重要復(fù)試各科課件微波第五章

第五章微波網(wǎng)絡(luò)基礎(chǔ)§5.1引言§5.2等效傳輸線§5.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量§5.4微波網(wǎng)絡(luò)的散射與傳輸參量§5.5二端口網(wǎng)絡(luò)的工作特性參量§5.1引言

微波系統(tǒng)可以看作由微波傳輸線和微波元件組成的，其結(jié)構(gòu)較復(fù)雜。因此，如果按照前幾章所講的用“場”的分析方法得出微波傳輸線和微波元件的內(nèi)部場結(jié)構(gòu)，分析系統(tǒng)的特性，一般地講，是相當(dāng)困難的。在微波工程的實際應(yīng)用中，并不總是需要詳細求出系統(tǒng)內(nèi)部的場結(jié)構(gòu)，而只需知道電信號通過系統(tǒng)后其幅度和相位等量的變化－－即所謂的外部特性－－就可以了。因此，在一定條件下，可以將微波傳輸線等效為雙線傳輸線，微波元件（可視為傳輸線中的不均勻性）等效為網(wǎng)絡(luò)，這樣就可以利用“路”的方法來分析微波系統(tǒng)的特性，從而即滿足了實際需要，又可以簡化運算?！?.1引言

對于微波系統(tǒng)，“場”和“路”的分析方法是緊緊相連、相輔相成的?！皥觥钡姆椒ㄊ恰奥贰钡姆椒ǖ幕A(chǔ)，因為要知道網(wǎng)絡(luò)參量，仍需要利用場方程和不均勻性的邊界條件求解邊值問題。如前所述，這是比較困難的，但是，網(wǎng)絡(luò)參量也可以用實驗的方法來測定，因此網(wǎng)絡(luò)理論在微波技術(shù)中得到了廣泛的應(yīng)用。網(wǎng)絡(luò)方法包括網(wǎng)絡(luò)分析和網(wǎng)絡(luò)綜合兩方面的內(nèi)容：網(wǎng)絡(luò)分析是在已掌握網(wǎng)絡(luò)結(jié)構(gòu)的情況下，分析網(wǎng)絡(luò)的外部特性；網(wǎng)絡(luò)綜合是根據(jù)預(yù)定的對工作特性的要求，進行網(wǎng)絡(luò)的結(jié)構(gòu)設(shè)計。微波網(wǎng)絡(luò)理論是微波技術(shù)的一個重要分支，本章只是簡單地介紹一下微波網(wǎng)絡(luò)的基本概念和應(yīng)用?！?.1引言

微波網(wǎng)絡(luò)理論是解決微波系統(tǒng)問題的一種方法，即是說，我們可以把一個實際的微波系統(tǒng)抽象化為一種物理模型，這個模型就稱為微波網(wǎng)絡(luò)。網(wǎng)絡(luò)模型的優(yōu)點包括：大量減少元件數(shù)目，避開電路的復(fù)雜性和非線性效應(yīng)；簡化網(wǎng)絡(luò)輸入輸出特性的關(guān)系；其實最重要的是不必了解系統(tǒng)內(nèi)部的結(jié)構(gòu)就可以通過實驗確定網(wǎng)絡(luò)輸入、輸出參數(shù)?！?.1引言§5.1引言

