啁啾波導(dǎo)光柵

啁啾波導(dǎo)光柵摘要：本文簡(jiǎn)述了光纖的色散以及啁啾波導(dǎo)光柵色散補(bǔ)償原理，并簡(jiǎn)單介紹了目前波導(dǎo)光柵以及可調(diào)諧特性的研究現(xiàn)狀，并對(duì)波導(dǎo)光柵的調(diào)諧技術(shù)進(jìn)行了對(duì)比分析，最后進(jìn)行總結(jié)。關(guān)鍵詞：色散、延時(shí)、光柵、調(diào)諧一、研究背景光纖光柵是一種通過(guò)一定的方法使光纖纖芯的折射率發(fā)生軸向周期性調(diào)制而形成的衍射光柵是一種無(wú)源濾波器件，其實(shí)質(zhì)是改變光纖芯區(qū)折射率，隨著光纖光柵制作技術(shù)的日益成熟，利用不同的方法可制作出各種各樣的光纖光柵，這些光纖光柵可以用來(lái)制作光纖激光器、色散補(bǔ)償器、波長(zhǎng)轉(zhuǎn)換器、上/下話路復(fù)用器、EDFA增益均衡器等。近年來(lái),隨著互聯(lián)網(wǎng)業(yè)務(wù)的迅速增長(zhǎng)，多種新型寬帶業(yè)務(wù)應(yīng)運(yùn)而生，對(duì)寬帶通信業(yè)務(wù)容量與速率的要求也越來(lái)越高。但迄今為止，商用光纖通信系統(tǒng)的傳輸速率仍被限制在幾十Gbit/s以下，這從根本上阻礙了光纖通信的發(fā)展。限制光纖中光信號(hào)傳輸?shù)膬蓚€(gè)重要因素是損耗和色散。損耗限制了光信號(hào)傳輸?shù)木嚯x，色散限制了通信容量。雖然損耗問(wèn)題隨著1990年摻鉺光纖放大器的出現(xiàn)得到了較好的解決，但卻加劇了色散的累積，使得色散問(wèn)題更加突出，因此如何有效地控制光纖色散成為國(guó)內(nèi)外研究的熱點(diǎn)問(wèn)題。色散是由于光纖中所傳送信號(hào)的不同頻率成分或不同模式成分的群速度不同，而引起傳輸信號(hào)畸變的一種物理現(xiàn)象。在光纖中，脈沖色散越小，它所攜帶的信息容量就越大。其鏈路的色散累積直接影響系統(tǒng)的傳輸性能，這在波分復(fù)用系統(tǒng)中尤為重要。因此，研究寬帶多波長(zhǎng)色散補(bǔ)償具有重要意義。目前，色散補(bǔ)償?shù)募夹g(shù)有：1.啁啾光柵法2.預(yù)啁啾技術(shù)3.光孤子傳輸4.編碼（DB碼）5.微環(huán)、光子晶體。1982年,F.Ouellette首先提出采用啁啾Bragg光柵作為反射濾波器實(shí)現(xiàn)色散補(bǔ)償?shù)睦碚?，但直?0世紀(jì)90年代制造工藝的進(jìn)一步發(fā)展才使其得到實(shí)際應(yīng)用。啁啾光纖光柵補(bǔ)償法的特點(diǎn)是器件小型化、結(jié)構(gòu)緊湊、插入損耗低和非線性效應(yīng)小,具有對(duì)偏振不敏感等技術(shù)優(yōu)勢(shì),而且可以通過(guò)應(yīng)力或者溫度進(jìn)行動(dòng)態(tài)調(diào)諧。因此光纖啁啾光柵成為了對(duì)色散進(jìn)行有效補(bǔ)償?shù)钠骷?。另?光纖光柵的制備工藝也日趨成熟,短波長(zhǎng)損耗、溫度補(bǔ)償封裝、PMD的減小與消除以及光纖光柵的使用壽命等問(wèn)題也先后被解決,因此啁啾光纖光柵作為色散補(bǔ)償方案具有良好發(fā)展前景,是色散補(bǔ)償技術(shù)發(fā)展的重要方向。啁啾光纖光柵可以用來(lái)補(bǔ)償色散,可以實(shí)現(xiàn)很小的器件補(bǔ)償大的色散,并且最近可調(diào)諧的啁啾光柵也在被廣泛的研究,可以實(shí)現(xiàn)對(duì)不同波長(zhǎng)的調(diào)諧。