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文檔簡介
第四章平面任意力系
§4–1平面任意力系向作用面內(nèi)一點簡化
§4–2平面任意力系的平衡條件和平衡方程
§4–3平面平行力系的平衡
§4–4物體系統(tǒng)的平衡、靜定與超靜定問題的概念
§4–5考慮滑動摩擦?xí)r的平衡問題
靜力學(xué)平面任意力系:各力的作用線在同一平面內(nèi),既不匯交為一點又不相互平行的力系叫~。[例]力系向一點簡化:把未知力系(平面任意力系)變成已知力系(平面匯交力系和平面力偶系)基本概念:靜力學(xué)§4-1平面任意力系向作用面內(nèi)一點簡化一、力線平移定理:把作用在剛體上點A的力F平行移到任一點B,但必須同時附加一個力偶。這個力偶的矩等于原來力對新作用點B的矩。[證]力力系靜力學(xué)①力線平移定理揭示了力與力偶的關(guān)系:力力+力偶②力平移的條件是附加一個力偶m,且m與d有關(guān),m=F?d
③力線平移定理是力系簡化的理論基礎(chǔ)。④同一平面內(nèi)作用在點B的一個力F′和一個力偶矩為m的力偶可以合成一個大小和方向與力F′相同的作用在點A的合力F。說明:靜力學(xué)一般力系(任意力系)向一點簡化匯交力系+力偶系
(未知力系)
(已知力系)匯交力系力,
R'(主矢),(作用在簡化中心)
力偶系力偶,MO
(主矩),(作用在該平面上)
二、平面任意力系向作用面內(nèi)一點簡化主矢和主矩
大?。?/p>
主矢
方向:
簡化中心:
與簡化中心位置無關(guān)
[因主矢等于各力的矢量和]靜力學(xué)(移動效應(yīng))主矢:靜力學(xué)
大小:主矩MO
方向:方向規(guī)定+—
簡化中心:與簡化中心有關(guān)
(因主矩等于各力對簡化中心取矩的代數(shù)和)(轉(zhuǎn)動效應(yīng))固定端(插入端)約束在工程中常見的雨搭車刀靜力學(xué)固定端(插入端)約束說明
①認(rèn)為Fi這群力在同一平面內(nèi);②將Fi向A點簡化得一力和一力偶;③RA方向不定可用正交分力YA,XA表示;④YA,XA,MA為固定端約束反力;⑤YA,XA限制物體平動,
MA為限制轉(zhuǎn)動。靜力學(xué)簡化結(jié)果:主矢
,主矩MO
,下面分別討論。
②
=0,MO≠0
即簡化結(jié)果為一合力偶,MO=M此時剛體等效于只有一個力偶的作用,因為力偶可以在剛體平面內(nèi)任意移動,故這時,主矩與簡化中心O無關(guān)。①
=0,MO
=0,則力系平衡,下節(jié)專門討論。
③
≠0,MO
=0,即簡化為一個作用于簡化中心的合力。這時,簡化結(jié)果就是合力(這個力系的合力),。(此時與簡化中心有關(guān),換個簡化中心,主矩不為零)
三、平面任意力系向簡化的結(jié)果靜力學(xué)④
≠0,MO
≠0,為最一般的情況。此種情況還可以繼續(xù)簡
化為一個合力
。合力的大小等于原力系的主矢合力的作用線位置靜力學(xué)結(jié)論:
平面任意力系的簡化結(jié)果
:①合力偶MO
;②合力
合力矩定理:由于主矩而合力對O點的矩
———合力矩定理由于簡化中心是任意選取的,故此式有普遍意義。即:平面任意力系的合力對作用面內(nèi)任一點之矩等于力系中各力對于同一點之矩的代數(shù)和。靜力學(xué)§4-2平面任意力系的平衡條件與平衡方程
由于=0為力平衡
MO=0為力偶也平衡 所以平面任意力系平衡的充要條件為:
力系的主矢和主矩MO都等于零,即:
=0,MO
=0。力系平衡方程:所有各力對任選的兩個直角坐標(biāo)投影的代數(shù)和分別等于零,所有各力對任一點之矩的代數(shù)和也等于零?;拘问揭痪厥届o力學(xué)
例1.