一個微波網(wǎng)絡(luò)模型由一個通常稱之為“黑箱”的N及其與外部相連接的若干端口構(gòu)成?！昂谙洹北硎静痪鶆蛐?，端口是它與外界相聯(lián)系的“窗口”，電信號由端口輸入或輸出，并可在端口處進行電壓、電流、反射系數(shù)和衰減等量的測量。一個端口由兩個端子構(gòu)成，對兩個端子而言，流入一個端子的瞬時電流必須與另一端子流出的電流相等網(wǎng)絡(luò)的端口條件。每一端口都應(yīng)施加一對信號量：電壓電流，或者，入射波反射波的場強復(fù)振幅。利用微波網(wǎng)絡(luò)模型，就可以利用電路和傳輸線理論求出各端口信號量之間的關(guān)系，即信號通過網(wǎng)絡(luò)后其幅度、相位的變化情況（外部特性），從而避免了對不均勻性結(jié)構(gòu)復(fù)雜的內(nèi)部場分布計算?！?.1引言微波網(wǎng)絡(luò)與低頻網(wǎng)絡(luò)相比的特點：不同的模式等效為不同的網(wǎng)絡(luò)，具有不同的網(wǎng)絡(luò)參量。微波系統(tǒng)中的連接線段都是具有分布參數(shù)的傳輸線，線段本身也是一個微波元件，其長短直接影響著網(wǎng)絡(luò)參量。因此在將微波系統(tǒng)等效為網(wǎng)絡(luò)時，端口面（參考面）位置的選擇是很重要的，一般地講，端口面應(yīng)選在遠離不均勻區(qū)域的波導(dǎo)的橫截面上，即高次?？梢院雎裕挥兄髂?。微波元件與網(wǎng)絡(luò)之間的等效關(guān)系僅對某一頻率或某一窄頻帶才是正確的。網(wǎng)絡(luò)端口參考面上的等效電壓和電流應(yīng)分別與電場的橫向分量和磁場的橫向分量成比例；而且等效電壓與電流不唯一?！?.2等效傳輸線

在第一章中,均勻傳輸理論是建立在TEM傳輸線的基礎(chǔ)上的,因此電壓和電流有明確的物理意義,而且電壓和電流只與縱向坐標(biāo)z有關(guān),與橫截面無關(guān),而實際的非TEM傳輸線如金屬波導(dǎo)等,其電磁場E與H不僅與z有關(guān),還與x、y有關(guān),這時電壓和電流的意義十分不明確,例如在矩形波導(dǎo)中,電壓值取決于橫截面上兩點的選擇,而電流還可能有橫向分量。因此有必要引入等效電壓和電流的概念,從而將均勻傳輸線理論應(yīng)用于任意導(dǎo)波系統(tǒng),這就是等效傳輸線理論?！?.2等效傳輸線1.等效電壓和等效電流

為定義任意傳輸系統(tǒng)某一參考面上的電壓和電流,作以下規(guī)定:①電壓U(z)和電流I(z)分別與Et和Ht成正比;②電壓U(z)和電流I(z)共軛乘積的實部應(yīng)等于平均傳輸功率;③電壓和電流之比應(yīng)等于對應(yīng)的等效特性阻抗值。對任一導(dǎo)波系統(tǒng),不管其橫截面形狀如何（雙導(dǎo)線、矩形波導(dǎo)、圓形波導(dǎo)、微帶等）,也不管傳輸哪種波形（TEM波、TE波、TM波等）,其橫向電磁場總可以表示為§5.2等效傳輸線

式中e(x,y)、h(x,y)是二維實函數(shù),稱為模式分布函數(shù),表示電磁場在波導(dǎo)橫截面上的分布規(guī)律。U(z)、I(z)都是一維標(biāo)量函數(shù),它們反映了橫向電磁場各模式沿傳播方向的變化規(guī)律,故稱為模式等效電壓和模式等效電流。需要指出的是，模式電壓和電流是從只有場的橫向分量才對傳輸功率有貢獻的觀點出發(fā)而定義的一種等效參量，其數(shù)值和量綱在選擇上具有任意性（多值性），即不是唯一的，因此，它只是作為分析問題的一種描述手段，只具有形式上的意義，并非真實存在?！?.2等效傳輸線

