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流體流動(dòng)中的能量守恒2023/4/301第1頁,共13頁,2023年,2月20日,星期一1流體流動(dòng)—1.2流體流動(dòng)的基本方程回顧上節(jié)課主要內(nèi)容:
流量與流速的概念穩(wěn)定(定態(tài))流動(dòng)與不穩(wěn)定(非定態(tài))流動(dòng)穩(wěn)定流動(dòng)系統(tǒng)的物料衡算——連續(xù)性方程
2023/4/302第2頁,共13頁,2023年,2月20日,星期一1流體流動(dòng)—1.2流體流動(dòng)的基本方程2023/4/303第3頁,共13頁,2023年,2月20日,星期一1流體流動(dòng)—1.2流體流動(dòng)的基本方程1.2.4穩(wěn)定流動(dòng)的總能量衡算
研究范圍:1-1′、2-2′截面以及管內(nèi)壁所圍成的空間基準(zhǔn)面:0-0′水平面2023/4/304第4頁,共13頁,2023年,2月20日,星期一1流體流動(dòng)—1.2流體流動(dòng)的基本方程(1)內(nèi)能貯存于物質(zhì)內(nèi)部的能量。1kg流體具有的內(nèi)能為U(J/kg)。(2)位能流體受重力作用在不同高度所具有的能量。1kg的流體所具有的位能為gz(J/kg)。
(3)動(dòng)能1kg的流體所具有的動(dòng)能為(J/kg)與實(shí)際流體流動(dòng)有關(guān)的能量主要包括:(一)流體本身所具有的能量2023/4/305第5頁,共13頁,2023年,2月20日,星期一1流體流動(dòng)—1.2流體流動(dòng)的基本方程(4)壓強(qiáng)能
壓強(qiáng)能=1kg的流體所具有的壓強(qiáng)能為
(J/kg)(5)熱設(shè)換熱器向1kg流體提供的熱量為(J/kg)。
(6)外功(有效功)1kg流體從流體輸送機(jī)械所獲得的能量為we(J/kg)。(二)系統(tǒng)與外界交換的能量2023/4/306第6頁,共13頁,2023年,2月20日,星期一1流體流動(dòng)—1.2流體流動(dòng)的基本方程(7)損失能量
1kg流體損失的能量為wf(J/kg)。實(shí)際流體流動(dòng)時(shí)由于粘性摩擦而引起的能量損失。質(zhì)量為m的流體在流動(dòng)過程中總能量衡算方程為:
輸入輸出機(jī)械能:位能、動(dòng)能、靜壓能、功,特點(diǎn):在流體流動(dòng)過程中可以相互轉(zhuǎn)變,也可以變成熱或流體的內(nèi)能,還可以用于流體的輸送;內(nèi)能、熱:在流動(dòng)系統(tǒng)內(nèi)不能直接轉(zhuǎn)變?yōu)橛糜谳斔土黧w的機(jī)械能。2023/4/307第7頁,共13頁,2023年,2月20日,星期一1流體流動(dòng)—1.2流體流動(dòng)的基本方程1.2.5機(jī)械能衡算——柏努利方程(1)機(jī)械能衡算方程假設(shè):①流體是不可壓縮的,ρ=常數(shù);②流動(dòng)系統(tǒng)中無熱交換器,qe=0;③流體溫度不變,U1=U2。阻力損失即以上兩式為實(shí)際不可壓縮流體穩(wěn)定流動(dòng)的機(jī)械能衡算式。2023/4/308第8頁,共13頁,2023年,2月20日,星期一1流體流動(dòng)—1.2流體流動(dòng)的基本方程
①若流體為理想流體,且又無外功加入,we=0,則此式稱為柏努利(bernoulli)方程(理想流體)
②對(duì)于實(shí)際流體,根據(jù)管路需要安裝流體輸送機(jī)械設(shè)備。(2)討論2023/4/309第9頁,共13頁,2023年,2月20日,星期一1流體流動(dòng)—1.2流體流動(dòng)的基本方程
③以單位重量(1N)流體為衡算基準(zhǔn)
(2)討論位頭(位壓頭)壓力頭(靜壓頭)速度頭(動(dòng)壓頭)外加壓頭(泵壓頭)損失壓頭各項(xiàng)單位:m2023/4/3010第10頁,共13頁,2023年,2月20日,星期一1流體流動(dòng)—1.2流體流動(dòng)的基本方程
④以單位體積(1m3)流體為衡算基準(zhǔn)
(2)討論各項(xiàng)單位:pa
⑤對(duì)于靜止流體,2023/4/3011第11頁,共13頁,2023年,2月20日,星期一1流體流動(dòng)—1.2流體流動(dòng)的基本方程⑥對(duì)可壓縮流體(如氣體)(2)討論(3)柏努利方程的應(yīng)用(下節(jié)課重點(diǎn)介紹)注意:
(1)確定上、下游截面,明確衡算范圍;(2)定出基準(zhǔn)水平面;(3)列機(jī)械能衡算方程求
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