(dǎo)熱(2-28)p.34一維、穩(wěn)態(tài)、常物性、無(wú)內(nèi)熱源的球殼導(dǎo)熱(2-32)p.34一維、穩(wěn)態(tài)、無(wú)內(nèi)熱源變截面變導(dǎo)熱