使用規(guī)定①，我們得到波導(dǎo)中的模式電壓和模式電流，因其具有多值性，所以不能直接把它們作為與波導(dǎo)相等效的雙線傳輸線的電壓和電流。但是，使用規(guī)定②和③，在波導(dǎo)的傳輸功率和波型阻抗與等效雙線的傳輸功率和特性阻抗分別相等的條件下，模式電壓和電流的值是確定的，可以作為等效雙線的等效電壓和等效電流。（1）功率相等條件：波導(dǎo)中傳輸功率為：等效傳輸線的傳輸功率為：§5.2等效傳輸線功率相等，即Pe＝Pw，所以有：要以上等式成立，則模式矢量函數(shù)必須滿足：這個條件，稱為模式矢量函數(shù)的功率歸一化條件。在這個條件下模式電壓和模式電流就是等效傳輸線的電壓和電流：§5.2等效傳輸線（2）阻抗相等條件波導(dǎo)的波型阻抗為：等效雙線傳輸線的等效特性阻抗為：根據(jù)阻抗相等條件，波導(dǎo)等效為雙線時，Ze＝Zw，即

這表明，在模式矢量函數(shù)滿足功率歸一化條件下，為保持阻抗相等條件，則電場和磁場的模式矢量函數(shù)的值應(yīng)相等

§5.2等效傳輸線

根據(jù)上述的把波導(dǎo)等效為雙線傳輸線的兩個等效條件，當(dāng)已知波導(dǎo)中某一模式的場的橫向分量Et和Ht時，即可求出等效雙線的等效電壓和等效電流?，F(xiàn)以矩形波導(dǎo)中的TE10模為例，求出其等效的電壓和電流：

TE10模的橫向場量Et和Ht為：令滿足功率歸一化條件的模式矢量函數(shù)為：§5.2等效傳輸線

為確定式中的任意常數(shù)K，將上式代人歸一化條件式中，則得：因此模式矢量函數(shù)為：再根據(jù)TE10模的橫向場量Et和Ht表達式：§5.2等效傳輸線

就可以求出將波導(dǎo)等效為雙線傳輸線時的等效電壓和等效電流為：傳輸線中不均勻性的存在會使傳輸系統(tǒng)中出現(xiàn)多模傳輸，即產(chǎn)生高次模，但是由不均勻性引起的高次模,通常不能在傳輸系統(tǒng)中傳播,其振幅按指數(shù)規(guī)律衰減。因此高次模的場只存在于不均勻區(qū)域附近,它們是局部場?！?.2等效傳輸線

在離開不均勻處遠一些的地方,高次模式的場就衰減到可以忽略的地步,因此在那里只有工作模式的入射波和反射波。通常把參考面選在這些地方,從而將不均勻性問題化為等效網(wǎng)絡(luò)來處理。如圖所示是導(dǎo)波系統(tǒng)中插入了一個不均勻體及其等效微波網(wǎng)絡(luò)。

§5.2等效傳輸線

建立在等效電壓、等效電流和等效特性阻抗基礎(chǔ)上的傳輸線稱為等效傳輸線,而將傳輸系統(tǒng)中不均勻性引起的傳輸特性的變化歸結(jié)為等效微波網(wǎng)絡(luò),這樣均勻傳輸線中的許多分析方法均可用于等效傳輸線的分析?！?.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量微波網(wǎng)絡(luò)是微波系統(tǒng)或微波電路抽象化的物理模型，它實際是由微波元件和均勻傳輸線段構(gòu)成了的一個封閉的媒質(zhì)空間，其內(nèi)部和邊界面上的場量都必須滿足麥克斯韋方程組。網(wǎng)絡(luò)理論并不要求研究網(wǎng)絡(luò)內(nèi)部的場結(jié)構(gòu)，而只是研究網(wǎng)絡(luò)的外部特性。網(wǎng)絡(luò)是通過端口與外界聯(lián)系的，當(dāng)從某一端口饋入激勵信號時，其他端口所產(chǎn)生的響應(yīng)是由網(wǎng)絡(luò)本身所確定的。因此，當(dāng)我們研究端口信號量之間的關(guān)系時，可采用網(wǎng)絡(luò)參量來描述網(wǎng)絡(luò)的外部特性。端口信號量可以是電壓、電流，也可以是場強復(fù)振幅的歸一化值?！?.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量

在各種微波網(wǎng)絡(luò)中,雙端口網(wǎng)絡(luò)是最基本的,任意具有兩個端口的微波元件均可視之為雙端口網(wǎng)絡(luò)。下面介紹線性無源雙端口網(wǎng)絡(luò)各端口上電壓和電流之間的關(guān)系。雙口網(wǎng)絡(luò)§5.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量

1.

