MOS管緩啟動電路分析

MOS管緩啟動電路原理分析Version1.0在電信工業(yè)和微波電路設(shè)計領(lǐng)域，普遍使用MOS管控制沖擊電流的方達到電流緩啟動的目的。MOS管有導通阻抗Rds_on低和驅(qū)動簡單的特點，在周圍加上少量元器件就可以構(gòu)成緩慢啟動電路。雖然電路比較簡單，但只有吃透MOS管的相關(guān)開關(guān)特性后才能對這個電路有深入的理解。本文首先從MOSFET的開通過程進行敘述：盡管MOSFET在開關(guān)電源、電機控制等一些電子系統(tǒng)中得到廣泛的應用，但是許多電子工程師并沒有十分清楚的理解MOSFET開關(guān)過程，以及MOSFET在開關(guān)過程中所處的狀態(tài)一般來說，電子工程師通?；跂艠O電荷理解MOSFET的開通的過程，如圖1所示此圖在MOSFET數(shù)據(jù)表中可以査到40圖1AOT460柵極電荷特性MOSFET的D和S極加電丿玉為VDD,當駆動開通脈沖加到MOSFET的G和S極時，輸入電容Ciss充電，G和S極電壓V質(zhì)線性上升并到達門檻電壓VGS(th),Vgs上升到VGS(th)之前漏極電流Id=0A,沒有漏極電流流過，Vds的電壓保持VDD不變當Vgs到達VGS(th)時，漏極開始流過電流Id,然后Vgs繼續(xù)上升，Id也逐漸卜.升，Vds仍然保持VDD當Vgs到達米勒平分電庶VGS(pl)時，Id也E升到負載電流最大值ID.Vds的電圧開始從VDD下降米勒平臺期間，Id電流維持ID?Vds電壓不斷降低米勒平臺結(jié)束時刻，Id電流仍然維持ID.Vds電壓降低到一個較低的值米勒平臺結(jié)束后，Id電流仍然維持ID,Vds電壓繼續(xù)降低，但此時降低的斜率很小，因此降低的幅度也很小，最后穩(wěn)定在Vds-IdxRds(on)因此通常可以認為米勒平臺結(jié)束后MOSFET基本上已經(jīng)導通對于上述的過程，理解難點在于為什么在米勒平臺區(qū)，Vgs的電壓恒定？驅(qū)動電路仍然對柵極提供驅(qū)動電流，仍然對柵極電容充電，為什么冊極的電壓不上升？而旦柵極電荷特性對丁形象的理解MOSFET的開通過程并不直觀因此，下面將基于漏極導通特性理解MOSFET開通過程MOSFET的漏極導通特性與開關(guān)過程MOSFET的漏極導通特性如圖2所示MOSFET與三極管一樣，當MOSFET應用丁?放大電路時，通常要使用此曲線研究其放大特性只是三極管使用的基極電流、集電極電流和放大倍數(shù)，而MOSFET使用柵極電壓、漏極電流和跨導可變電阻區(qū)2 3Vg(Volts)圖2AOT460的漏極導通特性三極管有三個匸作區(qū)：俄止區(qū)、放大區(qū)和飽和區(qū)，MOSFET對應是關(guān)斷區(qū)、恒流區(qū)和可變電阻區(qū)注意：MOSFET恒流區(qū)冇時也稱飽和［乂?或放大區(qū)當駆動開通脈沖加到MOSFET的G和S極時，Vgs的電壓逐漸升高時，MOSFET的開通軌跡A-B-C-D如圖3中的路線所示圖3AOT460的開通軌跡開通前，MOSFET起始丄作點位于圖3的右下角A點，AOT460的VDD電床為48V,Vgs的電圧逐漸升高，Id電流為0,Vgs的電壓達到VGS(th).Id電流從0開始逐漸增大A-B就是Vgs的電圧從VGS(th)増加到VGS(pl)的過程從A到B點的過程中，可以非常再觀的發(fā)現(xiàn)，此過程工作于MOSFET的恒流區(qū)，也就是Vgs電壓和Id電流自動找平衡的過程，即Vgs電斥的變化伴隨若Id電流相應的變化，其變化關(guān)系就是MOSFET的跨導：Gfs=Id/Vgs,跨導可以在MOSFET數(shù)據(jù)表中査到當Id電流達到負我的最大允許電流ID時，此時對應的柵級電壓Vgs(pl)-Id-gFS由于此時Id電流恒定，因此柵極Vgs電壓也恒定不變，見圖3中的B-C,此時MOSFET處于相對穩(wěn)定的恒流區(qū)，工作于放大器的狀態(tài)幵通前.，Vgd的電壓為Vgs-Vds,為負壓，進入米勒平臺，Vgd的負電圧絕對值不斷卜降，過0后轉(zhuǎn)為正電壓驅(qū)動電路的電流絕大部分流過CGD.