第一節(jié)電磁場的四個基本量演示文稿

第一節(jié)電磁場的四個基本量演示文稿現(xiàn)在是1頁\一共有71頁\編輯于星期一優(yōu)選第一節(jié)電磁場的四個基本量現(xiàn)在是2頁\一共有71頁\編輯于星期一§1.1電磁場的四個基本量一、電場強(qiáng)度二、用場的方法分析電場三、介質(zhì)極化與電通密度矢量四、磁場與磁通密度矢量五、用場的方法分析磁場六、介質(zhì)磁化與磁場強(qiáng)度現(xiàn)在是3頁\一共有71頁\編輯于星期一本節(jié)提示從電磁現(xiàn)象和電磁相互作用（力）開始認(rèn)識電磁場，電磁場的描述和電磁相互作用密切相關(guān)。從場的角度分析電磁場。本節(jié)除介紹四個基本量以外，同時介紹其它一些輔助量?，F(xiàn)在是4頁\一共有71頁\編輯于星期一一、電場強(qiáng)度

我們通過電荷之間的相互作用認(rèn)識到電場的存在的。庫侖定律是闡述兩個電荷相互作用的實驗規(guī)律。從庫侖定律說起，介紹電場強(qiáng)度的定義。

現(xiàn)在是5頁\一共有71頁\編輯于星期一1.1庫侖定律

庫侖定律（Coulom‘sLaw）是靜電現(xiàn)象的基本實驗定律，它表明固定在真空中相距為r的兩點電荷q1與q2之間的作用力：正比于它們的電荷量的乘積；反比于它們之間距離的平方；作用力的方向沿兩者間的連線；兩點電荷同性為斥力，異性為吸力?，F(xiàn)在是6頁\一共有71頁\編輯于星期一現(xiàn)在是7頁\一共有71頁\編輯于星期一庫侖力的特點庫侖力大小與相對距離有關(guān)系（平方反比）；庫侖力大小與電荷電量有關(guān)系（成正比）；庫侖力作用方向在電荷連線上且和兩電荷屬性有關(guān)。庫侖力具有非接觸的分布特性?，F(xiàn)在是8頁\一共有71頁\編輯于星期一1.2理論解釋和電場強(qiáng)度的定義根據(jù)庫侖力的特點，q受到電荷Q的相互作用的物理本質(zhì)解釋為：Q激發(fā)一種稱為靜電場的物質(zhì)，靜電場對q產(chǎn)生力的作用?，F(xiàn)在是9頁\一共有71頁\編輯于星期一電場強(qiáng)度電場強(qiáng)度（ElectricFieldIntensity）定義為電場分布區(qū)域中單位正電荷所受到的電場力。電場強(qiáng)度是一個矢量，和受力電荷大小和屬性是沒有關(guān)系的，所以它是一個描述電場的量。電場強(qiáng)度單位是伏特/米，也等于牛頓/庫侖。靜止點電荷的電場強(qiáng)度表達(dá)式可由庫侖定律導(dǎo)出。真空中的介電常數(shù)。現(xiàn)在是10頁\一共有71頁\編輯于星期一場點和源點現(xiàn)在是11頁\一共有71頁\編輯于星期一1.3離散分布電荷體系靜電場根據(jù)場的疊加原理，當(dāng)空間中同時有多個點電荷時，場點的電場等于點電荷在該點產(chǎn)生的電場強(qiáng)度的矢量和，即現(xiàn)在是12頁\一共有71頁\編輯于星期一電偶極子的電場表達(dá)式電偶極子(ElectricDipole)是指相距很近的兩個等值異號的電荷。是一種特殊的電荷分布體系。電偶極矩矢量(DipoleMomentVector)p的大小為p=qd，方向由負(fù)電荷指向正電荷?，F(xiàn)在是13頁\一共有71頁\編輯于星期一1.4連續(xù)分布電荷體系電荷分布點電荷模型是假設(shè)電量集中在一個點上，從宏觀的角度講，電荷是連續(xù)的分布在一段線上、一個面上或一個體積內(nèi)的。電荷分布描述電荷密度體密度、面密度和線密度現(xiàn)在是14頁\一共有71頁\編輯于星期一電荷密度體電荷密度（ChargeVolumeDensity）：如果電荷分布在一個體積空間內(nèi)，定義體電荷密度為單位體積內(nèi)的電荷。面電荷密度（ChargeAreaDensity）：當(dāng)電荷分布在一個表面上時，定義面電荷密度為單位面積上的電荷。線電荷密度（ChargeLineDensity）：當(dāng)電荷分布在一細(xì)線（其橫向尺寸與長度的比值很?。┥蠒r，定義線電荷密度為單位長度上的電荷?，F(xiàn)在是15頁\一共有71頁\編輯于星期一點電荷現(xiàn)在是16頁\一共有71頁\編輯于星期一連續(xù)分布電荷體系的電場連續(xù)分布的區(qū)域——分割為無限各微小微元（體元、面元和線元）——把每個微元看成點電荷——連續(xù)分布體系等效為無限個點電荷組成的離散分布體系，連續(xù)分布電荷體系的電場也可以用離散點電荷體系的公式求解，所不同的就是積分代替了求和。現(xiàn)在是17頁\一共有71頁\編輯于星期一連續(xù)分布電荷體系的電場積分公式現(xiàn)在是18頁\一共有71頁\編輯于星期一【例1-1】