阻抗參量與導(dǎo)納參量

設(shè)參考面T1處的電壓和電流分別為U1和I1,而參考面T2處電壓和電流分別為U2、I2，并規(guī)定電流I1和I2流入網(wǎng)絡(luò)時為正。連接T1、T2端的廣義傳輸線的特性阻抗分別為Zc1和Zc2。（1）阻抗參量現(xiàn)取I1、I2為自變量,U1、U2為因變量,對線性網(wǎng)絡(luò)有

U1=Z11I1+Z12I2U2=Z21I1+Z22I2

§5.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量也可以寫成簡記為：U=ZI上式中，U和I分別為由端口電壓和電流所構(gòu)成的列矩陣，Z為它是一個方矩陣，稱為二端口網(wǎng)絡(luò)的阻抗矩陣，其元素Z11、Z12、Z21、Z22稱為阻抗參量，它們僅由網(wǎng)絡(luò)本身所確定，而與端口所加的電壓和電流無關(guān)。因此，可以在特定情況下找出阻抗參量的物理意義?！?.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量

當(dāng)端口②開路時，I2＝0，網(wǎng)絡(luò)阻抗參量方程變?yōu)椋?/p>

當(dāng)端口①開路時，I1＝0，網(wǎng)絡(luò)阻抗參量方程變?yōu)椋阂陨蟽墒骄头Q為阻抗參量的定義式?！?.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量

阻抗參量各參數(shù)的物理意義為：

Z11：端口②開路時，端口①的輸入阻抗；

Z21：端口②開路時，端口①與端口②之間的轉(zhuǎn)移阻抗；

Z22：端口①開路時，端口②的輸入阻抗；

Z12：端口①開路時，端口②與端口①之間的轉(zhuǎn)移阻抗。從上述定義中可以看出，阻抗參量的各個阻抗參數(shù)是在網(wǎng)絡(luò)端口開路的情況下定義的，即必須使用開路法測量，因此也稱為網(wǎng)絡(luò)的開路參量，它具有明確的物理意義。對于互易網(wǎng)絡(luò)有：Z21

＝Z12

對于對稱網(wǎng)絡(luò)有：Z11＝Z22§5.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量若將各端口的電壓和電流分別對自身特性阻抗歸一化,則有：代入到U=ZI矩陣中，則可以得到u＝zi，z稱為歸一化阻抗矩陣§5.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量（2）導(dǎo)納參量在上述雙端口網(wǎng)絡(luò)中,以U1、U2為自變量,I1、I2為因變量,則可得另一組方程:

寫成矩陣形式：

簡寫為I=YU§5.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量

上式中稱為二端口網(wǎng)絡(luò)的導(dǎo)納矩陣，其元素Y11、Y12、Y21、Y22稱為導(dǎo)納參量，僅由網(wǎng)絡(luò)本身所確定，而與端口所加的電壓和電流無關(guān)。因此可在一特定條件下給出導(dǎo)納參量的定義。當(dāng)端口②短路時，U2＝0，網(wǎng)絡(luò)導(dǎo)納參量方程變?yōu)椋骸?.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量

當(dāng)端口①短路時，U1＝0，網(wǎng)絡(luò)導(dǎo)納參量方程變?yōu)椋阂陨蟽墒椒Q為導(dǎo)納參量的定義式。導(dǎo)納參量各參數(shù)的物理意義為：

Y11：端口②短路時，端口①的輸入導(dǎo)納；

Y21：端口②短路時，端口①與端口②之間的轉(zhuǎn)移導(dǎo)納；

Y22：端口①短路時，端口②的輸入導(dǎo)納；

Y12：端口①短路時，端口②與端口①之間的轉(zhuǎn)移導(dǎo)納?！?.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量