以掃除米勒電容的電荷，因此冊極的電田基本維持不變Vds電壓降低到很低的偵后，米勒電容的電荷基本上被掃除，即圖3中的C點，T是，柵極的電壓在驅(qū)動電流的充電下乂開始升高，如圖3中的C-D,使MOSFET進一步完全導通C-D為可變電阻區(qū)，相應的Vgs電壓對應著一定的Vds電壓Vgs電壓達到最大值，Vds電壓達到最小值，由于Id電流為ID恒定，因此Vds的電壓即為ID和MOSFET的導通電阻的乘積基于MOSFET的漏極導通特性仙線可以直觀的理解MOSFET開通時,跨越美斷區(qū)、恒流區(qū)和可變電阻區(qū)的過程米勒平臺即為恒流區(qū)，MOSFET工作于放大狀態(tài)，Id電流為Vgs電壓和跨導乘積電路原理詳細說明：MOS管是電壓控制器件，其極間電容等效電路如圖4所示。圖4.帶外接電容C2的N型MOS管極間電容等效電路MOS管的極間電容柵漏電容Cgd、柵源電容Cgs、漏源電容Cds可以由以下公式確定:公式中MOS管的反饋電容Crss.輸入電容Ciss和輸出電容Coss的數(shù)值在MOS管的手冊上可以查到。電容充放電快慢決定MOS管開通和關(guān)斷的快慢，Vgs育先給Cgs充電，隨者Vgs的上升，使得MOS管從截止區(qū)進入可變電阻區(qū)。進入可變電阻區(qū)后，Ids電流增大，但是Vds電斥不變。隨看Vgs的持續(xù)増大，MOS管進入米勒平臺區(qū)，在米勒平臺區(qū)，Vgs維持不變，電荷都給Cgd充電，Ids不變.Vds持續(xù)降低。在米勒平臺后期，MOS管Vds非常小，MOS進入了飽和導通期。為確保MOS管狀態(tài)間轉(zhuǎn)換是線性的和可預知的，外接電容C2并聯(lián)在CgdE.如果外接電容C2比MOS管部柵漏電容Cgd大很名，就會減小MOS管部非絞性柵湘電容Cgd在狀態(tài)間轉(zhuǎn)換時的作用，另外可以達到増大米勒平臺時間，減緩電壓下降的速度的冃的。外接電容C2被用來作為枳分器對MOS管的升關(guān)特性進行精確控制?？刂屏寺O電壓線性度就能精確捽制沖擊電流。電路描述:圖5所示為基于MOS管的自啟動有源沖擊電流限制法電路。MOS管Q1放在DCDC電源模塊的負電壓輸入端，在上電瞬間，DCQC電源模塊的第1腳電平和第4腳一樣，然后控制電路按一定的速率將它降到負電壓，電壓下降的速度由時間常數(shù)C2-R2決定，這個斜率決定了最大沖擊電流。C2可以按以下公式選定：R2由允許沖擊電流決定:其中Vmax為最大輸入電壓，Cload為C3和DCDC電源模塊部電容的總和.Iinnish為允許沖擊電流的幅度。DCDC*電源模塊?圖5DCDC*電源模塊?R3為阻尼電阻，可按以下公式選定：?R3?R1D1是一個穩(wěn)壓二極管，用來限制MOS管Q1的柵源電壓。元器件RLC1和D2用來保證MOS管Q1在剛上電時保持關(guān)斷狀態(tài)。具體情況是：上電后，MOS管的柵極電壓要慢慢上升，當柵源電慶Vgs高到一定程度后，二極管D2導通，這樣所有的電荷都給電容C1以時間常數(shù)RlxC1充電，柵源電壓Vgs以相同的速度上升，直到MOS管Q1導通產(chǎn)生沖擊電流。以下是計算C1和R1的公式:Cl.以‘（丄■，十匕2）M>CVS庭ln(l-%_*)其中Vth為MOS管Q1的最小門檻電壓，VD2為二極管D2的正向?qū)▔航?，Vplt為產(chǎn)生Iinmsh沖擊電流時的柵源電床。Vplt可以在MOS管供應商所提供的產(chǎn)品資料里找到。MOS管選擇以下參數(shù)對于有源沖擊電流限制電路的MOS管選擇非常重要：1漏極擊穿電壓Vds必須選擇Vds比最大輸入電圧Vmax和最大輸入瞬態(tài)電壓還要高的MOS管，對于通訊系統(tǒng)中用的MOS管，一般選擇VcyiOOV。1柵源電壓Vgs穩(wěn)壓管D1是用來保護MOS管Q1的柵極以防止其過壓擊穿，顯然MOS管Q1的柵源電壓Vgs必須高于穩(wěn)壓管D1的最大反向擊穿電床。一般MOS管的柵源電壓Vgs為20V,推吞12V的穩(wěn)壓二極管。1導通電阻Rds_on.MOS管必須能夠耗散導通電阻Rds_on所引起的熱量，熱耗計算公式為：其中Ide為DC/DC電源的最大輸入電流，Ide由以下公式確定:其中Pout為DC.DC電源的最大輸出功率，Vmm為最小輸入電壓，門為DCDC電源在輸入電壓為Vnun輸出功率為Pout時的效率.u可以在DCDC電源供應商所提供的數(shù)據(jù)手冊里査到。MOS管的Rds.on必須很小，它所引起的壓降和輸入電壓相比才可以忽略。圖6.有源沖擊電流限制電路在75V輸入，DCDC輸岀空載時的波形設(shè)計舉例己知：Vmax?72VIinnish=3A選擇MOS管Q1為IRF