有限長直線l上均勻分布著線密度為ρl的線電荷,如圖1-2所示，求線外一點的電場強(qiáng)度。

圖1-2有限長直線電荷的電場

現(xiàn)在是19頁\一共有71頁\編輯于星期一現(xiàn)在是20頁\一共有71頁\編輯于星期一外部空間場分布也是旋轉(zhuǎn)對稱的。對于無限長的均勻帶電直導(dǎo)線，只有沿r方向的電場?，F(xiàn)在是21頁\一共有71頁\編輯于星期一【例1-2】一均勻帶電無限大平面，電荷面密度（庫每米平方），求平面前距離為的點處的電場強(qiáng)度。

圖1-3無限大均勻帶電平面電場

現(xiàn)在是22頁\一共有71頁\編輯于星期一二、用場的方法分析電場已知電場分布，分析其通量、散度、環(huán)量和旋度。2.1高斯定律2.2靜電場的散度2.3靜電場的環(huán)量和旋度2.4電勢函數(shù)

現(xiàn)在是23頁\一共有71頁\編輯于星期一2.1高斯定律點電荷通過以電荷為中心球面的通量包含點電荷的任意曲面現(xiàn)在是24頁\一共有71頁\編輯于星期一不包含點電荷任意曲面的通量一般情況

靜電場條件下，靜電場通過某一閉合曲面的通量等于曲面內(nèi)電荷的總量與介電常數(shù)的比值。這也是所謂的高斯定律?，F(xiàn)在是25頁\一共有71頁\編輯于星期一高斯定律的討論高斯定律與庫侖定律有本質(zhì)上的一致性，高斯定律可由庫侖定律導(dǎo)出。但高斯定律本身是標(biāo)量方程，是用場的數(shù)學(xué)語言來表述電場。高斯定律容易推廣到時變形式。應(yīng)用高斯定律可以使求解場的問題變得簡單，但這是有條件的，即場的分布要具有某種對稱性?，F(xiàn)在是26頁\一共有71頁\編輯于星期一2.2靜電場的散度不考慮介電常數(shù)，靜電場的散度等于電荷空間分布密度。說明電荷是靜電場的標(biāo)量性源（發(fā)散性源）。現(xiàn)在是27頁\一共有71頁\編輯于星期一2.3靜電場的環(huán)量和旋度靜電場是無旋場：無旋場的意義：靜電場的環(huán)量表示單位點電荷沿環(huán)路運動電場力所做的功。電荷沿環(huán)路運動從一點運動回到這一點時，靜電場不做功。電荷在兩點之間的運動，電場力做功只于起始位置有關(guān)，與具體的路徑無關(guān)。無旋場是保守力場?，F(xiàn)在是28頁\一共有71頁\編輯于星期一2.4電勢函數(shù)靜電場是無旋場，可以用一個標(biāo)量場來描述靜電場。這個標(biāo)量函數(shù)稱為電勢函數(shù)?，F(xiàn)在是29頁\一共有71頁\編輯于星期一點電荷的勢函數(shù)現(xiàn)在是30頁\一共有71頁\編輯于星期一電偶極子的電勢函數(shù)現(xiàn)在是31頁\一共有71頁\編輯于星期一現(xiàn)在是32頁\一共有71頁\編輯于星期一其它電荷分布體系的電勢函數(shù)離散分布電荷體系體電荷面電荷線電荷現(xiàn)在是33頁\一共有71頁\編輯于星期一三、介質(zhì)極化與電通密度矢量前面我們討論的問題中，在空間中除了電荷以外別無它物。事實上，和我們密切的電磁問題中，介質(zhì)總是存在的。討論介質(zhì)中的電場問題。3.1高斯定律解釋3.2介質(zhì)的極化3.3電位移矢量