從上述定義中可以看出，導(dǎo)納參量的各個導(dǎo)納參數(shù)是在網(wǎng)絡(luò)端口短路的情況下定義的，即必須使用短路法測量，因此也稱為網(wǎng)絡(luò)的短路導(dǎo)納參量，它具有明確的物理意義。對于互易網(wǎng)絡(luò)有：Y21

＝Y(jié)12

對于對稱網(wǎng)絡(luò)有：Y11＝Y(jié)22若將各端口電壓和電流分別對自身特性導(dǎo)納歸一化,則有：§5.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量代入到I=YU矩陣中，則可以得到i＝y(tǒng)u，y稱為歸一化阻抗矩陣對于同一雙端口網(wǎng)絡(luò)阻抗矩陣Z和導(dǎo)納矩陣Y有以下關(guān)系:上式中，［I］為單位矩陣。

§5.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量2.轉(zhuǎn)移參量

轉(zhuǎn)移矩陣也稱為［A］矩陣,它在研究網(wǎng)絡(luò)級聯(lián)特性時特別方便。在前面圖示的二端口等效網(wǎng)絡(luò)中,若用端口“2”的電壓U2、電流－I2作為自變量,而端口“1”的電壓U1和電流I1作為因變量,則可得如下線性方程組:

由于電流I2的正方向指向網(wǎng)絡(luò)內(nèi)部,而網(wǎng)絡(luò)轉(zhuǎn)移矩陣規(guī)定的電流參考方向指向網(wǎng)絡(luò)外部,因此在I2前加負號。這樣規(guī)定，在實用中更為方便。將上式寫成矩陣形式,則有：§5.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量

上式中，A稱為二端口網(wǎng)絡(luò)的轉(zhuǎn)移矩陣，其元素A11、A12、A21和A22稱為轉(zhuǎn)移參量（A參量）。與分析Z和Y參量的方法類似，A參量的定義式也可以在端口②開路和短路的情況下求得。當(dāng)端口②開路時，I2＝0，網(wǎng)絡(luò)轉(zhuǎn)移參量方程變?yōu)椋骸?.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量

當(dāng)端口②短路時，U2＝0，網(wǎng)絡(luò)轉(zhuǎn)移參量方程變?yōu)椋荷蟽墒郊礊槎丝诰W(wǎng)絡(luò)A參量的定義式。

A參量各參數(shù)的物理意義為：

A11：端口②開路時，端口①到端口②電壓傳輸系數(shù)的倒數(shù)；

A21：端口②開路時，端口①與端口②之間的轉(zhuǎn)移導(dǎo)納；

A22：端口②短路時，端口①到端口②電流傳輸系數(shù)的倒數(shù)；

A12：端口②短路時，端口①與端口②之間的轉(zhuǎn)移阻抗?！?.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量

由于A參量是在網(wǎng)絡(luò)端口開路和短路的情況下求出的，因此稱為混合參量，并具有明確的物理意義。與求歸一化的阻抗和導(dǎo)納參量的方法類似，可以得到二端口網(wǎng)絡(luò)的歸一化轉(zhuǎn)移矩陣：對于互易網(wǎng)絡(luò):對于對稱網(wǎng)絡(luò):

§5.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量對于上圖所示的兩個網(wǎng)絡(luò)的級聯(lián),級聯(lián)后總的［A］矩陣為：推而廣之,對n個雙端口網(wǎng)絡(luò)級聯(lián),則有：顯然，用［A］矩陣來研究級聯(lián)網(wǎng)絡(luò)特別方便。

§5.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量

當(dāng)雙端口網(wǎng)絡(luò)輸出端口參考面上接任意負載時,用轉(zhuǎn)移參量求輸入端口參考面上的輸入阻抗和反射系數(shù)也較為方便,例如對如下圖所示的二端口網(wǎng)絡(luò)：§5.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量