有很好的應(yīng)用前景。二、相關(guān)原理:（1）光纖色散：在光纖中傳輸?shù)墓庑盘?hào)脈沖的不同頻率成份或不同的模式分量以不同的速度傳播，到達(dá)一定距離后必然產(chǎn)生信號(hào)失真即脈沖展寬。光纖中傳輸?shù)墓庑盘?hào)具有一定的頻譜寬度，也就是說(shuō)光信號(hào)具有許多不同的頻率成分。同時(shí)，在多模光纖中，光信號(hào)還可能由若干個(gè)模式疊加而成，也就是說(shuō)上述每一個(gè)頻率成份還可能由若干個(gè)模式分量來(lái)構(gòu)成。光纖數(shù)字通信傳輸?shù)氖且幌盗忻}沖碼，由于光纖在傳輸中的脈沖展寬，于是會(huì)出現(xiàn)脈沖與脈沖相重疊的碼間干擾現(xiàn)象，而形成傳輸碼的失誤。為避免誤碼出現(xiàn)，就要拉長(zhǎng)脈沖間距，導(dǎo)致傳輸速率降低，從而減少了通信容量。并且，光纖的脈沖的展寬程度，隨著傳輸距離的增長(zhǎng)而越來(lái)越嚴(yán)重。因此，色散限制了光纖的傳輸距離。光纖的色散主要有材料色散、波導(dǎo)色散、偏振模色散和模間色散四種。1、模式色散光纖的模式色散，只存在于多模光纖中。由于每一種模式到達(dá)光纖終端時(shí)間先后不同，造成脈沖的展寬，從而出現(xiàn)色散現(xiàn)象。當(dāng)折射率分布指數(shù)a=2時(shí)即拋物線分布，其最大脈沖展寬為：LA4AT =Lmodel 8n3C0L-光纖的長(zhǎng)度n0-光纖中心的折射率2、 材料色散當(dāng)含有不同波長(zhǎng)的光脈沖，通過(guò)光纖傳輸時(shí)，由于不同波長(zhǎng)的電磁波會(huì)導(dǎo)致玻璃折射率不相同，因其傳輸速度不同而引起的脈沖展寬，導(dǎo)致色散。已證明，材料色散所引起的脈沖展寬由下式表示：A九 九27小△T=—LDD--d2n一d九2m九mmCDm-材料色散系數(shù)。C-真空中的光速；n-材料的折射率；3、 波導(dǎo)色散又稱結(jié)構(gòu)色散它是由光纖的幾何結(jié)構(gòu)決定的色散，其中光纖的橫截面積尺寸起主要作用。光在光纖中通過(guò)芯與包層界面時(shí)，受全反射作用，被限制在纖芯中傳播。但是，如果橫向尺寸沿光纖軸發(fā)生波動(dòng)，除導(dǎo)致模式間的模式變換外，還有可能引起一少部分頻率高或波長(zhǎng)短的光線進(jìn)入包層，在包層中傳輸，因包層的折射率低，因而傳播速度大，而引起光脈沖展寬導(dǎo)致色散。波導(dǎo)色散所引起的脈沖展寬由下式表示：&=住半D(V)gC?九gDg(V)是階躍型光纖的無(wú)因次色散系數(shù)，它是歸一化頻率V的函數(shù)，通常Dg(V)二±0.5。4、偏振模色散(PMD)單模光纖，只能傳輸一種基模LP的光?；?shí)際上是由兩偏振方向相互正11交的模場(chǎng)HE和HE所組成。若單模光纖存在著不圓度、微彎力、應(yīng)力等，HE11x 11Y 11x和HE存在相位差，則合成光場(chǎng)是一個(gè)方向和瞬時(shí)幅度隨時(shí)間產(chǎn)變化的非線性11Y偏振；產(chǎn)生雙折射現(xiàn)象，艮Px和y方向的折射率不同。因傳播速度不等，模場(chǎng)的偏振方向?qū)⒀毓饫w的傳播方向隨機(jī)變化，從而會(huì)在光纖的輸岀端產(chǎn)生偏振色散。此群延時(shí)差可用下式近似表示：ATPn,n 分別為沿x和y方向偏振模的折射率。