現(xiàn)在是34頁\一共有71頁\編輯于星期一3.1高斯定律的解釋整體考慮電場乘以介電常數(shù)，其通量等于電荷，有通量密度的意義。在真空中這只是一種新的表述和電場比沒有本質(zhì)的區(qū)別，而在介質(zhì)中作為整體的定義會有新的重要的意義?，F(xiàn)在是35頁\一共有71頁\編輯于星期一3.2介質(zhì)極化介質(zhì)是帶電的系統(tǒng)，所謂物質(zhì)的電本性。介質(zhì)在無外場的作用下，系統(tǒng)處于一種電平衡的狀態(tài)，不存在宏觀上意義的電場；在外電場的作用會改變介質(zhì)的電荷分布狀態(tài)，介質(zhì)會發(fā)生極化，在介質(zhì)中產(chǎn)生束縛電荷，束縛指的是正負(fù)的電量相等，相互制約，可以用電偶極子模型描述。介質(zhì)的極化用極化強(qiáng)度來描述，極化強(qiáng)度定義為單位體積的介質(zhì)中電偶極矩的矢量和。外電場在激發(fā)束縛電荷同時也被束縛電荷激發(fā)場所改變?，F(xiàn)在是36頁\一共有71頁\編輯于星期一總電場，外場和束縛電荷產(chǎn)生束縛電場之和。電極化率和介質(zhì)的電磁特性有關(guān)，可以實驗測定?，F(xiàn)在是37頁\一共有71頁\編輯于星期一理想介質(zhì)的極化理想的電介質(zhì)（IdealDielectric）內(nèi)部沒有自由電子，它的所有帶電粒子受很強(qiáng)的內(nèi)部約束力束縛著，因此稱為束縛電荷(BoundCharge)。電介質(zhì)的分子可以分成無極分子和有極分子兩大類。在無外電場的作用下，無極分子正負(fù)電荷中心重合，有極分子空間排序雜亂無章，等效電偶極矩為零，對外不呈現(xiàn)電性。在外電場的作用下，無極分子有極化，有極分子沿外電場有序排列，介質(zhì)中等效電偶極矩不為零?，F(xiàn)在是38頁\一共有71頁\編輯于星期一無極分子有極分子現(xiàn)在是39頁\一共有71頁\編輯于星期一極化介質(zhì)束縛電荷的電勢現(xiàn)在是40頁\一共有71頁\編輯于星期一束縛電荷和極化強(qiáng)度矢量現(xiàn)在是41頁\一共有71頁\編輯于星期一3.3電位移矢量稱此矢量為電通密度矢量，或電位移矢量，或電感應(yīng)強(qiáng)度矢量。該矢量的引入主要是描述介質(zhì)中的電場，合理回避了束縛電荷和電場的關(guān)聯(lián)?，F(xiàn)在是42頁\一共有71頁\編輯于星期一四、磁場與磁通密度矢量4.1磁場力4.2磁通密度矢量4.3電流空間分布和電流磁場4.4電荷守恒定律

現(xiàn)在是43頁\一共有71頁\編輯于星期一4.1磁場力磁鐵之間，電流環(huán)路和磁鐵之間，電流環(huán)路之間存在力的作用，這種力被稱為磁場力。運動電荷形成電流，兩個靜止電荷之間作用力不同于兩個運動電荷之間的作用力。磁鐵的磁性本質(zhì)上可以用分子電流解釋。電流之間存在力的作用，這種力就是磁場力?，F(xiàn)在是44頁\一共有71頁\編輯于星期一安培力定律Ampere'sForceLaw設(shè)真空中有兩個載有線電流的回路C1和C2，則電流回路C1對C2的作用力可以表示為：

兩電流回路間的相互作用力現(xiàn)在是45頁\一共有71頁\編輯于星期一4.2磁通密度矢量用場的觀點來解釋，可以認(rèn)為電流回路之間的相互作用力是通過磁場來傳遞的。畢奧—薩伐爾定律（BiotSavart‘sLaw），它表示載有恒定電流的環(huán)路在場點所產(chǎn)生的磁通密度。