參考面T2處的電壓U2和電流－I2之間關(guān)系為

而參考面T1處的輸入阻抗為

而輸入反射系數(shù)為§5.3微波網(wǎng)絡(luò)的阻抗與轉(zhuǎn)移參量

前述的三種網(wǎng)絡(luò)矩陣各有用處,并且由于歸一化阻抗、導(dǎo)納及轉(zhuǎn)移矩陣均是描述網(wǎng)絡(luò)各端口參考面上的歸一化電壓、電流之間的關(guān)系,因此存在著轉(zhuǎn)換關(guān)系,具體轉(zhuǎn)換方式如下所示?！?.4微波網(wǎng)絡(luò)的散射與傳輸參量前面討論的三種網(wǎng)絡(luò)矩陣及其所描述的微波網(wǎng)絡(luò),都是建立在電壓和電流概念基礎(chǔ)上的,因為在微波系統(tǒng)中無法實現(xiàn)真正的恒壓源和恒流源,所以電壓和電流在微波頻率下已失去明確的物理意義。另外這三種網(wǎng)絡(luò)參數(shù)的測量不是要求端口開路就是要求端口短路,這在微波頻率下也是難以實現(xiàn)的。但在信源匹配的條件下,總可以對駐波系數(shù)、反射系數(shù)及功率等進行測量,也即在與網(wǎng)絡(luò)相連的各分支傳輸系統(tǒng)的端口參考面上入射波和反射波的相對大小和相對相位是可以測量的；而散射參量和傳輸參量就是建立在入射波、反射波的關(guān)系基礎(chǔ)上的網(wǎng)絡(luò)參量。§5.4微波網(wǎng)絡(luò)的散射與傳輸參量1.散射矩陣對左圖所示的二端口網(wǎng)絡(luò)，其端口信號對分別為（a1，b1）和（a2，b2）：a1和a2為場強復(fù)振幅的歸一化值，稱為歸一化入射波，其有效值的平方等于入射波功率；b1和b2也為場強復(fù)振幅的歸一化值，稱為歸一化反射波，其有效值的平方等于反射波功率。于線性網(wǎng)絡(luò),歸一化入射波和歸一化反射波之間是線性關(guān)系,故有線性方程：§5.4微波網(wǎng)絡(luò)的散射與傳輸參量寫成矩陣形式為：

簡記為：b=Sa

上式中，b和a分別為由端口的歸一化反射波和歸一化入射波所構(gòu)成的列矩陣，S是一個正方矩陣稱為二端口網(wǎng)絡(luò)的歸一化散射矩陣，其元素S11、S12、S21和S22稱為歸一化的散射參量，也稱為S參量?！?.4微波網(wǎng)絡(luò)的散射與傳輸參量

網(wǎng)絡(luò)的散射參量是在各端口接匹配負載的情況下來定義的，它具有明確的物理意義。當(dāng)端口②接匹配負載時，a2＝0，網(wǎng)絡(luò)散射參量方程變?yōu)椋寒?dāng)端口①接匹配負載時，a1＝0，網(wǎng)絡(luò)散射參量方程變?yōu)椋骸?.4微波網(wǎng)絡(luò)的散射與傳輸參量

上兩式即為二端口網(wǎng)絡(luò)S參量的定義式。

S參量各參數(shù)的物理意義為：

S11：端口②接匹配負載時，端口①的反射系數(shù)；

S21：端口②接匹配負載時，端口①到端口②波的傳輸系數(shù)；

S22：端口①接匹配負載時，端口②的反射系數(shù)；

S12：端口①接匹配負載時，端口①與端口②波的傳輸系數(shù)?？梢?［S］矩陣的各參數(shù)是建立在端口接匹配負載基礎(chǔ)上的反射系數(shù)或傳輸系數(shù)。這樣利用網(wǎng)絡(luò)輸入輸出端口的參考面上接匹配負載即可測得散射矩陣的各個參量。對于互易網(wǎng)絡(luò):S12=S21

對于對稱網(wǎng)絡(luò):S11=S22§5.4微波網(wǎng)絡(luò)的散射與傳輸參量2.傳輸矩陣對上面同樣的二端口網(wǎng)絡(luò)，當(dāng)用a1、b1作為輸入量,a2、b2作為輸出量,此時有以下線性方程:

寫成矩陣形式為

§5.4