皿的單位為：[ns/km]。xy p(2)啁啾光柵：啁啾光纖光柵的柵格周期不是常數(shù)，而是沿軸向變化，最常見(jiàn)的啁啾光纖柵是線性啁啾光纖光柵，這種光柵的周期沿軸向呈線性單調(diào)變化。其折射率調(diào)制方程為：5n(z)=5n{1+cos[z+①(z)]}eff eff A由于不同的柵格周期對(duì)應(yīng)不同的反射波長(zhǎng)，因此線性啁啾光纖光柵能形成很大的反射帶寬和穩(wěn)定的色散，因而被廣泛應(yīng)用于波分復(fù)用通信系統(tǒng)中的色散補(bǔ)償和光纖放大器中的增益平坦。

圖1：啁啾光纖光柵折射率調(diào)制波形圖由耦合模理論分析，光纖光柵中傳輸?shù)哪?chǎng)由理想光纖在受微擾情況下的本征模疊加而成，即E(x,y,z,t)=工[A(z)exp(iPz)+B(z)exp(—iPz)]e(x,y)exp(—i&t)t j j j jjtj在理想情況下，各階次模式間無(wú)能量交換，而由于光柵中周期性介電微擾的引入導(dǎo)致了模間耦合的產(chǎn)生。在這樣的情況下，A(z)和B(z)沿z軸的變化服jj從以下的模式耦合方程：生=i工A(Kt+Kz)exp(i(P—P)z)+i工B(Kt—Kz)exp(—i(P+P)z)dz kkjkj kj kkjkj kjdBjdBj=—idzi工A(Kt—Kz)exp(i(P+P)z)—i工B(Kt+Kz)exp(—i(P—P)z)kkjkj kj kkjkj kjkk其中Kktj表示第其中Kktj示：Kt(z)= J!dxdyAs(x,y,z)e(x,y)e*(x,y)kj 4 kt jt5nco對(duì)于折射率調(diào)制主要集中于纖芯的光纖光柵，其纖芯有效折射率變化25nco(z)也可用式5n(z)=5n{1+cos[ z+①(z)]}來(lái)表示，eff eff A只是用5n(z)代替5n(z)即可，定義兩個(gè)新的系數(shù)co effc(z)=^^05n(z)JJdxdy(x,y)e*(x,y)

kj 2 co jtcoremk(z)=Q(z)kj 2kj其中。為直流自耦合系數(shù)，K為交流耦合系數(shù)。應(yīng)用這兩個(gè)新定義的耦合系數(shù)，我們可以重新將式Kt(z)=—JJdxdyAs(x,y,z)e(x,y)e*(x,y)kj 4 kt jt2兀寫為Kt(z)=Q(z)+2k(z)cos[ z+e(z)]kjkj kj A三、研究現(xiàn)狀：基于線性啁啾光纖光柵的色散補(bǔ)償已受到廣泛和深入的研究，啁啾光纖光柵可以具有很大的色散,10cm的啁啾光纖光柵就足以實(shí)現(xiàn)補(bǔ)償100km光纖的色散,

因而很容易實(shí)現(xiàn)器件的小型化:啁啾光纖光柵一般制作于普通單模光纖或是與之兼容的特殊光纖上，且長(zhǎng)度很短，所以附加損耗很小，而且?guī)缀醪皇芄饫w非線性影響，啁啾光纖光柵通常對(duì)信道分別進(jìn)行補(bǔ)償，可以通過(guò)設(shè)計(jì)，很方便在色散補(bǔ)償?shù)耐瑫r(shí)實(shí)現(xiàn)色散斜率補(bǔ)償，并且還對(duì)放大器的ASE噪聲有附加的濾波功能。另外，光纖光柵的制備工藝也日趨成熟，短波長(zhǎng)損耗、溫度補(bǔ)償封裝、PMD的減小與消除以及光纖光柵的使用壽命等問(wèn)題也先后被解決，因此啁啾光纖光柵作為色散補(bǔ)償方案具有良好發(fā)展前景，是色散補(bǔ)償技術(shù)發(fā)展的重要方向在啁啾光柵的基礎(chǔ)上提出了采樣型啁啾光柵（如下圖），相對(duì)于一般的啁啾光柵，制作工藝更簡(jiǎn)單，并且性能接近。