現(xiàn)在是46頁\一共有71頁\編輯于星期一4.3電流空間分布和電流磁場電流密度矢量(CurrentDensityVector)設(shè)空間分布的電荷在外力作用下作定向運動，則該體積空間中就存在電流。我們?nèi)稳∫粋€面積S，如果在Δt時間內(nèi)穿過S的電量為Δq，則電流的大小定義為設(shè)在垂直于電荷流動的方向上取一面積元ΔS，若流過ΔS的電流為ΔI，則定義矢量J的大小為現(xiàn)在是47頁\一共有71頁\編輯于星期一電流密度矢量描述電流在體積空間中流動的情況，一般稱之為體電流密度。電荷流動的空間是一個電流密度矢量場，電流密度與電流強(qiáng)度的關(guān)系是一個矢量場與其通量的關(guān)系。體電流密度的大小正比于體電荷密度與其運動速度的乘積，電流密度的方向就是電荷運動的方向。當(dāng)電荷只在一個曲面上運動時，可以引入面電流密度概念，而當(dāng)電荷沿固定的電路運動時，則可引入線電流密度概念。其實線電流密度大小就是電流強(qiáng)度，電路已知方向就確定，所以電路中用標(biāo)量描述電荷運動?，F(xiàn)在是48頁\一共有71頁\編輯于星期一現(xiàn)在是49頁\一共有71頁\編輯于星期一電流的磁場現(xiàn)在是50頁\一共有71頁\編輯于星期一4.4電荷守恒定律自然界中存在兩種電荷，一種是正電荷，一種是負(fù)電荷，電荷的總量保持不變?？梢浴皯{空”產(chǎn)生一對等電量的正電荷和負(fù)電荷，但不能產(chǎn)生一個正電荷或負(fù)電荷。從任意閉合面流出的電流應(yīng)等于由閉合曲面所包圍的體積中單位時間內(nèi)電荷減少的數(shù)量。由此可以導(dǎo)出電荷守恒定律的數(shù)學(xué)表示?，F(xiàn)在是51頁\一共有71頁\編輯于星期一電流連續(xù)性方程

(EquationofCurrentContinuity)

積分形式微分形式穩(wěn)恒電流現(xiàn)在是52頁\一共有71頁\編輯于星期一穩(wěn)恒電流現(xiàn)在是53頁\一共有71頁\編輯于星期一五、用場的方法分析磁場

5.1磁場通量、磁通連續(xù)性原理5.2矢量磁位5.3磁場環(huán)量和旋度

現(xiàn)在是54頁\一共有71頁\編輯于星期一5.1磁場通量、磁通連續(xù)性原理由恒定電流產(chǎn)生的磁場通過任何閉合曲面的通量等于零，該場是無散場或連續(xù)的場。

現(xiàn)在是55頁\一共有71頁\編輯于星期一5.2矢量磁位根據(jù)磁場散度為零的特性可以引入磁矢位(MagneticVectorPotential)描述磁場?，F(xiàn)在是56頁\一共有71頁\編輯于星期一矢量磁位意義從矢量方向角度分析矢勢與電流關(guān)系與磁場與電流的關(guān)系簡單。矢勢通過某一環(huán)路的環(huán)量等于磁場的通量?，F(xiàn)在是57頁\一共有71頁\編輯于星期一小電流圓環(huán)（磁偶極子）的磁場現(xiàn)在是58頁\一共有71頁\編輯于星期一現(xiàn)在是59頁\一共有71頁\編輯于星期一5.3磁場的環(huán)量、旋度安培環(huán)路定律(Ampere‘sCircuitalLaw)簡稱為安培定律，它闡明磁場任一閉合路徑的線積分等于閉合路徑所包圍的電流乘以一個常數(shù)。

現(xiàn)在是60頁\一共有71頁\編輯于星期一現(xiàn)在是61頁\一共有71頁\編輯于星期一磁場環(huán)量和旋度一般不為零，說明磁場是有旋場。電流是激化磁場的矢量性源。利用安培環(huán)路定律可以直接求具有對稱分布電流體系的磁場分布?，F(xiàn)在是62頁\一共有71頁\編輯于星期一【例1-5】半徑為的無限長圓截面導(dǎo)線，流有在截面上均勻分布的恒定電流，求線內(nèi)（）、外（）空間磁場的分布?，F(xiàn)在是63頁\一共有71頁\編輯于星期一

【例1-6】如圖所示為同軸線的截面圖，內(nèi)導(dǎo)體半徑為，外導(dǎo)體的內(nèi)