已知:P,a,求:A、B兩點的支座反力?解:①選AB梁研究②畫受力圖★單個物體的平衡問題P1m1mQABC例2.如圖所示,水平梁AB,梁的A端固定在墻上,梁在B、C處受到鉛垂載荷P、Q作用,已知P=5KN,Q=10KN,試求A點處的約束反力。靜力學(xué)二矩式三矩式上式有三個獨立方程,只能求出三個未知數(shù)。條件:x軸不垂直于AB
的連線條件:A,B,C不在同一直線上例3.塔式起重機(jī)翻轉(zhuǎn)問題如圖所示塔式起重機(jī)的簡圖。已知機(jī)身重W,重心在C處;最大的起吊重量為P。各部分的尺寸如圖。求能保證起重機(jī)不致翻轉(zhuǎn)的平衡錘重Q大小。PQWCABbeadd 設(shè)有F1,F2…Fn
各平行力系,向O點簡化得: 合力作用線的位置為: 平衡的充要條件為主矢=0
主矩MO
=0靜力學(xué)§4-3平面平行力系的平衡平面平行力系:各力的作用線在同一平面內(nèi)且相互平行的力系叫~。靜力學(xué)所以平面平行力系的平衡方程為:二矩式條件:AB連線不能平行于力的作用線一矩式實質(zhì)上是各力在x軸上的投影恒等于零,即 恒成立,所以只有兩個獨立方程,只能求解兩個獨立的未知數(shù)。靜力學(xué)[例2]已知:P=20kN,m=16kN·m,q=20kN/m,a=0.8m
求:A、B的支反力。解:研究AB梁解得:靜力學(xué)§4-4物體系統(tǒng)的平衡、靜定與超靜定問題的概念一、靜定與超靜定問題的概念我們學(xué)過:平面匯交力系 兩個獨立方程,只能求兩個獨立未知數(shù)。 一個獨立方程,只能求一個獨立未知數(shù)。 三個獨立方程,只能求三個獨立未知數(shù)。力偶系平面任意力系當(dāng):獨立方程數(shù)目≥未知數(shù)數(shù)目時,是靜定問題(可求解)獨立方程數(shù)目<未知數(shù)數(shù)目時,是靜不定問題(超靜定問題)靜力學(xué)[例]超靜定問題在強(qiáng)度力學(xué)(材力,結(jié)力,彈力)中用位移諧調(diào)條件來求解。靜定(未知數(shù)三個)超靜定(未知數(shù)四個)M靜力學(xué)[例]二、物體系統(tǒng)的平衡問題外力:外界物體作用于系統(tǒng)上的力叫外力。內(nèi)力:系統(tǒng)內(nèi)部各物體之間的相互作用力叫內(nèi)力。物體系統(tǒng)(物系):由若干個物體通過約束所組成的系統(tǒng)叫~。靜力學(xué)物系平衡的特點:①物系靜止②物系中每個單體也是平衡的。每個單體可列3個平衡方程,整個系統(tǒng)可列3n個方程(設(shè)物系中有n個物體)解物系問題的一般方法:
由整體局部(常用),由局部整體(用較少)靜力學(xué)[例1]
已知:OA=R,AB=l,當(dāng)OA水平時,沖壓力為P時,求:①M=?②O點的約束反力?③AB桿內(nèi)力? ④沖頭給導(dǎo)軌的側(cè)壓力? 解:研究B靜力學(xué)[負(fù)號表示力的方向與圖中所設(shè)方向相反]再研究輪[例2]
已知:P=100N.AC=1.6m,BC=0.9m,CD=EC=1.2m,AD=2m 且AB水平,ED鉛垂,BD垂直于斜面;
求
?和支座反力?靜力學(xué)解:研究整體畫受力圖選坐標(biāo)列方程靜力學(xué)再研究AB桿,受力如圖靜力學(xué)前幾章我們把接觸表面都看成是絕對光滑的,忽略了物體之間的摩擦,事實上完全光滑的表面是不存在的,一般情況下都存在有摩擦。[例]平衡必計摩擦
§4-5考慮滑動摩擦?xí)r的平衡問題按接觸面的運動情況看:摩擦分為滑動摩擦滾動摩擦30靜力學(xué)1)定義:相接觸物體,產(chǎn)生相對滑動(趨勢)時,其接觸面產(chǎn)生阻止物體運動的力叫滑動摩擦力。(就是接觸面對物體作用的切向約束反力)
2)狀態(tài):①靜止:②臨界:(將滑未滑)
③滑動:1.靜滑動摩擦力所以增大摩擦力的途徑為:①加大正壓力N,②加大摩擦系數(shù)f
(μ—靜滑動摩擦系數(shù))(μ'—動摩擦系數(shù))一、滑動摩擦定律31靜力學(xué)2.動滑動摩擦力:(與靜滑動摩擦力不同的是產(chǎn)生了滑動)
大?。?(無平衡范圍)動摩擦力特征:方向:與物體運動方向相反 定律: (μ'與材料和表面情況有關(guān)而且與相對滑動速度有關(guān),與接觸面積大小無關(guān)。)3)特征: 大?。? (平衡范圍)滿足靜摩擦力特征:方向:與物體相對滑動趨勢方向相反 定律: (μ只與材料和表面情況有關(guān),與接觸面積大小無關(guān)。)321.摩擦角:
①定義:當(dāng)摩擦力達(dá)到最大值 時其全反力 與法線的夾角叫做摩擦角。 靜力學(xué)②計算:二、摩擦角和自鎖現(xiàn)象33靜力學(xué)2.自鎖現(xiàn)象
①定義:對于作用于物體的主動力,如果其合力的作用線在摩擦角以內(nèi),無論這個合力多大,物體總能保持靜止,這種現(xiàn)象稱為自鎖。
當(dāng) 時,永遠(yuǎn)平衡(即自鎖)②自鎖條件:34靜力學(xué)摩擦系數(shù)的測定:OA繞O軸轉(zhuǎn)動使物塊剛開始下滑時測出a角,tan
a=μ,(該兩種材料間靜摩擦系數(shù))③自鎖應(yīng)用舉例35靜力學(xué)36靜力學(xué)
考慮摩擦?xí)r的平衡問題,一般是對臨界狀態(tài)求解,這時可列出 的補(bǔ)充方程。其它解法與平面任意力系相同。只是平衡常是一個范圍(從例子說明)。[例1]
已知:a=30o,G=100N,μ=0.2
求:①物體靜止時,水平力Q的平衡范圍。②當(dāng)水平力Q=60N時,物體能否平衡?三、考慮滑動摩擦?xí)r的平衡問題37靜
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