Fig.1.SchcnisLicofastep-chirpedgrating,showingNequalsecFig.1.SchcnisLicofastep-chirpedgrating,showingNequalseclionsof eachwithadifferentperiod[7].61Art并且很多新穎的材料和結(jié)構(gòu)的波導(dǎo)光柵正在不斷地被提出。例如LiNbO3和SOI，這些東西由于它們各自的優(yōu)點(diǎn)和略勢(shì)被應(yīng)用于不同的領(lǐng)域。比如由于LiNbO3的比較易碎以及比較好的光電特性被應(yīng)用于集成光器件。并且廣泛應(yīng)用的硅可以和SOI光波導(dǎo)補(bǔ)償集成。通過(guò)改變波導(dǎo)寬度實(shí)現(xiàn)的硅基啁啾光柵被研究了，發(fā)現(xiàn)可以通過(guò)一個(gè)比較窄的寬度的改變實(shí)現(xiàn)對(duì)色散的補(bǔ)償，并且在制造工藝的允許范圍之內(nèi)。測(cè)量值發(fā)現(xiàn)在一個(gè)寬度為1nm的帶寬250ps/nm的色散可以通過(guò)1cm長(zhǎng)的光柵得到補(bǔ)償。并且基于啁啾布拉格光柵波導(dǎo)的傅里葉變化器也已經(jīng)被提出。這個(gè)實(shí)驗(yàn)結(jié)果對(duì)于超快脈沖器件的實(shí)現(xiàn)很有意義。如下圖1.1脊寬度線性變化的啁啾光柵，以及其在色散補(bǔ)償方面的特性。圖1.2隨寬度調(diào)制的改變帶寬的改變函數(shù)圖線，圖1.3在指定寬度變化時(shí)，群延時(shí)隨帶寬改變的圖線。在寬度變化為lOOnm時(shí)，可以獲得一個(gè)1nm左右的帶寬，這種結(jié)構(gòu)制作方式方便，所以比較受歡迎。從圖1.3我們可以看到隨著寬度變化的增大，可以獲得一個(gè)比較大的帶寬，因此可以通過(guò)調(diào)整寬度變化度來(lái)實(shí)現(xiàn)帶寬的調(diào)制，并且通過(guò)實(shí)驗(yàn)發(fā)現(xiàn)在帶寬為100nm時(shí)，色散為250ps/nm。

1(a)光柵周期線性變化的脊形波導(dǎo)光柵(b)脊寬線性增加的啁啾光柵1(a)光柵周期線性變化的脊形波導(dǎo)光柵(b)脊寬線性增加的啁啾光柵0 50 100 150 200 250 300 350Taperingwidth(nm)(a)Eu)0 50 100 150 200 250 300 350Taperingwidth(nm)(a)Eu)1.50.51540.01540.21540.41540.61540.81541.0Wavelength(nm)(b)圖1.2：帶寬隨脊寬改變的函數(shù),圖線群延時(shí)隨帶寬變化的圖線(寬度調(diào)制為0.15um時(shí)的群延時(shí)圖線)，1540.01540.21540.41540.61540.81541.0Wavelength(nm)(b)2013年北大物理研究所提出了一種基于啁啾的等離子光柵的超寬帶光子路由器。這種結(jié)構(gòu)由覆蓋著有機(jī)絕緣的啁啾結(jié)構(gòu)的金屬層構(gòu)成。最后實(shí)現(xiàn)了可調(diào)的超寬頻帶的光子路由器。獲得了一個(gè)200nm的操作帶寬。并且對(duì)于850nm的輸入信號(hào)，當(dāng)溝槽寬度從150變換到180nm時(shí)，在通道的底部有一個(gè)0.5um的移動(dòng)。這就使得超快的可調(diào)諧和寬帶集成光子器件的實(shí)現(xiàn)變的可能。在采樣型啁啾光柵光纖的基礎(chǔ)上結(jié)構(gòu)圖如下，提出了基于硅基的采樣型波導(dǎo)光柵在采樣型啁啾光柵光纖的基礎(chǔ)上結(jié)構(gòu)圖如下，町?"LTLTLTLJrLrLrLr阿Akl時(shí)TiiLrLrLrLrLn“冋(1) (M/2) ?- 阿e <_> <>A(1) A(m/2) A(M)Step<hirped

相對(duì)于一般的啁啾結(jié)構(gòu)，工藝上更容易制作實(shí)現(xiàn)，在這個(gè)結(jié)構(gòu)的仿真過(guò)程中，應(yīng)用了耦合模式理論以及傳輸矩陣模型。這篇文章仿真了在波導(dǎo)長(zhǎng)度為5mm時(shí)，在調(diào)制深度分別為lOOnm，和500nm時(shí)的反射圖線如下，r Jp?L,.WJj&ueteflgth(fim|r-sZLr Jp?L,.WJj&ueteflgth(fim|r-sZLj>遲亡口cinndyRM&anoHDE-oq.i.2a.d.d.a._□■!去_AJyrl--p!r^SJMUDC:anou^E0E10531-r-n.K-j蘭-壬一”蚩^^然后仿真分析了不同的取樣數(shù)M對(duì)于波導(dǎo)特性的影響，如下分別為，M取10、20、50時(shí)的延時(shí)以及反射圖線。1540 1645 155015SSWawe^glfi(ri7i：iD.&D.6D.4D.2O(83a_J2印1540 1645 155015SSWawe^glfi(ri7i：iD.&D.6D.4D.2O(83a_J2印503010I卿 1945 1血 1約 1S6&WawEngn；nmi：■BE■-□?3>-百qQMGH〔Adj氧IltlEIcQnEO2芻I-3小Laoooos5jAl_>4=8-E'r由于工藝相容，對(duì)于集成光學(xué)，硅基啁啾波導(dǎo)光柵可以建立在低成本的硅基工藝,脊波導(dǎo)在設(shè)計(jì)和制作方面都很簡(jiǎn)單，在實(shí)現(xiàn)光柵結(jié)構(gòu)方面具有很好的潛力。目前研究采用最多的調(diào)諧方案是基于電光調(diào)制和熱光調(diào)制。

溫度調(diào)制：在2012年硅基錐形變化的啁啾光柵通過(guò)溫度實(shí)現(xiàn)延時(shí)線性連續(xù)可調(diào)也被研究并實(shí)現(xiàn)了，如圖1.4，1.5，1.6所示。在這篇研究中，米用了1.5um的寬度和0.5um高度確保單模傳輸。取Aw二150nm，刻蝕深度為50nm，分別測(cè)量了31度至42度之間的不同溫度下的傳輸率和群延時(shí)曲線。圖1.4錐形變化的脊形啁啾rtu15365 1537.0-匚0一密一E冉匚B」?15W.5弘Drtu15365 1537.0-匚0一密一E冉匚B」?15W.5弘D|MO1200-3rC-17BC73TG33'C54X=3^C-35X4CTC-36X-41X1536.5 1937J3Vi*3velEnglh(nm)波導(dǎo)圖1.5不同溫度下的透過(guò)率圖1.6不同溫度下群延時(shí)1535JQ 15355 153^0Navelsnglh1nm|i隨著溫度的提高，帶寬獲得了一個(gè)80pm/°C的提升，而沒(méi)有改變光譜的形狀。在32到38度可調(diào)系數(shù)為-51ps/°C由于反射率普不是完美的曲線，所以在不同的溫度下有一個(gè)從1.7到6dB的不同的損耗。如圖2.7所示，不同溫度下的延時(shí)積累和損耗曲線圖。延時(shí)可調(diào)越大，所要求的溫度變化越大，并且光柵波譜隨之有個(gè)大的轉(zhuǎn)變，可用帶寬變窄。如果輸入信號(hào)的波長(zhǎng)被控制在透射率相對(duì)于所有溫度都較高的中間區(qū)域，相應(yīng)的延時(shí)可以被調(diào)節(jié)。選擇在這個(gè)波段內(nèi)的1535.8nm作為例子，信號(hào)的延時(shí)可以從0到440ps波動(dòng)，如圖2.7所示。

(gs5S0-J-103234 36 38Temperature("C)oOoO43□Q2(gs5S0-J-103234 36 38Temperature("C)oOoO43□Q2OO1—圖1.7所示不同溫度下的延時(shí)積累和損耗曲線圖電調(diào)制：通過(guò)利用切趾光柵和自由載流子效應(yīng)相結(jié)合，可以實(shí)現(xiàn)延時(shí)的一個(gè)加強(qiáng)調(diào)節(jié)，通過(guò)對(duì)下面圖1.8的三種結(jié)構(gòu)在電壓調(diào)制下的對(duì)比，得到一個(gè)在延時(shí)、損耗和工作頻率一個(gè)相對(duì)折中的結(jié)果。圖1.8電調(diào)制結(jié)構(gòu)圖佃)7M&DDSDD4DD3QC200100&DOHOUD沏2QQ1QQQ.02Uj04Q.WDetuning(nm)—DelayatQV——Delayat Refl.atOV---Refl.atVoooo佃)7M&DDSDD4DD3QC200100&DOHOUD沏2QQ1QQQ.02Uj04Q.WDetuning(nm)—DelayatQV——Delayat Refl.atOV---Refl.atVoooo43-1d5 -1.12-1.09^I.GS4?0iD^tuiiing(nm)>耳罷罷ai -orD6Downingtnm)300500AJ>一呂?富直5.1-D.Do70-wsAeB口OJ 0.4 gVolt^gi?(VI6a圖1.9不同的電壓調(diào)制下的延時(shí)、反射率圖1.9展示了偏壓在0V和偏壓最大(損耗小于3dB)時(shí)的延時(shí)和反射率，當(dāng)外加電壓增大時(shí)，由于自由載流子效應(yīng)，相對(duì)折射率下降。通過(guò)對(duì)比可以在損耗小于2.2dB的情況下獲得一個(gè)660ps的延時(shí)調(diào)節(jié)。在20Gbit工作頻率下，損耗小于10dB時(shí)可以獲得一個(gè)40ps的延時(shí)調(diào)節(jié)范圍。慢光效應(yīng)：光子晶體、耦合腔波導(dǎo)(coupledresonatoropticalwaveguides(CROWs))耦合腔波導(dǎo)：集成光學(xué)腔在慢光效應(yīng)的實(shí)現(xiàn)上有很好的前景，到目前為止環(huán)諧振器在性能和集成度之間提供了一個(gè)最好的妥協(xié)。環(huán)諧振腔的一個(gè)很重要的參數(shù)是存儲(chǔ)效率，被定義為有結(jié)構(gòu)提供的最大的分?jǐn)?shù)延時(shí)和微環(huán)的個(gè)數(shù)之間的比例。如下圖2.0所示，我們通過(guò)調(diào)節(jié)微環(huán)的個(gè)數(shù)可以獲得不同的延時(shí),a)---^sueul-倉(cāng)矍__一倉(cāng)老￡=Delay[psiTime血]c)0Timsi[ps]1Q0oDa)---^sueul-倉(cāng)矍__一倉(cāng)老￡=Delay[psiTime血]c)0Timsi[ps]1Q0oDOO-1Q0200Outopenrings(a)(on-resonance)lockedrings(a)(off-resonance)圖2.0耦合腔波導(dǎo)結(jié)構(gòu)原理圖圖2.1當(dāng)連入不同個(gè)數(shù)的微環(huán)時(shí)，不同的延時(shí)下的信號(hào)強(qiáng)度，通過(guò)微環(huán)的級(jí)聯(lián)，分別在10Gbit和25Gbit下，獲得8bit長(zhǎng)度的連續(xù)可調(diào)的延時(shí)，每字節(jié)延時(shí)的損耗低于1dB以及每個(gè)環(huán)諧振腔的存儲(chǔ)系數(shù)大于lbit的延時(shí)都被證實(shí)了。對(duì)比:不同的波導(dǎo)之間性能參數(shù)的一個(gè)對(duì)比DeviceI>th?LossdlVnsDelayips)BitrateDelayxBitmtcTunabUltyt[p&)TXinaNJityxhitratt2.4124>KXM)>124enow[5]891008.9鵡B.9SCISSOR[613413510jGHzjL31351.3PhC|181血10330J3work:Single5.3■jio112.3w1CusciidedIran*!.5.3mm30在12.RSinglelell.工327623.36.32255.2Cascudvd比f(wàn)l.33212355753L25fTunabilityEitllxedwaveleriglh.通過(guò)對(duì)比我們可以發(fā)現(xiàn)，光子晶體損耗最大，耦合腔波導(dǎo)損耗也很大，但是工作頻率高，可以工作在100Gbit下，級(jí)聯(lián)的波導(dǎo)光柵損耗相對(duì)較小，工作頻率也較高，獲得延時(shí)也較大。四、總結(jié)：我們介紹了色散以及光柵的色散補(bǔ)償原理，對(duì)比了目前不同結(jié)構(gòu)的波導(dǎo)光柵，簡(jiǎn)單介紹了目前階段波可調(diào)諧波導(dǎo)光柵的可調(diào)諧的研究現(xiàn)狀，分別列舉了熱光調(diào)制、電光調(diào)制以及慢光效應(yīng)的耦合腔波導(dǎo)，并經(jīng)行了對(duì)比。并且硅基的波導(dǎo)光柵由于其相對(duì)于其他介質(zhì)的波導(dǎo)有很多優(yōu)勢(shì)，有比較好的應(yīng)用前景。參考文獻(xiàn)vanoGiuntoni.AndrzejGajda.MichaelKrause“TunableBraggreflectorsonsiliconon-insulatorribwaveguides”K.0.Hill,F.Bilodeau,B.Malo,“Chirpedin-fiberBragggratingsforcompensationofoptical-fiberdispersion”RamanKashyap“Designofstep-chirpedfibreBragggratings”FrangoisOuellette“DispersioncancellationusinglinearlychirpedBragggratingfiltersinopticalwaveguides”O(jiān)ctober1987/Vol.12,No.10/OPTICSLETTERSJ.Sun,Y.Dai,X.Chen,Y.Zhang,andS.Xie,"Thermallytunabledispersioncompensator